《水力学》第六章 明渠恒定非均匀流

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过水断面单位重量液体平均动能与平均势能
之比的二倍开平方。
13
佛汝德数的③物理意义,即佛汝德数的力学意义是:
代表水流的惯性力和重力两种作用的对比关系。
l 2 2 dim F dim(m a) dim(l 2 ) dim(l v ) s 3 dim G dim(gl )
3
F l v v dim dim dim( ) 3 G gl gl
K ,故水流为缓流。
35
例6.2 数 m 为 1。
一梯形断面渠道,底宽 b 为 5 m,边坡系
要求:计算通过流量分别为 Q1为10m3/s,Q2为15m3/s, Q3为20m3/s 时的临界水深。
A3 解: (1) 绘制 h ~ 关系曲线 B
A3 因 f ( h) 对梯形断面 B
B b 2m h A (b m h)h
1
6-1 明渠水流的三种流态
扰动:在流场的某一
点或者某一个区域,由 于某种原因,使流动参 数发生变化,这种变化 叫做扰动。
波:扰动区域与未扰动区 域的分界面
为微小值 弱扰动:扰动参数变化 扰动 为有限值 强扰动:扰动参数变化
2
微弱扰动的一维传播
p2 p1 dp 2 1 d T2 T1 dT
q
Q b
hK 3
'
q g
2
(6-21)
27
若将(6-20)式两端同乘以
m b
可得
3
m m 1 h h m ' b Kb K m hK f hK 1/ 3 b b (6-22) m 1 2 hK b
h 1 m K hK q2 b 1/ 3 g hK 1 2 m b
若取, 1.0
dEs 1 Fr 2 则有 dh
dEs 上支 dh 0缓流 dEs 0临界流 K点 dh 因而对断面 下支 dEs 0急流 dh 19 比能曲线有
二、临界水深
相应于断面单位能量最小值的水深称为临界水深,
以hk表示。 由临界流方程
m ' hK b

3再由 关系曲线上查出相应的 梯形断面的 hK 值。
hK m ' ~ hK ' b hK
hK ' hK 值,从而可算出
31
根据所给流量及断面尺寸,应用上述方法 求出临界水深 hK 以后,也可用 hK 来判断: 当 h> hK 时,Fr<1,为缓流, h= hK 时,Fr=1,为临界流, h< hK 时,Fr>1,为急流。
26
3
hK 1 m hK 2 q b 1/ 3 g hK 1 2 m b
(6-20)
上式中 ,b为梯形断面的底宽。 上式左端实际上表示一个与梯形断面底宽相等 的矩形断面的临界水深。为了与欲求的梯形 断面的临界水深 hK 相区别将其以 hK ' 来表示, 即令
明渠水流有和大气接触的自由表面,与有压流不同, 具有独特的水流流态,即缓流、临界流和急流三种。
静水中传播的微波速度vw称为相对波速。

当v=0时,水流静止,干扰波能向四周以一定的速度传播。 当v<vw时,水流为缓流,干扰波能向上游和下游传播。 当v=vw时,水流为临界流, 当v>vw时,水流为急流,干扰波不能向上游传播,只能 向下游传播(马赫椎内)。
第六章 明渠恒定非均匀流
人工渠道或天然河道中 的水流绝大多数是非均匀 流。明渠非均匀流的特点 是明渠的底坡线、水面线、 总水头线彼此互不平行。 明渠非均匀流分为明渠非均匀渐变流和明渠非均匀 急变流。本章着重研究明渠中恒定非均匀渐变流的基本 特性及其水力要素(主要是水深)沿程变化的规律。具 体地说,就是要分析水面线的变化及其计算,以便确定 明渠边墙高度,以及回水淹没的范围等。通常把明渠均 匀流的水深称为正常水深h0。
对临界流断面平均流速恰好等于微波相对波速
v vw gh

