狭义相对论的时空观
第5章--狭义相对论(时空观)
L0 = u
的棒， 例2 有一固有长度为 L0 的棒，在S系中沿 x 轴放置。另存在一 ´ 系中沿 轴放置。另存在一S´ 相对S 轴正方向运动。 当棒在S系中沿轴以 系中沿轴以v 系，以 u 相对 系沿 x 轴正方向运动。求：当棒在 系中沿轴以 运动时， 运动时，从S´系中测得该棒的长度为多少？ ´系中测得该棒的长度为多少？ 系中以v 运动时， 解：当棒在 S 系中以 运动时，在 S´系看其速度为 ´
(原长 原长) 原长
l0
o x1
x2
x
o'
x'
S’系中 观测者必须同时测 x1 、2 , 系中: 观测者必须同 同时测 ′ x′
′ ′ ′ ′ t1 = t2 = t′ 得 l′ = x2 − x1 = ?
x2 =
−
x = 1
x′ + ut′ 1 1− β
2
′ x2 + ut′ 1− β 2
1− β 2
可见S认为 的钟慢了， 也认为S的钟慢了 的钟慢了. 可见 认为S’的钟慢了，而S’也认为 的钟慢了 认为
时间延缓在研究介子的寿命时，得到了直接的验证。 时间延缓在研究介子的寿命时，得到了直接的验证。
静止的介子平均寿命为 2.6×10−8 s , 在高能加速器中 过的距离， 过的距离，并不是 Lπ = 0.75c × 2.6 ×10−8 = 5.85m , 而是 8.5± 0.6m 。 介子获得了0.75c 的速度， 的速度， 介子获得了 实验测得 π 介子衰变前通 π
5.3 狭义相对论的时空观
一、同时性的相对性
S’系
′ ′ A(x1, t1)
′ ′ B(x2 , t2 )
′ ′ t2 = t1
′ ′ x2 ≠ x1
狭义相对论的时空观4-2
63.4
五、时间膨胀 定义：如果在某惯性系中同一地点上先后发生了两个事件， 则在该惯性系中测得的这两个事件的时间间隔称为 固有时间或原时，用 0 表示 测量拉警报的时间（固定在高速运动列车上的警报器） 地面参考系— 在
S 系中，同一地点，先后发生两个事件，x 0 t ' 0 在 S ：x 0
三、同时性的相对性
u u t 2 x x1 ) ( x2 2 c c t 1 u 2 / c2 1 u 2 / c2
对于实验中的情况： （1）如果两事件在 则
S 系同时不同地发生，即 t 0 x 0 ： t 0 ，即在 S 系中同时不同地发生的两个事件，
例：北京、上海相距1000km，从两地同时各发一列火车，一飞 船对地以 u 0.6c 的速度飞行，方向由北京 上海 求：飞船上测得两地发车的时间差，哪一列火车先发出？
y
y
u 0.6c
x
北京 1000km 上海
x
解：地面 S ， 飞船 S ，
地面
S ， 飞船 S ， u 0.6c
光速不变是洛伦兹速度变换的必然结果。
例：两火箭相向飞行
，地面上测得 VA 0.9c ， VB 0.9c
求： A 上观察者测得 B 的速度 解：地面：S ， 火箭 A ： S
u VA 0.9c ， B 为研究对象
y
y
VA 0.9c
VB 0.9c
A
x
B
S ：B 的速度
第3节 狭义相对论的时空观
一、时空间隔变换
由洛伦兹变换式可以得到在不同惯性系中，两个事件的时间 间隔和空间间隔之间的变换关系。
事件1
物理课件18-4_狭义相对论的时空观
l l l 0.79m
2 y
v 3c 2 ly arctan 63.43 lx
18 - 4 狭义相对论的时空观
三 时间的延缓
第十八章 相对论
运 动 的 钟 走 得 慢
18 - 4 狭义相对论的时空观
第十八章 相对论
s
y y 'v s'
d
12
s'系同一地点 B 发生两事件
18 - 4 狭义相对论的时空观
一 同时的相对性
第十八章 相对论
事件 1 ：车厢后壁接收器接收到光信号. 事件 2 ：车厢前壁接收器接收到光信号.
