CH03第三章 规则金属波导
第五章金属波导

(2)传播速度
①相速vp
相速是指波导中合成波的等相位面移动的速度
vp
v
2
1
fc f
v
2
1
c
或 vp g f
其中
v 1
(无界空间中的相速)
②群速vg
▪ 群速(能速)就是电磁波所携带的能量沿 波导纵轴方向(z轴)的传播速度。
vg
d d
v
2
1
c
v
1
fc f
一、矩形波导中的TM波
▪ 设波的传播方向为+z轴方向,TM波的磁场纵向 分量为Hz=0,故可通过求解Ez的亥姆霍兹方程 并利用矩形波导的边界条件得到Ez,进而得出其 全场分量。
▪ TM波的其余场分量
Hx
j
kc2
Ez y
,Hy
j
kc2
Ez x
Ex
kc2
Ez x
, Ey
kc2
Ez y
TM波的横向分量
vg
d d
v
2
1
c
v
1
fc f
2
v 1
vpvg v2
(无界空间中的相速)
(4)波阻抗
①TM波的阻抗
2
ZTM
Ex Hy
j
1
fc f
或
ZTM
2
1
c
(无界空间中的波阻抗)
②TE波的阻抗
ZTE
Ex Hy
2
1
fc f
或
ZTE
2
1
c
2
① TM波的阻抗
2、TE10 模的管壁电流
▪ 在金属波导的内部,由于介质是无损耗,所以不 存在传导电流。但是,当电磁波在金属波导内传 播时,其金属壁上将会因感应而产生高频电流, 此电流就是金属波导的传导电流。由于电磁波的 频率很高,波导管又是用良导体制成,强烈的趋 肤效应使得电磁的穿透能力极小。故可视为理想 导体管壁上形成了表面电流,又称管壁电流。
微波技术与天线 第2章

d 1 c g 1 k c2 / k 2 d d / d r r
H z j Ez Ex 2 kc x y H z j Ez Ey 2 kc y x Ez j H z Hx 2 kc x y Ez j H z Hy 2 kc y x
信息科学与工程学院 孔凡敏
Email:kongfm@
第2章 规则金属波导
No.3
信息科学与工程学院
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第2章 规则金属波导
No.4
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第2章 规则金属波导
No.5
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孔凡敏
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第2章 规则金属波导
No.13
十九世纪的“万能”博士
亥姆霍兹是19世纪一位“万能”博士,一身兼任生理学家、物理学家、 数学家以及机智的实验家等多种头衔。 19世纪末,一位评论家对亥姆兹写过这样的话:“他从研究生理学开 始,解剖了眼睛和耳朵,探索它们是怎样起作用的,准确构造是怎样的。 但是,他发现要研究眼睛和耳朵的作用,就不能不同时研究光和声的本性, 这导致他研究物理学。当他开始研究物理学的时候,已经是这个世纪最有 成就的生理学家之一,以后他又成了这个世纪最伟大的物理学家之一。可 是他又发现,要研究物理学不能不掌握数学,就又研究数学,成为这个世 纪最有成就的数学家之一”。 但需指出的是,他在哲学上是机械唯物论者,企图把一切运动归结为 力学。这是当时文化、社会、历史的条件给予他的限制。
纵向场满足的亥姆霍茨方程
由电磁场理论, 对无源自由空间电场E和磁场H满足以下矢
第三章规则波导

(2)功率容量大
(3)无辐射损耗
金属波导管结构图
(4)结构简单、容易加工制作:矩形,圆形,加脊、椭圆等等
金属波导的处理方法和特点:
(1)maxwell方程+边界条件,属于本征值问题 (2)认为管内填充的介质为理想介质 (3)由于管壁为金属,导电率高,认为是理想的导体
(4)边界条件:认为波导管壁处的切向电场分量和法向磁场分量为0
jk y k
2 c
( A1 cos k x x A2 sin k x x)( B1 sin k y y B2 cos k y y ) ( A1 cos k x x A2 sin k x x)(B2 ) 0 B2 0, B1 0
E ox ( x,0)
jk y kc2
设备(测速、测向仪器)
1.矩形波导的导模
为了分析矩形波导,将前面介绍的广义柱坐标 转换为直角坐标,拉梅系数为1,略取时间因子
E ( x , y , z ) Et ( x , y , z ) z E z ( x , y , z ) Eot ( x, y )e
j z
ejwt,沿Z方向传播的导波场可以写为(见1.417,横向电场和纵向电场均满足helmholtz方程, 因此可以表示成横向坐标和纵向相位的形式):
jk x E oy ( x, y) ( A1 sin k x x A2 cosk x x)( B1 cosk y y B2 sin k y y) 2 kc
由边界条件:
Hale Waihona Puke E0x(x, 0)=E0x(x, b)=0 TE Eoy(0, y)=Eoy(a, y)=0 Ez=0
E ox ( x, y )
人教版高三化学选修3第三章金属晶体知识点.doc

人教版高三化学选修3第三章金属晶体知识点高三新学期大家要学习很多化学知识点,相对于其它学科来说化学知识点比较琐碎,因此在课下多进行复习巩固,下面为大家带来人教版高三化学选修3第三章金属晶体知识点,希望对大家学好高三化学知识有帮助。
1.几种化学键的比较2.金属具有导电性、导热性和延展性的原因(1)延展性:当金属受到外力作用时,晶体中各原子层就会发生相对滑动,但不会改变原来的排列方式,而且弥漫在金属原子间的电子气可以起到类似轴承中滚球之间润滑剂的作用,即金属的离子和自由电子之间的较强作用仍然存在,因而金属都有良好的延展性。
(2)导电性:金属内部的原子之间的电子气的流动是无方向性的,在外加电场的作用下,电子气在电场中定向移动形成电流。
(3)金属的热导率随温度的升高而降低,是由于电子气中的自由电子在热的作用下与金属原子频繁碰撞的缘故。
3.金属导电与电解质溶液导电的比较。
4.影响金属熔点、硬度的因素一般地,熔点、硬度等取决于金属晶体内部作用力的强弱。
一般来说,金属原子的价电子数越多,原子半径越小,金属晶体内部作用力越强,因而晶体熔点越高,硬度越大。
5.金属之最(1)在生活生产中使用最广泛的金属是铁(一般是铁与碳的合金);(2)地壳中含量最多的金属元素是铝(Al);(3)自然界中最活泼的金属元素是铯(Cs);(4)最稳定的金属单质是金(Au);(5)最硬的金属单质是铬(Cr);(6)熔点最高的金属单质是钨(3 413℃)(W);(7)熔点最低的金属单质是汞(-39℃)(Hg);(8)延展性最好的是金(Au);(9)导电性能最好的是银(Ag);(10)密度最大的是锇(22.57 gcm-3)(Os)。
以上就是为大家带来的人教版高三化学选修3第三章金属晶体知识点,希望我们能够好好掌握化学知识点,从而在考试中取的好的化学成绩。
化学选修三3.3金属晶体(第二课时)

金属的二维堆积方式
非密置层 配位数为4密置层 配源自数为62、金属的三维堆积方式
①简单立方堆积 唯一金属——钋
简单立方堆积的配位数 =6
②体心立方堆积(钾型)K、Na、Fe
体心立方堆积的配位数 =8
③六方最密堆积(镁型)Mg、Zn、Ti
12
6
3
A
54
B
A
B A
六方最密堆积的配位数 =12
身体健康, 读书是在别人思想的帮助下,建立起自己的思想。——鲁巴金
快去读书吧!书籍能让你充实,能给你带来快乐!——王玉春
学习进步!
六方最密堆积的晶胞
六方最密 堆积的晶胞
④面心立方最密堆积(铜型)Cu、Ag、Au
A C B A C B A
12
6
3
54
立方面心最密堆积的配位数 =12
知人者智,自知者明。胜人者有力,自胜者强。——老子 承受,继续承受。生命的重量是压在肩头的种种过往和经历。生命的意义,是在你快要趴下的时候咬牙抗住。生命的精彩,是你负重前行,最 终到达你梦里曾经到过的地方。 眼中闪烁的泪光,也将化作永不妥协的坚强。 人生最大的错误是不断担心会犯错。 沉默不是简单地指一味不说话,沉不住气的人容易失败,适时的沉默是一种智慧一种技巧一种优势在握的心态。 欲知世上刀兵劫,但听屠门夜半声,不要光埋怨自己多病,灾祸横生,多看看横死在你手上的众生又有多少? 对一个人来说,所期望的不是别的,而仅仅是他能够全力以赴和献身于一种美好事业。——爱因斯坦 人生就是学校。在那里,与其说好的教师是幸福,不如说好的教师是不幸。——海贝尔 你若坚持,定会发光,时间是所向披靡的武器,它能集腋成裘,也能聚沙成塔,将人生的不可能都变成可能。 从长远利益考虑,让孩子从小适度地知道一点忧愁,品尝一点磨难,并非坏事,这对培养孩子的承受力和意志,对孩子的健康成长或许更有好 处。——东方
第三章规则波导和空腔谐振器

Hz
H0
cos
π a
x
cos
t
z
瞬时形式
以下研究t=0时,TE10模式场的分布情况
3.2.1 TE10模的场结构
y 电场分布
1、电场只有y分量,垂 直与波导宽边,平行与波 导窄边。
2、电场沿波导宽边呈正弦 分布,中间最强,两边壁 处为0
3、电场沿纵向呈正弦分布
4、电场的模值沿y方向 均匀不变
z b
本章开始以矩形 波导为例,学习 微波电路场的分 析方法
xa
y
z b
窄边
O
宽边
麦克斯韦方程 波动方程
H J D t
E B t
•B 0
•D
2 E
2 E t 2
0
2 H
2 H t 2
0
n H 2 H1 J s
n n
•
E2 B2
E1 B1
0 0
n • D2 D1 s
4、沿纵向,Hx最弱的 位置对应与电场Ey最弱 的位置。Hz最弱的位置 对于与Ey最强的位置。
xa
O
E
y
kc
H0
sin
π a
x
sin
z
Hx
kc
H0
sin
π a
x
sin
z
Hz
H0
cos
π a
x
cos
z
蓝色线条代表磁力线
传播方向
λp/2
b a
TE10模式场的三维图 形
3.2.3 TE10模的壁电流分布
Ve
b 0
Ey
dy
xa 2
kc
H0 b
3.2.5 TE10模的等效阻抗
规则金属波导

第2章 规则金属波导
式中, S表示波导周界; n为边界法向单位矢量。 而由式(2 -1 -18)波阻抗的定义得TE波的波阻抗为
zTE
EX Hy
wu
u
1 1 kc2 / k 2
无论是TM波还是TE波,其相速vp=ω/β>c/ 无界媒质空间中的速度要快, 故称之为快波。
3)
k
2 c
<0
k 2 kc2 k均比
Ez(x, y, z)=Eoz(x, y)e-jβz 同理, 纵向磁场也可表达为:
Hz(x, y, z)=Hoz(x, y)e -jβz
而Eoz(x, y), Hoz(x, y)满足以下方程:
第2章 规则金属波导
t2Eoz ( x, y) ke2EOZ ( x, y) 0 t2Hoz ( x, y) ke2HOZ ( x, y) 0
第2章 规则金属波导
其中, A1A2B1B2为待定系数, 由边界条件确定。 由式(2 - 1 - 22)知, Hz
H x
|x0
H z x
|xa 0
H z y
|y0
H z y
|xb 0
将式(2 -2 -5)代入式(2 -2 -6)可得
A2 0 B2 0
Kx
m
a
Ky
n
b
第2章 规则金属波导
为矩形波导TE波的截止波数,
显然它与波导尺寸、传输波型有关。m和n分别代表TE波沿x方
向和y方向分布的半波个数, 一组m、n, 对应一种TE波, 称作
TEmn模; 但m和n不能同时为零, 否则场分量全部为零。因此, 矩形波导能够存在TEm0模和TE0n模及TEmn(m,n≠0)模; 其中TE10 模是最低次模, 其余称为高次模。
第三章规则金属波导2

j (t z ) E y j k 2 a H 0 sin a x e c j (t z ) H x j 2 H 0 sin x e kc a 16 a j (t z ) H z H 0 cos x e a E E H 0 z y x
H z H0 cos(kx x x ) cos(k y y y )e jt z (11 )
同理 上两式中,ψ xψ y y均为由边界条件决 x 定的待定常数,而E0=AB和H0是场的振幅, 由激励条件决定,它对各场分量间的关系 和场分布无影响。
1)TE波 对横电波,电场与波的传播方向垂直,即 Ez=0. 由(A)式得
式中
m n k k k 15 a b
2 2 2 c 2 x 2 y
由(14)式可见,TE波的各个场分量沿Z轴呈行波 状态,这符合原先波沿Z轴方向传播的假定。行波 的振幅和相位的变化情况由因子e-γ z所表征。在 波导的横截面内,即沿x和y轴方向呈驻波变化, 它按正弦或余弦律变化。其中m代表场量在波导宽 边a上驻波的半周期数,而n代表场量在波导窄边b 上驻波的半周期数。将一组m、n值代入
TE01模的场结构与TE10模的差异只是波的 极化面(即通过电场矢量与波导轴面)旋 转了90度,即场沿b边有半个驻波分布,沿 a边无变化。 仿照TE01模的场结构,TE02,TE03--TE0n模的场结构便是场沿a边无变化,沿b边 有2个,3个----n个半驻波分布,或者说沿 a边无变化,沿b边分布有2个,3个----n个 TE01模场结构的“小巢”。
规则波导中导波场求解的一般步骤是: (1)结合具体波导边界条件求解波动方程。
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第三章 规则金属波导微波传输线是用来传输微波信号和微波能量的传输线。
微波传输线的种类很多,比较常用的有平行双线、矩形波导、圆波导、同轴线、带状线和微带线等。
导波系统中的电磁波按纵向场分量的有无,可分为以下三种波型(或模):(1) 横磁波(TM 波),又称电波(E 波):0,0≠=z z E H (2) 横电波(TE 波),又称磁波(H 波):0,0≠=z z H E (3) 横电磁波(TEM 波):0,0==z z H E其中横电磁波只存在于多导体系统中,而横磁波和横电波一般存在于单导体系统中,它们是色散波。
3-1 矩形波导矩形波导是横截面为矩形的空心金属管,如图所示。
图中a 和b 分别为矩形波导的宽壁和窄壁尺寸。
由于矩形波导不仅具有结构简单、机械强度大的优点,而且由于它是封闭结构,可以避免外界干扰和辐射损耗;因为它无内导体,所以导体损耗低,而功率容量大。
在目前大中功率的微波系统中常采用矩形波导作为传输线和构成微波元器件。
在矩形波导中存在TE 和TM 两类波,请注意矩形波导中不可能存在TEM 波(推而广之,任何空心管中都不可能存在TEM 波)。
一、矩形波导中传输波型及其场分量由于矩形波导为单导体的金属管,波导中不可能传输TEM 波,只能传输TE 波或TM 波。
(一)TM 波(H z =0)各场分量与横向分布函数的复数表示式为()()()()()⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎭⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎬⎫=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛-=----- 0 sin sin sin cos cos sin cos sin sin cos 020 0 0 0z z t j c z z t j y z t j x z t j y z t j x H e y b n x a m U k j E e y b n x a m a m U H e y b n x a m b n U H e y b n x a m b n U E e y b n x a m a m U E βωβωβωβωβωππβπππβωεπππβωεππππππ式中m 和n 分别代表场强沿x 轴和y 轴方向分布的半波数。
一组m , n 值代表一种横磁波波型,记作mn TM 。
由于m=0或n=0时所有场分量均为零,因此矩形波导 不存在0000TM TM TM m n 及、等波型,所以是最简单的波型,其余波型为高次波型。
(二) TE 波(E z = 0)TE 波横向场分量的复数表示式为()()()()()⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎭⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎬⎫=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛⎪⎭⎫ ⎝⎛=----- 0 cos cos sin cos cos sin cos sin sin cos 020 0 0 0z z t j c z z t j y z t j x z t j y z t j x E e y b n x a m U k j H e y b n x a m a m U H e y b n x a m a m U H e y b n x a m a m U E e y b n x a m b n U E βωβωβωβωβωππωμπππωμβπππωμβππππππ式中m 和n 分别代表场强沿x 轴和y 轴方向分布的半波数。
一组m , n 值代表一种横电波波型。
由于m=0及n=0时所有场分量才为零,因此矩形波导中存在n m 00TE TE 和等波型。
若b a >,则模10TE 是最低次波型,其余波型为高次波型。
(三) 关于本征波的讨论以矩形波导为例,尽管在z 方向它们只可能是入射波加反射波(即还是广义传输线),但是由于横向边界条件它们由TE mn 和TM mn 波组成并且它们只能由TE mn 和TM mn 波组成(后者,我们称之为完备性),矩形波导中这些波的完备集合——即本征波。
任何情况的可能解,只能在简正波中去找,具体场合所不同的仅仅是比例和组合系数,事实上,这样就把求复杂场函数的问题变换成求各个模式的系数。
这种思想,最早起源于矢量分析,任何空间矢量方向与大小均不相同,但是建立x ,y ,z 坐标系之后,任一(三维)矢量即归结为三个系数k z j y ix r ˆˆˆ++= 二、矩形波导中电磁波型的传输特性 TE 波和TM 波的截止波数均为22⎪⎭⎫⎝⎛+⎪⎭⎫ ⎝⎛=b n a m k c ππ截止波长2222⎪⎭⎫ ⎝⎛+⎪⎭⎫ ⎝⎛==b n a m k cc πλ截止频率2221⎪⎭⎫⎝⎛+⎪⎭⎫ ⎝⎛==b n a m vf cc μελ 当波导尺寸a 和b 给定时,将不同m 和n 值代入,即可得到不同波型的截止波长。
其分布如图BJ-100型波导不同波型截止波长的分布图从图中可以看出,TE 10模的截止波长最长,它右边的阴影区为截止区。
(1)通常矩形波导工作在TE 10单模传输情况,这是因为TE 10模容易实现单模传输。
(2)当工作频率一定时传输TE 10模的波导尺寸最小; (3)若波导尺寸一定,则实现单模传输的频带最宽。
三、矩形波导中TE 10模的特性 (一) 特性参量 (1) TE 10波的截止特性 要传播TE 10波必须满足 λ<2a由于222222⎪⎭⎫⎝⎛=-=+=a k k k cπβγ,而传播的相位因子z j e β,β是实数,所以必满足c c k k k k >或>0222-=β也即a a2 2<>λπλπ 为此我们定义λπ2=c k其中,λc =2a 称为截止波长,k c 是对应的截止波数。
截止波长不仅与波导尺寸a 和b 有关,而且与决定波型的m 和n 有关,此外,截止频率还与介质特性有关。
因此,波导是一只高通滤波器,低频信号无法通过。
(2)波导波长λgλλλλ>221⎪⎭⎫ ⎝⎛-=a g(3)相速υpC a C p >221⎪⎭⎫ ⎝⎛-=λυ显然相速υp >C 。
但相速并不是能量传播速度。
群速υg 定义C 2122<⎪⎭⎫⎝⎛-==a c c p g λυυ且2C p g =υυ (4)波型阻抗20211⎪⎭⎫⎝⎛-⋅==⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛===a H E H E g x y t tλεμβωμλληη(二) 场分布图所谓场分布图就是在固定时刻,用电力线和磁力线表示某种波型场强空间变化规律的图形。
