对一维XXZ海森堡开链模型基态纠缠度计算的分析
量子多体系统的理论模型
量子多体系统的理论模型引言量子力学是描述微观物质行为的基本理论。
在量子力学中，描述一个系统的基本单位是量子态，而量子多体系统则是由多个量子态组成的系统。
由于量子多体系统的复杂性，需要借助一些理论模型来描述和研究。
本文将介绍一些常见的量子多体系统的理论模型，包括自旋链模型、玻色-爱因斯坦凝聚模型和费米气体模型等。
通过对这些模型的研究，我们可以深入了解量子多体系统的行为和性质。
自旋链模型自旋链模型是描述自旋之间相互作用的量子多体系统的模型。
在自旋链模型中，每个粒子可以处于自旋向上或向下的两种状态。
粒子之间通过自旋-自旋相互作用产生相互作用。
常见的自旋链模型包括Ising模型和Heisenberg模型。
Ising模型Ising模型是最简单的自旋链模型之一。
在一维Ising模型中，每个自旋可以取向上（+1）或向下（-1）。
自旋之间通过简单的相邻自旋相互作用来影响彼此的取向。
可以使用以下哈密顿量来描述一维Ising模型：$$H = -J\\sum_{i=1}^{N}s_is_{i+1}$$其中，J为相邻自旋之间的交换耦合常数，s i为第i个自旋的取向。
Heisenberg模型Heisenberg模型是描述自旋间相互作用的模型，与Ising模型不同的是，Heisenberg模型中的自旋可以沿任意方向取向。
常见的一维Heisenberg模型可以使用以下哈密顿量来描述：$$H = \\sum_{i=1}^{N} J\\mathbf{S}_i \\cdot \\mathbf{S}_{i+1}$$其中，$\\mathbf{S}_i$为第i个自旋的自旋算符，J为自旋间的交换耦合常数。
玻色-爱因斯坦凝聚模型玻色-爱因斯坦凝聚是一种量子多体系统的现象，它描述了玻色子统计的粒子在低温下向基态排列的行为。
玻色-爱因斯坦凝聚模型可以使用用薛定谔方程来描述：$$i\\hbar\\frac{\\partial}{\\partial t}\\Psi(\\mathbf{r},t) = -\\frac{\\hbar^2}{2m}\ abla^2\\Psi(\\mathbf{r},t) +V(\\mathbf{r})\\Psi(\\mathbf{r},t) +g|\\Psi(\\mathbf{r},t)|^2\\Psi(\\mathbf{r},t)$$其中，$\\Psi(\\mathbf{r},t)$是波函数，m是粒子的质量，$V(\\mathbf{r})$是外势场，g是粒子之间的相互作用常数。
利用傅里叶变换研究一维δ势阱原子链中的束缚态
利用傅里叶变换研究一维δ势阱原子链中的束缚态下载温馨提示：该文档是我店铺精心编制而成，希望大家下载以后，能够帮助大家解决实际的问题。
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非均匀磁场中两比特海森堡XYZ模型量子关联测量时的亏损
非均匀磁场中两比特海森堡XYZ 模型量子关联测量时的亏损我们知道一些关于量子失协在非均匀磁场中两比特下海森堡XYZ 模型它能反应初始态下参数的影响的特性。
这个观点表明参数对于系统的影响严重依赖于系统初始状态，也表明环境不能完全毁坏量子关联，适当的控制参数能抑制无参数下无穷的退相干。
因此表明非均匀磁场不影响稳定态的量子失协，然而均匀的磁场和各向异性的耦合常数会影响稳态量子失协。
这个结论告诉我们适当地修正稳态系统中量子关联的参数将会得到更稳定的量子失协。
关键字：海森堡XYZ 模型量子失协退相干引言在实际处理量子信息的任务中遇到的最大困难是阻止量子关联在环境中不可避免的退相干。
在1953 年，Einstein 、Podolsky 和Rosen 第一次把纠缠定义为量子关联的一种形式，它是一种特殊的量子关联，并且在量子信息的处理中起着很大作用。
双粒子和多粒子纠缠在量子力学中已经被报道。
然而纠缠并不是唯一的一种量子关联，现实中也存在着没有纠缠的量子关联。
这一点已被原理和实验证明了而且那些非传统的量子关联叫做量子失协，可以负责计算加速某些量子任务。
由Ollivier 和Zurek 引入的量子失协是量子关联的一种一般方法而且认为量子失协和量子关联之间存在不同。
最近的一些结果表明，量子失协能比量子纠缠捕获更一般的非局域关联。
甚至对一些可分离的状态这种量子纠缠是为零的，然而量子失协是可以不为零的，这表明了量子关联的确实存在。
在一些情况下进行量子测量时量子失协量子纠缠更有效，在一些量子计算任务中，量子失协对量子计算起着重要作用。
最近的一些论文中，有许多与海森堡自旋链中的纠缠相关的文章。
一方面这是因为海森堡的自旋链在实际纠缠和模仿中的相互之间自然的补充，另一方面他们也对各种各样的固态量子计算体系的模型起着作用。
例如，海森堡链已近被运用去建造量子计算机，他们分别的以量子点，核自旋，电子自旋和光学晶格为基础。
