qv值及其统计分布的研究

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第九章统计热力学初步学习指导

第九章统计热力学初步学习指导

第九章统计热力学初步8+2学时本章从最可几分布引出配分函数的概念,得出配分函数与热力学函数的关系。

由配分函数的分离与计算可求得简单分子的热力学函数与理想气体简单反应的平衡常数。

使学生了解系统的热力学宏观性质可以通过微观性质计算出来。

基本要求:1、理解统计热力学中涉及的一些基本概念如(定域子系统与非定位系统、独立粒子系统与相依粒子系统、微观状态、分布、最可几分布与平衡分布、配分函数)2、理解统计力学的三个基本假定。

理解麦克斯韦–玻尔兹曼分布公式的不同表示形式及其适用条件。

3、理解粒子配分函数的物理意义和析因子性质。

4、明确配分函数与热力学函数间的关系5、了解平动、转动、振动对热力学函数的贡献,了解公式的推导过程。

6、学会利用物质的吉布斯自由能函数、焓函数计算化学反应的平衡常数与热效应。

7、学会由配分函数直接求平衡常数的方法重点:1.平衡分布和玻耳兹曼分布公式;2.粒子配分函数的定义、物理意义及析因子性质;3.双原子分子的平动、转动和振动配分函数的计算;4.热力学能与配分函数的关系式;5.熵与配分函数的关系式;玻耳兹曼熵定理。

难点:1. 粒子配分函数的定义、物理意义及析因子性质;2. 双原子分子的平动、转动和振动配分函数的计算。

第九章统计热力学初步主要公式及其适用条件1. 分子能级为各种独立运动能级之和2. 粒子各运动形式的能级及能级的简并度(1)三维平动子简并度:当a = b = c时有简并,()相等的能级为简并的。

(2)刚性转子(双原子分子):其中。

简并度为:g r,J = 2J +1。

(3)一维谐振子其中分子振动基频为,k为力常数,μ为分子折合质量。

简并度为1,即g v,ν = 1。

(4)电子及原子核全部粒子的电子运动及核运动均处于基态。

电子运动及核运动基态的简并度为常数。

3.能级分布微态数定域子系统:离域子系统:温度不太低时(即时):一般情况下:系统总微态数:4. 等概率定理在N,V,U确定的情况下,系统各微态出现的概率相等。

物理化学经典例题

物理化学经典例题

一、选择题1. 下面有关统计热力学的描述,正确的是:( )A. 统计热力学研究的是大量分子的微观平衡体系B. 统计热力学研究的是大量分子的宏观平衡体系C. 统计热力学是热力学的理论基础D. 统计热力学和热力学是相互独立互不相关的两门学科B2.在研究N、V、U有确定值的粒子体系的统计分布时,令∑ni = N,∑niεi = U,这是因为所研究的体系是:( )A. 体系是封闭的,粒子是独立的 B 体系是孤立的,粒子是相依的C. 体系是孤立的,粒子是独立的D. 体系是封闭的,粒子是相依的C3.假定某种分子的许可能级是0、ε、2ε和3ε,简并度分别为1、1、2、3 四个这样的分子构成的定域体系,其总能量为3ε时,体系的微观状态数为:( ) A. 40 B. 24 C. 20 D. 28 A4. 使用麦克斯韦-波尔兹曼分布定律,要求粒子数N 很大,这是因为在推出该定律时:( ).!A、假定粒子是可别的 B. 应用了斯特林近似公式C.忽略了粒子之间的相互作用 D. 应用拉氏待定乘因子法A5.对于玻尔兹曼分布定律ni =(N/q)·gi·exp( -εi/kT)的说法:(1) n i是第i 能级上的粒子分布数; (2) 随着能级升高,εi 增大,ni 总是减少的; (3) 它只适用于可区分的独立粒子体系; (4) 它适用于任何的大量粒子体系其中正确的是:( ) A. (1)(3)B. (3)(4)C. (1)(2)D. (2)(4) C6.对于分布在某一能级εi上的粒子数ni,下列说法中正确是:( )A. n i与能级的简并度无关B.εi 值越小,ni 值就越大C. n i称为一种分布D.任何分布的ni 都可以用波尔兹曼分布公式求出B7. 15.在已知温度T时,某种粒子的能级εj = 2εi,简并度gi = 2gj,则εj 和εi 上分布的粒子数之比为:( )A. 0.5exp(εj/2kT)B. 2exp(- εj/2kT)C. ( -εj/kT)D. 2exp( 2εj/kT) C8. I2的振动特征温度Θv= 307K,相邻两振动能级上粒子数之n(v + 1)/n(v) = 1/2的温度是:( )A. 306 KB. 443 KC. 760 KD. 556 K B9.下面哪组热力学性质的配分函数表达式与体系中粒子的可别与否无关:( )《A. S、G、F、CvB. U、H、P、C vC. G、F、H、UD. S、U、H、G B10. 分子运动的振动特征温度Θv 是物质的重要性质之一,下列正确的说法是:( C )A.Θv 越高,表示温度越高B.Θv 越高,表示分子振动能越小C. Θv越高,表示分子处于激发态的百分数越小D. Θv越高,表示分子处于基态的百分数越小11.下列几种运动中哪些运动对热力学函数G与A贡献是不同的:( )A. 转动运动B. 电子运动C. 振动运动D. 平动运动D12.三维平动子的平动能为εt = 7h2 /(4mV2/3 ),能级的简并度为:( )A. 1B. 3C. 6D. 2 C的转动惯量J = ×10 -47 kg·m2 ,则O2 的转动特征温度是:( )A. 10 KB. 5 KC. KD. 8 K C;14. 对于单原子分子理想气体,当温度升高时,小于分子平均能量的能级上分布的粒子数:( )A. 不变B. 增多C. 减少D. 不能确定C15.在相同条件下,对于He 与Ne 单原子分子,近似认为它们的电子配分函数相同且等于1,则He 与Ne 单原子分子的摩尔熵是:( )A. Sm(He) > Sm (Ne)B. Sm (He) = Sm (Ne)C. Sm (He) < S m(Ne)D. 以上答案均不成立C二、判断题1.玻耳兹曼熵定理一般不适用于单个粒子。

4《大气污染控制工程》教案-第四章

4《大气污染控制工程》教案-第四章

第四章大气扩散浓度估算模式第一节湍流扩散的基本理论一、湍流概念简介大气的无规则运动称为大气湍流。

风速的脉动(或涨落)和风向的摆动就是湍流作用的结果。

按照湍流形成原因可分为两种湍流:一是由于垂直方向温度分布不均匀引起的热力湍流,其强度主要取决于大气稳定度;二是由于垂直方向风速分布不均匀及地面粗糙度引起的机械湍流,其强度主要取决于风速梯度和地面粗糙度。

