(01) 第一章 量子力学基础3
(01) 第一章 量子力学基础
玻尔频率规则
Bohr的轨道角动量量子化
E h E E2 E1
h h
运用玻尔模型,结合经典物理学知识,玻尔计算了氢原子定态 的轨道半径及能量,圆满的解释了氢原子光谱。 1922年, Bohr
获诺贝尔物理学奖.
mv 2 e2 r 4 0 r 2
消去v,
2
r
h M mvr n 2
34
Js
这些不同能量的谐振子出现的几率之比为:
1: h / kT :2 hv / kT :…: nhv / kT e e e
的平均能量为
h e h / kT 1
因此频率为ν的振子的振动
,由此可得单位时间,单位表面积上辐
射的能量。公式计算值与实验结果非常吻合。
E 2h c
自由的实物粒子:
h P2 u p , p m, E p, E h, 2m
光子:
p2 c 2 p , p mc , E Pc mc , E h , 2m h
2.电子衍射实验
1927年,戴维逊、革末用电子束单晶衍射法,G.P.汤姆逊 用薄膜透射法证实了物质波的存在, 用德布罗意关系式计算
牛 顿 的 经 典 力 学 , 麦 克 斯 威 ( Maxwell) 的 电 磁 场 理 论 , 吉 布 斯
(Gibbs)的热力学和玻尔兹曼(Boltzmann)的统计物理学等,能很成功地解
第一章 量子力学基础 例题与习题
第一章量子力学基础例题与习题
一、练习题
1.立方势箱中的粒子,具有的状态量子数,是
A. 211 B. 231 C. 222 D. 213。
解:(C)。
2.处于状态的一维势箱中的粒子,出现在处的概率是多少?
A.B.C.D.
E.题目提法不妥,以上四个答案都不对。
解:(E)。
3.计算能量为100eV光子、自由电子、质量为300g小球的波长。
( )
解:光子波长
自由电子
300g小球。
4.根据测不准关系说明束缚在0到a范围内活动的一维势箱中粒子的零点能效应。解:。
5.链状共轭分子在波长方向460nm处出现第一个强吸收峰,试按一维势箱模型估计该分子的长度。
解:
6.设体系处于状态中,角动量和有无定值。其值是多少?若无,求其平均值。
解:角动量角动量平均值
7.函数是不是一维势箱中粒子的一种可能的状态?如果是,其能量有没有确定值?如有,其值是多少?如果没有确定值,其平均值是多少?
解:可能存在状态,能量没有确定值,
8.求下列体系基态的多重性。(2s+1) (1)二维方势箱中的9个电子。(2)二维势箱中的10个电子。(3)三维方势箱中的11个电子。
解:(1)2,(2)3,(3)4。
9.在0-a间运动的一维势箱中粒子,证明它在区域内出现的几率。当,几率P怎样变?
解:
10.在长度l的一维势箱中运动的粒子,处于量子数n的状态。求 (1)在箱的左端1/4区域内找到粒子的几率?(2)n为何值,上述的几率最大?(3),此几率的极限是多少?(4)(3)中说明什么?
解:
11.一含K个碳原子的直链共轭烯烃,相邻两碳原子的距离为a,其中大π键上的电子可视为位于两端碳原子间的一维箱中运动。取l=(K-1)a,若处于基组态中一个π电子跃迁到高能级,求伴随这一跃迁所吸收到光子的最长波长是多少?
第一章 量子力学基础
例如, 坐标与相应的动量分量、方位角与动量矩等.
不确定原理可以用不同的方式来阐述, 最容易理解也 最常用的是电子的单缝衍射实验:
波是不确定性的表现
单 缝 衍 射
这个象征着科学 的标志, 迄今仍被有 些人认为是原子模型 的真实图像. 实际上, 它只是照耀过科学历 程的星光:
由于坐标与相应 的动量分量不可能同 时精确测定, 所以, 原子中的电子不可能 具有这种轨迹确切的 轨道.