在这篇论文中，我们关注处于均匀与非均匀磁场环境中两个量子比特海森堡XYZ模型中的量子关联的退相干。
自旋为1的海森堡XX链的杂质纠缠
Key words Heisenberg XX chain, impurity, negativity
1
Introduction
Quantum entanglement plays a central role in
be used in high spin systems. Owing to many meaningful applications of high spin quantum systems, the entanglement in a quantum Heisenberg system with spin-1 needs to be studied. Recently, Vidal et al. raised negativity
[3] [1, 2]
as a
measure of bipartite entanglement, which has drawn much attention. Negativity is a measure for the degree of violation of the criterion of positive partial transpose (PPT) in entangled states, and there has been some work on it
[23]
has been realized in the quantum-Hall system
, the
, a rigorous computable measure of en-
system and quantum dot spins for a
tanglement of the mixed states, has so far been obtained just for the case of spin-1/2 system and it can’t
一维具有次近邻相互作用海森堡链中的量子关联
环 境 中的量 子临 界性对 于 ＱＤ的动 力学 演化 也有着 重要 影 响ｌ ４ ． 在部 分量 子相 变 的典 型模 型 中 ， 人们 发
解 析结 果． 源于 此 ， Ｄａ ｋ ｉ ｃ 等 研究 了两 格点 系统 存 在非 零 ＱＤ 的充 要 条 件 ， 并 提 出 了适 用 于 任 意 两 比特 系 统 的 ＱＤ的几 何度 量 （ ＧＭＱＤ） 的概 念 ］ ． ＧＭＱＤ 的提 出大大 简化 了对 ＱＤ 的计算 ． 在 量 子多体 关 联系 统 中量子 相变 是一 种非 常 重要 而奇特 的现 象 ． 作为一 种量 子 临界现 象 ， 量 子相 变发 生 在绝 对零 度 的条 件下—— 此时 ， 热涨 落完 全 消失 ， 从而 不会 有热 力学 相变 发生 ． 因此 ， 量子 相变 是仅仅 由 系 统参数 的改变 —— 诸如 一 个外加 磁 场 ， 或 耦合 常数 的 改变一 而引起 的量 子涨 落． 量子相 变反 映 了系统
杭 州 师范大 学学 报 （ 自然科学 版 ）
２ ０ １ ３正
同样 是一 种量 子关联 ， 我 们很 自然 地考 虑 Ｑ Ｄ 与量 子相 变 之 间 的联 系． 最近， 人们 开 始利 用 ＱＤ 的概
念来 研究 探测 ＱＰ Ｔ ． 有研究 表 明 ， 在 有 限温度下 ， ＱＤ在量 子 临界点 附近 也有 特殊 的行 为口 ． 而 另一 方 面 ，
量 子计 算 机而 言 ， 都 是有 价值 的 ． 因此 ， ＱＤ 完全 可 能 成 为一 种 新 的 量 子计 算 源—— 并 且 相 较 于量 子 纠
缠 更容 易制 备 ， 在实 验室 内更 易保 存． 最近， 人们 对 ＱＤ的研 究 热情 越来 越 高 ． 但是， 即使 有着 种 种优 点 ， 对 ＱＤ 的研 究仍 存 在着 一个 很 大 困难— — 很难 对其 进行 解 析计 算． 甚 至 于对两 比特系 统 ， 也 仅仅 只有 诸如 “ ｘ ” 态＿ 】 。 等极 少类 型 能够得 到
一维海森堡自旋开链单体、相邻自旋第三分量的能量矩阵的计算方法及能量矩阵的特点
我 们 讨 论 一 维 海 森 堡 自 旋 １２开 链 格 点 半 填 ， 满 （ ｌ—ｉ ｉｇ 的 情 况 ， 每 个 格 点 填 放 一 个 电 Ｈａｆ ｆ ｌ ） ｌｎ 即 子 ， 代表 总格 点 数 ， Ｎ ｋ代 表 格 点 中 填 放 自 旋 方 向
ｇ 、： 个 ， ０ 表 不 交 换 ， ｇ 三 ｇ代
代 表 “ ” 点 位 置 的 电 子 自旋 与 “ ” 点 位 置 的 １格 ２格 电 子 自旋 交 换 ， 代 表 “ ” 点 位 置 的 电 子 自旋 与 ２格 “ ” 点 位 置 的 电 子 自旋 交 换 ． 最 原 始 基 矢 ３格 设 Ｉ１ ：