实际的湍流是上述两种湍流叠加的结果。

湍流有极强的扩散能力,比分子扩散快105~106倍。

但在风场运动的主风方向上,由于平均风速比脉动风速大的多,所以在主风方向上风的平流输送作用是主要的。

归结起来,风速越大,湍流越强,大气污染物的扩散速度越快,污染物的浓度就越低。

风和湍流是决定污染物在大气中扩散稀释的最直接最本质的因素,其他一切气象因素都是通过风和湍流的作用来影响扩散稀释的。

二、湍流扩散理论简介大气扩散的基本问题,是研究湍流与烟流传播和物质浓度衰减的关系问题。

目前处理这类问题有三种广泛应用的理论:梯度输送理论、湍流统计理论和相似理论。

1.梯度输送理论梯度输送理论是通过与菲克扩散理论的类比而建立起来的。

菲克认为分子扩散的规律与傅立叶提出的固体中的热传导的规律类似,皆可用相同的数学方程式描述。

湍流梯度输送理论进一步假定,由大气湍流引起的某物质的扩散,类似于分子扩散,并可用同样的分子扩散方程描述。

为了求得各种条件下某污染物的时、空分布,必须对分子扩散方程在进行扩散的大气湍流场的边界条件下求解。

然而由于边界条件往往很复杂,不能求出严格的分析解,只能是在持定的条件下求出近似解,再根据实际情况进行修正。

2.湍流统计理论泰勒首先应用统计学方法研究湍流扩散问题,并于1921年提出了著名的泰勒公式。

图4-1是从污染源放心的粒子,在风沿着x方向吹的湍流大气中的扩散情况。

假定大气湍流场是均匀、稳定的。

从原点放出的一个粒子的位置用y表示,则y随时间而变化,但其平均值为零。

如果从原点放出很多粒子,则在x轴上粒子的浓度最高,浓度分布以x轴为对称轴,并符合正态分布。

频率分布与统计图

频率分布与统计图

频率分布与统计图统计学是研究收集、整理、分析和解释数据的科学。

在统计学中,频率分布和统计图是两种常用的数据可视化和分析方法。

本文将介绍频率分布和统计图的概念、用途以及相关的统计学知识。

一、频率分布频率分布是指将数据按照不同取值进行分类,并统计每个取值的出现次数或频率。

通过频率分布,我们可以了解数据的分布情况和变异程度。

下面以一个简单的例子来说明频率分布的计算方法。

假设我们调查了100位学生的考试成绩,成绩的范围为0-100分。

我们可以将这个范围划分为若干个等宽的区间,比如每个区间宽度为10分,那么我们就可以得到如下的频率分布表:成绩区间频数0-10 510-20 820-30 1230-40 1540-50 2050-60 1860-70 1470-80 680-90 190-100 1从这个频率分布表中,我们可以看出成绩主要集中在40-60分之间,整体上呈现出正偏态分布的特征。

二、统计图统计图是以图形的方式展示数据分布和关系的工具。

不同类型的统计图适用于不同类型的数据和研究目的。

下面介绍几种常见的统计图形。

1. 条形图条形图是以长方形的长度和宽度来表示数据的图形。

它常用于比较不同类别或组之间的数据差异。

例如,我们可以使用条形图来比较不同学科的平均成绩。

2. 折线图折线图通过连接不同的数据点来表示数据随着某一变量的变化而变化的趋势。

它常用于表达时间序列数据或连续变量之间的关系。

例如,我们可以使用折线图来展示某个产品的销售趋势。

3. 散点图散点图用于展示两个变量之间的关系。

它通过在坐标系中绘制数据点来表示变量之间的相关性。

例如,我们可以使用散点图来观察身高与体重之间的关系。

4. 饼图饼图是以扇形的面积来表示不同类别或组的比例关系。

它常用于表示总体中各个组的占比情况。

例如,我们可以使用饼图来展示一个班级中男生和女生的比例。

三、统计学知识应用频率分布和统计图在统计学研究和数据分析中起着重要的作用。

它们可以帮助我们更好地理解数据,并从中抽取有用的信息。

统计热力学

统计热力学

统计热力学统计热力学是宏观热力学与量子化学相关联的桥梁。

通过系统粒子的微观性质(分子质量、分子几何构型、分子内及分子间作用力等),利用分子的配分函数计算系统的宏观性质。

由于热力学是对大量粒子组成的宏观系统而言,这决定统计热力学也是研究大量粒子组成的宏观系统,对这种大样本系统,最合适的研究方法就是统计平均方法。

微观运动状态有多种描述方法:经典力学方法是用粒子的空间位置(三维坐标)和表示能量的动量(三维动量)描述;量子力学用代表能量的能级和波函数描述。

由于统计热力学研究的是热力学平衡系统,不考虑粒子在空间的速率分布,只考虑粒子的能量分布。

这样,宏观状态和微观状态的关联就转化为一种能级分布(宏观状态)与多少微观状态相对应的问题,即几率问题。

Boltzmann 给出了宏观性质—熵(S )与微观性质—热力学几率(Ω)之间的定量关系:ln S k =Ω。

热力学平衡系统熵值最大,但是通过概率理论计算一个平衡系统的Ω无法做到,也没有必要。

因为在一个热力学平衡系统中,存在一个微观状态数最大的分布(最概然分布),摘取最大项法及其原理可以证明,最概然分布即是平衡分布,可以用最概然分布代替一切分布。

因此,有了数学上完全容许的ln Ω≈ln W D,max ,所以,S =k ln W D,max 。

这样,求所有分布的微观状态数—热力学几率的问题转化为求一种分布—最概然分布的微观状态数的问题。

波尔兹曼分布就是一种最概然分布,该分布公式中包含重要概念—配分函数。

用波尔兹曼分布求任何宏观状态函数时,最后都转化为宏观状态函数与配分函数之间的定量关系。

配分函数与分子的能量有关,而分子的能量又与分子运动形式有关。

因此,必须讨论分子运动形式及能量公式,各种运动形式的配分函数及分子的全配分函数的计算。

确定配分函数的计算方法后,最终建立各个宏观性质与配分函数之间的定量关系。

热力学:基础:三大定律研究对象:(大量粒子构成的)宏观平衡体系研究方法:状态函数法手段:利用可测量量p-T-V+C p,m和状态方程结果:求状态函数(U,H,S,G,等)的改变值,以确定变化过程所涉及的能量和方向。

