ASAP模拟双光束干涉

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2.1双光束干涉讲解

2.1双光束干涉讲解

10/23/2018
5
2)产生干涉的条件
双光束叠加在P点处的光强分布为
I I1 I 2 2 I1 I 2 cos cos
影响光强条纹稳定分布的主要因素是:1)两光束频率; 2)两光束振动方向夹角和3)两光束的相位差。 (1) 对叠加光束的频率要求



当两光束频率相等,Δ ω =0时,干涉光强不随时间变化,可以 得到稳定的干涉条纹分布。 当两光束的频率不相等,Δ ω ≠0时,干涉条纹将随着时间产生 移动,且Δ ω 愈大,条纹移动速度愈快,当Δ ω 大到一定程度时, 肉眼或探测仪器就将观察不到稳定的条纹分布。 因此,为了产生干涉现象,要求两叠加光束的频率尽量相等。
2.1 双光束干涉
2.1.1 产生干涉的基本条件
1.两束光的干涉现象 2.产生干涉的条件 3.实现光束干涉的基本方法
2.1.2 双光束干涉
1.分波面法双光束干涉 2.分振幅双光束干涉
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1
1.两束光的干涉现象

光的干涉:指两束或多束光在 空间相遇时, 在重叠区内形成 稳定的强弱强度分布的现象。
1 2 I12 I1I 2 cos cos
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涉现象; 2.若随时间变化(即 随时间变化)太快,也 看不到干涉现象。
3
在能观察到稳定的光强分布的情况下
1.出现光强极大的条件
2m , m 0,1,2...
光强极大值Imax为 I max I1 I 2 2 I1 I 2 cos

稳定:用肉眼或记录仪器能观察到
或记录到条纹分布,即在一定时间 内存在着相对稳定的条纹分布。

讨论,图2-1所示的两列单色 线偏振光的叠加

光纤双光束干涉实验

光纤双光束干涉实验

南昌大学实验报告学生姓名:刘pp 学号:5502vvvv 专业班级:vvvvvvvv实验日期:2014/9/17 实验成绩:实验三光纤双光束干涉实验一、实验目的1、掌握双光束干涉测量的原理2、了解利用光纤干涉测量的优点和应用场合二、实验装置He-Ne 激光器,透镜,五维微调节架、控件箱(分束器),CCD,监视器,视频线。

三、实验原理以光纤取代传统干涉仪的空气光程,构成了光纤双光束干涉仪。

由激光器发出的相干光,经分束器分别送入两根长度基本相同的单模光纤(其中一根作测量臂,一根作参考臂),两根光纤的末端会合在一起后,输出的激光束相遇迭加后产生干涉,形成干涉条纹。

干涉场的光强:I∝(1+cosθ)当θ=2mπ时,干涉场光强取极大值。

m 为干涉级次,且满足关系式:m =△L / λ , 或: m=v△t当外界因素使测量臂光纤相对参考臂贡献长度改变△L ,导致了相对光程时延△t ;或者使传播光的频率 v 或光波长λ发生变化时,都会使 m 的值变化。

探测臂He-Ne 光纤分束器参考臂干涉条纹图 1 光纤双光束干涉仪当波长为λ0 的光入射到长为 L 的光纤时,以光纤的入射端面为基准,则出射光的相位为:ψ=βL= k0nL式中:β——光在光纤中的传播常数k0——光在真空中的传播常数n ——光纤芯的折射率L ——被测场与测量臂光纤的作用长度光纤在外界因素作用下,相位的变化可以写成如下形式:△ψ=β△L+L△β=ΒL(△L/L)+L(dβ/dn)+L(dβ/dD)△D式中第一项表示由光纤长度变化引起的相位延迟(即应变效应),第二项表示φM 1 d L 2d S 1’ S 2’ G S M 1’ M 2 R E PS’ 感应折射率变化引起的相位延迟(即光弹效应);第三项则表示光纤的直径改变(△D )所产生的相位延迟(对应于泊松效应));一般情况下,直径改变引起的相移量比前面两项要小的多,可忽略不计。

从而上式可以简化如下:△ψ= k 0nL (△L/L+△n/n)四、实验步骤1、按下图连接好各装置He-Ne 分束器 显示器 CCD 图 2 实验装置图2、 调节五维支架,使激光较好的耦合入光纤,观察得到较清晰的干涉条纹为止。

《双光束干涉》课件

《双光束干涉》课件

在双光束干涉实验中,测量仪器通常 包括显微镜、测微器和光电探测器等。
03
双光束干涉的实验操作
实验准备
01
02
03
实验器材
包括分束器、反射镜、光 屏、激光器、测量尺等。
实验环境
确保实验室环境安静、无 风,避免外界因素干扰实 验结果。
安全措施
确保实验人员佩戴护目镜, 避免激光直接照射眼睛。
实验步骤
安装调试
按照实验要求,正确安 装和调试实验器材,确
保光路正确。
开启激光器
调整激光器输出功率, 使光束稳定。
观察干涉现象
观察双光束在光屏上的 干涉现象,记录干涉条
纹。
改变实验条件
可改变光束角度、光束 间距等条件,观察干涉
现象的变化。
数据处理与分析
数据记录
详细记录不同实验条件下 干涉条纹的数量、宽度和 分布。
改进方法一
使用更稳定的光源,如激光, 以减小光波相位差的不稳定性

