第6节 空间量子化与史特恩—盖拉赫实验
原子物理课件 第6节 空间量子化与史特恩—盖拉赫实验
一、电子轨道运动的磁矩 电子的轨道运动相当于一个闭合电流
µ = iA
dϕ
i 电子的电流为： 电子的电流为： =
e
τ
r
i
电路所包围的面积： 电路所包围的面积： 2π τ τ pφ 1 1 2 1 2 A = ∫ r ⋅ rdφ = ∫ r ω dt = ∫ mr ωdt = 2m τ 2 20 2m 0 0
实 验 装 置
实验装置示意图
实验现象：银原子束经过不均匀的磁场，在底片形成两条黑斑。 实验现象：银原子束经过不均匀的磁场，在底片形成两条黑斑。
实验原理： 实验原理： 磁矩在不均匀磁场中受力： 磁矩在不均匀磁场中受力：
dB dB f = µz =µ cos β dz dz
原子在垂直方向偏离： 原子在垂直方向偏离：
nψ = +1
0 -1
nφ = 1
nφ = 2
nψ = +2
+1 0 -1 -2
h 当nϕ = 2时，pϕ = 2 ，nψ = +2, +1, 0, −1, −2 2π
1 1 cos α = +1, + , 0, − , −1, α = 0 , 60 ,90 ,120 ,180 , 2 2
h pψ = (2,1, 0, −1, −2) 2π
+2 +1 0
nφ = 3
h pψ = (3, 2,1,0, −1, −2, −3) 2π
-1 -2 -3
磁量子数是原子角动量空间量子化的标志。 磁量子数是原子角动量空间量子化的标志。
无外磁场时，能级与磁量子数无关, 无外磁场时，能级与磁量子数无关,原子光谱中不显示空间量 子化效应。原子处在外磁场中时，能级与磁量子数相关, 子化效应。原子处在外磁场中时，能级与磁量子数相关,角动 量的空间量子化显示出来。施特恩-格拉赫实验, 量的空间量子化显示出来。施特恩-格拉赫实验,证实了在外磁 场中原子轨道空间取向量子化的现象。 场中原子轨道空间取向量子化的现象。 在实验上，观察到的银原子轨道是两个，因此， 在实验上，观察到的银原子轨道是两个，因此，轨道取向的 理论还需要进一步的修正。 理论还需要进一步的修正。
原子物理学总复习
段正路
2014年
1
第一章 原子的基本状况
重点： 1，原子的核式结构 2，α粒子散射实验的意义
2
1、卢瑟福的原子核式模型
原子中的全部正电荷和几乎全部质量都集中在原子中央一 个很小的体积内，称为原子核。原子中的电子在核的周围 绕核运动。
2. α粒子的散射实验：
α粒子被静止核的库仑场散射的角度θ由下式决定
• Z：质子数 • A: 质量数
C4 0
20
a
原子核的角动量
P 核 LnSnLpSp
P核 I(I1)h
原子核的磁矩
I g
I(I1) he 2M
38
原子核的统计性：A为奇数的原子核属于费米子；A为偶 数的原子核属于玻色子。
原子核的结合能
E [Z m p (A Z )m n m 核 ]C 2 或 E [Z m H (A Z )m n m 原 子 ]C 2
r rr 总角动量 JLS JLS,LS 1 ,......,LS
L LS耦合下的原子态符号表示:
2S 1
s=0，单重态
J s=1，三重态
能级排布规则
洪特定则 朗德间隔定则
17
j-j 耦合
rjrj21 rrll12srsr12 rr r Jj1j2
j1 l1 s 1 ,l1 s 1 1 ,....,l1 s 1 j2 l2 s 2 ,l2 s 2 1 ,....,l2 s 2 Jj1j2,j1j2 1 ,....,j1j2
% 1R (m 12n 1 2)Tm Tn
R — 里德堡常数；T(m) —光谱项。
光谱线系 m = 1，n = 2、3、4…，赖曼系（紫外） m = 2，n = 3、4、5…，巴尔末系（可见光） m = 3，n = 4、5、6…，帕邢系（红外） m = 4，n = 5、6、7…，布喇开系（远红外）
斯特恩盖拉赫实验
斯特恩盖拉赫实验斯特恩盖拉赫实验是物理学领域中一项具有重大意义的实验，它在量子力学的发展历程中起到了重要的推动作用。
本文将对斯特恩盖拉赫实验进行介绍和解析，探讨其对量子力学理论的贡献。
一、实验原理斯特恩盖拉赫实验是由奥地利物理学家奥托·斯特恩和德国物理学家沃尔夫冈·盖拉赫于1921年进行的一项实验。
该实验采用的是分子束的方法，通过对银原子束的分析，揭示了物质波的存在，从而论证了物质的量子性。
实验装置主要包括：真空室、磁场装置和检测装置。
在真空室中，通过加热银源，释放出一束银原子。
随后，经过磁场装置的干涉和分离，将银原子束分成两束，并使这两束的轨迹分别朝向上方和下方偏转。
最后，利用检测装置观察和记录银原子的分布状况。
根据经典物理学的假设，银原子在磁场中应该受到磁场的作用，使得轨迹发生弯曲。
然而，斯特恩和盖拉赫的实验结果却表明，银原子束并没有出现弯曲，而是呈现出明显的干涉条纹，这一结果引发了物理学界的巨大震动。
二、量子力学的贡献斯特恩盖拉赫实验的结果揭示出了物质波的存在，进一步验证了路易·德布罗意提出的物质粒子与波动的对应关系。
这一发现对量子力学的建立和发展起到了重要的推动作用。
斯特恩盖拉赫实验的结果表明，银原子束呈现出的干涉条纹现象可以用波函数来解释。
而波函数则是量子力学中描述粒子状态的数学函数。
实验结果的出现打破了经典物理学对物质粒子行为的传统观念，为量子力学的研究提供了重要的实验依据。
斯特恩盖拉赫实验也揭示了自旋的存在。
通过对银原子束的实验观测，研究者们发现银原子具有自旋，不论是在磁场中上下偏转后的路径，还是在干涉条纹的出现，都与自旋的方向有关。
自旋是量子力学中一种特有的性质，它使得粒子在空间中存在两个方向，即自旋上（↑）和自旋下（↓）。
三、对科学理论的影响斯特恩盖拉赫实验的结果对经典物理学的观点产生了挑战，同时也为量子力学理论提供了有力的支持。
实验证实物质粒子具有波粒二象性，使得波动和粒子的性质在微观尺度上得到了统一。
斯特恩-盖拉赫实验
e 2me
叫波尔磁子。
L 1
轨道磁矩μl 在 z 轴方向的分量也是量子化的 2 、塞曼效应
z ml B
塞曼效应是把原子置于外磁场中测量其发射光谱，发现原 来无外磁场时的谱线分裂为几条分立的谱线。
原子从能级 Ei 跃迁到 Ef 发出的谱线频率为
0
Ei
Ef h
当原子在强磁场中进行能级迁时，原子磁矩受到磁力矩
一、塞曼效应
1 、轨道磁矩的量子化
根据电磁理论，绕核作轨道运动的电子，相当于一个圆电流，
其轨道磁矩μl 与轨道角动量 L 之间存在如下关系：
IS
e r2
l
2r / v
e 2me
L
e 2me
mevr
式中“－”表示μ与 L 反向
B
L Ly
e电子
l
e 2me
式中 B
l(l 1) l(l 1)B
s
l=0
但在很多情况下，观察到的结果要比这复杂些，即每条谱线 不是分裂成三条，而是更多，这种现象称之为反常塞曼效应。
要解释反常塞曼效应，还须考虑电子的自旋角动量和自旋磁矩。
3
二、斯特恩-盖拉赫实验
测定原子磁矩的第一个实验是由德国科学家斯特恩与盖拉赫 于 1921 年完成的，他们所用装置如图所示
基态银
S
原子束
银
N
非均匀磁场
原 子
沉
积
斯特恩与盖拉赫用几种原子重复进行实验，都发现原子束经
非均匀场后发生偏转分裂的现象，这是因为原子的磁矩不同，
因而受到的磁力不同，所以偏转不同,这可以说明原子磁矩
(角动量) 在空间的取向是量子化的。
可以证明，这个力的大小与磁矩和磁感应强度的梯度乘积成 正比,即
