第四章层流和紊流及水流阻力和水头损失
流体力学第四章 流动阻力及能量损失
d
d
d
d1 d2
d
S2
S1
S1
【例】 有一长方形风道长 l 40m,截面积A= 0.5×0.8m2
,管壁绝对粗糙度 K= 0.19mm,输送t=20℃的空气,流
量Q 21600m3/h,试求在此段风道中的沿程损失。
【解】 平均流速
当量直径
V Q 21600 15 A 3600 0.5 0.8
and 2(If λ=0.02) ?
【例 】 圆管直径 d m20m0,管长 l 10m0,0输送运动黏度
cm2/s的石油1,.6流量
m3/h,求沿Q程损 1失44。
【解】 判别流动状态
Vd 1.270.2
Re
1587.5 2000
1.6104
为层流
式中 V
4Q
d 2
4 144 36003.14 0.22
第四章 流动阻力及水头损失
本章主要研究恒定流动时,流动阻力和水 头损失的规律。对于粘性流体的两种流态—— 层流与紊流,通常可用下临界雷诺数来判别, 它在管道与渠道内流动的阻力规律和水头损失 的计算方法是不同的。对于流速,圆管层流为 旋转抛物面分布,而圆管紊流的粘性底层为线 性分布,紊流核心区为对数规律分布或指数规 律分布。对于水头损失的计算,层流不用分区, 而紊流通常需分为水力光滑管区、水力粗糙管 区及过渡区来考虑。
式中: ——沿程阻力系数。 •物理意义:圆管层流中,沿程水头损失与断面平均流速的一次
方成正比,而与管壁粗糙度无关。 •适用范围: 1.只适用于均匀流情况,在管路进口附近无效。 2.推导中引用了层流的流速分布公式,但可扩展到紊流,紊流 时l值不是常数。
四、圆管流的起始段
图中起始段长度l’:从进
水力学 第四章_水头损失
Ⅳ区:"光滑管"向"粗糙管区"的紊流过渡区, λ=(Re, /d) , V区:粗糙管区或阻力平方区,λ与Re无关, 区 无关, λ 无关 λ=f(Δ/d),水头损失与流速平方成正比. Δ ,水头损失与流速平方成正比.
尼古拉兹对人工粗糙管的实验, 尼古拉兹对人工粗糙管的实验,不能直接用于工业 管道,但它揭示了在不同区Re及Δ/d对λ有不同的影响, 管道,但它揭示了在不同区 及 对 有不同的影响 具有很大的理论意义.
1.雷诺实验
均匀流时,流速沿程不变,J=Jp即均匀流的水力坡度与测 均匀流 压管坡度相等. 徐徐开启阀门 C,使玻璃管中水流流速很小.再开启阀门 F 放 出适量有色液体,观察到玻璃管中有色液体形成一界线分明的直流 束,表明各层质点宏观上互不掺混,此种流动状态称为层流 各层质点宏观上互不掺混, 各层质点宏观上互不掺混 此种流动状态称为层流. 此时液体所承受的剪应力只是由于粘性所产生的牛顿内摩擦力. 此时液体所承受的剪应力只是由于粘性所产生的牛顿内摩擦力
I区:层流区.当Re<2300时,实验点聚集在直线ab 区 上,说明λ与Δ/d无关,且有: 即:水头损失与速度成正比 . 水头损失与速度成正比
λ = 64 / Re
d 2g 2g λ = hf l v2
以lgRe为横坐标,lg(100λ)为纵坐标,得曲线族.
Ⅱ区:层流转变为紊流的过渡区.此时λ基本上与Δ/d 无关,而与Re有关. Ⅲ区:"光滑管"区,此时液流虽为紊流,但粗糙度 仍对沿程阻力系数无影响.
du τ = ρ u xu y dy
1 从时均紊流概念出发将液流分层,各层间也出现时均粘性 切应力: du
τ1 =
2 由于存在脉动流速,层间有质量和动量交换,有动量交换 产生时均紊流附 加切应力.
