杨氏双缝干涉实验
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纹只有上移才能使光程差为零。 依题意，S1缝盖上云母片后，零级明条纹由O点移动原
来的第九级明条纹位置P点，
当x<<D时，S1发出的光可以近似看作垂直通过云母片， 光程增加为(n-1)b，从而有
(n-1)b=kλ
所以
b=kλ/(n-1)=9×5500×10-10/(1.58-1)
=8.53×10-6m
或 明条纹：r2-r1=xd/D=±mλ/n=±mλ’ m=0,1,2,… 暗条纹：r2-r1=xd/D=±(2m+1)λ/2n =±(2m+1)λ’ m=1,2,3,…
λ’为入射光在介质中的波长 条纹间距为 Δx=Dλ/(nd)=Dλ’/d 干涉条纹变密。
杨氏双缝干涉的应用
❖ 测量波长 ❖ 测量薄膜的厚度和折射率 ❖ 长度的测量微小改变量
dd
n
间距减小
例5 在双缝实验中，入射光的波长为550nm，用一厚e
=2.85×10－4cm的透明薄片盖着S1缝，结果中央明纹移到
原来第三条明纹处，求透明薄片的折射率。
解：用透明薄片盖着S1缝，
S1
中央明纹位置从O点向上移到 S
r1
r2
O1 O
O1点，其它条纹随之平动，但 条纹宽度不变。
S2
加透明薄片后，光路的光程为
干涉条纹在屏上的位置（级次）完全由光程差决定， 当某一参量引起光程差的改变，则相应的干涉条纹就会发 生移动。
干涉条纹的特点
( 干涉条纹是一组平行等间距的明、暗相间的直条纹。中
央为零级明纹，上下对称，明暗相间，均匀排列。 干涉条纹不仅出现在屏上，凡是两光束重叠的区域都存
在干涉，故杨氏双缝干涉属于非定域干涉。 当D、λ一定时，e与d成反比，d越小，条纹分辨越清。 λ1与λ2为整数比时，某些级次的条纹发生重叠。 m1λ1=m2λ2
即光程差等于半波长的奇数倍时，P点的光强最小
选用如图坐标来确定屏上的光强分布
y
S1
o
x
r1
r2
S2
P(x,y,D)
r1 S1P
(x d )2 y2 D2 2
z
r2 S2P
(x d )2 y2 D2 2
由上面两式可求得
r22 r12 2xd
r2
r1
2xd r1 r2
实际情况中， d D 若同时 x, y D
xk红
k
D d
红
x(k 1)紫
(k
1)
D d
紫
例10 双缝间的距离d=0.25mm,双缝到屏幕的距离Ｄ
=50cm,用波长4000Å～7000Å的白光照射双缝，求第2级明
纹彩色带(第2级光谱)的宽度。
解 所求第2级明纹彩色带(光谱)的宽
x
k=2
度实际上是7000Å的第2级亮纹和
k=1
4000Å的第2级亮纹之间的距离。
x
0.065
③双缝与屏幕间距D改变：
•当D 减小时，e减小，零级明纹中心位置不变，条
纹变密。
•当D 增大时，e增大，条纹变稀疏。
④入射光波长改变：
当λ增大时，Δx增大，条纹变疏；
e D
d
当λ减小时，Δx减小，条纹变密。
对于不同的光波，若满足m1λ1=m2λ2，出现干涉条纹的重叠。
若用复色光源，则干涉条纹是彩色的。
r2 r1 ( n 1 )h 0
所以零级明条纹下移
原来k级明条纹位置满足：
S1
r2 r1 k
S2
设有介质时零级明条纹移到原来
第k级处，它必须同时满足：
h
r2 r1 (n 1)h k
r1
r2
h k
n 1
例7 杨氏双缝实验中，P为屏上第五级亮纹所在位置。现将 一玻璃片插入光源发出的光束途中，则P点变为中央亮条纹的 位置，求玻璃片的厚度。
例2、根据条纹移动求缝后所放介质片的厚度
当双缝干涉装置的一条狭缝S1后面盖上折射率为n=1.58
的云母片时，观察到屏幕上干涉条纹移动了9个条纹间距，
已知波长λ=5500A0，求云母片的厚度。
P
S1 r1
x
d S2
r2
O
解：没有盖云母片时，零级明条纹在O点； 当S1缝后盖上云母片后，光线1的光程增大。 由于零级明条纹所对应的光程差为零，所以这时零级明条
