第八章_量子多体问题方法及其应用
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第八章 量子多体问题方法及其应用
二次量子化的基本概念,正则变换为主的多体理论方法。
§8.1 二次量子化方法
在讨论多体问题时,采用粒子的产生和湮灭算符的方法,------“二次量子化”方法。 8.1A 二次量子化,玻色子和费米子
一次量子化:算符的量子化(经典的力学量到量子力学中的厄密算符)。例如电磁场的量子化。
8.1B 量子光学中的JC 模型
举例,一个二能级原子与单模量子化广场作用,耦合Hamiltonian 为
dr p A mc e H g e
ψ⎪⎭
⎫
⎝⎛⋅ψ=⎰ *int
---------
跃迁e g →,
式中,()()⎪⎭
⎫
⎝
⎛
-
=ψ⎪⎭
⎫
⎝⎛-
=ψt E i
r t E i
r g g
g e e e exp ,exp ψψ 带入Hamiltonian 中,得
()()()()()()()()
dr
r p r A mc
e e dr r p r A mc
e e dr
r p A mc e r t E E i H g e t i g e t i g
e g e ⎰⎰⎰⋅=⎪⎭
⎫ ⎝⎛⋅=⎪⎭⎫ ⎝⎛⋅⎪⎭⎫ ⎝⎛-=ψψψψψ
ψωω *
*
*
int 00exp
式中,对于一个模式()α,k ,()()
()x
k i t i k x
k i t i k k
e
a
e
a
h
c
V
t x A
⋅-+⋅+-+=
ωα
ωα
αεω
,,1,,则
()
()()()dr r p r e
a e a
h
c
V
mc
e e
H g e x
k i t i k x
k i t i k k
t
i ⎰⋅+=⋅-+⋅+-ψψ
εω
ωα
ωα
αω
*,,int 10
此处,采用长波近似,即1≈⋅x
k i e
。则有
()()()()()()dr
r p r e
a e a
V
h
m
e H g
e
k
t
i k t
i k ⎰⋅+=
++
-ψψεωα
ωωαωωα
*
,,int 00
又有,[][]
⎥⎦⎤
⎢⎣⎡=⇒=⎥⎦
⎤⎢⎣⎡⇒==m p r i m p p m i m p r p i p
r i p r 2,2,2,,,2
22
一个电子在原子中的Hamiltonian 为()r V m
p
H +=
22
0,
则()[]02
2,2,2,H r i m r V m p r i m m p r i m p
=⎥
⎦⎤⎢⎣⎡+=⎥⎦⎤⎢⎣⎡=。所以,
()()()()[]()()[]()()()()eg
g e
g e
g
e
g
e g
e
d im dr
r r r E E
m i
dr
r r H
r m i
dr r H r r i m dr r p r 0*0
*
0*
*,,ωψψ
ψ
ψψ
ψψψ=-===
⎰⎰⎰⎰
式中,eg d 为“电偶极跃迁矩阵元”。
()()()(
)
eg k
t
i k t
i k d e
a e
a
V
h
ie H ⋅+=++
-α
ωωαωωα
εωω00,,0
int
此时,相互作用的Hamiltonian 描述的是:把原子放在一个体积为V 的腔中,电子与腔存在的模式为()α,k 的量子化平面波电磁场发生相互作用,发生从基态到激发态的跃迁。()α,k 模式中含有的光子数为α,k n ,吸收过程的初态
为α
,,k n g ,末态为1,,-αk n e ,
即
1,,,,-=
ααααk k k k n n n a 。
在int H 中第二项含有一个高频振荡因子()t
i e
ωω+0,对时间的平均后,通常被忽略,叫做“旋
转波近似”。则有()()(
)
eg k
t
i k d e
a
V
h
ie H ⋅=-α
ωωα
εωω0,0
int
当考虑从激发态向基态跃迁时,g e →,可得
()()(
)
ge k
t
i k d e
a
V
h
ie H ⋅-=--+
α
ωωα
εωω0,0
int 。
当两种跃迁同时存在时,在长波近似和旋转波近似下
()()(
)
()()(
)
ge k
t
i k eg k
t
i k d e
a
V
h
ie d e a
V
h
ie H ⋅-⋅=--+
-α
ωωα
α
ωωα
εωωεωω00,0
,0
int 。
现在,我们回到起点考虑问题:
(1) 矢势为()()
()x
k i k x
k i k k
e
a
e
a
h
c
V x A
⋅-+⋅+=
α
α
αεω
,,1----量子化;
(2) 体系Hamiltonian 为,