第00章 矢量代数
大学物理矢量代数
Ax dAx , Ay dAy ,
Az dAz
A Axi Ay j Azk
8
矢量代数基本知识
1
矢量代数的基本知识
标量:只有大小, 例如:质量、长度、时间、密度、能量、温度等。
矢量:既有大小又有方向,并有一定的运算规则,
例如:位移、速度、加速
z
度、角速度、电场强度等。
1、矢量的两种表示方式: 几何表示
A
o
y
——有指向的线段。
x
2
解析表示(直角坐标系)
A Axi Ay j Azk
Байду номын сангаас
AB
结论:两个矢量叉乘得到
B
的结果仍然是一个矢量。
注意 A B B A
A
7
(4)矢量的求导
dA dt
d dt
( Axi
Ay
j
Azk )
d dt
( Axi )
d dt
( Ay
j)
d dt
( Azk )
dAx
i
dAy
j
dAz
k
dt dt dt
(5)矢量的积分
先对矢量的各分量分别进行积分,再 对得到的各分量值进行矢量合成。
那么 A B (Axi Ay j Azk ) (Bxi By j Bzk )
Ax Bx Ay By Az Bz
请问: A dA与 AdA是否相等 ?
6
矢量的叉乘
A
是
B |
A与
A
B
|| B | sin
的夹角,
是一个单位矢量。
并且的跟方矢向量:垂A 直、B于形由成A右、手B 螺所旋构关成系的:平面,
矢量代数的基本知识
r x i yj zk x x x(t t ) x(t ), y y(t t ) y(t ) z z(t t ) z(t )
强调:位移的大小只能写成:| r | 或 r 。
2 2 2 | r | ( x ) ( y ) ( z ) 位移的大小:
8
二、参照系和坐标 • 物质的运动具有绝对性 • 描述物质运动具有相对性 参考系: 为描述物体的运动而选取的参考物体。 参照系可以根据对象的不同或问题的需要来选择。 注意:参照系不一定是静止的。
坐标系: 用以标定物体的空间位置而设置的坐标系统。
坐标系是固定在参照系上的,物体相对于坐标系 的运动就是相对于参照系的运动。坐标系实际上是参 照系的数学抽象。
9
运动学
(龚炎芳编)
10
一、质点运动的描述
1.位置矢量 描写质点空间位置的物理量。
在直角坐标系中,可以从原点 O向质点P所在位置画 一矢量 r 来表示质点位置。 z P( x, y, z ) r 称为位置矢量,简称位矢。 位矢可表示为:
r xi yj zk
o
12
在运动方程中,消去t即得轨迹方程:f(x,y,z)=0。
2.位移
描写质点位置变化的物理量。
z
P(x, y, z)
AB位移: Δr r (t Δt) r (t)
大小为PQ的距离,方向从P指向Q。 在直角坐标系中:
o
r (t )
r
Q
r ( t t )
y
矢量代数的基本知识
1
一、标量和矢量
标量只有大小, 例如:质量、长度、时间、密度、能量、温度等。
矢量既有大小又有方向,并有一定的运算规则,
矢量代数基础
A×B B×A = - A×B
• 约束矢量对点的矩
• 作用于点P的定位矢量A对空间任意固定 点O之矩定义为
MO (A) = r×A
式中r为矢量A的作用点P相对于定点O的 矢径。
MO(A) = r×A P
r
Q
• 注意到当矢量A沿其作用线PQ滑动时,并不 影响矩MO (A)的大小和方向,故上述定义对 滑动矢量同样是有效的。
A = A (A / A) = AeA
式中eA为A方向的单位矢量:eA = A / A .
3. 矢量的分解
• 平面矢量的分解
设 A1 和 A2 是 平 面 内 任 意 两 个 线 性 无 关 (不共线)的矢量,则平面上任意矢量
可表示为:
B =λ1 A1 +λ2 A2
By
B
正交分解 B = Bx + By 式中 Bx⊥By
(d) 25 i-15j-10k.