改进方法二
使用高精度测量设备,确保双 缝宽度和间距的准确性。
THANKS
感谢观看
干涉现象
干涉现象是指两束或多束相干波在空 间某些区域相遇时,相互叠加而形成 的稳定强度分布现象。
干涉现象是波动性的重要特征之一, 是双光束干涉的基础。
双光束干涉的形成原理
双光束干涉是指两束相干光在空间相遇并相互叠加,形成稳 定的干涉现象。
双光束干涉的形成原理基于光的波动性和相干性,当两束相 干光波的相位差恒定时,它们在空间某些区域形成稳定的干 涉图案。
数据处理
对记录的数据进行计算和 处理,求出干涉条纹的间 距和角度。
结果分析
根据数据处理结果,分析 双光束干涉的规律和特点, 得出结论。

双光束干涉用于波长测定matlab程序

双光束干涉用于波长测定matlab程序

双光束干涉是一种常用的光学方法,用于测量光的波长。

利用双光束干涉技术,可以精确地测定光的波长,这在许多光学应用中都是非常重要的。

本文将介绍如何使用Matlab程序进行双光束干涉的波长测定。

一、双光束干涉原理1. 双光束干涉原理双光束干涉是指将来自同一光源的两束光进行干涉,通过光的干涉条纹来测定光的性质。

当两束光相遇后,会形成干涉条纹,通过测量条纹的间距或角度,可以计算出光的波长。

2. 干涉仪双光束干涉实验通常需要使用一个干涉仪,例如迈克尔逊干涉仪或弗兰赫-珀罗干涉仪。

这些干涉仪能够有效地产生干涉条纹,并且可以通过调节干涉仪的参数来改变条纹的特性。

二、Matlab程序设计1. 程序原理利用Matlab编程进行双光束干涉的波长测定,通常需要使用光学原理的相关公式,结合实际干涉仪的参数进行计算。

使用Matlab编程可以高效地进行数据处理和结果分析。

2. 编程步骤(1) 定义干涉仪参数:首先需要定义干涉仪的相关参数,包括光程差、入射角、干涉条纹的形式等。

(2) 计算干涉条纹:利用相关公式计算出干涉条纹的间距或角度。

(3) 波长计算:根据实验数据和干涉条纹的特性,计算光的波长。

三、程序实现与结果分析1. 编程实现在Matlab中,可以利用相关函数和计算方法实现双光束干涉的波长测定。

通过输入实验数据和干涉仪参数,可以得到波长结果。

2. 结果分析对于双光束干涉的波长测定结果,可以进行数据分析和结果验证。

通过与其他方法进行对比,可以验证波长测定的准确性和可靠性。

四、应用与展望1. 应用领域双光束干涉用于波长测定,在光学领域具有广泛的应用,包括光谱分析、光学元件表征等。

利用Matlab程序进行波长测定,可以提高实验效率和数据处理能力。

2. 发展前景随着光学技术的发展和Matlab程序的不断完善,双光束干涉的波长测定方法将会得到更加精确和可靠。

未来还可以结合其他光学方法和数据处理技术,进一步提高波长测定的精度和应用范围。

ASAP杂散分析说明

ASAP杂散分析说明

格点光源在Z=-23.226平面上的位置
格点光源在空间内的矢量图
追迹光束
在这里我们主要探究的是ASAP在杂散光分析方面上的功能,因此,在光 线追迹之前,需要对系统的低通量阈值,以及光线的分裂代数提前进行 设定。
对于既有透射又有反射的光学系统ASAP不可能 对光线一直进行追迹,因此,我们需要对低光 通量进行设置。Halt命令控制相对光通量的最低 限值(系统内定为1X10^-6)。Split设置光线所 允许的分裂代数。 为了能够更加清楚的观察ASAP光线的追迹,我们这里设置光源为1X3 共3条。分裂代数为2。
模型的建立
首先进入ASAP Builder界面。 如右图所示。
然后开始建模 1.定义系统设定值,如单位,波长等
2.定义光学材料及镀层。折射率,反射透射系数等。
PK2,SF2为两种玻璃材料, Pabsorb为完全吸收,所以设定 反射率投射率均为0, Ptransmit 为完全投射,Ttransmit为1%的 反射以及99%的投射,Tblack 为1%的反射99%的吸收。 3 为每一个物件定义几何形状 4 给定每个物件的光学性质
镜筒反射杂光分析
光线追迹操作界面
光 线 追 迹 二 维 图 示
光线追迹三维图
Байду номын сангаас 当光线分裂次数设置为3代时:
ASAP关于反射杂光
在上边建模的基础上,系统的几何结构不发生变化,添加镜筒,改变透 镜介质面上的参数即可。在这里我们将透镜设置为理想状态,即只发生 折射。镜筒内壁设置为99%的吸收以及1%的反射。
加上镜筒的几何图形
图中第一行是几何物件的定义(位置,孔径,曲率,离轴,倾斜)。第 二行定义集合物件的光学性质,这里定义它的分界面为1%的反射99%透 射,分界面两侧介质为Air和PK2。 建立的几何模型如右图所示:

基于ASAP的散射光双光束干涉仿真

基于ASAP的散射光双光束干涉仿真

《物理光学》课程基于ASAP的散射光双光束干涉仿真Two-beam-interference——diverging beams组长姓名:李钟炜学号:U201314394专业班级:光电1312小组成员:李修哲张洋洋安昊胡琦黄海章完成日期:2015.12.5摘要光的干涉是物理光学中最重要的现象之一。

本文分析了MIT实验视频中的光学原理,提炼了其物理模型。

视频利用迈克尔逊干涉仪进行分振幅产生两相干光,在接收屏上观察到等倾圆纹。

本文记录了利用强大的光学设计软件ASAP 对该物理模型进行仿真的过程。

关键词:光的干涉,迈克尔逊干涉仪,ASAP一、实验目的与光学原理【实验目的】1.观看MIT实验视频并了解其中物理光学内容2.认识迈克尔孙干涉仪的结构及了解其干涉原理3.学习ASAP软件的使用及相关程序的编写4.利用ASAP软件仿真迈克耳孙干涉仪并观察干涉现象5.将系统仿真结果与理论干涉结果进行比较【光学原理】迈克耳孙干涉仪是应用光的干涉原理,测量长度或长度变化的精密的光学仪器,其光路图如图。

从氦氖激光器发出的单色光s,经扩束镜L将光束扩束成一个理想的发散光束,该光束射到与光束成45˚倾斜的分光板G1上,G1的后表面镀有铝或银的半反射膜,光束被半反射膜分成强度大致相同的反射光(1)和(2)。