出了这一点,但他自己也未能完全避免犯同样的错误.
科学的先驱们是一群勇敢的探索者,他们常常在黑暗中摸索 前进.他们的精神值得我们敬佩. 后人不应对他们过分苛求,但应 该从中汲取经验教训.
1.1.3 实物粒子的波粒二象性
玻尔的原子理论
1924年,L.V.de Broglie(德布罗 意)认为辐射的波粒二象性
第一章
量子力学基础
Chapter 1. Introduction to Quantum Mechanics
关键词
黑体辐射 能量量子化 Planck常数 光电效应 光子 光电效应方程 Bohr原子模型 轨道角动量量子化 空间量子化 物质波 波粒二象性 de Broglie关系式
驻波
Schrö dinger方程
据此,Plack推出单位时间、单位表面积辐射 的能量: 长波方向:Rayleigh-Jeans公式
短波方向:Wein近似
量子力学 第01章
★ 光的波粒二象性 (1)近代认为光具有波粒二象性 • 一些情况下突出显示波动性 比如有干涉、衍射现象发生 一些情况下突出显示粒子性 比如有光电效应、Compton效应发生 Compton效应: 研究光子与金属中的电子 碰撞时,电子的Compton波长与散射角的 关系(波长随散射角的增加而增大) •不是经典的波,也不是经典的粒子
ห้องสมุดไป่ตู้
★ 波尔量子论的局限性
1. 不能证明较复杂的原子甚至比氢稍微复杂 的氦原子的光谱 2. 不能给出光谱的谱线强度(相对强度) 3. Bohr只能处理周期运动,不能处理非束缚态 问题,如散射问题; 4. 从理论上讲,能量量子化概念与经典力学不 相容。多少带有人为的性质,其物理本质还不 清楚。
35
第三次冲击:实物粒子的波动性理论
黑体: 在任何温度下能够全部吸收其上的所有频率的 电磁波的物体。 其理想模型是开有小孔 的空腔(见下图)
维恩设计的黑体 ---空腔上的小孔
2
近似黑体: 向远处观察打开的 窗子时看不见窗子里的 任何东西,可以近似地 认为是黑体。
为啥研究黑体? 已经认识到热辐射和光辐射都是电磁波,开始研 究辐射能量随频率的分布问题。 基耳霍夫实验表明:热平衡时黑体热辐射能量密 度只依赖于黑体的绝对温度,与黑体的形状和组成 材料无关。 3
两个基本概念:
①热平衡: 当空腔与内部的辐射场处于平衡, 即腔壁单位面积所发射出的能量和它所 吸收的能量相等,此时腔内的场称为 平衡辐射场。
《结构化学》期末复习用 各章习题+参考答案
16.对于给定的 l 值,求和
l
2
∑ Ylm (θ ,ϕ)
m=−l
与角度θ 和ϕ 无关。当 l = 1 时,试验证这一结论的正确性。
17.一个含有 N 个电子的原子,则电荷密度为
∫ ρ(1) = Ne Ψ(1,2,", N ) 2dτ 2dτ 3 "dτ N
若以φi 表示电子的自旋-轨道,则电子密度也可以写为
反。试写出这个单重态的光谱项。
7.O2
分子的一组激发态电子组态为
ΚΚ
2σ
2 g
2σ
2 u
3σ
g21π
u31π
3 g
,试写出该电子组态的所有光
谱项。
8 按价键法的基态波函数验证:H2 分子的核间区的电荷密度大于未成键的两个氢原子的电荷 密度之和。
9.N 原子的各级电离能 IP 分别是
i
1
2
3
4
5
6
7
IP(eV) 14.549 29.612 47.438 77.470 97.887 552.063 667.000
4.如果分子轨道 AB 的成键轨道中的一个电子由 90%的时间在 A 的原子轨道φa 上,10%的时
间在 B 的原子轨道φb 上,忽略重迭积分,求出该分子轨道。
5.用分子轨道理论解释N2 ,O2 和F2分子键长的相对顺序。
第一章_量子力学的基础知识
1
