物理奥赛培训教程-相对论基础讲义
相对论基础讲义PPT共19页
在经典时空观基础上建立的时、空变换法则:
3. 伽利略变换
研究P点运动
y
y/
P(x , y , z , t ) 时空坐标
S系
S/系
(x/, y/, z/ , t /)
o z
z/
o/ x u x/
S/系相对于S系以速度 u沿x正向作匀速直线运动
t = t / =0时, o 、o/ 重合
今后讨论狭义相对论使用的条件
1
x 射线 19世纪末20世纪初,物理学三个重大发现: 电子
放射性 从此,人们对物质世界的认识进入了微观领域。
在微观领域中,实验事实和经典理论发生尖锐的矛盾, 经典理论在取得巨大成绩的面前遇到了不可逾越的障碍:黑 体辐射、迈克尔逊—莫雷实验等。
为解决这些困难,一批年轻物理学家:爱因斯坦、普朗 克、波尔、德布洛意等等,敢于冲破经典理论的束缚,提出 一套全新的理论,导致了近代物理的诞生。
1900年, 普朗克 提出——量子论 1905年,爱因斯坦提出——狭义相对论、广义相对论
2
相对论和量子论是近代物理的二大理论支柱,在此理论 的基础上,人们逐步抛弃改变旧的观点。近代物理的迅速发 展不仅在理论上获得极大成功,而且导致科学技术方面的重 大革命:
原子弹、氢弹的爆炸,核能的利用; 半导体器件、大规模集成电路、计算机日新月异的发展; 激光、光纤通讯……
对于力学的运动规律,一切惯性系都是等价的。
如:测量一长度,或一段时间
甲
尺
乙 甲、乙测尺长度 和石子落下时间
同一空间的大小 同一物理过程的时间
与惯性系无关(绝对时空观)
在不同惯性系中,对同一物理过程,规律一样,但看到 的结果不一样,因此要用一个变换。
2020年高中物理竞赛辅导课件(狭义相对论基础)01伽利略相对性原理(共14张PPT)
全国高中生物理学奥林匹克竞赛
普通物理学
(含竞赛真题练习)
第五章 狭义相对论基础 (Special Relativity)
Albert Einstein (1879-1955)
五岁:罗盘的指针为什么指北? •十六岁:思索时间、空间问题。 总在想人要随着光线跑,能看到什 么景象呢?假如吊索断了,升降机 坠入深谷,里面的乘客会有什么感 觉呢?
科学业绩:
1、提出光的量子论 2、创建狭义相对论 3、创建广义相对论
1921年获诺贝尔物理学奖
本章: 伽利略相对性原理 狭义相对论基本原理 洛仑兹变换 相对论时空观 相对论速度变换 相对论动力学
§5.1伽利略相对性原理(Galilean Relativity)
1.伽利略变换(Galilean transformation)
y y v
P
o o
z z
x, x
设以:v运o动系.相对 o系
与 o时重间合零时点.为o
则对于任一事件(event)P ,有
x x vt
y y z z
——伽利略坐标变换
t t
Note:
该变换意味着时间独立于空间,且时 间间隔及长度的测量结果与坐标系无 关.
——经典力学的时空观
2.伽利略相对性原理
——力学规律在所有惯性系中都有相同的
形式
e.g. 设O系中
F
ma
牛顿力学:
F F
(力与参考系无关)
于伽是利m在略 O变m换系中:(质Fa量与m运aa动 无关)
Note: 另一种表述:牛顿力学规律在伽利 略变换下保持不变.
3.十九世纪末的困惑
⑴电磁场方程组不具有伽利略变换下的不 变性. (服从Lorentz变换)
人教版高中物理竞赛课件 第6章 相对论基础 (共145张PPT)
绝对空间
r R r
u
y K
P
( x, y, z, t)
(x , y , z ,t )
/ / / /
绝对时间
r
O
r
O
t t
R uti
x x
☆
z
z
x
/
x ut
y y
/
z
/
z
x
/
x ut
y y
/
z
u
/
z
vx vx u / / v v u v y v y / vz vz
/ a
a x a x / a a y a y / a z a z
/
三 绝对时空与牛顿力学的相对性原理(2)
☆
( x, y, z, t)
/ a
a x a x / a a y a y / a z a z
/
3.经典力学的相对性原理 (或伽利略相对性原理)
伽利略(牛顿)相对性原理: 在一切惯性系中力学定律形式相同。
牛顿认为有一个“绝对静止”的参考系。 在对它作匀速直线运动的参考系(其它惯性系)中 牛顿定律照样成立, 作力学实验表现出来的规律性也是一样的。
牛顿定律不是对一切参考系都成立, 而只是对惯性系才成立; 相对于一个惯性系作匀速直线运动的参考系也是惯性系。
§2 爱因斯坦相对性原理和光速不变原理
D B 0 B E t D H J 0 t
/
☆
x x ut / y y / z z / t t
物理奥赛培训教程-相对论基础讲义
v
t1
张第 n次拍手时,张、王同学之间的距离:
= t1 = 2 t1 t2
张 以此类推,张测得,张第 n次 拍手的时间: L = 2( n 1) t1 = 2( n1) 1 2 tn 2v
L/2
李 王
dn = tn 2v = 2( n1) L = (
x = ( x vt ) y = y z = z 2 t = (t vx / c ) 1 ( ) 1 v2 / c 2
y y S S
推导过程:
t = t = 0 : S 和 S 的坐标原点重合。
x
S : P( x, t ) S : P( x, t )
运动的宇航员的寿命:
=
0
1 v / c
2 2
=
100 1 v2 / c 2
2 ´104 c v
为使宇航员在有生之年抵达外星,必须
t
v c
100 1 v / c
2 2
1 2.5 ´ 105
0.99988c
3
Generated by Foxit PDF Creator © Foxit Software For evaluation only.