这两束光沿着不同的方向射到两个平面镜M1和M2上,经两平面镜反射至G1后汇合在一起。

仔细调节M1和M2,就可以在E处观察到干涉条纹。

G2为补偿板,其材料和厚度与G1相同,用以补偿光束(2)的光程,使光束(2)与光束(1)在玻璃中走过的光程大致相等。

1、等倾干涉条纹等倾干涉条纹是迈克耳孙干涉仪所能产生的一种重要的干涉图样,如图所示。

当M 1和M 2垂直时,像M '2是M 2对半反射膜的虚象,其位置在M 1附近。

当所用光源为单色扩展光源时,我们在E 处观察到的干涉条纹可以看作实反射镜M 1和虚反射镜M '2所反射的光叠加而成的。

牛顿环实验与光的干涉解析双光束干涉现象

牛顿环实验与光的干涉解析双光束干涉现象

牛顿环实验与光的干涉解析双光束干涉现象牛顿环实验是一种经典的光的干涉实验,它可以帮助我们理解光的干涉现象以及光的波动性质。

在这个实验中,一束平行光照射到一个凹透镜与平板玻璃之间,通过观察实验现象,我们可以探索光的波动性质。

首先,我们来了解一下牛顿环实验的基本原理。

在实验中,一束平行光照射到一个凹透镜上,形成了一个中心发散的光源。

当这束光通过凹透镜后照射到平板玻璃上时,它会在玻璃的上表面和下表面发生反射和折射。

这两个过程都会导致光的干涉。

具体来说,当光从光源经过凹透镜照射到平板玻璃上时,光会分为两束:一束直接照射到平板玻璃上,另一束经过一次反射后才照射到平板玻璃上。

这两束光的路径差决定了干涉的程度。

当两束光的路径差是整数倍的波长时,它们会相干叠加并形成明亮的干涉环。

这些明亮的环被称为牛顿环。

而当两束光的路径差是半整数倍的波长时,它们会相消干涉,形成暗纹。

通过观察牛顿环的分布,我们可以得到一些有关光的干涉的信息。

例如,通过计算牛顿环的半径,我们可以测量光的波长。

根据牛顿环的半径和凹透镜的曲率半径,可以推导出凹透镜的半径。

此外,牛顿环实验还有一种扩展,即双光束干涉现象。

在这个现象中,实验装置中加入了分束器,使光分成两束,然后再次合并在一起。

这种实验可以进一步探索光的干涉现象,并通过改变分束器的位置和角度来观察干涉的变化。

总之,牛顿环实验是一种重要的光的干涉实验,通过它我们可以深入了解光的波动性质以及干涉现象。

通过实验的观察和分析,我们可以测量光的波长和器件的特性。

这个实验不仅有助于加深我们对光学原理的理解,也具有实际的应用价值。

通过牛顿环实验的研究,我们可以更好地理解光的干涉现象,并应用到相关领域。

例如,牛顿环的应用包括光学薄膜的研究、表面粗糙度的检测以及液体折射率的测量等。

这些应用都依赖于对光的干涉的深入理解,并能够通过实验来验证和应用。

在未来的研究中,我们可以进一步探索牛顿环实验的应用领域,并尝试改进实验装置和技术,以提高实验的准确性和可靠性。

双光束干涉仪的原理和应用

双光束干涉仪的原理和应用

应用场景:研究光学材 料的光学性能,优化光 学系统设计
优势:高精度、高灵敏 度,可测量各种光学材 料的色散特性
未来发展:随着光学技 术和干涉技术的发展, 双光束干涉仪在光学材 料色散特性测量方面将 会有更广泛的应用
THANKS
汇报人:XX
干涉图样:干涉条纹的形状和分布取决于 光波的波长、双光束的角度和两束光波的 相位差
干涉条纹的分析
干涉现象:两束光波在空间相遇时,产生明暗相间的干涉条纹 干涉条件:光波的频率、振动方向、传播方向相同,相位差恒定 干涉图样:等间距、等宽度的条纹,呈现特定的色彩和亮度 应用领域:光学测量、光学仪器、量子光学等领域
应用范围:适用于各种光学材料的折射率测量,尤其适用于高精度、高稳定性的光学材料
优势:精度高、稳定性好、可重复性好
未来发展:随着光学材料和光学技术的不断发展,双光束干涉仪在光学材料折射率测量方面的 应用将更加广泛和重要
测量光学材料的色散特性
测量原理:利用双光束 干涉仪产生干涉图样, 通过分析干涉图样变化 来测量光学材料的色散 特性
反射镜:改变光束 的方向
干涉仪:观察干涉 现象并测量干涉条 纹的位置和移动
干涉条纹的形成
光的波动性:光波在传播过程中遇到障碍 物时会产生衍射和干涉现象
干涉条件:两束光波的频率相同、相位差 恒定、振动方向相同
双光束干涉:两束相干光波在空间相遇 后,在某些区域发生干涉加强,形成明 亮的干涉条纹,而在另一些区域发生干 涉相消,形成暗的干涉条纹
双光束干涉仪的原理和 应用
XX,a click to unlimited possibilities
汇报人:XX
目录
01 添 加 目 录 项 标 题
02 双 光 束 干 涉 仪 的 原

双光束干涉PPT课件

双光束干涉PPT课件
从一个条纹过渡到另一个条纹,平板的厚度均改变
/ (2n)。
L h sin
h 2n
46
(2)劈尖的等厚干涉条纹
L2nsin (33)
劈角 小,条纹间距大;反之,劈角 大,条纹
间距小。因此,当劈尖上表面绕棱线旋转时, 随着
的增大, 条纹间距变小, 条纹将向棱线方向移动。
47
(2)劈尖的等厚干涉条纹
49
(2)劈尖的等厚干涉条纹 应用:
Δh
b
b'
50
(3)牛顿环 在一块平面玻璃上放置一曲率半径 R 很大的平凸透 镜,在透镜凸表面和玻璃板的平面之间便形成一厚 度由零逐渐增大的空气薄层。
S
R
r
o
h
51
(3)牛顿环 当以单色光垂直照射时,在空气层上会形成一组以 接触点 O 为中心的中央硫、边缘密的圆环条纹,称 为牛顿环。
II12 00..906016 V0.0814
所以,在平行板表面反射率较低的情况下,通常应
用的是反射光的等倾干涉。
35
2)楔形平板产生的干涉——等厚干涉 扩展光源中的某点 S0 发出一束光,经楔形板两表面 反射的两支光相交于 P 点,产生干涉,其光程差为
n ( A B B C ) n 0 ( A P A C )
23
②等倾亮圆环的半径
一般情况下,1N 和 2N 都很小,近似有 nn01N/ 2N
1 c o s2 N 2 2 N /2 n 0 21 2 N /2 n 2 ,因而由上式可得
1Nn10
n N1
h
(23)
2 n h ( 1 c o s2 N ) ( N 1 ) ]
1 c o s2 N 2 2 N /2 n 0 21 2 N /2 n 2

《分波面双光束干涉》课件

《分波面双光束干涉》课件

在物理实验中,分波面双光 束干涉被用于验证光的波动 性和相干性原理,以及研究 量子力学中的干涉现象。
在工程领域,分波面双光束 干涉被用于光学仪器和传感 器的校准和检测,以及光学 信号处理和通信技术中。
02 分波面双光束干涉的实验装置
光源
总结词
光源是干涉实验中的重要组成部分, 它负责产生用于干涉的光束。
《分波面双光束干涉 》PPT课件
目录
• 分波面双光束干涉的基本概念 • 分波面双光束干涉的实验装置 • 分波面双光束干涉的实验结果与分
析 • 分波面双光束干涉的结论与展望
01 分波面双光束干涉的基本概念
分波面双光束干涉的定义
01
分波面双光束干涉是指将一束光分成两个波面,然后让 这两个波面在空间中相遇,形成干涉现象。
创新成果。
未来研究方向
研究不同类型的光源和光波在 分波面双光束干涉中的表现, 探索提高干涉测量精度和稳定
性的方法。
探讨分波面双光束干涉在生 物医学、环境监测等领域的 应用前景,拓展其应用范围

研究分波面双光束干涉与其他 光学干涉技术相结合的可能性 ,开发新型的光学测量和信息
处理技术。
谢谢聆听
使用普通直尺测的方法
• 环境因素:温度和湿度的变化可能影响光学元件的 位置和光学特性,从而影响干涉效果。
误差来源与减小误差的方法
01
减小误差的方法
02
03
使用稳频激光作为光源,确保光强的稳定性 。
使用高精度的测量工具,如显微镜下的测微 器。
04
在恒温、恒湿的环境中进行实验,并定期检 查和调整光学元件的位置。
条纹间距与光程差的关系
通过理论推导,验证了条纹间距与光程差之间的 线性关系,为实验结果提供了理论支持。

基于ASAP的散射光双光束干涉仿真.