18 - 4 狭义相对论的时空观
y'
1
第十八章 相对论
v
12
y y'
2
12
v
1 2
12 12 12
o'9
3 6
9 6
3
x'
o o'9
x'
3
3 6
二 长度的收缩
第十八章 相对论
s s'
z
y
y'
标尺相对 s' 系静止
v
o
x '1
l0
在 s' 系中测量
x '2 x'
l0 x '2 x '1 l '
在 S 系中测量
z'
o' x1
x2
x
l x2 x1
x2 x1 1 2
测量为两个事件
( x1 , t1 ), ( x2 , t 2 ) 要求 t1 t2
爱因斯坦狭义相对论时空观的主要内容
爱因斯坦狭义相对论时空观的主要内容相对论是关于时空和引力的基本理论，主要由爱因斯坦创立，分为狭义相对论(特殊相对论)和广义相对论(一般相对论)。
相对论的基本假设是光速不变原理，相对性原理和等效原理。
相对论和量子力学是现代物理学的两大基本支柱。
奠定了经典物理学基础的经典力学，不适用于高速运动的物体和微观条件下的物体。
相对论解决了高速运动问题；量子力学解决了微观亚原子条件下的问题。
相对论极大的改变了人类对宇宙和自然的“常识性”观念，提出了“同时的相对性”，“四维时空”“弯曲空间”等全新的概念。
狭义相对论，是只限于讨论惯性系情况的相对论。
牛顿时空观认为空间是平直的、各向同性的和各点同性的的三维空间，时间是独立于空间的单独一维（因而也是绝对的）。
相对于一个惯性系来说，在不同的地点、同时发生的两个事件，相对于另一个与之作相对运动的惯性系来说，也是同时发生的。
狭义相对论认为空间和时间并不相互独立，而是一个统一的四维时空整体，并不存在绝对的空间和时间。
同时性问题是相对的，不是绝对的。
在某个惯性系中在不同地点同时发生的两个事件，到了另一个惯性系中，就不一定是同时的了。
在狭义相对论中，整个时空仍然是平直的、各向同性的和各点同性的，这是一种对应于“全局惯性系”的理想状况。
宇宙的概念: 宇宙是由空间、时间、物质和能量，所构成的统一体。
是一切空间和时间的综合。
宇宙的标准模型概念: 大爆炸模型,宇宙是在过去有限的时间之前，由一个密度极大且温度极高的太初状态演变而来的，并经过不断的膨胀到达今天的状态。
赫罗图的概念: 这张图是研究恒星演化的重要工具，赫罗图是恒星的光谱类型与光度之关系图，赫罗图的纵轴是光度与绝对星等，而横轴则是光谱类型及恒星的表面温度，从左向右递减。
黑洞的概念: 黑洞是一种引力极强的天体，就连光也不能逃脱。
当恒星的史瓦西半径小到一定程度时，就连垂直表面发射的光都无法逃逸了。
这时恒星就变成了黑洞。
虫洞的概念：“虫洞”就是连接宇宙遥远区域间的时空细管。
4-3 狭义相对论的时空观
6
2
12 x' x 9 3
6
S 系 ( 地面参考系 ) S' 系 (车厢参考系 )
事件 1 (x1, y1, z1,t1) (x'1 , y'1 , z'1 ,t'1 )
事件 2 (x2 , y2 , z2 ,t2 ) (x'2 , y'2 , z'2 ,t'2 )
同时 不同地
t' t'2 t'1 0
当 v c时 l l0 .
4 - 3 狭义相对论的时空观
第四章 狭义相对论基础
例2 设想有一光子火箭， 相对于地球以速率
v 0.95c 飞行，若以火箭为参考系测得火箭长度为
15 m，问以地球为参考系，此火箭有多长？
y y'
l0 15m
o o'
s'
v x' s
x
火箭参照系 地面参照系
解 ：固有长度
S系(宇航员)观察，船身通过观测站的时间间隔为
t
x v
l0 v
3.75107 s
是否是原时?
S系（观测站）： x1 x2 x
同一地点！
t t 1 (v)2 c
（ t 为原时）
t t 1 ( v)2 2.25107 s c
4 - 3 狭义相对论的时空观
第四章 狭义相对论基础
方法三：洛仑兹变换
固有长度：物体相对静止时所测得的长度 .（最长）
4 - 3 狭义相对论的时空观
第四章 狭义相对论基础
注意
长度缩短纯粹是一种相对论效应，与物体内部结 构无关 . 长度测量值与被测物体相对于观测者的运动有关， 相对静止时最长 .