斯特恩-盖拉赫实验历史概述
斯特恩-盖拉赫实验历史概述宁长春;汪亚平;胡海冰;单增罗布【摘要】斯特恩-盖拉赫实验在近代物理实验中的地位举足轻重.就实验方法而言,其核心部分分子束方法影响了后世许多重要的物理实验.就量子力学的基本原理而言,它既是量子态制备的范例,又是一些量子测量的成功典例.通过对大量相关文献的调研和挖掘,立足于物理原理与史料相结合的研究方法,期望尽量真实地还原斯特恩-盖拉赫实验的历史事实,着重理清该实验与电子自旋、角动量空间取向量子化这两个概念之间的关系.【期刊名称】《大学物理》【年(卷),期】2016(035)003【总页数】8页(P43-49,63)【关键词】斯特恩-盖拉赫实验;角动量空间取向量子化;电子自旋【作者】宁长春;汪亚平;胡海冰;单增罗布【作者单位】西藏大学理学院物理系,西藏拉萨850000;西藏大学理学院物理系,西藏拉萨850000;西藏大学理学院物理系,西藏拉萨850000;西藏大学理学院物理系,西藏拉萨850000【正文语种】中文【中图分类】O4-09斯特恩-盖拉赫实验是近代物理学史上最有价值的实验之一.1943年，斯特恩因发展分子束方法所作的贡献和发现质子磁矩获得诺贝尔物理学奖，而这个实验功不可没.在实验方法上，其核心部分分子束方法在后世得到了世界性的传扬和发展，并且引导了一系列其他重要的物理实验.在实验原理上，其简洁直观地证明了银原子角动量在磁场中具有空间量子化取向.斯特恩-盖拉赫实验最初的实验构想，是建立在拉莫尔进动经典理论和玻尔-索末菲旧量子理论相结合的基础上，但是实验结果却为新量子理论的发展提供了理论引导——肯定了物理世界从经典理论向量子理论发展的正确性.此外，斯特恩-盖拉赫实验是近代物理学史上最有趣的实验之一，但是其富有戏剧性和启迪性的科学探索过程却鲜为人知，现在的许多文献对于实验本身的认识甚至存在着以讹传讹的敷衍.本文的目的就是通过全面调研、整理、挖掘相关文献，期望站在20世纪初的历史背景下，就实验背景、实验目的、实验原理、实验结果，去尽量全面、真实、系统的还原斯特恩-盖拉赫实验，着重理清这个实验与电子自旋及角动量空间取向量子化等概念的关系，以期对于这个重要物理实验的价值得到更深刻的认识.1.1 空间量子化的提出1911年5月，卢瑟福(E.Rutherford)在英国伦敦的《哲学杂志》上提出了他的原子核式模型[1]，成功解释了α粒子的大角度散射问题.但原子核式模型的提出却带来了新的问题，其中之一就是原子塌缩.按照经典理论，电子绕核做加速运动，将以电磁波的形式向外辐射能量，最终会掉进原子核.但卢瑟福的原子核式模型却给当时正在英国曼彻斯特大学的尼尔斯·玻尔(Niels Bohr)留下了深刻的印象.玻尔将普朗克(M.Planck)在1900年提出的量子论与卢瑟福的原子核式模型结合，在1913年3月发表了关于氢原子理论的文章.玻尔氢原子理论中提到了3个假设：定态假设，跃迁假设和轨道角动量量子化条件[1].3个假设的提出建立了玻尔模型.玻尔模型假设电子绕原子核在特定的轨道做圆周运动，电子从一个轨道跃迁到另一轨道时需要吸收或辐射相应的能量.圆周的大小与主量子数n有关，即定义了第一个量子数.1916年，阿诺德·索末菲(Arnold Sommerfeld)在企图用玻尔模型解释塞曼效应时,因受到“开普勒椭圆”启发将波尔提出的圆形轨道推广到椭圆轨道模型.为了描述氢原子在外加电磁场作用下的行径而提了空间量子化的概念，指出电子绕原子核运动时，量子化不仅与轨道自身“大小”、“形状”有关，还应与轨道空间位置有关，提出方位量子数nφ[2].索末菲认为：“原子中电子的轨道只能假设在空间取某些分立的方向.例如，在沿z 方向有外磁场的情况下，电子轨道的法线与磁场方向所夹的角θ只能取下列值：cos θ=n1/nφ.其中，n1 是一整数,其绝对值只能小于或等于方位量子数nφ，如果nφ=1 ，则n1=±1,0，于是即电子轨道的法线只能取3个方向: 平行、反平行和垂直于磁场”[3].(结合文献[2]，可以推出nφ对应为量子力学中轨道角动量量子数l，n1对应为磁量子数ml)，于是按照索末菲的空间量子论，碰巧能解释正常塞曼效应中钠原子(类氢原子)光谱线一分为三的现象.早在1896年，荷兰物理学家塞曼在实验中观察钠火焰，发现在磁场中其光谱线有增宽的现象.经仔细观察，这种增宽现象实际上是因为钠原子的光谱线发生了分裂，而不是谱线的增宽.在外磁场的作用下，钠光谱线1条分裂成3条.这种现象被称为正常塞曼效应.应用索末菲的理论假设恰好能解释光谱线为什么会分裂成3条.但空间量子论的假设对于解释1897年12月由普雷斯顿发现的反常塞曼效应却无能为力，无法给出合理的解释.普雷斯顿在很多实验中观察到光谱线有时并非分裂成3条，而且分裂花样复杂，间距不一，这种现象被称为反常塞曼效应.这似乎又给空间量子化理论的正确性提出了新的质疑.虽然玻尔与索末菲都认为，将氢原子的空间量子化假设用到准行星电子轨道模型时，电子的轨道在外磁场中应该只有某些确定的离散空间取向.但在1918年，玻尔在索末菲的空间量子化基础上又指出“n1=0应是禁戒的,因为电子轨道的平面如包含磁场方向,电子的运动会不稳定”[3].索末菲和玻尔对于空间量子化的假设在统一中又有了分歧，在相互借鉴与发展的基础上形成我们后来所说的玻尔-索末菲理论. 所以对于空间量子化是否真实存在、微观机理如何作用，还是无法给出令人信服的解释，这使得当时物理界的先哲们大为恼火.因此有人甚至说空间量子化不可能存在.德拜(Peter Debye)就曾向盖拉赫(Walther Gerlach)表明过，“你真的不必要相信空间量子化是真的存在的，它仅仅只是一种电子时间表的计算方法”[4]；马克斯·玻恩(Max Born)也说过，“我一直都认为空间量子化是对一些无法解释的事物一种象征性的表述”[4].针对这些疑问和争论——空间量子化的假设是否合理以及空间量子化的事实是否存在——都迫切需要一个实验去给予检验.1.2 斯特恩与分子束方法现在我们知道，空间量子化理论的验证，最终是和一个关键的人，以及一个关键的实验方法结合在一起.这个人就是斯特恩，这个方法就是分子束方法.所以从物理学史的角度来看，物理学实乃全人类所创造.从卢瑟福到玻尔到索末菲(普朗克最早因黑体辐射提出的量子化概念或者也有影响)，空间量子化的概念终于被提出，但是要验证这个理论，却需要另外一些之前对此毫不知情、在另外一些领域默默耕耘的人在此时为这个理论诉求做出响应.实际上，在1920年左右，为空间量子化理论验证的所有准备已经基本成熟.1911年由法国科学家丟努瓦耶(Louis Dunoyer)所最早提出的分子束方法，经由斯特恩在法兰克福大学工作期间的传承、改造、发展，在1920年已经相当成熟.斯特恩为分子束方法的简洁和直接所着迷，并且意识到分子束方法是研究原子内部结构和运作机理的重要方法，他的一生，几近就是一次关于分子束方法研究的奥德赛之旅[5].1920年，斯特恩用分子束方法证明了麦克斯韦-玻尔兹曼速度分布律(史称斯特恩实验)，应该说这个实验为后来的斯特恩-盖拉赫实验的顺利开展做好了充分的准备.而斯特恩本人的科学素养和实验设计水平，也为这个重要的实验做好了准备[6]. 1920年盖拉赫来到法兰克福大学实验物理研究所，而当时斯特恩是法兰克福大学理论物理研究所玻恩教授的助教，玻恩的理论物理研究所和盖拉赫所在的实验物理研究所相邻[7].1921年初，斯特恩找到盖拉赫，表示想和他一起用分子束方法验证“空间量子化”是否正确.8月26日，他们向《物理学学报》(Zeitschrift für Physik)投递了一篇论文——在磁场中用实验的方法检验空间量子化——就是后来著名的斯特恩-盖拉赫实验的设计思路[4].