基于ASAP的散射光双光束干涉仿真.

《物理光学》课程基于ASAP的散射光双光束干涉仿真Two-beam-interference——diverging beams组长姓名:李钟炜学号:U201314394专业班级:光电1312小组成员:李修哲张洋洋安昊胡琦黄海章完成日期:2015.12.5摘要光的干涉是物理光学中最重要的现象之一。

本文分析了MIT实验视频中的光学原理,提炼了其物理模型。

视频利用迈克尔逊干涉仪进行分振幅产生两相干光,在接收屏上观察到等倾圆纹。

本文记录了利用强大的光学设计软件ASAP 对该物理模型进行仿真的过程。

关键词:光的干涉,迈克尔逊干涉仪,ASAP一、实验目的与光学原理【实验目的】1.观看MIT实验视频并了解其中物理光学内容2.认识迈克尔孙干涉仪的结构及了解其干涉原理3.学习ASAP软件的使用及相关程序的编写4.利用ASAP软件仿真迈克耳孙干涉仪并观察干涉现象5.将系统仿真结果与理论干涉结果进行比较【光学原理】迈克耳孙干涉仪是应用光的干涉原理,测量长度或长度变化的精密的光学仪器,其光路图如图。

从氦氖激光器发出的单色光s,经扩束镜L将光束扩束成一个理想的发散光束,该光束射到与光束成45˚倾斜的分光板G1上,G1的后表面镀有铝或银的半反射膜,光束被半反射膜分成强度大致相同的反射光(1)和(2)。

这两束光沿着不同的方向射到两个平面镜M1和M2上,经两平面镜反射至G1后汇合在一起。

仔细调节M1和M2,就可以在E处观察到干涉条纹。

G2为补偿板,其材料和厚度与G1相同,用以补偿光束(2)的光程,使光束(2)与光束(1)在玻璃中走过的光程大致相等。

1、等倾干涉条纹等倾干涉条纹是迈克耳孙干涉仪所能产生的一种重要的干涉图样,如图所示。

当M 1和M 2垂直时,像M '2是M 2对半反射膜的虚象,其位置在M 1附近。

当所用光源为单色扩展光源时,我们在E 处观察到的干涉条纹可以看作实反射镜M 1和虚反射镜M '2所反射的光叠加而成的。

运用 ASAP 光学软件模拟单轴晶体的锥光干涉

运用 ASAP 光学软件模拟单轴晶体的锥光干涉

运用ASAP 光学软件模拟单轴晶体的锥光干涉
借助于锥光干涉图可以测量晶体的光轴方向和双折射率等。

一般的做法是需要将繁杂的干涉场理论计算付诸于自行编程才能得到模拟结果,程序代码复杂。

但是,如果借助于已经经过时间证实且成为工业界标准的、可进行散射效应、衍射效应、反射效应、折射效应、光吸收效应、偏振光效应和高斯光束传导等光学仿真分析的高级系统分析程序(Advanced System Analysis Program ,ASAP),通过编写和运行简单的ASAP 命令脚本来模拟单轴晶体锥光干涉的方法,将更为快捷和准确。

这是最新版本V7版本的主要特性之一:
通过ASAP能够模拟出任意光轴取向及各种参数条件下的单轴晶体锥光干涉图,这是一种程序易编、参数易调、结果即时呈现的行之有效的方
法。

只需更改相应命令语句中的数值,就能实现对晶体光轴方向、光束发散角、晶体厚度、入射波长以及起、检偏器夹角等参数的更改,方便快捷地(从运行到给出结果,整个过程不足10 s) 获得不同参数条件下的各种锥光干涉图,并据此分析锥光干涉图样的特征及其变化规律。

双光束干涉1.

双光束干涉1.
因此干涉图样可见度变低。
I = I1 I2 2 I1I2 cos
P = IM Im = 4 =1 IM Im 4
使一个狭缝加宽一倍,振幅变为原来的 2 倍,光强 变为原来的 4 倍,相干度为
I = I1 4I1 2 4I1I1 cos = 5I1 4I1 cos
P = IM Im = 8 = 0.8 IM Im 10
3.1.2 双光束干涉 (Two-beam interference) 1.分波面法双光束干涉 在实验室中为了演示分波面法的双光束干涉,最常 采用的是图所示的双缝干涉实验。
分波面法
p S*

S1*

S2 *
x
k=+2
k=+1
k= 0
I
k=-1
k=-2
1.分波面法双光束干涉
Sl 和 S2 双缝从来自狭缝 S 的光波波面上分割出很小的 两部分作为相干光源,它们发出的两列光波在观察屏 上叠加,形成干涉条纹。
1.分波面法双光束干涉 对应 = (2m+1)π (m=0, 1, 2 ) 的空间点
y = (m 1 ) Dl (12)
2d
为光强极小,呈现干涉暗条纹。
1.分波面法双光束干涉
相邻两亮(暗)条纹间的距离是条纹间距为,且
= Dy = Dl = l (13) d
其中 = d/D 叫光束会聚角。在实验中,可以通过 测量 D、d 和 ,计算求得光波长 l。
于是,零级条纹(因而所有条纹)应当上移。
(2) 考察屏幕上的一个固定点移动一个条纹,表明光 程差相差一个波长,因此
(n n)l = 20l n = n 20l