《水力学》形考任务:第4章水流形态与水头损失
《水力学》形考任务第4章水流形态与水头损失一、单选题(共10题,每题3分,共30分)1.由于局部边界急剧改变,导致水流结构改变、流速分布调整并产生旋涡区,从而引起的水头损失称为()。
A.局部水头损失B.短管水头损失C.沿程水头损失D.长管水头损失正确答案是:局部水头损失2.水流在运动过程中克服水流阻力而消耗能量称为水头损失。
其中()是产生水头损失的外因。
A.液体毛细作用B.液体的粘滞性C.边界对水流的阻力D.重力对水流的作用正确答案是:边界对水流的阻力3.判断层流和紊流的临界雷诺数是()。
A.下临界雷诺数B.上下临界雷诺数代数平均C.上下临界雷诺数几何平均D.上临界雷诺数正确答案是:下临界雷诺数4.层流运动过流断面的流速分布规律符合()。
A.抛物线分布B.直线分布C.对数分布D.指数分布正确答案是:抛物线分布5.已知突扩前后有压管道的直径之比d1/d2=1:2,则突扩前后断面的雷诺数之比为()。
A.0.25B.1C.0.5D.2正确答案是:26.关于尼古拉兹实验,下列哪个选项是正确的。
()A.尼古拉兹实验揭示了沿程阻力系数的变化规律B.尼古拉兹实验揭示了局部阻力系数的变化规律C.尼古拉兹实验揭示了紊流流速的变化规律D.尼古拉兹实验揭示了雷诺数的变化规律正确答案是:尼古拉兹实验揭示了沿程阻力系数的变化规律7.等直径圆管中紊流的过流断面流速分布是()。
A.呈双曲线分布B.呈对数线分布C.呈椭圆曲线分布D.呈抛物线分布正确答案是:呈对数线分布8.在管流中,紊流的断面流速分布与层流的断面流速分布相比()。
A.更不均匀B.均匀程度相同C.以上答案均不对D.更加均匀正确答案是:更加均匀9.当输水管直径一定时,随流量增大,雷诺数_____;当输水管流量一定时,随管径加大,雷诺数_____。
A.增大;增大B.增大;变小C.变小;变小D.变小;增大正确答案是:增大;变小10.雷诺数Re是用来判别下列何种流动的重要无量纲系数()。
第4章 水头损失
2. 过流断面的水力要素
液流边界几何条件对水头损失的影响 产生水头损失的根源是实际液体本身具有粘滞性,而固
体边界的几何条件(轮廓形状和大小)对水头损失也 有很大的影响。(p54)
20
3 工程第项4目章 管水理头规损划失
液流横向边界对水头损失的影响
过水断面的面积 ω:过水断面的面积是一个因素 ,但仅靠过水断面面积尚不足表征过水断面几 何形状和大小对水流的影响。
R
22
3 工程第项4目章 管水理头规损划失
例 子:
管道
d2
d
R 4 d
d 4
23
3 工程第项4目章 管水理头规损划失
矩形断面明渠
R bh b 2h
h b
24
3 工程第项4目章 管水理头规损划失
梯形断面明 渠
a
(b 2mh b)h (b mh)h
2
m=tgθ
a h
b
b 2 h2 (hm)2 b 2h 1 m2
雷诺:O.Osborne Reynolds (1842~1912) 英国力学家、物理学家和工程师,杰出实验科学家
1867年-剑桥大学王后学院毕业
1868年-曼彻斯特欧文学院工程学教授
1877年-皇家学会会员
1888年-获皇家勋章
1905年-因健康原因退休
第4章 水头损失
30
3 工程项目管理规划
雷诺兴趣广泛,一生著述很多,近70篇论文都有很 深远的影响。论文内容包括
§4.1 沿程水头损失及局部水头损失
1. hf & hm
理想液体的运动是没有能量损失的,而实际液 体在流动的中为什么会产生水头损失 ?
