半导体中的光吸收与光探测器
吸收光的用途
吸收光的用途吸收光在我们日常生活中起着非常重要的作用，它被广泛应用于许多领域，包括科学研究、能源生产、光学技术、医疗诊断和治疗等。
以下是吸收光的一些主要用途。
1. 科学研究：吸收光是研究物质性质和相互作用的重要工具之一。
通过测量物质对不同波长光的吸收程度，可以获得物质的光谱特征，进而分析其组成、结构和性质。
吸收光谱被广泛应用于化学、物理、生物等学科的研究中，例如药物分析、环境监测、食品安全等领域。
2. 能源生产：太阳能是一种无限可再生的能源，利用光的吸收可以将太阳能转化为电能或其他形式的能量。
太阳能电池板利用半导体材料对光的吸收和电荷的分离来产生电能。
除了太阳能电池板，一些新兴的光伏技术也在开发中，如光热发电和光解水制氢等，它们通过吸收光来产生热能或化学能，进而产生电能或燃料。
3. 光学技术：光学是研究光的传播、吸收和操控的科学，吸收光在各种光学技术中起着重要的作用。
例如，激光器通过吸收光能将原子、分子或晶体等物质激发到激发态，使其产生和放大激光。
红外吸收光谱技术可以用于检测和分析细菌、药物、化学物质等。
光纤通信利用光的吸收和传输来进行高速、远距离的信息传递。
光学技术的应用远不止这些，它在通信、成像、检测等领域都起到至关重要的作用。
4. 医疗诊断和治疗：吸收光在医疗领域有广泛应用。
例如，光学断层扫描（OCT）是一种非侵入性的成像技术，通过同步探测反射光和吸收光能来获得高分辨率的组织结构图像，用于眼科、皮肤病学等疾病的早期诊断。
激光治疗利用激光的吸收能力来破坏异常组织、杀灭肿瘤细胞等，被广泛应用于肿瘤治疗、皮肤整形等。
此外，吸收光还被用于光动力疗法、光学成像、激光手术等医疗技术中。
5. 传感器和探测器：吸收光在传感器和探测器中起着重要作用。
例如，气体吸收光谱传感器可以用于检测和分析空气中的有害气体，如二氧化碳、一氧化碳等。
光电二极管和光谱仪可以用于检测并测量光的强度、波长和能量。
红外吸收光谱仪可以用于分析和检测材料的组分和性质，如燃料分析、药物鉴定等。
半导体材料的光电特性与光传感器应用
半导体材料的光电特性与光传感器应用随着科学技术的不断发展，半导体材料在光电领域的应用日趋广泛。
本文将着重探讨半导体材料的光电特性以及光传感器应用，并展示它们在现代社会中的重要性。
一、半导体材料的光电特性半导体材料是一种能够在特定条件下既表现出导电性又表现出绝缘性的材料。
其光电特性是指在光照射下发生的电学行为。
下面我们将从两个方面来讨论半导体材料的光电特性。
1. 光吸收与光电子激发当光照射到半导体材料上时，光子的能量被转化为电子能量。
这个过程被称为光吸收。
光子的能量必须与半导体的带隙能量相匹配，才能发生吸收。
当光子能量大于带隙能量时，超过带隙能量的部分被用于电子激发，产生与光子能量相等的自由电子。
2. 光电导与光电流光电导是指在光照射下，由于光电子的产生而导致的材料电导率的增加。
光电导可以通过外加电场来提高，从而增加电流的传导能力。
光电流是指在光照射下，由于光电子的产生而流过材料的电流。
二、光传感器的应用光传感器是一种能够将光信号转化为电信号的器件。
由于半导体材料的光电特性，在光传感器的设计与制造中发挥了重要作用。
下面我们将介绍两种光传感器的应用。
1. 光电二极管光电二极管是一种基于PN结构的光传感器。
当光照射到光电二极管上时，光子的能量被转化为电子能量，产生光电效应。
这些光电子在PN结的电场作用下，形成电流。
光电二极管广泛应用于光通信、光电测量、光电检测等领域。
2. 光敏电阻光敏电阻是一种能够通过改变电阻来感应光强的光传感器。
它由导电材料和光敏材料组成。
当光照射到光敏电阻上时，光敏材料的电导性会发生变化，进而引起整个电阻的变化。
光敏电阻常用于光照度检测、光电自动控制等场景。
三、光电特性与光传感器应用的重要性半导体材料的光电特性以及光传感器的应用在现代社会中具有重要的意义。
首先，光电特性的研究使得我们对半导体材料的电子行为有了更深入的了解，为材料的改进和优化提供了指导。
其次，光传感器的应用使得光信号的精确测量和控制成为可能，促进了光学领域的发展。
pn结光电探测器工作原理
PN结光电探测器是一种常见的光电转换器件，它利用PN结的光电效应来将光信号转换为电信号。
其工作原理如下：
1. PN结形成：PN结由两种半导体材料（P型和N型）的结合而成。
在PN结的界面处形成一个耗尽区域，其中P型区域富含正电荷（空穴），N型区域富含负电荷（电子）。
