第六章 原子吸收光谱分析法
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(a) 化学计量火焰、 (b) 富燃火焰、
(c) 贫燃火焰。
04:49:07
（a）化学计量火焰(中性火焰)
燃气和助燃气之比等于燃烧反应的化学计量关系的火焰， 这类火焰燃烧完全，温度高、稳定、干扰少、背景低，适合于 许多元素的测定。 （b）富燃火焰（还原性火焰） 燃气和助燃气之比大于燃烧反应的化学计量关系的火焰 。燃气过量，燃烧不完全，温度较中性低，适合于易形成难离 解氧化物的元素的测定，如 Cr、Mo、W、Al、稀土等。
空气-乙炔火焰：最常用；可测定
30多种元素； N2O-乙炔火焰：火焰温度高， 可测定的增加到70多种。
04:49:07
（2）火焰原子化系统的特点
优点：
（a）结构简单，操作方便，应用较广；
（b）火焰稳定，重现性及精密度较好； （c）基体效应及记忆效应较小。 缺点： （a）雾化效率低,大约只能达到 5%～15% ； （b）原子化效率低(一般低于30%)； （c）原子蒸气浓度低； （d）易生成难熔氧化物或发生某些化学反应。
Ar 撞击金属阴极 M Ar
M e(或载气原子、离子) M e
M M h [共振线(锐线光源)]
正视图
04:49:07
从空心阴极灯的工作原理可以看出， 其结构中有两个关键的部分： (1) 阴极圆筒内层的材料，只有衬上被测元素的金属，才能 (2) 灯内充有低压惰性气体，其作用是: 一方面被电离为正离子，才能引起阴极的溅射， 一方面是传递能量，使被溅射出的原子激发。
ⅱ. 燃烧器 燃烧器作用：产生火焰，使进入火焰的气溶胶蒸发和原子化。 ⅲ. 火焰的氧化还原特性 火焰的氧化还原特性取决于火焰中燃气和助燃气的比例。 它直接影响到被测元素化合物的分解和难解离化合物的形成， 从而影响原子化效率和自由原子在火焰区中的有效寿命。 按照燃气和助燃气两者的比例，
可将火焰分为三类：
原子化系统型
火焰原子化系统
非火焰原子化系统
石墨炉原子化器
低温原子化法
（1）火焰原子化系统
化器和燃烧器两部分。
由化学火焰热能提供能量，使被测元素原子化。包括雾
ⅰ. 雾化器
作用：使试液雾化形 成气溶胶后与燃气、 助燃气混合均匀后进 入燃烧器。
雾化过程示意图
主要缺点：雾化效率低； 5％-15％。
04:49:07
04:49:07
五、定量基础
根据
A kN 0
由于N0 ∝N∝αc （ N0基态原子数，N原子总数，c 待测元素浓度） 所以：A=ac
这表明当吸收厚度一定，在一定的工作条件下， 峰值吸收测量的吸光度与被测元素的含量成正比。这是 原子吸收光谱定量分析法的基础。
04:49:07
第六章 原子吸收光谱 分析法
04:49:07
压力变宽主要是劳伦兹变宽。 压力变宽与热变宽具有相 同的数量级，也可达10-3nm。压力变宽使中心频率发生位移 ，且谱线轮廓不对称，影响AAS的灵敏度。变宽的主要因素 之一。 （4）自吸变宽 光源空心阴极灯发射的共振线被灯内同种基态原子所吸收产 生自吸现象。灯电流越大，自吸现象越严重。 （5）场致变宽 外界电场、带电粒子、离子形成的电场及磁场的作用使谱线 变宽的现象；影响较小； 在影响谱线变宽的因素中，温度变宽和劳伦兹变宽是主要的 ，其数量级都是10-3nm，构成原子吸收谱线的宽度。
般控制在105 oC。
（b）灰化 主要是为尽可能除去易挥发的基体和有机物，相当于化 学处理过程，不仅减少了干扰的物质，而且对被测物质起到 富集作用。
原子吸收光谱是利用待测元素的原子蒸气中基态原子与 特征谱线吸收之间的关系来测定的。 需要考虑原子化过程中，原子蒸气中基态原子N0与待测 元素原子总数N之间的定量关系。 热力学平衡时，两者符合Boltzmann分布定律：
Nj
g i kTi e N0 g0
E
在原子吸收光谱法中，原子化温度一般在2000～3000K ，大多数元素的Nj/N0值都小于1%，即Nj与N0相比可以忽略 不计。实际上可用N0代替原子化器中的原子总数N。