§1-1 微观粒子的运动特征
1 黑体辐射和能量量子化 2 光电效应和光子学说 3 实物微粒的波粒二象性 4 海森堡不确定关系
1
上节课知识点回顾:
1.普朗克认为:黑体辐射的能量是()的,其数 值是()的,每一份最小能量称为()。 2.什么叫做能量量子化? 3.只有把光看成是由()组成的光束才能理解光 电效应,而只有把光看成()才能解释衍射和干 涉现象。光表现出()性。 4.联系波粒二象性的公式为()。 5.1926年,玻恩(Born)提出实物微粒波的统计 解释。他认为空间任何一点上波的强度(即振幅 绝对值的平方)和粒子出现的几率成正比,按照 这种解释描述的粒子的波称为()波。
m
0
c2
h
c2
(4)光子的动量为 pmh c/ch /
(5)光子与电子碰撞时服从能量守恒和动量守恒定律
1
①
hν < W 0
②
hν > W 0
W0
1 m2 2
W0
① 当 h < W0 (ho) 时,光子
没有足够的能量使电子克服 电子的束缚能而成为自由电 子,则不发生光电效应;
② 当 h > W0 (ho) 时,
黑体辐射公式:
Ev2ch23ehkt11
1
M.Planck (1858-1947)
第一章 量子力学基础
第一章 量子力学基础知识
一、概念题
1、几率波:空间一点上波的强度和粒子出现的几率成正比,即,微粒波的强度
反映粒子出现几率的大小,故称微观粒子波为几率波。
2、测不准关系:一个粒子不能同时具有确定的坐标和动量
3、若一个力学量A 的算符A
ˆ作用于某一状态函数ψ后,等于某一常数a 乘以ψ,即,ψψa A
=ˆ,那么对ψ所描述的这个微观体系的状态,其力学量A 具有确定的数值a ,a 称为力学量算符A
ˆ的本征值,ψ称为A ˆ的本征态或本征波函数,式ψψa A
=ˆ称为A ˆ的本征方程。 4、态叠加原理:若n ψψψψ,,,,321⋅⋅⋅⋅为某一微观体系的可能状态,由它们线性组
合所得的ψ也是该体系可能存在的状态。其中:
∑=+⋅⋅⋅⋅⋅⋅+++=i
i i n n c c c c c ψψψψψψ332211,式中n c c c c ,,,,321⋅⋅⋅为任意常
数。
5、Pauli 原理:在同一原子轨道或分子轨道上,至多只能容纳两个电子,这两个
电子的自旋状态必须相反。或者说两个自旋相同的电子不能占据相同的轨道。
6、零点能:按经典力学模型,箱中粒子能量最小值为0,但是按照量子力学箱中粒子能量的最小值大于0,最小的能量为228/ml h ,叫做零点能。
二、选择题
1、下列哪一项不是经典物理学的组成部分? ( )
a. 牛顿(Newton)力学
b. 麦克斯韦(Maxwell)的电磁场理论
c. 玻尔兹曼(Boltzmann)的统计物理学
d. 海森堡(Heisenberg)的测不准关系
2、下面哪种判断是错误的?( )
a. 只有当照射光的频率超过某个最小频率时,金属才能发身光电子
量子力学基础
第一章 量子力学基础知识
力学量算符的形式是量子力学的公设,不能从别 的原理推导出来,只能通过实验检验。例如,动 量算符可以通过如下类比得到,但正确性只能由 实验验证。 i 2 xpx Et A exp 单粒子一维运动波函数:
h
对波函数微分:
i 2 xpx Et A exp x x h
i
d i j d j i i dx dx
得证。
第一章 量子力学基础知识
请指出下列算符中的线性算符和线性自轭算符。
ˆ x, d , dx d2 , 2 dx log , sin, , d i dx
d d d2 ˆ , i , 线性算符: x, dx dx dx2 d d2 ˆ 线性自轭算符: x, i , 2 dx dx
第一章
量子力学基础知识
dingwanjian
第一章 量子力学基础知识