2. 光照射：当光照射到PN结上时，光子能量可以激发PN结中的电子-空穴对。
光子的能量要大于材料的带隙能量，才能产生有效的光电效应。
3. 光电效应：被激发的光电子和空穴会分别被电场推动，电子向N 区移动，空穴向P区移动。
这样就在PN结中形成了光生载流子。
4. 电流产生：由于PN结存在内建电场，光生载流子会沿着电场方向分离，形成光电流。
光电流的大小与光照强度有关。
5. 电路输出：光电流通过外部电路引出，可以测量和放大，最终转变为与光照强度成正比的电信号。
总结起来，PN结光电探测器的工作原理是通过光照射激发PN结中的光电子和空穴，在内建电场的作用下形成光生载流子，并产生光电流。
通过测量光电流的大小，可以获得与光照强度相关的电信号。
这使得PN结光电探测器在光通信、光传感等领域具有广泛的应用。
有机光电探测器原理
有机光电探测器原理引言：随着科技的不断进步，光电探测器作为一种重要的光电转换器件，已经广泛应用于光通信、光谱分析、光电子学等领域。
有机光电探测器作为新型的光电转换器件，具有结构简单、制备成本低、柔性可塑性强等优点，正逐渐受到研究者的关注。
本文将介绍有机光电探测器的原理及其应用。
一、有机光电探测器的原理有机光电探测器是利用有机半导体材料的光电效应实现光电转换的器件。
其基本工作原理是通过吸收光子能量，将光子能量转化为电子能量，从而产生电流信号。
下面将从光吸收、载流子生成和载流子收集三个方面具体介绍有机光电探测器的工作原理。
1. 光吸收有机光电探测器的关键部分是有机半导体材料，这种材料能够吸收可见光和红外光的能量。
当光照射到有机半导体材料上时，光子能量将被吸收并转化为激发态的能量。
这种能量转移过程是通过共轭体系中的π-π*跃迁实现的。
有机半导体材料的吸收光谱范围可以根据其分子结构进行调节，因此有机光电探测器可以用于不同波段的光信号探测。
2. 载流子生成在有机光电探测器中，光吸收后的激发态能量会引起共轭体系中的电子跃迁，从而在材料中产生载流子。
一般来说，有机光电探测器中的载流子主要包括电子和空穴。
在有机半导体材料中，电子和空穴通过激子或极化子的形式存在。
激子是一对电子和空穴在共轭体系中的结合态，具有较长的寿命；而极化子是电子和空穴在共轭体系中的解离态，具有较短的寿命。
有机光电探测器中的载流子生成主要是通过激子的形式实现的。
3. 载流子收集有机光电探测器中的载流子生成后，需要将其有效地收集起来，从而产生电流信号。
为了实现载流子的收集，通常需要在有机半导体材料中添加电极，形成电场。
当电场存在时，载流子将被电场加速，并在电极上产生电流。
有机光电探测器的电极可以是金属电极、导电聚合物电极等。
通过优化电极材料和结构设计，可以提高载流子的收集效率，从而提高光电探测器的灵敏度和响应速度。
二、有机光电探测器的应用有机光电探测器由于其独特的结构和性能，已经在多个领域得到广泛应用。
光接收机的工作原理
光接收机的工作原理
光接收器是一种设备，用于将光信号转换为电信号。
它在光通信系统中起到接收光信号并将其转换为电信号的作用，以便在接收端进行处理和解码。
工作原理如下：
1. 光接收器的主要组成部分是光电二极管或光探测器。
光二极管是一种半导体器件，可将光能转换为电流或电压。
2. 当光信号到达光接收器时，光信号通过光纤等传输介质传递到光电二极管。
3. 光信号在光电二极管中被吸收，激发了电子从价带跃迁到导带。
这导致在二极管中产生了一个电流。
4. 电流经过放大电路放大后，被转换为电压信号。
这个电压信号可以传递给后续的电路或解码器进行进一步的处理和解码。
5. 光接收器还可能包含其他组件，如前置放大器、敏感电路和滤波器等，以提高接收性能和减小背景噪声。
总体而言，光接收器的工作原理是利用光电二极管将输入的光信号转变为电流或电压信号，再经过放大和处理，最终得到可用于后续处理的电信号。
这种方式实现了光信号和电信号之间的转换，使得光通信系统能够在接收端进行数据的接收和解码。
《半导体光电学》课后习题
《半导体光电学》课后习题第一章半导体中光子-电子的相互作用思考与习题1、在半导体中有哪几种与光有关的跃迁，利用这些光跃迁可制造出哪些类型的半导体光电子学期间。
2、为什么半导体锗、硅不能用作为半导体激光器的有源介质，面却是常用的光探测器材料？3、用量子力学理论证明直接带隙跃迁与间接带隙跃迁半导体相比其跃迁几率大。
4、什么叫跃迁的K选择定则？它对电子在能带间的跃迁速率产生什么影响？5、影响光跃迁速率的因素有哪些？6、推导伯纳德-杜拉福格条件，并说明其物理意义。
