22光的干涉_大学物理张三慧第三版课件!
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大学物理第22章光的干涉汇总PPT92页
大学物理第22章光的干涉汇总
1、合法而稳定的权力在使用得当时很 少遇到 抵抗。 ——塞 ·约翰 逊 2、权力会使人渐渐失去温厚善良的美 德。— —伯克
3、最大限度地行使权力总是令人反感 ；权力 不易确 定之处 始终存 在着危 险。— —塞·约翰逊 4、权力会奴化一切。——塔西佗
5、虽然权力是一头固执的熊，可是金 子可以 拉着它 的鼻子 走。— —莎士 比
▪
28、知之者不如好之者，好之者不如乐之者。——孔子
▪
பைடு நூலகம்
29、勇猛、大胆和坚定的决心能够抵得上武器的精良。——达·芬奇
▪
30、意志是一个强壮的盲人，倚靠在明眼的跛子肩上。——叔本华
谢谢！
92
▪
26、要使整个人生都过得舒适、愉快，这是不可能的，因为人类必须具备一种能应付逆境的态度。——卢梭
▪
27、只有把抱怨环境的心情，化为上进的力量，才是成功的保证。——罗曼·罗兰
1、合法而稳定的权力在使用得当时很 少遇到 抵抗。 ——塞 ·约翰 逊 2、权力会使人渐渐失去温厚善良的美 德。— —伯克
3、最大限度地行使权力总是令人反感 ；权力 不易确 定之处 始终存 在着危 险。— —塞·约翰逊 4、权力会奴化一切。——塔西佗
5、虽然权力是一头固执的熊，可是金 子可以 拉着它 的鼻子 走。— —莎士 比
▪
28、知之者不如好之者，好之者不如乐之者。——孔子
▪
பைடு நூலகம்
29、勇猛、大胆和坚定的决心能够抵得上武器的精良。——达·芬奇
▪
30、意志是一个强壮的盲人，倚靠在明眼的跛子肩上。——叔本华
谢谢！
92
▪
26、要使整个人生都过得舒适、愉快，这是不可能的，因为人类必须具备一种能应付逆境的态度。——卢梭
▪
27、只有把抱怨环境的心情，化为上进的力量，才是成功的保证。——罗曼·罗兰
大学物理光学--光的干涉 ppt课件
光波是电磁波, 包含 E和 H , 对人眼或感光物质 起作用的是 E, 称 E矢量为光矢量。 相对光强 I E 2 E是电场强度振幅
2、光源 光 是原子或分子的运动
状态变化时辐射出来 的 大量处于激发态的原子自发地 - 1.5 e V - 3.4 e V
跃迁到低激发态或基态时就辐 射电磁波（光波）。
即：光具有波粒二象性
ppt课件 3
§10.1 光的相干性
1、光的电磁理论要点
光速
光波是电磁波, 电磁波在真空中的传播速度
c
1
0 0
, 介质中 v
c
r r
而
c n r r v
1 nm =10-9 m
4
可见光的波长范围 400 nm — 760 nm
ppt课件
光强 I ——电磁波的能流密度
波 动 光 学
第10章
光的干涉
ppt课件 1
光是人类以及各种生物生活中不可或缺的要素
光的本性是什么？
两种不同的学说 ① 牛顿的“微粒说” 光是由“光微粒”组成 的。 特征：光的直线传播 、反射、折射等 ② 惠更斯的“波动说” 光是机械振动在一种所谓“以太”的 介质中传播的机械波。
特征：光的干涉、衍射和偏振等
r2
D
P x
o
x r2 r1 d sin d tan d D
k x d 当 D ( 2k 1)
干涉加强, x 处为明纹 k=0,1,2,…
2
干涉相消, x 处为暗纹 k=1,2,3,…
11
式中 k 为条纹级次 ppt课件
明纹中心的位置
nr
2
r
大学物理第3章光的干涉精品PPT课件
sin
2
解 计算波程差
r AC BC
2 AC(1 cos 2)
2
AC h sin 极大时 r k
2 1
BC
2
h
A
sin (2k 1)
4h
取 k 1
1
arcsin
4h
注意
1
arcsin
20.010-2 m 4 0.5 m
5.74
考虑半波损失时，附加波程差取 / 2
均可，符号不同，k 取值不同，对问题实
此时
V Imax Imin 1 I max I min
条纹明暗对比鲜明
•当I1=I2时,
Imin 0
条纹明暗对比差
I Imin
I 4I0
2I0
-4 -2 0 2 4
-4 -2 0 2 4
•若用复色光源，则干涉条纹是彩色的。
在屏幕上x=0处各种波长的波程 差均为零，各种波长的零级条纹发生 重叠，形成白色明纹。由于各色光的 波长不同，其极大所出现的位置错开 而变成彩色的，且各种颜色级次稍高 的条纹将发生重叠而模糊不清。