§ 1-2、量子力学基本公设
量子力学:描述微观体系运动规律的科 学,充分体现了微观粒子波 性和粒性的统一。
量子力学包含若干基本公设。从这些公设 出发,可以推导出一些重要结论,用以解释和 预测许多实验事实。迄今为止的实践证明作为 量子力学基础的这些基本公设是正确的。
2
2
2
2
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第一章量子力学基础
假设二:算符及力学量
线性算符:Â (1+2)= Â 1+ Â 2
厄米算符:∫1*Â1 d=∫1(Â1 )*d或∫1*Â2 d=
∫2(Â1 )*d
注:
对算符的厄米性要求来源于物理量平均值必须是实数. 在量子力学中, 物理量A的平均值<A>用下列公式计算:
ˆ d A A
描述微观粒子运动规律—量子力学
宏观物体
同时具有确定的坐标和动 量,可用牛顿力学描述
VS
微观物体
没有同时确定的坐标和动 量,需要用量子力学描述
有连续可测的运动轨道, 可追踪各个物体的运动轨 迹 可处于任意的能量状态, 体系的能量可以为任意、 连续变化的数值
具有几率分布的特性,不 能分辨各个粒子的轨迹 只能处于某些确定的能量 状态,能量的改变量只能 分立的,即量子化
n≠ 0
∴ E=n2h2/8ml2
Ψ(x)= c2 sin(nπx/l )=(2/l )1/2sin(nπx/l ) c2 = (2/l)1/2
假设三:本征方程
C2可由归一化条件求出
令
c
2 2
sin
0
l
2
(nx / l)dx 1
l 2 c sin ydy 1 n
2 2
1 1 2 sin ydy y sin 2 y 2 4
中科院量子力学超详细笔记_第一章_量子
第一章 量子力学的物理基础
§1.1 ,实验基础
1, 第一组实验 —— 光的粒子性实验:
黑体辐射、光电效应、Compton 散射
能量分立、辐射场量子化的概念,实验揭示了光的粒子性质。 《黑体辐射谱问题》
黑体辐射谱的Wien 经验公式(1894年):
考虑黑体空腔中单位体积的辐射场,令其中频率在ννν→+d 间的能量密度为dE d νεν
=((1.1)
这里c 1、c 2β=1/kT 间内与实验符合,但在中、低频区,特别是低频区与实验差别很大。
Rayleigh-Jeans 公式(1900,Rayleigh ;1905,Jeans ):
将腔中黑体辐射场看成大量电磁波驻波振子集合,利用能量连续分布的经典观念和Maxwell - Boltzmann 分布律,导出黑体辐射谱的另一个表达式——。若记ενενν()=N ,这里N ν是腔中辐射场单位体积内频率ν附近单位频率间隔内电磁驻波振子数目(自由度数目),它为823πνc
。下面来简单推算出它: 0
0:222ikx ikx
x x L
L e e n kL n k k L L πππ==→==→=→Δ= 于是,在单位体积辐射场中,波数在3k k d k →+v v 内的自由度数目
(22k c c ππνωλ===v )为 22332233232312428882L k d k k d k d k
d d c c
L ππννπννππππ=⋅====⎛⎞⎜⎟⎝⎠v v v v 而εν是频率为ν的驻波振子的平均能量, 由M -B 分布律得
kT d e d e ==∫∫
第一章量子力学基础
第⼀章量⼦⼒学基础
第⼀章量⼦⼒学基础知识
⼀、概念题
1、⼏率波:空间⼀点上波的强度和粒⼦出现的⼏率成正⽐,即,微粒波的强度
反映粒⼦出现⼏率的⼤⼩,故称微观粒⼦波为⼏率波。
2、测不准关系:⼀个粒⼦不能同时具有确定的坐标和动量
3、若⼀个⼒学量A 的算符A
作⽤于某⼀状态函数ψ后,等于某⼀常数a 乘以ψ,即,ψψa A
