物理光学 梁铨廷 答案

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物理光学简明教程[梁铨廷]PPT

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三、波动光学发展历史
光学的萌芽时期可以追溯到2000多年前,墨子在所著的《墨 经》中记载了光的直线传播、小孔成像等光学规律;古希腊 欧几里德(Euclid)在其著作中也有光的直线传播和反射定 律的记载。
不过,对光的物理本性进行认真研究却是从17世纪开始的。 当时,有两种关于光的本性的说法:以牛顿为代表的微粒说 和以惠更斯为代表的波动说。 前者认为光是具有有限速度的粒子流,后者认为光是在“以 太”(一种假想的弹性媒质)中传播的波。 由于当时牛顿在物理学界享有至高无尚的权威,人们普遍地 接受光的微粒说。
电子工业出版社, 2009 7.A.加塔克,光学,梁铨廷等译,机械工业出版社,1984
A.加塔克
Optics
(第四版)清华大学出版社
2010
8.J.P.马蒂厄,光学(上、下) ,1987
五、参考网站
国内 光谷社区
光电工程师社区 飞达光学网
社, 2008
2.母国光, 战元龄,《光学》, 北京:人民教育出版社,1979 3.曲林杰等《物理光学》,北京:国防工业出版社,1980 4.叶玉堂 《光学教程》,北京:清华大学出版社 5.章志鸣等,《光学》, 北京: 高等教育出版社,2009
6.M.玻恩,E.沃耳夫《光学原理》(第七版), 杨葭荪译 北京:
松铖光学
激光世界 中 国 光 学 薄 膜 在 线 中国光学光要内容


光的电磁理论
光的干涉及应用 光的衍射与现代光学 光的偏振和晶体光学器件
五、参考文献
物理光学简明教程 梁铨廷 刘翠红 电子工业出版社 2010
物理光学(第3版)
梁铨廷
电子工业出版社
2008
物理光学学习指导与题解
刘翠红

物理光学梁铨廷问题详解

物理光学梁铨廷问题详解

第一章光的电磁理论1.1在真空中传播的平面电磁波,其电场表示为Ex=0,Ey=0,Ez=(102)Cos[π×1014(t−xc )+π2],(各量均用国际单位),求电磁波的频率、波长、周期和初相位。

解:由Ex=0,Ey=0,Ez=(102)Cos[π×1014(t−x c )+π2],则频率υ= ω2π=π×10142π=0.5×1014Hz,周期T=1/υ=2×10-14s,初相位φ0=+π/2(z=0,t=0),振幅A=100V/m,波长λ=cT=3×108×2×10-14=6×10-6m。

1.2.一个平面电磁波可以表示为Ex=0,Ey=2Cos[2π×1014(zc −t)+π2],Ez=0,求:(1)该电磁波的振幅,频率,波长和原点的初相位是多少?(2)波的传播和电矢量的振动取哪个方向?(3)与电场相联系的磁场B的表达式如何写?解:(1)振幅A=2V/m,频率υ=ω2π=2π×10142π=1014Hz,波长λ=cυ=3×1081014=3×10−6m,原点的初相位φ0=+π/2;(2)传播沿z轴,振动方向沿y轴;(3)由B=1c(e k⃗⃗⃗⃗ ×E⃗),可得By=Bz=0,Bx=2c Cos[2π×1014(zc−t)+π2]1.3.一个线偏振光在玻璃中传播时可以表示为Ey=0,Ez=0,Ex=102Cos[π×1015(z0.65c−t)],试求:(1)光的频率;(2)波长;(3)玻璃的折射率。

解:(1)υ=ω2π=π×10152π=5×1014Hz;(2)λ=2πk =2ππ×1015/0.65c=2×0.65×3×1081015m=3.9×10−7m=390nm;(3)相速度v=0.65c,所以折射率n=cv =c0.65c≈1.541.4写出:(1)在yoz平面沿与y轴成θ角的k⃗方向传播的平面波的复振幅;(2)发散球面波和汇聚球面波的复振幅。

