量子力学 波函数的统计诠释和态叠加原理
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第二章波函数和薛定谔方程第一部分、波函数的统计诠释和态叠加原理
引言
这一部分中,我们将以实验揭示出的微观粒子的波粒二象性为根据,引出描写微观粒子状态的波函数,讨论波函数的性质,以及量子力学的态叠加原理。
2.1、波函数的统计诠释 2.1.1、如何描述粒子的波动性
2.1、波函数的统计诠释
2.1.1、如何描述粒子的波动性
自由粒子:
自由粒子的波,其频率和波矢都不变,即为平面波,
x
。
Ψ=Aπ−vt
cos2
λ
如果波沿单位矢量n的方向传播,则:
第二章波函数和薛定谔方程
2.1、波函数的统计诠释 2.1.1、如何描述粒子的波动性
。改为复数形式为,
Ψ=,或者
Ae⋅−ω
i k r tΨ=
()
i
(p⋅r−Et)
,Ae
这种波称为德布罗意波。其中,
E=hν=ω,
h
p n k
==
。
λ
场中的粒子:
如果粒子受到随时间或位置变化的力的作用,则动能和动量不是常量。用一个函数表示来描写这个波,
Ψ=Ψ。
(r;t)
那么,该如何理解波函数和它所描写的粒子之间的关系呢?微观粒子的波粒二象性该怎么理解呢?
2.1.2、实物粒子波动性的两种解释
(1)认为物质波是粒子的某种实际结构,即看成三维空间中连续分布的某种波包。
波包是各种波数(长)平面波的迭加,自由粒子的物质波包必然会扩散,粒子将越来越胖,与实验矛盾;另外,散射实验观测到的总是一个一个的电子,从未观测到波包的一部分。
夸大了粒子波动性的一面,抹杀了粒子性的一面。
(2)认为波动性是大量粒子分布于空间形成的疏密波
类似与空气振动出现的纵波。然而电子一个一个的通过小孔,但只要时间足够长,底片上逐渐呈现出衍射花纹,这说明单个电子就具有波动性。
夸大了粒子性的一面,抹杀了粒子波动性的一面。
2.1、波函数的统计诠释 2.1.3、概率波
以上两种解释都是错误的,电子既不是经典的粒子也不是经典的波。
•电子的粒子性:有电荷、质量等粒子属性,但没有确切的轨道概念。
•电子的波动性:本质上是指波的相干叠加性。
2.1.3、概率波
1926 年,玻恩(Born)首先提出了波函数的统计解释,即:
波函数在空间某一点的强度(振幅绝对值的平方)和在该点找到粒子的概率成正比。这样,描述粒子的波乃是概率波。
量子力学的基本假定之一。
描述微观粒子状态的波函数为Φ(r,t),其强度为,
Φ=ΦΦ。
2*
根据波函数的统计诠释,在t时刻、r点附近单位体积中找到粒子的概率为,
,
其中是概率密度,C是比例常数。
这样,t时刻、附近dτ体积元中找到粒子的概率为,
波函数的归一化
粒子在整个空间中出现的概率为1,即要求波函数满足如下条件,
,∫
CΦr t2dτ=
|(,)|1
∞
这称为波函数的归一化条件。波函数的归一化条件要求波函数绝对值平方在全空间可积。
则,比例系数C 可得,
C =
1
。∫
|(,)|
Φr t2dτ
∞
粒子在空间各点出现的概率只决定于波函数在空间各点的相对强度。
这样如果令,,波函数描写的状态并不改变,归一化条件为,
。
波函数Ψ称为归一化波函数,常数C称为归一化因子。
这样和描写的是粒子的同一个状态,只是为归一化波函数,而是没有归一化的波函数。
相位不定性
如:,实数,
,
即波函数在归一化后仍然有一个相位因子e iδ的不确定性。
讨论:
(1)波函数Φ一般为复数,不表示真实的物理量,只
有其模平方|Φ|2才有物理意义。
(2)由于粒子在空间出现的几率为1,所以各点出现的概率值决定于波函数在空间各点的相对强度,而不决定于强度的绝对大小,即使将波函数乘上常数后所描述的状态不变。
Ψ=Φ,和描述的是同一量子状态。t时刻,
C
1, 2
r r 附近单位体积内找到粒子的几率之比为,
w(r,t)|C(r,t)||(r,t)||(r,t)|
ΦΨΦ
222
= = = ,1111
w(r,t)|C(r,t)||(r,t)||(r,t)|
Φ2Ψ2Φ
2 2222
2.1、波函数的统计诠释 2.1.3、概率波
(3)归一化条件并不是唯一的,对于在全空间中对波函数模平方积分为1 的条件,对于有些波函数是没有意义的。比如自由粒子波函数,,就不满足这个条件。至于这种波函数如何归一化的问题,后面再讨论。
(4)归一化的波函数可以含有任意相因子。
2.1、波函数的统计诠释 2.1.5、统计诠释对波函数的要求
2.1.5、统计诠释对波函数的要求
(1)可积性:=有限值。
∫
|(r,t)|d
Ψ2
τ
τ
。
(2)归一化(如平方可积):∫|Ψ(r,t)|2dτ=1
∞
|Ψ(r,t)|具有单值性。注意:不是Ψ(r,t)。(3)单值性:
2
及其各阶导数连续。(4)连续性:Ψ(r,t)