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清华工程流体力学课件第一章导论

清华工程流体力学课件第一章导论
20世纪中叶以后,流体力学的研究内容,有了明显的 转变,除了一些较难较复杂的问题,如紊流、流动稳定性
2024/7/30
11
与过渡、涡流动力学和非定常流等继续研究外,更主要的 是转向研究石油、化工、能源、环保等领域的流体力学问 题,并与相关的邻近学科相互渗透,形成许多新分支或交 叉学科,如计算流体力学、实验流体力学、可压缩气体力 学、磁流体力学、非牛顿流体力学、生物流体力学、多相目 录20247/30第一章 导 论
第二章 流体静力学
第三章 流体动力学基础
第四章 不可压缩流体的有旋流动和二维无旋流动
第五章 不可压缩流体二维边界层概述
第六章 黏性流体的一维定常流动
第七章 气体一维高速流动
英汉词汇表
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1
第一章 导论
§1–1 流体力学的任务及发展状况
§1–2 流体的特征和连续介质假设
2024/7/30
12
用这种方法,获得了较好的效果,大大推动了实验技术的 发展。
13世纪以前,我国在流体力学原理的应用方面做出了 巨大贡献,曾领先于世界。新中国建立以后,随着工农业 的建设,在这方面的工作得到迅猛发展,建造了众多的各 级重点实验室,不仅解决了无数的生产实际问题,而且还 培养了一支具有较高水平的理论和实验队伍。完全可以相
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6
间,何梦瑶在《算迪》一书中提出了流量为过水断面上平 均流速乘以过水断面面积的计算方法。我国在防止水患、 兴修水利方面也有着悠久的历史。相传4000多年前的大禹 治水,就表明我国古代进行过大规模的防洪工作。在公元 前256年至前210年间修建的都江堰、郑国渠和灵渠三大 水利工程,两千多年来效益卓著。以上都说明了我国劳动 人民的聪明智慧,当时对流体流动规律的认识已达到相当 高的水平。14世纪以前,我国的科学技术在世界上是处于 领先地位的。但是,近几百年来由于闭关锁国使我国的科 学得不到应有的发展,以致在流体力学方面由古代的领先

《工程流体力学》PPT课件

《工程流体力学》PPT课件
第二章 流体静力学
本章学习要求:
流体静力学主要研究流体平衡时,其内部的压强分布规律 及流体与其他物体间的相互作用力。它以压强为中心,主要 阐述流体静压强的特性、静压强的分布规律、欧拉平衡微分 方程,作用在平面上或曲面上静水总压力的计算方法,潜体 与浮体的稳定性,并在此基础上解决一些工程实际问题。
无论是静止的流体还是相对静止的流体,流体之间没有相 对运动,因而粘性作用表现不出来,故切应力为零。
• 2.3.3 静止液体中的等压面 • 由于等压面与质量力正交,在静止液体中只有重
力存在,因此,在静止液体中等压面必为水平面。
• 对于不连续的液体或者一个水平面穿过了两种不 同介质连续液体,则位于同一水平面上各点压强 并不一定相同,即水平面不一定是等压面。
2.3 流体静力学的基本方程
2.3.4 绝对压强、相对压强、真空度
(z A (g p A )W ) (z B (g p B )W ) (( (g g ) ) H W g2 1 ) h 1 2 .6 h
2.4 压强单位和测压仪器
2、U形水银测压计
p1=p+ρ1gh1 p2=pa+ρ2gh2 所以 : p+ρ1gh1=pa+ρ2gh2
M点的绝对压强为: p=pa+ρ2gh2-ρ1gh1
具有的压强势能,简称压能(压强水头)。
测压管水头( z+p/g):单位重量流体的总势能。
物理意义: 1. 仅受重力作用处于静止状态的流体中,任意点对同一基准面 的单位势能为一常数,即各点测压管水头相等,位头增高,压 头减小。
2. 在均质(g=常数)、连通的液体中,水平面(z1 = z2=常数)
必然是等压面(p1 = p2 =常数)。

工程流体力学(清华版)

工程流体力学(清华版)

6
各向异性的应力
⎡1
P = − pδ + 偏应力张量 D = − p⎢⎢0
0 1
0⎤ 0⎥⎥
+
⎢⎢⎡ddyxxx
dxy dyy
dxz dyz
⎤ ⎥ ⎥
⎢⎣0 0 1⎥⎦ ⎢⎣dzx dzy dzz ⎥⎦
性质4:不可压缩的牛顿流体
D = 2με = 2μ⎢⎢⎡εεyxxx
ε xy εyy
ε xz εyz
★壁面附近,当ux = ux(y),uy =uz = 0, y
τ
=
pyx
=
2μεyx
=
⎡ 2μ⎢