(1) 李测得:张第一次拍手的时间: L t1 = 2v
v
t1
L/2
t1
v
L/2
李 王
张
设张测得他第一次拍手的时间为 t1, 则 t1 v t1 = ( = ) c 1 2
t1 = t1 1 2 =
L 1 2 2v
李测得,张第一次拍手时,张的时钟的读数也为t1, 但此时李自己的时钟读数为 t1。
高二物理竞赛狭义相对论力学基础课件
三. 同时性的相对性
t2
t1
(t2
t1)cV2(x1x2) 1V2 c2
在相对论中同时性,只具有相对意义!
四. 长度收缩
1
L L0
l运动 l固 长有 1 长 v2c2
物体沿其运动方向发生收缩!
五. 时间膨胀
0
运动时
固有时
1v2 c2
运动的钟走慢了!
§5-4 狭义相对论质点动力学
一、相对论和动力学
惯性 :s系 系 相 s系对 以 V 沿 x 速 轴度 方
作匀速 tt直 0 ,o 与 线 o 重 运 . 合 动
r 由相 对r 运 动可R 知: S RV t O
z
Vt r
Sr P
O
z V
写成分量如下:
x x vt x x vt
y y
z
z
或
y z
y z
t t
爱因斯坦否定了绝对时空观 ,以相对时 空观为事实,以两条基本假设为出发点 ,在 洛伦兹变换的基础上 ,建立了相对论力学。 他成功地解释了一切物体运动的问题。
V为S'系相对于S系沿x轴的运动速度,设
两系的原点及计时起点均重合。
y
y
V
O
O
x
x
z
z
1、 从爱因斯坦狭义相对论的两个基 本假设出发,可以导出洛伦兹变换式。
狭义相对论适用于一切惯性参考系,而 广义相对论适用于一切参考系。
3. 相对论和时空观 经典力学是建立在绝对时空观的基础之上; 狭义相对论是建立在相对时空观的基础之上; 广义相对论是建立在时弯曲观的基础之上。
二、爱因斯坦—狭义相对论的基本假设
1. 相对性原理 物理定律在所有惯性系中都是同形的,
upload【物理】高中物理竞赛辅导相对论初步
相对论初步知识相对论是本世纪物理学的最伟大的成就之一,它标志着物理学的重大发展,使一些物理学的基本概念发生了深刻的变革。
狭义相对论提出了新的时空观,建立了高速运动物体的力学规律,揭露了质量和能量的内在联系,构成了近代物理学的两大支柱之一。
§ 2. 1 狭义相对论基本原理2、 1、 1、伽利略相对性原理1632 年,伽利略发表了《关于两种世界体系的对话》一书,作出了如下概述:相对任何惯性系,力学规律都具有相同的形式,换言之,在描述力学的规律上,一切惯性系都是等价的。
这一原理称为伽利略相对性原理,或经典力学的相对性系原理。
其中“惯性系”是指凡是牛顿运动定律成立的参照系。
2、 1、 2、狭义相对论的基本原理19世纪中叶,麦克斯韦在总结前人研究电磁现象的基础上,建立了完整的电磁理论,又称麦克斯韦电磁场方程组。
麦克斯韦电磁理论不但能够解释当时已知的电磁现象,而且预言了电磁波的存在,确认光是波长较短的电磁波,电磁波在真空中的传播速度为一常数, c 3.0 108米 / 秒,并很快为实验所证实。
从麦氏方程组中解出的光在真空中的传播速度与光源的速度无关。
如果光波也和声波一样,是靠一种媒质(以太)传播的,那么光速相对于绝对静止的以太就应该是不变的。
科学家们为了寻找以太做了大量的实验,其中以美国物理学家迈克耳孙和莫雷实验最为著名。
这个实验不但没能证明以太的存在,相反却宣判了以太的死刑,证明光速相对于地球是各向同性的。
但是这却与经典的运动学理论相矛盾。
爱因斯坦分析了物理学的发展,特别是电磁理论,摆脱了绝对时空观的束缚,科学地提出了两条假设,作为狭义相对论的两条基本原理:1、狭义相对论的相对性原理在所有的惯性系中,物理定律都具有相同的表达形式。