２ｏ ｏ ８年 第 ５期 第 １ Ｏ卷 （ 第 ５１期 ） 总
淮 南 师 范 学 院 学 报
Ｊ Ｕ Ｎ Ｌ ０ Ｕ Ｉ Ａ Ｏ ＭＡ ＮＶ Ｒ Ｉｒ ０ Ｒ Ａ ＦＨ Ａ Ｎ Ｎ Ｎ Ｒ ＬＵ Ｉ Ｅ Ｓ１ Ｙ
Ｎ０ ．２ ｏ８ ．５ ｏ Ｇｅ ｅ ｌＮ０ ｎ ｍ ．５１ ．Ｖ０ ． ０ １１
具 有 邻 近 相 互 作 用 的 一 维 海 森 堡 自 旋 １２ 开 义 是 第 一 个 格 点 中 填 放 自 旋 方 向 朝 下 的 电 子 ． ／ 第
链 是 物 理 学 中 的 基 本 模 型 之 一 ． 究 相 邻 格 点 的 自 二 、 三 个 格 点 中 填 放 自旋 方 向 朝 上 的 电 子 ， 写 研 第 可
为 位 形 ［ ， ］ 构 建 的 最 原 始 基 矢 为 ： ｆ；，＞ 其 意 ３ １。 １２３ ，
【 收稿 日期】 Ｏ ８ ０ — ３ ２ Ｏ — １ １
具有Dzyaloshinskii—Moriya相互作用的XX模型中的热纠缠
、
湖北大学学报 （ 自然科 学版）
Ｊ ｕ ｎ ｌ ｆＨ ｕ ｅ ｉｅｓｔ （ ｔ ｒｌＳ ｉｎ ｅ ｏ ｒ ａ ｂ ｉ ｏ Ｕｎｖ ｒｉ Ｎａｕ ａ ｃｅ ｃ ） ｙ
Ｖｏ１３ Ｎｏ ３ ．３ ．
Ｓｐ ｅ ．，２ １ ０ １
收 稿 日期 ：２ １ ０ ０—０ ５—２ １ 基金项 目：国家 自然科学基金 （０ ７ ０ ６ 、 １ ９ ４ ４ ） 湖北省 自然科学基金 （０ ９ Ｄ ３ ０ 和湖北省教育厅重点项 目（ ２ １１ ０ ） ２０Ｃ Ｂ ６ ） Ｄ ０ ０ ０ ４ 资助
（ １ ）
其 中 ， 代表 Ｄ 相 互作 用参 数 ， 是 耦合 系数 ， ＞０对应 反 铁磁模 型 ，＜ ０对应铁 磁模 型 ， （—ｚ， ， Ｄ Ｍ Ｊ Ｊ ａ ． ｙ
作者简介 ： 张英丽 （９ ７ ） 女 ， １８ 一 ， 硕士生 ； 周斌 ， 信作者 ， ， － ｉ ｂ ｚｏ ＠ ｈ ｂ ． ｄ ．ｎ 通 教授 Ｅｍａ ： ｉ ｈ ｕ ｕ ｕ ｅ ｕ ｃ ｌ ｎ
３４ ７
湖北大学学报 （ 自然科学版 ）
第 ３ ３卷
） 为泡利算符． 如前文所述 ， 我们考虑沿 Ｘ和 Ｙ方向的 Ｄ 相互作用对 ｘ Ｍ ｘ模型热纠缠 的影响 在这 种
过研究 具有 Ｄ 相 互作 用 的两量 子 比特海 森堡 ＸＸＺ模 型 中 的热 纠 缠 ， Ｍ 发现 Ｄ 相 互作 用 可 以提 高 临 Ｍ
界温 度． 们 注 意 到 ， 我 目前 关 于 ＤＭ 相 互 作 用 对 热 纠 缠 影 响 的研 究 大 多 集 中在 沿 Ｚ 方 向分 量 的贡
献［ ］而沿 Ｘ 和 ｙ方 向的 Ｄ 相 互 作用模 型 很少受 到关 注． 于 以上 的启发 ， １１ ， ３４ Ｍ 基 我们 在 两 量子 Ｍ 相 互作用 ， 过计 算 共 生 纠缠 度 来研 究 自旋链 的纠 缠 特性 ． 究 发 通 研
一维单原子链的频率分布
一维单原子链的频率分布一维单原子链是指由相同类型的原子按照一定的规则排列成的链状结构。
频率分布是指在单原子链中各个振动模式的频率出现的分布情况。
本文将从单原子链的基本特征、频率的计算方法以及频率分布的特点三个方面来详细探讨一维单原子链的频率分布。
一、单原子链的基本特征一维单原子链是凝聚态物理中常见的模型系统，它具有以下基本特征：1. 原子之间的相互作用力：在单原子链中，相邻原子之间存在着弹性力和相互作用力，这些力决定了原子在链中的振动行为。
2. 间距和质量的均匀性：单原子链中的原子间距相等，原子质量也相等，这使得单原子链具有均质性，便于分析和计算。
3. 边界条件：单原子链的两端通常会施加边界条件，如固定边界条件或周期性边界条件，以模拟实际情况中的约束条件。
二、频率的计算方法在一维单原子链中，原子的振动可以通过离散化简化为谐振子模型，通过求解谐振子的本征值问题可以得到振动频率。
对于一维单原子链，振动频率的计算方法如下：1. 利用牛顿第二定律：应用牛顿第二定律，可以得到原子的运动方程。
通过求解运动方程可以得到振动频率。
2. 应用弹性势能：利用弹性势能的定义，可以将原子的振动视为在势能函数中寻找最小值的过程。
通过求解势能函数的最小值问题，可以得到振动频率。
3. 应用量子力学：在一维单原子链中，可以将原子的振动量子化，利用量子力学的方法求解振动频率。
具体的计算方法可以通过哈密顿算符的对角化来实现。
三、频率分布的特点在一维单原子链中，频率分布具有以下特点：1. 频率的离散性：由于单原子链的离散结构，振动频率呈现出离散的特点。
频率分布通常由一系列离散的振动模式组成，每个模式对应一个特定的频率。
2. 频率的对称性：对于一维周期性边界条件的单原子链，频率分布具有对称性。
即频率分布在频率为零的点处对称，且对称轴上的频率相等。
3. 频率的分布范围：频率分布的范围取决于原子之间的相互作用力和边界条件。