在1921年初至1922年2月，斯特恩主要是负责实验原理的设计，并对实验结果做出预期的计算，盖拉赫主要负责仪器的调试工作,他们对实验所做的贡献约为9:1[8].1921年秋，斯特恩去了罗斯托克大学，节假期间斯特恩会返回法兰克福大学和盖拉赫不断调试实验装置.1922年初，他们成功地完成斯特恩-盖拉赫实验，声名鹊起.1923年，斯特恩在汉堡大学建立分子束研究中心，而盖拉赫转向金属的磁偏转研究和辐射计量效应的实验解释，1925年盖拉赫回到图宾根大学任职物理实验教授[7].而到此为止，关于空间量子化的争论，基本上得到了一个初步的回答.斯特恩-盖拉赫实验的基本思想，正如斯特恩在1921年8月26日向《物理学学报》(Zeitschrift für Physik)提交的论文时所指出的一样：“不管量子理论或者经典理论，哪种说法正确，只要一个简单的实验就能证明，即让一束原子通过一处设定的不均匀磁场，观察它的偏转轨迹”[4].斯特恩凭着自己的直觉和求真精神开始了他用分子束方法验证空间量子化的“疯狂”之旅.2.1 实验装置斯特恩有一个独特的习惯，即在进行任何实验之前，他都会将实验中用到的装置进行理论上的计算.比如分子束的形状、强度等，直到用初步的实验装置得到与他理论计算的结果相差不超过30%时，他才会进入实验准备工作的下一阶段，所以在做斯特恩-盖拉赫实验之前，斯特恩同样对整套装置已经做了精密的理论计算.在理论设想达到预期结果这一过程中，斯特恩和盖拉赫实克服了许多技术难题，其中最主要的有3点：1) 磁场在0.1 nm的线度内呈不均匀性[3]；2) 高温差；3) 高真空.图2是当时实验装置的照片，在图注里对各部分的结构给出了简单的介绍.图3是实验装置示意图，高温的炉子使得金属银蒸发成银原子束，由银原子束发射孔O射出，经过准直器夹缝(S1和S2)被准直，再进入不均匀的磁场M,经磁场作用偏转到聚光板P.准直器两端的矩形裂缝相距约3 cm，其中矩形裂缝的宽约0.03 mm，长为0.8 mm[4].偏转磁场由凹形的N极(凹形槽长3.5 cm，宽3 mm，高3 cm.)和凸形的S极(凸形的顶角为70°)组成，两极最近距离为2 mm[9]，整套装置长大约12 cm[4].磁场强度约为0.1 T,梯度为10 T/cm[7].由装置各部分的尺寸可知实验装置中分子束装置部分的仪器要求非常精细，而且必须置于一个非常小的玻璃制真空室里，真空室大小近似一支钢笔[4].温差大对实验装置也是一个挑战，在分子束的射源O处，电炉子的温度大概要1 300℃，而在不到12 cm远处的聚光板P附近却充斥着液体空气，温度较低，高温差极易导致玻璃装置脆裂.加热装置必须在10-6Pa的高真空条件下，这样可以避免原子间相互碰撞产生散射，导致原子的偏转方向改变，影响实验结果.与此同时，整套装置的各部分接口，原子发射孔、准直夹缝两端的矩形裂缝及进入磁场时的光阑孔，它们的几何中心必须在同一条直线上对齐，因为银原子在不均匀磁场中的偏转大约为0.1 mm，所以就算是大约10 μm的误差也不能忽略[4].2.2 实验原理斯特恩那时像许多物理学家一样，不相信存在空间量子化，他和劳厄(Max Von Laue)曾开玩笑说：“如果玻尔的无稽之谈被证明是正确的，我们就不再做物理”[4].但是爱因斯坦认为索末菲和玻尔的“将量子化条件用到玻尔的准行星电子轨道模型时，其在外磁场中应该只有某些确定的离散空间取向”观点应该有一定的道理[4].斯特恩及时地抓住了这个契点，“只要通过一个简单的实验就可以判断量子理论或者经典理论是对的”[4]，既然原子在经过不均匀磁场后会发生偏转，就可以根据原子偏转轨迹在经典理论和量子理论两者之间做出选择.按照经典理论，斯特恩认为，原子在经过磁场偏转后取向连续无规则，则最后打在聚光板P屏上的是一片连续的黑迹.而根据玻尔-索末菲的空间量子化解释，原子在外加电磁场的作用下，其空间轨道的取向是确定的某些方向，即在外磁场作用下原子会有选择性地偏转，则实验结果在显示屏上应该可以看到分裂的原子束轨迹.而对于索末菲(3束)和玻尔(2束)的选择，则可以通过有几股投影来判断两人谁是最后的胜利者[4]. 实验原理是建立在拉莫尔进动经典理论和玻尔-索末菲空间量子理论假设结合的基础上.在实验中选择使用不均匀磁场，是因为银原子在均匀磁场中所受合力为零.只有在不均匀磁场中，银原子所受合力不为零[10]，合外力的方向沿z轴方向.之所以选择银原子，原因有三：1) 银原子和氢原子结构相似；2) 使用重原子方便用经典的粒子轨迹处理粒子的运动；3) 选用银原子而非电子，主要是避免了其在磁场中运动时因洛伦兹力而产生的大尺度偏转，这也直接说明斯特恩-盖拉赫实验无法用电子束进行[11].银原子经过S1、S2准直后进入不均匀磁场中，磁场方向z轴和x,y轴方向垂直，可知根据玻尔-索末菲空间量子理论假设推导，银原子经过梯度不均匀磁场偏转后，因磁矩u只在z方向上产生一个分磁矩uz=ucos θ其数值大小为一个玻尔磁矩，是轨道磁矩的最小单元.e为电子电荷，h为普朗克常量，me为电子质量，同下文)[2]，磁场的梯度为，所以银原子在z方向上受力为斯特恩推导，让一束银原子通过不均匀的磁场，如果银原子的磁矩是特定取向的，由前文可知，cos θ按照索末菲的理论有3个值，即银原子会分裂成3束，而按照玻尔的理论cos θ有2个取值，银原子会分裂成两束.所以，银原子经过磁场偏转后在特定的受力方向上分裂成特定的条纹.而条纹偏转幅度的强弱与原子的磁矩的大小有关[4].2.3 实验过程及结果1921年初，斯特恩和盖拉赫开始着手验证空间量子化是否真实的实验，即斯特恩-盖拉赫实验.在解决了实验装置上的难题后，他们又面临着实验资金的问题.玻恩通过公共课、演讲，还亲自写信给一个叫古曼德的投资商人，终于使资金的问题得以解决[7].1921年秋，斯特恩去了罗斯托克大学.从那时起，实验的工作主要就是由盖拉赫一人负责，斯特恩只是在假期才能返回法兰克福大学.威廉·苏茨(Wilhelm Schütz)，是盖拉赫当时的博士生，记录了盖拉赫做实验的过程[4]：“没有人能够想象那项工作是多么困难.将炉子加热到1 300℃，同时得保证玻璃制的仪器不会被融化，并且是在保持10-6Pa的真空条件下……抽气泵的速度很慢.他们所做的每一步都非常小心翼翼，玻璃制的气泵很容易脆裂，不管是汞蒸气的推力或者是冷凝的水滴造成的，那么几天的辛苦就白耗了……必须得保证在4～8小时的实验过程中炉子是一直被加热的……实际上，盖拉赫负责晚上的观察工作.通常晚上9点，盖拉赫会抱着书、作业等来到实验室，晚上他改作业、写论文，或者备课，他会喝掉大量的咖啡或者茶、抽烟……当我第二天早晨来时，如果气泵的声音依旧，盖拉赫还在实验室，那就预示着晚上并没有什么不顺利……”[4].1921年11月5日晚上，盖拉赫迎来了实验上的第一次成功，电炉孔O直径约为1 mm,从它发射出直径为0.05 mm的银原子束依次通过准直器两端相距3 cm圆形孔被准直，再经过约3.5cm不均匀磁场中偏转，进入不均匀磁场中，最后在聚光板上留下拓宽的斑点，分子束装置磁场部分的压强约为10-3Pa[4].根据光斑的宽度和形状推断银原子的内部磁矩具有1到2个玻尔磁矩(uB)之间的大小.1922年的复活节假期，斯特恩回到法兰克福大学，他和盖拉赫针对数量精确度对斯特恩-盖拉赫实验仪器进行改进，盖拉赫将准直器两端的圆形小孔换成矩形裂缝，并且两人从磁场的强度和不均匀度对银原子偏转所产生的影响进行了准度校正.