这条原理是力学相对性原理的推广,它不仅适用于力学定律,乃至适合电磁学,光学等所有物理定律。
狭义相对论的相对性原理表明物理学定律与惯性参照系的选择无关,或者说一切惯性系都是等价的,人们不论在哪个惯性系中做实验,都不能确定该惯性系是静止的,还是在作匀速直线运动。
高二秋季物理竞赛班第11讲_相对论一.学生版
1. 洛伦兹变换2. 尺缩钟慢效应一、狭义相对论基础狭义相对论的理论框架是爱因斯坦在1905年在《论动体的电动力学》一文建立的。
之后随着后人的不断补充和发展,狭义相对论被许多实验精确验证,并已成为现代物理学的基石。
爱因斯坦最初的想法是朴素而深刻的。
电磁学又麦克斯韦的方程组所精确刻画,从这些方程组里面能求解出电磁波传播的速度是光速,与参照系没有关系。
然而根据牛顿的经典时空观,任何一个物体的速度都会在参照系变化下发生变化,可见电磁学与经典时空观有矛盾。
另一方面,正如伽利略和马赫所论述的那样,所有惯性参照系内观测到的物理规律是相同的,这和牛顿的经典时空观中存在一个特殊的绝对参照系是矛盾的。
爱因斯坦敏锐地发现了其矛盾根源所在。
他提出两条基本原理:真空中光速在任意参照系中都是不变的;所有惯性参照系都是平权的。
放弃了牛顿的经典时空观之后,爱因斯坦由这两条基本原理出发,推导出了参照系变换下,时间和空间的变换关系,这样的变换关系叫做洛伦兹变换。
我们先观察经典的参照系变换。
一个参照系是S ,另一个参照系'S 相对于S 沿着x 轴以速度v 运动。
在S 系中一个事件在t 时刻,(,,)x y z 位置发生。
同一个事件在'S 参照系中在't 时刻,(',',')x y z 位置发生。
按照牛顿的时空观,显然有:''''t t x x vt y y z z=⎧⎪=-⎪⎨=⎪⎪=⎩ 以上的变换叫做伽利略变换在狭义相对论的框架下我们可以经过一系列演算得到,狭义相对论基本原理的变换只能是: 22222'1/'1/''t v c x v c y y z z⎧=⎪-⎪⎪⎪=⎨-⎪⎪=⎪=⎪⎩或者写为更紧凑的形式:'()'()''ct ct x x x t y y z z γβγβ=-⎧⎪=-⎪⎨=⎪⎪=⎩其中22;1/v c v c γβ==- 这个变换关系被叫做洛伦兹变换。
2020湖南师大附中物理竞赛辅导课件(03相对论基础)B狭义相对论基本原理 洛仑兹变换 (共16张P
S → S/的变换为: x/ k( x ut)
由光速不变原理:
原点重合时,从原点发出一个光脉冲,其空间坐标为:
S系: x=c t S/系: x/=ct/
xx/ k2( x ut )( x/ ut / ) c2tt/ k2tt/ (c u)(c u)
由此求得
k c 1 c2 u2 1 u2 c2
光向前的速度
cu
1
uc c2
c
光向后的速度
c 1
u uc c2
c
这正是光速不变原理所要求的.
13
例: 设有两个火箭A,B相向运动,在地面测得A、B 的速度沿x轴正方向各为A=0.9c, B= - 0.9c.试求它们 相对运动的速度.
解: 设地球为参考系S,火箭A为参考系S/. A沿x轴的正方向运动,x与x/轴同向,则u=A. B相对A的运动速度,就是以A为参考系S/中测得B的 速度/x,现已知B在S系中的速度x=B= - 0.9c,
/ x
x
1
uu xc210.9c 0.9c[
(0.9c
)(0.9c c2
)
]
1.8c 1.81c
0.995c
同样可得A相对B的速度 /x=0.995c.
通过速度变换,在任何惯性系中物体的运动速 度都不可能超过光速.
14
谢谢观看!
祝大家学业有成!