1 2
⎜⎜⎝⎛
∂uy ∂x
+
∂ux ∂y
⎟⎟⎠⎞⎥⎦⎤
=
μ⎜⎜⎝⎛ 0
+
∂ux ∂y
⎟⎟⎠⎞
=
μ
dux dy
ux x
9
ρdxdydz
dux dt
= ρdxdydz • X
+ ⎢⎣⎡⎜⎝⎛ pxx
+
∂pxx ∂x
(3)自由面(气液界面) p ≈气体压强p0
21
ux方程:X

1 ρ
∂p ∂x
+
ν∇ 2ux
=
X

1 ρ
∂p ∂x
+
ν
d 2ux dz 2
=
∂ux ∂t
+ ux
∂ux ∂x
+ uy
∂ux ∂y
+ uz
∂ux ∂z
= 0 + ux
•0+ 0+ 0 = 0
uz方程:

工程流体力学课件

工程流体力学课件
0 u0 u*0
u*
结论:粘性底层中的流速随y呈线性分布。
3、粘性底层的厚度
实验资料表明:当 y 0
时,u*0 11.6
0
11.6
u*

0
8
v2
0
8
v2
0
8 v u*
v
8
0 11.6
32.8 32.8 d 8v v vd
0
32.8d
Re
说明: (1)粘性底层厚度很薄,一般只有十分之几毫米。 (2)当管径d相同时,随着液流的流动速度增大,雷诺数增大,粘性底层 变薄。
0
l 2 ( dux
dy
)2
k 2l 2 ( dux
dy
)2
u*
0 ky dux
dy
dux 1 dy u* k y
ux 1 ln y C u* k
(y 0 )
说明:在紊流核心区(y>08
r0 2
1 2 umax
即圆管层流的平均流速是最大流速的一半。
二、沿程损失与沿程阻力系数
v
1 2
umax
gJ 8
r0 2
J
hf L
8v gr02
hf
32 vL gd 2
( hf v1.0 )
hf
32 vL gd 2
64 L v2 Re d 2g
L v2 d 2g
三、混合长理论
普兰特假设:
(1)引用分子自由程概念,认为
ux
l1
dux dy
uy
l2
dux dy
(2)归一化处理
l 2 ( dux )2
dy
四、紊流流速分布
普兰特假设:

流体动力学基础(工程流体力学).ppt课件

流体动力学基础(工程流体力学).ppt课件

dV
II '
t t
dV
II '
t
dt t0
t
lim
dV
III
t t
dV
I
t
t 0
t
δt→0, II’ → II
x
nv
z
III
v II ' n
I
o y
20 20
dV
dV
II
tt II
t
lim t t0
t
dV
dV
lim III
t t
t0
t
v cosdA
质点、质点系和刚体 闭口系统或开口系统
均以确定不变的物质集协作为研讨对象!
7 7
定义:
系统(质量体)
在流膂力学中,系统是指由确定的流体质点所组成的流 体团。如下图。
系统以外的一切统称为外界。 系统和外界分开的真实或假象的外表称为系统的边境。
B C
A
D
Lagrange 方法!
系统
8
8
特点:
(1) 一定质量的流体质点的合集 (2) 系统的边境随流体一同运动,系统的体积、边境面的
31 31
固定的控制体
对固定的CV,积分方式的延续性方程可化为
CS
ρ(
vn
)dA
CV
t
dV
运动的控制体
将控制体随物体一同运动时,延续性方程方式不变,只
需将速度改成相对速度vr
t
dV
CV
CS (vr n)dA 0
32 32
延续方程的简化
★1、对于均质不可压流体: ρ=const
dV 0
令β=1,由系统的质量不变可得延续性方程