=?,那么对ψ所描述的这个微观体系的状态,其⼒学量A 具有确定的数值a ,a 称为⼒学量算符A
的本征值,ψ称为A ?的本征态或本征波函数,式ψψa A
=?称为A ?的本征⽅程。 4、态叠加原理:若n ψψψψ,,,,321为某⼀微观体系的可能状态,由它们线性组
合所得的ψ也是该体系可能存在的状态。其中:
∑=++++=i
i i n n c c c c c ψψψψψψ332211,式中n c c c c ,,,,321为任意常
数。
5、Pauli 原理:在同⼀原⼦轨道或分⼦轨道上,⾄多只能容纳两个电⼦,这两个
电⼦的⾃旋状态必须相反。或者说两个⾃旋相同的电⼦不能占据相同的轨道。
6、零点能:按经典⼒学模型,箱中粒⼦能量最⼩值为0,但是按照量⼦⼒学箱中粒⼦能量的最⼩值⼤于0,最⼩的能量为228/ml h ,叫做零点能。
⼆、选择题
1、下列哪⼀项不是经典物理学的组成部分? ( )
a. ⽜顿(Newton)⼒学
b. 麦克斯韦(Maxwell)的电磁场理论
c. 玻尔兹曼(Boltzmann)的统计物理学
d. 海森堡(Heisenberg)的测不准关系
2、下⾯哪种判断是错误的?( )
a. 只有当照射光的频率超过某个最⼩频率时,⾦属才能发⾝光电⼦
最新-结构化学01 精品
按照经典的电动力学和统计热力学的方法, Rayleigh-Jeans 及 Wien等人分别作了很多研 究工作,但都不能满意地解释黑体辐射实验的 能量分布曲线
Wien关系式只适用于短波部分; Rayleigh-Jeans公式只适用于长波部分,引出了 所谓“紫外灾难”的争论,即波长变短时能量趋 于无穷大,而不象实验结果那样趋于零。
标志光的粒子性的能量和动量,和标志波动性的 光的频率和波长之间,遵循爱因斯坦关系式
= h v
p
p=h/λ
光强 (光子密度)
光强 2(振幅平方)
另外,光的波与粒子性的统一还表现在
粒子性标志:
波动性标志:
所以应有
2
或
= k2
一般来说,与光的传播有关的现象,如干涉,
衍射和偏振,光的波动性表现的突出一些;光与
实物相互作用的有关现象,如光的反射(原子光 谱),吸收(光电效应,吸收光谱)和散射等现 象,光的粒子性表现的突出一些。光具有波粒二 象性,即在一些场合光的行为象粒子,在另一些
场合光的行为象波。粒子在空间定域,波不能定
域。光子模型得到的光能是量子化的。
3 氢原子的线状光谱与Bohr原子结构理论
1 2 h W EK h 0 mv 2
式中W 是电子逸出金属所需要的最小能量,称 为逸出功,它等于hν0;EK是电子的动能,
量子力学基础
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6/8/2020
1.1 基本假设----假设4
cnn (q,t) n
G *Gˆd
cm* cn m* Gˆ n
m,n
cm* cnGnmn
cn 2Gn
m,n
即: G 是本征值Gn以其本征函数之组合系数绝对值平
方为概率出现的平均值,而且一次测量中得到的可能 值必然是Gn中的一个.
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6/8/2020
1.1 基本假设----假设5
假设5----态随时间变化的Schrodinger方程
Hˆ Hˆ (q,i ,t)(q,t) i (q,t)
q
t
含义:态随时间的变化是由Hamilton算符作用的结果。
若(q,
t
)
(q)e
i
E
t
,则有定态Schrodinger方程
Ψ*Ψ代表时刻t在空间q点发现粒子的几率密度,Ψ*Ψdτ是
时刻t在空间q点附近微体积元dτ内发现粒子的几率. M.