7、比较求电子态密度与光子态密度的方法与步骤的异同点。
8、在半导体中重掺杂对能带结构、电子态密度、带隙、跃迁几率等带来什么影响？9、什么叫俄歇复合？俄歇复合速率与哪些因素有关？为什么在GaInAsP/InP等长波长激光器中，俄歇复合是影响其阀值电流密度、温度稳定性与可靠性的重要原因？10、比较严格k选择定则与其受到松弛情况下增益-电流特性的区别。
11、带尾的存在对半导体有源介质增益特性产生哪些影响？12、证明式（1.7-20）。
13、说明图1.7-5和图1.7-6所依据的假设有何不同？并说明它们各自的局限性。
第二章异质结思考与习题1、什么是半导体异质结？异质结在半导体光电子器件中有哪些作用？2、若异质结由n型（E∅1，χ1，ϕ1）和P型半导体（E∅2，χ2，ϕ2）结构，并有E∅1<E∅2，χ1>χ2，ϕ1<ϕ2，试画出np 能带图。
3、同型异质结的空间电荷区是怎么形成的？它与异质结的空间电荷形成机理有何区别？4、推导出pn 异质结结电容C j 与所加正向偏压的关系，C j 的大小时半导体光电子器件的应用产生什么影响？5、用弗伽定律计算Ga 1−x Al x As 半导体当x=0.4时的晶格常数，并求出GaAs 的晶格失配率。
6、探讨在Si 衬底上生GaAs 异质结的可能性。
7、用Ga 1−x Al x As 半导体作为激射波长为0.78μm 可且光激光器的有源材料，计算其中AlAs 的含量。
半导体光学
06
半导体光学技术的未来发展趋势与挑战
半导体光学技术的研究前沿及发展方向
研究前沿
• 新型半导体材料：研究具有优异光学性能的新型半导体材料 • 量子光学：研究半导体材料中的量子光学效应和量子信息处理 • 光子集成：研究半导体光子学器件的高集成度和多功能化
发展方向
• 宽带光源：实现宽频响应、高功率、高效率的半导体光源 • 激光雷达：研究基于半导体激光器的激光雷达技术，实现高精度、高灵敏度的距离和速度 测量 • 机器学习与光子学：结合人工智能技术，实现半导体光子学器件的智能化控制和优化
半导体光电子器件的技术进展及发展趋势
发展趋势
• 集成化：将光电子器件与其他光电子器件集成在同一芯片上，降低成本，提高系统性能 • 智能化：通过引入人工智能技术，实现光电子器件的智能化控制和优化 • 多波长、可调谐：通过拓宽光电子器件的波长范围，实现多波长、可调谐的光信号处理
技术进展
• 高灵敏度：通过改进材料结构和工艺，提高光电子器件的灵敏度 • 高速响应：通过优化器件设计和工艺，实现光电子器件的高速响应 • 宽频响应：通过改进材料特性和器件结构，实现光电子器件的宽频响应
半导体激光器的技术进展及发展趋势
技术进展
• 高功率、高效率：通过优化激光器结构和材料，实现高功率、高效率的激光输出 • 窄线宽、单频：通过光栅结构和光纤耦合技术，实现窄线宽、单频的激光输出 • 长寿命、可靠性：通过改进制造工艺和封装技术，提高激光器的寿命和可靠性
发展趋势
• 集成化：将激光器与其他光电子器件集成在同一芯片上，降低成本，提高系统性能 • 智能化：通过引入人工智能技术，实现激光器的智能化控制和优化 • 多波长、可调谐：通过拓宽激光器的波长范围，实现多波长、可调谐的激光输出
新型半导体材料的光陷阱效应与光探测应用研究
新型半导体材料的光陷阱效应与光探测应用研究新型半导体材料的光陷阱效应与光探测应用研究摘要：光陷阱效应是指当光子被吸收后，在材料中形成一种能量局域态，使光子能量不能完全转化为电子能量。
光陷阱效应的研究对于理解和应用新型半导体材料具有重要意义，尤其在光探测应用方面。
本文将通过对光陷阱效应的原理、材料特性以及光探测应用的研究进展进行综述。
一、光陷阱效应的原理光陷阱效应是指当光子被吸收后，在材料中形成一种能量局域态，使光子能量不能完全转化为电子能量。
光陷阱效应的产生与材料中的能带结构有关，当光子能量与材料能带结构之间存在能量差时，光子将被吸收并形成能量局域态。
光陷阱效应的产生可以通过控制材料的能带结构来实现，例如通过掺杂、合金化等方法。
二、新型半导体材料的光陷阱效应研究进展随着半导体材料的发展，越来越多的新型材料被研究用于光陷阱效应的实现。
其中，量子点材料是最常用的材料之一。
量子点材料具有较小的尺寸和能带宽度，可以调控材料的能带结构，从而实现光陷阱效应。
此外，二维材料如石墨烯、二硫化钼等也被广泛研究用于光陷阱效应的实现。
这些材料具有特殊的能带结构和光学性质，可以有效地捕获和储存光子能量。
三、新型半导体材料的光探测应用研究进展光探测是利用半导体材料对光信号的敏感性进行光电转换的过程。
