分析力学
分析力学内容包括
分析力学内容包括引言分析力学是经典力学的一个重要分支,研究物体运动的力学规律和原理。
它以牛顿力学为基础,通过数学方法分析物体的力、质量和运动状态之间的关系,从而揭示物体运动的规律和动力学性质。
1. 位移、速度与加速度分析力学首先考虑的是物体的位置随时间的变化规律。
位移(displacement)是描述物体位置变化的矢量量,速度(velocity)是位移随时间的导数,而加速度(acceleration)则是速度随时间的导数。
根据牛顿第二定律,物体的加速度与作用在物体上的力成正比,反比于物体的质量,这意味着加速度可以描述物体受力情况。
2. 牛顿第二定律与力学方程牛顿第二定律是分析力学的核心概念之一。
它指出,力是物体质点的加速度的原因,即F=ma,其中F是力,m是物体的质量,a是加速度。
利用牛顿第二定律可以求解物体的动力学问题,如求解物体在给定外力作用下的运动轨迹、速度和加速度的变化。
3. 广义坐标与拉格朗日方程广义坐标(generalized coordinates)是用来描述一个系统的自由度的变量。
与笛卡尔坐标不同,广义坐标可以用更少的参数来描述系统的状态,从而简化了运动方程的表达和求解。
拉格朗日方程(Lagrangian equation)则是描述物体或系统在给定势能和动能下的运动方程。
通过引入拉格朗日函数,可以将动力学问题转化为变分问题,从而更便于求解复杂的运动问题。
4. 哈密顿力学与泊松括号哈密顿力学(Hamiltonian mechanics)是分析力学的另一个重要分支。
它通过引入广义动量,将力学系统的动力学描述为哈密顿方程的形式,从而将问题转化为一组通过泊松括号相互关联的微分方程。
哈密顿力学在研究体系的守恒量、周期性运动和混沌现象等方面有着重要的应用。
5. 刚体运动与欧拉角刚体是具有固定形状和尺寸,内部各点距离保持不变的物体。
刚体运动的描述主要涉及刚体的旋转和转动。
欧拉角(Euler angles)是描述刚体旋转的一种常用方法,通过角度的组合来描述刚体固定坐标系与身体坐标系之间的转动。
分析力学
分析力学分析力学的定义:分析力学是一般力学的一个分支。
以广义坐标为描述质点系的变量,以虚位移原理和达朗贝尔原理为基础,运用数学分析方法研究宏观现象中的力学问题。
分析力学的发展:1788年出版的J.-L.拉格朗日的《分析力学》为这门学科奠定了基础。
1834年和1843年W.R.哈密顿建立了哈密顿原理和正则方程,把分析力学推进一步。
1894年H.R.赫兹提出将约束和系统分成完整的和非完整的两大类,从此开始非完整系统分析力学的研究。
分析力学的基本内容:阐述力学的普遍原理,由这些原理出发导出质点系的基本运动微分方程,并研究这些方程本身以及它们的积分方法。
分析力学是经典物理学的基础之一,也是整个力学的基础之一。
它广泛用于结构分析、机器动力学与振动、航天力学、多刚体系统和机器人动力学以及各种工程技术领域,也可推广应用于连续介质力学和相对论力学。
相关概念:一、约束的概念和分类1、力学体系n 个相互作用的质点构成的集合体若力学体系中每一个质点的位置都确定,则这个体系的位置以及质点组的形状,即系统的位形就确定了。
一任一质点的位置可用三个坐标参量表示, n 个质点组成的系统, 则由3n 个坐标参量描述。
2、约束限制质点自由运动的条件。
几乎所有的力学系统都存在着约束。
例如, 刚体内任意两质点间距离不变,两个刚体用铰链连接, 轮子无滑动地滚动, 两个质点用不可伸长的绳连接等等. 对状态的限制也就是对力学系统内各质点的位置和速度加以限制,如果n 个质点所形成的力学体系中受有k 个限制其位置的约束,那就有k个表示这种约束的方程,因此3n 个坐标中就只有3n 一k 个是独立的.3、约束的分类(1)几何约束与微分约束几何约束:某些约束仅对力学系统的几何位置加以限制, 而对各质点的速度没有限制。
又叫完整约束。
例如,刚体内任意两点间的距离保持不变就是一种几何约束.微分约束:涉及力学系统运动情况的约束, 即对速度也有限制。
又叫运动约束。
分析力学的原理与应用
分析力学的原理与应用一、分析力学的概述•分析力学是力学中的一个重要分支,它研究物体的运动和受力情况,基于物体的力学性质和动力学原理来进行分析和计算。
二、分析力学的基本原理1.牛顿第二定律•牛顿第二定律是分析力学的基础,它表明一个物体的加速度与作用在它上面的力成正比。
公式表达为F=ma,其中F是作用在物体上的力,m是物体的质量,a是物体的加速度。
2.动能定理•动能定理是分析力学中重要的定理,它表明当物体受到外力时,由该外力所做的功等于物体动能的变化,即 $W=\\Delta KE$。
其中,W代表功,KE代表动能的变化。
3.力的合成与分解•在分析力学中,力的合成与分解是一个基本的技巧,用于将一个力分解为多个分力或将多个分力合成为一个力。
这在分析力学中的应用十分广泛。
4.质点系的动力学原理•质点系的动力学原理是研究质点系整体运动的理论基础,它基于质点系的质量、速度和力的关系,描述质点系的运动状态。
三、分析力学的应用领域1.静力学•静力学是分析力学的一个重要应用领域,它研究物体在静力平衡状态下受到的力和力的平衡条件。
静力学广泛应用于建筑、桥梁和机械等领域,用于分析和设计各种结构。
2.动力学•动力学是分析力学的另一个重要应用领域,它研究物体在运动状态下受到的力和运动方程。
动力学可以应用于机械、车辆、航空航天等领域,用于分析和设计各种运动系统。
3.振动与波动•分析力学还可以应用于研究物体的振动和波动问题。
振动和波动是许多实际问题中常见的现象,如桥梁的振动、地震波的传播等。
分析力学可以提供对这些问题的详细分析和计算。
4.流体力学•分析力学还可以应用于研究流体力学问题。
流体力学研究流体的运动和受力情况,分析力学提供了用于分析和计算流体力学问题的方法和原理。
四、分析力学的未来发展•随着科学技术的不断进步,分析力学在各个领域的应用越来越广泛。
未来,分析力学将继续发展,提供更多的理论和方法,以解决复杂的力学问题。