第三节 杨氏双缝干涉实验
托马斯·杨（Thomas Young）
英国物理学家、医生和考古学家， 光的波动说的奠基人之一
波动光学：杨氏双缝干涉实验 生理光学：三原色原理 材料力学：杨氏弹性模量 考古学：破译古埃及石碑上的文字
杨氏双缝干涉实验装置
1801年，杨氏巧妙地设计了一种把单个波阵面分解为两 个波阵面以锁定两个光源之间的相位差的方法来研究光的干涉 现象。杨氏用叠加原理解释了干涉现象，在历史上第一次测定 了光的波长，为光的波动学说的确立奠定了基础。
I I1 I2 2 I1I2 cos
4I0
c os2
2
而 k(r2 r1) k
2
代入，得
I
4I
0
c
os2
[
(r2
r1
)
]
表明P点的光强I取决于两光波在该点的光程差或相位差。
P点合振动的光强得
I
4I0
c os2
2
2m (m 0,1,2,)
P点光强有最大值， I 4I0
等于一个波长值。 m
(m 1)
2
上式中的m为干涉条纹的级次。
x mD
d
(m 0,1,2,)
亮纹
m=0,1,2,…依次称为零级、第一级、第二级亮纹等等。
零级亮纹(中央亮纹)在x=0处。
x (m 1) D
2d
(m 0,1,2,)
暗纹
m=0,1,2,…分别称为零级、第一级、第二级暗纹等等。
——P点处出现明条纹
(2m 1) (m 0,1,2,)
P点光强有最小值，I 0
——P点处出现暗条纹 相位差介于两者之间时，P点光强在0和4I0之间。
n(r2 r1) m (m 0,1,2,) 即光程差等于波长的整数倍时，P点有光强最大值
n(r2
r1)
(m
1 )
2
(m 0,1,2,)
S线光源，G是一个遮光屏，其上有两条与S平行的狭缝S1、 S2，且与S等距离，因此S1、S2 是相干光源，且相位相同；S1、 S2 之间的距离是d ，到屏的距离是D。
P
r1
S1 Sd
r2
x O
S2
D
干
I
涉
光
条
强
纹
分
布
同方向、同频率、有恒定初相差的两个单色光源所发 出的两列光波的叠加。
考察屏上某点P处的强度分布。由于S1、S2 对称设置，且大 小相等，认为由S1、S2 发出的两光波在P点的光强度相等， 即I1=I2=I0，则P点的干涉条纹分布为
1 1.58
是云母片。
例6 已知：S2 缝上覆盖的介质
厚度为h，折射率为n，设入射 S1
光的波长为。问：原来的零级 S2
条纹移至何处？若移至原来的
第 k 级明条纹处，其厚度 h 为
h
多少？
r1
r2
解：从S1和S2发出的相干光所对应的光程差
(r2 h nh) r1
当光程差为零时，对应 零条纹的位置应满足：
r1 e ne r1 (n 1)e
O1点是中央明纹，两光路的光程差应等于0
r2 r1 (n 1)e 0 r2 r1 (n 1)e
不加透明薄片时，出现第3 级明纹的条件是： r2 r1 3
由以上两式可得： ( n 1)e 3
n
3 e
1
3 550109 2.58 106
则 r1 r2 2D
r2
r1
xd D
于是有
I
4
I
0
c
os2
[xd D
]
当 x mD
d
(m 0,1,2,)
Imax 4I0 亮纹
当 x (m 1) D
2d
(m 0,1,2,) Imin 0
暗纹
I
O
x
干涉条纹强度分布曲线
屏幕上Z轴附近的干涉条纹由一系列平行等距的明暗直条 纹组成，条纹的分布呈余弦变化规律，条纹的走向垂直于 X轴方向。
（2）介质对干涉条纹的影响
①在S1后加透明介质薄膜，干涉条纹如何变化？
零级明纹上移至点P，屏上所
有干涉条纹同时向上平移。
移过条纹数目Δk=(n-1)t/λ
S1
r1
P
x
条纹移动距离 OP=Δk·e
d
r2
O
S2
若S2后加透明介质薄膜，干
涉条纹下移。
②若把整个实验装置置于折射率为n的介质中
明条纹： =n(r2-r1)=±mλ m=0,1,2,… 暗条纹： =n(r2-r1)=±(2m+1)λ/2 m=1,2,3,…
