第三章(第1节) 单自由度系统的强迫振动

据此，放大因子与振幅为（振幅最大时）


1 1 2
2
1
2
2
4 1 2

2


1 2 2 1 2 2
1 2 1
2
(3.1-15)
X0 F0 cd
X
2 1 2
(3.1-16)
3.1 对简谐激励的响应
关于解的讨论——相频频特性曲线
3.1 对简谐激励的响应
微分方程的求解
将式(3.1-4)代回式(3.1-3)，整理后得 [(k m 2 ) X F0 cos ]sin(t ) (cX F0 sin ) cos(t ) 0 该方程对于任意时间t都应恒等于零，有 (k m 2 ) X F0 cos cX F0 sin F0 X (3.1-5) 由此可得 2 2 2 k m c c tg (3.1-6) 2 k m


x2
0
1 n 2 n
2
2
2
sin t
(3.1-9)
这就是在简谐激励作用下系统的位移响应。
3.1 对简谐激励的响应
可以看出强迫振动的一些带有普遍性质的特点：
(1) 在简谐激励作用下，强迫振动是简谐振动， 振动的频率与激励频率 相同，但稳态响应的相 位滞后于激励相位。 (2) 强迫振动的振幅X和相位差都只决定于系统 本身的物理性质和激励的大小与频率，与初始条 件无关。初始条件只影响系统的瞬态振动。 (3) 强迫振动振幅的大小在工程实际问题中具有 重要意义。如果振幅超过允许的限度，构件中会 产生过大的交变应力，而导致疲劳破坏，或者影 响机器及仪表的精度。
图 3.1-3
3.1 对简谐激励的响应
关于解的讨论——共振时的响应
再研究当激励频率与系统固有频率n相等(即共振) 时的响应情况。在方程(3.1-1)中，令c=0，=n，有
m x kx F0 sin t
(3.1-17)
根据微分方程理论可知： 当=n时，微分方程(3.1-17)的 特解为
第三章 单自由度系统的强迫振动
●本章将主要讨论振动系统由外部持续激 励所产生的振动，称为强迫振动。 ●系统对外部激励的响应取决于激励的类 型，依照从简单到复杂的次序，外部激励分为: ◆ 简谐激励； ◆ 周期性激励； ◆ 非周期性激励。 ●叠加原理：对于线性系统，可以先分别求 出对所给定的许多各种激励的响应，然后组合得 出总响应。
d2 x d2 ( M m) 2 m 2 ( x e sin t ) dt dt dx c kx 0 dt
上式可以写成
cx kx me 2 sin t M x
图 3.1-6
3.1 对简谐激励的响应 例题：不平衡质量激发的强迫振动（例3.1-2） 设响应为 x X sin(t ) 根据方程（3.1-7）的稳态响应的幅值为
3.1 对简谐激励的响应 例题：不平衡质量激发的强迫振动（例3.1-2） 因而，在这种情况下，无量纲比为
MX m e n
2
1 (1 ) (2 )
2 2 2

2
(ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ 2 ) 2 (2 )2
用幅频响应曲线表示如图3.1-7所示 在 低 频 <<1 时 ， MX/me≈0 ， 即 振 幅 接近于零。在高频 >>1 时 ， 则 MX/me 趋 近 于 1 ， 即 X≈me/M，而不趋向 于零。
图 3.1-6
3.1 对简谐激励的响应 例题：不平衡质量激发的强迫振动（例3.1-2） 例3.1-2 作为承受简谐激励的一个例子，考虑图3.16所示的不平衡转子激发的振动。两个偏心质量m/2以角 速度 按相反方向转动，这样可以使两个偏心质量激励 的水平分量相互抵消，铅垂分量则相加起来。设转子的 偏心矩为e，机器总质量为M，求系统的响应。 解：系统的振动微分方程为
Y cost y y Y sin t X cost 2 X sint x x X sint x
把上面的式子代入振动微分方程得
2 1 X sin t 2 X cos t 2 Y cost Y sin t n n n 1 2 X sin t 2 X cost 2 Y cost Y sin t
m x kx F0 sin t 其解为 F0 x A1 cos nt A2 sin nt sin t 2 k m
式中A1和A2是由初始条件确定的常数。
图 3.1-5
3.1 对简谐激励的响应
例题：无阻尼强迫振动微分方程（例3.1-1)
( 0) x 0 ，得 代入初始条件x(0)=x0，x 0 F0 n x A1 x0 , A2 2 n k m 把A1和A2值代入解中，得
d 4(1 ) 8 0, 2 2 2 d (1 ) (2 )
2 2
3.1 对简谐激励的响应
关于解的讨论——共振 1 2 2 2 0, 1 2 2 有时，把强迫振动振幅最大时的频率称为共振频率， 也可以把振动系统以最大振幅进行振动的现象称为共振。
图 3.1-7
3.1 对简谐激励的响应 例题：支承激励引起的强迫振动（例3.1-3） 例 3.1-3 作为承受简谐激励的另一个例子，是当支承产 生简谐运动的情况。在许多情况下，系统产生强迫振动 是由于支承的运动。如图 3.1-8所示的系统，假定物体 m 只能沿铅垂方向运动，支承可以上下运动，其规律为， y Y sin t 求系统的响应。 解：取铅垂坐标轴 x与 y，分别以物体 与支承静止时的平衡位置为原点，向 上为正。其运动微分方程为
2 2
n

