迈克耳孙干涉仪的调节和使用实验报告
迈克尔逊干涉仪的调节与使用的实验报告
d M2’
光源S
1
G1
G2
2
2
1
M2
半透膜
补偿板
E
1．等倾干涉图样
当M1和M2两个平面镜严格垂直，即当M1和M
‘ 严格 2
平行时，所得干涉为等倾干涉，干涉条纹厚干涉图样
在入射光为平行光的条件下，当M1和M2两平面镜不 完全垂直时，等厚干涉条纹的图样是等距离的明暗相间的 直条纹。
迈克尔逊干涉仪是一种利用分割光波振幅的方法 实现干涉现象的仪器，它由一套精密的机械传动系统 和四个高质量的光学镜片构成的。
迈克尔逊干涉仪原理图：自光源发出的光线，被分光板G1后表面的半透 膜分成光强近似相等的两束：反射光（1）和透射光（2）。由于G1与平 面镜M1、M2均成450角，所以，反射光（1）在近于垂直地入射到平面反 光镜M1后，经反射又沿原路返回，透过G1到达E处。透射光（2）在透过 补偿板G2后，近于垂直地入射到平面镜M2上，经反射又沿原路返回，在 分光板后表面反射后向E处传播，与光线（1）相遇后在E处可形成干涉。
（1）实验过程中，不允许触摸仪器中
所有的光学面。
（2）平面反光镜M 1、M 2背后的三个
螺钉以及两个微动拉簧螺丝要十分
爱护，只能轻微旋动，切勿用力旋转螺
钉，以免拧滑丝扣或把反射镜压坏。
11、空程消除。
五、读数和测量应注意以下几个问题：
1、读数前:
（1）调整零点：将鼓轮沿某一方向旋转到零刻度线，然后， 以相同方向转动手轮，使它与某一刻度对齐。 （2）读数前，还必须消除空程。当零点调整完毕后，将鼓轮 沿原方向转动，直到观察到干涉条纹移动为止，之后，记录 第一个数据d0 ， d0…d8。 计算出D=di-d0。。
2、读数方法： 三部分：主尺、窗口、鼓轮
迈克耳孙干涉仪的调节和使用实验报告
实验十四 迈克耳孙干涉仪的调节和使用迈克耳孙干涉仪在近代物理学的发展中起过重要作用。
19世纪末，迈克耳孙（A.A.Michelson ）与其合作者曾用此仪器进行了“以太漂移”实验、标定米尺及推断光谱精细结构等三项著名的实验。
第一项实验解决了当时关于“以太”的争论，并为爱因斯坦创立相对论提供了实验依据；第二项工作实现了长度单位的标准化。
迈克耳孙发现镉红线（波长λ=643.84696nm ）是一种理想的单色光源。
可用它的波长作为米尺标准化的基准。
他定义1m=1553164.13镉红线波长，精度达到10-9,这项工作对近代计量技术的发展作出了重要贡献；迈克耳孙研究了干涉条纹视见度随光程差变化的规律，并以此推断光谱线的精细结构。
今天，迈克耳孙干涉仪已被更完善的现代干涉仪取代，但迈克耳孙干涉仪的基本结构仍然是许多现代干涉仪的基础。
【实验目的与要求】1.学习迈克耳孙干涉仪的原理和调节方法。
2.观察等倾干涉和等厚干涉图样。
3.用迈克耳孙干涉仪测定He －Ne 激光束的波长和钠光双线波长差。
【实验仪器】迈克耳孙干涉仪，He －Ne 激光束，钠光灯，扩束镜，毛玻璃迈克耳孙干涉仪是应用光的干涉原理，测量长度或长度变化的精密的光学仪器，其光路图如图7-1所示。
从氦氖激光器发出的单色光s ，经扩束镜L 将光束扩束成一个理想的发散光束，该光束射到与光束成45˚倾斜的分光板G 1上，G 1的后表面镀有铝或银的半反射膜，光束被半反射膜分成强度大致相同的反射光(1)和(2)。
这两束光沿着不同的方向射到两个平面镜M 1和M 2上，经两平面镜反射至G 1后汇合在一起。
仔细调节M 1和M 2，就可以在E 处观察到干S-激光束；L-扩束镜；G 1-分光板；G 2-补偿板；M 1、M 2-反射镜；E-观察屏。
图7-1迈克耳孙干涉仪光路图涉条纹。
G2为补偿板，其材料和厚度与G1相同，用以补偿光束(2)的光程，使光束(2)与光束(1)在玻璃中走过的光程大致相等。
迈克尔逊干涉仪的使用实验报告
迈克尔逊干涉仪的使用实验报告实验目的，通过使用迈克尔逊干涉仪，观察和分析干涉现象，了解干涉仪的原理和使用方法。
实验设备，迈克尔逊干涉仪、激光光源、反射镜、半透明镜、平行玻璃板等。
实验原理，迈克尔逊干涉仪是一种利用干涉现象来测量光波的相位差的仪器。
其基本原理是利用激光光源发出的单色光经过半透明镜分成两束光，分别经过不同的光程后再次汇聚在一起，形成干涉条纹。
通过观察干涉条纹的变化，可以推断出光波的相位差和光程差。
实验步骤：1. 将迈克尔逊干涉仪放置在水平台上，调整使其水平。
2. 打开激光光源，调整使其垂直照射到半透明镜上。
3. 观察干涉条纹的形成和变化，可以通过微调反射镜和平行玻璃板来改变光程差，观察干涉条纹的变化。
4. 记录观察到的干涉条纹的情况，包括条纹的间距、亮暗交替等。
实验结果，通过实验观察和记录，我们发现随着光程差的改变，干涉条纹的间距和亮暗交替都会发生变化。
当光程差为整数倍波长时，会出现明显的亮条纹，而当光程差为半波长时，会出现暗条纹。
实验结论，通过本次实验，我们深入了解了迈克尔逊干涉仪的原理和使用方法，通过观察和分析干涉条纹的变化，我们可以推断出光波的相位差和光程差。
这对于我们进一步研究光学现象和进行相关实验具有重要的意义。
存在的问题，在实验过程中，我们发现调整反射镜和平行玻璃板的位置时需要非常小心，以免影响实验结果。
在以后的实验中，需要更加细致地调整实验仪器，以获得更加准确的实验结果。
改进方案，在以后的实验中，我们可以加强对仪器调整的细节和技巧的培训，以提高实验操作的准确性和效率。
同时，也可以加强对光学原理的理论学习，以更好地理解实验现象和结果。
实验报告迈克尔孙干涉仪的调节和使用
实验报告迈克尔孙干涉仪的调节和使用摘要：本实验使用迈克尔孙干涉仪进行调节和使用的实验。
通过调节迈克尔孙干涉仪的各个参数，观察干涉条纹的变化，并利用干涉条纹的变化来测量试样的折射率。
实验结果表明，迈克尔孙干涉仪可以用于精确测量试样的折射率。
1.引言迈克尔孙干涉仪是一种常用的实验仪器，常用于测量试样的折射率。
其原理是利用干涉现象测量光的相位差，从而得到试样的折射率。
本实验的目的是通过调节迈克尔孙干涉仪的各个参数，观察干涉条纹的变化，并利用干涉条纹的变化来测量试样的折射率。
2.实验装置本实验使用的实验装置如下：-迈克尔孙干涉仪-光源-干涉条纹观察装置-试样3.实验步骤3.1调节光源位置首先，调节光源的位置，使得光线尽可能的聚焦。
将光源放置在干涉仪的一端，调节位置直到光线尽可能聚焦在另一端的反射镜上。
3.2调节反射镜位置接下来，调节干涉仪中的两个反射镜的位置，使得光线在两个反射镜上反射后能够相互叠加干涉。
调节两个反射镜的位置，使得光线在回程时能够与出发时的光线叠加干涉。
3.3调节反射镜角度在保持反射镜位置不变的情况下，调节反射镜的角度，使得光线在反射时达到最大干涉效果。
观察干涉条纹的亮度变化，调整反射镜角度直到达到最亮的干涉条纹。