04:49:07
元素的特征谱线
1）各种元素的原子结构和外层电子排布不 同， 基态第一激发态: 跃迁吸收能量不同——具有特征性。 2）各种元素的基态第一激发态 最易发生，吸收最强，最灵敏线。特征谱 线。 3）利用特征谱线可以进行定量分析。
04:49:07
3. 原子吸收光谱分析法的原理: （1）用待测元素的锐线光源发射出特征辐射-空心阴极灯； （2）试样在原子化器中被蒸发、解Байду номын сангаас为气态基态原子； （3）当元素的特征辐射通过该元素的气态基态原子区时，部分光被蒸 气中基态原子吸收而减弱，通过单色器和检测器测得特征谱线被减弱 的程度，即吸光度，根据吸光度A与被测元素的浓度成线性关系，从而 进行元素的定量分析。 推出 火焰原子化器
I0
空心阴极灯
IV
单色器
雾化器和雾化室
光电倍增管
A=-lg(It/I0) =ac 数据处理和仪器控制
原子吸收光谱仪-结构图
04:49:07
4.原子吸收光谱分析的特点： (1) 灵敏度高，检出限低，10-10～10-14g（石墨炉原子化器） (2) 准确度高，1%～5%； (3) 选择性高，一般情况下共存元素不干扰,无须分离； (4) 应用广，可测定70多个元素（金属）； (5) 定量分析。 局限性：难熔元素（如W)、非金属元素测定困难、不能同时进 行多元素分析, 不能定性分析。
D 7.162 10 0
7
T M
M ---- 原子量； T ---- 绝对温度； 0 ---- 谱线中心频率
04:49:07
对于大多数元素来说，多普勒变宽约为10-3nm数量级。 温度变宽的频率分布具有近似的高斯分布，中心频率不变， 只是两侧对称变宽,变宽的主要因素之一。 （3）压力变宽 压力变宽是由于微粒间相互碰撞的结果，也称碰撞变宽。 劳伦兹(Lorents)变宽 吸光原子与其它外来粒子(原子、分子、离子、电子)相互碰 撞。 赫尔兹马克(Holtsmark)变宽 同种原子碰撞所引起的变宽，也称为共振变宽，一般可以忽 略。 AAS适用于低浓度试样的分析。
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（2）.非火焰原子化系统
包括石墨炉原子化法、低温原子化法、冷原子化法。 ⅰ. 石墨炉原子化器 电热能提供能量以实现元素的原子化。 结构: 电源、保护气系统、石墨管炉等三部分组成。
04:49:07
原子化过程：
干燥 灰化 原子化 净化
04:49:07
（a）干燥
主要是除去溶剂，以避免溶剂存在时导致灰化和原子化 过程飞溅。干燥的温度一般稍高于溶剂的沸点，如水溶液一
引起谱带变宽因素：
原子本身内在因素；外界条件因素。 (1)自然宽度 N N 没有外界条件影响，谱线仍有一定的宽度。激发态原子平均 寿命愈长，谱线宽度愈窄。10-5nm数量级, 可以忽略。 (2)温度变宽（多普勒变宽） D
温度变宽是由于原子的热运动引起的。多普勒效应。
多普勒变宽与绝对温度之间的关系为：
应用》，奠定了原子吸收光谱法的基础，之后迅速
发展。
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原子的能级与跃迁
基态第一激发态,吸收一定频率的辐射能量。 产生共振吸收线（简称共振线） 第一激发态基态 吸收光谱
发射出同样频率的辐射。 发射光谱
产生共振发射线（也简称共振线）
2.原子吸收光谱分析法：是基于原子蒸气（气态 原子）由基态跃迁至激发态时对特征谱线（通 常是待测元素的特征谱线）的吸收作用而建立 起来的定量分析方法。
04:49:07
三、锐线光源的提出
最早有科学家提出：连续光源（钨灯和氘灯）作
为原子吸收的光源。 存在的2个问题
1.经分光后，光谱通带0.2nm。而原子吸收线半 宽度：10-3nm。如图。若用一般光源照射时，吸 收光的强度变化仅为0.5%。灵敏度极差。 电子电荷 2.