n1 n2
O
由题意得 n2 n1t 5
所以
t 5 5 48001010
n2 n1 1.70 1.40
8106 m 8m
例4 若将双缝装置浸入折射率为n的水中，那么条纹的间
距增加还是减小？
解：入射光在水中的波长变为
n
n
— 真空中的波长
所以相邻明条纹或暗条纹的间距为
e' Dn D n e e
k=0
k=-1
x mD
d
(m 0,1,2,)
亮纹
k=-2
m=0,1,2,…依次称为零级、第一级、第二级亮纹等等。
零级亮纹(中央亮纹)在x=0处。
明纹坐标为
x k D
d
x
2
D d
(2
1 )
代入：d=0.25mm,L=500mm,2=7×10-4mm,1= 4
×10-4mm得：
x =1.2mm
D=500mm,(1)d=1.2mm和d=10mm,相邻明条纹间距分别 为多大？（2) 若相邻明条纹的最小分辨距离为0.065mm,能 分辨干涉条纹的双缝间距是多少？
解 ｛1｝d= 1.2 mm
e D 500 5.893 104 0.25 mm
d
1.2
d=10 mm
e D 500 5.893 104 0.030 mm
例3 一双缝装置的一个缝为折射率1.40的薄玻璃片遮盖，另 一个缝为折射率1.70的薄玻璃片遮盖，在玻璃片插入以后， 屏上原来的中央极大所在点，现在为原来的第五级明纹所占
据。假定λ=480nm，且两玻璃片厚度均为t，求t值。
解：两缝分别为薄玻璃片遮盖后，两束相干光到达O点处
的光程差的改变为
P
n2 1t n1 1t n2 n1t
相邻两个亮条纹或暗条纹间的距离为条纹间距
e D
d
可利用此公式求波长
一般称到达屏上某点的两条相干光线间的夹角为相干光束
的会聚角，记为
当 d D 且 x, y D 有 d D
P
S1
r1
x
则 e
d
r2
O
S2
条纹间距正比于相干光的波长，反比于相干光束的会聚角
任何两条相邻的明（或暗）条纹所对应的光Βιβλιοθήκη Baidu差之差一定
如用白光作实验, 则除了中央亮纹仍是白色的外,其余各 级条纹形成从中央向外由紫到红排列的彩色条纹—光谱。
（在屏幕上x=0处各种波长的光程差均为零，各种波长的
零级条纹发生重叠，形成白色明纹。）
讨论
（1）波长及装置结构变化时干涉条纹的移动和变化
①光源S位置改变：
•S下移时，零级明纹上移，干涉条纹整体向上平移； •S上移时，干涉条纹整体向下平移，条纹间距不变。
d
10
｛2｝ e 0.065mm
双缝间距d为
d D 500 5.893 10 4 4.5 mm
e
0.065
例9 用白光作双缝干涉实验时，能观察到几级清晰可辨的 彩色光谱？
解:用白光照射时，除中央明纹为白光外，两侧形成内紫外红的 对称彩色光谱。
当k级红色明纹位置xk红大于k+1级紫色明纹位置x(k+1)紫时，光 谱就发生重叠。据前述内容有
Δx=Dλ/d
②双缝间距d改变：
e D
d
•当d增大时，e减小，零级明纹中心位置不变，条纹变密。
•当d 减小时，e增大，条纹变稀疏。
举例：人眼对钠光（λ= 589.3nm）最敏感，能够
分辨到e=0.065 mm ，若屏幕距双缝的距离为D = 800mm，则
d D 800 5893 107 7.25mm
已知: 0.6玻m璃 n 1.5
P
解 没插玻璃片之前二光束的光程差为 S1
r1
r2 r1 5
S2
r2
插玻璃片之后二光束的光程差为
r2 r1 d nd r2 r1 d n 1
0
(1.5 1)d 5 d 10 6m
例8 钠光灯作光源，波长 0.58，93屏与m双缝的距离
例1、求光波的波长
在杨氏双缝干涉实验中，已知双缝间距为0.60mm，缝和屏相 距1.50m，测得条纹宽度为1.50mm，求入射光的波长。 解：由杨氏双缝干涉条纹间距公式
e=Dλ/d
可以得到光波的波长为
λ=e·d/D