Born为此获1954年诺贝尔物理学奖.
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6/8/2020
1.1 基本假设—假设1
• 波函数、几率密度的概念对于推动化学由纯经验 学科向理论学科发展起着极为重要的作用. 现代化学 中广泛使用的原子轨道、分子轨道, 就是描述原子、 分子中电子运动的单电子波函数.而“电子云”就是相 应的概率密度.
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x = l 时 Ψ(l)= c2 sin (8π2m E / h2 )1/2 l = 0 c2 不能为 0
故必须是: (8π2m E / h2 )1/2 l = nπ n =1,2,3,… n≠ 0
∴ E= n2 h2 / 8m l2
***
***
Ψ(x)= c2 sin (nπx/ l )
C2可由归一化条件求出
从这一规律定性地看更复杂的三维体系就不难理解:
普通金属费米能级附近的准连续能级在纳米颗粒中会变为
离散能级,而半导体中本来存在的窄能隙在纳米颗粒中会
变宽. 当这种能级差大于热能、电场能或者磁场能时,就 会呈现出与宏观物体不同的反常特性,即量子尺寸效应 . 例如,金属在超微颗粒时可变成绝缘体,光谱线向短波长 方向移动,等等.
讨 论
(5) 体系的全部合理解构成正交归一完全集 .即:任何
一个波函数都是归一化的,任何两个不同波函数的乘积对 于坐标的积分都等于零;用这一本征函数系的线性组合可 以表示任一个具有相同自变量、定义域、边界条件的连续 函数.
(6) 能级差与粒子质量成反比,与粒子运动范围的平 方成反比.这表明量子化是微观世界的特征.
由一维无限深势阱中粒子推广到三维无限深势阱中的 粒子,能量本征方程为:
三维势箱中粒子运动的Schrödinger方程:
2 2 2 h 2 2 2 E 2 8 m x y z 2
三维势箱中粒子运动的波函数: 1/ 2 n yy nxx nzz 8 sin sin sin
c
2 2
2 2
sin
0
l
2
(nx / l)dx 1
1 1 2 sin ydy y sin 2 y 2 4
l c n
2 c2
nx 1 2nx 2nx nx 1 sin sin 1 l x l 2l 4 l x 0 2l 4
r 1 2 3 计算 311.6 412.8 514.0 实验 309.0 409.0 511.0 说明此体系可近似看做一维势箱。
(8) 基态能量 E1=h2/ ( 8ml2 ) , 表明体系有一份
永远不可剥夺的能量,即零点能.这是不确定关系的
必然结果.在分子振动光谱、同位素效应和热化学数 据理论计算等问题中,零点能都有实际意义.
金属内的自由电子或共轭分子
的 π 电子,无限深势阱中的粒 子模型可以作为一种近似模型.
用量子力学处理微观体系的一般步骤
1. 写出体系势能函数,进而写出Hamilton算符;
2. 写出Schrö dinger 方程;
3. 解方程, 求出满足合格条件的解,得到体系的 波函数及相应的能量; 4. 对求解结果进行讨论,作出适当的结论。
h n 2 nx 2 sin 4 l l l
2
2
nh 2 n 4l
2
2
2 2 n h 2 px 4l 2
E T V
1 1 n2h2 2 T px 2m 2m 4l 2 n2h2 8m l2
1.3.2
三维无限深势阱中的粒子
一维无限深势阱中看不到的一种量子现象是隧道效 应. 当势垒为有限高度(V0) 和厚度时,入射到势垒上的粒 子能量E即使小于V0,也仍有一定的概率穿透势垒,似乎 是从隧道中钻出来的:
这种奇妙的量子现象是经典物理无法解释的. 量子力学 隧道效应是许多物理现象和物理器件的核心,如隧道二极 管、超导Josophson结、α衰变现象. 某些质子转移反应也 与隧道效应有关. 对于化学来讲,意义最大的恐怕是基于
4 4
讨 论
( 1 )受束缚微观粒子的能量是量子化的,由量子数表征 . 最低能量状态为基态. n 称为量子数,只可能取正整数。
(2) 每一个能级有对应的波函数.