5
3 工程第项4目章 管水理头规损划失
流体力学课件第四章流动阻力和水头损失
l v hf d 2g
2
r w g J 2
w v 8
定义壁剪切速度(摩擦速度) 则
w v
*
v v
*
8
§4-4 圆管中的层流
层流的流动特征
du dy
du du dy dr
du dr
g J
r 2
r du g J 2 dr
层流 紊流
§4-3 沿程水头损失与剪应力的关系
均匀流动方程式
P G cos P2 T 0 1
P p1 A1 1
P2 p2 A2
T w l
G cos gAl cos gA( z1 z2 )
w l p1 p2 ( z1 ) ( z2 ) g g gA
v2 hj 2g
§4-2 粘性流体的两种流态
两种流态
v小
' c
v小
v > vc
v大 v大
临界流速。 下临界流速 vc ——由紊流转化为层流时的流速称为下 临界流速。
vc' ——由层流转化为紊流时的流速称为上 上临界流速
vv
层流 紊流
' c
紊流 层流
a-b-c-e-f f-e-d-b-a
第四章 流动阻力和水头损失
水头损失产生的原因: 一是流体具有粘滞性, 二是流动边界的影响。
§4-1 流动阻力和水头损失的分类
沿程阻力和沿程水头损失
在边界沿程无变化(边壁形状、尺寸、过 流方向均无变化)的均匀流段上,产生的流动 阻力称为沿程阻力或摩擦阻力。由于沿程阻力 做功而引起的水头损失称为沿程水头损失。均 匀流中只有沿程水头损失 h f 。
第4章 水头损失
t
于是流场的紊流中某一瞬间, 于是流场的紊流中某一瞬间,某 一点瞬时速度可用下式表示. 一点瞬时速度可用下式表示.
第4章 水头损失 14
圆管有效截面上的平均流速
p f πr04 p f 2 qV V = = = r0 2 A 8 lπr0 8 l
u max =
p f 4 l
r02
V=
1 u max 2
即圆管中层流流动时,平均流速为最大流速的一半. 即圆管中层流流动时,平均流速为最大流速的一半. 工程中应用这一特性, 工程中应用这一特性,可直接从管轴心测得最大流速 从而得到管中的流量, 从而得到管中的流量,这种测量层流的流量的方法是 非常简便的. 非常简便的.
2l
r (6-24) τ =τ0 r 0
上式表明,在圆管的有效截面上, 上式表明,在圆管的有效截面上,切 应力与管半径r的一次方成比例 的一次方成比例, 应力与管半径 的一次方成比例,为直 线关系,在管轴心处r=0时τ = 0 . 线关系,在管轴心处 时
第4章 水头损失 16
五,沿程损失hf 流体在等直径圆管中作层流流动时,流体与管 沿程损失 流体在等直径圆管中作层流流动时,
第四章 流动阻力和水头损失
4.1 流动阻力的两种类型 4.2 两种流态及其判断 4.3圆管层流和圆管紊流 圆管层流和圆管紊流 4.4 沿程水头损失 4.5 局部水头损失
第4章 水头损失
1
流动阻力的两种类型
理想流体: 理想流体: 运动时没有相对运动,流速是均匀分布, 运动时没有相对运动,流速是均匀分布,无流速梯度和 粘性切应力,因而, 粘性切应力,因而,也不存在能量损失 .
p1 p2 h f = z1 + z 2 + ρg ρg
土力学第四章 流动阻力和水头损失
漩涡区中产生了较大的能量损失
漩涡区
C A C
D B
漩涡体形成、运转和分裂
漩涡区中产生了较大的能量损失
C A C
D B
流速分布急剧变化
漩涡区中产生了较大的能量损失
C A
D B
C 漩涡的形成,运转和分裂;流速分布急剧变化, 都使液体产生较大的能量损失。 这种能量损失产生在局部范围之内,叫做局部 水头损失hj 。
颜色水
l
hf
Q
V t
下游阀门再打开一点,管道中流速增大
红色水开始颤动并弯曲,出现波形轮廓
颜色水
l
hf
下游阀门再打开一点,管中流速继续增大
红颜色水射出后,完全破裂,形成漩涡,扩散至全管, 使管中水流变成红色水。 这一现象表明:液体质点运动中会形成涡体,各涡体相 互混掺。
Q
V t
颜色水
l
hf
Q
水流半径R
R A