u
★光程
★光程差
一、光程 光程差
• 真空中 • 媒质中
真
b
a
2
d
─真空中波长
媒
b
a
2 n
d
n─媒质中波长
a· λ b·
d
a· λn
n
b·
d
媒质
由波的折射定律
n21
u1 u2
c u2
u2
c n
n
即：n
c nv
nv
n
媒
2
nd
光干涉大学物理PPT课件
星体
b
R
利用空间相干性可以
测遥远星体的角直径
d
b
R
使d = d0 ，则条纹消失。
由
d0
R
b
，
有
d0
考虑到衍射的影响，有
1.22
d0
29
第29页/共71页
▲ 测星干涉仪：
利用干涉条纹消失测星体角直径
M1 反射镜 遥远星体相应的d0 几至十几米。
M2 M3
S1
S2 M4
迈克耳孙巧妙地用四块反
2k，（k = 0,1,2…） (2k 1) ，(k = 0,1,2…)
I Imax I1 I2 2 I1I2 I Imin I1 I2 2 I1I2
5
第5页/共71页
2. 条纹衬比度（对比度，反衬度）(contrast)
V Imax Imin Imax Imin
I I1 I2
I 合成光强
I +1L 非
0N 相
0M 0L
干 叠 加
1N
I 合成光强
x
第23页/共71页
x
23
二. 极限宽度 当光源宽度b增大到某个宽度b0时， 纹刚好消失：
L• b0 /2M•
N• 光源宽
度为 b0
S1 d /2
S2
R
D
I
合成光强
干涉条
I
+1L 非
0N 相
0M
0L 1N
干 叠 加
x D
-1N 0L
2.明、暗纹条件；
3.干涉条纹特点：
形状、
间距、
级次位置分布；
4.劳埃镜实验说明了什么？
重点搞清劳埃镜实验。
大学物理学第三版(张三慧)课件第22章光的干涉详解
因而 kr k 1 v
k v 390 1.08
r v 750 390
9
由于k只能取整数，故有从紫到红的排列清 晰的可见光谱只有正负一级，如下图所示
10
22.2 相干光
一、相干光源 一般光源的发光机制：被激发到较高能级 的原子跃迁到低能级时，辐射出能量。
⑴不同原子发出的光，一般不是相干光。
薄膜干涉（二）等倾条纹
迈克耳孙干涉仪
3
22.1 杨氏双缝干涉
一、双缝干涉
Thomas Young (1773-1829), 1801年做成实
验，确认了光的波动性。 X
r1
px
d
r2
O
D
几何： D>>d ( D/d~104 )
屏幕
很小 (~10-3 rad)
4
波程差：
r2
r1
d
sin
d
tg
d
x D
此绿光波长=546.1nm，谱线宽度
Δ=0.044nm ， 试 求 能 观 察 到 干 涉
条纹的级次和最大允许的光程差。
解：k / 546.1/ 0.044 1.241104
max
2
546.12 0.044
6.8 103 (m)
6.8(mm)
对普通单色光源，就光的非单色性，实验
中总能观察到很多的干涉条纹。
测星干涉仪：
迈克耳孙巧妙地用四块反射 镜增大了双缝的缝间距。
屏上条纹消失时，M1M2 间的距离就是d0。猎户座
星 nm（橙色），
c1
S c2
b1 S1
a1·P a2
b2
S2
不能干涉
只有同一波列分成的两部分，经过不同的
光的干涉 课件
图 4－4－5
b．被测平面凹陷或凸起的判断方法 由于同一空气层厚度的地方路程差相同，故出现在同一条纹上，若条纹发 生了弯曲，我们只要抓住弯曲处的空气层厚度4－6，条纹向左弯曲，说明弯曲处的空气层厚度与右 侧的相同，即该处有凹陷．
图 4－4－6
4．屏上某处出现亮、暗条纹的条件 频率相同的两列波在同一点引起的振动的叠加，如明条纹处某点同时参与 的两个振动步调总是一致，即振动方向总是相同，总是同时过最高点、最低点、 平衡位置；暗条纹处振动步调总相反，具体产生亮、暗条纹的条件为： (1)明条纹的条件： 屏上某点 P 到两缝 S1和 S2的路程差正好是波长的整数倍或半波长的偶数倍． 即|PS1－PS2|＝kλ＝2k·2λ(k＝0．．,1,2,3…)
四、薄膜干涉 1．形成原因 如图 4－4－4 所示，照射到液膜上的光线从前、后两个表面反射回来，形 成两列光波．由于这两列光波是由同一入射光波产生的，因此频率相同、相差 恒定，满足干涉条件．
图 4－4－4
【特别提醒】 因为薄膜干涉中的条纹是从薄膜前、后两个表面反射的光 在光源这一侧发生干涉形成的，所以应在与光源同一侧才能观看到干涉条纹.