体系的波函数与能量:
当n=1时,体系处于基态 。
当n=2时,体系处于第一激发态 。
当n=3时,体系处于第二激发态。
讨 论
( 3 )波函数可以有正负变化,但概率密度总是
l * n l
粒子的平均位置在势箱的中央,说明它在势箱左、右 2 两个半边出现的几率各为0.5,即 图形对势箱 n 中心点是对称的。
(2)粒子动量的x轴分量px
ˆ 也无本征值,即 P ˆ a 可以验证, P x x n n
ˆ dx Px P n
0 * n x
l
2 l nx ih d nx sin sin dx l 0 l 2 dx l
一个质量为m的 粒子,在一维 x 方向上运动。
0 , 0 ﹤x ﹤ l
V= ∞ , x ≤0 和 x≥ l V= ∞ V=0 0 x V= ∞
Schrödinger方程:
l
h2 d 2 2 E 2 8 m dx
d 2 8 2 mE 即, 2 0 2 dx h
此二阶齐次方程的通解为: ψ= c1cos (8π2m E / h2 )1/2 x + c2sin (8π2m E / h2 )1/2 x
ψ1(x)
+
n=2
n=1
+
-
E2 E1
n=1
ψ22(x)
ψ12(x)
一维势箱中粒子的波函数、能级和概率率密度
势箱中自由粒子的波函数是正弦函数,基态 时, l长度势箱中只包含正弦函数半个周期,随着能 级升高,第一激发态包含一个周期,第二激发态包 含正弦波一个半周期……。随着能级升高,波函数 的节点越来越多。而概率分布函数告诉我们自由粒 l x 子在势箱中出现的概率大小。例如:基态时,粒子 2 在 处出现概率最大。而第一激发态,粒子在 l x 2 处出现几率为0,在 x l , 3l 处出现几率最大。
通解为: ψ= c1cos (8π2m E / h2 )1/2 x + c2sin (8π2m E / h2 )1/2 x 根据品优波函数的连续性和单值条件, 当x = 0 和 x = l 时, ψ= 0 即 x = 0 时 ψ(0)= c1cos (0) + c2sin (0)= 0 则:c1 = 0
h2 2 2 2 当a b c时,E ( n n n x y z) 2 8ma
三维无限深正方体势阱中粒子的波函数
这种现象就是所谓的“简并性”. 同一能级对应的状 态数为简并度 . 简并通常与对称性有关,对称性降低往往
会使简并度降低甚至完全解除 . 所以,正方体势阱中粒子
的简并现象, 在三维的一般矩形势阱中就被解除了. 过渡金属离子和具有C3轴以上对称性的分子常有简并 轨道,电子在这些简并轨道上按不成对的方式平行排列, 可设计成构建分子铁磁材料的基块;若除去某些基团而降 低分子对称性,轨道简并被解除,则铁磁性消失 . 在学过 第四章的群论基础知识后,对这一点将会有更深刻的理解.
非负的 . 概率密度为零的点或面(边界处除外)称
为节点或节面,一般说来,节点或节面越多的状态
,波长越短,频率越高,能量越高.