考虑了仪器的几何性、磁场的不均匀度、原子束的平均速度，仪器的精细程度，根据实验的结果重新做了数据分析，得到银原子内部的磁矩实际上是接近一个玻尔磁矩(uB)，即uz在z方向有两个取值，大小为相对误差在10%内，这个数值刚好符合玻尔-索末菲理论推出的银原子内部磁矩. 1922年2月8日，盖拉赫寄给了玻尔一张明信片，告诉玻尔实验证明了空间量子化是存在的事实(图5).3月1日，斯特恩和盖拉赫以题目为“磁场中空间量子化的实验证据”(The experimental proof of space quantiz ation in magnetic fields)的文章，将实验结果寄给了《物理学学报》[4].这个直接证明空间量子理论的实验立刻被物理界接受了.斯特恩-盖拉赫实验明确地“证明”了空间量子化是一个存在的物理事实，但是对于一些问题仍然无法给出满意的答案，例如反常塞曼效应，例如原子在磁场中到底怎样具体取向等.这些新问题预示着斯特恩-盖拉赫实验还有未解开的迷.直到1925年，荷兰的乌伦贝克(George Eugene Uhlenbeck)和古德史密特(Samuel Abraham Goudsmit)提出电子自旋的概念[1]，才彻底将这些问题解决.3.1 电子自旋斯特恩-盖拉赫实验对于解释反常塞曼效应并没有起到什么作用.当时物理先哲们对于反常塞曼效应提出的许多假设都显得徒劳.1925年1月，泡利提出不相容原理，这使得解答反常塞曼效应有了一丝希望(泡利和斯特恩两人关系密切，两人在理论与实验上相互促进[4]).这时，美国的物理学家克罗尼格(Rolph. L. Kronig)认为,“可以把电子的第四个自由度看成是电子具有固有的角动量，电子围绕自己的轴在做自转”[12].但泡利否定了他的想法，因为泡利认为第四个量子数应该用经典理论描述.克罗尼格很快就放弃了自己的想法[12].半年后，乌伦贝克和古德史密特受到泡利不相容原理的启发，提出电子具有自旋运动，并具有与电子自旋相联系的自旋磁矩，同年11月，两人的论文因及时被他们的导师埃伦费斯特寄出而幸运的被发表在《自然科学》上[12].根据空间量子化理论，磁矩与角动量的关系为：u=-γL，(γ为旋磁比)[1].轨道角动量磁矩的表达式为它在z轴方向上的分量只有两个值，.自旋对应着有自旋磁矩，类似轨道角动量磁矩导出自旋磁矩，即ul为绕银原子运动的电子轨道角动量磁矩表达式，ul,z表示电子轨道磁矩在z轴方向上的投影.若不考虑自旋，银原子的角动量磁矩就等于绕银原子运动的电子的轨道角动量磁矩，即1925年，乌伦贝克和古德斯密特提出了电子自旋的假设，认为电子不仅有轨道角动量，还应该有自旋角动量，即s为自旋量子数，ms为自旋磁量子数，其在自旋的理论中只有两个取值.由式(8)可知则银原子的角动量磁矩为电子轨道角动量磁矩、电子自旋磁矩和原子核磁矩的矢量和，即因为银原子的原子核轨道磁矩为电子自旋的千分之一，所以在式(13)中没有考虑银原子原子核的轨道磁矩.3.2 角动量空间取向量子化斯特恩-盖拉赫实验最初的目的是为了在经典理论和磁场中空间量子化做出选择，塞曼效应和其他一些现象的无法解释及自旋概念的提出，迫使着人们重新思考这个伟大的实验.毫无疑问，斯特恩-盖拉赫实验是驳斥经典理论的有力证据，误打误撞地证明了角动量空间取向量子化.1922年2月，斯特恩-盖拉赫实验顺利完成，斯特恩和盖拉赫两人并没有对实验结果感到意外，因为这正好是他们预设的实验结果之一，他们认为自己‘验证’了玻尔-索末菲理论，即空间量子化.现在来看，两人对于实验结果的合理性缺乏深入的研究与分析，在获得实验成功时并没有理清实验结果所预示的若干事实.按索末菲理论，当nφ=1,2,3，…时，n1=-nφ,-(nφ-1),…，0，…(nφ-1),nφ[13].他认为当nφ取一定值时，原子经过不均匀磁场后会有2nφ+1个取向，银原子处于基态，nφ=1，则n1=+1,-1,0.而玻尔认为n1=0应当禁止，当nφ取一定值时，则最后只有2nφ个取向，nφ=1时，n1=+1,-1.(nφ对应为量子力学中轨道角动量量子数l，n1对应为轨道磁量子数ml).斯特恩结合拉莫尔进动经典理论与玻尔-索末菲理论(旧量子理论)得出实验的理论基础：当银原子经过不均匀磁场时，银原子角动量磁矩在z轴上的分量为uz，即式(3).由拉莫尔进动理论可知，银原子在不均匀磁场中会受到相应的力，即式.而在玻尔-索末菲理论的理解上，银原子角动量磁矩等于对应电子轨道角动量磁矩，表达式为L为银原子中电子的轨道角动量，其量子论的表达式为，又因cos θ=±1，所以前文提到了银原子磁矩在z轴上磁矩为在z轴上受力为由式(4)、式(16)可知按照玻尔-索末菲理论，因为磁矩是有特定空间取向，那么银原子受力也是有特定方向.所以斯特恩认为可以根据银原子打在聚光板上的轨迹来判断玻尔-索末菲理论是否正确，确定空间量子化是否存在.当实验结果是两条分裂的轨迹时，斯特恩与盖拉赫坚信自己证明了磁场中空间量子化，给玻尔发明信片，告诉玻尔他的理论是正确的.但是即使斯特恩-盖拉赫实验证明了空间量子化存在，验证了玻尔-索末菲理论的正确性，依然无法解释反常塞曼效应等问题.原因就在于索末菲他们认为当银原子处于基态时，nφ=1(即l=0).现在我们知道，轨道角量子数l=0,1,2...时，磁量子数ml的取值应为2l+1个，它代表了角动量有2l+1个空间取向.银原子处于基态时，斯特恩-盖拉赫实验中，银原子角动量量子数l=0(银原子的原子态符号为2S1/2)，则磁量子数ml的取值应为0个，说明银原子在经过不均匀磁场后不偏转，这与结果显然矛盾.1925年电子自旋概念提出，疑问才逐一解决.银原子的角动量磁矩由电子轨道角动量磁矩、电子自旋磁矩和原子核磁矩(忽略不计)合成，即式(13)所以当l=0时，，银原子中的电子轨道角动量磁矩ul=-mluB=0,所以银原子的角动量磁矩就是电子自旋磁矩，即1926年4月，美国物理学家托马斯(L.H.thomas)在《自然》上发表了一篇文章，成功地用相对论处理了因子2的问题，它是反映物质内运动属性的一个重要物理量.文章指出“在把核静止而电子运动的坐标系转换为电子静止而核运动的坐标系时，应考虑电子加速而产生的磁场，故自旋轴的进动角速度应作相应的修正，因而其进动率应当是原来计算的一半”[12].引入朗德g因子后，式(18)可以表达为式(19)的推论结果恰好满足斯特恩、盖拉赫观察得到的计算结果，即l=0时，银原子的角动量磁矩有两个取值，为如图6，斯特恩、盖拉赫两人观察到的分裂轨迹，应归因于银原子体系中电子自旋磁矩受到外磁场的作用，而非轨道角动量磁矩.如果不考虑自旋，l=0，轨道角动量磁矩为零，则两人观察的结果应为连续集中的轨迹.因为磁矩与角动量满足(γ为旋磁比)，所以当角动量磁矩空间取向量子化时，则必定推出角动量空间取向量子化.事实上，斯特恩-盖拉赫实验证明了角动量空间取向量子化.经量子力学的不断完善，人们认识到自旋是电子的内禀属性，所以自旋角动量也称内禀角动量.也因此，在1927年，泡利宣布“现在我毫无别法，只能无条件投降了”[12]，将自旋应用到量子力学体系中.同年，弗莱塞在实验中发现银、氢和钠原子的轨道角动量为零，直接证明了斯特恩-盖拉赫实验是归因于电子的自旋[2]. 如果说斯特恩-盖拉赫实验原理是建立在拉莫尔理论和旧量子理论的基础上，是对经典力学的否定，是量子力学的理论引导；那么塞曼效应与反常塞曼效应则应该是量子力学的事实体现.反常塞曼效应不断鞭策着斯特恩-盖拉赫实验结果逐渐趋于正确的理论解释.塞曼效应及反常塞曼效应和斯特恩-盖拉赫实验均是电子自旋实际存。