L Δx＝__d_λ___
3．薄膜干涉 (1)形成原因：从薄膜的_前__、_后___表面反射出两列相干光波发生干涉． (2)应用：检查光学平面的平整度，增透膜．
一、对双缝干涉实验及现象的理解，实验操作时常在双缝前加一条单缝 1．双缝干涉的示意图(如图 4－4－3)
图 4－4－3
2．单缝屏的作用 获得一个线光源，有唯一的频率和振动情况． 3．双缝屏的作用 平行光照射到单缝 S 上后，又照到双缝 S1、S2 上，这样一束光被分成两束 频率相同和振动情况完全一致的相干光．
三、用白光做双缝干涉实验时，中央出现白色条纹，两侧出现彩色条纹的 形成原因
光的干涉(教学课件)(完整版)
双缝干涉亮（暗）纹间距的公式
l
d
X x
d
L
P1
S1
d
S2
l
1.相邻明（暗）纹间的距离大小的影响因素：
（1）波长λ: 波长越大，相邻的亮纹间距越大
（2）双缝之间的距离d: d越小，相邻的亮纹间距越大
（3）双缝与屏间的距离 l : L越大，相邻的亮纹间距越大
x
P
学习任务二、干涉条纹和光的波长之间的关系
后表面
学习任务三：薄 膜 干 涉
光程差为波长的整数倍，形成亮条纹。
光程差为半波长的奇数倍，形成暗条纹。
白光照射时是彩色条纹
学习任务三：薄 膜 干 涉
薄膜干涉的应用（一）——检查表面的平整程度
如果被检表面是平的，产生的干涉条纹就是平行的,如图（b）
所示；如果观察到的干涉条纹如图（c）所示，则表示被检测表面微
恰好是10号亮条纹。设直线S1P1的长度为r1,S2P1的长度为r2,则r2-r1等于 (
)
A.9.5λ B.10λ
C.10.5λ
D.20λ
答案:B
解析:由题设可知,P1点处是第10号亮条纹的位置,表明缝S1、S2到P1处的距离差r2-r1
为波长的整数倍,且刚好是10个波长,所以选项B正确。
考点三：薄膜干涉
亮（暗）纹间距的公式推导
如图所示，双缝间距为d，双缝到屏的距离为l。双缝S1、S2的连线的中垂线与屏的交点为P 。
对屏上与P距离为x的一点 P1，两缝与P1的距离P1 S1＝r1， P1 S2＝r2。
在线段P1 S2上作P1 M＝ P1 S1，则S2M＝r2－r1，
因d≪l，三角形S1S2M可看做直角三角形。
)
l
d
X x
d
L
P1
S1
d
S2
l
1.相邻明（暗）纹间的距离大小的影响因素：
（1）波长λ: 波长越大，相邻的亮纹间距越大
（2）双缝之间的距离d: d越小，相邻的亮纹间距越大
（3）双缝与屏间的距离 l : L越大，相邻的亮纹间距越大
x
P
学习任务二、干涉条纹和光的波长之间的关系
后表面
学习任务三：薄 膜 干 涉
光程差为波长的整数倍，形成亮条纹。
光程差为半波长的奇数倍，形成暗条纹。
白光照射时是彩色条纹
学习任务三：薄 膜 干 涉
薄膜干涉的应用（一）——检查表面的平整程度
如果被检表面是平的，产生的干涉条纹就是平行的,如图（b）
所示；如果观察到的干涉条纹如图（c）所示，则表示被检测表面微
恰好是10号亮条纹。设直线S1P1的长度为r1,S2P1的长度为r2,则r2-r1等于 (
)
A.9.5λ B.10λ
C.10.5λ
D.20λ
答案:B
解析:由题设可知,P1点处是第10号亮条纹的位置,表明缝S1、S2到P1处的距离差r2-r1
为波长的整数倍,且刚好是10个波长,所以选项B正确。
考点三：薄膜干涉
亮（暗）纹间距的公式推导