• 上述答案未经核算,仅供参考。
※
A⊥B
A·B = 0
矢量在某轴上的投影
设轴N上的单位矢量为en,则矢量A在轴N 上的投影为
An = A·en =︱A︱cos (A,en) 注意矢量在轴上的投影An是一个代数量, 正负号取决于A与en之间的夹角。
A eB
B
θ AB= A · eB
矢量A在轴 B上的投影:
AB= A · eB
任意两个矢量A 与B之间的夹角:
• 模等于1的矢量 称为单位矢量。
矢量在图中的表示
F2
a
O
F1
r
F3
A
VA
自由矢量与约束矢量
• 上述定义的矢量有时也称为自由矢量, 物理学中应用的某些矢量有时还具有一 些附加的特征,有的教材称这类矢量为 约束矢量,包括定位矢量和滑动矢量。
矢量代数简介
长度)的有向线段
矢量代数简介
二 矢量的加法和减法
1 加法:满足平行四边形法则
B
C
A
B
C A B
C
R
A
B
D
A
C
R A B C D
三角形法则
多边形法则
矢量代数简介
B Bxi By j Bz k
Cx Ax Bx
Cy Ay By
Cz Az Bz
矢量代数简介
矢量 A 和 B 的差是 D ,同理有
Dx Ax Bx
Dy Ay By
Dz Az Bz
式中, Dx , Dy , Dz是 D 在 ox, oy和oz轴上的分量.
A B B A (1) 服从交换律,即 (2) 服从分配律,即 A ( B C) A B A C
矢量代数简介
3 直角坐标系中的分量形式
A Axi Ay j Az k
B Bxi By j Bz k
2 减法(略)
A B A (B)
y
三 矢量合成的解析法
A Axi Ay j Az k
A A A A
2 x 2 y 2 z
Ay
A
Ax cos A Az cos A
cos
Ay A
Az
k
o
j
*
x
ห้องสมุดไป่ตู้
i
z
Ax
矢量代数简介
大学物理矢量代数
大学物理矢量代数在大学物理的学习中,矢量代数是一个非常重要的基础知识领域。
它不仅在理论物理中有着广泛的应用,还在工程技术、计算机科学等众多领域发挥着关键作用。
首先,让我们来明确一下什么是矢量。
矢量是一种既有大小又有方向的量。
与只有大小的标量不同,矢量的方向对于其描述和运算有着至关重要的影响。
比如,力、速度、位移等都是常见的矢量。
在大学物理中,矢量的表示方法有多种。
常见的是用箭头来直观地表示矢量的方向,箭头的长度表示矢量的大小。
同时,也可以用坐标分量的形式来表示矢量。
矢量的运算包括加法、减法、乘法等。
矢量的加法遵循平行四边形法则或者三角形法则。
假设我们有两个矢量 A 和 B,要将它们相加,我们可以以 A 和 B 为邻边作平行四边形,其对角线就是 A + B 的结果;或者将 B 的起点移动到 A 的终点,从 A 的起点到 B 的终点的矢量就是A + B。
矢量的减法可以看作是加上一个相反的矢量。
例如,A B 就等于 A +(B)。
而矢量的乘法有两种,一种是点乘(也称为数量积或内积),另一种是叉乘(也称为矢量积或外积)。
点乘的结果是一个标量。
其定义为 A·B =|A| |B| cosθ,其中θ是 A 和 B 之间的夹角。
点乘在计算功、计算矢量在某一方向上的投影等方面有着广泛的应用。
叉乘的结果是一个矢量。
其大小为|A×B| =|A| |B| sinθ,方向遵循右手定则。
在计算磁场对电流的作用力、计算角动量等方面,叉乘发挥着重要作用。
在解决物理问题时,熟练运用矢量代数可以使问题变得清晰和简洁。
例如,在研究物体的运动时,速度和加速度都是矢量。
如果只考虑大小而忽略方向,就无法准确描述物体的运动状态。
再比如,在电场和磁场的研究中,电场强度和磁感应强度都是矢量。
通过矢量的运算,可以得到电场力和洛伦兹力等重要的物理量。
学习矢量代数需要我们具备较强的空间想象力和逻辑思维能力。
通过大量的练习和实际应用,我们能够更好地掌握这一工具。
矢量的基本代数运算
Ch.2 曲线论§1曲线与矢函数一般地说,若一个矢量r 决定于一个(纯量)变数t ,我们就把它叫做变量t 的矢函数,写成)(t r 。