1
2
(3.1-10) (3.1-11)
3.1 对简谐激励的响应
关于解的讨论——幅频特性曲线
放大因子与频率比的关系：
◆当频率比 <<1 时，放大因子 接近于 1 ，即振幅 X 几乎与激励 幅值引起的静变形X0差不多。
◆当频率比 >>1 时， 趋于零， 振幅可能非常小。
3.1 对简谐激励的响应 微分方程及解的形式
如图3.1-1所示的二阶线性有 阻尼的弹簧 - 质量系统。这一系 统的运动微分方程为 m x cx kx F (t ) F0 sin t (3.1-1) 这个单自由度强迫振动微分方程 的全部解包括两部分。一是通解 x1，二是特解x2，即 x x1 x2 图 3.1-1 在小阻尼情况下，通解 x1 为衰减振动，称为瞬态 振动；特解 x2 表示系统在简谐激励下产生的强迫 振动，它是一种持续等幅振动，称为稳态振动。
x 0
F0 x x0 cos nt sin nt [sin t sin nt ] 2 n k m n F0 A sin nt sin t sin nt 2 k m n
0 =0，上式简化为 当t=0时，x0= x F0 x sin t sin nt 2 k m n
3.1 对简谐激励的响应 例题：无阻尼强迫振动微分方程（例3.1-1) 强迫振动的初始阶段的解由三部分组成： ★第一项是初始条件产生的自由振动； ★第二项是简谐激励产生的强迫振动； ★第三项是不论初始条件如何都伴随强迫振动而产 生的自由振动。同时，系统中不可避免地存在着阻尼， 自由振动将不断的衰减。 在有阻尼的情况下，后一种自由振动在一段时间内 逐渐衰减，系统的振动逐渐变成稳态振动，如图3.1-6所 示。
c( x y ) k ( x y) 0 m x
或者改写成为
2 2 2 n x n n x x 2 n y y
3.1 对简谐激励的响应 例题：支承激励引起的强迫振动（例3.1-3） 设支承的位移 y与振动系统中的质量 m的强迫振动响应 x 表示为
3.1 对简谐激励的响应
微分方程的求解 为了便于进一步讨论，把式(3.1-5)与 式(3.1-6)的分子分母同除以k，得如下变化形式 F0 k X (3.1-7) 2 2 2 1 n 2 n 2 n tg 2 (3.1-8) 1 n k c 2 n 式中 n , , cc 2m 。 m cc 得特解为 F k
3.1 对简谐激励的响应
微分方程的求解
x2 X sin(t ) (3.1-2) 设特解为 式中X为强迫振动的振幅，为相位差，是两个 待定常数。 将式(3.1-2)代入式(3.1-1)，得 2 (k m ) X sin(t ) cX cos(t ) F0 sin t (3.1-3) 为了便于比较，把上式右端的F0sint改写如下 F0 sin t F0 sin[(t ) ] F0 cos sint F0 sin cos(t ) (3.1-4)
3.1 对简谐激励的响应
关于解的讨论
频率比； 引入符号： X 0 F0 k 振动系统零频率挠度； X X 0 放大因子。 可以将式(3.1-7)写成无量纲的形式 X 1 2 2 2 X0 [1 ( / n ) ] [2 ( / n )]
(1 ) (2 ) 2 tan 1 2
相位差与频率比的关系：
◆在<<1的低频范围内，相位 差 0 ，即响应与激励接近于 同相位。 ◆在 >>1 时，相位差 ，即 在高频范围内，响应与激励接 近于反相位。
◆ 在 =1 ， 即 共 振 时 ， 相 位 差 /2 ，这时 与阻尼大小无关， 这是共振时的一个重要特征。