如图所示，双缝间距为d，双缝到屏的距离为l。双缝S1、S2的连线的中垂线与屏的交点为P 。
对屏上与P距离为x的一点 P1，两缝与P1的距离P1 S1＝r1， P1 S2＝r2。
在线段P1 S2上作P1 M＝ P1 S1，则S2M＝r2－r1，
因d≪l，三角形S1S2M可看做直角三角形。
)
《光的干涉》》课件
海森堡显微镜
原理和结构
海森堡显微镜是一种高级显微 镜，它使用一个非常小的探针 去观察对象，通过测量与对象 的相互作用来达到观察的目的。
相位问题
由于海森堡不确定原理，显微 镜对被观察物体的相位信息有 很强的依赖，所以需要精确的 探测仪器和适当的调节手段。
物理学中的应用
海森堡显微镜在物理学领域中 被广泛应用，尤其是在凝聚态 物理学中的成像、磁学和拓扑 半导体应用方面。
环实验和菲涅尔双缝实验。
3
实验原理
干涉实验是通过将光分为两束，在不同 的方向下交汇，使两束光发生叠加干涉， 以观察到干涉现象。
杨氏实验
原理和装置
杨氏实验是通过一个小孔将 光传递到分别放置于两个处 于同一直线上的小孔中，在 较远处形成干涉条纹。
常见干涉条纹图像
这些干涉条纹具有明暗相间 的特点，这取决于每个点的 光程差，因此可以用于测量 各种量，如光的波长。
菲涅尔双缝实验
1
实验原理
光从一个孔洞透过薄膜时会发生衍射，产生干涉模式。双缝实验是通过两个小孔 将光传递到同一位置，形成干涉条纹。
2
实验装置
光源、两缝板、透镜等构成，双缝板用于形成两个小的、相邻的光源，发出相同 频率的光线，透镜用于将双缝放置在同一位置。
3
光学中的应用
双缝实验是成像和测量的强大工具，常用于研究物质结构、电子结构、拓扑材料 和光学技术等领域。
实际生活应用
杨氏实验在物理、化学、生 物学中被广泛应用。
牛顿环实验
原理和装置
由凸透镜和平板玻璃组成，在两 者接触处点的 光程差来控制的。光程差越大， 干涉条纹间的半径越大。
工程实践中的应用
牛顿环实验在高精度光学制造、 垂直测量和微观镜头制造方面被 广泛应用。
光的干涉(共30张PPT)
r1
激光束
S 四、明（暗）条纹的间距
（2）当路程差为半波长的奇数倍时，形成暗条纹。 1
室内的白炽灯是各种独立的光源，不符合产生干涉的条件。 光的干涉
do 通过实验初步认识薄膜干涉现象，了解其应用。
r2
1、产生稳定干涉的条件：两列光的频率（颜色）相同。
S M 四、明（暗）条纹的间距
D．单色光f1照射时出现暗条纹,单色光f2照射时出现明条2纹
后面的屏上观察光的干涉情 况。
新课内容
二、双缝干涉图样
单色光
白光
新课内容
二、双缝干涉图样
图样有何特征？
屏
单色激光束
暗条纹的中心线
S1
暗条纹的中心线
亮条纹的中心线
S2
亮条纹的中心线
中央亮条纹
双缝
明暗相间
条纹等间距
思考讨论：光屏上何处出现亮条纹？何处出现暗条纹？
单色激光束
新课内容
三、决定明暗条纹的条件
第十三章 光
肥皂泡呈现五颜六色的原因是什么？
第3节
光的干涉
学习目标
1．通过实验观察认识光的干涉现象，知道干涉现象是光的波动性证 据。 2．理解光的双缝干涉现象的产生原理。知道光屏上出现亮条纹和暗 条纹的条件。
3.掌握明条纹（或暗条纹）间距的计算公式及推导过程。
4.观察双缝干涉图样，掌握实验方法。
5.通过实验初步认识薄膜干涉现象，了解其应用。
x l
d
新课内容
五、光的干涉应用
1.薄膜干涉---肥皂泡上的彩色条纹
此处发 生干涉 现象
空气
a b
