72粘性流体力学PPT课件

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粘性流体力学第一章

粘性流体力学第一章

4、湍流理论发展概况
致力于湍流大尺度分量的描述
大尺度分量与流动的边界条件和外力性质有关, 如湍流中动量和热量的交换,对于工程问题很重要。 在这方面对于管流、渠道、自由湍流和边界层做了很 多试验,在试验基础上产生了湍流的半经验理论。 这个理论主要包括20-30年代产生的Prandtl的混和 长度理论,Taylor的涡量传输理论和Karman的相似性 理论。这些半经验理论基于湍流微团运动和分子运动 的类比。
第二节 两种基本流态——层流、 湍流和雷诺数
1、层流和湍流
粘性流动存在两种流态——层流和湍流
Reynolds在1883年的著名试验研究了这一现象。 试验装置如图1-1所示。当大容器T中的流体处 于某一温度之下,阀门 K 开度很小时,玻璃管 G 内流 体以极低速度流动;此时,如让另一种与容器T内流 体比较相近似的有颜色的流体自小容器 B通过细管和 尖针流入玻璃管G,可以看出此股有颜色流体的流束 与周围的流体不发生混杂。此时流体做层状流动, 这种流体分层的流动状态叫做层流。流体层间只有 分子级的动量交换,而看不出流体间的混掺。
B
图1-1 雷诺试验
G T
K
如果试管内流速逐渐提高,可以看出颜色流束逐渐波动, 但还与周围流体没发生混杂。随着流速的进一步提高,颜色流 束开始断开,发生了局部混杂。当到某一流速Vcr'(上临界流 速)时,颜色流体在尖针出口即与周围流体发生混杂,整个玻 璃管呈淡的颜色流。可以认为此时层流流态已完全破坏,流体 微团间发生强烈的动量交换,液流呈不规律的湍乱状态,称为 湍流。
构造湍流模式总须引进封闭假设和待定常数。促使 人们考虑直接从Navier-Stokes方程出发模拟湍流,这 就是湍流的直接数值模拟(DNS),也称完全湍流数值模拟 (FTS)和大涡模拟(LES)。

粘性流体力学.ppt

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e

2
dVv

Vv F VdVv
V
Vv
dVv
Vv kT dVv Vv qdVv
(e)
同样,由于流场中各种物理量分布都是连续的,体
积Vv可以任选,故得

D Dt
e

V2 2


F
V


V

+



V


V

=
F
-p
+




V

+


2


对上式等号两边取旋度,得
t
+



V
=

F
-



1
p

+


1



V

+


1


2



又因 + V = V - V+ V - V

e

V2 2
dVv


Vv



D Dt
e

V2 2


1 dVv
e

V2 2

D Dt
dVv



dVv
(b)

Vv

D Dt
e

《工程流体力学》第七章 粘性流体动力学

《工程流体力学》第七章  粘性流体动力学

x方向 : 1)表面力:作用在左右两面上力的合力:
作用在上下两面上力的合力:
作用在前后两面上力的合力:
作用在整个六面体上表面力沿x轴方向的合力:
2) x方向质量力 : 单位质量流体受到的质量力分量:X;
六面体受到的质量力: Xrdxdydz
牛顿第二定律:
—— 以应力形式表示的粘性流体运动微分方程 再把表面应力和变形率之间关系代入上3式:
应力:各向同性
运动粘性流体:存在法向、切向表面力 应力:各向异性
流体中:任一点c :绕c任意方位
c点应力定义: 要计算两个向量的比值
用作用在dAx, dAy, dAz上的dFx, dFy, dFz:定义c上的应力
需要2个下标表示:9个应力分量
第1个下标i:应力作用方向 第2个下标j:作用面方向
第七章 粘性流体动力学
运动粘性流体与理想流体的差别: 1. 粘性切应力:存在 2. 物面上流体速度:为零 —— 壁面无滑移条件 运动性质存在重大区别
第一节 粘性流体中作用力
一、粘性应力: 1.质量力:与流体质量有关
与流体粘性无关 粘性流体中质量力考虑方法:和理想流体相同
2. 表面力: 静止和运动理想流体:仅存在指向作用面法向表面力
由于外部无粘流:受到分离流的排挤 明显改变:其中压强分布 实际计算:用实测物面压力分布计算分离点前附面层流动 附面层分离:使流体一部分机械能损失在涡流中
绕流物体阻力增加 流体机械效率降低 甚至产生不稳定流动 导致机器损坏 防止或推迟附面层分离现象发生:是工程上一个重要问 题
边界层分离后:形成尾涡区 尾涡区压强:基本上等于分离点压强 压强:上下对称 若将压强在圆柱面上积分:则得压差阻力
流体在y+l层时均速度:

粘性流体运动及其阻力计算 ppt课件

粘性流体运动及其阻力计算  ppt课件
二、流体运动与流动阻力的两种形式
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6
4.2 流体运动的两种状态
一、雷诺实验
实验装置
颜料
细管 水箱
玻璃管
阀门
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4.2 流体运动的两种状态
一、雷诺实验(续)
实验现象
层流:整个流场呈一簇互相平行的流线。 着色流束为一条明晰细小的直线。
过渡状态:流体质点的运动处于不稳定 状态。着色流束开始振荡。
2、临界流速
vcr ——下临界流速
vcr ——上临界流速
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层 流: v vcr
不稳定流: vcr v vcr
紊 流: v vcr
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4.2 流体运动的两种状态
二、两种流动状态的判定(续)
3、临界雷诺数
Re cr 2320
雷诺数 Re vd
——下临界雷诺数
Recr 13800 ——上临界雷诺数
h
l
g
h
h
两边同除 r2dl得
p 2 1 hg sin 0
l r
由于sin h 得,
l
h
r (p g h)
2 l
l
p
mg
h
g
h

r r0
x r r0
p+(p/l)dl dl p mg
r d ( p gh)
工程上常用的圆管临界雷诺数
层 流: Re Re cr 不稳定流: Re cr Re Recr 紊 流: Re Recr
Re cr 2000
层 流: Re 2000
紊 流: Re 2000
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《工程流体力学》第七章 粘性流体动力学

《工程流体力学》第七章  粘性流体动力学
附面层厚度d:从外边界到物面的垂直距离
2.附面层位移厚度d*: 设物面P点附面层厚度d ,在垂直于纸面方向取单位宽度,
则该处通过附面层的质量流量:
通过同一面积理想流体流量:
ro, Vo —— 附面层外边界处理想
流体的密度和速度
以d*高度作一条线平行于物面,
使两块阴影处面积相同:
即在流量相等条件下将理想流体流动区从物面向外移动了
流体绕物体流动,整个流场分为三个区域:
1)附面层: 流速:由壁面上零值急剧增加到自由来流速度同数量级值 沿物面法线方向:速度梯度很大
即使流体粘性系数小:粘性应力仍可达到一定数值
由于速度梯度很大: 使得通过附面层物体 涡旋强度很大,流体 是有旋的
2)尾迹流: 附面层内流体:离开物体流入下游,在物体后形成尾迹流
各物理量都是统计平均值, \ 瞬时物理量=平均物理量+脉动物理量, 对整个方程进行时间平均的运算。
一、常用时均运算关系式:
时均运算规律:
推论:脉动量对空间坐标各阶导数的时均值=0。
二、连续方程:对二维流动,瞬态运动连续方程 进行时均运算:
\ 可压缩紊流运动连续方程:
进行时均运算: 上两式相减:
\ 附加法向应力
法向应力: l: 比例系数,与体积变化率有关
三个法向应力平均值的负值:为粘性流体在该点压强
最后得表面应力与变形率之间的关系:
第二节 粘性流体运动的基本方程
一、连续方程:
粘性流体运动:服从质量守恒定律 连续方程:不涉及力的作用 仍能得出与理想流体相同形式的方程
二、运动微分方程: 粘性流体中:微元六面体 微元六面体中心:c
三、雷诺方程: 二维不可压缩粘性流,不考虑质量力,N-S为:
对上式进行时均运算:

高等流体力学(粘性流体力学部分)课件

高等流体力学(粘性流体力学部分)课件
及变形率的关系式代入公式,
uy ux x y ux uz xz z x uz uy yz y z
2 C 将 12 3
2 ux uy uz ux 2 3 x x y z 2 ux uy uz uy yy 2 3 y x y z 2 ux uy uz uz zz 2
zz C12 xx C12 yy C11 zz C37
xy (C11 C12 ) xy
xz (C11 C12 ) xz
yz (C11 C12 ) yz
5个系数是C11,C12,C17,C27,C37。 根据第三个前提。当变形率等于零时, xx yy zz 则,C17 C27 C37 剩下两个系数C11和C12待定。
x l 1 x m1y n 1z y l 2 x m 2y n 2 z z l 3 x m 3y n 3 z
流速分量u′,v′,w′可以表示为
ux ' l1ux m1uy n1uz
ux ' l2ux m2uy n2uz
本例题说明,已知流速场、 和p以后,从本构方程即可得任一点处 的各个应力分量。
§3-2 粘性流体的运动方程 在实际液体中分离出一个微分平行六面体,各边 长为dx、dy、dz,其质量为ρdxdydz。作用在六 面体上的表面力每面有三个:一个法向正应力, 两个切应力。法向力都是沿内法线方向。
x'x' xxl12 yy m12 zz n12 2 xyl1m1 2 yz m1n1 2 xzl1n1

粘性流体-PPT

粘性流体-PPT

现在,我们将考虑定常流。例如,若讨论绕固体得流动(为 确定起见,下面我们将讨论这种情况),则来流速度应为常数。 此外还假设流体就是不可压缩得。
在流体动力学方程组(纳维-斯托克斯方程组)里,就表征流
体本身特性得参数而言,只出现运动粘性系数
。还有,求
解这个方程组所必须确定得未知函数就是速度 和 ,这里
类似得,我们可以写出流体中得压力分布公式。为此, 我们必须由参数 和 作出某个量纲为压力除以密度得 量,比如,这个量可以就是 。于就是, 就是无量纲变 量 和无量纲参数R得函数,所以
最后,类似得考虑也可适用于这样一些量:她们描写流
动得特性,但不就是坐标得函数。例如作用在物体上得阻力
F就就是这样一个量。我们可以说,阻力F与用
不难写出周围流体作用于固体表面得力得表达式。 一个面元上所受得作用力恰等于通过这个面元得动量通 量。通过面元 得动量通量就是
把 写成
得形式,这里 就是沿法线得单位
矢量,并考虑到在固体表面上
,我们得到作用在单位
面积上得力 为
其中等式右边第一项就是普通得流体压力,而第二项就是由 于粘性引起得作用在固体表面上得摩擦力。式中 就是单 位矢量,她沿流体界面得外法线,即沿固体表面得内法线。
组成得并具有力得量纲得某个量之比必定只就是雷诺数得
函数。比如,
组合成力得量纲可以就是

因而
若重力对流动有重要作用,则流动不就是由三个参数确
定,而就是由
和重力加速度 这四个参数确定。由
这四个参数可构成两个独立得无量纲量,而不就是一个。比
如,这两个量可以就是雷诺数和弗劳德数,弗劳德数为
最后,提一下非定常流。要描述一个确定类型得非定常
第四节 两个旋转圆柱面之间得流动

8-非牛顿流体流动-72

8-非牛顿流体流动-72

幂律关系式同样也可以用于描述胀塑性非牛顿流体,只要选择不同的稠 度系数和流动指数。胀塑性非牛顿流体的流动指数总是大于1。不规则形状 固体颗粒悬浮于液体的稠流体就属于这种流体,其胀塑性随浓度迅速变化, 浓度低时可能呈现拟塑性流动特性,浓度高时其可能呈现胀塑性非牛顿流体 流动特性。
2.粘塑性非牛顿流体
宾汉塑性流体是指在剪切速率超过一有限值后才流动,并且随后其应 力应变关系呈现线性关系的一类非牛顿流体。石蜡、沥青、某些钻井液、 漂浮在空中的灰尘悬浮液和下水道中排放的污液都属于宾汉流体。宾汉流 体的本构方程为:
第八章
非牛顿流体流动
§1 非牛顿流体的流变特性 §2 拟塑性流体在圆管中的层流运动 §3 宾汉流体在圆管中的层流运动 §4 粘弹性流体在圆管中的不稳定层流运动 §5 拟塑性流体在环空中的层流运动 §6 非牛顿流体在圆管中的湍流运动
《高等流体力学》
汪志明教授
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§1 非牛顿流体的流变特性
任何流动问题的数学描述都建立在力学的一般性原理基础上。这些 原理都可以用平衡方程来描述。流体对机械作用的响应不仅依据于这些 守恒律,而且取决于该种流体的特性,这种响应称之为物质的应力应变 关系(或以流变曲线的形式给出),而这种应力应变关系称之为流体的 本构方程或流变模式。尽管物质系统都遵守质量守恒方程、动量守恒方 程和能量守恒方程,但现实的问题是守恒方程的数目常少于未知数数目。 严格意义上,一种特定的本构方程只适用于一种假设的模型化的流 体。因此本构关系的建立相当于定义一种假设的流体模型,即用一种近 似的方法描述某一特定流体的流变行为。
增大,那么我们称之为振凝性流体。最常见的实例就是鸡 蛋白。尽管振凝性流体作为压裂液是有用的,但与触变性 流体相比,振凝性流体不太常见。
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12
减小流动阻力:鲨鱼皮泳衣
据验证,穿着“鲨鱼皮”在比 赛中可比着普通泳衣减少7.5 %的水阻力,可将一般选手的 平均成绩提高3%左右。
13
游泳运动的CFD模拟
14
游泳运动员手臂的CFD计算
15
游泳运动员手的CFD计算
16
泳镜的CFD计算
17
减小流动阻力:仿鱼皮及其在航空航天中的 应用
不足之处请大家批评指导
Please Criticize And Guide The Shortcomings
讲师:XXXXXX
XX年XX月XX日
23
2
粘性流体力学——从北航的荷花池说起吧
想像在一个美好的夏天,我们一起逛逛北航的荷 花池—— 首先,一只蜻蜓翩翩飞来; 然后,一只蜜蜂嗡嗡光临; 然后,一只小鸟飘然而至; 接着,看到一条小鱼悠闲自得、游来游去; 还有,当然是荷花和荷叶; 最后,一池碧水,水波涟漪;
3
蜻蜓:粘性非定常流动、翅膀机理涡运动
4
蜜蜂:粘性非定常流动、人类飞行的希望
5
科学研究:尚没有答案
6
科学家一直在探索
7
科学家一直在探索:飞机尾涡?
8
鸟:可靠安全和高效的飞行、粘性流 体力学的专家、羽毛的奥妙?
9
昆虫飞行的CFD模拟
10
鱼类:粘性流体力学的专家、鱼鳞的秘密?
11
仿生:机器鱼、降噪及其军事意义如潜艇 (粘性流动中涡结构的运动导致噪声)
克的科学堡垒!
21
写在最后
经常不断地学习,你就什么都知道。你知道得越多,你就越有力量 Study Constantly, And You Will Know Everything. The More
You Know, The More Powerful You Will Be
22
结束语
感谢聆听
《粘性流体力学》
1
阎超简介
江苏徐州人,清华大学毕业,后在法国留学。博士学位,教 授、博士导师
专业:空气动力学、流体力学 研究方向:计算流体动力学(CFD)、导弹飞船等航天飞行
器总体布局及气动仿真、CFD软件系统开发及其应用 、 复杂流动的数值模拟研究 电话:010-82317019(o) E-mail: chyan@ 办公室:国家CFD实验室320房间 业余爱好:爬山、郊游、运动(羽毛球、乒乓球、高尔夫、 游泳)、桥牌。
18
减小流动阻力:仿鱼皮及其在航空航天中 的应用
19
荷花和荷叶——出污泥而不染: 为什么始终能自己保持清洁?
20
水波似的东西,为什么?
最光滑的物体上流动阻力最小吗? 人类能够像小鸟、昆虫一样安全、自如的飞行吗? 人类能够像鱼儿一样游泳吗? 这些都同粘性流体力学有关,可又都是人类还没有攻
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