第五章 热力学第二定律与熵 习题解答解析
合集下载
相关主题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
距左端0.3m处。活塞左边充有1mol压强为 5×105Pa的氦气,右边充有压强为1×105Pa的
He Ne
氖气,它们都是理想气体。将气缸浸入1L水中,
开始时整个物体系的温度均匀地处于25℃。气
缸及活塞的热容可不考虑。放松以后振动的活塞最后将位于新的平
衡位置,试问这时⑴ 水温升高多少?⑵ 活塞将静止在距气缸左边
5.3.3 水的比热容比是4.18KJ·Kg-1·K-1。⑴ 1Kg0℃的水与一个 373K的大热源相接触,当水的温度到达373K时,水的熵改变多少? ⑵ 如果先将水与一个323K的大热源接触,然后再让它与一个373K 的大热源接触,求系统的熵变。 ⑶ 说明怎样才可使水从273K变到 373K而整个系统的熵不变。 分析:由于前两问都是在温差不满足△T/T<<1的条件下的热传递,
因而是不可逆的。应该设想水所经历的是另一个其始、末态
都和他的初、末态相同的可逆过程。例如,水在等压条件下 依次和一系列的温度从T1逐步上升到T2的热源相接触,相邻 两热源之间的温差满足△T/T<<1的条件。只有水达到新的平 衡态后,才脱开原来的热源,再和下一个温度的热源相接触, 使达到下一热源的温度…如此使得水的温度也逐步从从T1上 升到T2。这样就可以认为水在任何时刻的温度几乎都是处处 相等的,它始终满足热学平衡条件,因而是可逆的。由于这两 个可逆和不可逆过程的始末两态相同,因而熵变相同。
线一般都可以认为是可逆变化过程,所以P / Pa 1
2
可用
dS
dQ T
来计算熵变。
解: ⑴
1-2为等压过程 :T2
V2 V1
T1
600K
4 20
3 40 V / L
2-3为等体过程,且H2为双原子分子,故:
CΒιβλιοθήκη BaiduP ,m
7 2
R
,
CV ,m
5 2
R
所以1-2-3过程的熵变为:
S3
S1
2 dQ
1
T
3
2
第五章 习题解答
5.1.1 试用反证法证明绝热线与等温线不能相交于二点(注意:不一 定是理想气体) 分析: 题中已明确指出这是对于任何物质而言的,所以不能应用理
想气体等温线和绝热线来证明它们不能相交于两点。由于热
力学第一定律和热力学第二定律具有普适性和可靠性,只要
假定在任意一个状态图上的绝热线与等温线相交于两点,然
后证明这样必然违背热一律或热二律,那么这一命题必然是 错误的。
证明:假设绝热线与等温线相交于两点A和B,从而围城一个闭合 区域,分两种情况讨论。
⑴ 绝热线在等温线的下面。假设此循环是顺时针的,则此过程
P
对外做功,而在整个循环中只从单一热源吸热
A
并全部用来对外做功,而不产生其它影响,这
CB D
违反了热二律的开尔文表述,因此,这种情况 下,等温线不能和绝热线相交于两点
V
⑵ 绝热线在等温线的上面。同样可以假设此循环是顺时针的,
但是它在B-C-A等温过程中放热,不吸热,它无法和热力学第 二定律相联系,但是这样违背热力学第一定律。因为这是一个 顺时针循环,它是对外做功的。注意到在A-D-B过程中是绝热 的,在B-C-A过程中是放热的,所以在整个循环中即放热又对 外做功,这样就违背了热一律。
多大距离位置? ⑶ 物体系的总熵增加多少?
分析:开始时活塞是固定的,放松以后活塞振动起来,说明开始时
活塞两边压强不等,物质的量也不等。考虑到气缸内的氦气
和氖气作为一个整体它不可能对外做功,而开始时整个物体
系(气缸以及内部的气体和外面的水)的温度均匀地处于 25℃,它不可能和外界交换热量。所以一开始气缸以及内部 气体的内能就不变,温度不变,以后温度应该仍然不变,谁 的温度也不变。
dQ T
CP,m
600
300
dT T
CV
,m
300
600
dT T
Rln2
⑵ 1-3为等温过程,其熵变为:
P / Pa 1
2
S3
S1
3 dQ
1
T
R lnV3 V2
Rln2
⑶ 1-4-3过程由1-4的绝热过程和4-3的等压过
43
程组成,有: T1V1 1 T4V4 1
T4 V4
20
T3 V3
40 V / L
PHe VHe P'HelS
PNe VNe P'Ne(0.8 l )S P'He (0.8 l)S
l 0.6m;
Ne
1 3
mol
⑶ 整个气体的熵变等于氦气和氖气熵变之和。
S
SHe
SNe
0.6
0.3
S S
HedV V
0.2 S
0.5 S
NedV V
Rln2
1 3
R
ln
2 5
3.22JK 1
P
如此题设得证。
A
DB C
V
5.3.1 如图所示,图中1-3为等温线,1-4为绝热线,1-2和4-3均为等
压线,2-3为等体线。1molH2(理想气体)在1点的状态参量为 V1=0.02m3,T1=300K;在3点的状态参量为V3=0.04m3,T3=300K。 试分别用如下三条路径计算S3-S1:⑴1-2-3 ; ⑵ 1-3 ; ⑶ 1-4-3. 分析:因为能够用实线表示的状态变化图
解:⑴ 水温保持25℃不变。
⑵ 设初态氦气、氖气的状态参量为(S表示截面积): He 1mol; PHe 5105Pa; VHe 0.3S Ne; PNe 1105Pa; VNe 0.5S
末态氦气、氖气的状态参量为(l表示静止时活塞距气缸左边的距离):
'He 1mol; P'He ; V 'He lS 'Ne Ne; P'Ne P'He ; V 'Ne (0.8 l)S 由于物质的量和温度都不变,所以有:
解:⑴ 设水的初温T1 ,终温T3 ,水的定压比热容cP,则有:
dQ mcPdT TdS
dS
mcP
dT T
S
mcP
ln T3 T1
1.30103 JK1
⑵ 整个系统的总熵变应为水的两次熵变和热源的两次熵变之和。
设水的初温T1,323K热源的温度为T2,373K热源的温度为T3 。由 于323K和373K热源处于恒温下,它们放出的热量分别为:
联立上式,代入T1=300K, T3=300K,可得:
T4
2
2 7
300K
则1-4-3过程的熵变为:
S3 S1 (S4 S1) (S3 S4 )
0
3 dQ
4
T
7 2
R
2
300
2
7 300
dT T
7
R
ln
2
2 7
2
R ln 2
可见:熵确为态函数,其变化仅由始末态决定,而与路径无关。
5.3.2 如图所示,一长为0.8m的圆柱形容器被 一薄的活塞分隔成两部分。开始时活塞固定在