物理光学简明教程梁铨廷第二版笔记

物理光学简明教程梁铨廷第二版笔记

物理光学简明教程梁铨廷第二版笔记
摘要:
1.物理光学简介
2.梁铨廷及其《物理光学简明教程》
3.第二版笔记的主要内容
4.物理光学在生活中的应用
正文:
一、物理光学简介
物理光学是光学的一个分支,它主要研究光的物理性质和光现象的产生原因。

物理光学涉及的领域广泛,包括几何光学、物理光学、量子光学等,是现代光学科学的重要组成部分。

二、梁铨廷及其《物理光学简明教程》
梁铨廷是我国著名的光学专家,他在光学领域有着深厚的造诣。

他所著的《物理光学简明教程》是一本非常适合初学者学习的物理光学教材,书中详细地介绍了物理光学的基本概念、基本原理和基本方法,深受广大读者的欢迎。

三、第二版笔记的主要内容
第二版笔记是在《物理光学简明教程》的基础上编写的,它主要包括以下几个方面的内容:
1.光的性质:包括光的波动性、光的粒子性、光的相干性等。

2.光的传播:包括光的反射、光的折射、光的干涉等。

3.光的成像:包括几何光学成像、物理光学成像等。

4.光的变换:包括傅里叶变换、拉普拉斯变换等。

5.光的应用:包括光学通信、光学测量、光学材料等。

四、物理光学在生活中的应用
物理光学在生活中的应用非常广泛,几乎无处不在。

例如,我们可以通过光的反射来观察自己的倒影,通过光的折射来看清水中的鱼,通过光的干涉来制造光学薄膜等。

此外,物理光学还广泛应用于光学通信、光学测量、光学材料等领域,对人们的生活产生了深远的影响。

总的来说,梁铨廷的《物理光学简明教程》是一本非常重要的光学教材,它为我们深入学习物理光学提供了重要的参考。

2018华中科技大学考研官方指定参考书目

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(完整版)物理光学梁铨廷答案

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第一章光的电磁理论1.1在真空中传播的平面电磁波,其电场表示为Ex=0,Ey=0,Ez=(102)Cos[π×1014(t−xc )+π2],(各量均用国际单位),求电磁波的频率、波长、周期和初相位。

解:由Ex=0,Ey=0,Ez=(102)Cos[π×1014(t−x c )+π2],则频率υ= ω2π=π×10142π=0.5×1014Hz,周期T=1/υ=2×10-14s,初相位φ0=+π/2(z=0,t=0),振幅A=100V/m,波长λ=cT=3×108×2×10-14=6×10-6m。

1.2.一个平面电磁波可以表示为Ex=0,Ey=2Cos[2π×1014(zc −t)+π2],Ez=0,求:(1)该电磁波的振幅,频率,波长和原点的初相位是多少?(2)波的传播和电矢量的振动取哪个方向?(3)与电场相联系的磁场B的表达式如何写?解:(1)振幅A=2V/m,频率υ=ω2π=2π×10142π=1014Hz,波长λ=cυ=3×1081014=3×10−6m,原点的初相位φ0=+π/2;(2)传播沿z轴,振动方向沿y轴;(3)由B=1c(e k⃗⃗⃗⃗ ×E⃗),可得By=Bz=0,Bx=2c Cos[2π×1014(zc−t)+π2]1.3.一个线偏振光在玻璃中传播时可以表示为Ey=0,Ez=0,Ex=102Cos[π×1015(z0.65c−t)],试求:(1)光的频率;(2)波长;(3)玻璃的折射率。

解:(1)υ=ω2π=π×10152π=5×1014Hz;(2)λ=2πk =2ππ×1015/0.65c=2×0.65×3×1081015m=3.9×10−7m=390nm;(3)相速度v=0.65c,所以折射率n=cv =c0.65c≈1.541.4写出:(1)在yoz平面内沿与y轴成θ角的k⃗方向传播的平面波的复振幅;(2)发散球面波和汇聚球面波的复振幅。

物理光学第三章 梁铨廷

物理光学第三章 梁铨廷

I

4I0
cos2 ( )
2

4I0
2 cos2 (
2
)