光陷阱效应的研究为新型半导体材料的光探测应用提供了新的思路和方法。
通过在材料中引入光陷阱效应，可以提高光探测器的灵敏度和响应速度。
例如，在量子点光探测器中，利用量子点材料的光陷阱效应可以增强光子的吸收和储存，从而提高光电转换效率。
此外，利用二维材料的光陷阱效应也可以实现高性能的光探测器。
例如，利用石墨烯的光陷阱效应可以实现宽波段的光探测，提高探测器的工作频率和灵敏度。
四、新型半导体材料的光陷阱效应与光探测应用的挑战与展望尽管新型半导体材料的光陷阱效应与光探测应用研究取得了一些进展，但仍面临一些挑战。
首先，新型材料的制备和性能调控技术还不够成熟，需要进一步研究和开发。
《半导体光电子学》教学大纲
《半导体光电子学》教学大纲一、课程信息课程名称：半导体光电子学课程类别：素质选修课/专业基础课课程性质：选修/必修计划学时：64计划学分：4先修课程：无选用教材：《半导体光电子学》，黄德修，黄黎蓉，洪伟编著，电子工业出版社教材，2018.6。
适用专业：本课程可作为大学理科光学专业、工科物理电子学、光学工程和光电信息工程等专业本科生的教学课程和相关专业研究生的参考课程，也可供相关科技工作者参考。
课程负责人：二、课程简介半导体光电子学是研究半导体中光子与电子相互作用、光能与电能相互转换的一门科学，涉及量子力学、固体物理、半导体物理等一些基础物理，也关联着半导体光电子材料及其相关器件，在信息和能源等领域有着广泛的应用。
半导体光电子器件的性能改善无不是通过不断优化半导体材料和器件结构以增强电子与光子的相互作用、实现高效电能与光能相互转换的结果，其中异质结所形成的电子势垒和光波导的双重效应起到了关键作用。
本课程分10个单元，各单元内容相互关联，形成当今半导体光电子学较为完整的、理论和实际应用相结合的体系。
三、课程教学要求注：“课程教学要求”栏中内容为针对该课程适用专业的专业毕业要求与相关教学要求的具体描述。
“关联程度”栏中字母表示二者关联程度。
关联程度按高关联、中关联、低关联三档分别表示为“H”“M”或“L”。
“课程教学要求”及“关联程度”中的空白栏表示该课程与所对应的专业毕业要求条目不相关。
四、课程教学内容五、考核要求及成绩评定注：此表中内容为该课程的全部考核方式及其相关信息。
六、学生学习建议（一）学习方法建议1.依据专业教学标准，结合岗位技能职业标准，通过案例展开学习，将每个项目分成多个任务，系统化地学习。
2.了解行业企业技术标准，注重学习新技术、新工艺和新方法，根据教材中穿插设置的半导体光电子器件应用相关实例，对已有技术持续进行更新。
3.通过开展课堂讨论、实践活动，增强的团队协作能力，学会如何与他人合作、沟通、协调等等。
33半导体的光吸收、光辐射（3.5）
§3.3 半导体的光吸收和光辐射在半导体中，与光有关的现象就是两点：光吸收与光辐射，这是两个相反过程，它构成光与半导体中的电子相互作用的基本内容。
在光吸收过程中，电子吸收光子能量从低能级跃迁到高能级。
而在光辐射过程中，电子从高能级跃迁至低能级，发射一个光子。
光吸收应用于探测器，光辐射应用于半导体光源。
一、 光吸收半导体中的光吸收主要有五种形式：1、本征吸收半导体吸收光子能量使价带中的电子激发到导带，此过程称为本征吸收。
结果是产生等量的自由电子和自由空穴。
本征吸收产生的条件： g E h ≥ν 既光子能量大于禁带宽度或 g E c h≥λ ν和λ为照射光的频率和波长 ∴h E g ≥ν， c g g m ev E E hc λμλ==≤)()(24.1（阈值波长） c λ只与禁带宽度有关举例： T = 300K E g (ev) c λ(μm)Ge 0.66 1.87Si 1.12 1.1GaAs 1.35 0.922、 杂质吸收杂质能级上的电子（或空穴）吸收光子能量从杂质能级跃迁到导带（或价带），此过程称为杂质吸收。
杂质吸收产生的条件：光子能量大于杂质电离能。
d E h ∆≥ν（施主电离能） n 型 a E h ∆≥ν （受主电离能） p 型阈值波长 )()(1.24m ev E E hc d d c μλ∆=∆= n 型 )()(1.24m ev E E hc a a c μλ∆=∆= p 型 一般杂质电离能比禁带宽度小很多，因此杂质吸收的阈值波长较长 ，多在红外或远红外区。
举例： )(ev E d ∆ )(ev E a ∆ )(m c μλSi:P 0.045 29Si:B 0.0439 29Ge:B 0.0104 120Ge:Au 0.053 25实际上，杂质吸收还可以由价带与施主能级之间的跃迁以及受主能级与导带之间的跃迁而产生，这两种跃迁因能级差大，需要吸收较大的光子能量。