不同的相互作用力和边界条件将导致不同的频率分布范围。
海森伯XXZ自旋链的通用量子门解法
Ｓ ｌ ｔ ｎ ｏ ｉｅ ｓ ｌ ｅ ｆＱｕ ｎ ｕ Ｇａｅ ｏ ｉ ｓｆ ｒａ Ｕｎ ｖ ｒａ ｔｏ ａ ｔ ｍ ｔｓ ｕｏ Ｓ
ｏ ｉｅ ｂ ｒ ｎ ａ Ｈｅ ｓ ｎ ｅ ｇ ＸＸＺ Ｓ ｎ Ｃｈ ｉ ｐｉ ａ ｎ
说 已经在该 系 统上构 造 出 了通用 量 子 门 ， 中 Ｈ 是 Ｈａ ａｍａｄ门 ， ）是 相位 门 ， （ 其 ｄｒ ｒ Ｐ（ Ｃ ）是 受控 相 位
门． ０ ５年 ， ｒ ｐ ｕ 等人＿ ２０ Ｋａｉ ｏ ｒ ｍｉ ６ 出 了在等 光谱 自旋链 上 的通用 量 子 门的精 确解 法 ， 于 他们 的思想 ， 提 基
路径 无关 的空 间绝 热演 化 （ 几何 量 子 门） 通 用量子 门是任 意单 比特 动力 学量 子 门 和两 比特几 何 量子 门 ．
的组 合［ ， 一个 常见 的量 子 门组 合 ｛ ， ） ｃ ） 作 用 在系统 中 的任意单 比特 或两 比特上 ， ５如 ］ Ｈ Ｐ（ ， （ ｝ 就可 以
延 边 大学 学 报 （自然 科 学 版 ）
第 ３ ６卷
其 ￣ ＝ｘ一 （ ｝动 学 位ｒ Ｔｐｃ ￡ 非 贝 几 相 ， Ａ） 中ｉ ｅ｛ 是 力 相 ，—ｅ｛ （ ｝ 阿 尔 何 位即 （ ｌ ｆ ｐ （ ｔ ） ｘ Ａ） 是 ｆ ｄ 与
第 ３ ６卷 第 ４ 期 ２１ 年 １ ００ ２月
延边大学学报（ 自然 科 学 版 ） Ｊ ｕ ｎ ｌ ｆ ｎ ｉ ｉ ｒ ｉ Ｎ ｔｒ ｌ ｃ ｎ ｅ ｏ ｒ ａ ｏ ｂａ Ｕｎｖ ｓ ｙ（ ａ ｕ ａ Ｓ ｉ ｃ ） Ｙａ ｎ ｅ ｔ ｅ
Ｖｏ ． ６ Ｎｏ ４ １３ ．
摘 要 ： 海 森 伯 Ｘ Ｚ 自旋链 上 找 到 了 通 用 量 子 门 的 解 法 ， 用 量 子 门可 以 由动 力 学 相 位 和 几 何 相 位 组 合 ， 在 Ｘ 通 由 于几 何 相 位 门有 容 错 的特 性 ， 此 它 将 有 助 于 提 高 量 子 信 息 处 理 的 能 力 ． 因 关 键 词 ：海森 伯 Ｘ Ｚ 自旋 链 ；通 用 量 子 门 ； 何 相 位 门 Ｘ 几
关于二级相变中的熵变分析
N
∑ Si
i =1
，Si 为自旋链中第 i 格点的 von
Neumann 熵，S
为自旋链中
von
Neumann 熵的平均
值，N 为自旋链格点数。当 S 为零时，自旋链对应的态为纠缠态，当 S 不为零时为非纠缠态，在一定程
度上，von Neumann 熵体现体系的关联度。自旋链模型 von Neumann 熵值的获得方法是一维自旋开链中
(10)
因此在 T0 < Te 的任何温度下处于超导态下的熵总是低于正常态下的熵。由于系统混乱程度的标志是 熵，所以与正常相比较，超导相是更加有序的状态。且在 0 < T0 < Te 的温区内，正常态和超导态的二相间 存在着熵差并且一定有极大值。在正常超导转变超导体满足平衡条件下(9)两边对 T 求导，并注意(8)中熵 的偏导数，得到常态与超导态的熵差为：
2. 相关理论
2.1. 二级相变特征
二级相变时在相变点，两相的体积、焓和熵变化是连续的，称为连续相变，在相变点化学势及化学 势的一级偏导数连续，但二级偏导数不连续的相变。相变时没有热效应和熵变，但热膨胀系数，压缩系 数，比热容等化学势的二阶偏微分量发生突变。用数学表达定义二级相变形式为：
= ∂∂µT1 P = ∂∂µT2 P , S1 S2
i −1
i =1
的取值为
0
到 1，则模型的哈密顿量有顺磁情形
Hˆ xxz J
=(1− x) Hˆ xxx
+ (2x −1) Hˆ zz ，可见一维 XXZ 海森堡自
旋链模型的哈密顿量由 XXX 和 ZZ 模型的哈密顿量组合而成。
3.2. N 格点自旋链模型的 von Neumann 熵
定义 S
使用Fortran程序计算海森堡模型纠缠度的算法实现及随机数据的消除方法
一维海森堡模型和MATLAB的简单介绍
一维海森堡模型和MATLAB 的简单介绍1.1一维海森堡模型海森堡模型（Heisenberg model ）是一个自旋系统的统计力学的模型。
在量子力学发展初期，海森堡首先提出自旋与自旋之间可能存在交互作用，其数学形式是两个自旋角动量的内积j i S S•。
海森堡模型的哈密顿算符H 是这些内积的总和。
j i ji j i S S J H•=∑,,其中自旋角动量的x,y,z 三个分量之间的互易关系为 γβγβεδj a j i j a i S i S S ,],[ =，为普朗克除以 π2，为了方便以下讨论假设 =1。