在标架],,;[321e e e O =σ中,曲线的(分量式)参数矢方程为:332211)()()()(e e e r r t x t x t x t ++==§2矢函数的导矢与曲线的切线某矢函数在某点连续的充要条件是其各分量在该点都连续。
若矢函数332211)()()()(e e e r t x t x t x t ++=在t 0连续,则其导矢为30320210100)()()()()(e e e r r t x t x t x t t dt d t '+'+'==' 导矢函数 332211)()()()(e e e r t x t x t x t '+'+'= 有时也简称为导矢。
设21)(t t t t ≤≤=Γ,:r r为任意空间曲线。
若矢函数在闭节],[21t t 里每一个t 值连续,则曲线Γ成为连续曲线。
导矢的几何意义:0)(0≠'t r 保证曲线Γ在t 0值对应点的切线存在而且)(0t r '代表这条切线的方向。
)(0t r '就叫做Γ在该点的一个切(线)矢(量)。
若在闭节],[21t t 里,0)(≠'t r 而且连续,则Γ的切线随着切点的移动而连续变动位置,这样的曲线叫做光滑曲线。
矢函数的微分dt t d )(r r '=,)(t dtd r r '= 这个定义在形式上和纯量函数一样。
若1r ,2r ,3r 是含纯量变数t 的矢函数,λ 为t 的纯量函数,则r r r '+'=λλλ)(dtd2121)(r r r r '+'=+dtd 212121)(r r r r r r '+'=dtd 212121)(r r r r r r '⨯+⨯'=⨯dtd ),,(),,(),,(),,(321321321321r r r r r r r r r r r r '+'+'=dt d 有了导矢的概念就可以引进高阶导矢、多元矢函数的偏导矢、高阶偏导矢和全微分等概念,也有泰勒公式,不定积分和定积分概念。
《向量代数》课件
向量的向量积定义为两个向量$mathbf{A}$和$mathbf{B}$的模长之积与它们夹角的正弦值的乘积,记作$mathbf{A} times mathbf{B}$。其几何意义是向量$mathbf{A}$和$mathbf{B}$所围成的平行四边形的面积。
总结词:向量的混合积是三个向量之间的混合乘积,其结果是一个标量。
VS
矩阵是实现向量线性变换的一种常用工具,它可以表示和操作向量的变换。
详细描述
矩阵是实现向量线性变换的一种常用工具,它可以表示和操作向量的变换。设有一组向量$mathbf{v}_1, mathbf{v}_2, ldots, mathbf{v}_n$经过线性变换得到一组新的向量$mathbf{w}_1, mathbf{w}_2, ldots, mathbf{w}_n$,这个变换可以用一个矩阵表示,即$[mathbf{w}] = [mathbf{v}]A$,其中$A$是一个矩阵。
向量的模是描述向量大小的量,掌握向量的模的计算方法是学习向量代数的重要内容。
总结词
向量的模是指从原点到该向量的有向线段的长度。在二维空间中,向量的模可以用勾股定理计算;在三维空间中,向量的模则可以用勾股定理的推广计算。向量的模具有一些基本性质,如非负性、齐次性、三角不等式等。
详细描述
总结词
向量的加法与数乘是向量代数中的基本运算,掌握这些运算法则是理解向量代数的重要基础。
《向量代数》ppt课件
Contents
目录
向量代数概述向量的数量积与向量积向量的线性变换向量的空间几何意义向量代数在实际问题中的应用
向量代数概述
总结词
向量的定义与表示是学习向量代数的基础,需要掌握向量的基本概念和表示方法。
详细描述
矢量代数简介
A B AB cos
2.矢量的矢积
表示矢量 A 和 B 的矢积,写作
矢量 C 的模为: 两个矢量的矢积仍为一矢量。如图所示,用C
A B C
C AB sin
矢量 C 的方向垂直于 A 和 B
所组成的平面,其指向可用右手 A 螺旋法则确定:当右手四指从 经小于180°的角转向 B 时,右 C 的方向。 手拇指的指向就是 如果以 A 和 B组成平行四边形 的邻边,则 C 是这样一个矢量, 它垂直于平行四边形所在的平面, 其指向代表着此平面的正法线方 向;而它的大小则等于平行四边 形的面积。
二、矢量的加减法
两矢量 A和B