gh
对临界流有

w
gh
1
佛汝德数
Fr
v gh
佛汝德数的①物理意义是:流速与相对波速之比
12
显然:当Fr<1,水流为缓流;
当Fr=1,水流为临界流;
当Fr>1,水流为急流。
v2 v 2g 2 h gh
Fr
佛汝德数的②物理意义是:
由附图Ш右下角 hK ~ q 关系图上可查出当 q =3.75 m3/s· 时,hK = 1.13 m。 m 33
3
(2)当渠中水深 3 /= 3 m 时 Q 30mh s 1.25m / s 渠中流速 bh 8m 3m 弗劳德数
Fr
2
(1.25m / s) 2 0.231 2 gh (9.8m / s ) (3m)
通过渠底的水平面0′-0′所计算得到的单位能量称为断面比 能,并以
Es 来表示,则
E s h cos
2
2g
在实用上,因一般明渠底坡较小,可认为 cos 1 Q 2 故常采用
Es h 2gA2
16
当流量Q和过水断
面的形状及尺寸一定 时,断面比能仅仅是 水深的函数,即Es= f(h),以图表示则称
马赫角α:马赫锥的半顶 角,即圆锥的母线与来流 速度方向之间的夹角。
sin

c 1 v Ma
当v>vw时,水流为急流,干扰波不能向上游传播,只能 向下游传播(马赫椎内)。
7
在t=0、1、2、3、4s,分别有水滴滴入o点,研究t=4s的流动图象

当v=vw时,水流为临界流,
8
6-1 明渠水流的三种流态
从而可算出若干个与之对应的
值刚好与
A B
3
值,当某一
相等时,其相应的水深即为所求
24
aQ2 g
的临界水深hK 。
( 2)图解法
图解法的实质和试算法相同。当假定不同的水深 h
时,可得出若干相应的
~
A3 B
A3 B
值,然后将这些值点绘成 h
A3 B
关系曲线图(见图)Байду номын сангаас在该图的
aQ2 g
轴上,量取
其值为
32
例6.1
一矩形断面明渠,流量 Q =30 m3/s,底
宽 b = 8 m。要求: (1) 用计算及图解法求渠中临界水深; (2) 计算渠中实际水深 h = 3 m 时,水流的弗劳德数、 微波波速,并据此以不同的角度来判别水流的流态。
解:(1)求临界水深
Q 30m / s q 3.75m3 / s m b 8m aq2 1 (3.75m 2 / s) 2 hK 3 3 1.13m 2 g (9.8m / s )
上式中
q Q b
2
为单宽流量。
21
q 2 hK 3 g
22
2.断面为任意形状时,临界水深的计算
23
Q 2
3 AK (6.15) g BK
(1)试算法
当给定流量 Q 及明渠断面形状、尺寸后,(6.15)
aQ2 g
式的左端
为一定值,该式的右端
A3 B
A3 B
乃仅
仅是水深的函数。于是可以假定若干个水深 h ,
的长度,由此引铅垂线与曲线相交于 C 点,
C 点所对应的 h 值即为所求hK 。
Q 2
3 AK (6.15) g BK
25
3.等腰梯形断面临界水深计算 若明渠过水断面为梯形,且两侧边坡相同,在 这种情况下,可应用一种简便图解法,现将其原 理简述如下: 对于等腰梯形断面有:
Q 2
3 AK (6.15) g BK