傅献彩《物理化学》(第5版)笔记和课后习题(含考研真题)详解-第7~9章【圣才出品】

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3.撷取最大项法及其原理 在推导 Boltzmann 公式时认为:(1)在所有的分布中,最概然分布的热力学概率最大; (2)可以用最概然分布的微观状态数代替总的微观状态数。最概然分布实际上是平衡分布。 和其它分布出现的概率相比,最概然分布出现的概率虽然最大,但它实际出现的概率却 是极小的。之所以可以用它代表系统一切可能的分布,是因为在所有可能的分布中,和最概 然分布有实质差别的分布出现的几率是很小很小的,系统总是徘徊于与最概然分布没有实质
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对一切可能的微观运动状态所求的平均值。该假设表明可以通过对微观量的统计计算得到宏 观量。
说明:对于一个粒子数 N、体积 V 和内能 U 确定的系统,根据等概率假定,其微观状 态数最多的那种分布称为最概然分布。
2.配分函数的分离
粒子(全)配分函数可分解为各独立运动配分函数之乘积,即
q qt qr qv qe qn ,称为配分函数析因子性质。
q = q q q 定域子系统:
v
e
n (若不考虑电子运动和核运动,定域子的全配
分函数即等于振动配分函数。)
3.配分函数与热力学函数的关系
表 7-1
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四、各配分函数的求法及其对热力学函数的贡献
1.原子核配分函数
q g en,0 / kT
n
n,0

(核基态的能量选为零时)
q0 n
gn,0
q n 与 T,V 无关,对热力学能、焓和热容没有贡献,对熵、Helmholtz 自由能和
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第 7 章 统计热力学基础

箱线图是利用数据中的五个统计量

箱线图是利用数据中的五个统计量

1.箱线图是利用数据中的五个统计量:最小值、第一四分位数、中位数、第三四分位数与
最大来描述数据的一种方法,它也可以粗略地看出数据是否具有有对称性,分布的分散程度等信息。

下四分位数 (QL)等于该样本中所有数值由小到大排列后第25%的数字。

中位数等于该样本中所有数值由小到大排列后第50%的数字。

上四分位数 (QV)等于该样本中所有数值由小到大排列后第75%的数字。

极小值等于该样本中所有数值由小到大排列后最小的数字。

极大值等于该样本中所有数值由小到大排列后最大的数字。

2.Kruskal-Wallis秩和检验,正态记分检验,Jonckheere-Terspstra检验。

完全区组设
计(Friedman秩和检验,关于二元响应的Cochran检验,Page检验,Kendall协同系数检验)。

不完全区组设计(Durbin检验)
3. 1.假设组(x,y)①H0:X与Y不相关—H1:X与Y相关②H0:X与Y不相关—H1:X与
Y正相关③H0:X与Y不相关—H1:X与Y负相关。

2.检验统计量:Ri-Xi在X中的秩,Si-Yi在Y中的秩。

(公式) Rs(1完全正相关,-1完全负相关,0不相关,越接近1相关程度越高,越接近0相关程度越低)。

3.判断:双侧:2p<α拒绝,单侧:p<α拒绝。

统计热力学

统计热力学
波 兹 引 曼 言 分 布 律
分 子 配 分 函 数
配 理 分 气 函 反 数 应 求 的 算 K
系 综 原 理
应 用 电 化 学
热 统 力 计 动 学 热 力 原 力 学 理 学
§6.1
引言
一、统计热力学的研究对象和方法 二、统计系统的分类 三、分布和微观状态数
j (定 ) N !
i
gi i ni !
n
n
离域子系统一种分布的微观状态数:
j
i
引言
gi i ni !
B-分布律 配分函数
i=1,2,…k
配分函数求算 平衡常数
12
例 有七个独立的可区别的粒子,分布在简并度为1, 3和2的1 ,2和3三个能级中,数目分别为3, 3,1, 问这种分布拥有多少微观状态?
解:根据题意N= 7
i
g ni !
ni i
j (离 )

i
g ni !
ni i
四、等概率假定(等可几假设)
五、最概然分布(最可几分布)
引言 B-分布律 配分函数 配分函数求算 平衡常数
2
一、统计热力学的研究对象和方法
研究对象同热力学,大量分子的集合体,即宏观物体 热力学研究方法: (唯象方法) 依据几个经验定律,通过逻辑推理的方法导出 平衡系统的宏观性质和变化规律。 特点:其结论有高度的可靠性,且不依赖人们 对微观结构的认识。(知其然不知其所以然——这 正是热力学的优点,也是其局限性) 统计热力学研究方法: (统计平均的方法) 从分析微观粒子的运动状态入手,用统计平均的 方法,确立微观粒子的运动状态和宏观性质之间的联 系。统计热力学是沟通宏观学科和微观学科的桥梁。
引言 B-分布律 配分函数 配分函数求算 平衡常数

统计热力学基础经典习题

统计热力学基础经典习题

选择题1. 下面有关统计热力学的描述,正确的是:( )A. 统计热力学研究的是大量分子的微观平衡体系B. 统计热力学研究的是大量分子的宏观平衡体系C. 统计热力学是热力学的理论基础D. 统计热力学和热力学是相互独立互不相关的两门学科 B2.在研究N、V、U有确定值的粒子体系的统计分布时,令∑ni = N,∑niεi = U,这是因为所研究的体系是:( )A. 体系是封闭的,粒子是独立的 B 体系是孤立的,粒子是相依的C. 体系是孤立的,粒子是独立的D. 体系是封闭的,粒子是相依的 C3.假定某种分子的许可能级是 0、ε、2ε和 3ε,简并度分别为 1、1、2、3 四个这样的分子构成的定域体系,其总能量为3ε时,体系的微观状态数为:( )A. 40B. 24C. 20D. 28 A4. 使用麦克斯韦-波尔兹曼分布定律,要求粒子数N 很大,这是因为在推出该定律时:( ) . 假定粒子是可别的 B. 应用了斯特林近似公式C. 忽略了粒子之间的相互作用D. 应用拉氏待定乘因子法 A5.对于玻尔兹曼分布定律ni =(N/q)·gi·exp( -εi/kT)的说法:(1) n i是第i 能级上的粒子分布数; (2) 随着能级升高,εi 增大,ni 总是减少的; (3) 它只适用于可区分的独立粒子体系; (4) 它适用于任何的大量粒子体系其中正确的是:( )A. (1)(3)B. (3)(4)C. (1)(2)D. (2)(4) C6.对于分布在某一能级εi上的粒子数ni,下列说法中正确是:( )A. n i与能级的简并度无关B. εi 值越小,ni 值就越大C. n i称为一种分布D.任何分布的ni 都可以用波尔兹曼分布公式求出 B7. 15.在已知温度T时,某种粒子的能级εj = 2εi,简并度gi = 2gj,则εj 和εi 上分布的粒子数之比为:( )A. 0.5exp(εj/2kT)B. 2exp(- εj/2kT)C. 0.5exp( -εj/kT)D. 2exp( 2εj/kT) C8. I2的振动特征温度Θv= 307K,相邻两振动能级上粒子数之n(v + 1)/n(v) = 1/2的温度是:( )A. 306 KB. 443 KC. 760 KD. 556 K B9.下面哪组热力学性质的配分函数表达式与体系中粒子的可别与否无关:( )A. S、G、F、CvB. U、H、P、C vC. G、F、H、UD. S、U、H、G B10. 分子运动的振动特征温度Θv 是物质的重要性质之一,下列正确的说法是: ( )A.Θv 越高,表示温度越高B.Θv 越高,表示分子振动能越小C. Θv越高,表示分子处于激发态的百分数越小D. Θv越高,表示分子处于基态的百分数越小 C11.下列几种运动中哪些运动对热力学函数G与A贡献是不同的: ( )A. 转动运动B. 电子运动C. 振动运动D. 平动运动 D12.三维平动子的平动能为εt = 7h2 /(4mV2/3 ),能级的简并度为:( )A. 1B. 3C. 6D. 2 C13.O2 的转动惯量J = 19.3×10 -47 kg·m2 ,则O2 的转动特征温度是:( )A. 10 KB. 5 KC. 2.07 KD. 8 K C14. 对于单原子分子理想气体,当温度升高时,小于分子平均能量的能级上分布的粒子数:( )A. 不变B. 增多C. 减少D. 不能确定 C15.在相同条件下,对于 He 与 Ne 单原子分子,近似认为它们的电子配分函数相同且等于1,则He 与Ne 单原子分子的摩尔熵是:( )A. Sm(He) > Sm (Ne)B. Sm (He) = Sm (Ne)C. Sm (He) < S m(Ne)D. 以上答案均不成立 C二、填空题1.某双原子分子 AB 取振动基态能量为零,在 T 时的振动配分函数为 1.02,则粒子分布在 v = 0 的基态上的分布数 N 0/N 应为 1/1.022.已知CO的转动惯量 I=1.45×10-26 kg·m2,则CO 的转动特征温度为: 2.78K3. 双原子分子以平衡位置为能量零点,其振动的零点能等于 0.5hv4. 双原子分子在温度很低时且选取振动基态能量为零,则振动配分函数值为 15. 2molCO2 的转动能 Ur为 2RT6. NH3分子的平动自由度为转动自由度为振动自由度为 3 ,3 ,67. 300K 时,分布在J=1 转动能级上的分子数是J=0 能级上的3exp(-0.1)倍,则分子转动特征温度是15K8. H2O 分子气体在室温下振动运动时 C v,m 的贡献可以忽略不计。