只考虑最近邻的自旋才存在以上哈密顿纯粹是算符的形式，为了方便，我们令J=1，对自旋为是S=1/2，每个自旋有两个状态：{|↓>,|↑>},我们用列向量⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛10,⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛01来表示.则z S =21 ⎝⎛01 ⎪⎪⎭⎫-10，+S = ⎝⎛00 ⎪⎪⎭⎫01，-S = ⎝⎛10 ⎪⎪⎭⎫00+S |↓>=|↑>;+S |↑>=0; -S |↓>=0;-S |↑>=|↓>;对于多个自旋的系统中，每一个自选的表示就不再相同。
例如对于L=2的两个自旋的系统，它的希尔伯特空间为 }|,|,|,{|}|,{|}|,{|↓↓>↓↑>↑↓>↑↑>=↓>↑>⊗↓>↑>在它的希尔伯特空间中，将H 写成矩阵的表达：⎪⎪⎪⎪⎪⎭⎫⎝⎛↓↓><↓↓↓↑><↓↓↑↓><↓↓↑↑><↓↓↓↓><↓↑↓↑><↓↑↑↓><↓↑↑↑><↓↑↓↓><↑↓↓↑><↑↓↑↓><↑↓↑↑><↑↓↓↓><↑↑↓↑><↑↑↑↓><↑↑↑↑><↑↑||||||||||||||||||||||||||||||||H H H H H H H H H H H H H H H H =⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--414121214141 同理，L=3，4……个格点的H 的矩阵表示也可以求得，进而我们可以利用计算机中的标准库来求得它的本征值和本征态，本文采用MATLAB 中的库函数eig(),和LANCZOS 方法求出基态。
《关于高阶超对称海森堡铁磁链模型的研究》范文
《关于高阶超对称海森堡铁磁链模型的研究》篇一一、引言在量子力学与凝聚态物理中，海森堡铁磁链模型被广泛应用于研究复杂的自旋系统和量子相变等物理现象。
近年来，随着超对称理论的发展，高阶超对称海森堡铁磁链模型成为了研究的热点。
本文旨在探讨高阶超对称海森堡铁磁链模型的性质，通过深入研究模型的特点，探讨其在理论和实验方面的应用价值。
二、模型建立高阶超对称海森堡铁磁链模型是一种具有超对称性的自旋系统，其哈密顿量包含了自旋相互作用和超对称项。
在模型中，每个自旋都具有确定的自旋方向和自旋值，相邻自旋之间的相互作用受到系统哈密顿量的约束。
模型在自旋系统的微观层面描绘了磁场作用下的相变现象，并涉及到微观相互作用、自旋波动等物理机制。
三、模型性质分析（一）超对称性高阶超对称海森堡铁磁链模型具有超对称性，这意味着在系统演化过程中，各种不同的自旋状态具有相同的概率分布。
这种超对称性使得模型可以描述出更多类型的量子相变现象。
（二）量子相变通过计算哈密顿量对应的能级和波函数，可以分析出系统在不同磁场下的相变行为。
在磁场作用下，系统会经历从铁磁相到反铁磁相或参数有序态的转变，同时也会伴随明显的自旋波动现象。
这些量子相变与温度、磁场等物理条件有关。
（三）计算方法针对高阶超对称海森堡铁磁链模型，我们采用了多种计算方法。
包括精确对角化方法、重整化群方法、蒙特卡洛模拟等。
这些方法能够有效地解决哈密顿量中的多体问题，同时可以更直观地观察系统在各种条件下的行为变化。
四、实验验证与讨论为了验证高阶超对称海森堡铁磁链模型的正确性，我们进行了一系列实验。
在实验中，我们制备了相应的实验样品，利用外磁场对系统进行调制，观察系统在不同磁场条件下的行为变化。
通过比较理论计算与实验结果，我们发现两者之间存在较好的一致性。
这表明高阶超对称海森堡铁磁链模型能够有效地描述自旋系统的量子相变现象。
此外，我们还探讨了模型的潜在应用价值。
例如，在量子计算和量子信息处理中，高阶超对称海森堡铁磁链模型可以用于构建更高效的量子门和量子通信协议。
基于蒙特卡洛方法的量子海森堡模型的数值计算
基于蒙特卡洛方法的量子海森堡模型的数值计算一、引言量子力学的研究对于现代物理学的发展有着重要的意义，而其中最基础的模型之一便是海森堡模型。
该模型的研究有着广泛的应用，比如可以在电子学和量子计算领域中得到应用，同时也可用于分析量子相变等多个领域。
随着计算机技术的不断发展，数值计算已经成为物理研究不可或缺的工具。
在这篇文章中，我们将介绍一种基于蒙特卡洛方法的量子海森堡模型的数值计算方法，以及它的应用场合和限制。
二、海森堡模型海森堡模型是一种研究自旋力学的模型，在该模型中，自旋可以被描述为一个二元系统。
该模型是由维尔纳·海森堡于1926年提出的，他的研究对于后来的量子力学发展有着深远的影响。
海森堡模型的基本假设是，系统中的自旋之间存在伦敦相互作用，而这种相互作用会导致自旋倾向于互相靠近。
这一假设使得海森堡模型能够描述自旋在一个平面上的运动，同时也为进一步研究宏观物理现象奠定了基础。
三、蒙特卡洛方法蒙特卡洛方法是一种重要的随机仿真方法，这种方法是通过随机抽样来求解数学问题的。
在物理学领域，蒙特卡洛方法被广泛应用于研究各种问题，比如相变、计算体系的能量等。
在海森堡模型的数值计算中，蒙特卡洛方法可以被用于模拟自旋随机翻转的情况，进而得到系统的能量以及磁矩等物理量。