清华工程流体力学课件气体一维高速流动

清华工程流体力学课件气体一维高速流动
代入式(7-3),得 c p RT
为热力学绝对温度,K
(7-4)
为绝热指数
为气体常数,J/(kg·K)
对于空气,
2019/6/4
1.4
,
工程R流=体力2学 87 J/(kg·K)。
由式(7-4)可知,气体中的声速随气体的状态参数 的变化而变化。于是在同一流场中,各点的状态参数若 不同,则各点的声速也不同。所以声速指的是流场中某 一点在某一瞬时的声速,称为当地声速。
为 p 、密度为 、温度为 T ,波后已被扰动过的气体以与
活塞的微小运动同样的微小速度 dV 向右运动,其压强增高
到 p dp ,密度和温度也相应增加到 d 和 T dT 。
2019/6/4
工程流体力学
2019/6/4
图7-1 微弱扰动波的一维传播 工程流体力学
显然,这是不定常流动。为了得到定常流动,可以
几类。亚声速流动和超声速流动有许多显著的差别,我
们将在以后各节中逐一介绍。
2019/6/4
工程流体力学
二 微弱扰动波的空间传播
前面讨论了微弱扰动波的一维传播,下面进一步讨论 微弱扰动波在空间流场中的传播。
为了便于分析问题,假设流场中某点有一固定的扰动源, 每隔1s发生一次微弱扰动,现在分析前3s产生的微弱扰动 波在空间的传播情况。由于不论流场是静止的还是运动的, 是亚声速的还是超声速的,都将对微弱扰动波在空间的传 播情况产生影响,所以下面分四种情况来讨论。
连续性方程由于气体的密度在流动中是发生变化的所以它的连续性方程不能像不可压缩流体那样按体积流量来计算而需要用质量流量来计算即气体在流管中流动时每单位时间内流过流管中任意两个有效截面的质量流量必定相等77也可以把连续性方程写成微分形式即对式77取对数后微分得78常数va2019725工程流体力学2

工程流体力学 第3章 流体运动基本概念和基本方程PPT课件

工程流体力学 第3章 流体运动基本概念和基本方程PPT课件
η表示单位质量流体所具有的该种物理量。 N dV
V
t时刻流体系统所具有的某种物理量N对时间的变化率为
d dN td dtVd V lt i0m (V' d )V t tt(Vd )V t
V :系统在t时刻的体积;
VVIIVIII
V’ :系统在t+δt时刻的体积。 完整编辑ppt
VVIIIII
25
工程流体力学
第三章 流体动力学基础
(Fundamental of Fluid Dynamics)
流体力学基本方程

动伯
续动量 努能
性量矩 利量
方方方 方方
程程程 程程
完整编辑ppt
1
第一节 流体运动的描述方法
一 Euler法(欧拉法 ) 基本思想:考察空间每一点上的物理量及其变化。
独立变量:空间点坐标 (x, y, z) 和时间参数 t
1 和 2 分别表示两个截面上的平均流速,并将截面取为有效截面:
11A122A2
一维定常流动积分形式的连续性方程
方程表明:在定常管流中的任意有效截面上,流体的质量流 量等于常数。
对于不可压缩流体: A A 1 1 完整2编辑2ppt
29
第七节 动量方程 动量矩方程
——用于工程实际中求解流体与固体之间的作用力和力矩
d (v) dt t
随当 迁 体地 移 导导 导 数数 数
压强的质点导数
dppvp
dt t
密度的质点导数
dv
dt t
完整编辑ppt
5
二 Lagrange法(拉格朗日法)
基本思想:跟踪每个流体质点的运动全过程,记录 它们在运动过程中的各物理量及其变化规律。 独立变量:(a,b,c,t)——区分流体质点的标志

第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)

第一章 流体力学基础ppt课件(共105张PPT)


力〔垂直于作用面,记为 ii〕和两个切向 应力〔又称为剪应力,平行于作用面,记为

ij,i j),例如图中与z轴垂直的面上受
到的应力为 zz〔法向)、 zx和 zy〔切
电 向),它们的矢量和为:


件 τ zzix zjy zkz
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主题
西
1.1 概述

交 • 3 作用在流体上的力
大 化
子 课 件
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主题
西
1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用


大 思索:若U形压差计安装在倾斜管路中,此时读数 R反
化 映了什么?
工 原
理 p1p2
p2
p1 z2
电 子
(0)gR(z2z1)g z1

R

A A’
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主题
西 1.2.3 静力学原理在压力和压力差测量上的应用

交 大

2.压差计
化 • (2〕双液柱压差计
p1
p2
工•
原•

电•
子•


又称微差压差计适用于压差较小的场合。
z1
1
z1
密度接近但不互溶的两种指示
液1和2 , 1略小于 2 ;
R
扩p 大1 室p 内2 径与2 U 管1 内g 径之R 比应大于10 。 2
图 1-8 双 液 柱 压 差 计
返回