粘性流体的两种流态
4.2.1 雷诺实验
雷诺:O.Osborne Reynolds (1842~1912) 英国力学家、物理学家和工程师,杰出实验科学家
1867年-剑桥大学王后学院毕业 1868年-曼彻斯特欧文学院工程学教授
1877年-皇家学会会员
1888年-获皇家勋章
1905年-因健康原因退休
两个过水断面的湿周相同,形状不同,过水断面 面积一般不相同,水头损失也就不同。 因此,仅靠湿周也不能表征断面几何形状的影响。
由于两个因素都不能完全反映横向边界对水头损失
的影响,因此,将过水断面的面积和湿周结合起来,全
面反映横向边界对水头损失影响。
水流半径R:
R
A
水力学第四章层流、紊流,液流阻力和水头损失
3.7d
结论2:
•紊流光滑区水流沿程水头损失系数只取决于雷诺数,粗糙度不 起作用。容易得出光滑区紊流沿程损失与流速的1.75次方成正 比。 •紊流粗糙区水流沿程水头损失系数只取决于粗糙度,由于粗糙 高度进入流速对数区,阻力大大增加,这是不难理解的。容易 得出粗糙区紊流沿程损失与流速的2.0次方成正比。 •在紊流光滑区与粗糙区之间存在紊流过渡粗糙区,此时沿 程损失系数与雷诺数和粗糙度都有关。 •尼古拉兹试验反映了圆管流动的全部情况,在其试验结果图上 能划分出层流区,过渡区、紊流光滑区、紊流过渡粗糙区,紊 流粗糙区。紊流粗糙区通常也叫做‘阻力平方区’。
ro gJ 2 2 gJ 4 1 4 gJ 4 Q (ro r )2 rdr (ro ro ) d 0 4v 4v 2 128v
上式为哈根——泊肃叶定律:圆管均匀层流的流量Q与管径d 的四次方成比例。 3、断面平均流速: V
Q gJ 2 1 ro umax A 8 2
1 1 1 1 1 , , , , 及 30 61 .2 120 252 507 1
1 1 1 1 1 1 , , , , 及 30 61 .2 120 252 507 10
层流时,
64 Re
f (Re)
1 1 1 1 1 1 , , , , 及 30 61.2 120 252 507 1014
1 u u x x dt 0 T0
2、紊流的切应力 由相邻两流层间时均流速相对运动
所产生的粘滞切应力
紊流产生附加切应力
du l t v Re
t v Re 2
纯粹由脉动流速所产生 的附加切应力
dy ( du 2 ) dy
普朗特 混合长 Re 与 du 有关,根据质点脉动引起动量交换(传递),又称为动量传递理论 dy 理论
第四章层流和紊流、液流阻力和水头损失
二元明渠均匀层流——沿程水头损失
gJ 2 v H 3 3l hf v 2 gH
3l 24 l v 2 24 l v 2 v 2 vR 4 R 2 g Re 4 R 2 g gR
24 Re
l v hf 4R 2 g
2
第四章 层流和紊流、液流阻力和水头损失
gJ du rdr 2 gJ 2 2 u (r0 r ) 4
第四章 层流和紊流、液流阻力和水头损失
4.5 层流运动
圆管均匀层流——流量
哈根-泊肃叶定律:
gJ 2 2 dQ udA (r0 r )2rdr 4 r0 gJ gJ 4 2 2 Q udA (r0 r )2rdr d 0 4 128
雷诺实验:
第四章 层流和紊流、液流阻力和水头损失
4.3 液体运动的两种流态——层流和紊流
沿程水头损失 h f 和平均流速 v 的关系:
Q V /t v 2 A d / 4
p1 1v1 p 2 2 v2 hw h f ( z1 ) ( z2 ) g 2 g g 2g
第四章 层流和紊流、液流阻力和水头损失
4.1 概述
水头损பைடு நூலகம்的成因与分类: 液流阻力与水头损失的关系: 水流损失的计算:
第四章 层流和紊流、液流阻力和水头损失
4.2 水头损失的分类
一、 沿程阻力和沿程损失
1.沿程阻力:在边界的几何形状和尺寸沿程不变或缓变的情况 下,流体的内部以及流体与固体边界之间存在沿程不变的内 摩擦力。 2.沿程损失:由于沿程阻力作功引起的水头损失,用h f 表示。