这种方法的优点在于精度高、可靠性好，并且计算过程中不需要进行过多的假设。
四、数值计算与应用在实际计算中，我们可以通过蒙特卡洛法得到海森堡模型在不同温度下的能量和磁矩等物理量。
同时，我们也可以通过改变模型的参数来模拟不同的实验条件。
这种基于蒙特卡洛法的方法可以广泛应用于物理学领域的理论计算中，比如用于研究量子相变、格子系统的结构等。
此外，这种计算方法也可以用于解决其他无法通过传统方法求解的物理问题。
但是需要注意的是，这种计算方法的可靠性和精度并不一定高。
同时，由于该方法需要进行大量的计算，计算时间也会比较长，因此需要精心设计计算流程，避免浪费计算资源。
纠缠谱的计算 范桁
纠缠谱的计算范桁
纠缠谱通常指的是在量子信息和量子计算领域中的概念，与量子纠缠的性质和度量有关。
纠缠谱的计算涉及对量子态的纠缠性质进行分析，通常通过计算量子纠缠熵或其他相关的度量来实现。
以下是一些相关的概念：
纠缠熵（Entanglement Entropy）：纠缠谱的计算通常涉及到计算系统的纠缠熵。
纠缠熵是描述系统纠缠程度的一个度量，可以通过对系统的密度矩阵进行操作来计算。
在纠缠度理论中，纠缠熵的增加通常被认为是量子纠缠的表现。
Schmidt分解：Schmidt分解是一种用于描述量子纠缠的方法，可以将多体态表示为两个子系统的纠缠态。
通过对Schmidt分解的处理，可以得到描述纠缠的特征值，这与纠缠谱的计算有关。
Entanglement Spectrum：纠缠谱是一种描述纠缠结构的概念，它涉及到将纠缠矩阵的特征值作为纠缠谱来考虑。
纠缠谱的分析有助于理解系统的拓扑性质和纠缠结构。
纠缠谱的计算对于理解和研究量子系统的纠缠性质以及在量子信息处理中的应用具有重要意义。
在量子计算、量子通信和拓扑量子计算等领域，研究纠缠谱有助于深入理解和利用量子纠缠的特性。
海森堡模型计算中两种程序语言实现的比较
海森堡模型计算中两种程序语言实现的比较韩文娟;黄敏【摘要】对海森堡模型计算中Fortran、Matlab两程序语言实现的比较找出计算效果较好的语言,使用两语言计算模型的纠缠度并对计算结果作分析.研究结果认为:两种语言编程都是调用eig()函数求本征矢,同参数的本征值相同;使用Mat?lab(Fortran)语言计算的本征值已(未)排序,基态本征矢(不)唯一,基态纠缠度值中无(有)随机数据,计算时间较短(长).【期刊名称】《六盘水师范学院学报》【年(卷),期】2016(028)006【总页数】4页(P1-4)【关键词】量子光学;Fortran程序;Matlab程序;纠缠度;海森堡模型【作者】韩文娟;黄敏【作者单位】六盘水师范学院物理与电子科学系,贵州六盘水553001;六盘水师范学院数学系,贵州六盘水553001【正文语种】中文【中图分类】O431.2在量子信息学领域，关于海森堡模型的研究很多，如海森堡模型的纠缠度计算（潘峰等，2003；韩文娟等，2012a）和其在量子相变（顾世建和林海青，2010）、量子通信（刘林曜等，2013）、量子计算（韩文娟等，2012b）中的应用等。
在研究工作的普适计算中使用不同语言编程计算时，因软件系统本身各自的库函数有时会出现计算结果精确度和程序运行时间不等的系列问题。
就此，对使用两种语言编程计算海森堡模型的纠缠度时所出现的情况作比较分析，通过讨论便于研究者们在遇到类似问题时能对计算效果不好的语言及时进行更改与替换，从而获得准确的计算结果并提高运算效率。
1.1一维XXZ海森堡开链模型的哈密顿量（潘峰和张丹，2002）为：式中N为海森堡模型自旋链的格点数,Jx、Jy、Jz为x、y、z方向格点自旋之间的相互作用参数,这里Jx=Jy,（1）式可变形为：其中Hˆxxz、Hˆxxx、Hˆzz分别为XXZ、XXX和ZZ模型的能量矩阵，由（2）式可看出XXZ模型的哈密顿量由XXX和ZZ模型的哈密顿量组合而成。
一维海森堡-伊辛自旋链模型中的量子失协研究
一维海森堡-伊辛自旋链模型中的量子失协研究
张乐;袁训锋;雷健;谭小东
【期刊名称】《新乡学院学报》
【年(卷),期】2022(39)9
【摘要】研究了一维海森堡-伊辛自旋链模型中的两体量子失协的性质,分析了温度、海森堡-伊辛相对耦合强度和横向磁场对最近邻反铁磁耦合的两自旋粒子间量子失
协(Quantum Discord,QD)的影响,发现了QD(QD表示QD的度量)的一阶导数的极小值点在系统的量子相变点附近的标度行为,在强伊辛作用和低温条件下QD在
横向磁场中的波动行为。
【总页数】8页(P4-11)
【作者】张乐;袁训锋;雷健;谭小东
【作者单位】商洛学院电子信息与电气工程学院
【正文语种】中文
【中图分类】O469
【相关文献】
1.一维自旋1的键交替海森堡模型中的量子纠缠和非局域序
2.非均匀磁场作用下四量子比特海森堡自旋链中的热纠缠
3.非马尔科夫环境对海森堡XXZ自旋链模型中
量子隐形传态的影响4.海森堡自旋链中的宏观量子相干5.非马尔科夫环境中各向