交 大

1.压力计
化 • (2〕U形压力计
pa
工 • 设U形管中指示液液面高度差为RA,1 指• 示液

清华大学-工程流体力学基础

清华大学-工程流体力学基础

2、液体和气体
气体远比液体具有更大的流动性。 气体在外力作用下表现出很大的可压缩性。 二、流体质点的概念及连续介质模型 流体质点—— 流体中由大量流体分子组成的, 宏观尺度非常小,而微观尺度又足够大的物理实 体。(具有宏观物理量 、T、p、v 等) 连续介质模型—— 流体是由无穷多个,无穷 小的,彼此紧密毗邻、连续不断的流体质点所组 成的一种绝无间隙的连续介质。
恩氏粘度:º E 赛氏粘度 : SSU 雷氏粘度: R 中、俄、德使用 美国使用 英国使用 法国使用
巴氏粘度: º B 用不同的粘度计测定
3、粘压关系和粘温关系 〈1〉粘压关系 压强其分子间距离(被压缩)内聚 力粘度
一般不考虑压强变化对粘度的影响。
〈2〉粘温关系(对于液体)
温度内聚力 粘度
温度变化时对流体粘度的影响必须给于重视。
4、理想流体的概念
理想流体——假想的没有粘性的流体。
µ= 0
=0
实际流体——事实上具有粘性的流体。


1、流体力学的任务是研究流体的平衡与宏观机械运动规律。 2、引入流体质点和流体的连续介质模型假设,把流体看成没有间隙 的连续介质,则流体的一切物理量都可看作时空的连续函数,可 采用连续函数理论作为分析工具。 3、流体的压缩性,一般可用体积压缩系数 k 和体积模量 K 来描述。 在压强变化不大时,液体可视为不可压缩流体。 4、粘性是流体最重要的物理性质。它是流体运动时产生内摩擦力, 抵抗剪切变形的一种性质。不同流体粘性的大小用动力粘度 或 运动粘度 来反映。温度是影响粘度的主要因素,随着温度升高, 液体的粘度下降。理想流体是忽略粘性的假想流体。 应重点理解和掌握的主要概念有:流体质点、流体的连续介质模型、 粘性、粘度、粘温关系、理想流体。流体区别于固体的特性。 还应熟练掌握牛顿内摩擦定律及其应用。

工程流体力学基础课件

工程流体力学基础课件
三、连续介质模型 1.连续介质假设 在流体力学中假设流体是一种由密集质点(大小与流动空间相比微不足道,又含有大量分子、具有一定质量的流体微元)组成、内部无空隙的连续体。 与一切物体一样。流体是由大量分子所组成,而分子之间由于其相互吸引和排斥的分子力之作用,所有分子都在时刻不停地在运动着。液体和气体的分子运动,比一般固体更为激烈,上面所谓流体的平衡和运动规律,不包括这里所说微观上的分子运动。流体力学所要研究的是流体在宏观上的平衡和运动规律 具体地说就是由外部原因,比如重力、压力差摩擦力等作用所引起的宏观运动,若把物体的平衡状态,作为运动状态的特例,那么,流体力学的研究任务,就可简单地说成是研究流体的宏观运动规律。 流体力学研究流体宏观机械运动的规律,也就是大量分子同机平均的规律性 1755年瑞士数学家和力学家欧拉(Euler.L.1701—1783)首先提出,把流体当 作是由密集质点构成的、内部无间隙的连续流体来研究,这就是连续介质假设 这里所说的质点,是指大小同所有流动空间相比微不足道,又含有大量分子,具 有一定质量的流体微元。
(录象) 布朗运动
(录象)表面张力a
(录象)表面张力其研究内容的侧重点不同,分为理论流体力学和工程流体力 学,理论流体力学主要运用严密的数学推理方法,力求结果的准确性和 严密性;工程流体力学则侧重于解决工程实际中出现的问题,而不去追 求数学上的严密性。从历史发展角度分为古典流体力学、试验流体力学 和现代流体力学,古典流体力学是在古典力学基础上,运用严密的数学 工具,建立有关理想流体及实际流体的基本运动方程,但实际情况往往 比理论假设不符。实验流体力学是工程技术人员用实验方法制定一些经 验公式,满足工程需要,但有些公式缺乏理论基础。近来发展成的现代 流体力学是由实验方法和理论分析相结合,实践和理论并重的学科。 目前流体力学已经发展出许多分支,如:《环境流体力学》、 《计 算流体力学》、 《高等流体力学》、《电磁流体力学》、《化学流体力 学》、《生物流体力学》、《高温气体力学》 、《非牛顿流体力学》、 《工业流体力学》、《随机水流体力学》、《坡面流体力学》、《高速 流体力学》、《流体动力学》、《空气动力学》、《多相流体力学》、 《实验流体力学》、《爆破力》等。在公路与桥梁工程中,在地下建筑、 岩土工程、水工建筑、矿井建筑等土木工程等各个分支中,也只有掌握 好流体的各种力学性质和运动规律,才能有效地、正确地解决工程实际 中所遇到的各种流体力学问题。