斯特恩盖拉赫实验原理及结论
斯特恩盖拉赫实验原理及结论斯特恩盖拉赫实验是量子力学的重要实验之一，它通过对银原子束的分裂现象，证明了电子具有自旋角动量的性质。
本文将详细介绍斯特恩盖拉赫实验的原理及结论。
一、实验原理斯特恩盖拉赫实验是在1922年由德国物理学家斯特恩和盖拉赫共同完成的。
实验的基本原理是将银原子束通过磁场，观测其在磁场中的行为。
在实验中，银原子束被发射到一个磁场中，磁场的方向与原子束的传播方向垂直。
由于银原子中电子的自旋角动量，它们在磁场中会分裂成两束，分别朝向不同的方向。
具体来说，银原子中的电子具有自旋角动量，这意味着电子在自身轨道运动的同时，还会绕着自己的轴心旋转。
这种旋转会产生磁矩，因此电子会在磁场中受到力的作用。
当银原子束通过磁场时，由于电子的自旋角动量，它们会被磁场分裂成两束，分别沿着磁场方向的两个不同极性运动。
二、实验结论斯特恩盖拉赫实验的结论是，电子具有自旋角动量的性质。
这个结论对于量子力学的发展具有重要意义，因为它揭示了电子的微观性质，进一步证明了量子力学的正确性。
斯特恩盖拉赫实验的结果也启示人们认识到，量子力学是描述微观世界的正确理论。
在量子力学中，粒子不再是具有确定位置和速度的经典物体，而是具有波粒二象性的实体。
这种实体可以被描述为一种波函数，它包含了所有可能的位置和速度信息。
此外，斯特恩盖拉赫实验还启示人们认识到，量子力学中的观测效应是不可避免的。
在实验中，观测者的测量会影响粒子的状态，因此对于微观世界的观测必须谨慎处理。
三、实际应用斯特恩盖拉赫实验对于现代物理学的发展具有重要意义，它为我们理解微观世界提供了新的视角和方法。
此外，它的实际应用也非常广泛。
例如，在核磁共振成像中，就利用了银原子中电子的自旋角动量。
在核磁共振成像中，通过给被检测物体施加磁场，可以使其中的氢原子核产生自旋角动量，从而产生信号。
这些信号可以被探测器捕获并转换成图像，从而实现对被检测物体的成像。
此外，斯特恩盖拉赫实验还为量子计算机的发展提供了理论基础。
史特恩-盖拉赫试验的解释
UB μ B UE DE
比较运动电子在磁场中的能量和电子对在电 场中的能量
B
e 2me
1 e2
2 40
c
4 0
mee2
2
e
c
1 2
a1
e
c
D ea1, E cB
UB BB
U E ea1E 2
第四章：原子的精细结构：电子的自旋 第一节 原子中电子轨道运动磁矩 第二节 施特恩—盖拉赫实验 第三节 电子自旋的假设 第四节 碱金属双线 第五节 塞曼效应 第六节 氢原子能谱研究进展
第四章：原子的精细结构：电子的自旋
第一节 原子中电子轨道运动磁矩 第二节 史特恩—盖拉赫实验 第三节 电子自旋的假设 第四节 碱金属双线 第五节 塞曼效应 第六节 氢原子能谱研究进展
第一节：原子中电子轨道运动的磁矩
库仑相
相 互作用 互 作 磁偶极矩和 用 外磁场的相 方 互作用 式
原子中磁偶 极矩之间相 互作用
观察到两个取向；
难道是轨道角动量矢量合成？
第四章：原子的精细结构：电子的自旋
第一节 原子中电子轨道运动磁矩 第二节 史特恩—盖拉赫实验 第三节 电子自旋的假设 第四节 碱金属双线 第五节 塞曼效应 第六节 氢原子能谱研究进展
埃伦费斯特和他的学生，1924年，莱顿. 左起： 第开, 古兹密特, 汀柏根, 埃 伦费斯特, 克罗尼格, 和费米。
dD 3KT
讨论：
1、如果 l(l 1)B 量子化，
cos 可以是任意的，
z cos 不是量子化的，
z2不是量子化的。
Z
原子物理学杨福家1-6章_课后习题答案
原子物理学课后前六章答案（第四版）杨福家著(高等教育出版社)第一章：原子的位形：卢瑟福模型第二章：原子的量子态：波尔模型第三章：量子力学导论第四章：原子的精细结构：电子的自旋第五章：多电子原子：泡利原理第六章：X射线第一章习题1、2解速度为v的非相对论的α粒子与一静止的自由电子相碰撞，试证明：α粒子的最大偏离角约为10-4rad.要点分析: 碰撞应考虑入射粒子和电子方向改变.并不是像教材中的入射粒子与靶核的碰撞(靶核不动).注意这里电子要动.证明：设α粒子的质量为Mα，碰撞前速度为V，沿X方向入射；碰撞后，速度为V'，沿θ方向散射。
电子质量用me表示，碰撞前静止在坐标原点O处，碰撞后以速度v沿φ方向反冲。
α粒子-电子系统在此过程中能量与动量均应守恒，有：（1）（2）（3）作运算：（2）×sinθ±(3)×cosθ,得（4）（5）再将（4）、（5）二式与（1）式联立，消去Ｖ’与v，化简上式，得（６）若记，可将（６）式改写为（７）视θ为φ的函数θ（φ），对（7）式求θ的极值，有令，则 sin2(θ+φ)-sin2φ=0 即 2cos(θ+2φ)sinθ=0若 sinθ=0, 则θ=0（极小）（8）（2）若cos(θ+2φ)=0 ,则θ=90º-2φ（9）将（9）式代入（7）式，有由此可得θ≈10-4弧度（极大）此题得证。
（1）动能为的α粒子被金核以90°散射时，它的瞄准距离（碰撞参数）为多大（2）如果金箔厚μm，则入射α粒子束以大于90°散射（称为背散射）的粒子数是全部入射粒子的百分之几要点分析:第二问是90°～180°范围的积分.关键要知道n, 注意推导出n值.,其他值从书中参考列表中找.解：（1）依和金的原子序数Z2=79答：散射角为90º所对所对应的瞄准距离为.(2)解: 第二问解的要点是注意将大于90°的散射全部积分出来.(问题不知道nA,但可从密度与原子量关系找出)从书后物质密度表和原子量表中查出ZAu=79,AAu=197, ρAu=×104kg/m3依:注意到：即单位体积内的粒子数为密度除以摩尔质量数乘以阿伏加德罗常数。
史特恩盖拉赫实验与原
§ 2.9 原子的激发与辐射 激光原 理
§ 2.10 对应原理和玻尔理论的地 位
• 一、电子轨道运动的磁矩 • 二、轨道取向量子化理论 • 三、史特恩—盖拉赫实验 • 四、玻尔理论的危机
一、电子轨道运动的磁矩
μ e p 2m
he
n
n
4m
另一方面又认为经典理论（牛顿定律，
库仑定律）适用。所以不是一贯的量子
原
理论，也不是一贯的经典理论，而是量
子论 + 经典理论的混合物。
因
• 2、没有抓住微观粒子的根本特性：波粒 二象性，仍然把微观粒子看作经典理 论 中的质点。更完整、更准确的、应 用面更广的关于原子的理论是1925年建 立起来的量子力学。
1、只能计算氢原子和类氢离子的光谱线的 频率，对于多于一个电子的氦原子。理 论完全不适 用，且不能计算谱线的强度。
困
难
2、角动量量子化条件
p n
h
2
与现代实验结果不符只是人们的假 设，
无理论根据。
3、轨道的概念不正确。
• 1、理论内在的不统一，不是自洽的。一方 面提出了与经典理论完全矛盾的假设。
结论：（1）基态银原子有磁矩，且Z=B。 （2）磁矩相对于磁场的取向有两种可 能，偏离直线前进应到达的c点的 距离：
S1 dB l2cos
2பைடு நூலகம்dZ v
• （3）用其它原子来做实验时，测出等 于B的整数倍，原子束也分成若干 束。具有空间量子化特性。
存在问题：理论上预言应分为2n+1束,即 奇 数束。实验上是两束，为偶数？
小结
• 一、电子轨道运动的磁矩 • 二、轨道取向量子化理论 • 三、史特恩—盖拉赫实验 • 四、玻尔理论的危机