光电探测器的基本原理和性能优化
光电探测器的基本原理和性能优化光电探测器是一种能够将光信号转化为电信号并进行检测的仪器。
它在许多应用领域中都有广泛的运用，如光通信、光纤传输、医学、环保等，因为它具有高灵敏度、低噪声、快速响应等诸多优点。
在本文中，我们将介绍光电探测器的基本原理和性能优化，以帮助读者更好地了解和应用光电探测器。
一、光电探测器的基本原理光电探测器的基本原理是利用半导体材料对光的吸收和电子运动的反应。
当光照射在半导体材料上时，它能够释放能量并导致材料中电子和空穴的激发。
由于半导体的能带结构，电子和空穴在材料中会产生电荷。
这些电荷可以用来产生电流并转化为电信号。
因此，光电探测器的工作原理就是将光信号转化为电信号。
光电探测器的结构通常由光电转换单元和信号处理单元两个部分组成。
光电转换单元一般由半导体材料制成，它用来吸收和转换光信号。
信号处理单元则用来处理电信号并输出测量结果。
二、光电探测器的性能优化光电探测器的性能受到许多因素的影响，如灵敏度、响应速度、噪声等。
为了优化光电探测器的性能，我们需要了解这些因素并采取相应的措施来改善它们。
1. 灵敏度的提高灵敏度是指光电探测器对光信号的响应能力。
光电转换单元的表面积、材料的吸收率、光电载流子的收集率等因素都会影响灵敏度。
为了提高灵敏度，我们可以采用以下措施：（1）增加光电转换单元的表面积。
这可以通过增大光电转换单元的尺寸来实现。
（2）选择合适的材料。
半导体材料的吸收率对灵敏度有重要的影响。
选择absorbsion峰值处在探测器工作波长的半导体材料，可以获得最高的灵敏度。
（3）优化电极设计。
对电极的形状和尺寸进行优化，可以提高光电载流子的收集率。
2. 响应速度的提高响应速度是指光电探测器对光信号的响应时间。
它受到多种因素的影响，如光电载流子的扩散速度、电荷收集效率、电路频率等。
为了提高响应速度，我们可以采用以下措施：（1）优化光电转换单元的几何形状。
将光电转换单元制成宽度较窄的结构，可以缩短光电载流子的扩散距离，进而提高响应速度。
半导体光电探测器原理及优化方法
半导体光电探测器原理及优化方法半导体光电探测器是一种能够将光信号转化为电信号的器件，广泛应用于光通信、光电子学、光学传感等领域。
本文将介绍半导体光电探测器的工作原理，并探讨其优化方法。
一、原理半导体光电探测器是通过光生或热生成电荷载流子来实现光电转换的。
其工作原理主要涉及以下几个关键过程：1. 光吸收：当光照射到半导体材料上时，光子与原子之间发生相互作用，导致电子能级的跃迁。
这种跃迁可以通过直接带隙吸收或间接带隙吸收来实现。
2. 电荷生成：吸收能量的光子会激发半导体材料内的电子从价带跃迁到导带，形成自由电子和空穴。
这种电子空穴对的形成可以通过光电效应或热激励来实现。
3. 电荷传输：生成的电子和空穴会在半导体内发生迁移，并在外加电场的作用下分别向电极移动。
这种电荷迁移过程可以通过扩散、漂移和电场效应来实现。
4. 电荷收集：最后，电子和空穴会在电极上被收集形成电流信号。
这个过程需要有效的电荷收集区域和电荷收集结构来实现高效的电流转换。
二、优化方法为了提高半导体光电探测器的性能，可以采取以下一些优化方法：1. 材料选择：不同的半导体材料具有不同的带隙结构和光吸收特性。
根据实际需求，选择能够匹配光源波长、具有较高吸收系数和较小吸收损耗的材料，可以提高光电转换效率。
2. 结构设计：优化器件的结构设计能够有效提高电子和空穴的收集效率。
例如，在光电探测器的表面引入光栅结构，可以增加光电子的吸收深度和电子在电极上的收集效率。
3. 探测区域增大：增大探测区域可以提高器件接收光信号的能力。
通过工艺优化，增大活动面积，可以有效提高器件的灵敏度和响应速度。
4. 降低噪声：降低器件的噪声水平对于提高探测器的信噪比非常重要。
采取合适的工艺控制和电路设计，降低暗电流和暗电流噪声，可以有效提高器件的信号检测精度。
5. 温度控制：温度对半导体光电探测器的工作性能影响较大。
保持器件在适宜的温度范围内工作，可以提高器件的稳定性和可靠性。
《光纤传输技术》第二章 光源与光探测器
高速调制时激光器的输出谱线
动态单纵模激光器
为降低光纤色散，希望光源的谱宽尽可 能窄，要求激光器工作在单纵模状态。 在高速调制下仍然可以工作在单纵模的 半导体激光器称为动态单纵模激光器。 实现动态单纵模的方法很多，应用最为 广泛的是分布反馈式激光器。