4.7 紊流运动
第四章__水头损失计算
三、雷诺数的物理意义
[v][d ] [Re] [ ] du 惯性力:F ma V dt 3 [ v] 其量纲: [F] [ ][L] [t] du 粘滞力:T A dy [ v] 其量纲 : [T] [ ][L]2 [ L] [ v] 2 惯性力 [F] [t] [ ][L] [v][d ] 则: [ v ] 粘滞力 [T] [ ][L]2 [ ][t ] [ ] [ L] [ ][L]3
学习单元四
水头损失计算
【教学基本要求】
1.理解水流阻力和水头损失产生的原因及分类,掌
握水力半径的概念。
2.理解雷诺实验现象和液体流动两种流态的特点,
掌握层流与紊流的判别方法及雷诺数Re的物理含义,
弄清楚判别明渠水流和管流临界雷诺数不同的原因。
第一节
水头损失的类型
一、 产生水头损失的原因及其分类
3
弯曲并产生旋涡,在这些局部地区就有局部水试验
层流与紊流两种型态
8
实际流体的流动会呈现 出两种不同的型态:层流 和紊流,它们的区别在于: 流动过程中流体层之间是 否发生混掺现象。在紊流 流动中存在随机变化的脉 动量,而在层流流动中则 没有。
lg h f
m=1.75-2.0
涡体的形成并不一定形成紊流,只有当惯性作 用与粘滞作用相比强大到一定程度时,才可能形成
紊流。所以雷诺数是表征惯性力与粘滞力的比值。
22
(二)
紊流的特征
紊流的基本特征是许许多多大小不等的涡体相
互混掺前进,它们的位置、形态、流速都在时刻不
断地变化。 一、运动要素的脉动
(a)
(b)
23
试验研究结果表明:瞬时流速虽有变化,但在足 够长的时间过程中,它的时间平均值是不变的。
水力学第四章层流、紊流,液流阻力和水头损失
雷诺数Re 相对粗糙度
或相对光滑度 d d
vd Re
2 gdh f lv
2
Transportation College, Southeast University
尼古拉兹实验(人工粗糙管)
Lg(100λ)
过渡粗糙壁面, f (Re, ) d 称为紊流过渡粗糙区
1 , 1 , 1 , 1 d 30 61 .2 120 25
64
Transportation College, Southeast University5、沿程水头损失的一般公式
试验和量纲分析, τ0与动能有一定的关系 沿程阻力系数 f (VR , ) 1
2 k V o
2 o gR J hf J l
1 1 1 或 摩阻流速, u 或 8 9 10
流速分布的对数公式:
ux 5.75u lg y C
Transportation College, Southeast University
六、沿程阻力系数的变化规律
尼古拉兹实验装置
L V2 hf d 2g
hf
L V2 或 hf 4R 2 g
1、圆管均匀层流流速分布 切应力: du dy 另依均匀流沿程水头损失
gR ' J g 与切应力的关系式有:
r J 2
当r ro时u 0得C gJ 2 ro 4v
所以有
du r gJ 2 g J du grJ dr 积分得u r C 2 4 v dr 2 gJ 2 2 所以流速分布: u (ro r ) 4v
一、水头损失的物理概念及其分类
水力学_第4章层流和紊流、液流阻力和水头损失
第 四水力学 章 gRJ gRJ 层 流 几点说明: 和 1.上两式适用于管道和明 渠均匀流。 紊 2.对层流和紊流也均适用 。 流 3.方程所表达的液体内部 一点处的切应力与断面 平均的沿程水头损失的 关系。 , 紊流研究中,一个与壁面切应力 有关的重要参数称为摩阻流速,其表达式为: 液 流 0 阻 u 力 和 在探讨紊流的流速分布及其他特性时经常要用到该参数。 水 流动为均匀流时它可表 示为: 头 gRJ 损 u 0 gRJ 失
y
x
y
x
x
y