同时,随着计算机技术的发展,计算机模拟在分析力学中的应用也将日益重要,可以更加准确地计算和预测物体的运动和受力情况。
分析力学
分析力学 分析力学是理论力学的一个分支,它通过用广义坐标为描述质点系的变数,以牛顿运动定律为基础,运用数学分析的方法,研究宏观现象中的力学问题。
分析力学是适合于研究宏观现象的力学体系,它的研究对象是质点系。
质点系可视为宏观物体组成的力学系统的理想模型,例如刚体、弹性体、流体以及它们的综合体都可看作质点系,质点数可由一到无穷。
又如太阳系可看作自由质点系,星体间的相互作用是万有引力,研究太阳系中行星和卫星运动的天体力学,同分析力学密切相关,在方法上互相促进;工程上的力学问题大多数是约束的质点系,由于约束方程类型的不同,就形成了不同的力学系统。
例如,完整系统、非完整系统、定常系统、非定常系统等。
不同的系统所遵循的运动微分方程不同;研究大量粒子的系统需用统计力学;量子效应不能忽略的过程需用量子力学研究。
但分析力学知识在统计力学和量子力学中仍起着重要作用。
分析力学对于具有约束的质点系的求解更为优越,因为有了约束方程,系统的自由度就可减少,运动微分方程组的阶数陆之降低,更易于求解。
分析力学的发源1788年拉格朗日出版的«分析力学»是世界上最早的一本分析力学的著作。
分析力学是建立在虚功原理和达朗贝尔原理的基础上。
两者结合,可得到动力学普遍方程,从而导出分析力学各种系统的动力方程。
1760~1761年,拉格朗日用这两个原理和理想约束结合,得到了动力学的普遍方程,几乎所有的分析力学的动力学方程都是从这个方程直接或间接导出的。
1834年,汉密尔顿推得用广义坐标和广义动量联合表示的动力学方程,称为正那么方程。
汉密尔顿体系在多维空间中,可用代表一个系统的点的路径积分的变分原理研究完整系统的力学问题。
从1861年有人导出球在水平面上作无滑动的滚动方程开始,到1899年阿佩尔在«理性力学»中提出阿佩尔方程为止,基本上已完成了线性非完整约束的理论。
20世纪分析力学对非线性、不定常、变质量等力学系统作了进一步研究,对于运动的稳定性问题作了广泛的研究。
分析力学
分析力学总结报告分析力学是从能量的观点出发,应用数学中的分析法来研究系统力学问题的一门科学。
它主要包含了以下内容:约束的分类、广义坐标、广义力、广义速度、自由度等基本概念,虚功原理,第二类拉格朗日方程,哈密顿正则方程,哈密顿原理,变分原理,Hamilton —Jacobi 方程等。
在基本概念中,自由度数n 是个比较重要的概念。
对于完整系统,自由度数3n N l =-,(N 为此系统中包含的质点个数,l 为完整约束方程的个数),而且广义坐标的数目就等于系统自由度数。
对于非完整系统,自由度数3()n N l g =-+(g 为非完整约束方程的个数)。
虚功原理的矢量形式为:1N i i i F r δ=∑=0(i=1,2, ⋅⋅⋅,n ),广义坐标形式为: 10Njjj Q qδ==∑或j Q =0(j=1,2, ⋅⋅⋅,n),主动力为有势力的形式为:0j V q δδ=,这也为系统的平衡条件,且当220d Vdq>时系统为稳定平衡。
由此可见,虚功原理是一个微分形式的变分原理,从功的观点来研究系统的平衡问题,它提供了一个区别非自由系统的真实平衡和约束所允许的可能位置的准则是解决非自由系统平衡问题的一个普遍原理。
第二类拉格朗日方程的一般形式为:(1,,)jj jd TT Q j n dt q q ⎛⎫∂∂ ⎪-==⋅⋅⋅ ⎪∂ ⎪∂⎝⎭,当主动力为有势力时形式为: 0(1,,)j jd LL j n dt q q ⎛⎫∂∂ ⎪-==⋅⋅⋅ ⎪∂ ⎪∂⎝⎭(其中拉式函数L T V =-,210T T T T =++),拉式函数还有其他形式。
比如情形1:方程中不显含某一广义坐标j q ,即0jLq ∂=∂,可得循环积分jL q∂=∂ constant ,j q 叫循环坐标;情形2:方程中不显含时间t 时,即0L t ∂=∂,可得能量积分*1nj j jL q L E q=∂-=∂∑,当约束定常时有机械能守恒*T V E +=。
分析力学
分析力学的基本内容和基本研究方法分析力学的研究手段和研究内容分析力学是经典力学的一部分。
它应用纯粹数学分析方法研究质点组机械运动的普遍规律, 由法国数学家和力学家拉格朗日,英国数学家和天文学家哈密顿等人总结发而成。
分析力学使牛顿力学得到更广泛的应用。
在量子力学、统计物理、量子场论等部门中也都有重要应用。
学好这门课程,不但为以后学习专业课打下基础,而主要的是训练我们如何运用力学原理把一个实际问题加以分析、简化,然后借助于数学分析来解决这个问题,最后,再对所得结果加以讨论,并和实际情况相比较。
在“四化”建设中,经典力学仍然有它的重大作用,作为一个物理工作者,对这些知识和技能,应当熟练掌握才行。
根据自己过去学习的经验,把研究分析力学的方法介绍出来供大家参考。
由于笔者水平的限制,难免有错误之处, 欢迎读者批评指正。
研究分析力学的方法:(1)建立原理(虚功原理、达朗贝尔原理、哈密顿原理、最小作用量原理);(2)由原理推导方程(拉格朗日第二类方程、哈密顿正则方程);(3)解方程即方程式积分(正则变换、泊松定理、哈密顿定理)。
分析力学研究的主要内容是:导出各种力学系统的动力方程,如完整系统的拉格朗日方程、正则方程,非完整系统的阿佩尔方程等;探求力学的普适原理,如汉密尔顿原理、最小作用量原理等;探讨力学系统的特性;研究求解运动微分方程的方法,例如,研究正则变换以求解正则方程;研究相空间代表点的轨迹,以判别系统的稳定性等。
分析力学解题法和牛顿力学的经典解题法不同,牛顿法把物体系拆成分离体,按反作用定律附以约束反力,然后列出运动方程。
分析力学中也可用变分原理(如汉密尔顿原理)导出运动微分方程。
它的优点是可以推广到新领域(如电动力学)和应用变分学中的近似法来解题。
从20世纪60年代开始,为了设计复杂的航天器和机器人的需要,发展多刚体系统,并且跳出了使用动力学函数求导的传统方法来建立动力学方程,所建立的方程能方便地应用电子计算机进行计算。
分析力学.