集中供暖系统的热负荷

集中供暖系统的热负荷
2020/3/30
1.热水供应用热
通常首先根据用热水的单位数(如人数、每人次
数、床位数等)和相应的热水用水量标准,先确 定全天的热水用量和耗热量,然后在进一步计算 热水供应系统的设计小时热负荷。
供暖期的热水供应平均小时热负荷可按下式计算:
Q 'r p c m v T tr tl 0 .0 0 1 1 6 3 m v tT r tl 产工艺热负荷是为了满足生产过程中用于加 热、烘干、蒸煮、清洗、熔化等过程的用热, 或者作为动力用于驱动机械设备(汽锤、汽泵 等)。
生产工艺热负荷和生活用热热负荷一样,属于 全年性热负荷。生产工艺设计热负荷的大小以 及需要的热媒种类和参数,主要取决于生产工 艺过程的性质、用热设备的型式、以及工厂的 工作制度等因素。
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四、生产工艺热负荷
按照工艺要求热媒温度的不同,大致可分为三种: 供热温度在130℃~150℃ 以下称为低温供热; 供热温度在130℃~150℃以上到250℃以下时,称为 中温供热; 当供热温度高于蒸汽供热250℃~300℃时,称为高 温供热。
2020/3/30
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2020/3/30
三、生活用热的设计热负荷
1.热水供应用热 2.其他生活用热,在工厂、医院、学校等中 ,除热水供应以外,还可能有开水供应、蒸饭 等项用热。
2020/3/30
1.热水供应用热
热水供应的热负荷取决于热水用量。 住宅建筑的热水用量取决于住宅内卫生设备 的完善程度和人们的生活习惯。 公共建筑(如浴池、食堂、医院等)和工厂 的热水用量还与其生产性质和工作制度有关 。 热水供应系统的工作特点是热水用量具有昼 夜的周期性。每天的热水用量变化不大,但 是小时热水用量变化较大。

第九章统计热力学初步学习指导

第九章统计热力学初步学习指导

第九章统计热力学初步8+2学时本章从最可几分布引出配分函数的概念,得出配分函数与热力学函数的关系。

由配分函数的分离与计算可求得简单分子的热力学函数与理想气体简单反应的平衡常数。

使学生了解系统的热力学宏观性质可以通过微观性质计算出来。

基本要求:1、理解统计热力学中涉及的一些基本概念如(定域子系统与非定位系统、独立粒子系统与相依粒子系统、微观状态、分布、最可几分布与平衡分布、配分函数)2、理解统计力学的三个基本假定。

理解麦克斯韦–玻尔兹曼分布公式的不同表示形式及其适用条件。

3、理解粒子配分函数的物理意义和析因子性质。

4、明确配分函数与热力学函数间的关系5、了解平动、转动、振动对热力学函数的贡献,了解公式的推导过程。

6、学会利用物质的吉布斯自由能函数、焓函数计算化学反应的平衡常数与热效应。

7、学会由配分函数直接求平衡常数的方法重点:1.平衡分布和玻耳兹曼分布公式;2.粒子配分函数的定义、物理意义及析因子性质;3.双原子分子的平动、转动和振动配分函数的计算;4.热力学能与配分函数的关系式;5.熵与配分函数的关系式;玻耳兹曼熵定理。

难点:1. 粒子配分函数的定义、物理意义及析因子性质;2. 双原子分子的平动、转动和振动配分函数的计算。

第九章统计热力学初步主要公式及其适用条件1. 分子能级为各种独立运动能级之和2. 粒子各运动形式的能级及能级的简并度(1)三维平动子简并度:当a = b = c时有简并,()相等的能级为简并的。

(2)刚性转子(双原子分子):其中。

简并度为:g r,J = 2J +1。

(3)一维谐振子其中分子振动基频为,k为力常数,μ为分子折合质量。

简并度为1,即g v,ν = 1。

(4)电子及原子核全部粒子的电子运动及核运动均处于基态。

电子运动及核运动基态的简并度为常数。

3.能级分布微态数定域子系统:离域子系统:温度不太低时(即时):一般情况下:系统总微态数:4. 等概率定理在N,V,U确定的情况下,系统各微态出现的概率相等。

统计热力学基础

统计热力学基础
能量是量子化的,但每一个能级上可能有若 干个不同的量子状态存在,反映在光谱上就是代 表某一能级的谱线常常是由好几条非常接近的精 细谱线所构成。
量子力学中把能级可能有的微观状态数称为
该能级的简并度,用符号gi 表示。简并度亦称为
退化度或统计权重。
简并度(degeneration)
例如,气体分子平动能的公式为:
N!
Hale Waihona Puke g Ni iN! i
i Ni !
非定位体系的最概然分布
同样采用最概然分布的概念,用Stiring公式
和Lagrange乘因子法求条件极值,得到微态数为
极大值时的分布方式
N
*(非定位)为:
i
N(i* 非定位) N
g ei / kT i g ei / kT i
i
由此可见,定位体系与非定位体系,最概然
的分布公式是相同的。
Boltzmann公式的其它形式
(1)将i能级和j能级上粒子数进行比较,用最 概然分布公式相比,消去相同项,得:
Ni*
N
* j
g ei / kT i
g e j / kT j
Boltzmann公式的其它形式
(2)在经典力学中不考虑简并度,则上式成为
Ni*
N
* j
i / kT
ee j / kT
(U,V , N)
N!
g Ni i
i
i Ni !
求和的限制条件仍为:
Ni N
Nii U
i
i
有简并度时定位体系的微态数
再采用最概然分布概念, i max ,用
Stiring公式和Lagrange乘因子法求条件极值,得
到微态数为极大值时的分布方式 Ni* 为:

统计热力学

统计热力学
F U T S kl N Q n k T lT Q n N
这就是定域体系的自由能公式,式中Q称为分子配分函数。
❖ 总结
定域体系有三个重要公式:
1、总微观状态数
γν ι
Ω Ν! ι
D
i νι!
2、最可几分布
FkT lnQN
3、热力学函数
*
ni N
g ie i g ie i
i
基本粒子:如电子、中子、光子等。 复合粒子:如原子、分子等。 复合粒子构成体系:如一升气体,一摩尔晶体等。 (2)统计体系分类 按照体系内粒子之间相互作用的强弱可把体系分为近独立 粒子体系和相依粒子体系。 按照体系内粒子是否可区分,也可把体系分为定域粒子体 系和离域粒子体系。
(3)微观态和宏观态 体系的微观态是指在某一瞬间,体系中全体
N个全同粒子构成体系,总自由度为Nf (f 为一个粒 子自由度),需要2 Nf 维相空间。
Γ空间:描述N个粒子构成体系,整个气体运动状态的 相空间,也叫做气体相空间。 Γ空间中的一个相点 代表体系的一个微观运动状态。
测不准原理:△q× △p≈ h
相胞:hf
❖ §1.2 粒子微观运动状态的描述 一、自由粒子
ni !
2、最可几分布
ni* e i e(i)/kT gi
3、热力学函数
Sk
i
[ni*lnngi*i ni*]
❖ §2.3 费米-狄拉克统计
由质子、中子、电子以及由奇数个这些基本粒子组成的复合粒子构成的体系 服从费米-狄拉克统计。这个统计分布的特点是每一状态最多容纳一个粒子。
一、微观状态数
D D
如果每个容器最多容纳物体数目不受限制,有多少种排列方式(N≤M)?
N个可区分的物体,排列在M个不同容器中,物体的数目不受限制,可能的方式 数有多少?

统计学q指数

统计学q指数

统计学q指数
统计学的q指数是一种衡量学术影响力的指标,用于评估统计学家的研究成果在学术界的引用情况。

q指数由物理学家J.E. Hirsch提出,它结合了科研者发表论文数量和这些论文的被引用次数。

具体来说,统计学家的q指数为q,表示他/她至少有q篇论文每篇被引用了q 次。

例如,一个统计学家的q指数为20,意味着他/她至少有20篇论文每篇被引用了20次。

q指数的计算方法如下:
1. 将统计学家的所有论文按被引用次数从高到低排序。

2. 找到排名为i的论文,该论文被引用了至少i次。

3. 若找到的最大i满足i≥q,则统计学家的q指数为q。

q指数在评估学者的学术影响力时相对较全面,因为它同时考虑了学者的发文数量和被引用情况。

然而,需要注意的是,q指数仅是一种指标,不能完全代表学者的学术贡献和影响力,还需要综合考虑其他因素,如研究领域、国际合作等。

此外,不同学科领域的q指数具有差异,不能直接进行跨学科比较。

1。

分子数量遗传学

分子数量遗传学

分子数量遗传学分子数量遗传学是一种研究物种多样性的广泛应用的以基因为基础的研究领域。

它旨在揭示基因变异、表观遗传学和演化之间的关系,以及基因如何导致变异形态的发生。

在此文章中,我们将讨论分子数量遗传学的基础和关键方面,以及它如何影响物种多样性的研究。

在20世纪50年代,遗传学家们发现了称为基因数量变异(QTV)的现象,它包含了两个主要部分:均值变异和变异系数。

均值变异表示在特定种群中某种特定性状的平均值;变异系数是该性状在一定种群内所表现出来的变异程度。

它们发现,基因数量变异可以引起不同物种之间的形态和功能上的变异。

随着时间的推移,这一概念发展成为分子数量遗传学,并在最近几年得到了巨大的发展。

它的定义是指探索基因如何控制影响物种多样性的特定性状的遗传学分析。

分子数量遗传学的主要技术包括DNA 序列分析、蛋白质实验室分析和分子进化分析。

DNA序列分析可以识别和比较物种之间的遗传变异,可以揭示基因多样性和表观遗传学变异之间的关系。

蛋白质实验分析可以探索基因变异所致的结构变化,以及变异在基因表达和代谢网络中的影响。

最后,分子进化分析可以确定基因变异如何引起演化过程中的变异。

分子数量遗传学的研究在物种多样性方面取得了重大进展。

它帮助研究人员探索如何变异导致特定物种的多样性,以及如何基因互作影响物种多样性,为学者提供一个更清楚的了解物种多样性发生和维持的重要原则以及影响因素。

此外,它还有助于我们更好地理解物种之间的进化和行为变异。

最后,分子数量遗传学可以帮助研究人员更好地理解生物的物种多样性,这有助于物种保护和生物多样性的维护。

由于它可以揭示基因如何影响物种多样性,因此有助于研究人员更好地把握物种的保护和维护的重要原则,从而有助于保障物种多样性和生物多样性的永续发展。

总而言之,分子数量遗传学是一个重要的研究领域,它可以揭示基因变异如何导致物种多样性的发生,这有助于我们更好地了解物种多样性和保护物种多样性,从而保障生物多样性永续发展。

抗磁性和顺磁性的量子理论——Van Vleck 顺磁性

抗磁性和顺磁性的量子理论——Van Vleck 顺磁性
虽说原则上可以利用范弗莱克量子理论计算任何原子 的磁化率,但实际上是很困难的,需要繁琐而复杂的量子 力学计算。
小结: 范弗莱克量子理论正确处理了顺磁性和抗磁性的
问题,揭示了它们之间的内在联系,指出了除去原子磁矩 的取向效应外,还存在一个与温度无关的顺磁效应——范 弗莱克顺磁性。他既肯定了 Langevin 经典理论正确的一 面,又指出了经典理论的不足,成功地解释了复杂多变的 实验结果。



二. Landau抗磁性
F qv B
按照经典理论,传导电子是不可能出现抗磁性的。因 为外加磁场(由于洛伦兹力垂直于电子的运动方向)不会 改变电子系统的自由能及其分布函数,因此磁化率为零。
另一经典的图象:
在外磁场作用下形成的 环形电流在金属的边界上反 射, 因而使金属体内的 抗磁 性磁矩为表面 “破折轨道”
三. Pauli 顺磁性
前面分析指出传导电子的自旋磁矩在外磁场中的取向 效应会产生一定顺磁性,但不能用经典统计理论解释。泡 利等人使用Fermi-Dirac 统计解释了高度简并的传导电子顺 磁性,其物理图像可用下图说明:
所以只有
N
'