史特恩与盖拉赫
尽管斯特恩做了精心的设计和可行性计算 , 实 验还是花了一年多的时间才完成. 在最终定型的设 备中 , 一束银原子束 (由在炉子中加热到 1000 ℃得 到的 金 属 蒸 汽 通 过 喷 流 过 程 形 成 的) 用 两 个 0103mm 宽的狭缝准直后导入 3. 5cm 长的偏转磁场 内 , 磁场强度约为 0. 1 T , 梯度为 10 T/ cm. 所实现 的银原子束的劈裂仅为 0. 2mm. 相应的 , 准直狭缝 或磁铁多于 0. 01mm 的偏差都可能使实 1912 年获得 Breslau1) 大学物理化学博 士学位. 其博士论文是关于高浓度二氧化碳在各种 溶剂中 ———也就是广义的苏打水 ———的渗透压方面 的研究. 他自豪的父母支持他到任何他喜欢的地方 去从事博士后研究. 在一种冒险精神驱动下 , 他成 了那时在布拉格的爱因斯坦 ( Einstein) 的第一个学 生 ,他们通常都是在一个暗娼窑子隔壁的咖啡馆里 讨论问题[2 ] . 爱因斯坦不久到苏黎世任职 , 斯特恩 也随行到了那里 , 担任物理化学的私立讲师2) .
泡利 , 还 有 斯 特 恩 , 一 直 试 图 改 进 由 外 斯 (Weiss) 于 1913 年提出的铁磁理论. 那个今天依然 应用的理论想象金属中有磁畴结构. 可是 , 这意味 着完全磁化的铁样品中的原子的平均磁矩不足玻尔 磁子 ———即电子的磁矩 μB = e / 2 mc ———的五分 之一. 为了解释这个差别 , 泡利想到了空间量子化. 泡利 1920 年在做投影量子数的几何平均时得出结 论 , 原子总的平均磁矩确实应小于玻尔磁子. 但泡 利的基本模型只考虑了轨道磁矩 , 因此是错的 ;自
自旋专业知识讲座
e
L
2me
磁矩 轨道角动量
第五章 自旋
量子力学与原子核物理
第五章 自旋
原子磁矩旳半经典理论
轨道角动量量子化
Lˆ2Ylm ( ,) l(l 1)2Ylm ( ,) LˆzYlm ( ,) m Ylm ( ,)
若l固定，则m可取2l+1个值
m 0,1,2,,l
z
e 2me
Lz
e 2me
m
半经典理论预言 出现奇数分裂。
电子自旋和轨道旳耦合能U
Hˆ pˆ 2 / 2m V (r) (r)Sˆ Lˆ
其中
(r)
1 2m2c2
1 r
dV dr
0
量子力学与原子核物理
第五章 自旋
轨道-自旋耦合 (3)
自旋和轨道旳耦合能与 Lˆ Sˆ 成正比
Jˆ Lˆ Sˆ
Lˆ Sˆ 1 (Jˆ 2 Lˆ2 Sˆ 2 ) 2
量子力学与原子核物理
第五章 自旋
自旋假设 (2)
把电子自旋看成机械旳自转是错误旳。若要电子 磁矩到达一种玻尔磁子，其表面旋转速度将超出 光速。
电子自旋和相应旳磁矩是电子本身旳内禀属性。
电子旳自旋没有任何经典旳相应。
若要完全描述电子旳状态，则应考虑自旋状态, 即波函数中还应涉及自旋投影这个变量(习惯上取
[Lˆ , Sˆ ] 0
能够证明
, , 1,2,3
满足角动量旳对易关系
[Jˆ , Jˆ ] i Jˆ [Jˆ 2 , Jˆ ] 0,
量子力学与原子核物理
第五章 自旋
电子总角动量 (2)
证明 [Jˆ , Jˆ ] i Jˆ
[Jˆ1, Jˆ2 ] [Lˆ1 Sˆ1, Lˆ2 Sˆ2 ] [Lˆ1, Lˆ2 ] [Lˆ1, Sˆ2 ] [Sˆ1, Lˆ2 ] [Sˆ1, Sˆ2 ] i(Lˆ3 Sˆ3 ) iJˆ3
斯特恩-盖拉赫实验
SZ 有确定值SZ ，故在磁场中原子感受的力是确定的，在第
二个磁场之后SZ 仍然有确定值SZ 。
1. 让入射原子束经过Z和X方向的两个磁场。在第二个磁场
中原子感受的力F
J
x
B x
ex
。在第二个磁场之后观测到原子
束分裂，说明在第二个磁场之前S x 量
有两个值Sx
和S x
两个分
2. 让SZ入射SZ 原子SZ 束经过Z、X和Z方向的三个磁场。最SZ 后观测到
非均匀磁场
由于高温炉中的温度不足以令大多数原子从
基态激发到激发态，施特恩-盖拉赫实验主要显示
的是基态原子的角动量和磁矩。如果只考虑原子 的轨道角动量，屏上斑纹的条数应当是 2l+1，其 中l是角量子数。对于锂、钠、钾、金、银、铜等 原子，实验得到了两条斑纹，反推角量子数是1/2。
而根据当时的理论，角量子数只能取整数，因此 施特恩-盖拉赫实验显示，原子中不只有轨道角动
斯特恩-盖拉赫实验
施特恩-盖拉赫实验是德国物理学家奥托·施特恩和瓦 尔特·盖拉赫为证实原子角动量量子化于1921年到1922年 期间完成的一个著名实验。如图所示，施特恩-盖拉赫实 验设法令高温的银原子从高温炉中射出，经狭缝准直后形 成一个原子射线束，而后银原子射线束通过一个不均匀的 磁场区域，射线束在磁场作用下发生偏折，最后落在屏上。 如果原子磁矩的方向是可以任意取向的，则屏上形成一片 黑斑。而实验发现屏上形成了几条清晰的黑斑，表明银原 子的磁矩只能取几个特定的方向，从而验证了原子角动量 的投影是量子化的。施特恩-盖拉赫实验是历史上第一次 直接观察到原子磁矩取矢量子化的实验。
量，还应当有其他形式的角动量。此外，对氧原 子所做施特恩-盖拉赫实验得到5条斑纹，反推角 量子数为2，与当时的理论不符。
第四节：空间量子化与史特恩盖拉赫实验
r
均匀磁场中： ∑ F = 0
2008-10-295非Fra bibliotek匀磁场U
=
−µr
⋅
r B
r F
=
−∇U
=
r −(i
∂U ∂x
+
r j
∂U ∂y
+
r k
∂U ∂z
)
Fz
= − ∂U ∂z
= µx
∂Bx ∂z
+
µy
∂By ∂z
+ µz
∂Bz ∂z
∂Bz = ∂Bz = 0 ∂x ∂y
∂Bz ≠ 0 ∂z
Fz
= µz
≈ 1014 m/s
违反狭义相对论，洛伦兹认为，电子不可能具有h/2π大小
的自旋角动量
正确理解：电子确实具有h/2π大小的自旋角动量。 电子自旋是一种量子效应，把自旋看成电子的经典转动是不恰 当的。它是电子的一种内禀属性，没有经典对应。 它可以从相对论波动方程导出
2008-10-29
16
4、电子的轨道磁矩、自旋磁矩
化的。
2008-10-29
7
2、量子力学与实验的比较
轨道角动量： L = l(l + 1) h l = 0,1,2L, n −1
2π
外场方向投影：
Lz
=
ml
h 2π
ml = 0,±1,±2,L,±l 共 2l +1个
轨道磁矩：
µr = −
e
r L
2m
外场方向投影： µz = µ cosθ = ml µB 共 2l +1 个⇒奇数，但实验结果是偶数。
J = j =l±1 2
L = l S = s = 1 2
《原子物理学》(褚圣麟)第二章 原子的能级和辐射
第2章 原子的能级和辐射 十九世纪中期，物理学理论在当时看来已经发展到了相当完善的阶段，那 时，一般的物理现象都可以用相应的理论加以解释。物体的宏观机械运动，准 确地遵从牛顿力学规律；电磁现象被总结为麦克斯韦方程；热现象有完整的热 力学及统计物理学；……；物理学的上空可谓晴空万里，在这种情况下，有许 多人认为物理学的基本规律已完全被揭示，剩下的工作只是把已有的规律应用 到各种具体的问题上，进行一些计算而已。 到了十九世纪末期，物理学晴朗的天空出现了几朵令人不安的“乌云”， 在物理学中出现了一系列令人费解的实验现象。物理学遇到了严重的困难，其 中两朵最黑的云分别是：麦克尔逊--莫雷实验和黑体辐射实验；前者导致了相 对论的诞生后，后者导致了量子论的诞生。