i i i T
mq p q
∂==∂
由于势能函数只与广义坐标有关,与广义速度无关,因此
(i i i i T U T L
p q q q
∂−∂∂===∂∂∂称为广义动量i L
q
∂∂二、勒让德变换设有函数(
,f f x y =((d d d ,d ,d f f
f x y P x y x Q x y y
问题:力学规律是否只有牛顿形式?力学规律的其它表述形式:拉格朗日形式、哈密顿形式。分析力学的主要内容经典力学:牛顿力学+分析力学第一章拉格朗日方程与哈密顿方程§1-1自由度和广义坐标一个自由质点在空间的位置可以用三个独立坐标来确定,我们说该自由质点有3个自由度。一般质点运动会受到约束限制,则其自由度数会减少。若有一个约束方程,确定其位置用两个独立坐标即可,则质点的自由度减少为2个。
r xi yj zk
=++
U U U U F U i j k
r x y z
∂∂∂∂=−∇=−=−−−∂∂∂∂
2、若单个质点在保守力场中运动:
——势能函数(U r
分量形式:x y z U
mx F x U my
F y U mz
F z ⎧∂==−⎪∂⎪
∂⎪
==−⎨∂⎪
⎪∂==−⎪∂⎩
若记x ,y ,z为q 1,q 2,q 3,
p q
∂=∂ (
d 01,2,,d i i L L
i s t q
q ⎛⎞∂∂−
==⋅⋅⋅⎜⎟∂∂⎝⎠ d d i i
L p t q ∂⇒=∂根据拉格朗日方程
1、哈密顿函数i i
L p
q ∂⇒=∂ 11d d d s
《分析力学》大学笔记
《分析力学》大学笔记第一章引言1.1 学科背景介绍分析力学,作为物理学领域的一股重要力量,其诞生可追溯到对经典力学体系的深度反思与根本性重构。
在经典力学的框架内,力被视为描述物体运动状态改变的核心概念。
分析力学的出现,对这一传统观念进行了革命性的颠覆。
它不再将力作为最基本的物理量,而是转而聚焦于能量、动量等更为本质、更为普遍的物理属性。
这一转变并非凭空而来,而是基于现代数学工具的不断发展与完善,尤其是变分法和哈密顿原理的引入,为分析力学提供了坚实的数学基础。
通过这些高级数学手段,分析力学得以对力学系统进行更为精确、更为全面的描述。
它不仅极大地简化了复杂力学问题的求解过程,更在深层次上揭示了物理现象之间的内在联系与规律。
分析力学的兴起,不仅仅是对经典力学的一次重大革新,更是对整个物理学、数学乃至工程学领域产生了深远的影响。
在物理学的范畴内,分析力学的出现为后续的量子力学、相对论等前沿理论的发展奠定了坚实的基础。
在数学领域,分析力学所运用的高级数学方法推动了数学本身的进步与创新。
而在工程学实践中,分析力学的理论与方法被广泛应用于航空航天、机械制造、土木工程等诸多领域,为现代工程技术的飞速发展提供了有力的支撑。
分析力学的诞生与发展并非一帆风顺。
在其演进过程中,曾遭遇过诸多质疑与挑战。
但正是这些不断的争论与探索,使得分析力学得以不断完善与成熟,最终成为物理学领域中一门不可或缺的重要学科。
分析力学还与其他学科之间保持着密切的交叉与融合。
例如,在控制论中,分析力学的理论与方法被广泛应用于系统的稳定性分析与优化控制设计;而在生物学领域,分析力学的原理也被用于描述生物体的运动规律与能量转换过程。
这些跨学科的应用不仅展示了分析力学的广泛适用性,也进一步推动了相关学科的发展与创新。
分析力学作为物理学的一个重要分支,其背景深厚、影响深远。
它不仅在理论层面上对经典力学进行了深刻的反思与重构,更在实践层面上为众多领域的发展提供了强有力的支持。
分析力学的原理
分析力学的原理分析力学是一个领域,它基于牛顿力学的原理,旨在使用数学方法来研究力学问题。
它的基本原理是运动方程,也称作牛顿第二定律,即质点的加速度与作用于质点上的合力成正比例,与质点的质量成反比例。
下面我们将更具体的讨论分析力学的原理。
分析力学基于变分原理。
变分原理与最小作用量原理等价,即一个系统所遵循的路径是作用量最小的路径。
这个原理限制了系统的可能路径,从而简化了运动方程的求解。
变分原理公式化为:\delta S = 0其中S是作用量:\int{L(x,\dot{x},t)dt},L是拉格朗日量,它是位形变量x、时间t以及其变化率\dot{x}的函数,L描述了系统的运动。
为了了解分析力学的原理,我们将讨论拉格朗日力学和哈密顿力学。
拉格朗日力学拉格朗日力学基于拉格朗日量L和变分原理来描述系统的运动。
首先,我们需要确立系统的广义坐标q,这些广义坐标描述系统中的每个自由度。
系统的拉格朗日量可以写成:L=T-U其中,T是动能,U是势能。
这个公式的物理意义是系统在任一时刻的总能量等于动能减去势能。
接下来,我们根据变分原理,将拉格朗日量S的变分表示为:\int_{t_1}^{t_2}(Ldq-\frac{d}{dt}(\frac{\partial L}{\partial\dot{q}})dq)考虑系统的任意路径,我们可以对这个式子做部分分解:\int_{t_1}^{t_2}Ldq - \int_{t_1}^{t_2}\frac{d}{dt}(\frac{\partialL}{\partial\dot{q}})dq + (\frac{\partial L}{\partial\dot{q}}\big_{t_2}\Delta{q}\big _{t_2} - \frac{\partial L}{\partial\dot{q}}\big_{t_1}\Delta{q}\big _{t_1})考虑路径是固定的,使变分为0,我们得到:\frac{d}{dt}(\frac{\partial L}{\partial\dot{q}}) - \frac{\partial L}{\partial q} = 0这个方程称为欧拉-拉格朗日方程,它是描述系统的运动的基本方程。
第五章分析力学
3、几种常见的理想约束 ①光滑线,面,光滑铰链的约束 ②刚性杆,不可伸长的绳子的约束 ③纯滚动(粗糙面)
光滑面
N r 0
三、虚功原理
设有n个质点组成的体系处于平衡状态(即每个质点 均处于平衡状态),取质点i,受主动力Fi,约束力Ri。 有n个平衡方程: Fi Ri 0 i 1,2 n (对质点求和)
§5.1 约束与广义坐标 一、几个概念
1、力学体系—即第二章所介绍的质点组。 2、位形—力学体系的位臵状态。 3、约束:约束物体对力学体系的束缚(或限制)。 4、力学体系的自由度:确定力学体系位臵的独立 坐标数目。设力学体系有n个质点,受k个约 束,则力学体系的自由度为3n k。