大学物理2 -5-第1章-狭义相对论时空观
第 1 章 狭义相对论时空观
本章主要讲解四个方面问题：
1）伽利略坐标变换、力学相对性原理及牛顿力 学的时空观 。 2）狭义相对论基本原理。 3）洛仑兹坐标变换和速度变换。 4）狭义相对论时空观。 第 1 章 狭义相对论时空观
狭义相对论时空观 (相对论运动学)
t 与运动状态无关, 时空独立。 牛顿时空观: r 、 空 间 r、 时 间t 相对论时空观 : r 、 t 与运动状态有关, 时空统一。
2、长度收缩（长度的相对性，运动尺度缩短）
Y
O
O Y
u
x 2 t
X
t x1
x1
x2
X
棒的长度: 测量两端坐标来确定
(i ) 棒相对于 K 参考系静止 K系测量: 无论同时或不同时l0 x2 x1 本征长度( 静长 ) (ii) 棒相对于 K 参考系运动 t1 t ) K系测量: 必须同时测量两端坐标 ( t2
空间间隔测量的相对性的反映。
③ 在与相对运动垂直的方向上，无相对运动，故不发
生长度收缩。
第 1 章 狭义相对论时空观
l l0
u 1 c
2
【例题】 马路边竖立着一块正方形广告牌，其面积为 100 m2，以 0.80C 的速度行驶的“爱因斯坦”牌摩托
车的驾驶员测得该广告牌的面积为多少？
dx
dx udt
2
vx u
2
dt
第 1 章 狭义相对论时空观
所以得:
vx u v x uv x 1 2 c 2 u vy 1 c v y uv x 1 2 c 2 u vz 1 c v z uv x 1 c2
14-3 狭义相对论的时空观
v << c 时，∆ t ≈ ∆ t ′
第十四章 相对论
.
19
物理学
第五版
1414-4
狭义相对论的时空观
第十四章 相对论
20
1971 年 ， 美 国空军用两组 CS （ 铯 ） 原子 钟绕地球一周， 钟绕地球一周 ， 得到运动钟变 慢 ： 203±10ns ， ± 而理论值为 ： 184 ± 23ns ， 在误差范围内 二者相符。 二者相符。
2 1 0
=
x2 − x1 v2 1− 2 c
=
l v2 1− 2 c
9
第十四章 相对论
物理学
第五版
1414-4
狭义相对论的时空观
讨论
v2 l = l0 1 − 2 c
V
1 长度收缩 l<l0 2 如将物体固定于 S 系,由 S′系测量,同 系测量, 样出现长度收缩现象. 样出现长度收缩现象 长度具有相对 相对意义 结论 长度具有相对意义 物体对观察者向何处运动, 物体对观察者向何处运动,观察者观 测到在该方向上其长度收缩. 测到在该方向上其长度收缩
v
l0
问 在S系 系
x'1 o o' x 1 z z'
x'2 x ' x2 x
第十四章 相对论
中测得棒有 多长? 多长
8
物理学
第五版
1414-4
狭义相对论的时空观
设 在S系中某时刻 t 同时测得棒两端坐 系中某时刻 同时测得棒两端坐 标为x 标为 1、x2，则S系中测得棒长 l= x - x ， l 系中测得棒长 的关系为： 与l 的关系为： ( x2 − vt ) − ( x1 − vt ) ′ ′ l0 = x2 − x1 = 2 v 1− 2 c
狭义相对论的三个时空观
狭义相对论的三个时空观
狭义相对论是爱因斯坦于1905年提出的一种物理学理论，它涉及到了时间和空间的观念。
狭义相对论的三个时空观如下：
1. 相对性原理：狭义相对论的第一个时空观是相对性原理，它认为物理定律在所有惯性参考系中都是相同的。
换句话说，物理定律在不同的观察者之间是不变的，无论他们的运动状态如何。
这意味着没有一个特定的参考系是绝对的，而是都是相对的。
2. 光速不变原理：狭义相对论的第二个时空观是光速不变原理，它指出光速在真空中是恒定不变的，无论观察者自身的运动状态如何。
这意味着光在不同的参考系中传播的速度始终是相同的。
这个原理对于理解狭义相对论中的时间和空间的变化至关重要。
3. 时空的相对性：狭义相对论的第三个时空观是时空的相对性。
根据狭义相对论，时间和空间是相互关联的，构成了一个四维时空的连续体。
观察者的运动状态会导致时间和空间的相对变化，即时间的流逝速度和空间的长度会随着观察者的运动状态而发生变化。
这个时空观对于理解相对论中的时间膨胀和长度收缩等效应至关重要。
狭义相对论的时空观
一. 同时性的相对性
1. 地面观测者观测
v
乙
甲
甲接受的信号
乙接受的信号
甲乙接受的信号
地
• 同时接受到前后灯信号，两灯同时亮
面
• 灯同时亮,火车运动使乙首先接受到前灯信号