时,由图查得
hK 2 0.91m

Q32 (20m3 / s) 2 40.8 2 g (9.8m / s )
W gh (9.8m / s 2 ) (3m) 5.42 m / s 微波波速
K ghK (9.8m / s 2 ) (1.13m) 3.33m / s
34
临界流速
从水深看,因 h > hK,故渠中水流为缓流。 以 Fr 为标准,因 Fr < 1 ,水流为缓流。 以微波波速与实际水流流速作比较,因 W , 微波可以向上游传播,故水流为缓流。 以临界流速 K 与实际水流流速作比较, 因
AK b m hK hK
BK b 2m hK
代入(6-15)式可得(令α=1)
b m hK hK Q2 g b 2m hK
3 3
h 3 3 1 m K b hK b h 1 2m K b b
3
将上式两端同除以 b2 后开立方则得
dEs Q 2 B 1 0 3 dh gA
Q 2
3 AK (6.15) g BK
注以脚标表示临界水深 时的水力要素
当流量和过水断面形状及尺寸给定时,利用上式
即可求解临界水深 hK 。
20
1.矩形断面明渠临界水深的计算
Q 2
3 AK (6.15) g BK
q hK 3 g
为:比能曲线。
Es h
Q 2
2gA
2
17
Es h
Q 2
2 gA
2
(6.10)
为什么?
18
dEs d Q 2 Q 2 dA (h ) 1 2 dh dh 2 gA gA3 dh
因在过水断面上 代入上式有
dA B dh

dEs Q 2 B v 2 1 1 3 A dh gA g B
根据表中数值,绘制 h ~
关系曲线,如图6.8所示。 (2)计算各级流量下的 并由图中查读临界水深。
37
Q2 g
值,

Q12 (10m3 / s) 2 10.2 2 g (9.8m / s )
2 Q2 (15m3 / s) 2 23.0 2 g (9.8m / s )
时,由图查得
hK1 0.69m
A3 B
先假定若干 h ,计算相应的
值,计算成果见表6.1
36
表 6.1
水深 h 0.4 0.6 0.8 1.0 1.2 水面宽 B 5.8 6.2 6.6 7.0 7.4
A3 B
过水面积 A 2.16 3.36 4.64 6.00 7.44
A3 / B 1.74 6.12 15.14 30.86 55.65
上式移项后可得
m 1 2 hK hK b ' m hK 1 hK b
1/ 3
m hK b
(6-23)
m ' hK b
hK ' hK
hK ' hK
m ' hK b
hK ' hK
m ' hK b
28
29
30
求解梯形断面临界水深的方法: ' hK ; 1.求出与梯形断面底宽相等的矩形断面的临界水深 2然后根据梯形断面已知m , b值算出
p2 p1 dp 2 1 d T2 T1 dT
非 定 常 过 程
3
6-1 明渠水流的三种流态
注意:波速与流体质
点速度的区别。
行波:运动的波 波 驻波:静止的波 的波 压缩波:波后压强升高 波 的波 膨胀波:波后压强降低
4
6-1 明渠水流的三种流态
在t=0、1、2、3、4s, 分别有水滴滴入o点, 研究t=4s的流动图象
vw h 2 (1 ) h gh h (1 ) 2h

h / h 0 ,则微波波速:
w gh
明渠断面为任意形状时, w g h 式中: h A 为断面平均水深,A为断面面积,
B
B为水面宽度。
11
w 实际工程中微波传播的绝对速度 v v vw v gh
静水中传播的微波 速度vw(c)称为相 对波速。

当v=0时,水流静止,干扰波能向四周以 一定的速度传播。
5
在t=0、1、2、3、4s, 分别有水滴滴入o点, 研究t=4s的流动图象
当v<vw时,水流为缓流,干扰波能向上游和下游 传播。
6
在t=0、1、2、3、4s, 分别有水滴滴入o点, 研究t=4s的流动图象
2 2
14
6-2 断面比能与临界水深
明渠中水流的流态也可从能量的角度来分析。
一、断面比能、比能曲线
如图所示渐变流, 若以0-0为基准面, 则过水断面上单位 重量液体所具有的 总能量为:
E z
v 2
2g
z 0 h cos
v 2
2g
15
如果我们把参考基准面选在渠底这一特殊位置,把对
9
微波波速的计算: 以一竖直平板在平底矩形棱柱体明渠中激起一个干 扰微波。观察者随波前行。
对上述的运动坐标系水流作恒定非均匀流动。不计摩擦力 对1-1和2-2断面建立连续性和能量方程。
hvw (h h)v2 h
2 1vw
2g
h h
2 2 v2
2g
10
联解上两式,并令 1 2 1 得
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