清华工程流体力学课件第四章不可压缩流体的有旋2

清华工程流体力学课件第四章不可压缩流体的有旋2



yz
zy

1 2

w y

v z


zx
xz

1 u 2 z

w


x
2019/12/5
工程流体力学
(4-1) (4-2)
旋转角速度

x
、 y
z

x

1 2

w y

v z
2019/12/5
工程流体力学
二、流体微团运动的分解
为进一步分析流体微团的分解运动及其几何特 征,对式(4-4)有较深刻的理解,现在分别说明流 体微团在运动过程中所呈现出的平移运动、线变 形运动、角变形运动和旋转运动。
为简化分析,仅讨论在 xo平y 面上流体微团的运
动。假设在时刻 ,t流体微团ABCD为矩形,其上
2019/12/5
图 4-1 分析流体微团运动用图
工程流体力学
为了把流体微团的速度进行分解,并以数学
形式表达出来,现将上式进行改造。在第一
式右边 、 ,在第二式右边 、 , 1 v dy
1 w dz
1
2 x
2 y
2 y
在第三式右边 1 u dx 、 1 v dy ,重新整理后可得
2019/12/5
工程流体力学
在旋转运动中,用符号 表示流体微团旋转角速度的 大小,其定义为:过流体微团上 A 点的任两条正交微元 流体边在其所在平面内旋转角速度的平均值,称作 A 点 流体微团的旋转角速度在垂直该平面方向的分量。如图 4-3(c)所示,在xy 平面上,过 A 点的两正交流体边 AB和AD, AB边在 dt 时间内逆时针旋转了微元角度d ,AD边在 dt 时间 内顺时针旋 转了微元角度d ,通常规定以逆时针旋 转为正,则该两条正交微元流体边在 xy 平面内的旋转角 速度的平均值为 1(d-d)/dt ,于是得流体微团沿 z 轴方向
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体积(弹性)模量:
K 1 Vdp k dV
K 不易压缩。
( N/m2 )
一般认为:液体是不可压缩的(在 p、T、v 变 化不大的“静态”情况下)。
则 = 常数
或: 0
t x y z
三、液体的粘性
1、粘性的概念及牛顿内摩擦定律
y
流体分子间的内聚力
4、理想流体的概念 理想流体——假想的没有粘性的流体。
µ= 0 = 0
实际流体——事实上具有粘性的流体。


1、流体力学的任务是研究流体的平衡与宏观机械运动规律。
2、引入流体质点和流体的连续介质模型假设,把流体看成没有间隙 的连续介质,则流体的一切物理量都可看作时空的连续函数,可 采用连续函数理论作为分析工具。
归纳两点:
1、平衡流体内不存在切向应力,表面力即为 法向应力(即静压强);
2、绝对平衡流体所受质量力只有重力,相对 平衡流体可能受各种质量力的作用。
am —— 单位质量力(数值等于流体加速度)。
fx 、fy、fz —— 单位质量力在直角坐标系中 x、y、 z 轴上的投影。
二、表面力
表面力 —— 由于V 流体与四周包围它的物体相
接触而产生,分布作用在该体积流体的表面。
单位面积上的表面力(应力):
法向分量
pP
=
lim Fn A0 A
—— 压强 KPa, MPa
体。(具有宏观物理量 、T、p、v 等)
连续介质模型—— 流体是由无穷多个,无穷 小的,彼此紧密毗邻、连续不断的流体质点所组 成的一种绝无间隙的连续介质。
§1-3 流体的主要物理性质
z
一、密度
P
= lim
V0
M V
kg/m3
• 流体密度是空间位置
x
和时间的函数。
V. M
• P ( x,y, z )
3、流体的压缩性,一般可用体积压缩系数 k 和体积模量 K 来描述。 在压强变化不大时,液体可视为不可压缩流体。
4、粘性是流体最重要的物理性质。它是流体运动时产生内摩擦力,
抵抗剪切变形的一种性质。不同流体粘性的大小用动力粘度 或 运动粘度 来反映。温度是影响粘度的主要因素,随着温度升高,
液体的粘度下降。理想流体是忽略粘性的假想流体。
恩氏粘度:ºE
中、俄、德使用
赛氏粘度 : SSU 美国使用
雷氏粘度: R
英国使用
巴氏粘度: ºB
法国使用
用不同的粘度计测定
3、粘压关系和粘温关系 〈1〉粘压关系
压强其分子间距离(被压缩)内聚 力粘度
一般不考虑压强变化对粘度的影响。 〈2〉粘温关系(对于液体)
温度内聚力 粘度 温度变化时对流体粘度的影响必须给于重视。
平衡流体内不显示粘性,所以不存在切应力 。
§2-1 平衡流体上的作用力
一、质量力
质量力 —— ห้องสมุดไป่ตู้流体的质量有关,作用在某一体积 流体的所有质点上的力。(如重力、惯性力)
单位质量力 —— 单位质量流体所受到的质量力。