1 2
g EF0 BH
的电子可以在磁场中改变取向。
引发的顺磁磁矩为:

n, l, m x2 y2 n, l, m
2
H 2
nn '
n,l, m ˆz n ',l ', m '
E E 0 n ',l ',m '
0
n,l ,m
E0 n,l ,m
是基态能量,后面三项是微扰能量

,在微扰
能量远小于基态能量和平均热动能的情况下,(相当

热学理论

热学理论
1
F 1 N = P= mV l 2l 3 3 l l l
1 2 3
2
1 = nm V 3
2
式中 n 为单位体积内的分子数

1 p = nm V 3
2
可见,宏观量压强是微观量的统计平均结果。对大量气体分子才 有明确的意义。如同大量雨滴对雨伞的作用力。 引入平均平动动能
1 ε = mV 2
k
2
为一微观统计平均量。

2 p= n ε 3
又据理想气体状态方程
k
PV =
M
RT
Nm 1 P= RT N 0m V N R T =nkT p= V N0
式中 为单位体积内的分子数。
n
8.31J .mol 1K 1 R = = 1.38×10 J . 1 k= K 23 1 N 6.023×10 mol
23 0
k 称为玻耳兹曼常数。
r Vl
i
3
V l1
Y
2
容器
r l oV V
V
z
Y
V
S
x
i
x
V
x
zV
i
z
i
在与壁作用中,其动 量变化,即力的冲量为
F t = p =mV
时间间隔
ix
= m V ix m V ix = 2m V ix
(
)
2l t = V
1
ix
单位时间内i分子与壁碰撞的次数
vix / 2l1 2mvix × vix / 2l1
x
共六个自由度 一个自由度
推广到理想气体分子 单原子分子,如氦,氖,氩等。视为自由质点,有三个平动 自由度。 双原子分子: 分两种情况 刚性双原子分子:
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浙江省高等教育自学考试(专升本)毕业论文题目:qv值及其统计分布的研究姓名:姚青华专业:数学教育指导教师:马新生联系地址:浙江省庆元县屏都镇蔡段村8号日期: 2009 年 9 月 3日目录1、引言及预备知识 (1)2、qv值的定义及其性质 (3)3、qv律的统计分布 (8)(1)qv值的计算机求解 (8)(2)qv值的统计规律 (10)4、qv值的应用 (13)参考文献 (16)qv 值及其统计分布的研究姚青华(浙江省 庆元县 屏都镇 蔡段村8号 323805)摘要:本文基于数论知识,对自然数的qv 值进行了初步研究. qv 值是对非零数的数码性质的研究,是非零数到集合{}1,2,3,4,5,6,7,8,9的多对一映射.作者给出了自然数qv 值、中数的定义,并讨论了相关的性质,运用数学归纳法证明了自然数的qv 值和该自然数在正整数范围关于模9同余. 因qv 值的定义仅与自然数的数码相关,扩充了数论中关于模9在小数、分数范围的应用.文章还运用qv 值的性质讨论了qv 值的计算机求解及求素数分布的计算机程序,然后运用概率论与数理统计的假设检验,得出在95%的置信水平下,素数关于模9的简化剩余类的分布是等概率的.最后,文中定义了标准无穷大的数学符号“ ”,运用qv 值理论解决了2111n ⋅⋅⋅个的中数问题,证明了费马数n F 下标n 为奇数时()5n qv F =,下标n 为大于0的偶数时()8n qv F =,从而说明了费马数没有含盖qv 值为1,2,4,7的素数. 关键词: qv 值; 假设检验;中数;素数1、引言及预备知识在一个雷雨交加的夜晚,雷鸣声惊醒了梦中的我,此时一串串数字侵入了我的脑海,我无意中发现这些数字的数码相加之后得到的新数比原数小了,再作同样的操作最终变成的数总与集合Q ({}1,2,3,4,5,6,7,8,9Q =)中的某一元素相对应.我将集合Q 中的元素命名为qv 值.数学中存在着丰富的美:简洁美、奇异美、对称美、统一美.因此,在中学数学的教学过程中,教师充分挖掘数学美的因素,并通过各种有效途径传授给学生,会对数学教学产生积极的影响,笔者发现qv 值在解某些数学题时体现了数学的简洁美,激发作者对qv 值进行系统的研究.定义1.1[]1 任何一个十进制n 位整数都可以表示成:1212101210101010n n n n n n a a a a a a a a ------⋅⋅⋅=⨯+⨯+⋅⋅⋅+⨯+其中011,,,n a a a -⋅⋅⋅称为数码,且09i a ≤≤,1(0,1,2,,1),0n i n a -=⋅⋅⋅-≠.定义1.2[]2 我们说,一个A 与A 间的一一映射φ是一个对于代数运算 和 来说的,A 与A 间的同构映射(简称同构),如果在φ之下,不管a 和b 是A 的哪两个元,只要,a a b b →→就有a b a b → .定义1.3[]2 我们说,一个非空集合G 对于一个叫做乘法的代数运算来说作成一个群,如果Ⅰ.G 对于这个乘法来说是闭的;Ⅱ.结合律成立:()()a bc ab c = 对于G 的任意三个元,,a b c 都对; Ⅲ.对于G 的任意两个元,a b 来说,方程ax b =和ya b =都在G 里有解. 定义1.4[]2 若一个群G 的每一个元都是G 的某一个固定元a 的乘方,我们就把G 叫做循环群;我们也说,G 是由元a 所生成的,并且用符号 ()G a = 来表示,a 叫做G 的一个生成元.定义1.5[]2 一个群G 的唯一的能使ea ae a ==(a 是G 的任意元)的元e 叫做群G 的单位元.定义1.6[]2 我们看群G 的一个元a .能够使得ma e =的最小的正整数m 叫做a 的阶.若是这样的一个m 不存在,我们说,a 是无限阶的.定理1.1[]2 假定G 是一个由元a 所生成的循环群.那么G 的构造完全可以由a 的阶来决定:a 的阶若是无限,那么G 与整数加群同构;a 的阶若是一个有限整数n ,那么G 与模n 的剩余类加群同构.假设检验的基本步骤[]3(1)根据实际问题提出原假设0H 及备择假设1H .这里要求0H 与1H 有且仅有一个为真; (2)选取适当的检验统计量,并在原假设0H 成立的条件下确定该检验统计量的分布;(3)按问题的具体要求,选取适当的显著水平a ,并根据统计量的分布表,确定对应于a 的临界值,从而得到对原假设0H 的拒绝域W ;(4)根据样本值计算统计量的值,若落入拒绝域W 内,则认为0H 不真,拒绝0H ,接受备择假设1H ;否则,接受0H .定理1.2[]3 当n →∞时,2χ的极限分布是自由度为1r -的2χ分布,即2(1)r χ-.2、qv 值的定义及其性质定义2.1 给定一个非零整数,将每个位置上的数码相加得到一个新数,又将这个新数重复相同的操作得到另一个新数,直到这个新数为个位数为止,最后的数码我们就称为这个非零整数数的qv 值;第i 个新数叫做这个数的第i 阶qv 值,如n 的第i 阶qv 值可表示为()i qv n ,n 的qv 值可表示为()qv n .(注:0不是qv 值,qv 值也不会等于零)现在我们为集合Q 规定一个加法代数运算:()()()qv a qv b qv a b ⊕=⊕,为了更清楚,我们可作运算表由以上运算表可知,这样规定的加法运算是存在的,由于我们可以代入上表验证(()())()qv qv a qv b qv a b +=+这个等式是恒成立的.