第十二章 狭义相对论
第12章 狭义相对论

一:填空1、以速度v 相对于地球作匀速直线运动的恒星所发射的光子,其相对于地球的速度的大小为______. C2. 狭义相对论中,一质点的质量m 与速度v 的关系式为______________;其动能的表达式为______________. ()201c v m m -= 202c m mc E k -=3. 当粒子的动能等于它的静止能量时,它的运动速度为____________________/2v =4. 匀质细棒静止时的质量为m 0,长度为l 0,当它沿棒长方向作高速的匀速直线运动时,测得它的长为l ,那么,该棒的运动速度v =_________,该棒所具有的动能E k =_______________。
v =222000(/1)k E mc m c m c l l =-=-5. 已知惯性系S '相对于惯性系S 系以 0.5 c 的匀速度沿x 轴的负方向运动,若从S '系的坐标原点O '沿x 轴正方向发出一光波,则S 系中测得此光波在真空中的波速为________ c二:选择1. 一火箭的固有长度为L ,相对于地面作匀速直线运动的速度为1v ,火箭上有一个人从火箭的后端向火箭前端上的一个靶子发射一颗相对于火箭的速度为2v 的子弹.在火箭上测得子弹从射出到击中靶的时间间隔是:(c 表示真空中光速)(A) 21v v +L . (B) 2v L . (C)12v v -L . (D) 211)/(1c L v v - . B2. 关于同时性的以下结论中,正确的是(A) 在一惯性系同时发生的两个事件,在另一惯性系一定不同时发生.(B) 在一惯性系不同地点同时发生的两个事件,在另一惯性系一定同时发生.(C) 在一惯性系同一地点同时发生的两个事件,在另一惯性系一定同时发生.(D)在一惯性系不同地点不同时发生的两个事件,在另一惯性系一定不同时发生.C3. 一宇航员要到离地球为5光年的星球去旅行.如果宇航员希望把这路程缩短为3光年,则他所乘的火箭相对于地球的速度应是:(c表示真空中光速)(A) v = (1/2) c.(B) v = (3/5) c.(C) v = (4/5) c.(D) v = (9/10) c.C4. 在某地发生两件事,相对于该地静止的甲测得时间间隔为4 s,若相对于甲作匀速直线运动的乙测得时间间隔为5 s,则乙相对于甲的运动速度是(c表示真空中光速)(A) (4/5) c.(B) (3/5) c.(C) (2/5) c.(D) (1/5) c.B5 质子在加速器中被加速,当其动能为静止能量的4倍时,其质量为静止质量的(A) 4倍.(B) 5倍.(C) 6倍.(D) 8倍.B6. 根据玻尔理论,氢原子中的电子在n=4的轨道上运动的动能与在基态的轨道上运动的动能之比为(A) 1/4.(B) 1/8.(C) 1/16.(D) 1/32.C三:判断1.甲、乙两人做相对匀速直线运动,在甲看来同时发生的事件,在乙看来一定不是同时发生。
狭义相对论知识点总结

dP dt
d (mv) dt
d dt
(
m0 v)
1 2
5、相对论的动量与能量的关系
E2 m2c4 p2c2 E02
x x vt
1 (v)2
逆
c y y
变
z z
换
t
t
v c2
x
1 (v)2
c
ux
dx dt
ux
1
v c2
v ux
速 度 正 变
uy
dy dt
uy
1
v c2
ux
1 2
换
uz
dz dt
uz
1
v c2
ux
1 2
三、狭义相对论时空观
四、狭义相对论动力学基础
1、相对论质量:
m m0
1
v2 c2
m0—静止质量
2、相对论动量: P mv m0 v 1 v2 / c2
3、相对论能量:
静能: E 0 m 0 c 2 总能量:E m c 2 动能: Ek mc2 m0c2
4、狭义相对论力学的基本方程
F
1、同时的相对性
只有在一个惯性系中同时同地发生的事件,在其它惯性 系中必同时发生.
2、长度的收缩
l l0
1
v2 c2
固有长度(原长): 相对物体静止的惯性系 测得长度.
注意:测量长度一定是同时读取两端坐标取差。
3、时间的延缓
t
tt发生的两事件 的时间间隔 .
狭义相对论知识点总结
一、狭义相对论的两个基本假设 1、爱因斯坦相对性原理
大学物理课件—狭义相对论(免费版)

狭义相对论基础
实验学院数理教研室
Albert Einstein ( 1879 – 1955 ) 20世纪最伟大的物理学家, 于 1905年和1915年先后创立了狭义相 对论和广义相对论, 他于1905年提 出了光量子假设, 为此他于1922年 获得诺贝尔物理学奖, 他还在量子 理论方面具有很多的重要的贡献 .
-
第四章
狭义相对论基础
实验学院数理教研室
例2 静止时边长为50cm的立方体,沿着某棱边方向相对 于地面运动,v=2.4108 ms-1,则在地面上测得其体积 是 . 解:
v
在运动方向上,边长:
l l0 1
2
2
在与此垂直的方向上,边长不变! 体积:
V l l l
2 0
3 0
二 . 伽利略变换 当
t t' 0
时
s y
y
ut
o
s'
y'
u
*
o与
o'重合
y'
P ( x, y , z ) ( x' , y ' , z ' )
位置坐标变换公式
z' z
t' t
x' x ut y' y
x'
x
z z
o' z' z'
x' x
v ' v u a' a
z
y
y'
u
l0 x '2 x '1 l '
o
x '1
o' x1
l0
狭义相对论

狭义相对论狭义相对论是爱因斯坦在1905年提出的一种物理学理论,它主要研究的是在匀速直线运动的参考系中,时间和空间的变化规律。
下面将从四个方面详细回答这个问题。
一、狭义相对论的基本假设狭义相对论的基本假设有两个:一是物理定律在所有惯性参考系中都是相同的,即物理学的基本规律具有相对性;二是光速在真空中是不变的,即光速是一个普遍不变的常数。
二、狭义相对论的主要内容狭义相对论的主要内容包括以下几个方面:1. 时间的相对性:不同的惯性参考系中,时间的流逝速度是不同的,即时间是相对的。
2. 长度的相对性:不同的惯性参考系中,长度的测量值是不同的,即长度也是相对的。
3. 质量的变化:物体的质量随着速度的增加而增加,当物体的速度趋近于光速时,质量无限增大。
4. 能量的等效性:质量和能量是可以相互转化的,质量可以转化为能量,能量也可以转化为质量。
三、狭义相对论的实验验证狭义相对论的假设和内容在很多实验中都得到了验证,例如:1. 米歇尔逊-莫雷实验:实验证明了光速在不同方向上的测量结果是相同的,即光速是不变的。
2. 布拉格实验:实验证明了快速运动的电子具有更大的质量,证明了质量的变化。
3. 电子加速器实验:实验证明了质子在高速运动时具有更大的质量,证明了质量的变化。
四、狭义相对论的应用狭义相对论在现代物理学中有着广泛的应用,例如:1. GPS导航系统:GPS导航系统需要考虑相对论效应,才能准确测量卫星和接收器之间的距离。
2. 粒子物理学:狭义相对论对粒子物理学的研究有着重要的影响,例如粒子加速器和粒子探测器的设计和使用。
3. 核能技术:狭义相对论对核能技术的发展也有着重要的推动作用,例如核反应堆的设计和核武器的制造。
总之,狭义相对论是现代物理学的基础之一,它的理论和实验研究对于我们对自然界的认识和技术的发展都有着重要的影响。
第12章 狭义相对论

洛伦兹变换特点
1) 与
成线性关系,但比例系数
。
2)时间不独立, 和 变换相互交叉.
3)
时,洛伦兹变换
伽利略变换。
意义:基本的物理定律应该在洛伦兹变换下保 持不变 . 这种不变显示出物理定律对匀速直线运动 的对称性 —— 相对论对称性 .
12.2.4 狭义相对论时空观 1 同时的相对性
车厢以速度u作匀速直线运动,灯在车厢
解:设地球为S系, 飞船为S系
根据洛伦兹变换式S系中的坐标
12.3 相对论动力学
12.3.1 相对论的质速关系
1. 相对论的质量与速度
质量为 m
恒力 F 作用下
从静止开始做匀加速直线运动, 加速度a为
经过时间t, 物体的速度
物体的质量与物体的运动速度有关,他们的关系为
上式叫做质速关系式.
物体相对与惯性系静止时的质量m0 叫做静质量。
相对论的质能关系为开创原子能时代提供了理 论基础 , 这是一个具有划时代的意义的理论公式 .
质能关系预言:物质的质量就是能量的一种储藏.
例1: 现有 100 座楼,每楼 200 套房,每套房用电功率
10000 W , 总功率
,每天用电 10 小时 ,
年耗电量
,可用约 33 年。
1kg 汽油的燃烧值为
沿x 正方向运动的 S 系中观察到这两事件是同时发
生的, 则在S 系中测量这两事件的地点间隔是多少?
解 在S 系中
在S 系中
S 系相对于S 系运动的速度为
根据洛伦兹的逆变换式
得到, 在 S 系中测量这两事件的地点间隔是
例5 一隧道长为 L0 ,横截面高 h ,宽 w ,一列车固 有长度为 l0,当其以 u 的速度通过隧道时. 问: ( 1)列车上观测者测得隧道尺寸有何变化? (2)在列 车上测,其头部进入隧道到尾部离开隧道需要多少时 间? (3)在地面上测呢? 解: (1) 以列车为参考系(S系) 隧道的高、宽均不变, 长度收缩.
狭义相对论讲义课件

04
狭义相对论的时空观
同时性的相对性
01
同时性的相对性是狭义相对论 中的一个基本概念,指的是观 察者在不同参考系中观察到的 事件发生顺序可能会不同。
02
在相对论中,两个事件在不同 的参考系中同时发生,并不意 味着它们在所有参考系中都是 同时发生的。
狭义相对论的基本原理
相对性原理
物理规律在所有惯性参考系中形 式都保持不变。
光速不变原理
光在真空中的速度在所有惯性参 考系中都是相同的,约为每秒 299,792,458米。
02
洛伦兹变换
洛伦兹变换的定义
洛伦兹变换是用来描述不同惯性参考系之间坐 标和时间的变换。
在狭义相对论中,所有惯性参考系都是等价的 ,因此可以通过洛伦兹变换将一个惯性参考系 中的事件变换到另一个惯性参考系中。
3
通过洛伦兹变换,我们可以更好地理解狭义相对 论中的基本原理和概念,从而更深入地了解这个 理论。
03
光速不变原理
光速不变原理的表述
光速不变原理是狭义相对论的基本假设之一,它指出在任何惯性参考系中,真空 中光的传播速度都是恒定不变的,约为每秒299,792,458米。
光速不变原理可以表述为:无论观察者的运动状态如何,光的速度在真空中总是 相同的。
狭义相对论的质量和能量 质量与能量的关系
质量和能量是等价的:在狭义相对论中,质量和能量被视 为同一事物的两个方面,它们之间可以相互转换。
核能释放:核反应过程中,原子核中的质量会转化为能量 释放出来。
质能方程E=mc²:该方程表达了质量和能量之间的关系 ,其中E代表能量,m代表质量,c代表光速。
狭义相对论总结

第12章 狭义相对论基础一、狭义相对论的两个基本假设1 相对性原理 一切物理规律在任何惯性系中形式相同(或物理定律在所有惯性系中具有数学形式不变性,即协变性)。
2 光速不变原理 所有的惯性系中,光在真空中的传播速率具有相同的值c 。
二、洛伦兹变换设'0t t ==时,,'o o 重合,事P 的时空坐标如图所示:(),,,S P x y z t 在中,(),,,S P x y z t '''''在中对同一客观事件两个参考系中相应的坐标值之间的关系:正变换 2221()1()x ut x u cy yz z ux t c t u c-'=-'='=-'=- 逆变换2221()1()x ut x u cy y z z ux t c t u c ''+=-'='=''+=- 三、狭义相对论时空观1、时间膨胀 在某惯性系中发生于同一地点的两个事件的时间间隔(原时),总是小于在另一相对运动惯性系中测到的时间间隔。
(其它说法:“原时最短”or “运动的时钟变慢”)22'11t t τββ∆∆==--(0't t τ∆>∆=固有时间)注意:固有时间0τ:同一地点的两个事件的时间间隔(最短) 2、长度收缩 在某惯性系中一根静止棒的长度(原长或静长),总是大于在沿棒长方向运动的惯性系中测到的长度(其它说法:“原长最长”或“纵向运动的棒变短”)()00l l l=<其中,l为固有长度或原长,即在相对静止的惯性系中所测得的棒长度;l为动长,即在相对运动的惯性系中所测得的棒长度注意,若物体体积在不同惯性系下的关系跟上述长度收缩的式子类似,即()00V V V=<其中,V为相对静止的惯性系中所测得的物体体积,V为相对运动的惯性系中所测得的物体体积*四、狭义相对论动力学基础1、质速关系m=其中,m为动质量,m为静质量2、质能关系1)质点的总能量2E mc=2)质点的静止能量200E m c=3)质点的动能2200kE E E mc m c=-=-3、相对论能量和动量的关系2222E P c E=+。
狭义相对论原文

狭义相对论原文
【实用版】
目录
1.狭义相对论的概述
2.狭义相对论的基本原理
3.狭义相对论的数学表达式
4.狭义相对论的实际应用
正文
【1.狭义相对论的概述】
狭义相对论,是爱因斯坦于 1905 年提出的一种物理学理论。
这一理论的基本思想是,物理定律的形式必须在所有惯性参考系中相同。
换句话说,如果我们在两个不同的运动状态下观察同一事件,那么我们得到的物理定律应该是一致的。
【2.狭义相对论的基本原理】
狭义相对论有两个基本原理,分别是相对性原理和光速不变原理。
相对性原理:所有惯性参考系中,物理定律的形式是相同的。
光速不变原理:在任何惯性参考系中,光在真空中的传播速度都是一个常数,约为每秒 3*10^8 米,通常用字母 c 表示。
【3.狭义相对论的数学表达式】
狭义相对论的数学表达式主要包括洛伦兹变换和时间膨胀公式。
洛伦兹变换:描述在两个不同运动状态下,空间和时间如何相互转换的公式。
时间膨胀公式:描述在高速运动状态下,时间如何变慢的公式。
【4.狭义相对论的实际应用】
狭义相对论虽然主要研究的是高速运动物体的性质,但是其影响已经深入到我们的日常生活中。
例如,GPS 定位系统就需要考虑狭义相对论的效应,因为卫星的运行速度非常快,而地面的观察者速度相对较慢。
如果不考虑狭义相对论,GPS 定位的误差会非常大。
此外,狭义相对论还揭示了质量和能量的等价性,为核能的研究和利用提供了理论基础。
狭义相对论

1905年,爱因斯坦在科学史上创造了史无前例的奇迹。这
一年的3月到9月半年中,利用业余时间发表了 6 篇论文,在 物理学 3 个领域作出了具有划时代意义的贡献 — 创建了光
量子理论、狭义相对论和分子运动论。
爱因斯坦在1915年到1917年的3年中,还在 3 个不同领
域做出了历史性的杰出贡献 — 建成了广义相对论、辐射
电磁学定律
1. 否定相对性原理的普遍性,承认惯性系对电磁学定 律不等价,寻找电磁学定律在其中成立的特殊惯性系。
2. 改造电磁学理论,重建具有对伽利略变换不变性的 电磁学定律。 3. 重新定位伽利略变换,改造经典力学,寻求对电磁 理论和改造后的力学定律均为对称操作的“新变换”。 途径1、2无一例外遭到失败, 爱因斯坦选择 3、取得成功。
设 x 坐标变换满足线性关系:
x k x ut x k x ut
k k 1 1 u2 c 2
洛仑兹坐标变换:
x x ut 1 u c2
2
x
x ut
2
正 变 换
y y z z u t 2 x c t u2 1 2 c
★两朵小乌云
迈克耳逊——莫雷光速不变实验
黑体辐射实验
狭义相对论 量 子 力 学
近代物理学的两大支 柱,逐步建立了新的 物理理论。
强调 近代物理不是对经典理论的补充,而是全新的理论。
近代物理不是对经典理论的简单否定。
★相对论的思想基础
对称性观念 一切惯性系对物理定律等价——狭义相对论 惯性系和非惯性系对物理定律等价——广义相对论
第 12 章 狭义相对论力学
爱因斯坦 (Einstein)
本章内容
《狭义相对论》PPT课件

十 三
狭义
讲
相对论
运动是相对的,在研究运动相对性问题时,认识到 了参考系的概念。
本章研究的问题:
在两个惯性系中考察同一物理事件
通常: 实验室参考系 定为S系 运动参考系 定为S’系
1.伽利略相对性原理
从“三大守恒定律”到“牛顿运动定 律”,完成了“经典力学”的构建。几 乎可以用来解释所有宏观、低速运动现 象。 正如欧几里德几何建立在几条基本假设 的基础上, “经典力学的大厦”建立在“伽利略时 空观”的假设上。
o
v
vt
P
o' x '
x xx
之t坐时标后刻的质点研在究两参都照是系限下的于应z用这些z ' 基本规
律S解系决具zxy 体zxy问'''v题t 。
S '系
x' x vt y' y z' z
t t'
t't
r=r vt dr =dr v dt dt
u u'v a du dt a' du' dt
界 体
伽利略相对性原理
系
的 对
力学规律对所有惯性系平权——
话
》 力学规律在所有惯性系中有同样的表达形式。
伽经利典略力坐学标规变律换 :
S S'
建一个立参在照系伽静利止-略---时--空S 观系,上y 的动y力' 学量的
守另v 运一恒动个条-参--照件-系--的沿S’规o系x范,轴。以 实t 施0 方时两法坐:标重合 牛x 顿x'运 0动定律
迈克尔孙-莫雷实验的“零”结果
基本假设:光是波动;光在“以太”中以速度c传播;“以太”
第十二章狭义相对论

这表明在 S 惯性系中不是同时发生的。 (2)本题中后一句话是对的,可解释如下: 由洛伦兹变换得
3
t2 − t1 = ′− t1′= 0, x2 ′− x1′= 0 ,所以有 由于 t2
′− t1′ (t2 )+
u ′− x1′ ( x2 ) c2 2 1−u 2 c
t2 = t1
这表明: “只有在一个惯性系中同时同地发生的事件,在另一惯性系中才是同时同地发 生的。 ”这句话是对的。 例1 2 -5 在惯性系 S 中,测得某两事件发生在同一地点,时间间隔为 4s,在另一惯性系 S ′ 中,测得这两事件的时间间隔为 6s。试问在 S ′系中,它们的空间间隔是多少? [ 解] 在同一地点先后发生两事件的时间间隔即固有时间。在 S 系中测得的 ∆t =4s 是固有 时间,在 S ′系中测得的 ∆t ′=6s 是由于相对论时间膨胀效应的结果,故有
第十二章
一、知识网络
狭义相对论
相对论的时空观 1. 同时性的相对性
∆t 为零, ∆t ′不一定为
相对论基本原理: 光速不变原理、 相对性原 理
相对论质速关系
m= m0 1 −υ
2
c2
零 2.长度收缩
l = l0 1 − u
2
相对论的时空变换 (洛伦兹变换)
x ′= x − ut 1−u
2
相对论动力学基本方程
x= x′ + ut ′ u 1 − ( )2 c y = y ′= 0
t′ +
=
65 + 0.6 × 3 ×108 × 7.0 ×10−8 1−( 0.6c 2 ) c z = z ′= 0
=97m
u 0.6 × 65 x ′ 7.0 ×10−8 + 2 c 3 ×10 8 = 2.5 ×10−7 s t= = u 0.6c 2 1 − ( )2 1− ( ) c c
狭义相对论

(相对性)
光和电磁波的运动符合伽利略变化吗?
不符合,因为光速不变原理和伽利略速度变换相 矛盾。
§2 狭义相对论的时空观
一.洛仑兹变换
t t 0
y S
y S
o o 重合
光传到 P点
u
P
同时发出闪光 经一段时间
S
x
o o
两个参考系中 相应的坐标值 之间的关系
x
Px, y, z, t
x a x b t
t x t
利用比较
下面的任务是 根据上述四式
系数法
确定系数
a b
结果
坐标变换式
x
x ut 1 u c
2 2
y y
正变换
z z t t u c 1
2
x
2 2
u c
令
u c
1 1
2
则
正变换
x x ut y y z z
在两个惯性系中
二.牛顿的相对性原理
a a
Newton Principle of relativity
S
S
F m F m
a a
F ma F ma
在牛顿力学中 力与参考系无关 质量与运动无关
宏观低速物体的力学规律
在任何惯性系中形式相同 或 牛顿力学规律在伽利略变换下形式不变 或 牛顿力学规律是伽利略不变式 如:动量守恒定律
S
m1v1 m2 v2 m1v10 m2 v20
S m1v1 m2 v2 m1v10 m2 v20
第12章狭义相对论基础PPT课件

1
(2)广义相对论
广义相对论讨论任意运动着的非惯性系中的观 察者对物理现象的观测结果。它进一步揭示了时间、 空间与物质的统一性,指出了时间与空间不可能离 开物质而独立存在,空间的结构和性质取决于物质 的分布。
§12-1 经典力学的时空观(复习)
物理规律需要选用一定的参照系才能表述出来。在 经典力学中,根据实践经验引入了惯性参照系。凡是 牛顿运动定律成立的参照系就称为惯性参照系,而牛 顿运动定律不成立的参照系称之为非惯性参照系。
要决定一个参照系是否为惯性参照系只能依靠观察
和实验。
2
设 定v 系 s u 为 惯v 性`,a 参 照a 系`,
在牛顿力学里,质点的质 量和运动的速度没有关系, 力只与质点的相对运动有
s t
y o
r
o`
y`
s`
r
`pau0常0矢
r0 t` x x`
关 取F 无 ` 关; m 。 m ` , F m a z 则 ` m ` a ` F ` 。
即,牛顿运动定律在s系与s`系均成立。因此,在 某一个惯性参照系的内部,我们用任何力学实验都不 可能测出本系统相对于其他惯性系的匀速直线运动的 速度。
3
由此可得出结论: (经典力学的相对性原理)
“相对一个惯性参照系作匀速直线运动的一切参 照系也都是惯性参照系”。或者说,“在相互作匀速 直线运动的一切惯性系中,物体所遵从的力学规律完 全相同。”
二、伽利略坐标变换
我们要描述某一个事件,应该说出事件发生的地点 和时间。这就需要用四个量来描述,既用x、y、z来描 述事件发生的位置,用t来描述事件发生的时刻。
狭义相对论推导详细计算过程

狭义相对论狭义相对论根本原理:1. 根本物理定律在所有惯性系中都保持一样形式的数学表达式,因此一切惯性系都是等价的。
2. 在一切惯性系中,光在真空中的传播速率都等于c ,与光源的运动状态无关。
假设S 系和S ’系是两个相对作匀速运动的惯性坐标系,规定S ’系沿S 系的x 轴正方向以速度v 相对于S 系作匀速直线运动,x ’、y ’、z ’轴分别与x 、y 、z 轴平行,两惯性系原点重合时,原点处时钟都指示零点。
Ⅰ洛伦兹变换现假设,x ’=k(x-vt)①,k 是比例系数,可保证变化是线性的,相应地,S ’系的坐标变换为S 系,有x=k(x ’+vt) ②,另有y ’=y ,z ’=z 。
将①代入②:x=k[k(x-vt)+vt ’] x=k^2*(x-vt)+kvt ’ t ’=kt+(1-k^2)x/kv两原点重合时,有t=t ’=0,此时在共同原点发射一光脉冲,在S 系,x=ct ,在S ’系,x ’=ct ’,将两式代入①和②:ct ’=k(c-v)t 得 ct ’=kct-kvt 即t ’=(kct-kvt)/c ct=k(c+v)t ’ 得 ct=kct ’+kvt ’ 两式联立消去t 和t ’ ct=k(kct-kvt)+kv(kct-kvt)/cct=k^2ct-k^2vt+k^2vt-k^2v^2t/c c^2=k^2c^2-k^2v^2k=22/11cv -将k 代入各式即为洛伦兹变换: x ’=22/1cv vt x --y ’=y z ’=z t ’=222/1/cv c vx t --或有x=k(x ’+vt ’) x ’=k(x-vt) =k(1+v/c)x ’ =k(1-v/c)x 两式联立,x’=k(1-v/c)k(1+v/c)x ’ k=22/11cv -Ⅱ同时的相对性S 中取A 〔x 1,y,z,t 1〕和B 〔x 2,y,z,t 2〕,同时发出一光脉冲信号,即t 1=t 2,且x 1≠x 2。
第12讲 相对论动力学

Ek
c 2
m0 1v2 /c2
m0
(麦克劳林展开)
m0c2 (1
1v2 2 c2
3v4 8 c4
1)
m0v 2 2
( 1 1 1 x 1 3 x2 1 3 5 x3 ......)
1 x
2 24 246
四、静能、总能量和质能关系
非固有时间:动系中异地事件的时间间隔
三、长度收缩效应
L 1L0
原长:相对于被测物体静止的参考系测得的长度。
非原长:相对于被测物体运动的参考系测得的长度。
狭义相对论动力学
按照狭义相对论的相对性原理,一切物理 规律都应该在洛仑兹变换下保持各自的形式不 变。一个正确的力学定律也必须在洛仑兹变换 下保持不变。
由 EK mc2 m0c2 得: mc 2 m0c2 Ek
E0 m0c2 为粒子静止时所具有的能量
E mc2 为粒子以速率v运动时的总能量
EK E E0
物体作为一个整体作机械运动而 具有的能量(平动的能量)
宏观静止物体的静能:是组成该物质的诸微观 粒子: 分子、原子、电子、核子… 的动能及 相互作用能之总和。
F
m
dv
dt
F ma
相对论动量守恒定律
当
Fi 0 时,
pi
i
i
i
mi0vi 不变。
1 2
三、相对论动能
牛顿力学中: 平动动能:
Ek
1 2
m 2
相对论力学:仍用力对粒子做功计算粒子动能
的增量,并用 EK 表示粒子速率为 v 时的动能,
12章狭义相对论复习

8.有一细棒固定在S系中,它与 Ox 轴的夹角 =60,如果S系以 速度u沿Ox方向相对于S系运动,S系中观察者测得细棒与Ox轴的 夹角_______ 大于60
9.物体相对于观察者静止时,其质量密度为 0 ,若物体以速度u 相对于观察者运动,观察者测得物体的密度为 ,则 0 的关系为:
Δx 0 Δt 0
同时同地 ------同时
不同时不同地 u t 2 x 时 ------同时 c
18.两只相对运动的标准时钟A和B,从A钟所在惯性系观察, 哪个钟走得快?从B钟所在惯性系观察,结果如何?
答:两只相对运动的标准时钟A和B,从A钟所在惯性系观察, A钟走得快。从B钟所在惯性系观察, B钟走得快。运动的时 钟变慢。 19.狭义相对论的时空观与经典的时空观有什么不同? 答:狭义相对论的时空观认为时空是相互联系的,空间间 隔,时间间隔以及同时性是相对的。经典的时空观认为时 间和空间是相互独立的,空间间隔、时间间隔以及同时性 是绝对的 教材习题:
√
2.一飞船的固有长度为L,相对于地面以速度v1作匀速直线运动, 从飞船中的后端向飞船中的前端一个靶子发射一颗相对于飞船的 速度为v2的子弹,在飞船上测得子弹从射出到击中靶的时间间隔是
L (A) v1 v2
L (B) v1 v 2
《狭义相对论》课件

原子能级移动
总结词
狭义相对论预测了原子能级的移动,即原子能级的位 置会因为观察者的参考系而有所不同。
详细描述
根据狭义相对论,原子能级的位置会因为观察者的参 考系而有所不同。这是因为狭义相对论引入了新的物 理概念,如时间和空间的相对性,这导致了原子能级 位置的变化。这种现象被称为原子能级移动。
06
狭义相对论的背景和历史
狭义相对论的产生背景是19世纪末物 理学界出现的一系列实验结果,这些 结果无法用经典物理学解释,如迈克 尔逊-莫雷实验和洛伦兹收缩实验。
狭义相对论的提出者爱因斯坦在1905 年提出了特殊相对论,这是狭义相对 论的早期形式。在特殊相对论中,爱 因斯坦解释了时间和空间并不是绝对 的,而是相对的,并且提出了著名的 质能等价公式E=mc^2。
狭义相对论不仅在物理学领域产生了深远影响,还对哲学 、数学等相关学科产生了影响,促进了跨学科的交流与融 合。
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这与经典物理学中的绝对时空观念相矛盾,因为在经典物理 学中,时间和空间是绝对的,物理定律在不同的参照系中会 有所不同。
光速是恒定的,与观察者的参考系无关
这一假设表明光在真空中的速度对于 所有观察者都是一样的,无论观察者 的运动状态如何。这是狭义相对论中 最基本、最重要的假设之一。
这个假设与经典物理学中的光速可变 观念相矛盾,因为在经典物理学中, 光速会随着观察者的参考系而有所不 同。
03
时间膨胀和长度收缩
时间膨胀
总结词
时间膨胀是狭义相对论中的一个重要概念,指在高速运动的参考系中,时间相对于静止参考系会变慢 。
详细描述
根据狭义相对论,当物体以接近光速运动时,其内部的时间会相对于静止参考系减慢,这种现象被称 为时间膨胀。这是由于在高速运动状态下,物体的时间进程受到相对论效应的影响。
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1 1 u2 c2
ct
D.
1
u2 ct c2
解 根据光速不变的原理可知,光相对于宇宙飞船的速度为 c,所以飞船的固有长度为,应 选择 A. 12-4 一张正方形宣传画,边长为 5m,在平行于铁路的墙上,一列高速火车以每小时 210 公里的速度接近此宣传画,在司机看来,此画形状是________,面积为_____________. 解 根据长度的收缩效应可知,当高速火车接近此宣传画时,此画形状应是长方形。
c
3 108 2.45 1012 (Hz ). 6 121.6 10
c
1.7 1012 (Hz )
cu v0 ,解得 u 0.35c 1.05 10 8 (m s 1) ,负号说明星 c u
体远离地球。 12-11 宇宙飞船以 0.8c 速度远离地球 (退行速度) , 在此过程中飞船向地球发出两个光信号, 间隔为 te ,问地球上接收到它发出的两个光信号间隔 tr 为多少? 解 以宇宙飞船为 k 系,地球为 k 系,在 k 系中观测时间间隔为 te ,在 k 系中观测到的
1 u2 1 2 c
15.82 , 所 以 地 面 观 测 者 观 测 到 子 的 寿 命 为
0 3.2 10 5 ( s) ,飞行距离为 l 0.998c 9.6 10 3 9.6(km) ,因此 子可以
到达地面。 12-8 质 子 在 加 速 器 中 被 加 速 , 当 动 能 为 静 止 能 量 为 4 倍 时 , 其 质 量 为 静 止 质 量 的 ____________倍。 解 又 所以 因为 Ek 4m0c
习题精解
12-1 在狭义相对论的基本理论中,相对性原理说的是____________;光速不变原理说的是 _____________. 解 所有惯性系对一切物理定律都是等价的; 在所有惯性系中, 真空中的光速具有相同的量 值 c。 12-2 以速度 u 相对地球做匀速直线运动的恒心所发射的光子,其相对于地球的速度的大小 为________. 解 根据光速不变原理可知,光子相对于地球的速度的大小为 c. 12-3 宇宙飞船相对于地面以速度 u 作匀速直线飞行,某一时刻飞船头部的宇航员向飞船 尾部发出一个光讯号,经 t 时间后,被尾部的接收器收到,则由此可知飞船的固定有长度 为 ( ). A. ct B. u t C.
观测者测得电子的速度为
v x
vx u 0.35c vx u 1 2 c m0c 2 v 1 x c
2
观测者测得电子的总能量为
E mc 2
8.75 10 14 (J )
观测者测得电子的动能为
Ek E m0c 2 5.5 10 15 (J )
2
时间间隔为
t t e
地球上接收到它发出的两个光信号间隔为
t r t
t u 1 u te 1 te 3te c 1 c
12-12 在实验室中测得电子的速度是 0.8c,假设一观察者相对于实验室以 0.6c 的速度运动, 其方向与电子的运动方向相同,试求观察者测得的电子的能量、动能和动量。 解 以实验室为 k 系,以观测者为 k 系,则 k 系相对于 k 系的速度为 u 0.6c, v x 0.8c ,
S u 0 0.9966c 2.2 10 6 657.756(m )
(2)按照相对论, 子从产生到湮没同伙的平均距离为
4
S
0
1 u c2
2
u 7983 8 10 3 (m )
(3) 前两问的计算结果与实验结果比较可以说明对高速运动的粒子,经典理论是不适应 的,而按照相对论计算的结果和实验符合得很好,对高速运动的粒子狭义相对论是适应的。 12-17 一根米尺静止在 K 系中,与轴成 30°角,如果在 K 系中测得该米尺与 x 轴的夹角 为 45°角,试求 K 系的速度为多少?在 K 系中测得米尺的长度是多少? 解 如图 12.1 所示,由题意知:
观测者测得电子的动能为
p mv 1.02 10 22 kg m s 1
12-13 两个静质量为 m0 的粒子,其中一个静止,另一个以 u0 0.8c 运动,它们对心碰撞以 后粘在一起,求碰撞后合成粒子的静质量。 解 运动的粒子的动量为
P mu0
m0 1 u c
2 、 (2)式解得合成粒子的静止质量为 M 0 2.31m0 12-14 在地球—月球系中测得地球到月球的距离为 3.844 10 m ,一火箭以 0.8c 的速率沿
8
着从地球到月球的方向飞行,先经过地球(事件 1) ,之后又经过月球(事件 2) 。问在地球 —月球系和火箭系中观测,火箭由地球飞向月球各需多少时间? 解 在地球—月球系中观测,火箭由地球飞向月球需要的时间为
2 2 2
解 由题意知( E mc m0c m0c 静止能量) 解得
m 2m0
根据相对论能量和动量的关系: E p c E 0 得
2 2 2 2
p
2 E 2 E0 c2
2m0
2
2 4 c 4 m0 c
c2
3m 0c
6
12-16 相对基本粒子 子为静止的惯性系中测得它的平均寿命为 0 2.2 10 s 。当 子 以速度 u 0.9966c 相对实验室运动时,在实验室测得它通过的平均距离为,问: (1)按照经典理论, 子从产生到湮没通过的平均距离为多少? (2)按照相对论, 子从产生到湮没通过的平均距离又是多少? (3)将(1) , (2)的计算结果与试验结果比较可以说明什么? 解 (1)按照经典理论, 子从产生的到湮没通过的平均距离为
3 (m ) 2 1 y L0 sin 30 (m ) 2 x L0 cos 30 x y cot 45 y y
根据长度收缩效应得
1 (m ) 2
x x 1
解得
u2 c2
u 0.816c
在 K 系中测得米尺的长度为:
L x 2 y 2
2
1 1 u c2
2
1 1.67 0.6
所以坐在光子火箭中的乘客看来,这场球赛进行的时间为
t t 1.67 90 150 min 2.5h
1
12-7 静止的子的平均寿命为 0 2 10 s ,今在 8km 的高空,由于 介质的衰变产生一个
6
速度为 0.998c 的 子,试论证此 子的有无可能到达地面。 解 因 为
u 210km h 1 58.3m s 1
1 u2 1 2 c
1
1
3 10
58.3
2
1
8 2
所以此画的面积大约为 25m . 12-5 S 系中的观察者有一根米尺固定在 x 轴上,其两端各装一手枪,在 S 系中的 x 轴上固 定有另一根长尺,当后者从前者旁边经过是,S 系中的观察者同时扳动两手枪,使子弹在 S 系中尺上打出两个记号。则在 S 系中两个记号之间的距离 x _______1m(大于、等于、小 于) 。 解 由题意可知,在 S 系中的观察者观测到 S 系中两个记号之间的就离为 1m,根据长度的 收缩效应,在 S 系中两个记号之间的距离 x 应大于 1m。 12-6 在地球上进行的一场足球赛保持了 90min, 在以 0.80c 的速度飞行的光子火箭中的乘客 看来,这场球赛进行了( ) A. 1h 解 因为 B. 2h C. 2.5h D. 54h
2
Ek mc 2 m0c 2 m 5m0
12-9 某人测得一静止棒长为 L0 ,质量为 m,当此棒相对于人以速度 u 沿棒长方向运动时, 则此人再测棒的线密度为__________. 解 当 棒 对 于 人 以 速 度 u 沿 棒 长 方 向 运 动 时 , 其 长 度 为 l L0 1
2 0 2
u0
m0 4m0c 0.8c 0.6 3
由动量守恒定律可知,碰撞后合成粒子的动量为
M0 1
合成粒子的总能量为
2 u0 c2
4m0c 3
E Mc 2 m0c
m0 1 u c
2 0 2
c 2 2.667m0c 2
于是对于合成粒子有
3
M
M0 v2 1 2 c
t1
由题意知
S 3.844 108 1.6(s ) v 0.8 3 10 8
1 0.8c 1 c
2
1.67 ,在火箭系中观测,火箭由地球飞向月球所需要的时间
为
t 2
12-15
t1
0.96(s )
粒子的静止质量为,当其动能等于其静能是,其质量和动量各等于多少?
u2 ,质量为 c2
m
m 1 u2 c2
,所以棒的线密度为
m l
m L0 1 u2 c2
12-10 在实验室测得氢发射的光谱中有一长条波长 121.6nm 的谱线,若测得一星体发 出的氢光谱中和此波长相对应的 430.4nm ,则发射此光的星体相对地球的速度为多 少?它是靠近还是远离地球? 解 波长 121.6nm 的谱线所对应的频率为 v0 波长 430.4nm 的谱线所对应的频率为 v0 根据多普勒效应公式 v