之和,等于以 A、B 为 邻边的平行四边形的对角线所表 示的矢量,如图(a)所示,
写成C A B
把它称为矢量的平行四边形法则。
矢量的三角形法则:在上图中把 A 平移到 B 的矢端,使 A 、 B和 C 构
成三角形,称为矢量的三角形法则。
第一节 矢量代数简介
一、标量和矢量 二、矢量的加减法 三、矢量的正交分解与合成 四、矢量的乘积
一、标量和矢量
物理学中经常会遇到两类物理量,一类 物理量,如质量、时间、路程、功、能量、 温度等,只有大小和正负,而没有方向, 这类物理量称为标量。 标量的代数运算有:加、减、乘、除、 乘方、开方等;标量的分析运算有:微分 和积分等。
三、矢量的正交分解与合成
正交分解 :一个矢量可分解为几个分矢量,最常用的
矢量分解在两个或三个相互垂直的指定方向上,这种分 解称为正交分解。
矢量A 在x轴和y轴上的分矢量
是一定的,即
A= Ax Ay
矢量代数
( S1 )
(S2 )
(S)
n
把V分割成很多的块: A Ai
i 1
当 V 0 时:
A dSi
(Si )
Vi
Ai
vv
v
Ò Ai A dSi ( A)i Vi
(Si )
v vn
n
v
A Ò A dS=Ai ( A)i Vi
(S)
i1
i1
A AdV A dS
(V )
i
j
k
x y z
标量场的梯度为矢量,例:电场中电势U为标量场
电场强度:
E gradU
直角坐标式:
U
U
i
U
j
U
k
x y z
三、矢量场的通量和散度 高斯定理
v
A
(1)散度定义
r
通量: A A dS A dS cos
(S)
(S)
A A dS (闭合曲面r外法线方向)
(S)
A B ABcos AxBx AyBy Az Bz
性质: 1) 2) 3)
4)
AB B A A(B C) AB AC
AB 0 A B
A A A2
3、矢量的矢积 S AB
大小:S ABsin(以两个矢量为边组成的平行四边形的面积)
方向: S A ,S B (满足右手螺旋定则)
C
② 和 位置对调
B
A (B C) B (C A) C (A B)
(A B) C (B C) A (C A) B
(B A) C (C B) A (AC) B
A (C B) B (A C) C (B A)
2、三重矢积 A(BC)
§1.1 矢量代数
第一章矢量分析§1.1 矢量代数与位置矢量§1.2 标量场及其梯度§1.3 矢量场的通量及散度§1.4 矢量场的环量及旋度§1.5 场函数的高阶微分运算§1.6 矢量场的积分定理§1.7 赫姆霍兹定理§1.1 矢量代数与位置矢量1、矢量和标量矢量:如A 或、a 或等;aA 标量:如f 、g 、ϕ、ψ等。
矢量A 的模记作|A |或A 。
矢量A 的图示:A2、矢量运算图1-1两矢量相加ABA +B ABA +B ( a ) 平行四边形法则( b ) 首尾相接法则两矢量A 和B 相加定义为一个新矢量A +B图1-2两矢量相减-BBAA -B交换律A +B =B+A(1-1)结合律A ±B ±C =A ±(B ±C )=(A ±B )±C(1-2)直角坐标系中的矢量及运算模:A =(A 2x +A 2y +A 2z )1/2(1-4)A xA yA zAyzx图1-3直角坐标中的A 及其各分矢量若已知 A =e x A x +e y A y +e z A z B = e x B x +e y B y +e z B zA =e x A x +e y A y +e z A z(1-3)则A ±B =e x (A x ±B x ) + e y (A y ±B y ) + e z (A z ±B z ) (1-5)|A ±B |=[ (A x ±B x )2 + (A y ±B y )2+ (A z ±B z )2]1/2(1-6)A 和B 相减为新矢量A -B图1-4f 与A 相乘AƒA (ƒ>0)ƒA (ƒ<0)由 A =e x A x +e y A y +e z A z 可得ƒA =e x fA x +e y fA y +e z fA z(1-7)标量ƒ与矢量A 的乘积定义为一新矢量,用ƒA 表示,它是A 的ƒ倍。
微分几何课件 课件一:矢量代数小结