异性海森堡自旋链的几何量子失协
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一维自旋系统中的量子纠缠的开题报告
一维自旋系统中的量子纠缠的开题报告1. 研究背景和意义:量子力学中引入了一个重要概念——量子纠缠。
量子纠缠是指多粒子系统的状态与各个粒子的状态之间的相互依赖性。
在量子纠缠中，一部分的粒子的量子状态受到其他粒子的影响，即使粒子之间距离很远。
这种现象在量子计算、量子通信、量子传递以及量子仿真中有重要的应用，成为近年来研究的热点之一。
本文将探讨一维自旋系统中的量子纠缠。
2. 研究内容和方法:本文将研究一维自旋模型。
一维自旋模型是指由自旋1/2的粒子构成的一维周期性阵列。
我们将研究几个经典的一维自旋模型，包括XY模型、海森堡模型、Ising模型和XX模型。
我们将使用量子纠缠的概念来研究这些模型。
论文将从量子纠缠的定义开始，探讨量子纠缠的量测和演化，并阐述量子纠缠的几个度量方法。
然后，我们将使用这些度量方法来研究一维自旋模型中的量子纠缠性质。
我们将使用数值计算和分析来研究这些模型。
我们将使用量子计算工具，例如矩阵产品状态和量子蒙特卡罗方法，来计算和分析一维自旋模型的纠缠性质。
我们还将使用一些数学理论和工具，如图论和多体理论，来推导和分析一维自旋模型的特殊性质。
3. 研究意义:本文的研究将为我们深入理解量子纠缠提供更多的实例和数值计算，为量子计算、量子通信、量子传递以及量子仿真等领域提供更多的实际应用。
本研究也对未来的研究提供了新的思路。
通过研究一维自旋模型中的量子纠缠，我们可以更深入地理解自旋模型的基本性质并提高我们对量子纠缠的理解。
4. 参考文献:[1] Nielsen, M. A., & Chang, I. L. (2010). Quantum computation and quantum information. Cambridge university press.[2] Amico, L., Fazio, R., Osterloh, A., & Vedral, V. (2008). Entanglement in many-body systems. Reviews of modern physics, 80(2), 517.[3] Eisert, J., Cramer, M., & Plenio, M. B. (2010). Area laws for the entanglement entropy-a review. Reviews of Modern Physics, 82(1), 277.[4] Osborne, T. J., & Nielsen, M. A. (2002). Entanglement in a simple quantum phase transition. The American Physical Society, 66.[5] Pfeuty, P. (2017). The one-dimensional Ising model. Springer.。
一维海森堡开链相邻自旋第三分量的能量矩阵的计算方法
一维海森堡开链相邻自旋第三分量的能量矩阵的计算方法韩文娟
【期刊名称】《今日科苑》
【年(卷),期】2006(000)011
【摘要】本文先简单说明置换群产生完备基矢的知识，然后介绍一维海森堡相邻自旋第三分量分量的哈密顿算符作用于完备基矢形成矩阵元的方法及产生的矩阵的特点。
【总页数】1页(PI0010)
【作者】韩文娟
【作者单位】辽宁师范大学物理系
【正文语种】中文
【中图分类】O641.1
【相关文献】
1.一维海森堡自旋开链单体、相邻自旋第三分量的能量矩阵的计算方法及能量矩阵的特点 [J], 韩文娟;黄敏
2.海森堡链XY模型的能量矩阵的计算方法 [J], 韩文娟
3.一维海森堡自旋(1/2)开链模型能量矩阵的规则分形结构 [J], 潘峰;张丹
4.一维海森堡链格点中不同电子自旋交换构成能量矩阵的方法 [J], 韩文娟;周勋;张太荣
5.关于一维XXZ海森堡自旋开、闭链模型关联特性的对比研究 [J], 韩文娟;强睿;彭定燕
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贵州大学学报（ 自然科学版 ）
Ｊｕ ａ ｏ ｕ ｈｕＵ ｉ ｒｉ （ ａ ｒｌ ｃ ｎｅ） ｏｒ ｌ ｆ ｉ ｏ ｎ ｅｓｙ Ｎ ｔ ａ Ｓｉ ｃｓ ｎ Ｇ ｚ ｖ ｔ ｕ ｅ
Ｖ０．２ ．４ １ ７ Ｎｏ
Ａｕｇ ２ ０ ． ０１
ｍ ｎ 熵定义的纠缠度相结合计算出本模型的基态 ａｎ 纠缠度 ．
１ ３ 数值结 果 ．
表２ 为顺磁情况下 ， ＝ ． ， Ｏ２时 位型［ ，］… ４２
１ １ 模 型 的哈密 顿量 与 能量 矩阵 ． 维Ｘ ＸＺ海 森堡 开链模 型 的哈密 顿量 ：
一