S
B
A
薄膜
薄膜前后两个面的反 射光发生了干涉
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M
E
F C
C 处出现的是暗条纹，S1说明光疏到光
密媒质的反射光有半波损失。
条纹与杨氏双缝的明暗纹刚好相反. 30
例 杨氏双缝的间距为0.2mm，距离屏幕为1m。 （1）若第一到第四明纹距离为7.5mm，求入射光波长。 （2）若入射光的波长为600nm，求相邻两明纹的间距。
解： xDkl k0,1,2,
薄膜
振幅干涉)。
演示：肥皂膜劈尖的干涉
尖劈状肥皂膜的干涉图样(左图 为倒象)
一、分振幅干涉装置--薄膜干涉
1.相干光 ·由薄膜上下表面分别反射的两束反射
光(两束透射光亦可干涉)。
以上称为双光束干涉。
2.光程差
(1)两束反射光
入射光 线
反射光
的光程差
i
2
·p
1
n >n
n
A·D·C
n n
e r·B
干涉条件
光程差S1r2S2 r1r2r 1 k2lk1l2P
明纹 暗纹
A1
kP=0 ,1A, 2 A 级数
13
2
二、由普通光源获得相干光的途径
分波面法：S * 分振幅法：S *
P
·P
薄膜
两束相干 光在 P 点 相干叠加
14
22.1 杨氏双缝干涉
一、双缝干涉装置
观察屏
缝平面
x
x
l
dS1
r1
r2
25
白光 干涉花样
*条纹间距 x 相等
x
xk 1
xk
k
1Dl
d
k
Dl
d
Dl
d
D和d不变,
E
E
x与波长
成正比。
D和l不变, x与缝距d 成反比。
d
D
F
dD
F
*合成的最大光强是原光强的4倍。
Q A 2 A0 I A2
\ I 4I0 d
x
x3Dl d
x 2Dl d
x Dl d
x0
x Dl d
x 2 Dl d
n2 e
n1
34
Ex.一油轮漏出的油(n2=1.20)污染了某海域,在 海水(n3=1.30)表面形成一层薄的油污.如果太阳 正位于海域上空,一直升飞机的驾驶员从机上向 下观察,他所正对的油层厚度为460nm,则他将 观察到油层呈什么颜色?如果一潜水员潜入该 区域水下,又将观察到油层呈什么颜色?
解:飞机上观察的是反射光条纹
光通过多种媒质时
l
n1 n2 ……
nm
……
d1 d2
dm
光通过多种媒质时的光程
光程
L
=
i
(
ni
di
)
Ex1：求图S1和S2的光程差ex。.
n1x
s1
s2
x n
P
S沿平行于屏微微上移,干涉纹如何移动?若0级明 纹移动k个纹间距,欲使其回到原o处,应在哪一个 缝后加薄片(n)?薄片厚度?
X
s'
R
' 1
dxn1lL etkl
r1 p
D
S1
x
xDklDn1l S d
r2
o
dd
明条纹下移值
S2
l,n D
dxn1lL et2k1l
D
2
xD 2k1lD n1l
d 2d
暗条纹下移值
22.6 薄膜干涉
薄膜干涉的一般概念
入射光照射在一
定厚度的透明薄膜上 S
p
* ，在其上、下两表面
产生的两束光而形成
的干涉叫薄膜干涉(分
若I1 = I2 = I0 ，则有
I = 4I0cos2(2)
其中 =(2l)dsin
I 4I0
-4
-2
x -2 -2(l/d)
-2
0
2
-1
0
1
x -1
0
x1
-(l/d)
0
(l/d)
双缝干涉的光强曲线
4 2
x2 2(l/d)
k x
sin
思考：第2级条纹开始可能出现重叠 为什么?
