量纲分析法
量纲分析法
量纲分析法量纲分析法是科学研究和工程实践中一种常用的方法，用于简化和分析复杂的物理方程。
通过引入合适的量纲和无量纲量，可以减少物理方程的数量和复杂性，从而更容易理解和应用。
量纲是衡量物理量的属性，可以理解为物理量的尺度或单位。
常见的量纲有长度、质量、时间、温度等。
在科学领域，量纲的统一是一项基本原则，它要求所有参与物理方程运算的物理量必须具有相同的量纲。
例如，在牛顿定律中，质量的量纲是质量，加速度的量纲是长度除以时间的平方，力的量纲是质量乘以加速度。
无量纲量是指除去量纲后的物理量。
通过合适的变量代换和无量纲化操作，可以将含有多个物理量的复杂方程转化为只涉及少数几个无量纲量的简化形式。
这样做的好处是降低了方程的复杂性，使得我们可以更清晰地理解和研究方程的行为。
量纲分析法的基本思想是通过量纲的统一和无量纲化的技巧，将物理方程从具体的数值问题转化为一般的函数关系问题。
这样一来，可以用较少的实验和计算来研究和验证一类问题的特性，从而节省时间和资源。
量纲分析法在研究新领域的物理学问题、模拟和优化工程设计等方面发挥了重要作用。
量纲分析法的步骤通常包括以下几个方面：第一步是选择物理量，并通过其量纲建立物理方程。
在建立方程时，需要确保所选物理量之间的关系是正确的，并符合基本的物理定律。
第二步是确定主要影响因素，即哪些物理量对方程起主导作用。
对于复杂的问题，这一步可能会需要经验和专业知识的支持。
第三步是进行量纲分析，即将方程中的各个物理量转化为无量纲形式。
这一步需要根据物理量的量纲关系进行变量代换和无量纲化运算。
第四步是根据无量纲方程进行简化和分析。
通过缩小问题的数量级和去除复杂的单位，我们可以更容易地理解方程，并得到问题的一般解。
第五步是进行数值模拟和实验验证。
通过选择合适的数值和实验条件，我们可以验证和应用无量纲方程，并得到具体问题的解。
总的来说，量纲分析法是一种简化和分析物理方程的有效方法。
通过量纲的统一和无量纲化的技巧，我们可以将复杂的问题转化为一般的函数关系问题，从而更容易理解和应用。
量纲分析法的6个应用案例
量纲分析法的6个应用案例《量纲分析法的6个应用案例》一、量纲分析法的概述量纲分析法是一种常用的基于数字的法则，它通过分析概念的大小，可以用来评价和比较植物多样性和空间分布，形成植物的生物多样性的全局视图。
一般来说，它把样地的多样性指数划分为不同的量纲，按照瞬时时刻、地质学空间大小和植物多样性3个量纲进行比较，是一种快速、有效的生物多样性分析方法，它可以用来监测植物景观的空间分布特征和植物群落的生态结构分布,从而为生物资源保护提供决策依据。
二、量纲分析法的6个应用案例1、监测植物景观空间分布量纲分析法可以用来监测植物景观的空间分布特征，这样可以帮助决策者分析出植物景观的变化特征，应用量纲分析研究植物景观的空间分布特征可以加快决策和管理行动。
例如，tockstead研究了在美国佛罗里达州特拉孜罗湖地区植物景观空间分布特征，通过量纲分析法，发现了植物多样性的空间分布特征，有助于管理者构建有效的景观管理模式。
2、分析植物群落的生态结构特征量纲分析法还可以用来分析植物群落的生态结构特征，可以在表面上显示出植物群落的生态结构特征，从而帮助决策者分析植物群落的生态学演化过程。
例如，朱哥尔研究了意大利北部地区植物群落的生态结构特征，发现植物群落的生态结构特征是多样性和空间差异之间的动态平衡，具有很强的群落结构.3、识别保护地的实用性量纲分析法还可以用来识别保护地的实用性，可以帮助决策者比较保护地的功能，从而制定有效的数量和质量控制措施，有助于保护受过度利用的植物群落。
例如，马萨里斯研究了挪威西北部湖泊和河流植物群落的变化，发现量纲分析结果表明，该地区湖泊和河流植物景观是一种有效的物种多样性保护工具。
4、研究植物多样性的变化趋势量纲分析法可以用来研究植物多样性的变化趋势，帮助决策者正确识别植物种类的多样性状况和变化趋势，从而为保护生物资源提供重要参考。
例如，卢森伯格研究了新西兰维多利亚湖流域不同植物群落的多样性变化趋势，发现通过量纲分析法可以清楚地观察到植物群落的多样性变化和发展趋势，这有助于在管理过程中有效增强生物多样性的可持续性。
量纲分析
第一节量纲分析方法1.1量纲当对一个物理概念进行定量描述时，总离不开它的一些特性，比如，时间、质量、密度、速度、力等等，这种表示不同物理特性的量，称之为具有不同的“量纲”。
概括来说，将一个物理导出量用若干个基本量的乘方之积表示出来的表达式，称为该物理量的量纲式，简称量纲(dimension)（量纲又称为因次）。
它是在选定了单位制之后，由基本物理量单位表达的式子。
在国际单位制(I)中，七个基本物理量长度、质量、时间、电流、热力学温度、物质的量、发光强度的量纲符号分别是L、M、T、I、Q、N和J 速度v = ds/dt 量纲： = 加速度a = dv/dt 量纲： 力F = ma 量纲： 压强P = F/S 量纲：实际中，也有些量是无量纲的，比如等，此时记为。
有量纲的物理量都可以进行无量纲化处理量纲有赖于基本量的选择，是外加的有关量的度量手段。
模型所描述的规律应该独立于量纲的影响。
机理模型的深入探讨应该排除量纲的影响，因此机理模型需要无量纲化。
使用无量纲量来描述客观规律。
在量纲表达式中,其基本量量纲的全部指数均为零的量，即无量纲量，也称纯数。
1.无量纲量具有数值的特性，它可以通过两个量纲相同的物理量相除得到，也可由几个量纲不同的物理量通过乘除组合得到。
2.无量纲量具有这样一些特点：①无量纲数既无量纲又无单位，因此其数值大小与所选单位无关。
即无论选择什么单位制计算，其结果总是相同的。
当然，同一问题必须用同一单位制进行计算。
②对数、指数、三角函数等超越函数的运算往往都是对无量纲量来讲的。
③一个力学方程，如果用无量纲数表示的话，它的应用就可以不受单位制的限制。
要正确反映一个物理现象所代表之客观规律，当用数学公式描述已物理量时，等号两端就必须保持量纲的一致性和单位的一致性，即其所遵循的物理方程式各项的量纲必须一致，可以用这一原理来校核物理方程和经验公式的正确性和完整性。
量纲分析就是基于量纲一致的原则来分析物理量之间关系的一种方法。
量纲分析法
量纲分析法量纲分析法是一种工程数学方法，用于处理含有多个变量的物理问题。
这种方法非常有用，因为在实际应用中，我们通常需要考虑许多不同的变量和参数，这些参数可能具有不同的单位和量纲，使得问题变得复杂和难以处理。
利用量纲分析法，可以将各个参数转换为无量纲形式，从而简化问题并提高计算精度。
1. 什么是量纲首先，我们需要明确什么是量纲。
量纲是一个物理量所具有的度量属性，通常包括基本量纲，比如长度、时间、质量、电流等等。
每个量纲都有一个标准单位，比如米、秒、千克、安培等等。
通过组合不同的基本量纲和单位，我们可以得到其他物理量的单位和量纲。
比如速度可以表示为长度/时间，加速度可以表示为长度/时间^2。
在处理物理问题时，量纲是非常重要的，因为它们决定了各个物理量之间的关系和单位的选择。
2. 如何运用量纲分析法量纲分析法是一种基于量纲的数学方法，用于研究变量之间的关系和有效参数的数量。
在使用这种方法时，我们需要将所有涉及的物理量和参数转换为无量纲形式，然后通过比较各个无量纲参量的数量级和变化趋势来分析问题。
这种方法可用于许多不同的物理问题，例如流体力学、热传递、电路分析等等。
下面我们以流体力学为例来讲解量纲分析法的应用过程。
首先，我们考虑一个典型的流体力学问题：水从一根直管中流出的速度是多少？公司设计师可以运用以下方程式解决此题: v = (P1 - P2) / ρL其中v是水的速度，P1和P2是入口和出口处的压力，ρ是水的密度，L是管道长度。
我们观察到这个公式涉及四个参数，每个参数都有自己的单位和量纲。
在使用量纲分析法时，我们需要将它们都转换为无量纲形式。
我们可以定义以下五个无量纲参量：F1 = v L / νF2 = (P1 - P2) / (0.5ρv^2)F3 = D / LF4 = ε/ D其中，ν是水的动力粘度，D是管道的直径，ε是管道壁面粗糙度。
这里表示F1 代表惯性力，F2 代表压力力，F3 代表管道长度比，F4 代表管道细度等无量纲参量。
量纲分析法
第三节 量纲分析法量纲分析是20世纪初提出的, 在物理领域中建立数学模型的一种方法，它是在经验和实验的基础上, 利用物理定律的量纲齐次原则，确定各物理量之间的关系。
3.1 量纲齐次原则与Pi 定理许多物理量是有量纲的，有些物理量的量纲是基本的，另一些物理量的量纲则可以由基本量纲根据其定义或某些物理定律推导出来。
例如在动力学中，把长度l , 质量m 和时间t 的量纲作为基本量纲，记为[][][]T t M m L l ===,,; 而速度f v ，力的量纲可表示为[][]21,--==MLT f LT v .在国际单位制中，有7个基本量：长度、质量、时间、电流、温度、光强度和物质的量，它们的量纲分别为L 、M 、T 、I 、Θ、J 、和N ；称为基本量纲。
任一个物理量q 的量纲都可以表成基本量纲的幂次之积，[]ηξεδγβαJ N I T M L q Θ=量纲齐次性原则：用数学公式表示一个物理定律时，等式两端必须保持量纲一致。
量纲分析就是在保证量纲一致的原则下，分析和探求物理量之间关系；先看一个具体的例子，再给出量纲分析的一般方法。
例3—1： 单摆运动，质量为m 的小球系在长度为l 的线的一端，线的另一端固定，小球偏离平衡位置后，在重力mg 作用下做往复摆动，忽略阻力，求摆动周期t 的表达式。
解：在这个问题中有关的物理量有g l m t ,,,设它们之间有关系式3211αααλg l m t =---------------（3.1）其中32,,ααα为待定常数，入为无量纲的比例系数，取（3．1）式的量纲表达式有[][][][]321αααg l m t = 整理得：33212αααα-+=T LM T --------------（3.2）由量纲齐次原则应有⎪⎩⎪⎨⎧=-=+=12003321αααα ---------------（3.3）解得：,21,21,0321-===ααα 代入（3．1）得 glt λ= -------（3.4）（3.4）式与单摆的周期公式是一致的下面我们给出用于量纲分析建模的 Buckingham Pi 定理，定理：设n 个物理量n x x x ,,,21 之间存在一个函数关系()0,,,21=n x x x f --------------（3.5）[][]m x x 1为基本量纲，n m ≤。
量纲分析法
（注：在流体力学中称 Fr =
v lg
为
Froude
数，
Re
=
lvρ μ
为
Reynold
数。）
3． 无量纲化 单位和量纲在建模过程中是一个需要注意的问题，在建立模型时，为了满足量纲齐次原 则需要引入新的参量，这使得模型十分复杂；在建立和分析模型时，模型所描述的实际问题 的内涵性质一般应该独立于度量单位的选择。因此在机理模型建立过程中如何使得模型摆脱
模型建立：
由万有引力定律 m1
d2y dt 2
=
−k
m1m2 (y + r)2
，y(0)
=
0,
y′(0)
=
v 。由假设
2，y′′(0)
=
−g
。
在方程始终令 t = 0 ，则有 g = k m2 ，则模型可以简化为 r2
y′′
=
−
r2g (y + r)2
,
y(0)
=
0,
y′(0)
=
v
。
在模型中有三个参量 r, g, v ，两个变量 t, y 。这些量都是有量纲的，下面将利用无量纲
2
二、 轮廓模型
1．量的比例关系
因为模型表达了不同量纲的量之间的转换规律，不同量纲的量的乘幂之间一定存在比例
关系。所以在同一模型中，若量 X1 和 X 2 的量纲分别为 [ X 1 ] = X α 和 [ X 2 ] = X β ，则一
定有
X1
=
kX
α 2
/
β
。
例 4（几何上的比例关系）
对于正立方体：设棱长为 L1 = a ，底面周长为 L2 = 4a ，底面对角线长 L3 = 2a ，立
量纲分析法
L T
3
1
(M L T ) (L) (M L T )
b 1
1 c
（5）根据量纲和谐求量纲指数 0ac [M]: 3 2a b c [L]: [T]: 1 2a c 得：a 1 ， b 4 ， c 1
(6) 整理方程式:
[T]:
a 得： 1
3 2a b
b ， 1
c ， 1
N (6) 整理方程式： KQH K为由实验确定的系数。 [例5—2] 求圆管层流的流量关系式。 [解] 圆管层流运动将在下一章详述，这里仅作为量纲 分析的方法来讨论。 (1) 找出影响圆管层流流量的物理量，包括管段两端的 压强差 p 、管段长 l 、半径 r0、流体的粘度 。根据经 验和已有实验资料的分析，得知流量 Q 与压强差 p 成正 l 比，与管段长 l 成反比。因此，可将 p 、 归并为 项 p l ，得到： f (Q, p l , r0 , ) 0
由于无量纲项用 表示， 定理由此得名。 定理可用数学 方法证明，这里从略。 定理的应用步骤如下： （1）找出物理过程有关的物理量:
f (q1 , q2 ,qn ) 0
（2）从n个物理量中选取m个基本量，不可压缩流体运 动，一般取m=3。设 q1、q2 、q3为所选基本量，由量纲 公式（5—1）
（5—1）
式（5—1）称为量纲公式。物理量q的性质由量纲指数 、 、 决定
当 0 ， 0 ， 0，q为几何量； 当 0， 0 ， 0 ，q为运动学量； 当 0 ， 0， 0 ，q为动力学量。
工程单位制普遍采用力[F ]、长度[L]、时间[T ]、 温度[ 基本量纲系。 ]
1
量纲分析法
量纲数 j j n k , n，并代入变量的量纲组成量纲关系式。
如在该问题中，有：
4 h A1 d A2 A3
5
g B1
d B2 B3
步骤 5：对量纲关系式中的每一个基本量纲令等式两边的幂
量纲分析法
一、量纲
1. 量纲的定义 是用来描述物体或系统物理状态的可测量性质，如长度、质量、速度、 加速度。 2. 基本量纲
彼此无关的量纲，如长度、质量和时间。 3. 导出量
最终要用基本量纲的组合来确定的量纲，如速度、加速度、动量等。 国际单位制中基本量纲为：
[L]、[t]、[M]、[T]。
二、量纲分析法—π定理
为无量纲的量，所以有
ML1T 2 L x LT 1 y ML3 z M z Lx y3zT y
z 1, y 2, x 0
p
2
同理有，分别有：
ML1T 1 L x4 LT 1 y4 ML3 z4 M L T z4 x4 y4 3z4 y4
2
2g
hf
P
g
2
g
f 1 , l , Re d d
莫迪图
hf
Re ， l
dd
2
2g
例题： 在层流情况下，流过一小等边三角形截面的孔（边长为 b
，孔长为 L )的体积流量 Q 为动力粘性系数 、单位长度上的压降
p / L 及 b 的函数。试将此关系写成无因次式。在其他条件不变的
z4 1, y4 1, x4 1
4
量纲分析法
下(g为重力加速度),做往复摆动. 忽略阻力, 求摆动周期t的表达式. 求解 考虑问题中出现的物理量t、m、l、g， 假设它们之间有关式
t m l
1 2 3
g
(1)
其中α1,α2,α3是待定常数,λ是无量纲的
比例常数.上式的量纲表达式为
t [m]
1
[l ] [ g ]
2
3
其中 [质量]=[ m ]=M, [长度]=[ l ]=L, [时间]=[ t ]=T,
称为 基本量 纲
ds 例4.1.1 [速度]=[ v ]=[ ] = =LT－1 ; dt [加速度]=[ a ] =LT－2 ;
因为力 F=ma, 故 [ F ]=[ m ][ a ] =MLT－2;
部分物理常数也有量纲，如万有引力定律
3.写出量纲矩阵
(f) (l) (h) (v) (ρ) (μ) (g)
1 1 1 1 3 1 1 ( L) A37 1 0 0 0 1 1 0 (M ) 2 0 0 1 0 1 2 (T )
4.求解齐次线性方程组 AY=0,因Rank (A)=r=3 方程有m－r=7－3=4个基本解, 可取为
f K
m1m 2 r
2
中的引力常数K的量纲为
fr 2 [ f ][ r 2 ] [K ] m1m2 [ m1 ][ m2 ]
LMT
2 2
L
M
2
L3 M 1T 2
部分物理量是无量纲的,称之为纯数字,如 ［角度］=LL—1=L0
尽管角度是无量纲量,但它有单位(弧度).
(4) 式的量纲表达式为
L
y 3 y4
第七章量纲分析与相似理论
压强损失：p 气体密度： 流速：v 动力粘度：
管径：d 管长：l
管壁粗糙度：
试用定理推导气体管路压强损失 p 公式。
[解]
（1）取 、 v、 作d为三个基本量，求各 项
1
p
d v a1 b1 c1
2
d v a2 b2 c2
3
l
d v a3 b3 c3
4
d v a4 b4 c4
（2）根据量纲和谐性原理，略去具体计算步骤，求得各项 结果为
1
p v 2
2
dv
1 Re
3
l d
4
d
（3）写出无量纲方程
p 1 l F( , , , )0
v2 Re d d
pf(Re,dl , d)v2
2f
(Re,
) d
p2f(Re, d)d l 2 v2d l 2 v2
§7-2相似的基本概念
一、几何相似
模型和实际流场的几何形状相似，即对应的线段成比例， 对应的夹角相等。
四、初始条件和边界条件相似
1.初始条件和边界条件的相似是保证两个流动相似的充分条 件，正如初始条件和边界条件是微分方程的定解条件一样。 2.对于非恒定流，初始条件是必须的，而对于恒定流，初始 条件则失去了意义。 3.边界条件是指两个流动相应边界性质相同，比如，自由表 面上的压强等于大气压强，固体边界上的法线速度为零等。
1 23
2
x5 x x x a2 b2 c2
1 23
…
x xx x n3
n
an3 bn3 cn3 1 23
x1 , x2 , x3 这三个基本量分别表征流体物性、几何特性和运动特征
x1 , x2 , x3 必须相互独立
量纲分析法ppt课件
分 类 无量纲量：
对无量纲量q，[q]=1(=L0M0T0)
0
两个具有相同量纲的物理量相比； 几个有量纲物理量乘除组合，使组合量的量纲指数为零。
意义
(1)无量纲量的大小与所选单位无关，具有客观性： 凡有量纲的物理量，都有单位，同一物理量，因选取的度 量单位不同，数值也不同，运动方程式的计算结果会受人主 观选取单位的影响；
y1~y4 为待定常数, 为无量纲量
1 2 3
0 0 1y 0 1 0y 1 0 0y ( L M T )( L M T )( L M T )
( L M T) L M T
1 0 2y 4 0 0 0
L M T L M T
y y 3 4 y 2 y 2 y 1 4 0 0 0
y3 y4 0 y2 0 y 2y 0 4 1
(2)不受运动规律的影响：
无量纲量是常数，数值大小与度量单位无关，也不受运动 规律的影响；
(3)可进行超越函数运算：
由于有量纲量只能做简单的代数运算，做对数、指数、三 角函数等超越函数的运算是没有意义的。只有无量纲化才能
V2 W p1V 进行超越函数运算。如气体等温压缩计算式： 1 ln V 1
y 2 , y 0 , y 1 , y 1 1 2 3 4
t l g F ( )0(t l/g)
2 1
方法二：布金汉（Buckingham）定理（定理）
一般情况下，瑞利法要求相关物理量个数 n 不超过4个， 待求量纲指数不超过3个。当有关物理量超过4个时，需要归并 有关物理量或选待定系数，以求得量纲指数。
q1 M a Lb T c q2 M a Lb T c q3 M a Lb T c
量纲分析法
量纲分析法
量纲分析法是一种评估数据确实性的有效方法。
它使用量纲来组织，比较，分
析和制定多个变量的关系。
通过量纲分析确定数据的完整性和准确性，从而辅助决策。
首先，量纲分析方法用于分析具有多个变量之间相关联的参数。
例如，在政策
决策中，通过检测多个因素对决策产生的不同影响，可以帮助政策制定者快速准确地分析经济变量之间的关系，以及各方面决策相互依赖的关系。
其次，量纲分析法有助于改进决策的质量，准确判断决策的结果。
有效地分析
参与决策的因素及它们之间的联系将有利于长期可持续的决策过程，同时也有助于更准确地估算决策的结果，以便更真实、切实地反映未来的情况，给出准确的决策支持。
最后，量纲分析在一定程度上有助于诊断问题及其原因，准确认识决策过程环境，更好地判断多变量关系。
例如，在数据分析领域，可以利用量纲分析技术对数据进行研究，以提供虚假数据的分析指标，这样可以有效地判断一组数据的准确性和有效性。
量纲分析法是准确分析数据的有效工具，是快速实施合理科学决策的重要支撑。
通过量纲分析法，可以组织，比较，分析多个变量相互依赖的动态关系，从而辅助决策改进决策质量，更准确地预测决策结果，以及诊断问题及其原因。
量纲分析法
量纲分析法在我们探索自然科学和工程技术的广阔领域时，量纲分析法宛如一把神奇的钥匙，帮助我们解开复杂现象背后的神秘面纱。
它不是某种高深莫测的魔法，而是一种基于物理量基本性质的强大工具，让我们能够在看似混沌的世界中找到秩序和规律。
那么，究竟什么是量纲分析法呢？简单来说，量纲就是物理量的单位类别。
比如长度的量纲是米（m），时间的量纲是秒（s），质量的量纲是千克（kg）。
而量纲分析法，就是通过研究物理量的量纲之间的关系，来揭示物理现象的内在规律。
为了更好地理解量纲分析法的重要性，让我们先来思考一个简单的例子。
假设我们要研究一个物体自由下落的运动。
我们知道，影响物体下落速度的因素可能有物体的质量、下落的高度以及重力加速度。
那么，这些因素之间到底存在着怎样的定量关系呢？如果我们盲目地进行实验或者复杂的数学推导，可能会陷入无尽的迷茫。
但量纲分析法却能为我们指明方向。
我们先写出速度 v、质量 m、高度 h 和重力加速度 g 的量纲：速度v 的量纲是长度除以时间，即 L/T；质量 m 的量纲是 M；高度 h 的量纲是 L；重力加速度 g 的量纲是长度除以时间的平方，即 L/T²。
接下来，我们假设速度 v 与质量 m、高度 h 和重力加速度 g 之间存在一个函数关系 v ＝ f(m, h, g)。
根据量纲分析的原理，这个函数关系必须在量纲上是和谐的，也就是说，等式两边的量纲必须相同。
我们可以通过量纲的运算来推测这个函数的形式。
假设 v 与 m 的 a次方、h 的 b 次方、g 的 c 次方成正比，那么可以写出 L/T ＝ M^a ×L^b × L/T²^c 。
经过量纲的运算和分析，我们可以得出 a ＝ 0，b ＝ 1/2 ，c ＝ 1/2 。
于是，我们得到 v 与 h 和 g 的关系为 v ∝ √（gh) 。
这只是量纲分析法的一个简单应用，但已经足以展现它的强大威力。
在更复杂的物理问题中，比如流体力学中的湍流现象、热传递过程等，量纲分析法同样能够发挥重要作用。
量纲分析法
量纲分析法量纲分析法是求解物理问题的一种常用方法，它是建立在物理量之间存在着量纲关系的基础上的。
我们都知道，物理量是有量纲的，例如长度有米（m）、质量有千克（kg）等等。
物理量之间可能存在着各种复杂的关系，但是它们之间的量纲关系却是简单明了的。
在这个基础上，我们可以通过对物理量之间的量纲关系进行分析，得到大致的物理规律和关系式。
量纲分析法的应用范围广泛，可以用于求解机械、电学、热学等方面的问题。
特别是对于那些难以通过精确计算求得解析解的问题，量纲分析法常常能够给出很好的近似解。
量纲和单位的概念在进一步介绍量纲分析法之前，我们需要先了解一下量纲和单位的概念。
量纲是指物理量所具有的性质或特征。
例如，长度、质量、时间等都是物理量的量纲。
一般来说，我们用中括号表示一个物理量的量纲，例如$[L]$表示长度的量纲，$[M]$表示质量的量纲。
单位是指用来度量某一物理量的标准。
对于同一物理量，不同的国家或文化可能使用不同的单位。
例如，长度可以使用米、英尺、码等作为单位，质量可以使用克、千克、磅等作为单位。
物理量之间的量纲关系物理量之间的量纲关系非常重要，因为它们是建立任何物理公式或关系式的基础。
对于任意一个物理量，我们都可以通过对其进行基本量的组合或者一些次幂等数学运算，得到它的量纲式。
例如，对于单位长度的物理量，我们可以用基本物理量长度$L$表示它，那么它的量纲式为：$$[L]^1$$同理，对于单位速度$v$，由速度的定义可以得到：$$[L]^1\text{T}^{-1}其中，T表示时间的量纲。
通常情况下，我们将同一物理量的所有单位转化为相同的标准单位后，再进行量纲关系的分析。
例如，对于长度这一物理量，我们选用标准单位米（m）作为计量单位，则长度的量纲为$[L]$，而英尺的长度则可以表示为$0.3048\text{m}$。
量纲分析的基本原理和步骤量纲分析的基本原理是“对等量纲式进行运算时，只能加减，不能乘除”。
量纲分析方法
第一节量纲分析方法量纲分析是物理学中常用的一种定性分析方法，也是在物理领域中建立数学模型的一个有力工具。
利用这种方法可以从某些条件出发，对某一物理现象进行推断，可将这个物理现象表示为某些具有量纲的变量的方程，从而可以用此来分析个物理量之间的关系。
量纲当对一个物理概念进行定量描述时，总离不开它的一些特性，比如，时间、质量、密度、速度、力等等，这种表示不同物理特性的量，称之为具有不同的“量纲”。
概括来说，将一个物理导出量用若干个基本量的乘方之积表示出来的表达式，称为该物理量的量纲式，简称量纲(dimension)（量纲又称为因次）。
它是在选定了单位制之后，由基本物理量单位表达的式子。
在国际单位制(I)中，七个基本物理量长度、质量、时间、电流、热力学温度、物质的量、发光强度的量纲符号分别是L、M、T、I、Q、N和J。
按照国家标准（GB3101—93），物理量•的量纲记为dim•，国际物理学界沿用的习惯记为[•]。
实际中，有些物理量的量纲是基本的，成为基本量纲。
系统因选定的基本单位不同，而分成绝对系统与工程系统两大类。
工程系统的基本单位：质量、长度、时间、力。
绝对系统的基本单位：质量、长度、时间。
绝对系统以长度(length)、质量(mass)、时间(time)及温度(temperature)为基本量纲，各以符号L 、M 、T 、θ表示其量纲。
其他可由基本量纲推导出的量纲称为导出量纲。
但在工程系统中，除了长度L 、质量M 、时间T 及温度θ等基本量纲外，也将力定义为基本量纲，而以符号F 表示其量纲。
此外在探讨热量 (heat)时，热量亦被定义为基本量纲，而以H 表示。
而其他的物理量的量纲可以由这些基本量纲来表示，比如： 速度v = ds/dt 量纲：[]V =1LT - 加速度a = dv/dt 量纲：2[]a LT -= 力F = ma 量纲：22[][][]F M LTMLT --== 压强P = F/S 量纲：22[]P MLT L --= 21MT L --= 实际中，也有些量是无量纲的，比如,e π等，此时记为[][]1e π==。
量纲分析法
最纲分析法量纲分析法在流体力学和模型试验等领域被广泛应用，成为一种有效的研究手段。
量纲分析常用于：（1）物理量量纲的推导；（2）根据量纲和谐原理，校核由理论分析推导出的代数形式方程各项因次是否正确；（3）量纲分析基于表达自然现象的物理规律，不取决于所用量纲的单位，因而，在表达这些规律的公式中，可用无量纲组合的形式来表示，从而使方程形式简化；（4）用于确定模型实验的相似条件，指导整理实验资料、把无量纲数组合整理成含有待定系数的函数式，这个函数式可将模型参数换算、推广至原型，其中待定系数由实验确定。
在量纲和谐原理基础上发展起来的量纲分析法有两种：一种称瑞利（Rayleigh）法，适用于比较简单的问题；另一种称定理，是一种具有普遍性的方法。
一、瑞利法瑞利法的基本原理是某一物理过程同n个物理量有关其中的某个物理量可表示为其它物理量的指数乘积（9-3）写出量纲式为=K·dim()dimqi将量纲式中各物理量按式（9-1）表示为基本量纲的指数乘积形式，并根据量纲和谐原理，确定指数，就可得出表达该物理过程的方程式。
用瑞利法求力学方程，在有关物理不超过4 个，待求的量纲指数不超过3个时，可直接根据量纲和谐条件，求出量纲指数，建立方程。
二、定理定理是量纲分析更为普遍的原理，由美国物理学家布金汉（Buckingham）1915年提出，又称为布金汉定理。
定理指出，若某一物理过程包含n个物理量，即其中有m个基本量（量纲独立，不能相互导出的物理量），则该物理过程可由n个物理量构成的（n-m）个无量纲项所表达的关系式来描述，即（9-4）由于无量纲项用表示，定理由此得名。
定理可用数学方法证明。
定理的应用步骤：（1）找出物理过程有关的物理量（2）从n个物理量中选取m个基本量，不可压缩流体运动通常选取速度以及密度、特征长度三个基本量。
（3）基本量依次与其余物理量组成项………（4）满足为无量纲项，定出各项基本量的指数a、b、c。
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3、量纲分析法量纲分析是20世纪初提出的, 在物理领域中建立数学模型的一种方法，它是在经验和实验的基础上, 利用物理定律的量纲齐次原则，确定各物理量之间的关系。
3.1 量纲齐次原则与Pi 定理 许多物理量是有量纲的，有些物理量的量纲是基本的，另一些物理量的量纲则可以由基本量纲根据其定义或某些物理定律推导出来。
例如在动力学中，把长度l , 质量m 和时间t 的量纲作为基本量纲，记为[][][]T t M m L l ===,,; 而速度f v ，力的量纲可表示为[][]21,--==MLT f LT v .在国际单位制中，有7个基本量：长度、质量、时间、电流、温度、光强度和物质的量，它们的量纲分别为L 、M 、T 、I 、Θ、J 、和N ；称为基本量纲。
任一个物理量q 的量纲都可以表成基本量纲的幂次之积，[]ηξεδγβαJ N I T M L q Θ=量纲齐次性原则：用数学公式表示一个物理定律时，等式两端必须保持量纲一致。
量纲分析就是在保证量纲一致的原则下，分析和探求物理量之间关系；先看一个具体的例子，再给出量纲分析的一般方法。
例3—1： 单摆运动，质量为m 的小球系在长度为l 的线的一端，线的另一端固定，小球偏离平衡位置后，在重力mg 作用下做往复摆动，忽略阻力，求摆动周期t 的表达式。
解：在这个问题中有关的物理量有g l m t ,,,设它们之间有关系式3211αααλg l m t =---------------（3.1）其中32,,ααα为待定常数，入为无量纲的比例系数，取（3．1）式的量纲表达式有[][][][]321αααg l m t = 整理得：33212αααα-+=T LM T --------------（3.2）由量纲齐次原则应有⎪⎩⎪⎨⎧=-=+=12003321αααα ---------------（3.3）解得：,21,21,0321-===ααα 代入（3．1）得 glt λ= -------（3.4）（3.4）式与单摆的周期公式是一致的下面我们给出用于量纲分析建模的 Buckingham Pi 定理， 定理：设n 个物理量n x x x ,,,21ΛΛ之间存在一个函数关系()0,,,21=n x x x f ΛΛ --------------（3.5）[][]m x x ΛΛ1为基本量纲，n m ≤。
1x 的量纲可表示为n i x x ijj mj i ,,2,1][][1ΛΛ===α∏矩阵m n ij A ⨯=)(α称为量纲距阵，若,r RankA =则（3.5）式与下式等价，0)(21=-r n F πππΛΛ其中F 为一个未定的函数关系，s π为无量纲量，且s π可表示为)(1s i ini s x βπ∏== -----------(3.6)而)()()(2)(1)(s n s s s ββββΛΛ=为线性齐次方程组0=βT A 的基本解向量.利用Pi 定理建模，关键是确定与该问题相关的几个基本量纲的无量纲量r n -πππΛΛ21,作为量纲分析法的应用，下面我们介绍航船阻力的建模.3．2 航船的阻力，长l 吃水深度h 的船以速度v 航行，若不考虑风的影响，航船受到的阻力f 除依赖于船的诸变量v h l 、、以外，还与水的参数——密度P ，粘性系数μ, 以及重力加速度g 有关。
我们利用pi 定理分析f 和上述物理之间的关系 1． 航船问题中涉及的物理量及其量纲为⎪⎪⎪⎪⎩⎪⎪⎪⎪⎨⎧=======------211312][][][][][][][LT g MT L M L LT v Lh L l LMT f μρ 我们要寻求的关系式为0),,,,,,(=g v h l f μρϕ ---------------（3.7） 这些物理量中涉及到的基本量纲为L 、M 、T 2． 写出量纲距阵TM L A T⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡------=210100201100011131111 3=A rank3． 解齐次线性方程组0=βTA , 可得 4=-A rank n 个基本解向量⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧---=-=-=-=TTTT）、、、、、、（）、、、、、、（、、、、、、、、、、、、00120210111010)1002010()0000110()4()3()2()1(ββββ 由（3.6）式，可给出4个无量量纲⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧====------1224132211ρπρμπππv fl lv glv lh - -------------------（3.8）由Pi 定理，（3.7）等价于下列方程 0),,,(4321=Φππππ -------------------（3.9）这里Φ是未定的函数由（3.８）,（３.９）可得阻力f 的显式表达式，),,(32122πππρψv l f =-------------------（3.10）其中ψ是由（３.９）可得到的未知的函数关系,在力学上,lgv 称为Froude 数，记为Fr ;μρlv 称为Reynold 数，记为Re , 因此（3.10）又可写为Re),,(22Fr v l f h l ρψ=------------------（3.11）4. 下面我们利用物理模拟进一步确定航船在水中的阻力。
设:g v h l f g v h l f '''''''、、、、、、和、、、、、、μρμρ分别表示模型和原型中的各物理量,由(3.11)有),lg ,(22μρρψlv v h l v l f = ),g l ,(22μρψρ''''''''''''='v l v h l v l f 当无量纲量μρμρ''''='''=''=v l lv v v h l h l g l lg-------------------（3.12）成立时 , 可得ρρ'⎪⎭⎫ ⎝⎛''='2lv v l f f --------------------（3.13）则此时由模型船的阻力f ，及其它的ρρ'''、、、、、v l v l ；可确定原型船的阻力f '.下面,我们讨论一下(3.12)成立的条件,如果在实验中采用跟实际同样的水质,则;,μμ='='p p 又g g '=故可得：ll v v l lv v h l h l '=''='''= ---------------------------（3.14）要使得(3.14)成立 , 必有h h l l '='=,；也即模型船与原型船一样大，这显然排除了物理模拟的可行性。
若考虑选用不同的水质，,μμ≠'⋅t s 仍设 ρρ=' 则(3.12)式化为 μμ'⋅'=''='''=l l v v l l v v h l h l ---------------------（3.15）由(3.15)可得23⎪⎭⎫⎝⎛'='l l μμ , 若按1：20的比例，μμ'⋅=0110，显然无法找到如此小的粘性系数的液体 实际上的一种近似处理方法是，在一定条件下Re 数的影响很小，这样可近似得到， )lg,(22vh l v l f ρψ≈ 类似地分析，只要l lv vh l h l '='''= 即有 3⎪⎭⎫ ⎝⎛'='l l f f ----------------（3.16） 由（3.16）式就容易确定原型船的阻力f '3.3 无量纲化 抛射问题下面我们通过一个例子,介绍如何使用无量纲化方法简化模型。
抛射问题：在某星球表面以初速度v 竖直向上发射火箭，记星球半径为r ，星球表面重力加速度为g ，忽略阻力，讨论发射高度x 随时间T 的变化规律.模型建立：设x 轴竖直向上，0=t 时 0=x ，火箭和星球质量分别记为1m 和2m ，由牛顿第二定律和万有引力定律可得:2211)(r x m m k x m +-=&&-----------------------（3.17）以g x x -==)0(,0)0(&& 代入（3.17）可得 22gr km =故得如下初值问题⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧==+-=vx x y x gr x )0(0)0()(22&&& ----------------------（3.18） (3.18)式的解可以表为 )(g v r t x 、、、= 也即发射高度是以 g v r 、、 为参数的t 的函数,下面我们采用无量纲化方法化简方程（3.18）,显然抛射问题中的基本量纲为;,T L 而21][][][][][--=====LT g LT v L r Tt L x所谓无量纲化是指，对(3.18)式中的x 和t 分别构造且有相同的参数组合c x 和c t ，使得新变量t t t x x x ==为无量纲量，其中 c c t x ,称为特征尺度或参考尺度；把方程（3.18）化为 x 对 t的微分方程，即可简化模型，如何寻找特征尺度，这里我们以c t 为例，首先写出参数g v r 、、的量纲距阵A ⎥⎦⎤⎢⎣⎡--=210111A t 的量纲向量为 T )1,0( 记为 : 0β求解线性方程组 0ββ=A 得通解: TT k )1,2,1()0,1,1(-+-=β任取k ，即得到一种特征尺度，例如 0=k 得 1;1-==-k rv t c 得21;1-==-k vg t c 得1-=rg t c 同理可得x 的几种特征尺度12,-g v r 等以下，我们利用不同的c x 和c t 化简（3.18） 1. 令 1,-==rv t r x c c ; 则1,-==rv tt rxx由 td xd v x =& , 222t d x d r v x =&& 代入(3.18)可得:⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧===+-=1)0(0)0(,)1(122x x rg v x x &&&εε ----------（3.19）(3.19)式的解可表为 ),(εt x x =,含一个独立参数且ε为无量纲量. 2. 令 ,r x c = 1-=rg t c , 类似地可将(3.18)化为 :⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧===+-=rg v x x x x 22,)0(0)0(,)1(1εε&&& ---------------（3.20）3. 令 ,120-=g v x ;10-=vg t 可将(3.19)化为⎪⎪⎩⎪⎪⎨⎧===+-=1)0(0)0(,)1(122x x rg v x x &&&εεε ---------------（3.21）按照现有科技能力, 秒米8000≈<<rg v ,,1<<∴ε在（3.21）中令0=ε，则有⎪⎩⎪⎨⎧==-=1)0(0)0(1x x x &&& ------------------------（3.22）(3.22) 的解为: t t t x +-=2)(2, 代回原变量得:vtgt t x +-=221)( ,------------------------（3.23）(3.23)式恰为假定火箭运动过程中所受星球引力 不变的运动方程。