分布反馈式激光器
结构与F－P激光器不同，不靠解理面形成 的谐振腔工作，而是依赖沿纵向分布的光栅 工作。
P-I特性
存在阈值电流Ith：当注入电流小于Ith时， 自 发 辐 射 发 光 ； 当 注 入 电 流 超 过 Ith 时 ， 受激辐射发光；输出功率与注入电流基 本保持线性关系。
对温度很敏感：随着温度的升高，阈值
电流增大，发光功率降低。需进行温度
控制。有
I th
(T
)
I0
exp
T ( T0
)
LD组件内部结构
半导体PN结光源
发光二极管的工作原理：PN结在正向偏 置时，N区的电子及P区的空穴会克服内建 电场的阻挡作用，穿过结区(扩散运动超过 漂移运动)，从P区到N区产生净电流。电子 与空穴在扩散运动中产生复合作用，释放 出光能，实现发光。这种发光是一种自发 辐射，所以发出的是荧光。由于这种发光 是正向偏置把电子注入到结区的，又称为 电致发光。
半导体激光器的光谱
半导体激光器的发光谱线较为复杂，会 随着工作条件的变化而发生变化。
当注入电流低于阈值电流时，激光器发 出的是荧光，光谱较宽；当电流增大到 阈值电流时，光谱突然变窄，强度增强 ，出现激光；当注入电流进一步增大， 主模的增益增加，而边模的增益减小， 振荡模式减少，最后会出现单纵模。
温度升高时激光器的发射谱的峰值波长 向长波长方向移动
调制特性——LD模拟调制
光电探测器的工作原理
光电探测器的工作原理
光电探测器是一种用于检测光信号的器件，主要基于光电效应。
其工作原理可以归纳为以下几个步骤：
1. 能量吸收：当光束照射到光电探测器上时，光子的能量会被光敏物质（如半导体材料）所吸收。
光敏物质中的电子将吸收光子的能量，从而进入激发状态。
2. 电子释放：光敏物质中激发状态的电子会经过非辐射过程，将能量释放并转化为电子动能。
这些电子会跃迁到导带中，形成带电粒子。
3. 电荷分离：带电粒子在光电探测器内部会被电场分离。
正电荷会被引向正极，而负电荷会被引向负极，从而在探测器内部产生电流。
这个电流的大小与吸收光子的能量和光强有关。
4. 信号放大：产生的微弱电流通过放大电路进行放大，以提高信号的强度和可靠性。
5. 信号处理：经过放大后的电流信号进一步被传递到信号处理电路中，进行滤波、放大、采样等处理。
最终，光电探测器产生的信号可以被转化为可视化的图像、电子信号或其他形式的输出。
总的来说，光电探测器的工作原理是通过光子在光敏物质中的能量吸收、电子释放、电荷分离以及信号放大和处理等步骤来实现对光信号的探测和转化。
不同类型的光电探测器，如光电
二极管、光电倍增管、光电晶体管等，在工作原理上可能有所差异，但都是基于光电效应实现的。
半导体光电子学半导体中的光吸收和光
上述允许得直接带隙跃迁
发生在价带与导带分别为
半导体得s带与p带构成得
材料中。作为对d值大小 得粗略估计,可me= mh= m0,n=4,fif1,则
d 6.7 104 h Eg 1 2 cm1
(7、19)
大家有疑问的，可以询问和交流
可以互相讨论下，但要小声点
2、间接吸收得吸收系数
在图7、1-4所表示得间接带隙跃迁中,两种从初态至终态得跃迁方式 都必将伴随有声子得发射与吸收,在不考虑多声子吸收时,则有
h Eg Es h Eg Es
吸收声子 发射声子
式中Es为声子能量,尽管Es与Eg相比
h Eg Es
(7、1-24)
以横上 波只声就 学是声考子虑、了纵一波种光类学型 声得 子声 、子 横。 波深 光入 学得 声分 子析 各还 自应 得区 贡分献,纵不波同声类学型声得子声、子
能量就是不同得,因而i应该就是各种类型声子所引起得吸收系数之与。
在前面得讨论中,我们只 考虑单声子过程,所作得 i1/2~h关系曲线图如图 7、1-7所示。对应每一 温度得吸收曲线在横轴 (h轴)上得截距分别为 Eg-Es与Eg+Es,即分别对 应于吸收声子与发射声子 得情况。显然在低温下发 射声子就是主要得。
e2 B21 m02 0n 2
h
2j
V
1
exp
j2
1
t
exp
j
kp kc kv
r
u2
r
jkv
u1 r
2
(1、2-25)
当光辐射场与半导体中电子发生共振相互作用时,即满=2=1,则
半导体对光的吸收本征吸收杂质吸收激子吸收自由载流子吸收晶
压，称为光磁电场。这种现象称为半导体的光磁电效应。
19. 量子流速率：光源发射的辐射功率是每秒钟发射光子能量的总和。光源在给
定波长 λ 处, 由λ 到波长范围内发射的辐射通量 dΦ e 除以该波长 λ 的光子
