镜像法

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Q 第一项为排斥力, 设 Q0 > 0 , > 0 ,第一项为排斥力,第二项为 吸引力( 无关, 正负无关) 吸引力(与 Q0无关,与 Q正负无关)。当 a → R0 时,F < 0 ,即正电荷与带正电导体球在靠的很近时 会出现相互吸引。 会出现相互吸引。
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3.有一点电荷 Q 位于两个互相垂直的半无限大接 . 位于两个互相垂直的半无限大 半无限大接 地导体板 所围成的直角空间内, 地导体 板 所围成的直角空间内 , 它到两个平面的 距离为 a 和 b,求空间的电势。 ,求空间的电势。 解:(1)分析: :( )分析: 假想电荷应在第 I 象限之外。 象限之外。 要保证互相垂直 的两个接地导体板 的电势同时为零, 的电势同时为零, 应当放几个电荷? 应当放几个电荷? y
(3)讨论 )讨论: 因此Q发出的电力线一部分会聚到导 ① Q′ = Q ,因此 发出的电力线一部分会聚到导 因此 体球面上,剩余传到无穷远。 体球面上,剩余传到无穷远。 ② 球面感应电荷分布 2 R0Q a2 − R0 ∂ϕ Q Q′ = ∫σdS = − σ = −ε0 =− 2 2 3/ 2 R=R0 a ∂R R=R0 4π R0 (a − R0 − 2R0a cosθ ) 导体球接地后,感应电荷总量不为零,可认为电荷 导体球接地后,感应电荷总量不为零,可认为电荷
r′
Q
P
r
z
a
从物理问题的对称性和边界条件考虑,假想电荷应在左 从物理问题的对称性和边界条件考虑, 轴上。 半空间 z 轴上。 设电量为 Q′,位置为(0,0, ′ ) a 位置为( , ,
ϕ=
1 4πε0
[
Q x2 + y2 + (z − a)2
+
Q′
x2 + y2 + (z − a′)2
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P R
O
θ
Q′
r r′
Q
Z
Q Q′ ϕ= [ + ] 4πε0 r r′ 1
球坐标系
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(2)由边界条件确定 Q′ 和 )
设 OQ′ = b
2
r′
2
r = R + a − 2Ra cosθ r′ = R2 + b2 − 2Rb cosθ
Q Q′ + =0 r r′ R=R0 Q2 r2 Q′2 = 2 r′
θ0
S1
θ=
π
n
象电荷数
2n −1
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4.另外几种容易求解又常见的情况: 另外几种容易求解又常见的情况:
ε
2
ε
1
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第二章第四节
镜象法
§2.4 镜 象 法
重点掌握: 重点掌握: 1、镜象法的基本概念 、 2、求解电势的基本方法 、
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一、电象法的概念和适用条件
1. 求解泊松方程的难度
一般静电问题可以通过求 解泊松方程或拉普拉斯方程 得到电场。 但是, 得到电场 。 但是 , 在许多情 况下非常困难。 例如, 况下非常困难 。 例如 , 对于 介质中、 介质中 、 导体外存在点电荷 的情况虽然可以采用叠加法 求解, 但是求解比较困难。 求解 , 但是求解比较困难 。 求解的困难主要是介质分界 面或导体表面上的电荷一般 非均匀分布的, 非均匀分布的 , 造成电场缺 乏对称性。 乏对称性。
Q
Q
wenku.baidu.com
2. 以唯一性定理为依据
在唯 在唯 一 性 定 理 保 证 下 , 采 用试探解, 用试探解,只要保证解满足泊 松方程及边界条件即是正确解。 松方程及边界条件即是正确解。 特别 特别 是 对 于 只 有 几 个 自 由 点电荷时, 点电荷时,可以将导体面上感 应电荷分布等效地看作一个或 几个点电荷来给出尝试解。 几个点电荷来给出尝试解。
ϕ2 = ϕ +
Q′′
4πε0R 4πε0R
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+
Q0
所受到的 (6)导体球不接地而带自由电荷 Q0 时 Q 所受到的 ) 作用力可以看作 作用力可以看作 Q0 与 Q′及位于球心处的等效电荷 Q′′的作用力之和。 的作用力之和。
2 3 2 2 ′′) ′ Q(Q0 + Q QQ 1 QQ0 Q R0 (2a − R0 ) F= + = [ 2 − 3 2 ] 2 2 2 2 4πε0 a 4πε0 (a − b) 4πε0a a (a − R0 )
σ
等势面
P V Q
ϕ(p)
P Q Q
ϕ( p)
Q’
导体面
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四、应用举例
1. 接地无限大平面导体板附近有 一点电荷,求空间电势。 一点电荷,求空间电势。 解:根据唯一性定理左半空间 ϕ = 0 根据唯一性定理左半空间 右半空间, 在 右半空间,Q在(0,0,a)点, , , ) 电势满足泊松方程。 电势满足泊松方程。 边界上 边界上 ϕ z=0 = 0 Q/
x > 0 − − ] 2 2 2 2 2 2 y > 0 (x − a) + ( y + b) + z (x + a) + ( y −b) + z 1 1
(3)若两平面夹角 θ < ) 2 Q 放在 θ0 (< θ ) 处 用 镜 象 法求解 的条 件是什么? 件是什么?