4I0
c os2


r2

r1

对于整个屏幕,当一些点满足 m 时,I 4I0 为光强最大值。
当一些点满足 m 1 时,I 0 为光强最小值。
2
其余点的光强在0和4I0之间。
3.4.1 光源大小的影响
第三章 光的干涉和干涉仪
当光源为理想的点光源时,产生的干涉条纹中暗条纹的强度 为零,所以K=1,条纹对比度最好。 但实际光源不可能是一个单一发光点,它是很多发光点的集 合体,每一个点光源都会形成一对相干光源,产生一组干涉条 纹。
由于各点光源位置不同,形成的干涉条纹位置也不同,干涉 场中总的干涉条纹是所有干涉条纹的非相干叠加。
IM、Im分别是条纹光强的极大值和极小值。
从定义式来看,条纹的对比度与亮暗条纹的相对光强有关。 当Im=0时,K=1,对比度最好,称为完全相干; 当IM= Im时,K=0,条纹完全消失,为非相干。 条纹的对比度取决于以下三个因素: 光源大小、光源的非单色性、两相干光波的振幅比。
3.4.3 两相干光波振幅比的影响
记此时的扩展光源宽度为临界宽度bc(=2a)。
3.4.1 光源大小的影响
第三章 光的干涉和干涉仪
1 光源的临界宽度
d / 2 bc / 2
l2
l1
l

l1
l2

bc 2

d 2

1

bc d
2l

S `S 2

S `S1

物理光学(梁铨廷)chip1-5

物理光学(梁铨廷)chip1-5

§1-5光波的辐射
磁场的能量密度
1 1 2 3 m H B B (J / m ) 2 2 在电磁波情况下:由 E 和 B 的数量关系 : 1 c E B B B n
知到:
m 为 :
E m
§1-5光波的辐射
总电磁波能量密度为:
E m E
显然,上式为一球面波,但与标准球面波不同
的是,电偶极子辐射的球面波的振幅随角而变。
§1-5光波的辐射
E 2. ,在 P 和 r 所在平面内振动,
在与之垂直的平面内振动, 同时E 和 B又都垂直于波的传播方向, E, B, k 三者组成右旋系统, 表明了其偏振性。
§1-5光波的辐射
原子由带正电的原子核和带负电的绕核运转
得的电子组成。在外界能量的激发下,由于 原子核和电子的剧烈运动和相互作用,原子 的正电中心和负电中心常不重合,且正、负 中心的距离在不断的变化,从而形成一个振 荡的电偶极子。如图1-13所示: p ql 该系统的电偶极距为
§1-5光波的辐射
§1-5光波的辐射
每段波列,其振幅在持续时间内保持不变或
缓慢变化,前后各段波列之间没有固定的位 相关系,光矢量的振动方向也不相同。 <2> 普通光源辐射的光波,没有偏振性, 其发出的光波的振动具有一切可能的方向 (在垂直于传播方向的平面内各个方向都是 可能的),它可以看作是具有各个可能振动 方向的许多光波的和,在各个可能振动方向 上没有一个振动方向较之其它方向更占优势。 这样的光波称微自然光。即普通光源是自然 光。

B
§1-5光波的辐射
二.辐射能 : 振荡电偶极子不断地向外界辐射电磁场,

物理光学梁铨廷版习题答案

物理光学梁铨廷版习题答案

第一章光的电磁理论1.1在真空中传播的平面电磁波,其电场表示为Ex=0,Ey=0,Ez=,(各量均用国际单位),求电磁波的频率、波长、周期和初相位。

解:由Ex=0,Ey=0,Ez=,则频率υ===0.5×1014Hz,周期T=1/υ=2×10-14s,初相位φ0=+π/2(z=0,t=0),振幅A=100V/m,波长λ=cT=3×108×2×10-14=6×10-6m。

1.2.一个平面电磁波可以表示为Ex=0,Ey=,Ez=0,求:(1)该电磁波的振幅,频率,波长和原点的初相位是多少?(2)波的传播和电矢量的振动取哪个方向?(3)与电场相联系的磁场B的表达式如何写?解:(1)振幅A=2V/m,频率υ=Hz,波长λ==,原点的初相位φ0=+π/2;(2)传播沿z轴,振动方向沿y 轴;(3)由B=,可得By=Bz=0,Bx=1.3.一个线偏振光在玻璃中传播时可以表示为Ey=0,Ez=0,Ex=,试求:(1)光的频率;(2)波长;(3)玻璃的折射率。

解:(1)υ===5×1014Hz;(2)λ=;(3)相速度v=0.65c,所以折射率n=1.4写出:(1)在yoz平面内沿与y 轴成θ角的方向传播的平面波的复振幅;(2)发散球面波和汇聚球面波的复振幅。

解:(1)由,可得;(2)同理:发散球面波,汇聚球面波。

1.5一平面简谐电磁波在真空中沿正x方向传播。

其频率为Hz,电场振幅为14.14V/m,如果该电磁波的振动面与xy平面呈45º,试写出E,B 表达式。

解:,其中===,同理:。

,其中=。

1.6一个沿k方向传播的平面波表示为E=,试求k 方向的单位矢。

解:,又,∴=。

1.9证明当入射角=45º时,光波在任何两种介质分界面上的反射都有。

证明:====1.10证明光束在布儒斯特角下入射到平行平面玻璃片的上表面时,下表面的入射角也是布儒斯特角。

物理光学梁铨廷习题答案

物理光学梁铨廷习题答案

物理光学梁铨廷习题答案物理光学梁铨廷习题答案梁铨廷是中国物理学家,他的物理光学习题集是一本经典的教材,被广泛应用于物理光学的学习和教学。

本文将为大家提供一些物理光学梁铨廷习题的答案,以帮助读者更好地理解和掌握物理光学知识。

第一题:光的折射定律题目:光从空气射入玻璃中,入射角为30°,求折射角。

解答:根据光的折射定律,入射角和折射角的正弦之比等于两种介质的折射率之比。

设空气的折射率为n1,玻璃的折射率为n2,则有sin30°/sinθ2 = n2/n1。

将已知条件代入计算,可得sinθ2 = (n2/n1) * sin30°。

假设玻璃的折射率为1.5,空气的折射率为1,则sinθ2 = (1.5/1) * sin30° = 0.75 * 0.5 = 0.375。

通过查表或使用计算器,可以得到θ2 ≈ 22.5°。

因此,光从空气射入玻璃中的折射角约为22.5°。

第二题:薄透镜成像题目:一个凸透镜的焦距为20厘米,物距为30厘米,求像距和放大率。

解答:根据薄透镜成像公式,可以得到1/f = 1/v - 1/u,其中f为焦距,v为像距,u为物距。

将已知条件代入计算,可得1/20 = 1/v - 1/30。

解方程可得v ≈ 60厘米。

放大率可以通过求物像高比来计算。

设物体的高度为h1,像的高度为h2,则放大率为h2/h1。

根据几何关系,可以得到h2/h1 = v/u。

将已知条件代入计算,可得h2/h1 =60/30 = 2。

因此,该凸透镜的像距约为60厘米,放大率为2。

第三题:干涉现象题目:两束光线以相同的角度入射到一块薄膜上,经膜的反射和折射后,在空气中相遇。

如果两束光线的相位差为π/2,求薄膜的厚度。

解答:根据干涉现象的条件,相位差为π/2时,光线的路径差应该是波长的一半。

设薄膜的厚度为d,折射率为n,则根据光程差的计算公式,可以得到2nd = λ/2,其中λ为波长。

物理光学(梁铨廷)chip1-3

物理光学(梁铨廷)chip1-3

§1-4球面波和柱面波
• 严格的点状振动源是不存在的,从而 理想的球面波或平面波是不存在的.
• 在光学上,当光源的尺寸远小于考察 点至光源的距离时,往往把该光源称为点 光源.
样电磁场的波动方程变为:
2E 1 2E 0
(1)
z
2
v2
t
2
2B z 2
1 v2
2B t 2
0
(2)
§1-3 平面电磁波
• 对第一式求解得:
E f1 (z vt) f2 (z vt)
• f1 和f2是Z和t的两个任意矢量函数,它 们分别代表以速度V沿Z正、负方向传播 的平面波。
• 若以 v 0 代表沿Z正方向传播的平面波 , v 0 ................负. ..............................
§1-3 平面电磁波
• 上两式表明等位相点的轨迹是X=常量的 直线,也是垂直于X轴的直线,如图1-6 所示。
• 显然,等相线实际就是平面波的等相面与 Z=0平面的交线。
• 由于光强度正比于场振幅的平方,则光强
度可写为
~ ~
I A2 E E*
§1-3 平面电磁波
• 上式为由复振幅分布求光强度分布的常用 公式,它适用于单色平面波,也适用于其 它形式的单色波 。
写成复数形式:E
A exp
i(k
r t)
• 可以证明,对复数表达式进行线性运算之 后,再取实数部分,与对余玄函数进行同 样运算所的结果相同。
• 故可以用复数形式表示平面简谐波。只是
对于实际存在的场,应理解为复数形式的 实数部分。
§1-3 平面电磁波
• 六、平面简谐波的复振幅