π e2 A K v dv N 0 f kN 0 mc 吸收振子强度
用低温火焰,使得基态原子的激发依赖于对光
的吸收。
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几种火焰的温度
燃气 乙炔 乙炔 乙炔 氢气 氢气 氢气 丙烷
助燃气 空气 氧气 氧化亚氮 空气 氧气 氧化亚氮 空气
最高火焰温度/K 2600 3160 2990 2318 2933 2880 2198
04:49:07
火焰种类选择： 选择火焰时，还应考虑火焰本身对光的吸收。根据待测元 素的共振线，选择不同的火焰，可避开干扰： 例：As 的共振线193.7nm 由图可见，采用空气-乙炔火焰时 ，火焰产生吸收，而选氢-空气火 焰则较好；
1.作用：发射被测元素的特征共振辐射。
光源应满足如下要求: （1）发射锐线； （2）辐射强度大，背景低, 灵敏度高； （3）稳定性好。 空心阴极灯、蒸气放电灯、高频无极放电灯都具有这些要求 ，而目前应用最为普遍的是空心阴极灯。
2.空心阴极灯
结构如图所示：
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3.空心阴极灯的工作原理
Ar e Ar
发射出该元素的特征谱线(共振线)，所以空心阴极灯也叫元素灯；
04:49:07
特点：
a. 强度大，元素可重复多次溅射、激发，激发效率高； b. 半宽度小, 灯工作电流小(2～5mA)，温度低，所以 D 小 ，而且灯内压力小，原子密度小，所以 L 小； c. 稳定性好, 开始通电时，灯内电阻会发生变化，发射线的 强度也会变化，灯工作时需先预热，待稳定后才能使用。 d. 每测一种元素需更换相应的灯。
（c）贫燃火焰（氧化性火焰）
燃气和助燃气之比小于燃烧反应的化学计量关系的火焰, 助燃气过量，燃烧不完全，温度较中性低。有利于测定易解离
、易电离的元素，如碱金属等。
04:49:07
明确一点: 在火焰原子化中,火焰温度越高,产生的热
激发态原子增多,对定量不利。通常在保证待
测元素充分离解为基态原子的前提下,尽量采
04:49:07
二、谱线轮廓与谱线变宽
原子吸收所产生的
是线状光谱，其光谱线并
不是严格的几何意义上的 线(几何线无宽度)，而是
有相当窄的频率或波长范
围，即谱线有一定的宽度 。 I=I0e-Kvl ， 透射光强 度 I和吸收系数及辐射 频率有关。 以Kv与 作图：
04:49:07
表征吸收线轮廓(峰)的参数： 中心频率(波长) ： 0 ( ) 半 宽 度： 0 及 可表征吸收线的总体轮廓
第六章 原子吸收光谱 分析法
atomic absorption spectrometry,AAS
一、概述 二、谱线轮廓与谱线变宽 三、锐线光源的提出 四、基态原子数与总原子 数 五、定量基础
第一节 原子吸收光 谱分析基本原理
basic principle of AAS
04:49:07
一、概述generalization
第二节 原子吸收光谱仪 结构流程与基本 组件
一、结构流程
二、光源
三、原子化装置
四、单色器
五、检测器
04:49:07
04:49:07
一、流程
空心阴极灯
火焰原子化器
单色器
雾化器和雾化室
光电倍增管
空 心 阴 极 灯
原 子 化 器
单 色 器
检 测 器
处 理 与 控 制
数据处理和仪器控制
04:49:07
二、光源
1.原子吸收现象 1802年被Wollaston（伍朗斯顿）发现：太 阳连续光谱中的暗线。
太阳光
暗 线
04:49:07
1859年 Kirchhoff和Bunson解释了暗线产生的原因: 暗线是由于大气层中的 钠原子对太阳光中钠辐 射吸收的结果。 原子蒸气对其原子共振 辐射吸收的现象
1955年，澳大利亚物理学家 Walsh A（瓦尔西）发 表了著名论文：《原子吸收光谱法在分析化学中的
电子质量 光速 单位体积内吸收的原子数
单色器的性能达不到要求。
04:49:07
1955年瓦尔西提出采用锐线光源，解决了这个问题。 锐线光源： 锐线光源是能发射出半宽度很窄的辐射线的光源。 其两个特点： （1） e a ； （2）辐射线与吸收线
的中心频率一致。
04:49:07
四、基态原子数与总原子数关系
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三、原子化系统
1.作用:
提供能量，使试样干燥、蒸发并原子化，产生原子蒸气。
2.要求:
a. 原子化效率要高。原子化效应愈高， 分析的灵敏度也愈高； b. 稳定性要好。雾化后的液滴要 均匀、粒细； c. 低的干扰水平。背景小，噪声低; d. 安全、耐用，操作方便。
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3.类型
(c) 贫燃火焰。
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（a）化学计量火焰(中性火焰)
燃气和助燃气之比等于燃烧反应的化学计量关系的火焰， 这类火焰燃烧完全，温度高、稳定、干扰少、背景低，适合于 许多元素的测定。 （b）富燃火焰（还原性火焰） 燃气和助燃气之比大于燃烧反应的化学计量关系的火焰 。燃气过量，燃烧不完全，温度较中性低，适合于易形成难离 解氧化物的元素的测定，如 Cr、Mo、W、Al、稀土等。
空气-乙炔火焰：最常用；可测定
30多种元素； N2O-乙炔火焰：火焰温度高， 可测定的增加到70多种。
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（2）火焰原子化系统的特点
优点：
（a）结构简单，操作方便，应用较广；
（b）火焰稳定，重现性及精密度较好； （c）基体效应及记忆效应较小。 缺点： （a）雾化效率低,大约只能达到 5%～15% ； （b）原子化效率低(一般低于30%)； （c）原子蒸气浓度低； （d）易生成难熔氧化物或发生某些化学反应。
Ar 撞击金属阴极 M Ar
M e(或载气原子、离子) M e
M M h [共振线(锐线光源)]
正视图
04:49:07
从空心阴极灯的工作原理可以看出， 其结构中有两个关键的部分： (1) 阴极圆筒内层的材料，只有衬上被测元素的金属，才能 (2) 灯内充有低压惰性气体，其作用是: 一方面被电离为正离子，才能引起阴极的溅射， 一方面是传递能量，使被溅射出的原子激发。
ⅱ. 燃烧器 燃烧器作用：产生火焰，使进入火焰的气溶胶蒸发和原子化。 ⅲ. 火焰的氧化还原特性 火焰的氧化还原特性取决于火焰中燃气和助燃气的比例。 它直接影响到被测元素化合物的分解和难解离化合物的形成， 从而影响原子化效率和自由原子在火焰区中的有效寿命。 按照燃气和助燃气两者的比例，
可将火焰分为三类：
原子化系统型
火焰原子化系统
非火焰原子化系统
石墨炉原子化器
低温原子化法
（1）火焰原子化系统
化器和燃烧器两部分。
由化学火焰热能提供能量，使被测元素原子化。包括雾
ⅰ. 雾化器
作用：使试液雾化形 成气溶胶后与燃气、 助燃气混合均匀后进 入燃烧器。
雾化过程示意图
主要缺点：雾化效率低； 5％-15％。
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五、定量基础
根据
A kN 0
由于N0 ∝N∝αc （ N0基态原子数，N原子总数，c 待测元素浓度） 所以：A=ac
这表明当吸收厚度一定，在一定的工作条件下， 峰值吸收测量的吸光度与被测元素的含量成正比。这是 原子吸收光谱定量分析法的基础。
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第六章 原子吸收光谱 分析法
04:49:07
压力变宽主要是劳伦兹变宽。 压力变宽与热变宽具有相 同的数量级，也可达10-3nm。压力变宽使中心频率发生位移 ，且谱线轮廓不对称，影响AAS的灵敏度。变宽的主要因素 之一。 （4）自吸变宽 光源空心阴极灯发射的共振线被灯内同种基态原子所吸收产 生自吸现象。灯电流越大，自吸现象越严重。 （5）场致变宽 外界电场、带电粒子、离子形成的电场及磁场的作用使谱线 变宽的现象；影响较小； 在影响谱线变宽的因素中，温度变宽和劳伦兹变宽是主要的 ，其数量级都是10-3nm，构成原子吸收谱线的宽度。
般控制在105 oC。
（b）灰化 主要是为尽可能除去易挥发的基体和有机物，相当于化 学处理过程，不仅减少了干扰的物质，而且对被测物质起到 富集作用。
原子吸收光谱是利用待测元素的原子蒸气中基态原子与 特征谱线吸收之间的关系来测定的。 需要考虑原子化过程中，原子蒸气中基态原子N0与待测 元素原子总数N之间的定量关系。 热力学平衡时，两者符合Boltzmann分布定律：