π
S2
θ
Q
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3. 电象法概念、适用情况 电象法概念、 电象法: 电象法:
用假想点电荷来等效地 代替导体边界面上的面 电荷分布, 电荷分布, 然后用空间 点电荷和等效点电荷迭 加给出空间电势分布。 加给出空间电势分布。
适用情况: 适用情况:
a) 所求区域有少许几个点电荷 , 所求区域有少许几个点电荷, 它产生的感应电荷一般可以 用假想点电荷代替。 用假想点电荷代替。 b)导体边界面形状比较规则,具 导体边界面形状比较规则, 导体边界面形状比较规则 有一定对称性。 有一定对称性。 c) 给定边界条件
Q 1 Q F =− e =− e =− e 2 z 2 z 2 z 4πε0 (2a) 4πε0r 16πε0a
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Q
2
2. 真空中有一半径 0的接地导体球,距球心 a > R0 真空中有一半径R 的接地导体球, 处有一点电荷 Q,求空间各点电势。 ,求空间各点电势。 解:(1)分析: )分析: 导体球接地故球的电 因导体球接地故球的电 势为零。 势为零。根据镜象法原 假想电荷应在球内。 则假想电荷应在球内。 因空间只有两个点电荷 两个点电荷, 因空间只有两个点电荷, 应具有轴对称, 场应具有轴对称,故假 想电荷应在线上, 想电荷应在线上,即极 轴上。 轴上。
( ) -Q -a, b, 0) ) Q(a, b, 0)
O
x
) -Q(a, -b, 0)
( ) Q -a, -b, 0)
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(2)电势分布 ) Q 1 1 [ ϕ= + 4πε0 (x − a)2 + ( y −b)2 + z2 (x + a)2 + ( y + b)2 + z2
R0Q Q′ = ± a
R b= a
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2 0
R0Q Q′ = − a
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R0 / a Q 1 − ] (R > R0 ) ϕ = 4πε [ 2 2 R + a − 2Ra cosθ R2 + R04 / a2 − 2RR02 cosθ / a 0 (R ≤ R0 ) 1 ϕ = 0
ϕ1 = ϕ +
Q′′ 4πε0R
等效电荷一般是一个点电荷组或 一个带电体系, 一个带电体系,而不一定就是一 个点电荷。 个点电荷。
(5)若导体球不接地,且带上自由电荷 Q0 ,导体上总电 若导体球不接地, 此时要保持导体为等势体, 荷为 Q ,此时要保持导体为等势体,Q 也应均匀分布在 0 0 球面上。 球面上。
]
结束
由边界条件确定 Q′、a′和 ϕ Q Q′ ϕ z=0 = 0 =− x 2 + y 2 + a2 x2 + y2 + a′2 唯一解是 Q′ = −Q, a′ = ±a
因为象电荷在左半空 间,所以舍去正号 解
Q 1 1 ϕ= [ − ] 4πε0 x2 + y2 + (z − a)2 x2 + y2 + (z + a)2
讨论: 讨论:(a)导体面上感应电荷分布 )
∂ϕ σ = −ε0 ∂z
z=0
Qa =− 2 2 2 3/ 2 2π (x + y + a )
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Qa ∞ 2πrdr Q′′ = ∫σdS = − = −Q = Q′ 0 2π ∫ (r 2 + a2 )3/ 2
(b)电荷 产生的电场的电力线全部终止在导体面上 )电荷Q 产生的电场的 它与无导体时, 它与无导体时,两个等量异号电荷产生的电场在 右半空间完全相同。 右半空间完全相同。 空间完全相同 (c)Q′与 Q 位置对于导体板镜象对称,故这种方法称 位置对于导体板镜象对称, ) 为镜象法(又称电象法) 为镜象法(又称电象法) (d)导体对电荷 的作用力相当两点电荷间的作用力 )导体对电荷Q
R0Q ′ Q′ = −Q′ = 移到地中去了。 移到地中去了。 a
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2 (Ra / R0 )2 + R0 − 2Ra cosθ
若导体不接地, 分布在导体面上。 (4)若导体不接地,可视为 Q′′分布在导体面上。不接 地导体已为等势体, 还要使导体为等势体, 地导体已为等势体,加上 Q′′ 还要使导体为等势体, ′′必 Q 须均匀分布在球面上。 须均匀分布在球面上。这时导体球上总电量 Q′ + Q′′ ≡ 0 (因为均匀分布球面上可使导体产生的电势等效于在球 心的点电荷产生的电势) 心的点电荷产生的电势)。
注意: 注意
a)做替代时,所研究空间的泊松方程不能被改变(即自由 做替代时,所研究空间的泊松方程不能被改变( 点电荷位置、 大小不能变) 点电荷位置、Q 大小不能变)。所以假想电荷必须放在 所求区域之外。 所求区域之外。 不能改变原有边界条件( b)不能改变原有边界条件(实际是通过边界条件来确定假 想电荷的大小和位置) 想电荷的大小和位置)。 c)一旦用了假想(等效)电荷,不再考虑原来的电荷分布。 一旦用了假想(等效)电荷,不再考虑原来的电荷分布。 坐标系选择仍然根据边界形状来定。 d)坐标系选择仍然根据边界形状来定。
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4. 格林等效层定理(不证明)* 格林等效层定理(不证明) ( 1) 等势面包围的体积 内 ) 等势面包围的体积V内 的电荷在V外产生的电势与在 的电荷在 外产生的电势与在 此等势面上置一导体面, 此等势面上置一导体面 , 并 将V内电荷都搬到导体上所产 内电荷都搬到导体上所产 生的电势完全一样。 生的电势完全一样。 (2)相反,带电导体所产生 )相反, 的电势也可以用导体面内一 定等效电荷分布来代替, 定等效电荷分布来代替 , 只 要它产生与导体表面完全重 合的等势面。 合的等势面。
ϕ R =0
0
R=R0
R=R0
2 2 Q2 (R0 + b2 ) − 2Q2R0b cosθ = Q′2 (R0 + a2 ) − 2Q′2R0a cosθ
因 θ任意的
′2 a Q b =Q
2
2 2 Q2 (R0 + b2 ) = Q′2 (R0 + a2 )
2 R0 解得 ① b = a

b=a
Q′ = ±Q
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