能量 hv，得到光源在该波长 λ 处每秒钟发射的光子数，称为光谱量子流速率
dNe, λ，即 dN e,
23. 光生伏特器件有几种偏置电路？各有什么特点？
答：光生伏特器件有以下几种偏置电路：
（ 1）自偏置电路。特点是光生伏特器件在自偏置电路中具有输出功率，且当负
载电阻为最
佳负载电阻时具有最大输出功率。 其缺点在于输出电流或输出电压与入射辐射间
的线性关系
很差，在实际测量电路中很少应用。
（ 2）反向偏置电路。光生伏特器件在反向偏置状态， PN结势垒区加宽，有利于
光生载流子
的漂移运动， 使光生伏特器件的线性范围和光电变换的动态范围加宽， 被广泛应
M e,s
0 M e,s, d
T4
2π5 k 4 15 h3c2
5.67 10 8 Wm 2K 4
-1-
M e,s, m 1.309T 5 10 15 W·cm-2·μ m-1·K-5 13. 热释电效应：热电晶体材料因吸收光辐射能量而产生温升，导致晶体表面电
荷发生变化的现象。
14. 外光电效应：当物质中的电子吸收足够高的光子能量，电子将逸出物质表面
dΦe Φe, d
hv
hv
光源在波长 λ为 0→∞范围内发射的总量子流速率
Ne
Φe, d
0 hv
Φe, max
Φe, r d
hc 0
20. 热释电器件的噪声主要有电阻的热噪声、温度噪声和放大器噪声等。
半导体光电探测器PPT课件
计量起伏噪声（以起伏噪声电压 n ( t为) 例，噪声电流 i n ( t )类似）
n (t) 0噪声电压平均值的瞬间振幅和相位随时间呈无规则变化
___
2 n
均方值完全确定，表示单位电阻上所消耗的噪声平均功率
___
2 n
—计量噪声电压大小
___
2 n
—起伏噪声电压有效值
____记__为_____V_n2
光电导探测器
光电导探测器（弱辐射下）
设模型为N型材料（P型同此分析）
若光功率P沿x方向均匀入射，光电导材料的吸收系数为
则入射光功率在材料内部沿x方向的变化为
P(x)Pexp(x) （P为x=0处入射功率）
x处光生载流子的浓度设为n(x)
外加电场下，光电子的漂移电流密度光为生载流子的稳产态生率件和下复合率相等
发射的光电子数也总是围绕一个统计平均值做无规则伏。
内光电探测器中，光生载流子的产生和复合的随机性，
通过PN结的载流数总有微小的不规则起伏。
定义：
散粒噪声的均方值
Vn22eG2I0R2f
I 0 —通过探测器的平均电流
In2 2eG2I0f
Ｇ—探测器的电流内增益
#
.
22
光电探测器的噪声
低频噪声
来源：目前尚不清楚。
n和p
分别是电子和空穴浓度的增量，即光生载流子
浓度
截止波长
c
1.24 Eg (eV)
(m)
入射光子的能量须不低于本征半导 体的禁带宽度，既存在“红限”
.
# 28
光电导探测器
光电导效应
杂质半导体
光电导率增量
n enn
p enp
（N型） 电子 浓度增量 （P型） 空穴浓度增量
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
1 半导体中的光吸收理论
(1) 光吸收系数：
半导体吸收光的机理主要有带间跃迁吸收（本 征吸收）、载流子吸收、晶格振动吸收等。吸收光的 强弱常常采用描述光在半导体中衰减快慢的参量—— 吸收系数α来表示；若入射光强为I，光进入半导体中 的距离为x，则定义：
1 dI I dx
吸收系数的单位是cm-1。
半导体中的光吸收和光探测器
1 半导体中的光吸收理论
2 半导体中的本征吸收和其他光吸收
3 半导体光电探测器的材料和性能参数
4 半导体光电探测器
半导体中的光吸收和光探测
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
半导体对光的吸收机构大致可分为： ①本征吸收； ②激子吸收； ③晶格振动吸收； ④杂质吸收； ⑤自由载流子吸收. 参与光吸收跃迁的电子可涉及四种： ①价电子； ②内壳层电子； ③自由电子； ④杂质或缺陷中的束缚电子，
由于这种吸收光的直接跃迁既符合能量守恒、又符 合动量守恒的规律，则这种光吸收的效率很高，使得光 吸收系数将随着光子能量的增加而快速增大，从而形成 陡峭的光吸收谱曲线。 这时，吸收系数与光子能量hv和禁带宽度Eg之间的 函数关系可以表示为
(hv Eg )
式中的γ是常数。当光子能量降低到Eg时，吸收系数 即减小到0，这就明确地对应于截止波长。
(hv Eg Ep )