二﹑约束的分类
由于圆盘作纯滚动,A点的速度应为零,则约束方程为: 不可积 Cx r cos r 0
Cy 0 r 0 Cz
②可积微分约束(为几何约束):约束方程中的每个微分是 可积的。 如:圆盘竖直地沿着直线作纯滚动
e i , 0, 2, 0 C C C
f(x, y, z; x, y, z) 0
①不可积微分约束(不完整约束):约束方程中,微分不可 积,如:圆盘沿曲线作纯滚动。 e i e k y A点的速度为: oxy平面不绕oz轴转动 o A C rA Cx i Cy j Cz k i e k r j
3、按约束可脱离和不可脱离分类
(1)不可解约束
x2 y 2 R2
如小圆圈套在大圆圈上
约束方程为: f(x, y, z) 0
分析力学的3部经典著作及其作者
分析力学的3部经典著作及其作者分析力学是物理力学的一个分支,在描述物体运动和相互作用时,采用了数学和物理学原理。
下面将介绍三部经典著作,这些著作对于分析力学的发展起到了重要的推动作用。
第一部经典著作是艾萨克·牛顿的《自然哲学的数学原理》。
这部著作于1687年首次出版,为后来研究力学的发展奠定了基础。
《自然哲学的数学原理》详细介绍了质点运动的规律,其中包括牛顿的三大定律、引力定律等。
这部著作成为了经典力学的基石,不仅深刻地描述了质点的运动,还探索了天体运动和地球物理学的基本原理。
第二部经典著作是约瑟夫·拉格朗日的《分析力学》。
这部著作于1788年首次出版,并且极大地推动了分析力学的发展。
《分析力学》通过广义坐标和拉格朗日方程的提出,将力学问题转化为求解变分问题,从而大大简化了力学问题的描述和求解过程。
这一方法为后来的研究者提供了更广阔的发展空间,使分析力学得到了很大的发展。
第三部经典著作是威廉·哈密顿的《正则方程》。
这部著作于1833年首次发表,引入了哈密顿力学,对分析力学的形式化描述起到了重要作用。
《正则方程》通过引入哈密顿函数和哈密顿正则方程,将力学问题从运动微分方程的形式转化为运动相轨迹的表示。
这一方法使得力学问题的求解更加直观,且在量子力学的发展中发挥了重要作用。
这三部经典著作给分析力学的发展带来了革命性的变化。
在牛顿的《自然哲学的数学原理》中,物体的力学问题被揭示、定量描述,并得出了经典力学的代数形式。
然而,牛顿的运动定律并不适用于一些复杂的系统。
拉格朗日的《分析力学》引入了广义坐标和拉格朗日方程,使得力学问题变为极值问题。
这种方法在有约束体系和非惯性系下有效,并在研究许多力学问题的变分原理中发挥了关键作用。
而哈密顿的《正则方程》则引入了哈密顿函数和哈密顿正则方程,极大地简化了力学问题的描述和求解过程。
通过哈密顿力学的形式化描述,运动相轨迹的表示更加直观,力学系统的守恒量也被更好地揭示出来。
分析力学总结与反思
分析力学总结与反思引言分析力学是力学的一个重要分支,它研究物体的运动和相互作用,并通过数学方法给出准确的描述和预测。
分析力学的发展对于物理学、工程学等领域的发展起到了至关重要的作用。
本文将对分析力学的基本原理、应用以及发展趋势进行总结与反思。
基本原理分析力学建立在牛顿力学基础之上,其中最重要的原理是达朗贝尔原理和哈密顿原理。
达朗贝尔原理基于虚功原理,通过考虑系统在虚位移下的虚功平衡,得出了系统的运动方程。
哈密顿原理则是通过将系统的动能和势能表达成广义坐标和广义速度的函数,再通过变分原理推导出系统的运动方程。
这些基本原理为分析力学提供了强大的数学工具,使得我们能够准确地描述和解释物体的运动和相互作用。
应用领域分析力学在物理学、工程学以及其他相关领域有着广泛的应用。
在物理学中,分析力学可以用来研究天体运动、粒子的轨道、振动和波动等现象。
在工程学中,分析力学可以用来分析结构的稳定性、振动特性、动力响应等,对于设计和优化结构具有重要意义。
此外,在材料科学、生物力学等领域也可以应用分析力学的方法解决相关问题。
发展趋势随着计算机技术的发展,分析力学的研究也在不断深入和拓展。
计算力学作为分析力学的一个重要分支,借助计算机的强大计算能力和图形显示功能,能够对复杂的系统进行更加准确和直观的分析。
同时,随着理论研究的不断深入,分析力学将进一步与实际应用相结合,为工程设计和科学研究提供更加精确和可靠的方法。
总结与反思分析力学作为物理学的重要分支,其基本原理和应用领域已经得到广泛的应用和发展。
通过分析力学的方法,我们可以更好地理解和解释物体的运动和相互作用。
但是,分析力学的研究和应用仍然面临一些挑战,例如如何处理非线性系统、复杂结构以及多体系统等问题。
未来的发展趋势应该是结合计算力学和实际应用需求,提出更加精确和可靠的方法。
我们期待分析力学能够在更广泛的领域发挥更大的作用,为科学研究和工程设计做出更大的贡献。
参考文献: [1] Goldstein H, Poole C P, Safko J L. Classical Mechanics (3rd ed.)[M]. Addison Wesley, 2001. [2] Fowkes N. Introductory Dynamics (1st ed.)[M]. Cambridge University Press, 2000. [3] Thornton S T, Marion J B. Classical Dynamics of Particles and Systems (5th ed.)[M]. Thomson Brooks/Cole, 2003.。
分析力学
第五章 分析力学§5.1 约束与广义坐标(1)约束的概念和分类1. 力学体系:有相互作用的质点集。
简称体系或系统,也即矢量力学中所讲的质点组。
2. 位形:n 个质点组成的体系,其整个体系的空间位置用n 3个坐标来描述,这n 3个坐标的有序组称为体系的位形。
位形是质点的位置概念在质点系中的扩展。
3. 约束:力学体系中,常存在着一些限制各质点自由运动的条件,称这些条件为约束。
○对约束的加深认识:正因为存在着约束,故一般而言,体系的n 3个坐标并不互相独立,而是存在着一些关系把它们联系着。
约束通常表现为力学体系中质点的坐标、速度和时间的方程。
若n 个质点所形成的力学体系中受有k 个限制其位置的约束,那就有k 个表示这种约束的方程,因此,这时n 3个坐标中就只有k n -3个是独立的。
例如:一个质点原有3个独立的坐标,如果受有曲面0),,(=z y x f (5.1.1)的约束,那么独立坐标的数目就减为2个。
因为如果已知)(t x 、)(t y ,则)(t z 可由(5.1.1)式求出。
4. 约束的分类:稳定约束:约束方程中不显含时间t 。
形如:0),,(=z y x f稳定约束与不稳定约束:不稳定约束:约束方程中显含时间t .形如:0),,,(=t z y x f可解约束:约束方程呈不等式(包括等式)。
形如:可解约束与不可解约束: ),,(z y x f ≤0 不可解约束:约束方程呈等式。
形如:0),,(=z y x f 或0),,,(=t z y x f 几何约束(又称完整约束):约束方程中只含坐标、时间。
形如: 几何约束与运动约束: 0),,(=z y x f 或0),,,(=t z y x f 运动约束(又称微分约束):约束方程中含坐标、速度、时间。
形如:0);,,;,,(=t z y xz y x f考虑到上述分类中各概念间的包容性,可见微分约束方程的形式其实也就代表了约束方程的普遍形式,其它的只是其特例而已。
分析力学简答题
分析力学简答题分析力学是理论物理学的一个分支,它使用数学抽象的方法描述物理系统的动力学行为。
与牛顿力学直接在物理空间中描述物体运动的轨迹不同,分析力学更加侧重于系统的能量和作用量等抽象物理量的变化,提供了一个更深刻、更通用的理解物理现象的框架。
分析力学主要包括两个基本的理论体系:拉格朗日力学和哈密顿力学。
拉格朗日力学拉格朗日力学是通过拉格朗日函数(Lagrangian)来描述系统的动力学。
拉格朗日函数定义为系统的动能(T)与势能(V)之差,即(L = T - V)。
系统的运动方程可以通过拉格朗日方程得到,该方程形式为:d dt (∂L∂q̇i)−∂L∂q i=0其中,(q_i)和(_i)分别是系统的广义坐标和广义速度。
通过求解这个方程,可以得到描述系统动力学行为的方程。
哈密顿力学哈密顿力学则是通过哈密顿函数(Hamiltonian)来描述系统的动力学,哈密顿函数通常被视为系统的总能量,定义为动能(T)与势能(V)之和,但在更一般的情况下,它是拉格朗日函数通过勒让德变换得到的。
哈密顿方程描述了系统状态随时间的变化:dq i dt =∂H∂p i, dp idt=−∂H∂q i这里,(q_i)是广义坐标,(p_i)是与(q_i)相对应的广义动量。
哈密顿方程提供了一种从能量守恒的角度理解物理系统的方法。
分析力学的应用分析力学不仅仅是一种理论物理学的分支,它在许多领域都有着广泛的应用。
例如,在天体物理学中,它可以用来研究行星和卫星的运动;在量子力学中,它为形式化理论提供了基础;在工程学和机械设计中,它帮助人们理解和预测系统的动力学行为。
结论分析力学通过引入拉格朗日函数和哈密顿函数这样的数学工具,为我们提供了一个强大的框架来分析和理解复杂的物理系统。
通过其优雅的数学结构,分析力学不仅加深了我们对物理世界的理解,还在理论物理学和工程技术等多个领域中发挥了重要的作用。
分析力学的意义
分析力学的意义引言分析力学是物理学中的一个重要分支,它研究物体的运动以及与力的关系。
分析力学不仅仅是应用力学理论来解释物体运动的规律,更重要的是它提供了一种全面的分析方法,使得我们能够深入理解物体运动的本质。
本文将探讨分析力学在物理学领域中的意义。
研究物体运动的规律分析力学主要研究物体在受力作用下的运动规律,通过建立物体的运动方程来描述其运动状态。
相比于牛顿力学,分析力学更加系统、抽象和普适。
它不仅能够解决简单的线性运动问题,还能够处理复杂的非线性运动,如弹性、刚性以及非完整约束等情况。
通过分析力学的方法,我们能够更准确地预测物体的运动轨迹和运动状态。
在实际应用中,分析力学已经成为许多工程领域的基础,如机械工程、航空航天工程和土木工程等。
分析力学的应用可以帮助我们设计更安全、更高效的机械结构,提高工程的可靠性和性能。
研究力的本质与相互作用分析力学的另一个重要意义在于它可以深入研究力的本质以及力的相互作用。
在牛顿力学中,力被视为一个抽象的概念,只关注它对物体运动的影响。
而分析力学通过引入势能和广义力的概念,使得我们能够深入理解力的本质和力的相互作用机制。
通过分析力学的方法,我们可以研究力的来源和性质,了解力是如何作用于物体上的。
这种研究不仅可以帮助我们更好地理解物体的运动规律,还可以为我们解决一些复杂的力学问题提供新的思路和方法。
推动物理学理论的发展分析力学的发展推动了物理学理论的不断进步。
它通过提供一种系统的理论框架,为物理学家研究复杂系统和现象提供了强大的工具。
例如,分析力学的方法可以用于研究天体运动、量子力学和相对论以及其他复杂系统的运动规律。
分析力学的发展也为物理学的数学形式提供了新的思路和方法。
通过引入变分原理和拉格朗日方程,分析力学打破了传统力学的束缚,为广义相对论等更高级的物理学理论的发展奠定了基础。
结论综上所述,分析力学在物理学领域中具有重要的意义。
它不仅能够帮助我们准确地研究物体的运动规律,还能够深入理解力的本质和相互作用机制。
分析力学涉及的基本原理有哪些内容
分析力学涉及的基本原理有哪些内容引言分析力学,作为理论物理学的一个重要分支,是研究物体运动规律的一种高级形式。
它不同于经典力学的描述方式,更侧重于系统的整体性和数学的优雅。
本文将详细探讨分析力学的基本原理。
基本原理拉格朗日力学拉格朗日力学是分析力学中的核心原理之一。
它由意大利数学家和物理学家约瑟夫·拉格朗日提出。
这一理论的核心是拉格朗日方程,公式为:L=T−V其中,(L) 是拉格朗日量,代表动能(T)与势能(V)的差。
拉格朗日方程的核心思想是利用变分原理,通过求取作用量的极值来获得系统的运动方程。
哈密顿力学哈密顿力学则是由爱尔兰数学家威廉·哈密顿提出,它是拉格朗日力学的一个重要变体。
在哈密顿力学中,基本方程为哈密顿方程,其形式为:dp dt =−∂H∂q, dqdt=∂H∂p其中,() 是动量,() 是广义坐标,(H) 是哈密顿量,代表系统的总能量,包括动能和势能。
哈密顿力学的优势在于它为量子力学的发展提供了理论基础。
达朗贝尔原理达朗贝尔原理是分析力学中处理约束问题的一个重要方法。
该原理指出,在一个受约束的动力系统中,约束力与虚位移的工之和为零。
这一原理为分析各种复杂约束提供了强大的工具。
应用与发展分析力学不仅在理论物理中占有重要位置,也在天体物理、工程学等领域有着广泛的应用。
它的数学结构优雅,为后来的量子力学和相对论提供了理论框架。
总结分析力学通过更抽象和深入的方法,揭示了物体运动的普遍规律。
它的主要原理包括拉格朗日力学、哈密顿力学和达朗贝尔原理,这些理论不仅深化了我们对物理世界的理解,也为现代物理的发展奠定了基础。
分析力学-总结
• 分析力学概述 • 牛顿运动定律与动量守恒 • 经典力学中的拉格朗日力学 • 相对论力学与量子力学 • 分析力学的应用领域 • 分析力学的未来发展与挑战
01
分析力学概述
定义与特点
定义
分析力学是经典力学的一个分支 ,主要研究质点和刚体的运动以 及它们之间的相互作用。
特点
分析力学以数学分析为工具,通 过建立数学模型来描述物理现象 ,具有高度的理论性和抽象性。
变。
表达式
L = r × p = constant,其中L为 角动量,r为位置矢量,p为动Байду номын сангаас。
应用领域
在旋转运动中广泛应用,如行星 运动、陀螺仪等。
03
经典力学中的拉格朗日力学
拉格朗日方程
拉格朗日方程是分析力学中的基本方程,它描述了系统的运动状态和变化规律。
拉格朗日方程基于拉格朗日函数L,该函数由系统的动能T和势能V组成,并定义了 系统在给定时间内的运动状态。
相对论与量子力学的进一步发展
相对论力学
相对论力学是经典力学在高速运动和强 引力场条件下的扩展。相对论力学的进 一步发展需要深入研究相对论效应对物 质运动和相互作用的影响,以及在宇宙 学、天体物理等领域的应用。
VS
量子力学
量子力学是描述微观世界物质运动规律的 学科。随着纳米科技、量子计算等领域的 快速发展,量子力学在材料科学、信息科 技等领域的应用越来越广泛。进一步发展 量子力学需要解决如何将量子力学的原理 应用于实际工程中的问题,以及如何实现 量子技术的商业化应用。
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通过分析力学,研究卫星在地球引力、太阳辐射压和其他力作用下 的运动轨迹,确保卫星能够稳定运行和有效通信。
分析力学
分析力学分析力学是研究物体运动和受力情况的学科,属于经典物理学的一个重要分支。
它的研究对象是物体在力的作用下的运动规律,通过数学和物理的方法,研究物体的运动、受力、能量等方面的问题。
分析力学的发展对于物理学的进步和工程应用有着重要的意义。
首先,分析力学包含着科学的系统思维和严谨的分析方法。
它通过对物体运动的分析,揭示了物体受到的力,以及这些力如何作用在物体上。
通过建立数学模型,分析力学可以更直观地描述物体的运动规律,预测物体未来的状态。
这种科学的分析方法,使得我们能够更好地理解物体的运动规律和受力情况。
其次,分析力学在物理学和工程学中有着广泛的应用。
物体的运动和受力是自然界和工程实践中普遍存在的问题,而分析力学提供了解决这些问题的基本工具和方法。
在物理学中,分析力学被广泛应用于天体力学、热力学、流体力学等领域,帮助我们更好地理解自然界的运动规律。
在工程学中,分析力学在结构设计、机械运动、材料力学等方面发挥着重要的作用。
通过分析力学的方法,工程师们可以预测物体的受力情况,优化设计方案,确保工程的安全性和可靠性。
此外,分析力学的研究也推动了许多重要科学理论的发展。
牛顿力学是分析力学的基础,通过对质点和刚体运动的研究,建立了整个力学体系的基本原理。
牛顿力学对于科学革命产生了深远的影响,为后来的物理学理论奠定了基础。
随着科学的发展,分析力学逐渐扩展到了更复杂的系统,如连续介质力学和量子力学等领域,这些理论的建立都离不开分析力学的方法和思想。
最后,分析力学的发展还推动了工程技术的进步和创新。
分析力学的方法不仅可以应用于传统的力学问题,也可以用于现代工程实践中的复杂情况。
比如,在航空航天领域,分析力学提供了研究飞行器运动和受力情况的重要方法;在材料工程中,通过分析力学的手段,可以预测材料的受力性能,指导材料的研发和应用。
分析力学的发展,使得工程师们能够更好地解决实际问题,推动了工程技术的发展和创新。
综上所述,分析力学是研究物体运动和受力情况的重要学科,它的应用广泛、发展迅速。
分析力学和力学的区别
分析力学和力学的区别引言在物理学领域,力学是研究物体运动和受力的学科,而分析力学则是力学的一个分支。
虽然它们都涉及到物体的运动和力的作用,但是它们之间存在着一些显著的区别。
本文将通过对两者的概念、研究对象和方法的比较,来探讨分析力学和力学之间的不同之处。
概念的区别力学是经典物理学的一个基础学科,研究物体在外部力作用下的运动规律和力的作用。
它在牛顿力学的基础上建立了完整的体系,包括了静力学、动力学和弹性力学等方面的内容。
力学主要关注物体的运动状态和受力情况,以此解释物体的加速度、速度和位移等现象。
分析力学是力学的一个分支学科,它更深入地研究了运动的原因与结果之间的关系。
它不仅仅描述物体的运动规律,还试图通过建立适当的数学模型来解释物体运动背后的力学原理。
因此,分析力学更加注重运动的分析和物体受力的研究。
研究对象的区别力学主要研究宏观尺度上的物体运动和受力情况。
它关注物体的质量、速度、加速度以及受力的大小和方向等参数。
力学领域的经典案例有自由落体运动、斜面上的滑动等。
分析力学除了关注物体运动和受力的宏观情况外,还研究微观尺度上的物体运动和受力。
它涉及到质点系统、刚体的运动以及复杂形体的力学特性等。
分析力学通过运用微分方程、变分原理和拉格朗日方程等数学工具,对物体运动和受力进行更深层次的分析。
方法的区别力学是一门实验科学,它通常通过观察和测量来研究物体的运动和受力情况。
在实验中,力学常常使用质量、长度、时间等基本量和力、速度、加速度等导出量来描述运动和受力。
通过精确的实验设计和测量,力学可以提供准确的物理规律和量化的结论。
分析力学更加强调理论分析和数学推导。
它通过建立适当的数学模型,运用分析方法来解决物体运动和受力的问题。
在分析力学中,常常使用微分方程、变分原理、泛函分析等数学工具来描述物体的运动方程和力学原理。
分析力学通过数学分析和推导,可以更加深入地揭示物体运动背后的原理和机制。
结论总结起来,分析力学是力学的一个分支学科,相较于传统力学更加细致深入地研究了物体的运动和受力情况。