作为空间点的轨迹的空间图形就有了方程,这就使 xe1 ye2 ze3 B O e 得空间结构数量化了。这样不仅把有关几何图形的
A 问题同矢量的运算联系起来了,而且使得矢量的运 OP xe1 ye2 ze3 P( x, y, z ) 算转化为实数的运算,把几何问题的讨论推进到了
1、几何结构矢量化图表
几何结构
几何特征
代数结构
矢量形式
有向线段、点 矢量、径矢
三角形、平行 矢量的加法、 四边形 减法 放大、缩小, 数乘矢量、线 定比分点 性运算 长度、夹角 面积 体积 数性积 矢性积 混合积
a b a b cos (a, b)
a a ,
cos (a, b) a b a b
2
(10)
( a b)c ac bc
aa a (a 0)
(13)
矢性积满足 (12) a b b a
(14)
(a b) b) c (a c) (b c)
我们把矢量的集合记为V,由于V中定义了满 足⑴--⑷的加法和满足⑸--⑻的数乘矢量连中运算, 因此V构成高等代数里讲的实数域上的矢量空间, (或称线性空间);由于V又规定了满足⑼--⑽的数性 积,因此我们称V是欧几里得矢量空间。 因此在空间引进了以有向线段表示的矢量与满 足⑴—⑷的加法运算、满足⑸—⑻的数乘矢量以及 满足⑼—⑽的矢量的数性积,实际上是把空间的几
三角形、平行 四边形 放大、缩小, 定比分点 长度、夹角 面积 体积
矢量、径矢
矢量的加法、 减法 数乘矢量、线 性运算 数性积 矢性积 混合积
1、几何结构矢量化图表
几何结构
几何特征
代数结构
大学物理:第00章 矢量代数
2) (mA)dt m Adt (m 常量)
3) (C A)dt C Adt (C 常量)
4) (C A)dt C Adt (C 常量)
矢量函数积分的正交分量表示
Adt ( Axdt)i ( Ay dt) j ( Az dt)k
例 0-1
已知两矢量:
dB
4)
dt d
(A
B)
dt dA
B
A
dt dB
dt
dt
dt
矢量函数导数的正交分量表示
dA dAx
i
dAy
j
dAz
k
dt dt dt dt
三.矢量函数的积分
定义
若
A
A(t)
,B
B(t)
,且
dB
A
,则
B
称为
A
dt
的积分,记为
B Adt
性质
1) ( A B)dt Adt Bdt
4) A A A2
i j j k k i 0
矢量的标积的正交分量表示: i i j j k k 1
A B AxBx Ay By Az Bz
三.矢量的矢积
定义:
S AB
方大向小::SS
AB sin [ ( A, B)]
A, S B, 满足右螺旋定则
性质: 1) A B B A 2) A (B C) A B A C 3) A B 0 A // B 4) A A 0
矢量的标积的正交分量表示:
A B
(Ay
Bz
Az By )i
( Az Bx
Ax Bz )
j
( Ax By
Ay Bx )k
i jk
Ax Ay Az
微分几何课件一:矢量代数小结
切线矢量
切线矢量定义
切线矢量是曲线在某一点的切线 方向上的矢量,表示曲线在该点
的变化率。
切线矢量的性质
切线矢量的大小等于曲线在该点的 斜率,方向与该点的切线方向一致。
切线矢量的运算
切线矢量可以进行加法、数乘等基 本运算,满足矢量的运算法则。
速度矢量
01
02
03
速度矢量定义
速度矢量是描述物体运动 快慢和方向的矢量,由位 置矢量和时间变化率组成。
与点积的关系
点积和叉积是相互垂直的,即$mathbf{A} cdot (mathbf{B} times mathbf{C}) = 0$。
3
与旋转的关系
矢量$mathbf{A}$绕矢量$mathbf{B}$旋转的角 速度矢量等于$mathbf{A}$与$mathbf{B}$的叉 积。
04
矢量在曲线上的变化
可微性与连续性
总结词
可微性是函数在某点处导数存在的必要条件,也是连续性的重要特征。
详细描述
可微性是指函数在某一点处的左右极限相等,并且这一点的极限值等于函数在该 点的导数。连续性则是指函数在某一点处的极限值等于该点的函数值,可微性与 连续性密切相关,许多重要的数学定理和性质都与它们有关。
高阶导数与泰勒级数
梯度的定义
梯度是矢量场在某点的导数的线性组合,表示了矢量场在该点的变化方向和变 化率。
矢量场的散度与旋度
散度的定义
散度描述了矢量场在某点附近的流入或流出程度,即矢量场 在该点附近的净通量。
旋度的定义
旋度描述了矢量场在某点附近的旋转程度,即矢量场在该点 附近的旋转通量。
感谢观看
THANKS
总结词
高阶导数是描述函数复杂变化的工具,泰勒级数是展开函数的重要方法。
矢量代数与位置矢量
则
A±B = ex(Ax ± Bx) + ey(Ay ± By) + ez(Az ± Bz)
(1-5)
A ± B =[ (Ax ± Bx)2 + (Ay ± By) 2 + (Az ± Bz) 2 ]1/2
(1-6)
标量ƒ与矢量A的乘积定义为一新矢量, 用ƒA表示,它是A的ƒ倍。
由
A = exAx + eyAy + ezAz
A·B= 0; A·A=A2。
直角坐标系中的点积运算 A·B = (exAx + eyAy + ezAz)·(exBx + eyBy + ezBz)
由单位矢量的正交性
ex·ex = ey·ey = ez·ez = 1 ex·ey = ey·ez = ez·ex = 0
得
A·B = Ax Bx + AyBy + AzBz
矢量A的图示: A
2、矢量运算
两矢量A和B相加定义为一个新矢量A+B
B A+B A
A+B B
A
( a ) 平行四边形法则
( b ) 首尾相接法则
图1-1两矢量相加
A-B
A和B相减为新矢量A B
A
-B
B
图1-2 两矢量相减
交换律 A±B = B±A
(1-1)
结合律 A±B±C=A±(B±C)=(A±B) ±C
(1-2)
z
直角坐标系中的矢量及运算 A=ex Ax+ey Ay+ez Az
模: A = ( A2x+ A2y + A2z )1/2
(1-3) (1-4)
若已知
矢量代数公式推导
矢量代数是数学中的一个重要分支,它研究的是向量空间中的向量及其运算。
在矢量代数中,有许多重要的公式,如向量的加法、减法、数量积和矢量积等。
下面我们来推导一下这些公式。
1. 向量的加法和减法向量的加法和减法是指两个向量相加或相减的结果仍然是一个向量。
根据向量的定义,我们可以得到以下公式:(a + b) + c = a + (b + c)(a + b) - c = a - c + b(a - b) + c = a + c - b(a - b) - c = a - c - b其中,a、b、c表示任意向量。
2. 向量的数量积向量的数量积是指两个向量相乘后得到的标量。
根据向量的定义,我们可以得到以下公式:(a·b)² = (a·c)·(b·c)(a·b)·(c·d) = (a·c)·(b·d)(a·b)·(c + d) = (a·c)·b + (a·d)·b(a·b)·(c - d) = (a·c)·b - (a·d)·b其中,a、b、c、d表示任意向量。
3. 向量的矢量积向量的矢量积是指两个向量相乘后得到的向量。
根据向量的定义,我们可以得到以下公式:a ×b = |a| |b| sinθ · na × (b + c) = a × b + a × ca × (b - c) = a × b - a × ca × (b × c) = |b| |c| cosθ · m - |a| |c| sinθ · n + |a| |b| sinθ · p + |a| |b| cosθ · q其中,θ表示两向量之间的夹角,n、m、p、q表示与两向量垂直的单位向量。
第0章—矢量代数与矢量分析_v1
ˆ = (cos a , cos b , cos g ) l
第0章 矢量代数与矢量分析
0-21
证明
S2 ˆ2 n
P x , y, z
S1
P x
x , y y , z z
ˆ1 n
O
V®P
lim
ˆ )dS Ò T (n 蝌
S
V
=
ˆ) 抖 T (x 抖 x
+
ˆ) T (y
y
+
ˆ) T (z
z
第0章 矢量代数与矢量分析
0-22
标量场
0-10
0
第0章 矢量代数与矢量分析
矢量分析
微分:若 D F =
dF D t + O (D t ),则称F 在 t 点是可微的。 dt
在直角坐标系下:
ˆ x+y ˆ dFy + z ˆdFz dF = xdF
如果不以直角坐标系表示,上述微分公式还对吗?