定理2.1 集合Q 对于上面规定的加法来说作成一个群,是一个由元(1)qv 所生成的循环群, 且与模9的剩余类加群同构.({}1,2,3,4,5,6,7,8,9Q =)证明:Ⅰ.两个qv 值对于上面规定的加法相加还是一个qv 值; Ⅱ. 因为()[()()]()()()qv a qv b qv c qv a qv b c qv a b c ⊕⊕=⊕⊕=⊕⊕[()()]()()()()qv a qv b qv c qv a b qv c qv a b c ⊕⊕=⊕⊕=⊕⊕这就是说()[()()][()()]()qv a qv b qv c qv a qv b qv c ⊕⊕=⊕⊕,所以结合律成立.Ⅲ.由运算表可知,对于Q 的任意两个元(),()qv a qv b 来说,方程()()qv a x qv b ⊕=和()()y qv a qv b ⊕=都在Q 里有解.综上所述,集合Q 对于上面规定的加法来说作成一个群.由运算表可知(1)qv 是Q 的一个生成元.Q 的每一个元可写成(),19qv i i ≤≤的样子,这样的一个元()(1)(1)(1)iqv i qv qv qv =⊕⊕⋅⋅⋅⊕,也就是说Q 是一个由元(1)qv 所生成的循环群.由运算表可知(9)qv 是Q 的单位元,因为单位元9(9)(1)(1)(1)qv qv qv qv =⊕⊕⋅⋅⋅⊕,也就说生成元(1)qv 的阶是9,由定理1.1可知Q 与模9的乘余类加群同构.证毕.性质2.1 如果一个非零整数被9整除则它的qv 值一定等于9,若余数为18 ,则qv 值是18 .证明:我们运用数学归纳法[]4证明()1当11(1,2,9)n k k =∈⋅⋅⋅时,11(mod9),()n k qv n k ≡=,显然成立.()2假设当n k =时,即119(1,1,2,9)k m k m k =+≥∈⋅⋅⋅,命题成立,就是1111(mod9),()()((9)())(9)n k qv n qv k qv qv m qv k qv k k ≡==+=+=那么,当1n k =+时,则当11,2,8k ∈⋅⋅⋅时,我们有1111(1)(mod9),()(1)((9)(1))(91)1n k qv n qv k qv qv m qv k qv k k ≡+=+=++=++=+当19k =时,我们有1(mod9),()(1)((9)(10))(91)1n qv n qv k qv qv m qv qv ≡=+=+=+=也就是说,当1n k =+时命题也成立.根据(1)和(2),可知对于任何n N ∈命题都成立,证毕. 例如:613654868183896=⨯+,(6136548)(33)6qv qv ==性质2.2 qv (有限位数+9)=原有限位数的qv 值.证明:设有限位数为n ,1119(19)n n r r =+≤≤,则1()qv n r =(由性质2.1可得).因为1199(1)n n r +=++,所以1(9)qv n r +=(由性质2.1可得). 因此,1(9)()qv n qv n r +==.证毕.例如:1≒19+=10≒10+=1; 2≒29+=11≒11+=2; 3≒39+=12≒12+=3;……; 9≒99+=18≒18+=9.(注:由于0没有以上性质所以说0不是qv 值,其中“≒”代表qv 运算符)性质 2.3 qv 值为6的整数一定不是素数;证明:设n 的qv 值为6,由性质2.1可知11963(32)n n n =+=+. 所以3|n ,由此可知qv 值为6的整数一定不是素数.证毕.性质 2.4 给定非零数以任何方法排列,并在排列过程中在任何位置上插入(去掉)数码9或数码0得到的新数的qv 值与原数的qv 值相等.证明:设给定数为1210n n n a a a a --=⋅⋅⋅,将n 上的数码以任何方法排列后为1n ,1n 的任何位置上插入(去掉)数码9或0后为2n .由于加法满足交换律和结合律,所以有111()()qv n qv n =,1211()()9qv n qv n =±(当插入或去掉数码9时),1211()()qv n qv n =(当插入或去掉数码0时). 由性质2.2可得 21()()()qv n qv n qv n ==.证毕.定理2.2 两个非零整数相乘的积的qv 值等于这两个数的qv 值的积的qv 值. 证明:设这两个数为m 、n ,其中119m m r =+,129n n r =+.12(1,9)r r ≤≤ 再设12339(19)rr a r r =+≤≤,则1112112111121121113(9)(9)9(9)9(9)mn m r n r m n r m n r rr m n r m n r a r =++=+++=++++由性质2.1可知3()qv mn r =,1()qv m r =,2()qv n r =,123()qv rr r =. 所以,123(()())()()qv qv m qv n qv rr r qv mn ⋅=== 即 ()(()())qv mn qv qv m qv n =.证毕. 例1:(53168(8904)(21)3qv qv qv ⨯==)= 运用定理2.2我们同样可以得出答案3(53168)((53)(168))(86)(48)(12)3qv qv qv qv qv qv qv ⨯=⨯=⨯===定理2.3 当一个整数的qv 值为3、6或9时,则这个数一定能被3整除. 证明:设()3,()6,()9,qv a qv b qv c ===则由性质2.1可将a 、b 、c 分别表为11933(31)a a a =+=+,11963(32)b b b =+=+,11993(33)c c c =+=+.因此 3|a ,3|b ,3|c .由此可知当一个整数的qv 值为3、6或9时,则这个数一定能被3整除. 证毕.例2 试证1117632、546、均能被3整除 证明:因为(111)3;((7632)9qv qv qv ==546)=6;由定理2知1117632、546、均能被3整除 推论2.1 qv 值为3、6或9的偶数皆被6整除.证明:设()3,()6,()9,qv a qv b qv c ===由定理2.3知3|a ,3|b ,3|c . 因为a 、b 、c 都是偶数,所以2|a ,2|b ,2|c . 又因为 (2,3)1=,由文献[5]第一章第三节中的定理12可得6|a ,6|b ,6|c .证毕.定理2.4 当一个正整数减去它的任何阶qv 值之后皆被9整除.证明:设这个正整数为n ,()(1,2,,9)qv n k k =∈⋅⋅⋅,()i qv n 是n 的第i 阶qv 值. 显然,(())i qv qv n k =.由性质2.1我们可知9n a k =+,()9i qv n b k =+. 所以()9()i n qv n a b -=-,即9|(())i n qv n -.由n 和i 取值的任意性可知命题成立,证毕.例 3 377的第一阶qv 值为17,第二阶qv 值为8,由定理3我们可知9|(37717)-,9|(3778)-定理2.5 qv 值为9的整数一定能被9整除.证明:设()9qv n =,由性质2.1可将n 表示为999(1)n a a =+=+. 