代入数据，得 λ=1.50×10-3×0.60×10-3/1.50 =6.00×10-7m =600nm
来的第九级明条纹位置P点，
当x<<D时，S1发出的光可以近似看作垂直通过云母片， 光程增加为(n-1)b，从而有
(n-1)b=kλ
所以
b=kλ/(n-1)=9×5500×10-10/(1.58-1)
=8.53×10-6m
或 明条纹：r2-r1=xd/D=±mλ/n=±mλ’ m=0,1,2,… 暗条纹：r2-r1=xd/D=±(2m+1)λ/2n =±(2m+1)λ’ m=1,2,3,…
λ’为入射光在介质中的波长 条纹间距为 Δx=Dλ/(nd)=Dλ’/d 干涉条纹变密。
杨氏双缝干涉的应用
❖ 测量波长 ❖ 测量薄膜的厚度和折射率 ❖ 长度的测量微小改变量
dd
n
间距减小
例5 在双缝实验中，入射光的波长为550nm，用一厚e
=2.85×10－4cm的透明薄片盖着S1缝，结果中央明纹移到
原来第三条明纹处，求透明薄片的折射率。
解：用透明薄片盖着S1缝，
S1
中央明纹位置从O点向上移到 S
r1
r2
O1 O
O1点，其它条纹随之平动，但 条纹宽度不变。
S2
加透明薄片后，光路的光程为
干涉条纹在屏上的位置（级次）完全由光程差决定， 当某一参量引起光程差的改变，则相应的干涉条纹就会发 生移动。
干涉条纹的特点
( 干涉条纹是一组平行等间距的明、暗相间的直条纹。中
央为零级明纹，上下对称，明暗相间，均匀排列。 干涉条纹不仅出现在屏上，凡是两光束重叠的区域都存
在干涉，故杨氏双缝干涉属于非定域干涉。 当D、λ一定时，e与d成反比，d越小，条纹分辨越清。 λ1与λ2为整数比时，某些级次的条纹发生重叠。 m1λ1=m2λ2
即光程差等于半波长的奇数倍时，P点的光强最小
选用如图坐标来确定屏上的光强分布
y
S1
o
x
r1
r2
S2
P(x,y,D)
r1 S1P
(x d )2 y2 D2 2
z
r2 S2P
(x d )2 y2 D2 2
由上面两式可求得
r22 r12 2xd
r2
r1
2xd r1 r2
实际情况中， d D 若同时 x, y D
xk红
k
D d
红
x(k 1)紫
(k
1)
D d
紫
例10 双缝间的距离d=0.25mm,双缝到屏幕的距离Ｄ
=50cm,用波长4000Å～7000Å的白光照射双缝，求第2级明
纹彩色带(第2级光谱)的宽度。
解 所求第2级明纹彩色带(光谱)的宽
x
k=2
度实际上是7000Å的第2级亮纹和
k=1
4000Å的第2级亮纹之间的距离。
x
0.065
③双缝与屏幕间距D改变：
•当D 减小时，e减小，零级明纹中心位置不变，条
纹变密。
•当D 增大时，e增大，条纹变稀疏。
④入射光波长改变：
当λ增大时，Δx增大，条纹变疏；
e D
d
当λ减小时，Δx减小，条纹变密。
对于不同的光波，若满足m1λ1=m2λ2，出现干涉条纹的重叠。
若用复色光源，则干涉条纹是彩色的。
r2 r1 ( n 1 )h 0
所以零级明条纹下移
原来k级明条纹位置满足：
S1
r2 r1 k
S2
设有介质时零级明条纹移到原来
第k级处，它必须同时满足：
h
r2 r1 (n 1)h k
r1
r2
h k
n 1
例7 杨氏双缝实验中，P为屏上第五级亮纹所在位置。现将 一玻璃片插入光源发出的光束途中，则P点变为中央亮条纹的 位置，求玻璃片的厚度。
例2、根据条纹移动求缝后所放介质片的厚度
当双缝干涉装置的一条狭缝S1后面盖上折射率为n=1.58
的云母片时，观察到屏幕上干涉条纹移动了9个条纹间距，
已知波长λ=5500A0，求云母片的厚度。
P
S1 r1
x
d S2
r2
O
解：没有盖云母片时，零级明条纹在O点； 当S1缝后盖上云母片后，光线1的光程增大。 由于零级明条纹所对应的光程差为零，所以这时零级明条
第三节 杨氏双缝干涉实验
托马斯·杨（Thomas Young）