Fm


m

am


m
fx i fy j fz k
流体分子与固体壁面
间的附着力。
dy

内摩擦力 —— 相邻
y
流层间,平行于流层
v。
v0
F
v+dv
v

表面的相互作用力。
x
定义:流体在运动时,其内部相邻流层间要产
生抵抗相对滑动(抵抗变形)的内摩擦力的性 质称为流体的粘性。
内摩擦力: F A dv
dy
以切应力表示: F dv
A dy
y
• 对于均质流体: M
V
kg/m3
二、压缩性
可压缩性—— 流体随其所受压强的变化而发生
体积(密度)变化的性质。
体积压缩率(体积压缩系数):
k dV 1 V dp
( m2/N )
式中:dV —— 流体体积相对于V 的增量;
V —— 压强变化前(为 p 时)的流体体积;
dp —— 压强相对于p 的增量。
牛顿内摩擦定律
式中:µ—— 与流体的种类及其温度有关的比例
常数;
dv —— 速度梯度(流体流速在其法线方
dy
向上的变化率)。
2、粘度及其表示方法
粘度

dv dy
代表了粘性的大小
µ 的物理意义:产生单位速度梯度,相邻流 层在单位面积上所作用的内摩擦力(切应力)的 大小。
常用粘度表示方法有三种:
<1>动力粘度 µ 单位 : Pa s (帕 • 秒) 1 Pa s = 1 N/m2 s
<2>运动粘度:


单位:m2 / s
工程上常用:10 – 6 m2 / s (厘斯) mm2 / s 油液的牌号:摄氏 40ºC 时油液运动粘度的 平均厘斯( mm2 /s )值。
<3>相对粘度—— 其它流体相对于水的粘度
应重点理解和掌握的主要概念有:流体质点、流体的连续介质模型、 粘性、粘度、粘温关系、理想流体。流体区别于固体的特性。 还应熟练掌握牛顿内摩擦定律及其应用。
第二章 流体静力学
平衡(静止)
绝对平衡 —— 流体整体 对于地球无相对运动。
相对平衡 —— 流体整体 对于地球有相对运动,但 流体质点间无相对运动。
流体力学的研究方法:
1、较严密的数学推理; 2、实验研究; 3、数值计算。
§1-2 流体的概念及其模型化
一、流体的物质属性
1、流体与固体 流体:可承受压力,几乎不可承受拉力,承受剪 切力的能力极弱。
易流性 —— 在极小剪切力的作用下,流体就将产 生无休止的(连续的)剪切变形(流动),直到 剪切力消失为止。
流体没有一定的形状。固体具有一定的形状。
固体:既可承受压力,又可承受拉力和剪切力,在 一定范围内变形将随外力的消失而消失。
2、液体和气体 气体远比液体具有更大的流动性。
气体在外力作用下表现出很大的可压缩性。
二、流体质点的概念及连续介质模型
流体质点—— 流体中由大量流体分子组成的, 宏观尺度非常小,而微观尺度又足够大的物理实
第一章 绪论 第二章 流体静力学 第三章 流体动力学 第四章 相似和量纲分析 第五章 管 中 流 动 第六章 孔口和缝隙流动 第七章 气体的一元流动
第一章 绪 论
§1-1 流体力学研究的内容和方法
流体力学研究的主要内容:
1、建立描述流体平衡和运动规律的基本方程; 2、确定流体流经各种通道时速度、压强的分布 规律; 3、探求流体运动中的能量转换及各种能量损失 的计算方法; 4、解决流体与限制其流动的固体壁面间的相互 作用力。
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