3.4放置试样将试样放置在干涉仪的一端，观察干涉条纹的变化。
根据干涉条纹的变化，可以得到试样的折射率。
4.结果与分析实验结果表明，通过调节迈克尔孙干涉仪的各个参数，可以观察到干涉条纹的变化。
实验中观察到的干涉条纹的亮度变化可以用来测量试样的折射率。
根据干涉条纹的位置变化，可以计算出试样的相对折射率，进而得到试样的绝对折射率。
5.总结本实验通过调节迈克尔孙干涉仪的各个参数，观察干涉条纹的变化，并利用干涉条纹的变化来测量试样的折射率。
实验结果表明，迈克尔孙干涉仪可以用于精确测量试样的折射率。
这对于光学相关领域的研究具有重要的意义。
迈克尔逊干涉仪的调整与使用（实验报告）
迈克尔逊干涉仪的调整与使用姓名：赵云专业：班级：学号：实验日期：2007-9-1下午实验教室：5204 指导教师：【实验名称】迈克尔逊干涉仪的调整与使用【实验目的】1.了解迈克尔逊干涉仪的干涉原理和迈克尔逊干涉仪的结构，学习其调节方法；2．调节非定域干涉、等倾干涉、等厚干涉条纹，了解非定域干涉、等倾干涉、等厚干涉的形成条件及条纹特点；3．利用白光干涉条纹测定薄膜厚度。
【实验仪器】迈克尔逊干涉仪（20040151），He-Ne激光器（20001162），扩束物镜【实验原理】1.迈克尔逊干涉仪图1是迈克尔逊干涉仪的光路示意图G 1和G2是两块平行放置的平行平面玻璃板，它们的折射率和厚度都完全相同。
G1的背面镀有半反射膜，称作分光板。
G2称作补偿板。
M1和M2是两块平面反射镜，它们装在与G1成45º角的彼此互相垂直的两臂上。
M2固定不动，M1可沿臂轴方向前后平移。
由扩展光源S发出的光束，经分光板分成两部分，它们分别近于垂直地入射在平面反射镜M1和M2上。
经M1反射的光回到分光板后一部分透过分光板沿E的方向传播，而经M2反射的光回到分光板后则是一部分被反射在E方向。
由于两者是相干的，在E处可观察到相干条纹。
光束自M1和M2上的反射相当于自距离为d的M1和M2ˊ上的反射，其中M2ˊ是平面镜M2为分光板所成的虚像。
因此，迈克尔逊干涉仪所产生的干涉与厚度为d、没有多次反射的空气平行平面板所产生的干涉完全一样。
经M1反射的光三次穿过分光板，而经M2反射的光只通过分光板一次，补偿板就是为消除这种不对称性而设置的。
双光束在观察平面处的光程差由下式给定：Δ＝2dcosi式中：d是M1和M2ˊ之间的距离，i是光源S在M1上的入射角。
迈克尔逊干涉仪所产生的干涉条纹的特性与光源、照明方式以及M1和M2之间的相对位置有关。
2．等倾干涉如下图所示，当M2与M1严格垂直，即M2ˊ与M1严格平行时，所得干涉为等倾干涉。
干涉条纹为位于无限远或透镜焦平面上明暗的同心圆环。
迈克尔逊干涉仪实验报告
迈克尔逊干涉仪的调整与应用1. 原始数据及处理1.1 测量钠光灯波长（589.3Na nm λ=）不确定度计算：2.48Ax δ∆==mm , 0.00004B mm ∆=d U ∆⇒=mm 2d U U N λ∆=∆=4.4nm , 100%r U U λλλ=⨯=0.74%. 1.2 双线的波长差：0.59Na nm λ∆=2．思考题及分析：2.1、为什么白光干涉不易观察到？答：两光束能产生干涉现象除满足同频、同向、相位差恒定三个条件外，其光程差还必须小于其相干长度。
而白光的相干长度只有微米量级，所以只能在零光程附近才能观察到白光干涉。
2.2、为什么M1和M2没有严格垂直时，眼睛移动干涉条纹会吞吐？答：因为没有严格垂直时，会形成一个披肩状的光学腔。
各处的光程差不相同，其干涉条纹的级数也会不同。
所以眼睛移动时，干涉条纹会吞吐。
2.3、讨论干涉条纹吐出或吞入时的光程差变化情况。
答：吞入时，光程差变小。
而吐出时，光程差则变大。
2.4、为什么要加补偿板？答：因为分束板的加入，使其中一路光束比另一光束附加了一定的光程。
所以加入与分束板厚度相同的补偿板来补偿这部分光程差。
2.5、如何设计一个实验，利用迈克尔逊干涉仪测玻璃的折射率？答：以白光发生干涉现象时，确定零光程处。
测定在光路中加入玻璃与否，白光产生干涉时M 2镜移动的距离。
再根据所加入玻璃的厚度，计算出玻璃的折射率。
2.6、试根据迈克尔逊干涉仪的光路，说明各光学元件的作用，并简要叙述调出等倾干涉、等厚干涉和白光干涉条纹的条件及程序．答：分束板：将光束分为两路光束。
补偿板：补偿因分束板产生的光程差。
粗调螺丝：调节2M 镜的方位，使其与1M 镜大致垂直。
细调拉丝：精密调节2M 镜的方位，使使其与1M 镜严格垂直。
鼓轮：调节2M 镜的位置，使光学腔的厚度改变。
等倾干涉：光学腔应严格平行。
等厚干涉：此时光学腔为披肩状。
白光干涉：零光程处附近。
2.7、如何利用干涉条纹“吞”、“吐”现象，测定单色光的波长? 答：数一定量的“吞”或“吐”，再根据公式2d N λ=∆∆计算。
迈克尔逊干涉仪的调节和使用实验报告
迈克尔逊干涉仪的调节和使用实验报告一、仪器调节1.调整镜面平行度：首先放置迈克尔逊干涉仪的光源，然后用手将光源移动，调整反射平面镜的角度，使光线在迈克尔逊干涉仪的整个光路中都能自由传播。
2.调整分束镜：使用一张透明的玻璃片将光线分束，再观察平行光束通过分束镜后是否能刚好落在平面镜的表面上，如果不能，则需要调整分束镜的位置，直到两束光线都能够平行而且刚好敲在平面镜上。
3.调整反射镜：迈克尔逊干涉仪中的反射镜有一个活动镜面，需要调整其位置，使两束光线在平面镜上反射时能够准确地再次合成一束光线，从而形成干涉现象。
4.调整干涉条纹：最后，可以在观察屏幕上是否能够清晰地看到干涉条纹，在实验过程中可以适当调整光源的位置或者调整反射镜的倾斜角度，以获得更好的干涉效果。
二、实验使用1.实验准备：首先设置好迈克尔逊干涉仪，并确保调节好仪器，使光线能够正常穿过仪器。
2.实验操作：将待测光源置于迈克尔逊干涉仪的一个光路中，调整干涉仪中的反射镜位置，使干涉条纹清晰。
然后，改变待测光源的位置，测量干涉条纹的移动量，利用已知的反射器间距和探测器移动的距离，可以计算得到光的速度。
3.数据处理：使用测得的数据和已知的仪器参数，进行计算和分析。
根据测得的干涉条纹移动量和已知的反射器间距，利用干涉仪的原理和公式，计算得到光的速度。
5.讨论和结论：根据实验结果，对实验中的不确定因素进行讨论，并得出结论。
如果实验结果与理论值一致，说明测量方法正确并且仪器使用正常；如果存在差异，可以分析差异的原因，并进一步完善实验方法或改善仪器使用的条件。
总之，迈克尔逊干涉仪是一种常见的用于测量干涉现象的仪器，通过调节和使用可以进行光速测量、薄膜厚度测量等实验。
在进行实验操作时，需要注意仪器的准确调节和数据的准确处理，以确保实验结果的可靠性。
迈克尔逊干涉仪的调整与使用实验报告