第 四水力学 ' ' 因为ux和u y总是具有相反符号,故 章 ' 层 uxu 'y Re 流 取上式的时均值,则表 达式为 和 紊 Re uxu y 流 动自由程的概念,引入 混合长l . , 普朗特依据气体分子运 du u 两点液流的时均流速差 dy 为 液 在l 范围内,时均流速 可看作线性变化,则该 普朗特假设: 流 du 阻 u l dy 力 和 u y u x 水 头 u u u u 损 失
沿程阻力和沿程水头损失(均匀流和渐变流的水头损失) 当固体边界的形状尺寸沿程不变,液体在长直流段中流动产 生的阻力称为沿程阻力,由沿程阻力做功产生的水头损失称为 沿程水头损失,用hf表示。
局部阻力和局部水头损失(急变流的水头损失) 当固体边界的形状、尺寸或两者之一沿流程急剧变化时所产 生的阻力称为局部阻力,由局部阻力做功产生的水头损失称为 局部水头损失,用hj表示。
1
1 x
x
l1
x
x
1
x
y
x
y
第 四水力学 u y l12 ( dux )2 ux 章 dy 层 du 流 u x u y k1l12 ( x ) 2 dy 和 紊 2 du x 2 流 Re k1l1 ( ) dy , 液 式中均为正值,无需再 加负号。把系数 1合并到l1中去,即令 1l 21 l 2 k k 流 2 du x 2 阻 Re l ( ) dy 力 和 水 式中的l仍称混合长,由试验确 定。对于简单规则边界 条件下的紊流。 头 l y 为系数,一般常取为常 数;对于圆管均匀流 0.4, 称为卡门常数。 , 损 du du l ( ) 失 dy dy
水力学课件 第4章层流和紊流、液流阻力和水头损失
实验结果——关于流态
1. vc΄> vc 2. v< vc 为层流
v > vc΄ 为紊流 3. vc <v< vc΄ 为过渡区
14
实验结果——关于hf与v的关系 lg hf lg k m lg v
取反对数得:hf kvm
AB段 (层流):
m 1(1 45 ) ; hf ~ v1
DE段 (紊流):
(2)紊流过渡粗糙区 ( , Re)
d
结论:
① 沿程水头损失系数既和Re有关也 和相对粗糙度有关
4.9.1人工粗糙管的试验研究— 尼古拉兹试验
3紊流区 lg Re 3.6
(3)紊流粗糙区
()
d
结论:
① λ和Re无关,只和相对粗糙度有关; ② hf是v的2次方
讨论
紊流分区与壁面分类关系:
Re vd
——雷诺数
Rec
vc d
为下临界雷诺数;
Rec
vcd
为上临界雷诺数。
G
对于圆管,临界雷诺数相对稳定:
Rec 2300
17
雷诺数的物理意义:惯性力与粘性力的比
F
V
dv dt
L3 U T
L2U 2
UL
T A du L2 U LU
dy
L
对于非圆管:
Re vR
过 水 断 面 上 , 水 流 与 固 体 边 界 接 触 的 长 度 , 称 为 湿 周 , 用 表 示 。
l
( z1
p1 g
)
(z2
p2 g
)
'
l
gA' gR'
( z1
p1 g
)
第四章层流和紊流及水流阻力和水头损失
第四章 层流和紊流及水流阻力和水头损失1、紊流光滑区的沿程水头损失系数 λ 仅与雷诺数有关,而与相对粗糙度无关。
( )2、圆管紊流的动能校正系数大于层流的动能校正系数。
( )3、紊流中存在各种大小不同的涡体。
( )4、紊流运动要素随时间不断地变化,所以紊流不能按恒定流来处理。
( )5、谢才公式既适用于有压流,也适用于无压流。
( )6、''yu x u ρτ-=只能代表 X 方向的紊流时均附加切应力。
( )7、临界雷诺数随管径增大而增大。
( ) 8、在紊流粗糙区中,对同一材料的管道,管径越小,则沿程水头损失系数越大。
( ) 9、圆管中运动液流的下临界雷诺数与液体的种类及管径有关。
( ) 10、管道突然扩大的局部水头损失系数 ζ 的公式是在没有任何假设的情况下导出的。
( ) 11、液体的粘性是引起液流水头损失的根源。
( ) 11、不论是均匀层流或均匀紊流,其过水断面上的切应力都是按线性规律分布的。
( ) 12、公式gRJ ρτ= 即适用于管流,也适用于明渠水流。
( ) 13、在逐渐收缩的管道中,雷诺数沿程减小。
( ) 14、管壁光滑的管子一定是水力光滑管。