TE 10模的场分量为()()()⎪⎪⎪⎭⎪⎪⎪⎬⎫⎪⎭⎫ ⎝⎛=⎪⎭⎫ ⎝⎛-=⎪⎭⎫⎝⎛=--- cos 1 sin sin 0 0 0z t j z z t j x z t j y e x a E a j H e x a E H e x a E E βωβωβωππωμπωμβπTE 10模场强与y 无关,场分量沿y 轴均匀分布。
各场分量沿x 轴的变化规律为()()()a x H a x H a x E z x y πππcos ,sin ,sin ∝∝∝xyzy00xabxE y矩形波导TE10模场分量的分布规律(a) 场分量沿x轴的变化规律;(b) 场分量沿z轴的变化规律;(c) 矩形波导横截面上的场分布;(d) 矩形波导纵剖面上的场分布. 某一时刻TE10模完整的场分布如图所示,随时间的推移,场分布图以相速沿传输方向移动。
矩形波导TE 10模的场分布图(三) 壁电流分布当波导内传输电磁波时,波导内壁上将会感应高频电流。
这种电流属传导电流,称为壁电流。
由于假定波导壁是由理想导体构成,故壁电流只存在于波导的内表面。
如图:矩形波导TE 10模壁电流分布(四) 场结构的画法上要注意:• 场存在方向和大小两个不同概念,场的大小是以 力线密度表示的 • 同一点不能有两根以上力线• 磁力线永远闭合,电力线与导体边界垂直 • 电力线和磁力线相互正交三、矩形波导中传输功率和功率容量 (一) 传输功率在行波状态下,传输的平均功率()[]dS E Z S d H E P S TS T T ⎰⎰=⋅⨯=*221Re 21 ()⎰⎰⎰-==Sa bx y y x T dxdy H E H E dS H Z002212当传输TE10模时,()⎰⎰==a bZ E ab dxdy a x E Z P 0TE 20020TE 101014sin 21π 波导中填充空气介质时,()202021480a abE P λπ-=(二) 功率容量波导中最大承受的极限功率称为波导的功率容量。
行波状态下波导传输TE 10模的功率容量()20221480a abE P br br λπ-=实际传输线上总有反射波存在。
在行驻波状态下,矩形波导传输TE10模的功率容量应修正为()ρλρπbr br br P a E ab P =-='20221480目前的雷达战中,对提高峰值功率容量极为重视。
因为在一定意义上,功率就是作用距离,所以增加传输线功率容量相当重要。
气体击空的实质是场拉出游离电子在撞到气体分子之前已具有足够的动能,再次打出电子,形成连锁反应,以致击穿。
如果在概念上,我们加大气体密度,就不会出现很大动能的电子,所以加大气压和降低温度是增加耐压功率的常用办法。
实验表明:对于空气耐功率近似与气压的5/4次方成正比,而与绝对温度成反比。
绝对湿度每增加2.5克/米3,耐功率下降6%。
为了留有余地,波导实际允许传输的功率一般取行波状态下功率容量理论值的25%~30%。
四、矩形波导尺寸的选择矩形波导的尺寸选择必须根据具体的技术要求来确定,一般根据以下原则考虑:1.只传输主模为了实现TE 10单模传输,则要求其他的高次模式都应该截止,即电磁波的工作波长必须满足下列条件()()()⎭⎬⎫><< TE TE TE 011020c c c λλλλλ,即 ⎭⎬⎫><< 2 2b a a λλ当工作波长给定时,若要实现TE 10单模传输,则波导尺寸必须满足λλ<<a 2,2λ<b2.有足够的功率容量在不至于击穿的情况下,应最大限度地增加功率容量,一般要求2/6.0a b a =<<λλ3.损耗小通过波导后,微波信号功率不要损失太大,由此必须考虑损耗小的要求,应使λ7.0>a综合以上几个原则,矩形波导的尺寸一般选择为 ab a )5.0~4.0(7.0==λ3-2 圆波导我们已经研究了矩形波导,对于圆波导的提出应该有它的理由。
一、圆波导的一些特点在矩形波导应用之后, 还有必要提出圆波导吗?当然,既然要用圆波导,必须有其优点存在。