2. 车上观测者观测
v
乙
甲
甲接受的信号
乙接受的信号
甲乙接受的信号
火
• 先接到前灯信号，所以前灯先亮
车
• 地面的运动抵消了发光的时间差,使甲同时接受到前后灯信号
总结：
先接到前灯信号 前灯先亮
v
同时接受两 灯信号
两灯同时亮
两个异地事件，在一个惯性系中是同时的，在另 一个惯性系中观察，则二者不是同时发生的。
二. 时间延缓
h
u
火车系
车上测者测量
二. 时间延缓
火车系 地面系
甲
地
面 系
车的长度= 车 走过的路程 = 火车速度u 时间0
火
车
系
车的长度= 地面 走过的路程 = 地面速度u 时间
静止长度
（原长）
塔的路程
v
乙
甲
火
车
系
车的长度= 地面 走过的路程 = 地面速度 时间
静止长度
（原长）
三 长度收缩
经开历始了计0时时间
经历了 时间
u
乙
甲
车厢前端和塔相遇——A 事件 后端和塔相遇——B 事件
lh
h
ut
u
在火车上，信号的发出 和接收属同地事件，测
得时间间隔称为原时
• 一对事件，在不同的惯性系中，时间间隔不同；
• 同地事件时间间隔—— 原时t‘ 最短。
狭义相对论时空观的三个结论
狭义相对论时空观的三个结论
牛顿的力学和相对论可以统一描述宇宙中的物理现象，并提出了一系列有关宇宙时空
运动规律的重要结论。
狭义相对论时空观结合了特殊相对论的共性，是现代物理学的重要
组成部分。
一般相对论提出了三个重要的时空叙述：
一、宇宙无中心。
狭义相对论认为，宇宙没有中心，任何两点之间的距离都是相等的。
宇宙中的每个点，包括太阳、地球、银河等，都是宇宙的中心，每一点都是宇宙的无限小
中心。
二、宇宙是相对的。
宇宙的存在是相对的，每一点都是相对的，它们相互影响，互相
依赖，一个点的状态取决于另一个点。
这证明了宇宙自身具有变化性，它不仅受到物理实
体的影响，还受到周围空间的影响。
宇宙不仅存在于物质状态之中，而且存在于时空状态
之中。
三、宇宙是有限的。
宇宙是有限的，它有起点和终点，但由于存在宇宙无中心这一概念，宇宙没有明确的起点终点，宇宙就像一个无限的圆圈，有没有边界？是的，宇宙边界
是时间的界限，它是一个有限的空间。
由此可见，狭义相对论时空观提出了宇宙无中心、有限性、相对性的三个重要的时空
观念，从而形成了狭义相对论时空统一论的核心思想，为宇宙中各种物理现象提供了一个
统一的理论模型，解决了以前力学中存在的疑难问题，引领着现代科学的发展。
5-4狭义相对论的时空观
b.不同惯性系各有自己的时间坐标，并相互发现 不同惯性系各有自己的时间坐标，
对方的钟走慢了。 对方的钟走慢了。
两种时空观对照
c.不同惯性系各有自己的空间坐标，并相互发现 不同惯性系各有自己的空间坐标， 不同惯性系各有自己的空间坐标 对方的“ 缩短了。 对方的“尺”缩短了。 d.作相对运动的两个惯性系中所测得的运动物体 作相对运动的两个惯性系中所测得的运动物体 的速度，不仅在相对运动的方向上的分量不同， 的速度，不仅在相对运动的方向上的分量不同， 而且在垂直于相对运动方向上的分量也不同。 而且在垂直于相对运动方向上的分量也不同。 e.光在任何惯性系中传播速度都等于 C ，并且是 光在任何惯性系中传播速度都等于 任何物体运动速度的最高极限。 任何物体运动速度的最高极限。 f.在一个惯性系中同时发生的两事件，在另一惯 在一个惯性系中同时发生的两事件， 在一个惯性系中同时发生的两事件 性系中可能是不同时的。 性系中可能是不同时的。
两种时空观对照
c.不同惯性系各有自己的空间坐标，并相互发现 不同惯性系各有自己的空间坐标， 不同惯性系各有自己的空间坐标 对方的“ 缩短了。 对方的“尺”缩短了。 d.作相对运动的两个惯性系中所测得的运动物体 作相对运动的两个惯性系中所测得的运动物体 的速度，不仅在相对运动的方向上的分量不同， 的速度，不仅在相对运动的方向上的分量不同， 而且在垂直于相对运动方向上的分量也不同。 而且在垂直于相对运动方向上的分量也不同。 e.光在任何惯性系中传播速度都等于 C ，并且是 光在任何惯性系中传播速度都等于 任何物体运动速度的最高极限。 任何物体运动速度的最高极限。 f.在一个惯性系中同时发生的两事件，在另一惯 在一个惯性系中同时发生的两事件， 在一个惯性系中同时发生的两事件 性系中可能是不同时的。 性系中可能是不同时的。
14-4 狭义相对论的时空观
运动 钟 得
对论
Copyright by LiuHui All rights reserved.
1414-4 狭义 对论 时空观
对论
S′ 系同
发 两 件 发 光 号 ( x ′, t1′ )
t0 — 固 时间
′ 光 号 ( x ′, t 2 )
′ 时间间隔 时间间隔 t ′ = t2 t1′ = t0
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t1 = t 2
′ ′ l0 = x2 x1 = γ ( x2 x1 ) = γ l
1414-4 狭义 对论 时空观
y
y′
u
对论
s s′
o
z
l0 — 固 长度 l —
1 1 β
2
γ
对长度
S 系 观测该两 件
ux ′ ′+ 2 ) t1 = γ (t1 c t = γ (t ′ + u x ′ ) 2 2 c2
发 光 号 ( x1 , t 1 )
光 号 ( x2 , t2 )
′ t = t 2 t1 = γ (t 2 t1′ ) = γ t0
t — 对时间
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1414-4 狭义 对论 时空观
一 同时的相对性
件 P1 :
对论
车厢 器 到光 号. C 件 P2 : 车厢 器 到光 号.
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1414-4 狭义 对论 时空观
同时 对 狭义 对论 基 概念. 学习过 问题,大多数与 数与同 问题,大多数与同时 对 概念 产 关
狭义相对论的时空观
如: 父母从甲地迁到乙地生下自已的儿子就必须 有一迁移速度u
投球，就有球从出手到进球的速度…..
所有这些都称为信号传递速度。
或者说：因果关系不能颠倒，导至
v c2 u 1
vc uc即因果关系不
能颠倒导至信
结论：有因果关系的问题的 号传递速度不
时序是不能颠倒的。尽管时 能超过光速C。
空是相对的，但相对论中也 光速C是最大
与实2021/验8/17 情况吻合得很好!
18
注意:时间的延缓是时空的自身的一种特性,与过 程是生物的,化学的还是机械的无关!包括人的生 命.为此介绍双生子佯谬.(Twin paradox)
一对双生兄弟:“明明”和“亮亮”,在他们20 岁生曰的时候 ,明明坐宇宙飞船去作一次星际 旅游,飞船一去一回作匀速直线运动,速度为 0.9998C.明明在天上过了一年,回到地球时,亮 亮已多大年龄?
O’ O
t t0
t
' 1
Y’
X’
t O’
t
' 1
t0
X’
X
如果换成K’系来观测K系的钟呢？
2021/8/17
15
Y’
v
K’
K
Y’ 你的钟 慢了！
O’
Y O
2021/8/17
X’
v
K’ X’ X
16
我们看一雷达钟，
t00
结果 一样！
2021/8/17
17
时间延缓的实验验证：
1966---1967年欧洲原子核研究中心（CERN）对 粒子进行了研究。粒子是一种基本粒子，在静 系中测得的寿命为0=2.210-6秒.当其加速到v= 0.9966C时,它漂移了九公里.
狭义相对论的四维时空观
狭义相对论的四维时空观狭义相对论的四维时空观狭义相对论是建立在四维时空观上的一个理论，因此要弄清相对论的内容，要先对相对论的时空观有个大体了解。
在数学上有各种多维空间，但目前为止，我们认识的物理世界只是四维，即三维空间加一维时间。
现代微观物理学提到的高维空间是另一层意思，只有数学意义，在此不做讨论。
四维时空是构成真实世界的最低维度，我们的世界恰好是四维，至于高维真实空间，至少现在我们还无法感知。
我在一个帖子上说过一个例子，一把尺子在三维空间里（不含时间）转动，其长度不变，但旋转它时，它的各坐标值均发生了变化，且坐标之间是有联系的。
四维时空的意义就是时间是第四维坐标，它与空间坐标是有联系的，也就是说时空是统一的，不可分割的整体，它们是一种”此消彼长”的关系。
四维时空不仅限于此，由质能关系知，质量和能量实际是一回事，质量（或能量）并不是独立的，而是与运动状态相关的，比如速度越大，质量越大。
在四维时空里，质量（或能量）实际是四维动量的第四维分量，动量是描述物质运动的量，因此质量与运动状态有关就是理所当然的了。
在四维时空里，动量和能量实现了统一，称为能量动量四矢。
另外在四维时空里还定义了四维速度，四维加速度，四维力，电磁场方程组的四维形式等。
值得一提的是，电磁场方程组的四维形式更加完美，完全统一了电和磁，电场和磁场用一个统一的电磁场张量来描述。
四维时空的物理定律比三维定律要完美的多，这说明我们的世界的确是四维的。
可以说至少它比牛顿力学要完美的多。
至少由它的完美性，我们不能对它妄加怀疑。
相对论中，时间与空间构成了一个不可分割的整体——四维时空，能量与动量也构成了一个不可分割的整体——四维动量。
这说明自然界一些看似毫不相干的量之间可能存在深刻的联系。