分析力学
或 yi yi (q1 , q2 ,..., qs ; t )
zi zi (q1 , q2 ,..., qs ; t )
x j x j (q1 , q2 ,..., qs ; t )
( j 1, 2,...,3n)
26
理论力学
第五章
分析力学
许杰制作
作等时变分有: s s ri ri ri ri q t q t 1 q 1 q
虚位移的个数有无穷多个
r
虚位移的収生不需要时间 (t 0) f t时刻,在约束条件 f (r , t ) 0 下, f r 0 r
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理论力学
第五章
分析力学
许杰制作
数学处理上,设想虚位移 r 収生在虚拟时间t(=0)内 定义 r 为 t(=0) 内满足变分约束方程的矢径的变分
dr r
v
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理论力学
第五章
分析力学
许杰制作
设质点受到主动力 F 和约束力 R ,収生了位移 dr
作用在质点上的力在dt时间内,在实位移上做的功 实功 dW ( F R) dr 0 作用在质点上的力在仸意时刻的虚位移上做的功 虚功 W ( F R) r 0
第五章
分析力学
理论力学
第五章
分析力学
许杰制作
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理论力学
第五章
分析力学
许杰制作
建立分析力学是为了 用数学方法解决复杂的力学问题
牛顿力学 分析力学 几何与矢量 数学分析 其它物理领域
拉栺朗日方程 哈密顿正则方程 正则变换
统计物理
泊松括号
量子力学
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《分析力学》简介The Brief Introduction of Analytical Mechanics一.分析力学与经典力学分析力学是理论力学的一个分支,是对经典力学的高度数学化的表达,它通过用广义坐标为描述质点系的变数,运用数学分析的方法,研究宏观现象中的力学问题。
分析力学是独立于牛顿力学的描述力学世界的体系,其基本原理同牛顿运动三定律之间可以互相推出。
经典力学最初的表达形式由牛顿给出,大量运用几何方法和矢量作为研究工具,因此它又被称为矢量力学(也称为“牛顿力学”)。
拉格朗日,哈密顿,雅可比等人使用广义坐标和变分法,建立了一套同矢量力学等效的力学表述方法。
同矢量力学相比,分析力学的表述方法具有更大的普遍性。
很多在矢量力学中极为复杂的问题,运用分析力学可以较为简便的解决。
分析力学的方法可以推广到量子力学系统和复杂动力学系统中,在量子力学和非线性动力学中都有重要应用。
分析力学解题法和牛顿力学的经典解题法不同,牛顿法把物体系拆开成分离体,按反作用定律附以约束反力,然后列出运动方程。
分析力学是经典物理学的基础之一,也是整个力学的基础之一。
它广泛用于结构分析、机器动力学与振动、航天力学、多刚体系统和机器人动力学以及各种工程技术领域,也可推广应用于连续介质力学和相对论力学。
二.发展历程从十八世纪开始,在力学发展史上又出现了与矢量力学并驾齐驱的另一力学体系,即分析力学。
1788 年拉格朗日出版的《分析力学》是世界上最早的一本分析力学的著作。
分析力学是建立在虚功原理和达朗贝尔原理的基础上。
两者结合,可得到动力学普遍方程,从而导出分析力学各种系统的动力方程。
1760~1761 年,拉格朗日用这两个原理和理想约束结合,得到了动力学的普遍方程,几乎所有的分析力学的动力学方程都是从这个方程直接或间接导出的。
分析力学的特点是对能量与功的分析代替对力与力矩的分析。
为了避免未知理想约束力的出现,分析力学的一种方法是在理想约束力与约束方程间建立起一种直接的关系,导出了比矢量力学一般方法程式化更为明显的动力学方程-拉格朗日第一类方程。
分析力学的另一种方法是从独立坐标出发,利用纯数学分析方法,将用独立坐标描述的动力学方程用统一的原理与公式进行表达,克服了在矢量动力学中建立这种方程依赖技巧的缺点。
这种统一的方程即拉格朗日第二类方程。
上述工作均由拉格朗日(grange)于1788年奠定的。
以拉格朗日方程为基础的分析力学,称为拉格朗日力学。
1834年哈密顿(Hamilton)将拉格朗日第二类方程变换成一种正则形式,将动力学基本原理归纳为变分形式的哈密顿原理,从而建立了哈密顿力学。
对于一个动力学系统,尽管建立该系统的拉格朗日第二类方程或哈密顿正则方程不依赖于技巧,但它的数学推导过程相当繁琐,因此用来建立自由度比较多的系统动力学方程相当困难,并且容易出错。
利用拉格朗日第一类方程解决系统的动力学问题,与矢量动力学的一般方法一样,尽管建立方程比较容易,但其求解规模很大。
正是由于这个原因,在力学发展史上因拉格朗日第一类方程并不比矢量动力学一般方法优越,而被搁置一边。
随着近代计算技术的发展,解决具有程式化特征的数学问题,规模再大也能迎刃而解。
故解决动力学问题的拉格朗日第一类方程又引起广泛的注意。
可以说如今在解决复杂动力学问题成功的计算机辅助分析软件中,均采用拉格朗日第一类方程与加速度约束方程作为系统的动力学模型。
三.主要内容分析力学有拉格朗日力学和哈密顿力学两种形式。
前者以拉格朗日量刻划力学系统,运动方程称为拉格朗日方程,后者以哈密顿量刻划力学系统,运动方程为哈密顿正则方程。
基本形式的拉格朗日方程:()1,2,d T TQ s dt q q αααα⎛⎫∂∂-== ⎪∂∂⎝⎭其中q α为广义速度,Tq α∂∂为广义动量,Q α为广义力 保守系的拉格朗日方程:()01,2,d L Ls dt q q ααα⎛⎫∂∂-== ⎪∂∂⎝⎭哈密顿正则方程:()1,2,Hp s q H qp ααααα∂⎧=-=⎪∂⎪⎨∂⎪=-⎪∂⎩通常称(),1,2,p q s ααα=为正则变量,并用它们代表由广义坐标和广义动量所组成的2s 维相空间中的一个相点。
分析力学研究的主要内容是:导出各种力学系统的动力方程,如完整系统的拉格朗日方程、正则方程,非完整系统的阿佩尔方程等;探求力学的普适原理,如汉密尔顿原理、最小作用量原理等;探讨力学系统的特性;研究求解运动微分方程的方法,例如,研究正则变换以求解正则方程;研究相空间代表点的轨迹,以判别系统的稳定性等。