进而可得

《双光束干涉》课件

《双光束干涉》课件
扩展光源
对于某些实验需求,可以使用扩 展光源代替激光器,以模拟自然 光或实现更大的干涉条纹可见度 。
分束器
半透半反镜
将一束光分成两束相同的光,一束反 射,一束透射,是常用的分束器。
分束棱镜
利用棱镜的折射特性将一束光分成两 束不同角度的光,常用于产生不同路 径长度的干涉。
反射镜和干涉仪
反射镜
用于改变光路,使两束光在空间上交叠,形成干涉。
干涉条纹的移动与变化
当一束光波的波长或相位发生变化时,干涉条纹的位置 和形状也会随之改变。
当两束光波的振幅(强度)发生变化时,干涉条纹的可 见度和强度也会受到影响。
当一束光波在空间中传播时,遇到不均匀介质或受到外 界扰动时,干涉条纹的位置和形状也会发生变化。
干涉条纹的可见度与强度
01
干涉条纹的可见度与两束光波的 相位差和振幅有关。相位差越小 ,可见度越高;振幅越大,可见 度越高。
双光束干涉的原理
光程差
01
两束光在相遇点产生的光程差会导致相位发生变化,进而影响
干涉结果。
干涉加强
02
当两束光的光程差为半波长的偶数倍时,光强增强,形成明条
纹。
干涉减弱
03
当两束光的光程差为半波长的奇数倍时,光强减弱,形成暗条
纹。
02
双光束干涉实验装置
Chapter
光源
激光器
作为相干性好的光源,激光器能 够产生单色性好的光束,是双光 束干涉实验中的理想选择。
激光器稳定性误差
激光器的输出功率和波长可能会随时间变化,导 致干涉条纹的移动和变化。
探测器响应误差
探测器的响应速度和精度会影响对干涉条纹的记 录和分析。
THANKS

运用ASAP光学软件模拟单轴晶体的锥光干涉

运用ASAP光学软件模拟单轴晶体的锥光干涉

运用ASAP光学软件模拟单轴晶体的锥光干涉林远芳;郑赪;郑晓东;王晓萍;刘旭【期刊名称】《光电工程》【年(卷),期】2012(039)002【摘要】In order to simulate conoscopic interference in uniaxial crystal under different optical axis directions, beam divergence angles, crystal thicknesses or incident wavelengths, a method of writing and running an Advanced System Analysis Program (ASAP) command script was adopted. Functions of main commands were as follows: define geometries and optical properties of a polarizer, a crystal, an analyzer and a plane for observing interferograms. Create a set of divergence Gaussian beams and specify their coherence and propagation. Trace rays, calculate and display the exact complex field energy distribution characteristic on the observing plane. Simulation results show that, when the optical axis is perpendicular to the crystal surface, the interferogram consists of concentric interference fringes centered on the optical axis and is separated by a cross. When the optical axis is parallel to the crystal surface, the interferogram consists of two sets of hyperbola interference fringes with their symmetrical axis separately perpendicular and parallel to the optical axis. Their fringe densities both increase from inside to outside. When the optical axis is neither perpendicular nor parallel to the crystal surface, characteristics of the interference fringe vary with the specific directions of the optical axis.Once increase the beam divergence angle and the crystal thickness, or reduce the incident wavelength, fringes of the interferogram will move toward inside with their numbers increasing, and vice versa. The interferogram appearing when the polarizer is perpendicular to the analyzer is complementary to that appearing when the polarizer is parallel to the analyzer.%为了模拟不同光轴取向、光束发散角、晶体厚度或入射波长等参数下的单轴晶体锥光干涉,在ASAP中定义起偏器、晶体、检偏器和接收屏的几何形状和光学特性,产生一组锥状高斯光束并设置其相干性和波动性,进行光线追迹、计算并显示接收屏上的干涉场能量分布.所得模拟结果表明,光轴与晶体表面垂直时,干涉条纹是1组以光轴为圆心且被十字分割的内疏外密、明暗相间的同心圆环;平行时,是2组分别以光轴的平行和垂直方向为对称轴的、内疏外密、明暗相间的双曲线;既不垂直也不平行时,条纹特征因光轴取向而异;当增大发散角、晶体厚度或减小波长时,干涉条纹都向内移动且条纹数增多,反之亦然;起、检偏器正交时的干涉条纹都和它们平行时的条纹互补.【总页数】6页(P98-103)【作者】林远芳;郑赪;郑晓东;王晓萍;刘旭【作者单位】浙江大学光电信息工程学系,杭州310027;浙江大学光电信息工程学系,杭州310027;浙江大学光电信息工程学系,杭州310027;浙江大学光电信息工程学系,杭州310027;浙江大学光电信息工程学系,杭州310027【正文语种】中文【中图分类】O734;O785【相关文献】1.基于 ASAP的“光学图像相加减”效果仿真及实验验证 [J], 林远芳;郑晓东;郑赪;陈昕阳;刘旭2.单轴晶体中光折射的图解计算及会聚偏振光干涉的定量分析 [J], 蔡履中;王永钤3.基于ASAP软件的LED光学特性模拟 [J], 闫春光;檀柏梅;袁景玉;牛萍娟4.单轴晶体锥光干涉的理论与实验研究 [J], 张艺;沈为民5.基于Matlab的单轴晶体锥光干涉图样模拟 [J], 孔丽晶;骆万发因版权原因,仅展示原文概要,查看原文内容请购买。