（1）了解迈克尔逊干涉仪的光学结构及干涉原理，学习其调节和使用方法；
（2）学习一种测定光波波长的方法，加深对等倾、等厚干涉的了理
（3）测量He-Ne激光波长。
二、实验使用仪器与材料
迈克尔逊干涉仪、钠光灯、毛玻璃屏、激光光源等。
3、实验步骤
【实验步骤】
观察扩展光源的等倾干涉条纹并测波长：
1点燃钠光灯，使之与分光板G１等高并且位于沿分光板和M１镜的中心线上，转动粗调手轮，使M１镜距分光板G１的中心与M１镜距分光板G１的中心大致相等(拖板上的标志线在主尺32 cm 位置)。
3再仔细调节M１镜的2个拉簧螺丝，直到把干涉环中心调到视场中央，并且使干涉环中心随观察者的眼睛左右、上下移动而移动，但干涉环不发生“涌出”或“陷入”现象，这时观察到的干涉条纹才是严格的等倾干涉。
4测钠光D双线的平均波长。先调仪器零点，方法是：将微调手轮沿某一方向(如顺时针方向)旋至零，同时注意观察读数窗刻度轮旋转方向；保持刻度轮旋向不变，转动粗调手轮，让读数窗口基准线对准某一刻度，使读数窗中的刻度轮与微调手轮的刻度轮相互配合。
5始终沿原调零方向，细心转动微调手轮，观察并记录每“涌出”或“陷入”100个干涉环时，M１镜位置，连续记录5次。
四、实验数据整理与归纳
N =50
I
圈数
位置I
1
0
30.27615
2
50
30.28768
3
100
30.29872
4
150
30.31034
5
200
30.32429
6
250
30.33202
7
300
2在光源与分光板G１之间插入针孔板，用眼睛透过G１直视M２镜，可看到2组针孔像。细心调节M１镜后面的 3 个调节螺钉，使 2 组针孔像重合，如果难以重合，可略微调节一下M２镜后的3个螺钉。当2组针孔像完全重合时，就可去掉针孔板，换上毛玻璃，将看到有明暗相间的干涉圆环，若干涉环模糊，可轻轻转动粗调手轮，使M２镜移动一下位置，干涉环就会出现。
迈克尔逊干涉仪的调整和使用实验报告
迈克尔逊干涉仪的调整和使用实验报告迈克尔逊干涉仪的调整和使用实验报告引言：迈克尔逊干涉仪是一种重要的光学仪器，它可以用来测量光的干涉现象。
在本实验中，我们将对迈克尔逊干涉仪进行调整，并使用它来观察干涉条纹的产生和变化。
一、实验目的本实验的主要目的是熟悉迈克尔逊干涉仪的调整方法，了解干涉条纹的产生原理，并通过实验观察干涉条纹的变化。
二、实验器材1. 迈克尔逊干涉仪：包括光源、分束器、反射镜和接收屏等组成部分。
2. 平行光源：用于提供单色光源。
3. 反射镜：用于反射光线。
4. 接收屏：用于观察干涉条纹。
三、实验步骤1. 调整光源：将平行光源放置在适当位置，并调整其亮度，保证光线足够明亮。
2. 调整分束器：将分束器放置在适当位置，使得光线能够均匀地分成两束。
3. 调整反射镜：将反射镜放置在适当位置，使得其中一束光线经过反射后与另一束光线相遇。
4. 调整接收屏：将接收屏放置在适当位置，并调整其位置，使得干涉条纹能够清晰地显示出来。
5. 观察干涉条纹：调整各个部分的位置，观察干涉条纹的产生和变化，并记录下观察结果。
四、实验结果与分析通过实验观察，我们可以看到干涉条纹的产生和变化。
当两束光线相遇时，由于光的波动性，会形成干涉现象。
当两束光线相位差为整数倍的波长时，会产生明纹，而相位差为半整数倍的波长时，会产生暗纹。
通过调整反射镜和接收屏的位置，我们可以改变两束光线的光程差，从而观察到干涉条纹的变化。
在实验过程中，我们还观察到了干涉条纹的间距变化随光源波长的变化而变化。
根据迈克尔逊干涉仪的原理，当光源波长增大时，干涉条纹的间距也会增大；当光源波长减小时，干涉条纹的间距也会减小。
这是因为光的波长与干涉条纹的间距之间存在一个正比关系。
五、实验总结通过本次实验，我们学习了迈克尔逊干涉仪的调整方法，并通过观察干涉条纹的产生和变化，加深了对干涉现象的理解。
我们还发现了干涉条纹的间距与光源波长之间的关系。
这些实验结果对于进一步研究光的干涉现象和应用具有重要意义。
迈克尔逊干涉仪的调节与使用实验报告
《迈克尔逊干涉仪的调节与使用》实验报告一、实验目的1.了解迈克尔逊干涉仪的结构原理并掌握调节方法。
2.观察等厚干涉、等倾干涉以及白光干涉。
3.测量氦氖激光的波长。
二、实验原理1.迈克尔逊干涉仪迈克尔逊干涉仪是一个分振幅法的双光干涉仪，其光路如下图所示，它反射镜M1、M2、分束镜P1和补偿板P2组成。
其中M1是一个固定反射镜，反射镜M2可以沿光轴前后移动，它们分别放置在两个相互垂直臂中;分束镜和补偿板与两个反射镜均成45°，且相互平行;分束镜P1的一个面镀有半透半反膜，它能将入射光等强度地分为两束;补偿板是一个与分束镜厚度和折射率完全相同的玻璃板。
迈克耳孙干涉仪的结构如图所示。
镜M1、M2的背面各有三个螺丝，调节M1、M2镜面的倾斜度，M的下端还附有两个互相垂直的微动拉簧螺丝，用以精确地调整M1的倾斜度。
M2镜所在的导轨拖板由精密丝杠带动，可沿导轨前后移动。
M2镜的位置由三个读数尺所读出的数值的和来确定:主尺、粗调手轮和微调手轮。
在迈克尔逊干涉仪上可以实现等倾和等厚两种干涉。
为了分析方便，可将反射镜M1成像到M2的光路中。
2.He-Ne激光波长的测定如图1所示，当M1’、M2相互平行，即M1和M2相互严格垂直时，在E处可以观察到等倾干涉;在等倾干涉时，如果在迈克尔逊干涉仪上反射镜M1和M2到分束镜的距离差为d时，反射镜和M1’形成一个厚度为d的空气膜，其光程差如图2所示，当光线的入射角为i时，两反射镜反射光线的光程差为:Δ=2d cos i′=2d√n2−sin2i其中，n为两臂中介质的折射率，i和i'分别为光线入射到M2和M1上的入射角，当迈克尔逊干涉仪的两臂中介质相同时，i=i’。
当两臂中介质的折射率一定，且d不变时，光程差只取决于入射角i，在E处观察时，对于相同入射角的光，形成一个以光轴为中心的圆环。
当为波长的整数倍时是亮条纹。
由此，迈克尔逊干涉仪中，等倾干涉条纹级次是中间大外边小。
迈克尔逊干涉仪的调节和使用实验报告
可见，当M1与M2之间的距离e增大（或减小） 时，则干涉条纹就从中心“冒出”（或向中心“缩进”）一圈。如果在迈克尔孙干涉仪上测出M2始末两态的位置，即可求出M2走过距离 ，同时数出在这期间干涉条纹变化（冒出或缩进）的圈数 ，则可以计算出此时光波的波长：
（4）
【实验内容和步骤】
一、等倾干涉及激光波长的测定
等倾干涉
当M1、M2完全平行时，将获得等倾干涉，其干涉条纹的形状决定于来自光源平面上的入射角i（如图35-3所示），在垂直于观察方向的光源平面S上，自以O点为中心的圆周上各点发出的光以相同的倾角 ，入射到M1、M2之间的空气层，所以它的干涉图样是同心圆环，其位置取决于光程差L。
从图3 看出：
(1)