不正确!因为在其它坐标系中单位坐标矢 量也是自变量的函数
a ?b
a x b x + a y b y + a z b z ¹ a b cos (a^ b)
ˆ x ax bx
ˆ y ˆ z
a? b
ay by
az bz
a 垂b
a b sin (a^ b)
第0章 矢量代数与矢量分析
0-7
矢量分析
标量函数:只有大小,没有方向,且随自变量的变化而 变化。
r
O y
l
x
ì ï x = Fx (t ) ï ï 的参数方 ï í y = Fy (t ) ï ï 程: ï z = Fz (t ) ï î
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加法:平行四边形法则或三角形法则。 加法:平行四边形法则或三角形法则。
二.矢量
矢量相等:两矢量大小相等,方向相同。 矢量相等:两矢量大小相等,方向相同。 负矢量:两矢量大小相等,方向相反。 负矢量:两矢量大小相等,方向相反。
矢量平移:矢量平移后,大小和方向都保持不变。 矢量平移:矢量平移后,大小和方向都保持不变。
v a v b
v a
v b
v b
v a
三.矢量的加减法(平行四边形法则) 矢量的加减法(平行四边形法则) v v
B v A
v C
v B v v v C = A+ B
v A
B v A
v C
v D
v C
v v v C = A+ B
矢量2 矢量2
v E v v v v v E = A+ B+C+ D
v v v v 说明: A− B= A+(−B)
v v v v v A×B=(A B − A By )i +(A B − A B ) j +(A By − A B )k y z z z x x z x y x v v v i j k =A x A y A z B z B By x
v v v i × j =k r v v j ×k =i v r r k ×i = j v v r r v v i ×i = j × j = k ×k =0
定义
性质
v v v v dt dt 1) ∫(A± B)dt = ∫ A ± ∫ B
v v A 量 2) ∫(m )dt = m A (m=常 ) ∫ dt
r v v v v 量 ) dt 3) ∫(C⋅ A dt = C⋅ ∫ A (C =常 )
r v v v v ) dt 量 4) ∫(C× A dt = C×∫ A (C =常 )
v v v v v v v (1) a +b =7i − j + 4k , l1 = a +b = 66 =8.12 解: v v v v v v v a −b =i +7 j −6k , l2 = a −b = 86 =9.27 v v v i j k v v v v v i (2) a×b = 4 3 −1 =11 − 23j − 25k
矢量函数积分的正交分量表示
v v v v ∫ Adt =(∫ Axdt)i +(∫ Aydt) j +(∫ Az dt)k
v v v v v v v v i 已知两矢量: 例 0-1 已知两矢量: a =4i +3j −k , b =3 −4j +5k ,通
过矢量运算求: 过矢量运算求: v v 为两邻边所作的平行四边形两对角线的长度; (1)以 a 、 b 为两邻边所作的平行四边形两对角线的长度; ) (2)该平行四边形的面积; )该平行四边形的面积; (3)该平行四边形的内角。 )该平行四边形的内角。
v d v dA A 2) (m ) = m dt dt v
矢量函数导数的正交分量表示 v dA dA v dA v dA v y x = i+ j+ z k dt dt dt dt
三.矢量函数的积分
v v v v v v v dB v (t = A, B称为 A 若 A= A ) ,B= B(t) , 且 则 dt 的积分, 的积分,记为 v v B= ∫ A dt
v v (3) a⋅b = abcosθ → v v a⋅b −5 cosθ = = =0.139 =970.58' ab 26 50
3 −4 5 v v S = a×b =35.7
v v v v v v ) b t 已知两矢量函数: 例 0-2 已知两矢量函数:a =(2t −1 i + 2j , =−i +(2 −3 ) j 。 v v b (1) t =? 时 a⊥ ; ) v v (2) t =? 时 a // b ; ) v v db da =? , =?; (3) ) dt dt 2v 2v (4) ∫ adt =?, ∫ bdt =? )
v v v v 1) A⋅ B= B⋅ A v v v v v v v 2) A⋅ (B+C) = A⋅ B+ A⋅ C v v v v ⊥ 3) A⋅ B=0 ⇔A B v v r v vr v v i ⋅ j = j ⋅ k = k ⋅i =0 4) A⋅ A= A2