表 １ 顺、 反磁情况下一维 ｘｘ ｚ海森堡开链模型 的哈密顿量 （ 参数 的取值为［ ， ］ ０１ ）
从 表 １ ， 维 Ｘ Ｚ海森 堡 模 型 的哈 密 顿量 知 一 Ｘ
由 Ｘ Ｘ和 相邻 自旋 ｚ Ｘ ｚ部 分 （ 分别 记为
文章编号
１０ ５ ６ （ ００ ０ ０２ ０ ０ ０— ２９ ２ １ ）４— ０ 链 模 型 基 态 纠缠 度计 算 的分 析 Ｘ
韩文娟 周 勋 ，
（． １ 六盘水师范学 院物理 系， 贵州 水城 ５ ３０ ；． ５０ ４ ２ 贵州师范大学物理与 电子科学学院 ， 贵州 贵 阳 ５ ００ ） ５０ １
ｌ＝１
义的纠缠度方 法 只对 Ｘ Ｚ模 型单 个格 点 熵 的计 算 Ｘ
作分析讨论， 为纠缠度和量子计算作些基础借鉴．
∑ “， 论Ｘ Ｚ 森堡开 讨 Ｘ海 链模型的哈 密顿量
可分 为 （ 表 １ 顺 、 见 ） 反磁 二种情 形 ：
１ Ｘ Ｚ模型基态 纠缠度 的计算方法 Ｘ
． ．
Ⅳ一１ ．
．
＋ ｓ ＋（ 一 ） ） ∑Ｓ
Ｉ＝ １
．
（） ２
． ．
Ｊ 一１ ｖ
．
．
．
．
文献 中早 已有块 熵 的计 算 ， 文利 用平 均 约化 熵 定 本
令
Ｎ－ ． Ｉ ．
＝∑ （： ＋ ； ＋ “ ， ＝ ．ｓ Ｓ ． Ｓ ） ｓ ｓ
清晰 图 象。
关 键词 ： 海森 堡链 ；ｏ ｅ ｍ ｎ ｙ ｎＮ ｕ ａ ｎ熵 ； 态纠缠 度 ； 变 基 相 中图分 类号 ： ４ １ １ ０ １ ． 文献标 识码 ： Ａ
量子 纠缠是 量 子力学 最显 著 的特性 之一 ， 它对
于量子通信和量子计算 意义重大 ， 是量 子隐形传 态…、 量子密钥分配 的基础． 子纠缠态 ＿ 的度 量 ３
量成 为人们 研究 的热 点之一 ， 几年人 们 提 出了一 近 些描述 纠 缠 态 的物 理 量 ， ： 分 熵 纠 缠 度 ］相 如 部 、 对熵 纠 缠 度 等 ． Ｘ Ｈ ｉ ｎｅ Ｘ Ｚ ｅ ｅｂｒ 型是 简 洁 而 重 ｓ ｇ模
要 的基本模型 ， 也是量 子纠缠研究 的重 要对象 ， 国外
和
） ，量 阵 别用 ／ ） 构 能矩分利 ．五 （ 和 成 ｓ ２ ＝
收稿 日期 ： ００— ５—２ ２１ ０ ０
基金项 目： 六盘水师范学院基金资助（ ０９ ６ ； ２０ ０ ） 贵州六盘水市科技基金资助 （２ ２ ２０ － １ ０ － １ ５ ００— ０ ９ ０ — ８ ０ ） 作者简介： 韩文娟 （９ ５ ， ， １７ 一） 女 河北保定人 ， 士生， 硕 从事量子多体理论的研究 ， ｍ ｉ Ｅ ａ 地址 ：ａｗ ｎ ａｙ ｇ ６ ．ｏ１ ｌ ｈｎ ｅｊ ｎ ｉ ＠１ ３ ｃ ． ｕ ｎ ｎ
Ｎ粒子纯 态 纠缠度 定义 为 ：
－
的 Ⅳ粒子纠缠态 ， Ｊ ＞ 即 至少可部分分离 ， 而当 ｓ １时 ， ＞是最 大纠 缠态 ． ｌ
＝
将 一维 Ｘ Ｚ海 森 堡 开链 模 型在 顺 、 Ｘ 反磁 情 况
下 的能量矩 阵对 角化 得 到 基 态 本 征矢 和 ｖｎＮ ｕ ｏ ｅ．
摘
要： 本文 对一 雏 Ｘ Ｚ海森堡 开链模 型基 态纠缠 度 的计算作 分析 ． 究方 法是 用 ｖｎＮ ｕ ｎ Ｘ 研 ｏ ｅｍａｎ
熵定义的纠缠度与模型的基态本征 矢建立联 系计算该模型体 系的基 态纠缠度 ， 并据计算结果作 分析． 研究结论 ：１ 用 ｖｎＮ ｕ ａｎ熵计算本模型纠缠度时所得约化密度矩阵具有规律性；２ （ ） ｏ ｅｍ ｎ （） 本模 型在 顺 、 铁磁 情形 下 Ｎ为偶 数且 位 型为 ［ Ｎ ２ 时 ， 态纠 缠度 １＝１体 现 了 自旋链格 点 反 Ｎ，／ ］ 基 １ ， 中填放 自旋向上和向下的电子数相等时 １的对称性 ；３ 顺、 １ （ ） 反磁情况下 Ｎ为奇、 偶数时在参数 ０到 １区间内 １的变化趋势一致 ， 系为有纠缠的连续长程相 ， １ 体 参数 为 １０时 值 突变， ． 出现拐 点， 体现模型体系从有序到有序的相变；４ 利用本征 矢跟踪法将 图象中的游离数据 消除以得到 （）
・通讯 作者 ： 周 勋 ，ｍａｌｚｏｘｎ９ １３ Ｃｒ． Ｅ ｉ：ｈｕｕ ９ ＠ ６ ．Ｏ ｎ
贵州大学 学报 （ 自然科学版 ）
第２ ７卷
Ｓ五 （０，㈩ ２ ， ＞ ／ １Ｓ ＝２ 一 ） ㈩ Ｓ 川
＝ ２ ） Ｓ Ｉ，＞ ＝－ ２ 五／ Ｉ 和 ： Ｊ ｈ／ ＞和 ． Ｉ Ｉ ｓ ：ｔ ＞ ＝ ２ ＞的关系作用于完备基矢产生． 注 ： 五／ Ｉ ｔ （ 为计算方便 ， Ｉ 取 ｔ）、 、 ） ｆ 分别表示电子 自 ｝ 旋方 向朝上 和朝下 ）． １２ 一维 Ｘ Ｚ ． Ｘ 海森堡模型纠缠度的计算方法
Ｈ＝ ∑ （ ｜ ＋ ｉ＋ 十 ｉ（） ｓ ｜ ∑ ｉ“ １ ）） ｉ ，
式 中 Ｎ为格 点数 ， ， ， 为 相互 作 用参 数 ， 这
．
Ｎ－ １
．
．
．
里 ＝ ， ） 可变 （ 式 形为Ｈ＝ ∑ （ ＋ ； １ ｓ Ｓ
Ｉ＝ １