Nj
g i kTi e N0 g0
E
在原子吸收光谱法中，原子化温度一般在2000～3000K ，大多数元素的Nj/N0值都小于1%，即Nj与N0相比可以忽略 不计。实际上可用N0代替原子化器中的原子总数N。
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元素的特征谱线
1）各种元素的原子结构和外层电子排布不 同， 基态第一激发态: 跃迁吸收能量不同——具有特征性。 2）各种元素的基态第一激发态 最易发生，吸收最强，最灵敏线。特征谱 线。 3）利用特征谱线可以进行定量分析。
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3. 原子吸收光谱分析法的原理: （1）用待测元素的锐线光源发射出特征辐射-空心阴极灯； （2）试样在原子化器中被蒸发、解Байду номын сангаас为气态基态原子； （3）当元素的特征辐射通过该元素的气态基态原子区时，部分光被蒸 气中基态原子吸收而减弱，通过单色器和检测器测得特征谱线被减弱 的程度，即吸光度，根据吸光度A与被测元素的浓度成线性关系，从而 进行元素的定量分析。 推出 火焰原子化器
I0
空心阴极灯
IV
单色器
雾化器和雾化室
光电倍增管
A=-lg(It/I0) =ac 数据处理和仪器控制
原子吸收光谱仪-结构图
04:49:07
4.原子吸收光谱分析的特点： (1) 灵敏度高，检出限低，10-10～10-14g（石墨炉原子化器） (2) 准确度高，1%～5%； (3) 选择性高，一般情况下共存元素不干扰,无须分离； (4) 应用广，可测定70多个元素（金属）； (5) 定量分析。 局限性：难熔元素（如W)、非金属元素测定困难、不能同时进 行多元素分析, 不能定性分析。
D 7.162 10 0
7
T M
M ---- 原子量； T ---- 绝对温度； 0 ---- 谱线中心频率
04:49:07
对于大多数元素来说，多普勒变宽约为10-3nm数量级。 温度变宽的频率分布具有近似的高斯分布，中心频率不变， 只是两侧对称变宽,变宽的主要因素之一。 （3）压力变宽 压力变宽是由于微粒间相互碰撞的结果，也称碰撞变宽。 劳伦兹(Lorents)变宽 吸光原子与其它外来粒子(原子、分子、离子、电子)相互碰 撞。 赫尔兹马克(Holtsmark)变宽 同种原子碰撞所引起的变宽，也称为共振变宽，一般可以忽 略。 AAS适用于低浓度试样的分析。
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（2）.非火焰原子化系统
包括石墨炉原子化法、低温原子化法、冷原子化法。 ⅰ. 石墨炉原子化器 电热能提供能量以实现元素的原子化。 结构: 电源、保护气系统、石墨管炉等三部分组成。
04:49:07
原子化过程：
干燥 灰化 原子化 净化
04:49:07
（a）干燥
主要是除去溶剂，以避免溶剂存在时导致灰化和原子化 过程飞溅。干燥的温度一般稍高于溶剂的沸点，如水溶液一
引起谱带变宽因素：
原子本身内在因素；外界条件因素。 (1)自然宽度 N N 没有外界条件影响，谱线仍有一定的宽度。激发态原子平均 寿命愈长，谱线宽度愈窄。10-5nm数量级, 可以忽略。 (2)温度变宽（多普勒变宽） D
温度变宽是由于原子的热运动引起的。多普勒效应。
多普勒变宽与绝对温度之间的关系为：
应用》，奠定了原子吸收光谱法的基础，之后迅速
发展。
04:49:07
原子的能级与跃迁
基态第一激发态,吸收一定频率的辐射能量。 产生共振吸收线（简称共振线） 第一激发态基态 吸收光谱
发射出同样频率的辐射。 发射光谱
产生共振发射线（也简称共振线）
2.原子吸收光谱分析法：是基于原子蒸气（气态 原子）由基态跃迁至激发态时对特征谱线（通 常是待测元素的特征谱线）的吸收作用而建立 起来的定量分析方法。
04:49:07
三、锐线光源的提出
最早有科学家提出：连续光源（钨灯和氘灯）作
为原子吸收的光源。 存在的2个问题
1.经分光后，光谱通带0.2nm。而原子吸收线半 宽度：10-3nm。如图。若用一般光源照射时，吸 收光的强度变化仅为0.5%。灵敏度极差。 电子电荷 2.