物理光学梁铨廷版习题答案

物理光学梁铨廷版习题答案

物理光学梁铨廷版习题答案1. 题目一问题:一束单色的平行光通过一个缝隙后射到屏上,发现屏上成等距的亮暗相间的条纹,称为夫琅禾费衍射条纹。

试证明这些条纹是由新波和直达波叠加所形成的。

解答:根据亮暗相间的条纹形态,可以推测夫琅禾费衍射条纹是由几个波源发出的波叠加产生的。

在夫琅禾费衍射中,主要涉及到两个波源:新波和直达波。

新波是由物体缝隙处的光线经过衍射后形成的波,其波前波面可以近似看做是缝隙的切线。

新波阻碍了直达波的前进,因此在屏上会出现一系列的亮暗相间的条纹。

直达波是指除了经过缝隙发生衍射的光线外,其他未经过缝隙的光线直接射到屏上。

直达波形成的波前波面是平整的,没有变化。

直达波在屏上形成均匀的衬底。

当新波和直达波在屏上相遇时,它们会发生叠加作用。

根据光的叠加原理,当两个波叠加时,亮度的增强处叠加相位基本一致,而亮度的减弱处叠加相位相差180度。

因此,在屏上就会出现一系列亮暗相间的条纹。

2. 题目二问题:证明菲涅耳双缝衍射现象仅发生在接收屏上有明显观察的区域内。

解答:菲涅耳双缝衍射现象是指当一束平行光通过两个相距较远的狭缝后,光在远离狭缝较远处的接收屏上形成明暗相间的衍射条纹。

根据菲涅耳衍射的理论,当两个狭缝之间的距离越小,衍射角的范围越宽,衍射条纹间距越大。

而当两个狭缝之间的距离越大,衍射角的范围越小,衍射条纹间距越小。

在接收屏上观察到的明暗相间的衍射条纹是由不同角度的衍射光叠加形成的。

如果接收屏较远处的区域(即远离狭缝较远处)未能观察到衍射条纹,则说明在这些位置上,衍射光的干涉叠加效应相对较弱,无法在接收屏上产生明显的衍射条纹。

因此,菲涅耳双缝衍射现象仅发生在接收屏上有明显观察的区域内,而远离狭缝较远处的区域则未能观察到衍射条纹。

3. 题目三问题:利用斯托克斯定理证明高斯定律。

解答:斯托克斯定理描述了一个连续流体通过闭合曲面流出的速度等于穿过这个曲面边界的偏转速度的通量。

而高斯定律描述了闭合曲面内电场的总通量等于该闭合曲面内的电荷量。

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物理光学简明教程[梁铨廷]PPT

物理光学简明教程[梁铨廷]PPT



2
E
1
2
2E t 2

0

2
B

1
2
B t 2

0
1
(1.1-2) (1.1-3) (1.1-4)
(1.1-2)和(1.1-3)两式具有一般的波动微分方程的形式, 表明E和B随时间和空间的变化是遵循波动的规律的,电磁 场以波动形式在空间传播。
(1.1-4)表明电磁波的传播速度与介质的电学和磁学性质有 关。当电磁波在真空中传播时,其传播速度为
A、A’ : 分别是电场和磁场的振幅矢量,
表示平面波的偏振方向和大小
和v :光波在介质中的波长和传播速度
: 角频率
空间坐标的函数,表示 平面波在不同时刻空间各点的振动状态
某一时刻位相相同的空间点的轨迹构成光波的等相面或波面
因子
cos[ 2
(1.2-11)
复振幅
Ev%
vv Aexp(ik
rv)
(1.2-12)
1.2.2 单色平面电磁波的性质
1、平面电磁波是矢量横波。
波的传播方向与电场方向垂直。
波的传播方向与磁场方向垂直。
r 2、波矢k 、电场
E、 磁场
相Br互垂直,三者成
右手螺旋系统。
B

1

(k0

E)
(1.2-13)
第1章 光的电磁理论
19世纪60年代,Maxwell提出了经典电磁理论, 他把光学现象和电磁现象联系起来,认为光是一种 波长很短的电磁波,从而产生光的电磁理论。
第1章 光的电磁理论
本章学习内容
1.1 光的电磁波性质 1.2 单色平面波和球面波 1.3 光源和光的辐射 1.4 光在介质界面上的反射和折射 1.5 全反射和隐失波 *1.6 光在金属表面的透射和反射 1.7 光的吸收、色散和散射 1.8 单色光波的叠加和干涉 1.9 不同频率光波的叠加 1.10 复杂波的分解 1.11 本章小结

物理光学 第五章 梁铨廷

物理光学 第五章 梁铨廷

x 2 y 2 xx1 yy1 z1 2 z1 z1
2. 夫琅禾费衍射 这时菲涅耳衍射就过渡到了夫琅和费衍射。 此时,得到夫琅和费衍射的计算公式:
ik 2 ik exp ik z1 ~ ~ 2 E x, y exp x y E x1 , y1 exp xx1 yy1 dx1dy1 iz1 2 z1 z1
1 ~ E P iz1


~ E Q exp ik rd

5.3 菲涅耳衍射和夫琅和费衍射
距离近似——菲涅耳近似和夫琅和费近似 1.菲涅耳近似与菲涅耳衍射 对于具体的衍射问题,为了简化计算,还可作进一步近似: 为此取坐标系如图所示 y1 y x1
M
r
P
x
z1 ∑ Π
y1
1
Q
2
S

P
5.2 基尔霍夫衍射积分公式
如果点光源离产生衍射的开孔足够远,则入射光可视为垂直
入射的平面波。对于上各点都有cosα1=1,cos α2 =cos ,因此
1 cos K 2
当=0时,K()=1,表示在波面法线方向上子波的振幅最大; 当=时,K()=0,这一结论证明菲涅耳关于= /2时K()=0的 结论是不正确的。
5.1 惠更斯-菲涅耳原理
1. 惠更斯原理: 1690年,惠更斯在其著作《论光》中提出假设:“波 前上的每一个面元都可以看作是一个次级扰动中心,它们 能产生球面子波”,并且:“后一时刻的波前的位置是所 有这些子波前的包络面。” 这里,“波前”可以理解为:光源在某一时刻发出的 光波所形成的波面(等相面)。“次级扰动中心可以看成
(x1、y0
P f 依照图中所选取的坐标系,应用夫琅和费衍射计算公式,P点子 波叠加的复振幅为:

物理光学(梁铨廷)chip1-4

物理光学(梁铨廷)chip1-4
d ϕ = 0
§1-4球面波和柱面波
K仍为波数:
k = ± 2π
代表发散波和会聚波。 代表发散波和会聚波。 ± 由于球面波振幅随r增大而减小, 由于球面波振幅随r增大而减小, 故严格说来: 球面波波函数不成现严格的空间周期性, 球面波波函数不成现严格的空间周期性,
λ
§1-4球面波和柱面波
3。简谐球面波在平面上的近似表达式 : 在光学中,通常要求解球面波在某个平面 上的复振幅分布。例如,在直角坐标系xyz 上的复振幅分布。例如,在直角坐标系xyz 中波源s坐标为x 中波源s坐标为x0,y0,z0我们来求解它发出的 球面波在z 球面波在z=0平面上的复振幅分布。 由于s z=0平面上任意点p(x,y)的距离为 由于s到z=0平面上任意点p(x,y)的距离为
若将 rA( r , t ) 看成一体,这个方程和一维 波动微分方程有完全相同的形式。 它的解为: rA(r , t ) = B1 (r − vt ) + B2 (r + vt ) 1 [B ( r − vt ) + B ( r + vt ) ] A(r, t) = 或 r 此即为球面波波函数的一般形式。 其中 B 1 , B 2 为任意函数。
r = ( x − x0 ) + ( y − y0 ) + z0
2 2
[
1 2 2
]
§1-4球面波和柱面波
由 时复振幅的表示式知: ϕ =0 在z=o平面上的振幅分布为: z=o平面上的振幅分布为:
0
~ E=
此式较复杂不便应用,实际中往往进行近 似处理。
[
A1 2 exp ik ( x − x0 ) 2 + ( y − y 0 ) 2 + z 0 2 ( x − x0 ) 2 + ( y − y 0 ) 2 + z 0
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1.6 一个沿 k 方向传播的平面波表示为
E= 方向的单位矢 。
,试求 k
解: 又
, ,
1.12 证明光波在布儒斯特角下入射到两种介质的
分界面上时,
,其中

∴=

1.9 证明当入射角 =45º时,光波在任何两种介质
分界面上的反射都有

证明: =
证明: 角,所以
,因为 为布儒斯特 ,
=
,又根据折射定律
解:由图可知,
, ,

第二章 光的干涉及其应用
2.1 在与一平行光束垂直的方向上插入一透明薄
片,其厚度
,若光波波
长为 500nm,试计算插入玻璃片前后光束光程和相
位的变化。
解:由时间相干性的附加光程差公式

。 2.2 在杨氏干涉实验中,若两小孔距离为 0.4mm, 观察屏至小孔所在平面的距离为 100cm,在观察屏 上测得的干涉条纹间距为 1.5cm,求所用光波的波。
上,求:(1)能流反射率 和 ;(2)能 流透射率 和 。
解:由题意,得 又 为布儒斯特角,则
, = .....①
由①、②得,
..... ②


1.17 利用复数表示式求两个波

的合成。
解: =
= =
=

1.18 两个振动方向相同的单色波在空间某一点产
生的振动分别为

。若
V/m, 8V/m,

点的合振动表达式。
第一章 光的电磁理论
1.1 在真空中传播的平面电磁波,其电场表示为
; (3)相速度 v=0.65c,所以折射率 n=
Ex=0,Ey=0,Ez=
,(各
量均用国际单位),求电磁波的频率、波长、周期
和初相位。
解 : 由 Ex=0 , Ey=0 ,
1.4 写出:(1)在 yoz 平面内沿与 y 轴成θ角的 方
,得

则 ,其中
,得证。
=
=
=
1.10 证明光束在布儒斯特角下入射到平行平面玻
璃片的上表面时,下表面的入射角也是布儒斯特 角。
证明:由布儒斯特角定义,θ+i=90º,
设空气和玻璃的折射率分别为 和 ,先由空气入
射到玻璃中则有
,再由玻璃出射到
空气中,有

又 ,∴

即得证。 1.11 平 行 光 以 布 儒 斯 特 角 从 空 气 中 射 到 玻 璃
解:由公式
,所以

,所以间距
=

此光源为氦氖激光器。

2.5 在杨氏双缝干涉的双缝后面分别放置

,厚度同为 t 的玻璃片后,原来中央极
大所在点被第 5 级亮纹所占据。设
nm,求玻
璃片厚度 t 以及条纹迁移的方向。
解:由题意,得

2.12 在杨氏干涉实验中,照明两小孔的光源是一个
直径为 2mm 的圆形光源。光源发光的波长为 500nm,
向传播的平面波的复振幅;(2)发散球面波和汇聚 球面波的复振幅。
Ez=
,则频率υ=
=
=0.5×1014Hz, 周期 T=1/υ=2×10-14s,
初相位 φ0=+π/2(z=0,t=0), 振幅 A=100V/m, 波长 λ=cT=3×108×2×10-14=6×10-6m。
1.2. 一 个 平 面 电 磁 波 可 以 表 示 为 Ex=0 ,
它到小孔的距离为 1.5m。问两小孔可以发生干涉的 最大距离是多少?
解:因为是圆形光源,由公式