在今后论及广义相对论时我们还会看到，时空与能量动量四矢之间也存在着深刻的联系。
--------------------------------------------------------------------------------狭义相对论基本原理物质在相互作用中作永恒的运动，没有不运动的物质，也没有无物质的运动，由于物质是在相互联系，相互作用中运动的，因此，必须在物质的相互关系中描述运动，而不可能孤立的描述运动。
3-狭义相对论
[例2] µ介子是一种不稳定的粒子。静止参照系中µ介子 介子是一种不稳定的粒子。 的平均寿命为τ0 = 2.2×10-6秒。在高能物理实验中，加速 2.2× 在高能物理实验中， 介子以速率v 0.9966c相对实验室运动， 器产生的µ介子以速率v = 0.9966c相对实验室运动，试求 µ介子所通过的平均距离为多少？ 介子所通过的平均距离为多少 所通过的平均距离为多少？ 解： 按经典力学
两个事件先后顺序可能颠倒 两个事件先后顺序可能颠倒
∆t' = t2 '−t1'
= t2 − vx2 c 1− v c
2 2 2
−
t1 − vx c 1 1− v c
2
2
2
粉 笔 s 落 t1 地 t2
小 球 落 地
S/
r v
=
(t2 −t1) − v(x2 − x1) c 1− v c
2 2
2
即S系看来事件1比事件2先发生，但在S’系看 系看来事件1比事件2先发生，但在S’系看 来可能事件2比事件1 来可能事件2比事件1先发生
2
′cos300 1 − v2 c2 ∴lcos45 = l
解得
l cos 45 v = c 1− cos300
0
= 0.817c
二、时间膨胀 S/系中同一地点x0/处 系中同一地点x 先后发生的两个事件 y S 出生： x0 ,t1 出生： ′ ′ 死亡： 死亡：
S'
y'
v
.
未知星
哥 . 哥 0'
地球
′ ′ x0 ,t2
. a
′ x0
x'
x
0
S´系中测得的时间间隔，即寿命 系中测得的时间间隔，
13-3 狭义相对论的时空观
第十三章狭义 狭义相对论 第十三章 相对论
13.4 狭义相对论的时空观
讨论
车 尾
雷电 “ 爱因斯坦列车 ”
雷电 车 头
若 则
看到：雷电同时击中车头和车尾。 看到：雷电先击中车头还是车尾。
第十三章狭义 狭义相对论 第十三章 相对论
13.4 狭义相对论的时空观
二 时间的延缓
运 动 的 钟 走 得 慢
y'
1
v
12
y y'
2
12
v
1 2
12 12 12
o'9
3 6
9 6
3
x' o o'9
x'
3
3 6
9 6
3
9 6
x
S 系 ( 地面参考系 ) 事件 1 事件 2
S' 系 (车厢参考系 )
( x1 , y1 , z1 , t1 )
( x '1 , y '1 , z '1 , t '1 )
( x2 , y2 , z2 , t2 )
相对论预言 实 测 慢 ( 184 ±23 ) ×10 - 9 s 慢 ( 203 ±10 ) ×10 对论
13.4 狭义相对论的时空观
二 长度的收缩
S
u
l0
O x1
x2
x
棒静止于S 系
d
S
u
ut1 x
S
l
O
x1
在S 系观察
x2
x
例题 设想有一光子火箭，相对于地球以速率 v 0.95c 飞行，若以火箭为参考系测得火箭长度为 15 m ，问 以地球为参考系，此火箭有多长 ？
狭义相对论的时空观
解： 按经典力学：L u 3 1 0 8 2 .2 1 0 6 6 6 0 m
按相对论力学，地面系上测：
tg1u 2c21 2 .2 0 .9 1 9 0 6 6 6 22 .7 1 0 5s
L g u t g 3 1 0 8 2 .7 1 0 5 8 1 0 3 m
t2
t1
u c2
( x 2 x1 )
1
u2 c2
则在其他惯性系中必定不是同时发生的，这就是同时性的
相对性.
2. 在一个惯性系中同时同地发生的事件，即
t2 t1 0 x2 x1 0
在其它惯性系也必同时同地发生，因此同时性的相对性只 是对两个同时事件发生在不同地点而言，当两个同时事件 发生于同一地点时，同时性是绝对的.
§4狭义相对论的时空观
一、“ 同时” 的相对性 u
S'
A A`
c cM
ut
B B`
S
爱因斯坦火车(Einstein train)
实验装置
在火车上 A、B 分别放置信号接收器
中点 M 放置光信号发生器
M 发一光信号
事件1 A 接收到闪光
事件2 B 接收到闪光
·飞船上看， 若u = 0.6c可得t 2 - t 1 =0，
甲乙同时出生不分哥弟 若u = 0.8c可得t 2 - t 1 <0，甲后乙先
甲---弟 乙---哥
时序颠倒了!
·由相对论变换，会不会得到如此情况: 子弹先打到靶上而后出枪口? 儿子先出生而爸爸后出生?
•(3)因果关系的绝对性 • 若两事件有因果关系，时序是不会颠倒的
狭义相对论的时空观(打印稿)
4-3 狭义相对论的时空观
tan30
2
0
o o'
0
又
l y l' y
2 2
3 1 v /c tan30 3
2
1 2 6 1 v /c v c c 3 3 3
问题 一火车以恒定速度通过隧道，火车和隧道 的静长是相等的。问：从地面与火车上分别看，当 火车的前端a到达隧道的A端的同时，火车的后端b 在隧道的B端之内还是之外。
解 在 S' 系
y
y'
l
' y'
v
' l' x ' x'x
' 30
在
o o'
S系
45
lx
而
即
ly tan 45
0
2
lx
2
l y tan30
y
0
l x l' x 1 v /c
y'
ly tan45
0
l y 1 v /c
2
2
l
' y'
v
' l' x ' x'x
S
S
u
弟 a. e f 弟 0
.
x
x
x
) ( x, t1 花开事件： ) ( x, t 2 花谢事件：
S 系x处发生两个事件
t1 （寿命） t t2
在S系中观察者测量花的寿命是多少？
考察
S 中的一只钟
x 0
t t0
两事件发生在同一地点
o
9
x1
12
狭义相对论的时间观
一、同时的相对性（Relativity of Simultaneity ）： 狭义1．概念相对论的时空观认为：同时是相对的。
即在一个惯性系中不同地点同时发生的两个事件，在另一个惯性系中不一定是同时的。
例如：在地球上不同地方同时出生的两个婴儿，在一个相对地球高速飞行的飞船上来看，他们不一定是同时出生的。
2．例子：Einstein 列车：以u 匀速直线运动，车厢中央有一闪光灯发出信号，光信号到车厢前壁为事件1，到后壁为事件2；地面为S 系，列车为S'系。
在S'系中，A 以速度v 向光接近；B 以速度v 离开光，事件1与事件2同时发生。
在S 系中，光信号相对车厢的速度v ’1=c-v ，v ’2=c+v ，事件1与事件2不是同时发生。
即S'系中同时发生的两个事件，在S 系中观察却不是同时发生的。
因此，“同时”具有相对性。
说明：Lorentz 速度变换式中，是求某质点相对于某参考系的速度，不可能超过光速。
而在同一参考系中，两质点的相对速度应该按矢量合成来计算。
2．解释：在S'系中，不同地点x 1'与x 2'同时发生两件事 t 1'= t 2'，Δ t '= t 1'- t 2'=0，Δ x '=x 1' – x 2'在S 系中()221c v x c v t t -'∆+'∆=∆由于Δ t '=0。
Δ x '=x 1' – x 2'≠0，故Δ t ≠0。
可见，两个彼此间作匀速运动的惯性系中测得的时间间隔，一般来说是不相等的。
即不同地点发生的两件事，对S'来说是同时发生的，而在S 系中不一定是同时发生的。
若Δ x '=x 1' – x 2'=0，则Δ t =0，即是同一地点同时发生的两件事，则在不同的惯性中也是同时发生的。
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5
14-4 狭义相对论的时空观 理解同时同地的相对性，以及长度收缩和时 间延缓的概念，掌握狭义相对论的时空观.
14-6 相对论中质量、动量
掌握狭义相对论中质量、动量与速度的关系，以及质量与能量 间的关系.
一.动量与质量
难点：为什么重新定义质量？如何理解狭义相对论第一条和狭义 相对论框架下动量定义的关系？
引入：依照牛顿第二定律 Ft mv ，作用在质点上的作用力， 无论力的大小有多大，只要作用的时间足够长，质点的运动速 度都有可能超过光速。这显然是不符合实验事实的。
经典物理
经典力学；经典电磁学；经典光学；经典热力学
近代物理
第十四章 相对论
经典力学的相对性原理和麦克斯韦电磁理论的 矛盾
第十五章 量子力学
经典热学中的能量均分定则在描述黑体辐射时 出现的“紫外灾难”
物理学
第五版
第十四章
相对论
一个了解，两个理解，三个掌握
了解相对论背景—麦克尔逊-莫雷实验 理解牛顿的绝对时空观
13
15-1
黑体辐射
普朗克能量子假设
1. 掌握黑体概念（并非黑色物体，吸收、反射、辐射）
2. 掌握黑体辐射的特征： 斯特藩 - 玻耳兹曼定律； 维恩位移定律； 辐出度随频率的变化特征； 3. 了解经典物理理论在说明热辐射的能量按频率分布曲线时 所遇到的困难.
4. 掌握普朗克量子假设，了解该假设下黑体辐射问题的解决.
3. 理解光的波粒二象性.
16
15-4 波尔的氢原子模型
1. 了解氢原子光谱的实验规律；
2. 了解卢瑟福 粒子散射实验和有核模型；
3. 理解有核模型和经典电磁理论的区别；
4. 掌握玻尔氢原子理论的三个假设（定态假设， 量子化条件，频率条件），能够利用公式1415-2光电效应 光的波粒二象性
1. 了解经典物理理论在说明光电效应的实验规律时所遇到的 困难---截止频率和瞬时性； 2. 理解爱因斯坦光量子假设，理解量子化的概念； 3. 掌握爱因斯坦方程，能够利用方程计算截止频率或初速度 （外光电效应）
1 h mv 2 W 2
4. 理解光的波粒二象性.
难点2：求时间差时候的泰勒展开，建议在 黑板上推导；
4
14-3 狭义相对论基本原理，洛伦兹变换式
难点：狭义相对论第一条---相对性原理---的理解（物理定 律在所有惯性系中都具有相同的表达形式.，所有的惯性系对 运动的描述都是等效的。换句话说，不论在哪个惯性系中做 实验都不能确定该惯性系的运动，换言之，对运动的描述只 有相对意义，绝对静止的参考系是不存在的）.
t
t 1
2
t
重点：理解动钟变慢的物理原理，掌握动钟变
慢公式；能够利用公式做简单计算；
难点： 1. 对固有时间的理解，本质是同地不同时问题； 2. 分清楚固有时长和观测时长的区别； 3. 区别洛伦兹变换、动尺变短、动钟变慢的运用
范围；
8 8
牛顿绝对时空观---绝对空间和绝对时间 绝对空间:空间与运动无关,空间绝对静止. 空 间的度量与惯性系无关,绝对不变． 绝对时间: 时间均匀流逝,与物质运动无关,所 有惯性系有统一的时间. 对应伽利略变换。 狭义相对论的时空观---相对时间和相对空间 时—空不互相独立，而是不可分割的整体. 光 速 C 是建立不同惯性系间时空变换的纽带. 对应洛伦兹变换。
5. 光电效应只是半经典半量子化概念，事实上微观体系中低 于截止频率的光也可以激发光电流。
15
15-3 康普顿效应
1. 理解康普顿效应的实验规律，以及光子理论 对这个效应的解释. 2. 理解康普顿效应和光电效应区别；
前者是电子和光子的弹性碰撞，遵循能量守 恒和动量守恒，后者是电子吸收光子的过程，遵 循能量守恒。
6
二 长度的收缩(动尺变短)
重点：理解动尺变短的物理原理，掌握动尺变
短公式；能够利用公式做简单计算；
难点： 1. 长度测量的同时性，本质是同时不同地问题； 2. 固有长度是在S’系中测量的长度； 3. 物体相对观察者向某个方向运动,则观察者观
测到在该方向上物体长度收缩.
7
三 时钟延缓(动钟变慢)
引入：介绍依考夫曼和布雪列的测量电子质量的实验，指出实 验对理论证实的重要性。
10
14-6 相对论中质量、动量
二.质量和能量
Ek mc2 m0c 2
1. 在黑板上推导相对论下动能的表达式； 2. 指出各量的物理义，E Ek m0c 2 mc2 ； 3. 推导低速情况下上式到经典动能表达式的回归； 4. 通过例题讲解理解质量变化和能量变化之间的关系；
二.动量和能量
1. 掌握动量和能量之间的关系，E 2 E0 p2c2 ；
2. 掌握光子的动能、动量、质量；
2
11
第十五章
量子物理
12
第十五章 量子力学
本章知识点：
1. 2. 3. 4. 5. 6. 7. 黑体辐射 ---- 普朗克 能量量子 光电效应 ---- 爱因斯坦 光量子 康普顿效应 ----微观世界的能量和动量守恒 氢原子的波尔理论 德布罗意波 ----实物粒子的二项性 测不准关系 ----薛定谔的猫 量子力学简介
理解狭义相对路的时空观 掌握洛伦兹变换关系 掌握尺缩效应、动钟延缓
掌握相对论下的质量、动量、能量
2
14-0
教学基本要求
14-1 伽利略变换式 牛顿绝对时空观 掌握伽利略坐标变换、速度变换以及加速 度变换法则； 理解经典时空观/牛顿的绝对时空观.
3
14-0
教学基本要求
14-2 迈克尔逊－莫雷实验. 了解迈克尔逊-莫雷实验的历史背景； 理解迈克尔逊-莫雷实验的基本原理和结论； 难点1：对垂直于运动方向光速分量的理解；
一、理解同时同地的相对性;
1 Δx 0 Δt 0 2 Δx 0 Δt 0
3 Δx 0 Δt 0 4 Δx 0 Δt 0
Δx' 0 Δt' 0 Δx' 0 Δt' 0 Δx' 0 Δt' 0 Δx' 0 Δt' 0
---通常不同时不同地
在理解的基础上能够做正确的判别