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λ=380nm
4-3 改变M2的位置
在ASAP命令脚本中,通过改变SHIFT命令中代表距离的参数,即可改变M2的位置,通 过增加宏命令$DO,即可一次性得到多个图样。从图中可以看出,当M2移动Δ时,条纹 的间距,对比度等都没有发生变化。但在同一位置z=-0.17处,沿x方向的光强分布明显不 同,说明条纹整体发生了移动,沿z方向发生了平移。
平凸形空气薄膜
R2 = (R-h)2 + r2=R2 - 2Rh + h2 + r2
平面镜M1和凸面反射镜M2反射的物理性质相同
λ=780nm
λ=580nm
λ=380nm
4-2 改变波长λ
分析:
从图中可以看出,随着波长的减小,条纹变密集,即条纹间距δL减小。在干涉图样显示 范围内的条纹也越多。
另外,由δL=l/(2sinθ) 计算可以得到:
当θ=0.00029度
λ=780nm时 , δL=1.345mm;
λ=580nm时,δL=1.000mm;
后M2的不同位置等参量,观察干涉图样,来分析这些因素对等厚干涉的
影响。
3、理论框架与研究假设
Principle
Thinking
ASAP®
2014
平行光双光束干涉
原理
ASAP代码编写
思路
ASAP迈克逊干涉仪
模型搭建
3-1 平行光双光束干涉原理
光源S
M1
平面反射镜
G1分光板
G2补偿板
M2
观察系统
迈克尔逊干涉仪装置示意图
R&T 牛顿环
倾斜角
波长 M2的位置 振幅比
折射率