(4) 能量(或概率密度)不随时间变化的状态为 定态 . 若借用 de Broglie“ 定态与驻波相联系”的说 法,由de Broglie关系式λ=h/p和驻波条件n(λ/2)=l也 能得到能级公式:
ih l
nx nx d sin 0 sin l l
l
2 Leabharlann Baidul
ih sin (nx / l) 0 l 2 x 0
(3)粒子的动量平方px2值
2 2 2 nx h d 2 ˆ x n 2 2 p sin 4 dx l l h 2 d n 2 nx 2 cos 4 dx l l l
abc a b c
2 2 2 n h nx n y z E n x,n y,n z均为非零整数 2 2 2 8m a b c h2 2 2 2 当a b c时,E ( n n n x y z) 2 8ma 2
三维势箱能级表达式:
简并态:能量相同的各个状态。
(7) En=n2h2/(8ml2)表明:对于给定的 n, En与l2成反
比 , 即粒子运动范围增大,能量降低 . 这正是化学中大 π 键
离域能的来源(下图分别是苯和丁二烯大π 轨道中能量最低 的轨道,它们都有离域化特征):
一维势箱模型应用示例
C
C
C
C E1
C
C
丁二烯的离域效应: E定=22h28ml2=4E1 E离=2h2/8m(3l)2+222h2/8m(3l)2 =(10/9)E1 势箱长度的增加,使分子能量降低, 更稳定。
l nπ 1 nπ 2
2 l c 2 1 2
c 2
2 l
2 nx 箱中粒子的波函数 n ( x) sin l l
讨论:
ψ4(x)
+
n=4
n=4
-
+
+
E4
ψ42(x)
n=3
ψ32(x)
n=3
ψ3(x)
+
E3
n=2
ψ2(x)
隧道效应发明的扫描隧道显微镜(STM),放大倍数3千
万倍, 分辩率达0.01nm,它使人类第一次真实地“看见” 了单个原子!这是20世纪80年代世界重大科技成就之一.
第一章 作业
• P32 1.1 • P33 1.7,1.17,1.26,1.28,1.29,1.30, 1.31,1.33 • 1.35选择题写在书上
量子力学公设显得很抽象。下面以一个最简单的体系
为例,看看量子力学如何处理微观体系,由此体会到量子
力学虽然理论深奥、数学复杂、概念抽象,甚至听起来违 背人们熟悉的常识,但其物理意义是非常真实的。
1.3
阱中粒子的量子特征
1.3.1 一维无限深势阱中的粒子
一维无限深势阱中粒子是指:
一个质量为m的粒子被置于阱外 势能无穷大、阱内势能为零 (即无限深)的阱中,沿 x 方向 运动. 对于某些实际问题,例如
其中三个量子数nx、ny、nz是独立变化的.
若a=b=c,势阱成为正方体,能级成为:
h2 2 2 2 E ( n n n 2 x y z ) 8ma
一维无限深势阱中的粒子未曾有过的新现象出现了: 具有不同量子数的态尽管是互不相同的独立的波函数,却 可能具有相同的能量:
三维无限深正方体势阱中粒子的简并态
4 4
C
C
4/9E1
花菁燃料的吸收光谱
[R2N¨-(CH=CH-)r CH=N+R2] l l 定域键 l
1/9E1
3l 离域键
•势箱总长l=248r+565pm,共有2r+2+2个电子,基态时需占r+2个分子轨 道,当电子由第(r+2)个轨道跃迁到第(r+3)个轨道时,需吸收光的频率为 =△E/h=(h/8ml2)[(r+3)2-(r+2)2]=(h/8ml2)(2r+5), 由=c/,=8ml2c/(2r+5)h
(9)一维无限深势阱中的粒子具有确定能量时没有确定的
坐标。这可从算符的对易关系来考察:
箱中粒子的各种物理量
只要知道了,体系中各力学量便可用各自的算 符作用于而得到: (1)粒子在箱中的平均位置
ˆ x, x ˆ n a n , x ˆ 无本征值,只能求平均值: 由于x
2 nx 2 nx x x n dx sin sin x dx 0 0 l l l l 2 l 2 l 1 cos ( 2 nx/l) 2 nx x sin dx x dx l 0 l 0 2 l 2 l 1 x2 l 2nx l 2nx l x sin cos l l 2n l 2 2n 0 2