π e2 A K v dv N 0 f kN 0 mc 吸收振子强度
用低温火焰,使得基态原子的激发依赖于对光
的吸收。
04:49:07
几种火焰的温度
燃气 乙炔 乙炔 乙炔 氢气 氢气 氢气 丙烷
助燃气 空气 氧气 氧化亚氮 空气 氧气 氧化亚氮 空气
最高火焰温度/K 2600 3160 2990 2318 2933 2880 2198
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火焰种类选择： 选择火焰时，还应考虑火焰本身对光的吸收。根据待测元 素的共振线，选择不同的火焰，可避开干扰： 例：As 的共振线193.7nm 由图可见，采用空气-乙炔火焰时 ，火焰产生吸收，而选氢-空气火 焰则较好；
1.作用：发射被测元素的特征共振辐射。
光源应满足如下要求: （1）发射锐线； （2）辐射强度大，背景低, 灵敏度高； （3）稳定性好。 空心阴极灯、蒸气放电灯、高频无极放电灯都具有这些要求 ，而目前应用最为普遍的是空心阴极灯。
2.空心阴极灯
结构如图所示：
04:49:07
3.空心阴极灯的工作原理
Ar e Ar
发射出该元素的特征谱线(共振线)，所以空心阴极灯也叫元素灯；
04:49:07
特点：
a. 强度大，元素可重复多次溅射、激发，激发效率高； b. 半宽度小, 灯工作电流小(2～5mA)，温度低，所以 D 小 ，而且灯内压力小，原子密度小，所以 L 小； c. 稳定性好, 开始通电时，灯内电阻会发生变化，发射线的 强度也会变化，灯工作时需先预热，待稳定后才能使用。 d. 每测一种元素需更换相应的灯。
（c）贫燃火焰（氧化性火焰）
燃气和助燃气之比小于燃烧反应的化学计量关系的火焰, 助燃气过量，燃烧不完全，温度较中性低。有利于测定易解离
、易电离的元素，如碱金属等。
04:49:07
明确一点: 在火焰原子化中,火焰温度越高,产生的热
激发态原子增多,对定量不利。通常在保证待
测元素充分离解为基态原子的前提下,尽量采
04:49:07
二、谱线轮廓与谱线变宽
原子吸收所产生的
是线状光谱，其光谱线并
不是严格的几何意义上的 线(几何线无宽度)，而是
有相当窄的频率或波长范
围，即谱线有一定的宽度 。 I=I0e-Kvl ， 透射光强 度 I和吸收系数及辐射 频率有关。 以Kv与 作图：
04:49:07
表征吸收线轮廓(峰)的参数： 中心频率(波长) ： 0 ( ) 半 宽 度： 0 及 可表征吸收线的总体轮廓
第六章 原子吸收光谱 分析法
atomic absorption spectrometry,AAS
一、概述 二、谱线轮廓与谱线变宽 三、锐线光源的提出 四、基态原子数与总原子 数 五、定量基础
第一节 原子吸收光 谱分析基本原理
basic principle of AAS
04:49:07
一、概述generalization
第二节 原子吸收光谱仪 结构流程与基本 组件
一、结构流程
二、光源
三、原子化装置
四、单色器
五、检测器
04:49:07
04:49:07
一、流程
空心阴极灯
火焰原子化器
单色器
雾化器和雾化室
光电倍增管
空 心 阴 极 灯
原 子 化 器
单 色 器
检 测 器
处 理 与 控 制
数据处理和仪器控制
04:49:07
二、光源
1.原子吸收现象 1802年被Wollaston（伍朗斯顿）发现：太 阳连续光谱中的暗线。
太阳光
暗 线
04:49:07
1859年 Kirchhoff和Bunson解释了暗线产生的原因: 暗线是由于大气层中的 钠原子对太阳光中钠辐 射吸收的结果。 原子蒸气对其原子共振 辐射吸收的现象
1955年，澳大利亚物理学家 Walsh A（瓦尔西）发 表了著名论文：《原子吸收光谱法在分析化学中的
电子质量 光速 单位体积内吸收的原子数
单色器的性能达不到要求。
04:49:07
1955年瓦尔西提出采用锐线光源，解决了这个问题。 锐线光源： 锐线光源是能发射出半宽度很窄的辐射线的光源。 其两个特点： （1） e a ； （2）辐射线与吸收线
的中心频率一致。
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四、基态原子数与总原子数关系
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三、原子化系统
1.作用:
提供能量，使试样干燥、蒸发并原子化，产生原子蒸气。
2.要求:
a. 原子化效率要高。原子化效应愈高， 分析的灵敏度也愈高； b. 稳定性要好。雾化后的液滴要 均匀、粒细； c. 低的干扰水平。背景小，噪声低; d. 安全、耐用，操作方便。
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3.类型