英国物理学家、医生和考古学家， 光的波动说的奠基人之一
波动光学：杨氏双缝干涉实验 生理光学：三原色原理 材料力学：杨氏弹性模量 考古学：破译古埃及石碑上的文字
杨氏双缝干涉实验装置
1801年，杨氏巧妙地设计了一种把单个波阵面分解为两 个波阵面以锁定两个光源之间的相位差的方法来研究光的干涉 现象。杨氏用叠加原理解释了干涉现象，在历史上第一次测定 了光的波长，为光的波动学说的确立奠定了基础。
I I1 I2 2 I1I2 cos
4I0
c os2
2
而 k(r2 r1) k
2
代入，得
I
4I
0
c
os2
[
(r2
r1
)
]
表明P点的光强I取决于两光波在该点的光程差或相位差。
P点合振动的光强得
I
4I0
c os2
2
2m (m 0,1,2,)
P点光强有最大值， I 4I0
等于一个波长值。 m
(m 1)
2
上式中的m为干涉条纹的级次。
x mD
d
(m 0,1,2,)
亮纹
m=0,1,2,…依次称为零级、第一级、第二级亮纹等等。
零级亮纹(中央亮纹)在x=0处。
x (m 1) D
2d
(m 0,1,2,)
暗纹
m=0,1,2,…分别称为零级、第一级、第二级暗纹等等。
——P点处出现明条纹
(2m 1) (m 0,1,2,)
P点光强有最小值，I 0
——P点处出现暗条纹 相位差介于两者之间时，P点光强在0和4I0之间。
n(r2 r1) m (m 0,1,2,) 即光程差等于波长的整数倍时，P点有光强最大值
n(r2
r1)
(m
1 )
2
(m 0,1,2,)
S线光源，G是一个遮光屏，其上有两条与S平行的狭缝S1、 S2，且与S等距离，因此S1、S2 是相干光源，且相位相同；S1、 S2 之间的距离是d ，到屏的距离是D。
P
r1
S1 Sd
r2
x O
S2
D
干
I
涉
光
条
强
纹
分
布
同方向、同频率、有恒定初相差的两个单色光源所发 出的两列光波的叠加。
考察屏上某点P处的强度分布。由于S1、S2 对称设置，且大 小相等，认为由S1、S2 发出的两光波在P点的光强度相等， 即I1=I2=I0，则P点的干涉条纹分布为
1 1.58
是云母片。
例6 已知：S2 缝上覆盖的介质
厚度为h，折射率为n，设入射 S1
光的波长为。问：原来的零级 S2
条纹移至何处？若移至原来的
第 k 级明条纹处，其厚度 h 为
h
多少？
r1
r2
解：从S1和S2发出的相干光所对应的光程差
(r2 h nh) r1
当光程差为零时，对应 零条纹的位置应满足：
r1 e ne r1 (n 1)e
O1点是中央明纹，两光路的光程差应等于0
r2 r1 (n 1)e 0 r2 r1 (n 1)e
不加透明薄片时，出现第3 级明纹的条件是： r2 r1 3
由以上两式可得： ( n 1)e 3
n
3 e
1
3 550109 2.58 106
则 r1 r2 2D
r2
r1
xd D
于是有
I
4
I
0
c
os2
[xd D
]
当 x mD
d
(m 0,1,2,)
Imax 4I0 亮纹
当 x (m 1) D
2d
(m 0,1,2,) Imin 0
暗纹
I
O
x
干涉条纹强度分布曲线
屏幕上Z轴附近的干涉条纹由一系列平行等距的明暗直条 纹组成，条纹的分布呈余弦变化规律，条纹的走向垂直于 X轴方向。
（2）介质对干涉条纹的影响
①在S1后加透明介质薄膜，干涉条纹如何变化？
零级明纹上移至点P，屏上所
有干涉条纹同时向上平移。
移过条纹数目Δk=(n-1)t/λ
S1
r1
P
x
条纹移动距离 OP=Δk·e
d
r2
O
S2
若S2后加透明介质薄膜，干
涉条纹下移。
②若把整个实验装置置于折射率为n的介质中
明条纹： =n(r2-r1)=±mλ m=0,1,2,… 暗条纹： =n(r2-r1)=±(2m+1)λ/2 m=1,2,3,…
n1 n2
O
由题意得 n2 n1t 5