6
x x/ ut/ 1 ( u)2 c
x/ x ut 1 ( u)2 c
从这两个式子消去 x/ 或 x,得到关于时间的变换式.
t
t
ux c2
t
1 (u)2
c
对于洛仑兹变换的说明:
t
ux c2
高二物理竞赛狭义相对论动力学基础课件
12
时空图
现实中,时空是四维的, 但四维对我们的想像力来 说是一种巨大挑战,因为 人脑无法直接描绘任何高 于三维的事物。
13
若时间轴倾斜
14
目录
第一章 力和运动
第二章 运动的守恒量和守恒定律
K
3
光是电磁波,以光速前进
麦克斯韦方程组的积分形式
D dS q0 0
电(S磁) 波:由同S相振荡且互相垂直的电场与磁场,在空间中以波
的形E式 d传l 递0能量和动B 量 dS,其传播方向垂直于电场与磁场构成的
平L面。载体为光子S ,t 不需要依靠介质传播。
y
B dS 0 0
(S)
*§4-6 广义相对论简介
①相对论质量 ②力与加速度的关系 ③相对论动能 ④相对论能量 ⑤动量和能量的关15系
速度越大越懒惰
由伽利略变换:a a '
∴牛顿定律不变性: F ma
即,在恒定外力的作用下,一个物体的加速度将保持不变。 时间越长,速度越快。以至于超过光速!牛顿定律有问题?
F d(mv) dt
dEk c2dm
两边同时积分:
Ek 0
dEk
m c2dm
m0
Ek mc2 m0c2
dEk
m0c2 1 v2
c2
m0c2
m0c2
1
1 2
v2 c2
m0c
2
1 2
m0
v2
21
⑤ 相对论能量
Ek mc2 m0c2
质能关系式:
质量:可通过物体的惯性和万有引力而显示出来。
高中物理奥赛辅导《相对论》课件
s
,
m
。
2.38 ×10 - 4 (s)
3.88 ×10 4 (m)
第二节
5 - 2
viewpoint of special relativity space-time
(中点)
因光速不变(不论对 或 )
看到: 闪光先到达 B 壁,后到达 A 壁。
故
看到: 闪光同时到达 A 、B 壁。
宇宙中存在大量这种物理双星,有些甚至肉眼也能分辨。精密的天文观测表明,双星的像是很清晰的两个光点,没有发现亮弧现象。而且两种方法测周期的结果一样。这只能用光速与光源运动状态无关的观点,才能得到圆满的解释。
迈-莫实验
以太
光 对 地球
光 对 以太
地球 对 以太
若能用实验证明光波对地球的相对运动 符合上述规律,则地球对以太的绝对运动将被证实,“以太” 观点成立。
1900年,著名物理学家开尔文在元旦献词中的名言:
“ 在物理学的天空,一切都已明朗洁净了,只剩下两朵乌云,一朵与麦克耳孙-莫雷实验(寻找“以太”)有关,另一朵与黑体辐射有关。”
但他却没有料到,这两朵小小的乌云正孕育着一场暴风雨,并促成了近代物理学的两大理论支柱 相对论和量子力学的诞生。
变换式推导
求待定系数
得
则
及
推导
线性变换
相对性原理
重合开始计时
相对 沿 方向以匀速 运动
对任一事件,变换式均应满足
若在
重合时原点处沿OX方向发
分别观察此光信号
光速不变原理
出一光信号,
传播到达的X坐标和时间关系应满足:
洛沦兹变换式
结果
或写成
其中
洛仑兹变换
则 变为虚数,时空变换式无实际意义。
高二物理竞赛狭义相对论力学基础PPT(课件)
t t
称为伽利略变换
速度 :v 变 v V 换 加速度 :a 变 a 换
二、伽利略相对性原理或力学相对性原理
一个相对于惯性系作匀速直线运动的参考 系,在其内部发生的一切力学过程,都不受系统 做匀速直线运动的影响。
即: 不可能利用在惯性系内部进行的任何 力学实验来确定该系统做匀速直线运动的速 度。称之为伽利略相对性原理或力学相对性 原理。
力学定律在所有惯性系中都是相同的。
由 三.经伽 典力利 学:在a 略 伽a 利惯 变 略变换 换s : 下F 的 不m 性 a 变 ; s 性 : F m a 系
所以牛顿第二定律在伽利略变换下具有不变性.
四. 经典时空观(即绝对时空观)
(1)同时性:
设s系的观察者测均 得发 两生 事 t时在 件 刻 .