所以

条纹迁移方向向下。
2.6 在杨氏双缝干涉实验装置中,以一个长 30mm 的
充以空气的气室代替薄片置于小孔 前,在观察屏 上观察到一组干涉条纹。继后抽去气室中空气,注
入某种气体,发现屏上条纹比抽气前移动了 25 个。
解:由公式
,得光波的波长
, , =
。 2.3 波长为 589.3nm 的钠光照射在双缝上,在距双 缝 100cm 的观察屏上测量 20 个干涉条纹的宽度为
2.4cm,试计算双缝之间的距离。
解:因为干涉条纹是等间距的,所以一个干涉条纹
解:角宽度为

的宽度为
又由公式
,得双缝间距

=

2.4 设双缝间距为 1mm,双缝离观察屏为 1m,用钠
,原点的初相位 φ0=+π
/2;(2)传播沿 z 轴,振动方向沿 y 轴;(3)
解 :( 1 ) 由
,可得
; (2)同理:发散球面波






。 1.5 一平面简谐电磁波在真空中沿正 x 方向传播。
其频率为
Hz,电场振幅为 14.14V/m,如果
该电磁波的振动面与 xy 平面呈 45º,试写出 E,B 表达式。
Ey=
, E z = 0 , 求 :( 1 )
该电磁波的振幅,频率,波长和原点的初相位
是 多 少 ?( 2 )波 的 传 播 和 电 矢 量 的 振 动 取 哪 个 方向?(3)与电场相联系的磁场 B 的表达式如
何写?
解 : ( 1 ) 振 幅 A=2V/m , 频 率 υ
=
Hz , 波 长 λ
=
=

Hz , ,求该
: =
(1)
0,
=

(2)由Βιβλιοθήκη ,可得,=同理, =85.2 。
=

1.20 求如图所示的周期性三角波的傅立叶分析表
达式。
=

解:由图可知,

所以
=

1.23 氪同位素 放电管发出的红光波长为
605.7nm,波列长度约为 700mm,试求该光波的
波长宽度和频率宽度。
=

解:由题意,得,波列长度

= 所以
,(m 为奇数), 由公式
又由公式 ,
, ,所以频率宽度

=

1.21 试求如图所示的周期性矩形波的傅立叶级数
的表达式。
解:由图可知,

1.24 某种激光的频宽 光的波列长度是多少? 解:由相干长度
Hz,问这种激 ,所以波列长度
=


所以

1.22 利用复数形式的傅里叶级数对如图所示的周
期性矩形波做傅里叶分析。
已知照明光波波长为 656.28nm,空气折射率
,试求注入气室内的气体的折射率。 解:设注入气室内的气体的折射率为 ,则
光照明双缝。钠光包含波长为
nm 和
两种单色光,问两种光的第 10 级亮
条纹之间的距离是多少?
解:因为两束光相互独立传播,所以 光束第 10
级亮条纹位置
, 光束第 10 级亮条纹位
所以条纹间距 由题意,得
。 ,所以干涉对比度
2.8 若双狭缝间距为 0.3mm,以单色光平行照射狭 缝时,在距双缝 1.2m 远的屏上,第 5 级暗条纹中 心离中央极大中间的间隔为 11.39mm,问所用的光 源波长为多少?是何种器件的光源?
解:
,其中
= =
由 B=
, 可 得 By=Bz=0 ,
=
Bx=

1.3.一个线偏振光在玻璃中传播时可以表示为
同理:

Ey=0, Ez=0, Ex=

试 求 :( 1 ) 光 的 频 率 ;( 2 ) 波 长 ;( 3 ) 玻 璃 的
折射率。
解:(1)υ= =
=5×1014Hz;

2

λ
=
,其中
= 。
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