即 9|n ,证毕.例4 21111na =⋅⋅⋅ ,2222nb =⋅⋅⋅,z a b =-,其中n N ∈. 求证:9|z . 解法1:提取公因式法211112222n nz =⋅⋅⋅-⋅⋅⋅ 299999999299n n⋅⋅⋅⋅⋅⋅=-⨯()21[1012101]9n n =--⨯- ()211021019n n⎡⎤=-⨯+⎢⎥⎣⎦ ()211019n =- 21013n⎛⎫-= ⎪⎝⎭ 299993n⋅⋅⋅⎛⎫ ⎪= ⎪ ⎪⎝⎭23333n ⎛⎫=⋅⋅⋅ ⎪⎝⎭231111n ⎛⎫=⨯⋅⋅⋅ ⎪⎝⎭ 291111n ⎛⎫=⨯⋅⋅⋅ ⎪⎝⎭ 所以9|z .解法2:因为()()(2)(2)0qv a qv b qv n qv n -=-=而()()qv z qv a b =-,0z ≠所以()9qv z =,由定理2.5知 9|z .例5 把任意一个三位正整数的数字顺序倒过来(如741倒过来为147),求证这样的三位正整数与原三位数的差一定是9的倍数.证明:若这个数是回文数,则它们的差为0,显然是9的倍数.若这个数不是回文数,我们设该数为a ,数字顺序倒过来之后为b ,显然有0b a -≠ 因为顺序倒过来之后未能改为它们的qv 值,所以()()0qv b qv a -=.而0b a -≠,由性质2.1知()9qv b a -=.由定理2.5知不是回文数的三位正整数与原三位数的差也是9的倍数,证毕.定理2.6 给定任一有限位非零数,将数码分为m 组,然后将这m 组的qv 值相加得到一个新数,则这新数的qv 值与该有限位数的qv 值相同.(这里已将数扩充到有限位小数范围)证明:因为加法满足交换律和结合律,所以将数码分组求值并不影响最终的qv值,故命题成立.例如:3.141592653589793238462643383279. 现在我们按数码分为9组,11;2222;3333333;444;555;666;77;888;9999它们的qv值分别是2;8;3;3;6;9;5;6;9.qv=.那么它们的qv值相加得到新数51,(51)6==.qv qv(3.141592653589793238462643383279)(150)6显然新数51的qv值与该数的qv值相同.3、qv律的统计分布(1)qv值的计算机求解运用性质1我们可以编写如下的VB程序[6]来求自然数的qv值,Private Sub Form_Click()Dim m As Integer, n As Longn = InputBox("Please enter a positive integer")While n < 1If n < 1 ThenMsgBox ("just now you enter isn't positive integer ")n = InputBox("Please enter a positive integer")End IfWendm = n Mod 9If m < 1 Thenm = 9End IfPrint "qv("; n; ")"; "="; mEnd Sub现在我们来研究4000以下10以上的素数的qv律来推测总体的分布情况.先计算二位以上的素数qv值,其实不难便可计算出它的值与模9的简化剩余系相同,即它们的值为1,2,4,5,7,8 .由于在素数的qv数与模9的简化剩作系相同,因此以下样本可由VB或C等程序统计得出.VB程序如下:Private Sub Form_Click()Dim a(9)Dim d, sum As LongFor i = 0 To 9a(i) = 0Next iFor n = 11 To 4000 Step 2k = Int(Sqr(n))i = 2swit = 0While i <= k And swit = 0If n Mod i = 0 Thenswit = 1Elsei = i + 1End IfWendIf swit = 0 Thensum = sum + 1d = n Mod 9a(d) = a(d) + 1End IfNext nFor i = 0 To 9Print "a("; i; ")="; a(i): PrintNext iPrint "sum="; sumEnd Sub如果用C程序[7]编写如下:#include "stdio.h#include "conio.h"#include "math.h"ain()m{int a[9],b,i,swit;long sum=0,m,k;for(i=0;i<9;i++)a[i]=0;for(m=11;m<=4000;m++) { k=(long)sqrt(m+1); swit=0;for(i=2;i<=k&&swit==0;i++) if(m%i==0) swit=1; if(swit==0) { sum++; b=m%9; a[b]++; } }for(i=0;i<9;i++)printf("qv(%d) have %d\n",i+1,a[i]); printf("\nThe total is %d",sum); getch();}(2)qv 值的统计规律由以上程序我们知在4000以下10以上的素数的总数量n 为546及qv 数的分布情况:解:原假设 0H 为: {}1/6i p x a == (1,2,,6)i =⋅⋅⋅此时,2χ统计量为:2621()/i i i i m np np χ==-∑ 222=(92-91)/91+(94-91)/91++(90-91)/91⋅⋅⋅0.21978021978≈20.05<<x (5)11.07=.所以接受0H ,即可认为素数关于模9的剩余类关于124578、、、、、的数字服从等概率分布或者说二位以上的素数的qv 值在124578、、、、、上服从等概率分布. 现在我们只要稍加改动程序即可得到更大一点的样本,65535以下且大于10的素数的qv 值的分布情况:解:原假设 0H 为;0H : {}1/6i p x a == (1,2,,6)i =⋅⋅⋅ 此时,2χ统计量为:2621()/i i i i m np np χ==-∑222(10793269/3)/(3269/3)(10943269/3)/(3269/3)(10933269/3)/(3269/3)=-+-+⋅⋅⋅+-0.164576323≈20.05<<x (5)11.07=.所以接受0H ,即可认为素数关于模9的剩余类关于124578、、、、、的数字服从等概率分布或者说二位以上的素数的qv 值在124578、、、、、上服从等概率分布.同样操作可得到131070以下且大于10的素数的qv 数的分布情况:解:原假设 0H 为;0H : {}1/6i p x a == (1,2,,6)i =⋅⋅⋅ 此时,2χ统计量为:2621()/i i i i m np np χ==-∑22(20342041)/2041(20552041)/2041=-+⋅⋅⋅--0.20088192062≈20.05<<x (5)11.07=所以接受0H ,即可认为素数关于模9的剩余类关于124578、、、、、的数字服从等概率分布或者说二位以上的素数的qv 数在124578、、、、、上服从等概率分布。

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