矢量的标积的正交分量表示: 矢量的标积的正交分量表示:
五.矢量乘以标量 定义: 定义:v
v B= m A
小m 大 :A v v 向 m>0, 与 同 ; <0, 与 反 方 : A 向m A 向
性质: 性质:
v v v v m A+ B) =m +m ( A B
六.矢量的标积
定义: 定义: 性质: 性质:
v v v v ψ = A⋅ B= ABcosθ [θ =(A B)] ,
v v v S = A×B
七.矢量的矢积
性质: 性质:
v v v v 1) A×B=−B× A v v v v v v v 2) A×(B+C) = A×B+ A×C v v v v ↔ 3) A×B=0↔A// B v v 4) A×A=0
矢量的标积的正交分量表示: 矢量的标积的正交分量表示:
v v A⋅ B= A B + A By + A B x x y z z
vv r r v v i ⋅i = j ⋅ j = k ⋅ k =1
矢量的标积的正交分量表示: 矢量的标积的正交分量表示:
v v A⋅ B= A B + A By + A B x x y z z
v v v v A= A i + Ay j + A k x z v v v v B= Bxi + By j + Bz k
0
∫
2
0
v v v v v 2 2 bdt =[∫ (− )dt]i +[∫ (2−3 )dt] j = − i −2j 1 t 2
0 0
0
0
v A z
vα i v A x
v v k γ A
β
v j
v Ay
y
矢量8 矢量8
3.矢量和(差)的正交分量表示 矢量和(
v v v v A= A i + Ay j + A k x z v v v v B= Bxi + By j + Bz k v v v v v A± B=(A ± Bx )i +(Ay ± By ) j +(A ± Bz )k x z
矢量4 矢量4
2.矢量的正交分解
z
v v v v A= A i + A j + A k x y z
2 大 : = A2 + A + A2 小 A x y z A cosα = x A A y 向 cos 方 : β = A A cosγ = z A x
一.矢量函数 v 矢量 A与变量 t 之间存在一定的关系, 之间存在一定的关系, 如果当变 v 取定某个值后, 有唯一确定的值( 量 t 取定某个值后,矢量 A有唯一确定的值(大小和 v 方向)与之对应,则 A称为 t 的矢量函数,即 方向)与之对应, 的矢量函数, v v A= A ) (t
二.矢量函数的导数 v v v v 定义 A t + ∆ ) − A t) ( t ( dA ∆ A = lim = lim dt ∆t→0 ∆ ∆t→0 t ∆ t
v C
v −B v A v A
v C
v B
v B
矢量3 矢量3
四.矢量的分解
1.矢量的分解 把一个矢量看成两个或两个以上的矢量相加。 把一个矢量看成两个或两个以上的矢量相加。 一般一个矢量有无穷多种分解法
v C
v A
v Ay
v A
v A v vx v A→A + A x y
v B v v v A→B+C
0 0
5 v v v v b t ) t (1) a⊥ →a ⋅ b =0→−(2 −1 + 2(2 −3 ) =0→t = 解: 8 7 v v v v t )( t 或 (2) a // b →a×b =0→(2 −1 2 −3 ) + 2 =0→t =0 t = 6 v v v db v da (3) = 2i , =− j 3 dt dt v v v v 2v 2 2 t ) (4) ∫ adt =[∫ (2 −1 dt]i +(∫ 2dt) j = 2i + 4j
第一篇 力学
一.标量
定义:只有大小,没有方向的量。 定义:只有大小,没有方向的量。 表示:数字(可带正负号)。 表示:数字(可带正负号)。 加法:代数和。 加法:代数和。
二.矢量
定义:既有大小,又有方向的量。 定义:既有大小,又有方向的量。 表示: 表示:
v v0 A:矢 的 小矢 的 ) 量 大 ( 量 模 1) A= A v0 A v A 向 单 矢 A :沿 方 的 位 量 度 矢 的 小矢 的 ) 长 : 量 大 ( 量 模 2)有向线段 方 : 量 方 向矢 的 向
z
∆A
v v Av= A t +∆ ) ' ( t v v v ∆A= A t +∆t) − A t) ( (
v v A= A ) (t
O
y
x
矢量10 矢量10
性质
v v d v v dA dB 1) (A± B) = ± dt dt dt
v d v v dA v v dB ⋅ B+ A⋅ 3) (A⋅ B) = dt dtv dt v d v v dA v v dB ×B+ A× 4) (A×B) = dt dt dt