牛顿环干涉
透射率
4-1 改变倾斜角θ
在ASAP命令脚本中,通过改变ROTATE命令中代表角度的参数,即可改变倾斜角θ,从 而得到不同θ值的干涉图样,通过增加宏命令$DO,即可一次性得到多个图样。
从图中可以看出,随着倾斜角θ增大,条纹变密集,条纹间距δ L减小。 (等厚干涉中,条纹间距δ L=l/(2sinθ) (空气中))。
知,随着倾斜角的增大,等厚条纹间距减小,这一点从上面三幅图的对比
也可以看出。
3.条纹的宽度
从图样对比可以看出,随着倾斜角的增大,条纹宽度减小,条纹高能量带也
在缩减。
4. 加一条件分析
假设上面图像是在 M1在x,y方向水平,
M2’相对于M1沿x轴旋转而有倾斜角的
情况下得到的。在此基础上,以y轴为参
考轴,旋转M2’,可以得到:原本竖直
本次大作业我们小组的研究方向是平行光双光束干涉 主要运用ASAP软件模拟迈克尔逊干涉仪的等厚干涉情况
1 软件:
对于ASAP软件的使用,在多次上机课老师的基本讲解后,有了一定的基 础,结合软件自身给处的操作案例,加以修改,便可以比较方便的得到干 涉的直观图样,这对于我们理论分析是很好的佐证,也更加清晰地展现实 验原理。
4-6 改变光源为高斯光速
在ASAP命令脚本中,通过将光源GRID ELLIPTIC,即矩形网格的光线在一个圆形孔径, 改为GAUSSIAN 高斯光束,即可得到高斯光束的干涉图样。
从图中可以看出,沿Z轴方向依然是清晰的、明暗相见的干涉条纹,而沿X轴方向, 不再是均匀的光强分布,而是一个高斯型的光强分布。
2 仪器:
迈克尔逊干涉仪是美国物理学家迈克尔逊和莫雷合作,设计制造出来的精 密光学仪器,用于长度和折射率的测量。课堂上,我们对于迈克尔逊干涉 仪的基本工作原理有了基本的认识,各个部件的作用,光线光路的传播, 光线能量的分开、会和等等,它是利用分振幅法产生双光束以实现干涉。
3 分析思路:分别改变入射光波的波长、夹角、分光后两束光的能量比、振幅比、分化
3-3 ASAP代码编写思路
因此,我们认为模拟双光束干涉可从以下4 个方面入手:
首先,定义和确认双光束干涉系统中每个部件的几何形状,并为它们逐一赋予光学特性,包 括与材质有关的折射率,分界面所处的媒介,是否镀膜,具体的反射率、透射率或吸收率等。 本文的双光束干涉系统采用迈克尔孙干涉仪的结构,与实际迈克尔孙干涉仪不同的是,由于 理想的玻璃不存在半波损失,故本实验中没有补偿玻璃片。
进入观察系统后形成干涉。扩展光源上的不同点在观察面
上的不同点干涉,从而产生干涉图样。
动画演示
3-2 楔形平板干涉原理
当M2有一个小角度倾斜时,
M1
相当于空气劈尖干涉
劈尖示意图
G1
G2
光源
观察系统
等厚干涉光路图
M2 光路图如图所示,光程差D =2hcosi 当i很小时,cois=1,光程差D =2h. 当光程差D =mλ时,条纹为明纹; 当光程差D =(2m+1)λ/2时,条纹为暗纹。 相邻明纹(或暗纹)对应的光程差为l,M1和M2的间距变化为 λ/2. 当M1和M2夹角为θ时,相邻明纹(或暗纹)间距ΔL=λ/(2sinθ) M1平移d,向右(或左)移了N个条纹,则d = Nλ/2
的干涉直条纹也随之.00024°
θ= 0.00029°
θ=0.00034°
4-2 改变波长λ
在ASAP命令脚本中,通过改变WAVELENGTH命令中的波长值,即可改变入射光波长,从 而得到不同波长下的干涉图样(M1和M2间的夹角为θ=0.00029度),通过增加宏命令 $DO,即可一次性得到多个图样。
3-4 ASAP迈克尔逊干涉仪模型搭建
最终在观察屏上得到的干涉图样:
ASAP搭建的迈克尔逊干涉仪(立体图)
其中,下方的曲线代表横轴处的光强分布,右边的曲线代表纵 轴处光强的分布。可以看出,这个图样和等厚干涉的图样是完 全一样的。(至于轮廓是圆的,那是因为光源是圆形的)。
4、分析讨论
θ
λ
M2
������1 ������2
4-7 牛顿环干涉
将 M2 换成凸面反射镜后,调节M2使得M2 的顶点和
M1
M1 到 P1 半反膜距离相等, M2经过P1反射所成使的像
M2 ' 与 M1 形成的平凸形空气薄膜如图所示
G1
G2
光源
M2
凸面反射镜
观察系统
牛顿环干涉光路图
设凸面反射镜的曲率半径为 R,与 M2 ' 和 M1
的接触点 O 相距为 r 处空气层的厚度为h, 由几何关系式可知
同时可以看出,整个过程中,K实与K理吻合的很好。
A1/A2=1
K 实=1,K 理=1
A1/A2=0.7
K 实=0.920,K 理=0.940
A1/A2=0.2
K 实=0.382,K 理=0.385 A1/A2=0
K 实=K 理=0
4-5 改变透射率和反射率
在ASAP命令脚本中,通过改变COATINGS PROPERTIES命令中代表反射率和透射率的参数, 即可改变分光板的反射率和透射率。由于发生干涉的两束光都各在分光板上经过了一次反射 和透射,故其光强与R、T的乘积成正比。故当R(T=1-R)改变时,两束光光强的绝对数值 虽然发生了变化,但其相对大小不变。因此,在接收屏上,随着R的改变,光强的最大值发 生了改变,但对比度不变。
其次,使用GRID、SOURCE DIRECTION命令来定义自空间某位置发出的、具有一定范围和 光通量的平行光光线,以精确地模拟平行光束在空间上和功率分布上的特性,并用BEAMS COHERENT DIFFRACT 命令来设置光的相干性和波动性;
此外,还需用到PARABASAL 命令,将近基光线数设为4,以完成对以每条基线为中心的高 斯光束的定义,并将WIDTHS 命令中的近基光线的宽度缩放因子设为1.6,从而使高斯光束 有所重叠,以便整体的光束形状更为平滑。接着,使用TRACE 命令来允许光线经过分光板、 反射镜和干涉接收屏组成的锥光干涉系统。
3-3 ASAP代码编写思路
Thinking
ASAP概述
ASAP 是结合了几何光学和物理光学的全方位3D 光学软件,其内 置的绘图工具能让所有的几何模型、光线追迹细节和模拟分析充分 可视化。
Chart Flow
命令编写步骤
1st Build the system model 系统建模 2nd Create rays 产生光线 3rd Trace rays 光线追迹 4th Perform analysis 执行分析
通过调整该干涉仪,可以产生等厚干涉条纹,也可以产 M2 生等倾干涉条纹.
本文主要介绍了: A、迈克尔逊干涉仪中等厚干涉的原理 B、ASPA光学软件模拟不同角度,不同波长,不同双光 束振幅比以及M2在不同位置的等厚干涉,观察干涉条纹并加 以分析。 C、与所学的等厚干涉知识比较,得出正确结论。
2、项目综述
计算对比度,计算公式为K实=������������������������������������������������−+������������������������������������������������. 从下图可以看出,随着振幅比的减小(这里规定0≤A1≤A2),条纹逐渐变模糊,对比度减小。
2014 ASAP®
运用ASAP模拟 平行光双光束干涉
成员:姚程鹏 李航
杜亚飞 叶珑 姚垚
1 绪论 2 项目综述
CONTENTS 3 理论框架与研究假设
4 分析讨论 5 结论
1、绪论
M1
G1
G2
光源
观察系统
迈克尔逊干涉仪装置示意图
迈克尔逊干涉仪是一种重要的精密光学仪器
利用分振幅法产生双光束以实现干涉。
R=0.1时,Imax=0.36(I为相对值,下同)
R=0.3时,Imax=0.84
4-5 改变透射率和反射率
分析:
在ASAP中得到的一系列Imax、R的值,经过excel软件处理,可得到以下Imax-R曲线:
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