双缝干涉条纹照片
p
r1
x
r2
o
= r2 - r1
dsin
很小
sin tg = x/D
S2
D
单色光入射:D >> d
\ d x
D
x
2、相干光：
S1、S2发的光
S1
d
S2
p
r1
x
r2
o
D
波程差：r2r1dsin dtgdD x
相位差：2lπ2lπdDx
3、干涉条纹 (1)条纹位置
明纹 = 2k
kl,x kD l,k0 ,1 ,2…
F 2 l
形式对称
把介质中的相差折算到真空中计算：
F
2 x l
2 x
n
l
2 x l
n
Ex2：已知l，求图中P点的两个分振动
的相差？明暗条件？ s1
F 2 l
n1
s2 n2
r1
P
r2
2 n2r2 n1r1
l
±2k
±
2
k
1
明纹 暗纹
透镜: Lens
使用透镜不会产生附加位相差
·对透镜成象，从物点到象点，沿 各条传播路径(光线)的光程相等 ，即物点到象点各光线之间的光 程差为零，使用透镜不会产生附 加的光程差。但透镜可以改变光 的传播方向.
·通常只研究两个极端情形(只有e在变 或只有i在变)，分别对应两种条纹。
等厚条纹 （对应仅e变的情况)
等倾条纹 (对应仅i变的情况)
均厚膜干涉 （垂直入射）
*分振幅法
1、反射光叠加
l
=2n2e 2
kl
2 k
1
l 2
增反膜 增透膜
2、折射光叠加
n1>n2
1 n1 2
=2n2e
kl
2
k
1
l 2
增透损失。
2、劈尖的干涉条件：
2n2e
由表面反射的半波损失引起 ·如两个表面反射都有半波损失
不加 l/2 如两个表面反射都没有半波损失
不加 l/2 如只有一个表面有半波损失
加 l/2
注意：发射光发生在光疏介质到光密
介质时的半波损失 。
1
n1 2
n2
n3
1
n1 2
n2
n3
n1>n2<n3
n1>n2>n3
或n1 < n2 > n3
或n1<n2<n3
l
=2n2e2
=2n2e
反射光有半波损失。 反射光无半波损失。
56
光程差(如加l/2)
L2necorsl
2
两束相干光的光程差决定于：
膜厚e ,入射角i
对厚度不均的薄膜上式近似成立， 对厚度均匀的薄膜上式严格成立。
薄膜干涉有两种条纹 ·一般情况下薄膜干涉的分析比较复杂
(因L和 e、i两因素有关)
22光的干涉_大学物理张三慧第三版课件!
几何光学：以光的直线传播规律为基础 研究各种光学仪器的理论。
波动光学：研究光的电磁性质和传播 规律，特别是干涉、衍射、偏振 的理论和应用。
量子光学：以光的量子理论为基础， 研究光与物质相互作用的规律。
波动光学和量子光学，统称为物理光学。
第22章 光的干涉
22.1 杨氏双缝干涉 22.2 相干光 22.5 光程 22.6 薄膜干涉 22.8 迈克尔逊干涉仪
l 加r薄1' 片r后2' 有R2 ' R 1 ' xDd k
(o)(R1 ' r1)(R2 ' n ttr2)
(R1 ' R2 ')(r1r2)(n1)t0
从而有 R 2 ' R 1 ' (n 1 )t
tkl
(n 1 )
t<0,这说明薄片应加在上缝S1中.
(3)
t kl
(n1)
四、光程差引起的相差：
·p
x1
x x
oI
x0
S2
x -1
D 双缝干涉
干涉问题要分析： (1)相干光? (2)波程差(光程差)计算 (3)条纹特点(形状、位置、
分布、条数、移动等) (4)光强公式、光强曲线
*分波阵面法
S1和S2是光源
S的子波
EF是接收屏
E
S1 S
S2
F
杨氏双缝干涉分析
1、光程差
单色光入射
S1
d
x
R1
s1 r1
s R2
R
' 2
s 2 r2
o
r1'
r
' 2
o'
解: (1) 零级明纹满足零程差要求
(o)(R2r2)(R1r1)0
r2r1
R2R1
(o')(R2 ' r2')(R1' r1')0
QR2 ' R1' \ r2' r1'
零级明纹下移,则整个条纹下移.
(2)设在下缝S2中加薄片 未加薄片时有
x 3 Dl d
4I0 I
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三、其他分波面干涉实验 双面镜、 双棱镜、 洛埃镜
其他分波面干涉装置
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（1）菲涅尔双棱镜
S1和S2是S
S1
E
的虚象—— 相干虚光源 S2
F
干涉条纹由S1和S2的光线叠加产生。 EF是干涉条纹范围。