所以
t 5 5 48001010
n2 n1 1.70 1.40
8106 m 8m
例4 若将双缝装置浸入折射率为n的水中，那么条纹的间
距增加还是减小？
解：入射光在水中的波长变为
n
n
— 真空中的波长
所以相邻明条纹或暗条纹的间距为
e' Dn D n e e
k=0
k=-1
x mD
d
(m 0,1,2,)
亮纹
k=-2
m=0,1,2,…依次称为零级、第一级、第二级亮纹等等。
零级亮纹(中央亮纹)在x=0处。
明纹坐标为
x k D
d
x
2
D d
(2
1 )
代入：d=0.25mm,L=500mm,2=7×10-4mm,1= 4
×10-4mm得：
x =1.2mm
D=500mm,(1)d=1.2mm和d=10mm,相邻明条纹间距分别 为多大？（2) 若相邻明条纹的最小分辨距离为0.065mm,能 分辨干涉条纹的双缝间距是多少？
解 ｛1｝d= 1.2 mm
e D 500 5.893 104 0.25 mm
d
1.2
d=10 mm
e D 500 5.893 104 0.030 mm
例3 一双缝装置的一个缝为折射率1.40的薄玻璃片遮盖，另 一个缝为折射率1.70的薄玻璃片遮盖，在玻璃片插入以后， 屏上原来的中央极大所在点，现在为原来的第五级明纹所占
据。假定λ=480nm，且两玻璃片厚度均为t，求t值。
解：两缝分别为薄玻璃片遮盖后，两束相干光到达O点处
的光程差的改变为
P
n2 1t n1 1t n2 n1t
相邻两个亮条纹或暗条纹间的距离为条纹间距
e D
d
可利用此公式求波长
一般称到达屏上某点的两条相干光线间的夹角为相干光束
的会聚角，记为
当 d D 且 x, y D 有 d D
P
S1
r1
x
则 e
d
r2
O
S2
条纹间距正比于相干光的波长，反比于相干光束的会聚角
任何两条相邻的明（或暗）条纹所对应的光Βιβλιοθήκη Baidu差之差一定
如用白光作实验, 则除了中央亮纹仍是白色的外,其余各 级条纹形成从中央向外由紫到红排列的彩色条纹—光谱。
（在屏幕上x=0处各种波长的光程差均为零，各种波长的
零级条纹发生重叠，形成白色明纹。）
讨论
（1）波长及装置结构变化时干涉条纹的移动和变化
①光源S位置改变：
•S下移时，零级明纹上移，干涉条纹整体向上平移； •S上移时，干涉条纹整体向下平移，条纹间距不变。
d
10
｛2｝ e 0.065mm
双缝间距d为
d D 500 5.893 10 4 4.5 mm
e
0.065
例9 用白光作双缝干涉实验时，能观察到几级清晰可辨的 彩色光谱？
解:用白光照射时，除中央明纹为白光外，两侧形成内紫外红的 对称彩色光谱。
当k级红色明纹位置xk红大于k+1级紫色明纹位置x(k+1)紫时，光 谱就发生重叠。据前述内容有
Δx=Dλ/d
②双缝间距d改变：
e D
d
•当d增大时，e减小，零级明纹中心位置不变，条纹变密。
•当d 减小时，e增大，条纹变稀疏。
举例：人眼对钠光（λ= 589.3nm）最敏感，能够
分辨到e=0.065 mm ，若屏幕距双缝的距离为D = 800mm，则
d D 800 5893 107 7.25mm
已知: 0.6玻m璃 n 1.5
P
解 没插玻璃片之前二光束的光程差为 S1
r1
r2 r1 5
S2
r2
插玻璃片之后二光束的光程差为
r2 r1 d nd r2 r1 d n 1
0
(1.5 1)d 5 d 10 6m
例8 钠光灯作光源，波长 0.58，93屏与m双缝的距离
例1、求光波的波长
在杨氏双缝干涉实验中，已知双缝间距为0.60mm，缝和屏相 距1.50m，测得条纹宽度为1.50mm，求入射光的波长。 解：由杨氏双缝干涉条纹间距公式
e=Dλ/d
可以得到光波的波长为
λ=e·d/D
代入数据，得 λ=1.50×10-3×0.60×10-3/1.50 =6.00×10-7m =600nm