可见,在相对论中,物体的质量也是相对的。
对一般物体来说,m0 > 0,速度越大,m就越大。
当v c时, γ , m , 这时不论对物体
m以1E=kγ表1m示0质=加5点m速0多/率4 为v大时的的动能。力,也不能使它的速度再增加。因此,
一切物体的速率都不能超过光在真空中的速率。 L= L0 /γ = (1-V2/c2)1/2L0
已知情况如图所示。
在s系中(x点 1,0,0)和点 (x2,0,0),t时刻同时发. 生
V S
x
S x1 ,0,0,t
x2 ,0,0,t
x
t1 (tcV2x1),
t2
(t
V c2 x2)
t2 t1 1V V c2 2c2x1x2
同时性的相对性 在相对论中同时性,只具有相对意义!
三. 长度收缩(length contraction)
高中物理奥赛辅导第12讲 狭义相对论基础
第12讲 狭义相对论基础一、知识点击1.力学相对性原理和伽利略变换如图12一1,S 系静止,S '系相对S 系平动,对应 轴互相平行,0t t '==时,两坐标系原点重合,t 时 刻在两参考系中观察同一事物。
我们有0r r r '=+ t t '=0υυυ'=+0a a a '=+若S '系相对S 系做匀速直线运动,S '系也是惯性参考系,00a = ,则有a a '= 又在两系中有F F '= m m '= 因为F ma =力学现象对一切惯性系来说,都要遵从同样的规律.这是力学相对性原理,研究力学规律时,一切惯性系都是等价的,我们不能在一惯性系中做力学实验来判定这个惯性系是静止还是做匀速直线运动.若S'系仅沿着S 系x 轴作匀速直线运动,其速度为u ,则我们有x x ut '=- x x ut '=+y y '= 或 y y '= z z '= z z '=t t '= t t '=这就是伽利略变换.它描绘了同一事物在两个不同参考系观察时的时空关系.实际物体的低速运动都满足伽利略变换. 2.爱因斯坦假设 洛伦兹变换⑴爱因斯坦假设:力学现象满足伽利略变换,但电磁现象、特别是光现象呢?当时人们把机械波必须在媒质中才能传播的思想引进光现象中,认为光只在以太中才能传播,光相对以太速度为c ,并且沿各个方向相同。
伽利略变换已经不能解释,为此爱因斯坦提出了两条基本原理:相对性原理:物理学定律在所有惯性系中都是相同的。
光速不变原理:在所有惯性系中,自由空间中的光速具有相同的量值C 。
以这两个原理为依据,可得到的坐标变换关系——洛伦兹变换()x y x ut '=- ()x y x ut '=+y y '= 或 y y '= z z '= z z '=2()u t y t x c '=-2()ut y t x c''=+式中y =相应的速度变换关系为21x xx u u c υυυ-'=-21x x xuu c υυυ'-='-21y y y u u c υυυ-'=-或 21y y yuu c υυυ'-='-21z zz u u c υυυ-'=-21z z zuu c υυυ'-='-3.长度收缩 时间膨胀一刚性直尺沿x '轴放置并随S '系运动,S '系中测得尺长021l x x ''=-,S 系观察者观察到尺在运动,必须同时记下尺的两端的坐标1x 和2x ,测得21l x x =-,利用洛伦兹变换可得l =,相对物体为静止的惯性系中测得物体长度是最长的,称为物体的固有长度。
高中物理竞赛§力学相对性原理课件
yS yS u ●狭义相对论动力学基础
两事件时间间隔、空间间隔的测量
z z
t t z z
不论哪个系看,总是构成矢量三角形
2
t t ( u c ) x u u t t ( u c ) x P点一事件 ●若:力学相对性原理推广到电磁范围
牛顿的时空观可通过伽利略变换来体现.
O 设两惯性系: S、S
x x ut 1 u2 c2
对坐标变换微分 dx dxudt
1u2 c2 dt dt(u c2)dx
Y
S
O
Y
OS沿uX方P向运t动
t
1
(u u
c
2
2) c
x
2
X X
1u2 c2
v'x
dx' dt'
dx udt
Z
Z
dx
dt (u c2 )dx 1 (u
dt u c2 ) dx
dt
vx u
1
u c2
v
vx
vx u
1
u c2
v
相 对 性
vx
vx u
1
u c2
vx
验证:符合光速不变
vx c vx c
例 (P132:4-5题)两飞船A、B相互靠近,对地速率均为v
求:(1) v=0.6c时,A对B的速率
Y
(2)v=3×104m/s时,…
Y
解:(1) ①分析:高速——洛仑兹变换 S S A
——彼此独立且与参考系无关 ——绝对时空观
§4.1 力学相对性原理(一牛顿时空观)
4.1.2 伽利略变换 牛顿的时空观可通过伽利略变换来体现. ?
1.伽利略坐标变换 设两惯性系: S、S
高二物理竞赛课件:狭义相对论基础
o o'
x'
x
z z'
正于是1900年英国物理学家开尔文在瞻望20 世纪物理学的发展的文章中说到:
“在已经基本建成的科学大厦中, 后辈的物理学家只要做一些零碎 的修补工作就行了。”
--开尔文-也就是说:物理学已经没有什么新东西了,后 一辈只要把做过的实验再做一做,在实验数据 的小数点后面在加几位罢了!