2完全平行时将获得等倾干涉其干涉条纹的形状决定于来自光源平面上的入射角i如图353所示在垂直于观察方向的光源平面s上自以o点为中心的圆周上各点发出的光以相同的倾角迈克尔孙干涉仪简化光路图观察屏活动镜激光器补偿板当眼盯着第k级亮圆纹不放改变m1与m2的位置使其间隔e增大但要保持2ecosikk不变则必须以减小cosik来达到因此ik必须增大这就意味着干涉条纹从中心向外冒出
当 2ecos =k（k=1，2，3，…）
时看到一组亮圆纹。相邻两条纹的角距离为：
(2)
当眼盯着第K级亮圆纹不放，改变M1与M2的位置，使其间隔e增大，但要保持2ecosik=K不变，则必须以减小cosik来达到，因此ik必须增大——这就意味着干涉条纹从中心向外“冒出”。反之当e减小，则cosik必然增大，这就意味着ik减小，所以相当于干涉圆环一个一个地向中心“缩进”。在圆环中心ik= 0，cosik=1，故 2e=k
【实验原理】
迈克尔孙干涉仪原理图如图35-1所示，在图中：S为光源，G1为半镀银板（使照在上面的光线既能反射又能透射，而这两部分光的强度又大致相等），G2为补偿板，材料与厚度均与G1板相同，且与G1板平行。M1、M2为平面反射镜。
迈克尔逊干涉仪的调整和使用实验报告
迈克尔逊干涉仪的调整和使用实验报告迈克尔逊干涉仪的调整和使用实验报告引言：迈克尔逊干涉仪是一种常用的光学仪器，被广泛应用于干涉测量、光学相干等领域。
本文将介绍迈克尔逊干涉仪的调整和使用实验报告，以帮助读者更好地理解和应用该仪器。
一、实验目的本实验的目的是通过调整迈克尔逊干涉仪的各个部件，使其能够正常工作，并实现干涉现象的观察和测量。
二、实验器材1. 迈克尔逊干涉仪主体：包括光源、分束器、反射镜、反射镜支架等。
2. 干涉图样观察装置：包括目镜、测量尺等。
三、实验步骤1. 调整光源：将光源放置在适当位置，并确保其能够发出稳定的光束。
2. 调整分束器：通过调整分束器的位置和角度，使得从分束器出射的两束光能够平行地照射到反射镜上。
3. 调整反射镜：调整反射镜的位置和角度，使得反射的光能够重新汇聚到分束器上，并形成干涉现象。
4. 观察干涉图样：通过目镜观察干涉图样，调整反射镜的位置和角度，使得干涉条纹清晰可见。
5. 测量干涉现象：使用测量尺等测量工具，对干涉条纹进行测量，以得到干涉现象的具体参数。
四、实验结果与分析经过以上调整步骤，我们成功地调整了迈克尔逊干涉仪，并观察到了清晰的干涉图样。
通过测量尺测量干涉条纹的间距，我们可以得到干涉现象的具体参数，如波长、相位差等。
在实验过程中，我们注意到调整分束器的位置和角度对干涉图样的清晰度和稳定性有很大的影响。
如果分束器位置不准确，会导致干涉图样模糊或消失；如果分束器角度不准确，会导致干涉图样的条纹不清晰。
因此，在调整分束器时需要仔细操作，确保其位置和角度的准确性。
另外，调整反射镜的位置和角度也是关键步骤。
反射镜的位置调整不当会导致干涉图样错位或形成不规则的干涉条纹；反射镜的角度调整不当会导致干涉条纹的强度变化或消失。
因此，在调整反射镜时需要注意细微的调整，并通过目镜观察干涉图样的变化，以达到最佳的调整效果。
五、实验总结通过本次实验，我们成功地调整了迈克尔逊干涉仪，并观察到了清晰的干涉图样。
迈克耳孙干涉仪的调节和使用实验报告
迈克耳孙干涉仪的调节和使用实验报告一、实验目的1、了解迈克耳孙干涉仪的结构和工作原理。
2、掌握迈克耳孙干涉仪的调节方法。
3、观察等倾干涉、等厚干涉条纹，并测量激光的波长。
二、实验仪器迈克耳孙干涉仪、HeNe 激光器、扩束镜、毛玻璃屏、白屏。
三、实验原理迈克耳孙干涉仪是一种利用分振幅法产生双光束干涉的精密光学仪器。
其原理基于光的干涉现象。
从光源 S 发出的一束光，在分束镜 G1 处被分成两束光，一束反射光（称为光线 1）射向平面镜 M1，另一束透射光（称为光线 2）射向平面镜 M2。
光线 1 经 M1 反射后再次通过 G1 到达观察屏 E；光线 2 经 M2 反射后也通过 G1 到达观察屏 E。
两束光在观察屏 E 处相遇发生干涉。
当 M1 和 M2 严格垂直时，形成的是等倾干涉条纹。
此时，干涉条纹是一组同心圆环。
当 M1 和 M2 不垂直时，形成的是等厚干涉条纹。
此时，干涉条纹是与 M1 和 M2 交线平行的直线条纹。
根据光的干涉原理，两束光的光程差为：＼（＼Delta ＝ 2d\cos\theta\）其中，＼（d\）是 M1 和 M2 之间的距离，＼（＼theta\）是光线在M1 或 M2 上的入射角。
当\（＼Delta ＝ k\lambda\）（＼（k\）为整数）时，出现亮条纹；当\（＼Delta ＝（k ＋＼frac{1}｛2}）＼lambda\）时，出现暗条纹。
通过测量干涉条纹的变化，可以计算出光的波长\（＼lambda\）。
四、实验步骤1、仪器调节调节底座水平：通过调节仪器底座上的三个调节螺丝，使仪器水平。
调节激光束与仪器中心轴重合：打开激光器，使激光束大致通过干涉仪的中心，并在白屏上形成一个亮点。
调节 M1 和 M2 相互垂直：在毛玻璃屏上观察到两组相互垂直的直线条纹，微调 M1 或 M2 背后的螺丝，使条纹变为圆形的等倾干涉条纹。
2、观察等倾干涉条纹微调 M1 镜的位置，观察干涉条纹的变化，记录条纹的形状、疏密和中心的“吞吐”情况。
实验八迈克尔逊干涉仪的调节和使用
实验⼋迈克尔逊⼲涉仪的调节和使⽤实验15 迈克⽿孙⼲涉仪的调节与使⽤19世纪末，美国物理学家迈克尔孙（A.A.Michelson ）为测量光速，依据分振幅产⽣双光束实现⼲涉的原理，设计制造了迈克尔孙⼲涉仪这⼀精密光学仪器。
迈克尔孙与其合作者⽤这仪器完成了相对论研究中具有重要意义的“以太”漂移实验，实验结果否定了“以太”的存在，为爱因斯坦建⽴狭义相对论奠定了基础。
在近代物理学和近代计量科学中，迈克尔孙⼲涉仪不仅可以观察光的等厚、等倾⼲涉现象，精密地测定光波波长、微⼩长度、光源的相⼲长度等，还可以测量⽓体、液体的折射率等。
迈克尔孙1907年获诺贝尔物理学奖。
迈克尔孙⼲涉仪的基本原理已经被推⼴到许多⽅⾯，研制成各种形式的精密仪器，⼴泛地应⽤于⽣产和科学研究领域。
近年来，美国物理学家正在⽤40m×40m 的迈克尔孙⼲涉仪探测引⼒波。
1 [实验⽬的]1.1了解迈克⽿孙⼲涉仪的基本结构，学习其调节和使⽤⽅法。
1.2观察各种⼲涉条纹，加深对薄膜⼲涉原理的理解。
1.3测定激光的波长。
2 [实验仪器]迈克⽿孙⼲涉仪(WSM-100型)，多束光纤激光器，钠光灯。
3 [仪器介绍]WSM-100型迈克⽿孙⼲涉仪的主体结构如图16-1所⽰，主要由底座、导轨、拖板、定镜、读数及传动系统、附件等六个部分组成。
3.1底座底座由⽣铁铸成，较重，确保证了仪器的稳定性。
由三个调平螺丝9⽀撑，调平后可以拧紧锁紧圈10以保持座架稳定。
3.2导轨导轨7由两根平⾏的长约280毫⽶的框架和精密丝杆6组成，被固定在底座上精密丝杆穿过框架正中，丝杆螺距为1毫⽶，如图16-2所⽰。
3.3拖板部分拖板是⼀块平板，反⾯做成与导轨吻合的凹槽，装在导轨上，下⽅是精密螺母，丝杆穿过螺母，当丝杆旋转时，拖板能前后移动，带动固定在其上的移动镜11（即M 1）在导轨⾯上滑动，实现粗动。
M 1是⼀块很精密的平⾯镜，表⾯镀有⾦属膜，具有较⾼的反射率，垂直地固定在拖板上，它的法线严格地与丝杆平⾏。
实验报告-迈克尔逊干涉仪的调整与应用
[附录]
迈克尔逊干涉仪的应用 迈克尔逊干涉仪（英文：Michelson interferometer）是光学干涉仪中最常见的一种，其 发明者是美国物理学家阿尔伯特•亚伯拉罕•迈克尔逊。 迈克尔逊干涉仪的原理是一束入射光 分为两束后各自被对应的平面镜反射回来， 这两束光从而能够发生干涉。 干涉中两束光的不 同光程可以通过调节干涉臂长度以及改变介质的折射率来实现， 从而能够形成不同的干涉图 样。迈克尔逊和爱德华•威廉姆斯•莫雷使用这种干涉仪于 1887 年进行了著名的迈克尔逊莫雷实验，并证实了以太的不存在。 迈克尔逊干涉仪的最著名应用即是它在迈克尔逊-莫雷实验中对以太风观测中所得到的 零结果， 这朵十九世纪末经典物理学天空中的乌云为狭义相对论的基本假设提供了实验依据。 除此之外， 由于激光干涉仪能够非常精确地测量干涉中的光程差， 在当今的引力波探测中迈 克尔逊干涉仪以及其他种类的干涉仪都得到了相当广泛的应用。激光干涉引力波天文台 （LIGO）等诸多地面激光干涉引力波探测器的基本原理就是通过迈克尔逊干涉仪来测量由 引力波引起的激光的光程变化，而在计划中的激光干涉空间天线（ LISA）中，应用迈克尔 逊干涉仪原理的基本构想也已经被提出。 迈克尔逊干涉仪还被应用于寻找太阳系外行星的探 测中，虽然在这种探测中马赫-曾特干涉仪的应用更加广泛。迈克尔逊干涉仪还在延迟干涉 仪，即光学差分相移键控解调器（Optical DPSK）的制造中有所应用，这种解调器可以在波 分复用网络中将相位调制转换成振幅调制。
迈克尔逊干涉仪的调整与应用 [实验目的]
1、 了解迈克尔逊干涉仪的结构原理与调节方法 2、 观察非定域干涉、定域等倾干涉、等厚干涉以及白光干涉。 3、 测量光波波长，了解条纹可见度等概念的物理原理。
[实验原理]
1． 迈克尔逊干涉仪原理
实验十五 迈克尔逊干涉仪的调节及使用
实验五迈克尔逊干涉仪的调节及使用【实验目的】（1）了解迈克尔逊干涉仪的光学结构及干涉原理，学习其调节和使用方法；（2）学习一种测定光波波长的方法，加深对等倾、等厚干涉的理解。
【实验仪器】迈克尔逊干涉仪、He-Ne激光器、白炽灯等。
【实验原理】迈克尔逊干涉仪是l883年美国物理学家迈克尔逊（A.A.Michelson）和莫雷（E.W.Morley）合作，为研究“以太漂移实验而设计制造出来的精密光学仪器。
用它可以高度准确地测定微小长度、光的波长、透明体的折射率等。
后人利用该仪器的原理，研究出了多种专用干涉仪，这些干涉仪在近代物理和近代计量技术中被广泛应用。
1.干涉仪的光学结构迈克尔逊干涉仪的光路和结构如图1与2所示。
M1、M2是一对精密磨光的平面反射镜，M1的位置是固定的，M2可沿导轨前后移动。
G1、G2是厚度和折射率都完全相同的一对平行玻璃板，与M1、M2均成45°角。
G1的一个表面镀有半反射、半透射膜A，使射到其上的光线分为光强度差不多相等的反射光和透射光；G1称为分光板。
当光照到G1上时，在半透膜上分成相互垂直的两束光，透射光（1）射到M1，经M1反射后，透过G2，在G1的半透膜上反射后射向E；反射光（2）射到M2，经M2反射后，透过G1射向E。
由于光线（2）前后共通过G1三次，而光线（1）只通过G1一次，有了G2，它们在玻璃中的光程便相等了，于是计算这两束光的光程差时，只需计算两束光在空气中的光程差就可以了，所以G2称为补偿板。
当观察者从E处向G1看去时，除直接看到M2外还看到M1的像M1ˊ。
于是（1）、（2）两束光如同从M2与M1ˊ反射来的，因此迈克尔逊干“形成”的空气薄膜的干涉等效。
反射镜M2的移动采用蜗轮蜗杆传动系统，转动粗调手轮（2）可以实现粗调。
M2移动距离的毫米数可在机体侧面的毫米刻度尺（5）上读得。
通过读数窗口，在刻度盘（3）上可读到0.01mm；转动微调手轮（1）可实现微调，微调手轮的分度值为1×10-4mm。
大学物理下-迈克尔逊干涉仪实验报告【全文】
精选全文完整版可编辑修改大学物理实验报告3. 实验原理（请用自己的语言简明扼要地叙述，注意原理图需要画出，测试公式需要写明）(1)迈克耳孙干涉仪的结构与光路如图5.3. 1所示为迈克耳孙干涉仪的侧视图图与俯视图，导轨7固定在一只稳定的底座上，底座由三颗调平螺丝9及其锁紧螺丝10来调平。
丝杠6螺距为1mm，转动粗调手轮2，经一对齿轮带动丝杠转动，进而带动移动镜M在导轨上滑动。
移动距离可在毫米刻度尺5上读到1 mm,在窗口3中的刻度盘上读到0.01 mm。
转动微调手轮1,经1:100的蜗轮传动，可实现微动。
微动手轮上的最小刻度为0.0001 mm，可估读到0.00001 mm 。
分光板G1和补偿板G2固定在基座上，不得强扳，且不能用手接触其光学表面。
固定参考镜(定镜)13和移动镜(动镜)11后各有三颗螺丝,用于粗调两者相互垂直，不能拧得太紧或太松，以免使其变形或松动。
固定参考镜13的一侧和下部各有一颗微调螺丝 14和15,可用来微调13的左右偏转和俯视，微调螺丝也不能拧得太松或太紧。
丝杠的顶进力由丝杠顶进螺帽8来调整。
迈克尔逊干涉仪的实验原理如图5.3.2所示。
由光源S发出一束光，射到分光板G1的半透半反膜L上，L使反射光和反射的光强基本相同，所以称G1为分光板。
透过膜层L的光束(1)经G2到达参考镜M1后，被反射回来；被反射的光束(2) 到达移动镜M2后,也被反射回来。
由于(1)、(2)两束光满足光的相干条件，各自反射回来在膜层L所在表面相遇后，就发生干涉,在E处即可观察到干涉条纹。
G2是补偿板，它使光束(1)和(2)经过玻璃的次数相同，当使用白光作为光源时,G2还可以补偿G1的色散。
M1’是在G1中看到的M1的虚像。
(2) 单色点光源等倾干涉条纹的观察及波长的测量如图5.3.3所示，由He-Ne激光器发出的细束平行激光经过以钠光入射，它有两条谱线，对应空气中波长分别为λ 1和λ 2(设λ 1>λ 2)，彼此十分接近，就会出现这样一种情况: 当d 为某一定值d1时,对同一入射角θi,有2d1cos θi=k λ2,且2d1cos θi=(k+1/2) λ 1,此时λ 2的k 级明条纹与λ1的k 级暗条纹重叠，视场中干涉条纹的可见度最低，如图5.3.5所示。
迈克尔逊干涉仪的调节和使用(正式报告)
迈克尔逊干涉仪的调节和使用（正式报告）首先，调节迈克尔逊干涉仪的光源。
一般来说，我们可以使用激光作为光源，因为激光具有单色性和相干性，这有助于获得更清晰的干涉图案。
但是在实验过程中，也可以使用其他光源，只需确保光线的单色性。
接下来，调节迈克尔逊干涉仪的反射镜。
迈克尔逊干涉仪由两个反射镜组成，一个称为固定镜，另一个称为移动镜。
首先，将干涉仪的移动镜移到极端位置，以确保光线可以正常通过反射镜。
然后，在通过逐渐调节移动镜的位置，使得光线尽量垂直反射镜并回到入射方向。
然后，调节迈克尔逊干涉仪的分束镜。
分束镜是将一束光线分为两束的关键部分。
在调节分束镜时，我们需要将光线分成两束，并使其传播的路径相等。
要做到这一点，首先将一个探测器放在一个路径上，然后调整分束镜的位置，使得两束光线能够同时到达该探测器。
在进行实验之前，我们还需要调节探测器。
探测器主要用于检测通过干涉仪的光的干涉图案。
我们需要将探测器调整到最佳位置，以获得清晰的干涉条纹。
通常，探测器会发出一个高频声音，当干涉图案最清晰时，声音会最大。
因此，我们可以通过听觉判断探测器是否被正确调节。
最后，在进行实验时，我们需要注意避免干扰因素。
迈克尔逊干涉仪对环境的稳定性要求较高，应尽量避免振动、温度变化和空气流动等干扰因素。
此外，还需要保持实验室的洁净度，以防止灰尘等杂质影响干涉图案的清晰度。
在实验过程中，还可以通过调整迈克尔逊干涉仪的参数来观察不同的干涉效果。
例如，改变移动镜的位置可以改变干涉条纹的位置和宽度。
调整反射镜的角度也可以改变干涉图案的形状。
通过不断调整这些参数，我们可以得到更多有关光的干涉现象的信息。
综上所述，迈克尔逊干涉仪的调节和使用是实验中非常重要的一步。
通过正确地调节光源、反射镜、分束镜和探测器，以及注意避免干扰因素，我们可以获得准确且清晰的干涉图案，从而得到有关光的干涉现象的有价值的结果。
实验七迈克尔逊干涉仪的调节与使用实验报告
实验七：迈克尔逊干涉仪的调节与使用［实验目的］1.了解迈克尔逊干涉仪的结构、原理及调节和使用方法。
2.测量单色光He-Ne 激光的波长。
［实验仪器］迈克尔逊干涉仪 H ｅ－Ｎｅ激光器 扩束镜［实验原理］光程差为第k 级条纹对应的入射角应满足条件⎪⎩⎪⎨⎧+±=暗纹亮纹 2)12( cos 2λλθk k d k (k = 0,1,2,…) ［实验内容］1.迈克尔逊干涉仪的调整(1)先调底脚螺钉使导轨水平，再调M 1使处于主尺30mm-35mm 处,使M 1与M 2到G 1的距离大致相等。
(2)点亮He-Ne 激光器，调节其高度及位置，使光束通过G 1经M 1、M 2反射后落到光屏E 上，呈现两组分立的光斑。
调节M 1和M 2镜的螺钉，改变M 1、M 2的方位，使屏上两组光斑对立重合(主要是最亮两点重合)。
这样M 1′与M 2就大致平行，在视场中就可见到干涉条纹。
2.测定He-Ne 激光波长(1)按前步骤，将扩束后激光束按图2的方向照射到分束板G 1上 ，这时可看到干涉条纹。
(2)仔细调节水平和垂直的拉簧螺钉，使干涉条纹呈圆环状。
(3)沿同一方向转动微调手轮，，沿原方向调至零，再调粗调手轮。
(4)测量时选择能见度较好、中心为亮斑或暗斑的干涉花样，调节微调手轮，当有圆形条纹冒出或湮没几个条纹时记下M 1镜的初始位置读数1d ，继续沿原方向转动微调手轮，调节50个条纹记一次读数2d ，重复此动作，测得7组数据，求得λ。
［实验数据处理］表1 迈克尔逊干涉仪测量数据 测量结果：λ= 7∑i λ= 637.1 nmλ标=632.8nm E r =｜λ-λ标｜/λ标×100%= 0.7% 测量次数 1 2 3 4 5 6 7 反射镜位置d 1/mm32.26534 31.51226 32.28118 31.54327 30.76345 33.34238 33.56278 反射镜位置d 2/mm32.28136 31.52825 32.29682 31.55939 30.77937 33.35824 33.57876 间距21d d d ∆=- mm0.01602 0.01599 0.01564 0.01612 0.01592 0.01586 0.01598nm 640.8 639.6 624.0 644.8 636.8 634.4 639.2实验分析1.实验结果与激光的标准波长很接近，此仪器的精度很高，测量误差很小。
迈克尔逊干涉仪的调节和使用实验报告
迈克尔逊干涉仪的调节和使用实验报告一、实验目的1.了解迈克尔逊干涉仪的结构，并掌握调节方法；2.使用迈克尔逊干涉仪测量实验中所用激光的波长.二、实验仪器迈克尔逊干涉仪，多光束光纤激光器三、实验原理1.迈克尔逊干涉仪(1)仪器结构结构如下所示：光路如下图所示：(2)仪器原理迈克尔逊干涉仪是一个分振幅法的双光束干涉仪.其光路如上图所示，它由反射镜M1,M2，分束镜P1和补偿板P2组成.其中M1是一个固定反射镜，反射镜M2可以沿光轴前后移动，它们分别放置在两个相互垂直臂上；分束镜和补偿板与两个反射镜均成45°，且相互平行；分束镜P1的一个面镀有半透半反膜，它能将入射光等强度的分成两束；补偿板是一个与分束镜厚度和折射率完全相同的玻璃板.镜M1,M2背面各有三个螺丝，用于调节M1,M2的镜面的倾斜度，M1下端还附有两个互相垂直的微动拉簧螺丝，用于精密的调节M1的倾斜度.M2镜所在的拖板由精密丝杠带动，可沿导轨前后移动.M2镜的位置由三个读数尺所读出的数值的和来确定：主尺、粗调手轮和微调手轮.如图(a)所示，多光束激光器提供的每条光纤的输出端是一个短焦距凸透镜，经会聚后的激光束，可以认为是一个很好的点光源S发出的球面光波.S1′为S经M1及G1反射后所成的像.S2′和S1′为两个相干光源，发出的球面波在其相遇的空间处处相干，为非定域干涉，在相遇处都能产生干涉条纹.空间任一点P的干涉明暗由S2′和S1′到该点的光程差∆=r2−r1决定，其中r2和r1分别为S2′和S1′到P点的光程.P点的光强分布的极大和极小的条件是：∆=kλ (k=0,1,2,⋯)亮条纹∆=(2k+1)λ (k=0,1,2,⋯)暗条纹(2)激光波长的测定当M1,M2平行时，将观察屏放在与S2′ S1′连线相垂直的位置上，可以看到一组同心干涉圆条纹，如图(b)所示：设M1,M2之间距离为d，则S2′和S1′之间距离为2d，S2′和S1′在屏上任一点P的光程差为：∆=2d cosφφ是S2′射到P点的光线与M2的夹角.当改变d，光程差也相应的发生变化，这时在干涉条纹中心会“冒出”和“缩进”的现象.当d 增加λ/2，相应的光程差增加λ，在中心的条纹干涉级次由k变为k+1，这样就会“冒出”一个条纹；当d减少λ/2，相应的光程差减少λ，在中心的条纹干涉级次由k变为k−1，这样就会“缩进”一个条纹.