第2章 原子的能级和辐射
• 重 点
• • • • • • 玻尔氢原子理论、类氢离子光谱 夫兰克—赫兹实验 量子化通则 空间量子化 旧量子数的取值范围和所表征的物理量表达式 玻尔的对应原理
难 点
• 量子理论的建立
• 空间量子化
第2章 原子的能级和辐射
2.1
玻尔理论的实验基础
1. 黑体辐射 普朗克能量子 2. 光电效应 爱因斯坦光量子 3. 氢原子光谱
第2章 原子的能级和辐射 （2）经典物理在解释光电效应所遇到的困难 经典物理认为光是一种波动,其能量连续分布在波前上；当光照射在电子上 时,电子得到并不断积聚能量,当电子积聚的能量达到一定程度时，它就能脱离原 子核的束缚而逸出，但能量的积聚是需要时间的。例如,用光强为1µw/m2 的 光照到钠金属表面,根据经典理论的推算,至少要107 秒（约合120天）的时间来 积聚能量,才会有光电子产生；事实上,只要ν>ν0,就立即有光电子产生,可见理论 与实验产生了严重的偏离。 此外，按照经典理论，决定电子能量的是光强,而不是频率。但实验事实却 是：暗淡的蓝光照出的电子能量居然比强烈的红光照出的电子能量大。
原子物理
第一章作业1．汤姆孙的原子模型又称为（ ABCD ）。
A．西瓜模型 B．枣糕模型C．葡萄干蛋糕模型 D. 实体球模型2. 试叙述卢瑟福的原子结构模型。
答：原子是由原子核和核外电子组成的,原子核带正电荷Ze,几乎集中了原子的全部质量,核外电子在核的库存仑场中绕核运动.3．电子电荷常数为：1.6×10-19C4．汤姆孙模型与实验结果（D）。
A．基本相符 B. 完全相符 C. 基本不符 D. 完全不符4．“核式结构模型”具有哪些意义？答：1)“核式结构”，即提出了以核为中心的概念，从而将原子分为核外与核内两个部分; 使人们对物质结构的认识前进了一大步.2) 以散射为手段研究物质结构的方法，对近代物理一直起着巨大的影响;卢瑟福散射为材料分析提供了一种手段。
5．“行星模型”出现哪些困难？答： 1)无法解释原子的稳定性；2)无法解释原子的同一性；3)无法解释原子的再生性。
6.卢瑟福散射公式是经什么实验验证的？答：是经盖革-马斯顿实验验证的。
(查德维克实验)7.原子核大小估计的结果是多少？答：大约是10-14－10-15m.第二章作业（一）1.氢原子光谱赖曼系和巴尔末系的系限波长分别是：（D）A.R/4和R/9B.R和R/4C.4/R和9/RD.1/R和4/R2.氢原子所观测到的全部线光谱应理解为：（C）A.处于某一状态的一个原子所产生的B.处于相同状态的少数原子所产生的C.处于不同状态的足够多的原子所产生的D.处于不同状态的少数原子所产生的3.写出玻尔理论提出的背景答：（1）卢瑟福的核式结构模型（2）普朗克的能量量子化假设（3）氢光谱的实验资料4.玻尔关于H 原子的基本假设是什么？（1）定态假设 （2）频率条件 （3）角动量量子化条件5.画出H 原子的能级图，并标示出赖曼系、巴尔末线系、帕邢系、布喇开系、普丰第二章 作业（二）（ B ）1.若氢原子被激发到主量子数为n 的能级,当产生能级跃迁时可能产生的谱线总条数为：A ．n-1B .n(n-1)/2C .n(n+1)/2D .n（ A ）2.氢原子基态的电离电势和第一激发电势分别是：A ．13.6V 和10.2V;B –13.6V 和-10.2V; C.13.6V 和 3.4V; D. –13.6V 和-3.4V（ C ）3.有速度为1.875m/s 106⨯的自由电子被一质子俘获,放出一个光子而形成基态氢原子,则光子的频率（Hz ）为:A ．3.3⨯1015； B.2.4⨯1015； C.5.7⨯1015； D.2.1⨯1016.n（ C ）4.按照玻尔理论基态氢原子中电子绕核运动的线速度约为光速的：A.1/10倍B.1/100倍 C .1/137倍 D.1/237倍 5.能量为的Rhc ,Rhc ,Rhc ,Rhc ,Rhc 5654433121的一群光子照射处于基态的氢原子，试问哪种能量的光子可被氢原子吸收？为什么？答：能量为Rhc Rhc 56,43的光子可被氢原子吸收 Rhc 43恰好等于第一激发态与基态的能量差，可把氢原子激发到第一激发态； Rhc 56大于氢原子基态的电离能，因此可以被吸收，使基态氢原子电离。
原子物理
俄歇电子:是由于原子中的电子被激发而产生的次级电子。
当原子内壳层的电子被激发形成一个空洞时，电子从外壳层跃迁到内壳层的空洞并释放出能量；虽然能量有时以光子的形式被释放出来；这种能量可以被转移到另一个电子，导致其从原子激发出来。
这个被激发的电子就是俄歇电子。
这个过程被称为俄歇效应内转换现象：原子核从激发态到较低的能态或基态的跃迁，对于剥去电子的裸核，一般只能通过发射γ光子（如果可能，也可以产生正负电子对）实现退激。
当核外存在电子时，原子核还可以把能量传递给某个壳层电子（如K层电子）使电子发射出来，实现退激，这种现象称为内转换。
内转换电子：内转换过程中放出来的电子。
轨道电子俘获：指放射性核俘获一个核外轨道电子而使核内的一个质子转化为中子并放出中微子的过程。
发生第i层轨道电子俘获的条件是母核原子的静止能减去子核原子的静止能必须大于子核原子第i层电子的结合能。
由于K层电子离核最近，它们被核俘获的概率比其他各层轨道电子的要高，因此轨道电子俘获也常被称为K电子俘获。
以β+衰变的核都能产生轨道电子俘获。
一般核的原子序数越高、半衰期越长、伴随核衰变的核自旋变化越大，则发生轨道电子俘获的概率越高为什么电子组态一定有两套能级：对两个电子给定电子组态，合成后的状态总是分成两类：一类为三重态，对应自旋平行（S=1）；一类为单一态，对应的自旋反平行（S=0）为什么单重态和三重态之间无跃迁：L-S耦合选择规则：△S=0；单重态S=0;三重态S=1；所以单重态和三重态之间无跃迁。
原子核中无电子，为什么某些元素的原子核会发生β衰变放出电子：负β衰变时本质是核内一个中子变为质子，正β和EC的本质是一个质子变为中子，而中子与质子可视为核子的两个不同的状态，因此，中子与质子之间转变相当于一个量子态到另一个量子态的跃迁，在跃迁过程中放出电子与中微子，它们并不存在于核内。
为什么氦原子只有1S态，而没有3S1态：因为n1=n2=1,l1=l2=0, M11=M12=0,Ms1=1/2、Ms2=-1/2两个电子自旋反平衡，构成原子态1S。
高二物理竞赛史特恩盖拉赫实验结果的再分析课件
Sn, Cd, Hg, Pb
反常塞曼效应：双重或多重结构的原子光谱,在较弱的磁场中,谱线分裂成很多成分。
(3)由感光条纹数可求出j值，从而确定mj ，而从条纹的间距又可确定mjg，进而求出g值，这是实验求g值的一个重要方法。
2 得角意动时 量应空善间待量他子人化，行因为为；你失意时会需要他们。
P 3 ,0 人鸟卒这例(2)无贵子一：基志 有 过 结 史态向翼河果特的，，，表恩原和人意明-盖子迷贵在，拉l＝途有吃基赫0的志帅态，实盲。。氢j验＝人原，1一子/从2，样束高m。在温j=不O容±均器1匀/中2的，射磁所出场以的的要是作分处用裂于下为基分两态裂束的为。氢3两原层1子，,求各经距3过/中2横线向0非. 均匀磁场后原子束裂距。
史特恩-盖拉赫实验
2.实验原理
具有磁矩的原子在磁场中受力矩的作用而产生拉莫尔旋进,在外 磁场中的附加能量(势能):
U B
力: F U
对均匀磁场: F ,原0 子不改变运动路径.