但开尔文毕尽是一位重视现实和有眼力的 科学家,就在上面提到的文章中他还讲到:
3)引力红移
1、水星近日点近动 实验值:43.11”/百年
理论值:43.03”/百年
2、光线经过引力场弯曲
理论值: 1.75"
1919年日全食 实验值: 1.61" 0.03"
3、光谱的引力红移
伽利略坐标变换 经典力学时空观
一 伽利略变换式 经典力学的相对性原理
相对于不同的参考系 , 经典力学定律的 形式是完全一样的吗 ?
x'
x'
x
x
经典力学认为:1)空间的 量度是绝对的,与参考系无关; 2)时间的量度也是绝对的,与 参考系无关 .
伽利略速度变换公式
u'x ux v
u'y uy
u'z uz
加速度变换公式
a'x ax
a'y ay
F
s
y
o
z z
y
s'
y'
y'
v
vt
x'
o' x
z'
ma
z'a
a' F
P(x, y, z)
今天来介绍相对论
高中物理竞赛教程(超详细) 第十九讲 相对论初步知识
高中物理竞赛原子物理学教程 第一讲 原子物理 第二讲相对论初步知识第二讲 相对论初步知识相对论是本世纪物理学的最伟大的成就之一,它标志着物理学的重大发展,使一些物理学的基本概念发生了深刻的变革。
狭义相对论提出了新的时空观,建立了高速运动物体的力学规律,揭露了质量和能量的内在联系,构成了近代物理学的两大支柱之一。
§2. 1 狭义相对论基本原理 2、1、1、伽利略相对性原理1632年,伽利略发表了《关于两种世界体系的对话》一书,作出了如下概述:相对任何惯性系,力学规律都具有相同的形式,换言之,在描述力学的规律上,一切惯性系都是等价的。
这一原理称为伽利略相对性原理,或经典力学的相对性系原理。
其中“惯性系”是指凡是牛顿运动定律成立的参照系。
2、1、2、狭义相对论的基本原理19世纪中叶,麦克斯韦在总结前人研究电磁现象的基础上,建立了完整的电磁理论,又称麦克斯韦电磁场方程组。
麦克斯韦电磁理论不但能够解释当时已知的电磁现象,而且预言了电磁波的存在,确认光是波长较短的电磁波,电磁波在真空中的传播速度为一常数,秒米/100.38⨯=c ,并很快为实验所证实。
从麦氏方程组中解出的光在真空中的传播速度与光源的速度无关。
如果光波也和声波一样,是靠一种媒质(以太)传播的,那么光速相对于绝对静止的以太就应该是不变的。
科学家们为了寻找以太做了大量的实验,其中以美国物理学家迈克耳孙和莫雷实验最为著名。
这个实验不但没能证明以太的存在,相反却宣判了以太的死刑,证明光速相对于地球是各向同性的。
但是这却与经典的运动学理论相矛盾。
爱因斯坦分析了物理学的发展,特别是电磁理论,摆脱了绝对时空观的束缚,科学地提出了两条假设,作为狭义相对论的两条基本原理:1、狭义相对论的相对性原理在所有的惯性系中,物理定律都具有相同的表达形式。
这条原理是力学相对性原理的推广,它不仅适用于力学定律,乃至适合电磁学,光学等所有物理定律。
狭义相对论的相对性原理表明物理学定律与惯性参照系的选择无关,或者说一切惯性系都是等价的,人们不论在哪个惯性系中做实验,都不能确定该惯性系是静止的,还是在作匀速直线运动。
高中物理竞赛辅导相对论初步知识
高中物理竞赛辅导相对论初步知识相对论是本世纪物理学的最伟大的成就之一,它标志着物理学的重大进展,使一些物理学的差不多概念发生了深刻的变革。
狭义相对论提出了新的时空观,建立了高速运动物体的力学规律,揭露了质量和能量的内在联系,构成了近代物理学的两大支柱之一。
§2. 1 狭义相对论差不多原理 2、1、1、伽利略相对性原理 1632年,伽利略发表了«关于两种世界体系的对话»一书,作出了如下概述:相对任何惯性系,力学规律都具有相同的形式,换言之,在描述力学的规律上,一切惯性系差不多上等价的。
这一原理称为伽利略相对性原理,或经典力学的相对性系原理。
其中〝惯性系〞是指凡是牛顿运动定律成立的参照系。
2、1、2、狭义相对论的差不多原理19世纪中叶,麦克斯韦在总结前人研究电磁现象的基础上,建立了完整的电磁理论,又称麦克斯韦电磁场方程组。
麦克斯韦电磁理论不但能够讲明当时的电磁现象,而且预言了电磁波的存在,确认光是波长较短的电磁波,电磁波在真空中的传播速度为一常数,秒米/100.38⨯=c ,并专门快为实验所证实。
从麦氏方程组中解出的光在真空中的传播速度与光源的速度无关。
假如光波也和声波一样,是靠一种媒质〔以太〕传播的,那么光速相关于绝对静止的以太就应该是不变的。
科学家们为了查找以太做了大量的实验,其中以美国物理学家迈克耳孙和莫雷实验最为闻名。
那个实验不但没能证明以太的存在,相反却宣判了以太的死刑,证明光速相关于地球是各向同性的。
然而这却与经典的运动学理论相矛盾。
爱因斯坦分析了物理学的进展,专门是电磁理论,摆脱了绝对时空观的束缚,科学地提出了两条假设,作为狭义相对论的两条差不多原理:1、狭义相对论的相对性原理在所有的惯性系中,物理定律都具有相同的表达形式。
这条原理是力学相对性原理的推广,它不仅适用于力学定律,乃至适合电磁学,光学等所有物理定律。
狭义相对论的相对性原理讲明物理学定律与惯性参照系的选择无关,或者讲一切惯性系差不多上等价的,人们不论在哪个惯性系中做实验,都不能确定该惯性系是静止的,依旧在作匀速直线运动。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
z v ux u x = 1 u v / c2 x u y u = y 2 (1 u xv / c ) uz u z = 2 (1 u xv / c )
洛伦兹速度变换满足光速不变性的假设。
推导过程:
4.由洛伦兹变换讨论相对论时空
h h t = = 1 (v / c ) 2 v v
到达地面的子数与产生的子数的百分比
地球
到达地面的子数与产生的子数的百分比
N t h 1 (v / c ) = et = exp[ ] N 0 v 0
2
N t h 1 (v / c ) 2 ] = et 0 = exp[ N 0 v 0
ct A vt A = l
A
c l0 2l 0 v v c l 2l c
c l0
B
S
v l B A
tA =
l cv
ctB vtB = l
l tB = cv
t A tB
结论:
在一个参照系中测得同时发生的两个事件,在 另一个参照系中测得未必同时发生,相对论中同时 只有相对的意义。
2.时间量度的相对性
v
S 宇航员 l0
M
题2 尽快知道有无外星人的“好办法”: 某外星 M离地球 2万光年(即光从地球传播到该外 星需 2 万年时间),某宇航员以速度 v从地球出发 驶向该外星。假设宇航员估计自己还能活 100年, 问:该宇航员是否可能在有生之年抵达外星?若 可能,其速度v至少为多大?
t =
l0 2 ´104 c = v v
vr
t1
L/2
v
t1
L/2
张
李
王
( =
1 1 vr2 / c 2
t 2
L/2
=
1 2 ) 1 2
vr
李测得,张第 n次拍手的时间: tn L tn = = 2( n 1) 1 2 2v
v
t n
L/2
tn
L/2
李
v
张
王
张测得,张第二次拍手(王第 一次拍手)的时间:
4
Generated by Foxit PDF Creator © Foxit Software For evaluation only.
(2) 王测得,张的速度大小 2v vr = 1 2 王第一次拍手的时间: t1 t1 = = t1 1 vr2 / c 2
M d
S(钟静止) :
2d t 0 = c
S
结论:
C
1)运动的钟变慢:
S(钟以速度v运动) :
v
1 1 ct = d 2 v 2t 2 2 4
M
c t / 2
t =
d
0
1 v2 / c 2
t =
0
1 v / c
2 2
S
C
2)运动参照系中所有物理过程的节奏都变漫了。
(1) 李测得:张第一次拍手的时间: L t1 = 2v
v
t1
L/2
t1
v
L/2
李 王
张
设张测得他第一次拍手的时间为 t1, 则 t1 v t1 = ( = ) c 1 2
t1 = t1 1 2 =
L 1 2 2v
李测得,张第一次拍手时,张的时钟的读数也为t1, 但此时李自己的时钟读数为 t1。
S : P( x , y , z , t ) S :P( x , y , z , t )
2.洛伦兹坐标变换
S: P( x , y , z , t ) S :P( x , y , z , t )
x = ( x vt ) y = y z = z t = (t vx / c 2 )
v
t1
张第 n次拍手时,张、王同学之间的距离:
= t1 = 2 t1 t2
张 以此类推,张测得,张第 n次 拍手的时间: L = 2( n 1) t1 = 2( n1) 1 2 tn 2v
L/2
李 王
dn = tn 2v = 2( n1) L = (
以宇航员为参照系 (S)。 外星 M与地球间的距离:
v S
地球
v
S 宇航员 l M
题 3 子在相对自身静止的惯性参考系中的平均寿命 宇宙射线与大气在离地面 h = 1.24 ´10 4 m 0 2.0 ´ 10 6 s 。 高空某处发生核反应产生一批子, 以 v = 0.99c 的速度向 下运动并衰变。根据放射性衰变定律,相对给定惯性参 考系,若 t = 0 时刻的粒子数为 N(0),则 t 时刻剩余的粒 子数为 N t = N 0 e t ,式中 为相对该惯性系粒子的平 均寿命。试估算能到达地面的子数与产生的子数的百 分比。不考虑重力和地磁场对子运动的影响。