因此，根据“冒出”或“缩进”条纹的个数就可以确定d的改变量，它可以用来进心长度比较，其精度是光波长量级.当“冒出”或“缩进”了N个条纹，d的改变量δd为：δd=N λ2四、实验步骤1.调节干涉仪，观察非定域干涉(1)水平调节.调节干涉仪底脚螺丝，使仪器导轨平面水平，然后锁住锁紧圈；(2)等臂调节.调节粗调手轮，移动M2，让M1,M2和G1大致等距；(3)最亮点重合.打开激光器，调节输出嘴位置，让光束垂直入射M1的中心部位.观察M1,M2中每次反射回来最亮的点，调节M1,M2后的调节螺丝，使两排亮点中最亮的光点严格重合（先调节M1，后调节M2）；(4)将条纹移到屏中间；(5)观察非定域干涉；(6)观察并思考条纹特征与d的关系.2.测量激光波长(1)仪器调零.旋转微调手轮时，粗调手轮会随之变化，而旋转粗调手轮时，微调手轮并不发生变化，所以测量前必须调零.方法如下：沿某方向将微调手轮调到零并记住旋转方向（为避免空程差，后面的测量都要沿此方向），沿同一方向旋转粗调手轮使之对准某一刻线（注意，此时之后粗调手轮不可再动）.测量过程中若需要反方向旋转微调手轮，则一定需要重新调零.条纹移动数N10 50 100 150 200 250 可移动镜位置d1/mm51.73495 51.75068 51.76651 51.78264 51.79841 51.81420由图中拟合曲线及公式可以计算出：λ=2k=2×0.0003175mm=0.000635mm=6.35×10−4mm=6.35×10−7=635nm五、实验思考1.在实验中会观察到椭圆或马鞍型的条纹，思考成因.当M1,M2镜不相互平行时，就会出现椭圆或马鞍型的干涉条纹.2.改用台灯做光源会有什么现象.台灯的光可以近似看成白光，白光是复色光，在M1,M2非常靠近时，会出现彩色的干涉环.。
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实验十四迈克耳孙干涉仪的调节和使用迈克耳孙干涉仪在近代物理学的发展中起过重要作用。
19世纪末，迈克耳孙（A.A.Michelson ）与其合作者曾用此仪器进行了“以太漂移”实验、标定米尺及推断光谱精细结构等三项著名的实验。
第一项实验解决了当时关于“以太”的争论，并为爱因斯坦创立相对论提供了实验依据；第二项工作实现了长度单位的标准化。
迈克耳孙发现镉红线（波长Q643.84696nm ）是一种理想的单色光源。
可用它的波长作为米尺标准化的基准。
他定义1m=1553164.13镉红线波长，精度达到10-9,这项工作对近代计量技术的发展作出了重要贡献；迈克耳孙研究了干涉条纹视见度随光程差变化的规律，并以此推断光谱线的精细结构。
今天，迈克耳孙干涉仪已被更完善的现代干涉仪取代，但迈克耳孙干涉仪的基本结构仍然是许多现代干涉仪的基础。
【实验目的与要求】1•学习迈克耳孙干涉仪的原理和调节方法。
2•观察等倾干涉和等厚干涉图样。
3•用迈克耳孙干涉仪测定He - Ne激光束的波长和钠光双线波长差。
【实验仪器】迈克耳孙干涉仪，He- Ne激光束，钠光灯，扩束镜，毛玻璃迈克耳孙干涉仪是应用光的干涉原理，测量长度或长度变化的精密的光学仪器，其光路图如图7-1所示。
S-激光束；L-扩束镜；G1-分光板；G2-补偿板；M1、M2-反射镜；E-观察屏。
图7-1迈克耳孙干涉仪光路图从氦氖激光器发出的单色光s,经扩束镜L将光束扩束成一个理想的发散光束，该光束射到与光束成45?顷斜的分光板G1 上, G1的后表面镀有铝或银的半反射膜，光束被半反射膜分成强度大致相同的反射光（1）和（2）。
这两束光沿着不同的方向射到两个平面镜M1和M2上，经两平面镜反射至G1后汇合在一起。
仔细调节M1和M2，就可以在E处观察到干涉条纹。
G2为补偿板，其材料和厚度与G1相同，用以补偿光束（2）的光程，使光束⑵与光精品文档束⑴在玻璃中走过的光程大致相等。
I. 12~M VMUifif调节粥丝；4TMS%刍一现察屏：了-粗谀手轮；螺络9一微调鼓轮土Uh 口一反射S1M2的微调装逐’HS 丁一2边克耳孙干渉仪的结构国迈克耳孙干涉仪的结构图如图7-2所示。
两平面镜M i和M2放置在相互垂直的两臂上。
其中平面镜M2是固定的，平面镜M i可在精密的导轨上前后移动，以便改变两光束的光程差，移动范围在0~100nm内。
平面镜M i、M2的背后各有三个微调螺丝（图中的3、12），用以改变平面镜M i、M2的角度。
在平面镜M2的下端还附有两个相互垂直的拉簧螺丝10、11,可以细调平面镜M2的倾斜度。
移动平面镜M1有两种方式：一是旋转粗调手轮7可以较快地移动M1：二是旋转微调鼓轮9可以微量移动M1（如果迈克耳孙干涉仪有紧固螺丝8，则在转动微调鼓轮前，先要拧紧紧固螺丝8,转动粗调手轮前必须松开紧固螺丝8,否则会损坏精密丝杆。
若没有紧固螺丝，直接旋转微调鼓轮9则可微量移动M”。
平面镜M1的位置读数由三部分组成：从导轨上读出毫米以上的值；从仪器窗口的刻度盘上读到0.01mm ;在微动手轮上最小刻度值为0.0001mm，还可估读到0.0001mm的1/10。
【实验原理】一、等倾干涉条纹等倾干涉条纹是迈克耳孙干涉仪所能产生的一种重要的干涉图样。
如图7-1和图7-3所示，图7—3光程差计算用当M i和M2垂直时，像M2是M2对半反射膜的虚象，其位置在M i附近。
当所用光源为单色扩展光源时，我们在E处观察到的干涉条纹可以看作实反射镜M i和虚反射镜M2所反射的光叠加而成的。
设d为M i、M2间的距离，B为入射光束的入射角，6为折射角，由于M i、M2间是空气层，折射率n=i, 6 6。
当一束光入射到M i、M2镜面而分别反射出（i）、（2）两条光束时，由于（i）、（2）来自同一光束，是相干的，两光束的光程差3为AC BC AD -------------- 2d sin tg 2d coscos当d 一定时，光程差3随着入射角6的变化而改变，同一倾角的各对应点的两反射光线都具有相同的光程差，这样的干涉，其光强分布由各光束的倾角决定，称为等倾干涉条纹。
当用单色光入射时，我们在毛玻璃屏上观察到的是一组明暗相间的同心圆条纹，而干涉条纹的级次以圆心为最大（因3= 2dcon 6=m入当d 一定时，6越小，con 6越大，m的级数也就越大）。
当d减小（即M i向M2靠近）时，若我们跟踪观察某一圈条纹，将看到该干涉环变小，向中心收缩（因d 变小，对某一圈条纹2dcon 6保持恒定，此时6就要变小）。
每当d减小”2, 干涉条纹就向中心消失一个。
当M i与M‘2接近时，条纹变粗变疏。
当M i与M2完全重合（即d=0）时，视场亮度均匀。
did 楼大.咕1』藪小・ （＜）4^0, 量技事塞密 条皱粗而京 丸度均匀图備倾干涉条纹当M i 继续沿原方向前进时，d 逐渐由零增加，将看到干涉条纹一个一个地从中心冒出 来，每当d 增加”2，就从中间冒出一个，随着 d 的增加，条纹重叠成模糊一片，图 7-4表示d 变化时对于干涉条纹的影响。
二、测量光波的波长在等倾干涉条件下，设 M i 移动距离？d ，相应冒出（或消失）的圆条纹数N ,则1 d -N（1）2由上式可见，我们从仪器上读出 ？d ,同时数出相应冒出（或消失）的圆条纹数N ，就可以计算出光波的波长 ”*三、等厚干涉条纹若M i 不垂直M 2,即M i 与M 2不平行而有一微小的夹角，且在M i 与M 2相交处附近，两者形成劈形空气膜层。
此时将观察到等厚干涉条纹，凡劈上厚度相同的各点具有相同的 光程差，由于劈形空气层的等厚点的轨迹是平行于劈棱 （即M i 与M 2的交线）的直线，所以等厚干涉条纹也是平行于M i 与M ‘2的交线的明暗相间的直条纹。
当M i 与M 2相距较远时，甚至看不到条纹。
若移动M i 使M i 与M 2的距离变小时，开始出现清晰地条纹，条纹又细又密，且这些条纹不是直条纹，一般是弯曲的条纹，弯向厚度大 的一侧，即条纹的中央凸向劈棱。
在M i 接近M 2的过程中，条纹背离交线移动，并且逐渐变疏变粗，当M i 与M 2相交时，出现明暗相间粗而疏的条纹。
其中间几条为直条纹，两侧 条纹随着离中央条纹变远，而微显弯曲。
7、H 腔小*0）才较夫* 爺镇耕晦更条該勒扣密W) W)rf«+•孙敛SMit大.*e*«随着M i继续沿着原方向移动时，M i与M2之间的距离逐渐增大，条纹由粗疏逐渐变得细密，而且条纹逐渐朝相反方向弯曲。
当M i与M‘2的距离太大时，条纹就模糊不清。
图7-5表示M i与M2距离变化引起干涉条纹的变化。
四、测定钠光双线（D i D2 ）的波长差当M i与M2相平行时，得到明暗相间的圆形干涉条纹。
如果光源是绝对单色的，则当M i镜缓慢地移动时，虽然视场中条纹不断涌出或陷入，但条纹的视见度应当不变。
设亮条纹光强l i，相邻暗条纹光强为12,则视见度V可表示为I i I 2l i 1 2视见度描述的是条纹清晰的程度。
如果光源中包含有波长入和?2相近的两种光波，而每一列光波均不是绝对单色，以钠黄光为例，它是由中心波长入=589.0nm和？2=589.6nm的双线组成，波长差为0.6nm。
每一条谱线又有一定的宽度，如图7-6所示，由于双线波长差？入与中心波长相比甚小，故称之为准单色光。
——2 124 d 2 d i用这种光源照明迈克耳孙干涉仪，它们将各自产生一套干涉图，干涉场中的强度分布 则是两组干涉条纹的非相干叠加，由于入和茏有微小的差异，对应 入的亮环的位置和对应b 的亮环的位置，将随 d 的变化，而呈周期的重合和错开，因此 d 变化时，视场中所见 叠加后的干涉条纹交替出现“清晰”和“模糊”甚至消失。
设在 d 值为d i 时，入和b 均为亮条纹，视见度最佳，则有d iim ， d 2 n 2(m 、 n 为整数）22如果 b > b ， 当d 值增加到d 2,若满足d 2m K丄，d 2 n K 0.5 —（K 为整数）22此时对b 是亮条纹，对b 则为暗条纹，视见度最差（可能分不清条纹），从视见度最佳 到最差，M i 移动的距离为d d 2 d i K — K 0.5 —2 2由K 」 K 0 5 和d 2 d 1 K 」消去K 可得—次波长差？ b2 ' 2 21 21 24 d 2 d i式中—为b 、b 的平均值。
因为视见度最差时，M i 的位置对称地分布在视见度最佳位置i2的两侧，所以相邻视见度最差的M i 移动距离？d 与？ b 的关系为i22 d 2 d i【实验内容】*必做内容i •调节迈克耳孙干涉仪，观察等倾干涉（1）用He-Ne 激光器作光源，使入射光束大致垂直平面镜M 2。
在激光器前放一孔屏（或直接利用激光束的出射孔），激光器经孔屏射向平面镜 M 2,遮住平面镜M i ，用自准直法调 节M 2背后的三个微调螺丝（必要时，可调节底角螺丝），使由M 2反射回来的一组光点像中 的最亮点返回激光器中，此时入射光大致垂直平面镜M 2。
（2）使平面镜M i 和M 2大致垂直。
遮住平面镜 M 2,调节平面镜M i 背后的三个微调螺丝，使由M i 反射回来的一组光点像中的最亮点返回激光器中，此时平面镜M i 和M 2大致相互垂直。
（3） 观察由平面镜 M i 、M 2反射在观察屏上的两组光点像，再仔细微调M i 、M 2背后的 三个调节螺丝，使两组光点像中最亮的两点完全重合。
⑷在光源和分光板G i之间放一扩束镜，则在观察屏上就会出现干涉条纹。
缓慢、细心地调节平面镜M2下端的两个相互垂直的拉簧微调螺丝，使同心干涉条纹位于观察屏中心。
2•测量He-Ne激光束的波长⑴移动M i改变d，可以观察到视场中心圆条纹向外一个一个冒出（或向内一个一个消失）。
开始记数时，记录M i镜的位置读数d i。
⑵数到圆条纹从中心向外冒出100个时，再记录M i镜的位置读数d2。
⑶利用式（1），计算He-Ne激光束的波长入（4）重复上述步骤三次，计算出波长的平均值一。
最后与公认值2632.8nm比较，计算百分误差B。
【实验数据记录】表2 测量钠光双线（D1D2）的波长差N 11【数据处理与分析】1. 计算He-Ne激光的波长的平均值及其不确定度，写出测量结果；与公认值o 632.8nm比较，计算百分误差B。
G n S 0.03383mm与公认值0 632.8nm比较，计算百分误差B B100% 1.7%则—631.7 nm1根据：U U d50S d 0.00123mm; Ad 0.03158mm由格罗布斯判据d k d G n S d 0.02934mm ；k则剔除坏数据第一组数据之后计算:S d 0.00039mm; Ad 0.03110mm则A类不确定度：A竽S（d） 0.00041mmInB类不确定度：B -------- 0.00006mm则不确定度：U ... A2B20.00042mm (1)则U U d 8.3nm50622.0nm结论：U 622.0 8.3nm2•计算钠光双线（D1D2）波长差的平均值及其不确定度，写出测量结果；与公认值？ Q0.6nm 比较，计算百分误差d 0.29mm则S d 0.003mm由格罗布斯判据d k d G n S d 0.29mm ；d k d G n S d 0.30mm 所以无坏数据则A类不确定度: A t0.95 s（d） 0.003mmB类不确定度：B T；0.006mm则U d• • A2B20.007mm2则U d 0.15nm2 dU 0.59 0.15nmB ------------- 0 100% 0.6%【注意事项】1•测量He-Ne激光束波长时，微动手轮只能向一个方向转动，以免引起空程误差。