分析力学中也可用变分原理(如汉密尔顿原理)导出运动微分方程。
它的优点是可以推广到新领域(如电动力学)和应用变分学中的近似法来解题。
从20世纪60年代开始,为了设计复杂的航天器和机器人的需要,发展多刚体系统,并且跳出了使用动力学函数求导的传统方法来建立动力学方程,所建立的方程能方便地应用电子计算机进行计算。
在量子力学未建立以前,物理学家曾用分析力学研究微观现象的力学问题。
从1923年起,量子力学开始建立并逐步完善,才在微观现象的研究领域中取代了分析力学。
但是,掌握分析力学的一些基本知识有助于学好量子力学。
例如用分析力学知识求出汉密尔顿函数,再化成汉密尔顿算符,又自汉密尔顿-雅可比方程化成波动力学的基本方程——薛定谔方程等。
爱因斯坦提出相对论时,也曾把分析力学的一些方法应用于研究速度接近光速的相对论力学。
四.基本原理分析力学的基本原理主要是虚功原理和达朗贝尔原理,而前者是分析静力学的基础;前后两者结合,便可得到动力学普遍方程,从而导出分析力学各种系统的动力方程。
研究对象是质点系。
质点系可视为一切宏观物体组成的力学系统的理想模型。
例如刚体、弹性体、流体等以及它们的综合体都可看作质点系,质点数可由 1到无穷。
又如太阳系可看作自由质点系。
研究太阳系中行星和卫星运动的天体力学同分析力学密切相关,在方法上互相促进。
分析力学对于具有约束的质点系的求解更为优越,因为有了约束方程,系统的自由度就可减少,运动微分方程组的阶数随之降低,更易于求解。
1.约束完整约束:几何约束和可积分的微分约束称为完整约束; 稳定约束 (),,0f x y z = 不稳定约束 (),,,0f x y z t = 非完整约束:不可积分的微分约束称为非完整约束(),,0f x y z ≤ (),,,0f x y z t ≤2.广义坐标若n 个质点的体系受k 个几何约束(),,,0f x y z t = ()1,2,...k α=此时,独立坐标数为3n-k 个,它的自由度为3n-k=s ,其位置可用s 个独立参数表示:()()()111222,,...,,,...,,,...,i i s i i s i i s x x q q q t y y q q q t z z q q q t ⎫=⎪⎪=⎬⎪=⎪⎭()1,2,...,,3i n s n =<或()12,,...,i i s r r q q q t=()1,2,...,,3i n s n =<s 个独立参数就叫做广义坐标 3.虚功原理实位移 d r d x i d y j d z k x d t i y d t j=++=++ 虚位移i r x i y jz k δδδδ=++ 实位移和虚位移的区别: 在任意的t 时刻,虚位移可不止一个,在稳定约束条件下,实位移是虚位移中的一个,当对于不稳定约束,它们并不一致。
虚功原理:受理想约束的力学体系的平衡充要条件是所有主动力的虚功之和等于零。
()110n nF i i ix i iy i iz i i i W F r F x F y F z δδδδδ====++=∑∑ (1)虚功原理的广义坐标表示:设12,,...s q q q 为系统的一组广义坐标s=3n-k ,则可以将各质点坐标表示为:()12,,...,i i s r r q q q t =由虚位移定义对上式进行登时变分运算来确定第i 个质点的虚位移1sii r r q q αααδδ=∂=∂∑(2) 其中q αδ(α=1,2…,n )为广义坐标q α的变分,称为广义虚位移 代入虚功原理式(1)中得到1110nns i F i i i i i r W F r F q q αααδδδ===⎡⎤⎛⎫∂===⎢⎥ ⎪∂⎝⎭⎣⎦∑∑∑令1ni i i ix iy izi x y z Q F F F q q q αααα=⎛⎫∂∂∂=++ ⎪∂∂∂⎝⎭∑ 1110sn si i i r W F q Q q q ααααααδδδ===⎛⎫∂=== ⎪∂⎝⎭∑∑∑ (3)其中Q q ααδ具有功的量纲,所以称Q α为与广义坐标q α相对应的广义力。
广义力的量纲由它所对应的广义坐标而定。
由于广义坐标的独立性,q αδ可以任意取值,因此若式(3)成立,必须有12...0s Q Q Q ====上式说明,质点系的平衡条件是系统所有的广义力都等于0,这就是广义坐标表示的质点系的平衡条件。
4.动力学普遍方程考虑n 个质点组成的系统,设第i 个质点的质量为i m ,矢径为i r ,加速度r ,其上作用有主动力i F ,约束力Ni F 。
令Ii i F mr =-,为第i 个质点的惯性力,则由达朗贝尔原理,作用在整个质点系上的主动力,约束力和惯性力系应用组成平衡力系,若系统只受理想约束作用,则由虚位移原理()()110nniNiIi i i i i i F FF r F m r r δδ==++=-=∑∑写成解析表达式()()()1[]0nixi i i iy i i i iz i i i i Fm x x F m y y F m z z δδδ=-+-+-=∑ (4)上式表明:在理想约束的条件下,质点系在任一瞬时所受主动力系和虚加的惯性力系在虚位移上所做的功的和等于零。
上式称为动力学普遍方程。
4.拉格朗日方程有动力学普遍方程(4) 将(2)式代入得到()110nsii i ii r F m r q q αααδ==∂-=∂∑∑ 进一步化简得到110sni i i i i i r r F m r q q q ααααδ==⎛⎫∂∂-= ⎪∂∂⎝⎭∑∑ 可写为()10sQ P q ααααδ=-=∑ (5) 其中 1ni i i r Q F q αα=∂=∂∑ 1nii ii r P m r q αα=∂=∂∑ 将P α进一步化简得到11nn i i i ii i i i r r d P m r m r dt q q ααα==⎛⎫⎛⎫∂∂=- ⎪ ⎪∂∂⎝⎭⎝⎭∑∑ 由动能2112s i i T m r α==∑则d T TP dt q q ααα∂∂=-∂∂代入(5)得到 10s d T T Q q dt q q αααααδ=⎛⎫∂∂-+= ⎪∂∂⎝⎭∑ 从而得出基本形式的拉格朗日方程()1,2,d T TQ s dt q q αααα⎛⎫∂∂-== ⎪∂∂⎝⎭ (6)五.意义分析力学便于处理更复杂的力学问题,特别是系统具有各种比较复杂的约束的情形。