结论:
1)运动的尺变短:
S(尺以速度v运动) :
l ct1 vt1 = l t1 = c v l ct2 vt 2 = l t2 = cv S 2l l
l = l0 1 v 2 / c 2
2)运动参照系中所有物体沿运动方向的尺度缩短了。
t =
t =
c 1 v 2 / c2 t
)
S : (u x , u y , u z ) S : (u x , u y , uz )
z O O x v x
1 v2 / c2
——洛伦兹坐标变换
ux v = u x 1 ux v / c 2 uy u y = (1 u x v / c2 ) uz = u z (1 u x v / c2 )
v
c
1 2.5 ´ 105
0.99988c
解1:以地面为参照系 (S)
子到达地面的时间
子 S
解2:以子为参照系(S)
子产生处到地面的距离
子 S
v
h v 子平均寿命 t=
h
S 地球
h = h 1 (v / c) 2
子到达地面的时间
h
vS=源自01 (v / c ) 2
1 v / c
2 2
l
l = l0 1 v 2 / c 2
解: (1) 以儿子为参照系(S):
v
S
S
2
t =
题 1 父与子:有一对父子,父亲 30 岁,儿子 10 岁那年, 父亲去作太空旅行,速度为 0.99c 。 (1)在地面上的儿子看来,他 50 岁时,其天上的父亲 为几岁(设为 x 岁)? (2)在天上的父亲看来,他 x 岁时,其地面上的儿子为 几岁 ?
2
y S
) ( x1, t1), ( x1, t 2
t1 t2
O
考虑到横向长度不变,得:
3.洛伦兹速度变换
y S
y S P
x = ( x vt ) y = y z = z 2 t = (t vx / c )
( 1
x = ( x vt ) y = y z = z 2 t = (t vx / c )
x = ( x vt ) y = y z = z 2 t = (t vx / c )
S : (u x , u y , u z ) S : (u x , u y , uz )
u x =
u y =
4.1 时间量度的相对性
vx1 /c ) t1 = (t1
O
O
v
x
x = vt x 1 v 2 / c 2
zz y S y S P
x = x 1 v 2 / c 2 vt
y S y S P
x vt x = 1 v2 / c2 2 t = t vx / c 2 1 v / c2
Generated by Foxit PDF Creator © Foxit Software For evaluation only.
1.“同时”的相对性
S(A、B静止) :
S
l0 t A = tB = c
S(A、B以速度v运动) :
y S y S P
O z z
O
x v
x O z z
vt O x
x 1 v2 / c2
vt x x O z O
x 1 v / c v
2 2
x
x
x
v
z
5
Generated by Foxit PDF Creator © Foxit Software For evaluation only.
l = l0 1 v 2 / c 2 = 2 ´104 c 1 v 2 / c 2
宇航员抵达外星所需时间:
t =
l c = 2 ´104 ´ 1 v 2 / c 2 v v
c 100 2 ´10 ´ 1 v 2 / c 2 v
4
为使宇航员在有生之年抵达外星,必须
0 t
= exp(
1.24 ´104 1 0.992 ) 5.0% 0.99 ´ 3.0 ´ 108 ´ 2.0 ´106
= exp(
1.24 ´ 104 1 0.992 ) 5.0% 0.99 ´ 3.0 ´ 108 ´ 2.0 ´ 106
解:
题 4 相对于站立在地面的李同学, 张同学以相对论速率 v 向 右运动,张同学以同样速率向左运动。当张、李、王相遇 时,三位同学各自把自己时钟的读数调整到零。在地面参 照系中观察,当张、王同学之间的距离为 L 时,张同学拍一 下手。 (1)求张同学拍手时其随身携带的时钟的读数。 (2)从王同学自身静止的参照系看,在张同学拍手这一事 件发生的深刻,王同学也拍一下手。从张同学自身静止的 参照系看,在王同学拍手这一事件发生的深刻,张同学第 二次拍一下手。照此持续下去。求在地面参照系中观察, 当张同学第 n 次拍手时,张、王同学之间的距离。