对非均匀磁场: F , 0原子除受力矩作用外,还受到力的作用, 而改变运动路径.
Fx 0, Fy 0
Fz
z
dB dz
1、史特恩-盖拉赫实验结果的再分析
1921年史特恩—盖拉赫进行的实验是对原子角动量空间 取向量子化的首次直接观察，是原子物理学最重要的实 验之一。
1.实验目的
实验目的：证明原子轨道角动量在外磁场中具有空间取向 量子化特征。每个角动 Nhomakorabea对应一个磁矩
即：
15-9 斯特恩—盖拉赫实验
载流线圈在外磁场中受力矩作用 W = −∫ M θ = −∫ µB sinθdθ = µBcosθ d
2
θ π
相互作用势能（磁矩垂直磁场方向时为势能零点） 相互作用势能（磁矩垂直磁场方向时为势能零点）
U = −µBcosθ = −µ ⋅ B = −µz B
磁场在z方向不均匀，载流线圈在 方向受力 磁场在 方向不均匀，载流线圈在z方向受力 方向不均匀
L = l( l + 1 )ℏ, l是角量子数
r dϕ ϕ + ze
角动量在外磁场方向（取为 轴正向 轴正向） 角动量在外磁场方向（取为z轴正向）的投影
Lz = ml ℏ,
ml是磁量子数
磁矩在z轴的投影 磁矩在 轴的投影
e e ml ℏ = −ml µB Lz = − µz = − 2m 2m
eℏ 玻尔磁子µB = = 9.27×10−24 J ⋅ T −1 = 5.79×10−5 eV ⋅ T −1 2m
S1
S2
L
z s
O
Q
S
L N t= v 1 2 1 fz 2 1 ∂B L 2 t = s = at = ( ) µz 2 2M 2M ∂z v µz > 0向上偏转 µz < 0向下偏转
实验现象： 实验现象：屏上几条清晰可辨的黑斑 结论：原子磁矩只能取几个特定方向， 结论：原子磁矩只能取几个特定方向， 即角动量在外磁场方向的投影是量子化的。 即角动量在外磁场方向的投影是量子化的。
1 2 dt时间内电子矢径扫过的面积 r dϕ r 2
e I= T
e −电子电量 T − 周期
绕行一周扫过的面积
2π
e I
v T1 1 2 dϕ A= ∫ r dϕ = ∫ r 2 dt 0 2 0 2 dt T L 2 dϕ dt ∴ A= ∫ 电子的角动量 mr 0 2m dt L 电子在有心力场中运动， 电子在有心力场中运动，角动量守恒 A = T 2m e e L L µ =− µ = IA = 2m 2m
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选取广义坐标：r , ,
N
r
e
广义动量：线动量Pr , 角动量P , P 在外磁场的分量P
量子化条件：
Pφ
P
Z
p dr n h p d n h p d n h
原子在垂直方向偏离：
dB dz
z
1 2 1 f L 1 dB L S at cos 2 2 m v 2m dz v
在照片底片上有两个黑斑，说明有两个 z ，也就是有两 个值 ，水银原子在磁场中有两个取向，有力证明了原子 在磁场中的取向是量子化的。
n 1
0 -1
nφ 1
nφ 2
n 2
+1 0 -1
h 当n 2时，p 2 ，n 2, 1,0, 1, 2 2
1 1 cos 1, ,0, , 1, 0 ,60 ,90 ,120 ,180 , 2 2
h p (2,1,0, 1, 2) 2
+2
nφ 3
+1
0 -1
h p (3, 2,1,0, 1, 2, 3) 2
-2
-3
磁量子数是原子角动量空间量子化的标志。
无外磁场时，能级与磁量子数无关,原子光谱中不显示空间量 子化效应。原子处在外磁场中时，能级与磁量子数相关,角动 量的空间量子化显示出来。施特恩-格拉赫实验,证实了在外磁 场中原子轨道空间取向量子化的现象。 在实验上，观察到的银原子轨道是两个，因此，轨道取向的 理论还需要进一步的修正。
r r
nr 径向量子数
Ze
n 角量子数 n 磁量子数
： p n h / 2，n 1, 2,3,
p 也是守恒量,可以解出：
p n h / 2，n 1, 2,3, n 为整数
p 是 p 在外磁场方向上的分量，故得： p p cos
e p 磁矩为： 2m n h he 量子化条件： p n n B , n 1, 2, 4 m 2 he 波尔磁子 B 0.92732 1023 安 米 2 4 m
磁场对磁矩的影响
(1)角动量在磁场中旋进
B
p
M B M 方向向里 dp M dp 方向向里 dt
比较可得： 1 n / n 1 ， 1 cos 1
n可取下列值： 对于给定的 n ，
n n , (n 1), (n 2), , 2, 1,0
一个 n 对应 2n 1个 n 对应 2n 1 轨道的空间取向 轨道平面的空间取向量子化叫 作原子的角动量“空间量子 化”。 例如： 当 n ＝1时， p h / 2 ， n 1,0 1 h h cos 1,0, 1, 0 ,90 ,180 , p ,0, 2 2
-2
h 当n 3时，p 3 ，n 3, 2, 1,0, 1, 2, 3 2
2 1 1 2 cos 1, , ,0, , , 1, 3 3 3 3
0 , 48 47`,70 29`,90 ,109 31`,13113`,180 ,
n 3
e
dB dz
z
所以角动量要进动。
(2)磁矩在不均匀磁场中受力：
dB dB f z cos dz dz
二、史特恩-盖拉赫实验
实 验 装 置
实验装置示意图
实验现象：银原子束经过不均匀的磁场，在底片形成两条黑斑。
实验原理： 磁矩在不均匀磁场中受力：
dB dB f z cos dz dz
§2.6、史特恩－盖拉赫实验 原子空间取向的量子化
一、电子轨道运动的磁矩 电子的轨道运动相当于一个闭合电流
iA
d
i 电子的电流为：
e
r
i
电路所包围的面积： 2 p 1 1 2 1 2 A r rd r dt mr dt 2 20 2m 0 2m 0
2
2
电子在核的库仑场中运动，其运动轨道是位于一个平面 上的椭圆，满足两个量子化条件。
原子处在外磁场中运动时，电子的轨道运动是三维空间的 曲线运动。需要三个量子化条件。 P 第三个广义坐标与电子轨道 平面在磁场中的取向有关。 Z 轴取在外磁场 B 的方向。
Pφ
Z
Ze
：轨道角动量与极轴之间的夹角