a）间接跃迁的实现需要第三者（声子）参与，因此光吸 收效率要低于直接跃迁的光吸收，所以光吸收谱曲线的 上升速度较慢； b）因为声子的参与，最小的光吸收能量并不完全对应于 禁带宽度（多出了一个声子能量Ep），因此光吸收的截 止波长并不像直接带隙半导体的那么明显。不过，由于 声子能量非常小（Ep<0.1 eV），所以最小的光吸收能量 往往比较接近于禁带宽度。
（4）参考曲线：
常见半导体的带间光吸收谱曲线见图2。 IV族半导体属间接跃迁能带结构，它们的光吸收 谱曲线较缓；而III-V族半导体属直接跃迁能带结构，它 们的光吸收谱曲线都很陡峭。 此外，半导体中载流子的光吸收谱曲线一般都位于 带间光吸收谱曲线的截止波长以外。因为载流子光吸收 是在能带内部的各个能级之间跃迁，所以吸收的光子能 量更小，吸收的光波长更长。
一、直接带隙跃迁引起的光吸收
在§1.2中已提到在直接带隙跃迁吸收中，可以产生允许的和禁戒的跃迁。
2 本征吸收和其他光吸收
如果有足够能量的光子作用到半导 体上，价带电子就有可能被激发到 导带而形成电子一空穴对。这样的 过程称为本征吸收。第一章已经提 到，这种受激本征吸收使半导体材 料具有较高的吸收系数，有一连续 的吸收谱，并在光子振荡频率=Eg/h 处有一陡峭的吸收边，在<Eg/h(即 入射光波长>1.24/Eg)的区域内，材 料是相当透明的。由于直接带隙与 间接带隙跃迁相比有更高的跃迁速 率，因而有更高的吸收系数或在同 样光子能量下在材料中的光渗透深 度较小。与间接带隙材料相比，直 接带隙材料有更陡的吸收边， 图7.1-1比较了几种直接带隙材料(GaAs、In0.7Ga0.3As0.64P0.36、 In0.53Ga0.47As)和间接带隙材料(Ge、Si)的光吸收系数和渗透深度 与入射光波长的关系。
(2) 带间光吸收谱曲线的特点：
对于Si和GaAs的带间跃迁的光吸收，测得其吸收 系数a与光子能量hv的关系如图1所示。这种带间光吸 收谱曲线的特点是： ① 吸收系数随光子能量而上升； ② 各种半导体都存在一个吸收光子能量的下限（或 者光吸收长波限——截止波长），并且该能量下限随 着温度的升高而减小（即截止波长增长）； ③ GaAs的光吸收谱曲线比Si的陡峭。
为什么半导体的带间光吸收谱曲线具有以上 一些特点呢？ ——与半导体的能带结构有关。
(3) 对带间光吸收谱曲线的简单说明：
① 因为半导体的带间光吸收是由于价带电子跃迁到 导带所引起的，则光吸收系数与价带和导带的能态密 度有关。
在价带和导带中的能态密度分布较复杂, 在自由 电子、球形等能面近似下，能态密度与能量是亚抛物 线关系，在价带顶和导带底附近的能态密度一般都很 小，因此，发生在价带顶和导带底附近之间跃迁的吸 收系数也就都很小；随着能量的升高，能态密度增大， 故吸收系数就相应地增大，从而使得吸收谱曲线随光 子能量而上升。
但是由于实际半导体能带中能态密度分布函数的 复杂性，而且电子吸收光的跃迁还必须符合量子力学 的跃迁规则——k选择定则，所以就导致半导体光吸收 谱曲线变得很复杂，可能会出现如图1所示的台阶和多 个峰值或谷值。
② 因为价电子要能够从价带跃迁到导带，至少应该吸 收禁带宽度Eg大小的能量，这样才能符合能量守恒规 律，所以就存在一个最小的光吸收能量——光子能量 的下限，该能量下限也就对应于光吸收的长波限—— 截止波长g ： 1.24 g ( m) Eg (eV )
GaAs的光吸收谱曲线上升得比较陡峭，这是由于 GaAs具有直接跃迁能带结构的缘故。在此，当价电子 吸收了足够能量的光子、从价带跃迁到导带时，由于它 的价带顶与导带底都在布里渊区的同一点上（即 kvmax=kcmin），则在跃迁时动量几乎不会发生变化：
ke k p 光子动量 0
同时能量守恒规律为： 光子能量hv=Eg
一些用于光电探测器的半导体的禁带宽度、截止 波长和带隙类型，如下表所示。 根据光吸收截止波长的这种关系，即可通过光吸 收谱曲线的测量来确定出半导体的禁带宽度。 由于半导体禁带宽度会随着温度的升高而减小， 所以 g 也将随着温度的升高而增长。
③ GaAs和Si的光吸收效率比较：
• 直接跃迁带隙的GaAs：
• 间接跃迁带隙的Si：
Si的能带结构是间接跃迁型的，kvmax≠kcmin，价电子 跃迁时，就需要借助于声子的帮助才能达到动量守恒。于 是光吸收的动量守恒规律为：
ke k p 声子动量 K
则光吸收的能量守恒规律为：
光子能量 hv Eg 声子能量 Ep
这时，吸收系数与光子能量hv和禁带宽度Eg之间的 函数关系可以表示为: