相位匹配及实现方法
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相位匹配及实现方法
实验证明,只有具有特定偏振方向的线偏振光,以某一特定角度入射晶体时,才能获得良好的倍频效果,而以其他角度入射时,则倍频效果很差,甚至完全不出倍频光。根据倍频转换效率的定义
, (15)
经理论推导可得
。 (16)
η与L ∙∆k/2关系曲线见图1。图中可看出,要获得最大的转换效率,就要使L ∙∆k/2=0,L 是倍频晶体的通光长度,不等于0,故应∆k =0,即
, (17)
就是使
, (18)
n ω
和n 2ω
分别为晶体对基频光和倍频光的折射率。也就是只有当基频光和倍频光的折射率相等时,才能产生好的倍频效果,式(18)是提高倍频效率的必要条件,称作相位匹配条件。
由于v ω=c/n ω,v 2ω=c/n 2ω,v ω和v 2ω分别是基频光和倍频光在晶体中的传播速度。满足(18)式,就是要求基频光和倍频光在晶体中的传播速度相等。从
这里我们可以清楚地看出,所谓相位匹配条件的物理实质就是使基频光在晶体中
沿途各点激发的倍频光传播到出射面时,都具有相同的相位,这样可相互干涉增
强,从而达到好的倍频效果。
实现相位匹配条件的方法:由于一般介质存在正常色散效果,即高频光的折射率大于低频光的折射率,如n 2ω―n ω大约为10-2数量级。∆k ≠0。但对于各向同性晶体,由于存在双折射,我们则可利用不同偏振光间的折射率关系,寻找到相位匹配条件,实现∆k =0。此方法常用于负单轴晶体,下面以负单轴晶体为例
说明。图2中画出了晶体中基频光和倍
频光的两种不同偏振态折射率面间的
关系。图中实线球面为基频光折射率面,虚线球面为倍频光折射率面,球面
为o 光折射率面,椭球面为e 光折射率面,z 轴为光轴。
折射率面的定义:从球心引出的每一条矢径到达面上某点的长度,表示晶体以此矢径为波法线方向的光波的折射率大小。实现相位匹配条件的方法之一是寻找实面和虚面交点位置,从而得
到通过此交点的矢径与光轴的夹角。图中看到,基频光中o 光的折射率可以和倍频光中e 光的折射率相等,所以当光
波沿着与光轴成θm 角方向传播时,即可实现相位匹配,θm 叫做相位匹配角,θm 可从下式中计算得出
, (19)
式中都可以查表得到,表1列出几种常用的数值。
表1 相位匹配角
图2 负单轴晶体折射率球面 图1 倍频效率与L ∙∆k/2的关相对光强
-2π 2π π -π L ∙∆k/
2
图5 基频光与倍频光的脉宽及相对线宽的比较
I ω I 2ω
t 1
t 2
t 1 t
t 1′′
t 2′ t 2 t
ν
1 ν1′ ν2′ ν
2 ν
ν
是与入射面法线的夹角。为了减少反射损失和便于调节,实验中一般总希望让基频光正入射晶体表面。所以加工倍频晶体时,须按一定方向切割晶体,以使晶体法线方向和光轴方向成θm ,见图3。
以上所述,是入射光以一定角度入射晶体,通过晶体的双折射,由折射率的变化来补偿正常色散而实现相位匹配的,这称为角度相位匹配。角度相
位匹配又可分为两类。第一类是入射同一种线偏振光,负单轴晶体将两个e 光光子转变为一个倍频的o 光光子。第二类是入射光中同时含有o 光和e
光两种线偏振光,负单轴晶体将两个不同的光子变为倍频的e 光光子,正单轴晶体变为一个倍频的o 光光子。见表2
相位匹配的方法除了前述的角度匹配外,还有温度匹配,这里不作细述。 在影响倍频效率的诸因素中,除前述的比较重要的三方面外,还需考虑到晶体的
有效长度L s 和模式状况。图4为晶体中基频光和倍频光振幅随距离的变化。如果晶体过长,例L>L s 时,会造成倍频效率饱和;晶体过短。例L 模,方向性差,偏离光传播方向的光会偏离 相位匹配角。所以在不降低入射光功率的情 况下,以选用基横模或低阶横模为宜。 1.5. 倍频光的脉冲 宽度和线宽 通过对倍频光脉冲宽度t 和相对线宽v 的观测,还可看到两种线宽都比基频 图3 非线性晶体的切割 晶体 L s L 2L s 图4 晶体中基频光和倍频光振幅随距离的变化 光变窄的现象。这是由于倍频光强与入射基频光强的平方成比例的缘故。图5 中,假设在t=t 0时。基频和倍频光具有相同的极大值。基频光在t 1 和t 1 '时, 功率为峰值的1/2,脉冲宽度∆t 1=t 1 '―t 1 ,而在相同的时间间隔内,倍频光的 功率却为峰值的1/4,倍频光的半值宽度t 2'―t 2 < t 1 '―t 1 ,即∆t 2 <∆t 1 ,脉冲宽 度变窄。同样道理可得到倍频后的谱线宽度也会变窄。 1064→532: I类匹配为theta=90 phi=@25C II类为theta= phi=90@25 C LBO匹配分两种,一种为非临界相位匹配,一种为临界相位匹配即角度匹配.后一种都是在常温下使用的,也可以根据不同的工作温度进行角度的调整。