( ) 15、在恒定紊流中时均流速不随时间变化。
( ) 16、恒定均匀流中,沿程水头损失 hf 总是与流速的平方成正比。
( ) 17、粘性底层的厚度沿流程增大。
( ) 18、阻力平方区的沿程水头损失系数λ 与断面平均流速 v 的平方成正比。
( ) 19、当管径和流量一定时,粘度越小,越容易从层流转变为紊流。
( ) 20、紊流的脉动流速必为正值。
( ) 21、绕流阻力可分为摩擦阻力和压强阻力。
( ) 22、有一管流,属于紊流粗糙区,其粘滞底层厚度随液体温度升高而减小。
( ) 23、当管流过水断面流速符合对数规律分布时,管中水流为层流。
( ) 24、沿程水头损失系数总是随流速的增大而增大。
第四章 流动阻力和水头损失
2.粗糙区:希弗林松公式
k 0.11 d
0.25
3.舍维列夫公式: 适用于旧钢管和旧铸铁 管 紊流过渡区,v≤1.2m/s
m3 2.0
雷诺实验揭示了沿程水头损失与流速的关系。当
v<vc时,hf~v1.0;当v>vc时, hf~v1.75~2.0 。
发现了流体流动中存在两种性质不同的形态,即
层流和紊流: 层流——流体呈层状流动,各层质点互不掺混; 紊流——流体质点的运动轨迹极不规则,各层 质点相互掺混,且产生随机脉动。
切应力分布:
r 0 r0
1.切应力分布 2.层流、紊流均适用
§4-4 圆管中的层流运动
1.流动特性
流体呈层状流动,各层质点互不掺混
层流中的切应力为粘性切应力
du dy
其中 y=r0-r
Hale Waihona Puke du dr2.断面流速分布
du 牛顿内摩擦定律 dr r 又 g J 2
总水头损失=沿程水头损失+局部水头损失
二、流动阻力
hw——流体粘性引起
1.沿程阻力——沿程损失(长度损失、摩擦损失)
l v hf d 2g
λ——沿程阻力系数
2.局部阻力——局部损失
2
达西-魏斯巴赫公式
v hj 2g
ζ——局部阻力系数
2
3.总能量损失
**说明几点
hw h f h j
d ux u x y l1 u x y l1 dy d ux u x u x y l1 u x y l1 dy
(2) 横向脉动速度 u x
第4章 水头损失及管路水力计算
(2)设计串联管路
d1=450mm→L1 d2=400mm→L2
H Q2 aH 1L1 aH 2 L2
L1 L2 L
解得
L1 990m
L2 1510 m
三、并联管路
1 .定义:在两节点间并设两条以上的管路,称为并联管路,其目的 是提高供水的可靠性.
2 .水力关系
类比电路
pA z h2 h2 S 2Q 2 g
注意:因q1=0,故q2=Q, 解得z≥1.27m
解:
A
d 2
4
44.1104 m 2
Q v 1.64 m / s A
水温t=10℃时,水的运动粘度υ=1.31×10-6m2/s
Re
vd
94100
——紊流
例题4
新铸铁管,无接头,取K1=1.15,K2=1
0.0143 K1K 2 0.284 0.0343 d
l v2 hf 1.88(m) d 2g
第三节 管路水力计算
在管路的水力计算中将管路分为:长管、短管 长管:局部水头损失和速度水头的总和小于沿 程水头损失的5%,管路计算时可直接取他们 为沿程水头损失的某一百分数或忽略不计的管 路。
短管:局部水头损失和速度水头的总和大于沿 程水头损失的5%,管路计算时不可忽略的管 路。
二、研究内容
内流(如管流、明渠流等):研究 hw 的计算(本章重 点); 外流(如绕流等):研究CD的计算。(本章不讨论)
三、水头损失的两种形式
hf :沿程水头损失(由摩擦引起); hm :局部水头损失(由局部干扰引起)。
总水头损失:
hw hf hj
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第四章 层流和紊流及水流阻力和水头损失1、紊流光滑区的沿程水头损失系数 仅与雷诺数有关,而与相对粗糙度无关。
2、圆管紊流的动能校正系数大于层流的动能校正系数。
3、紊流中存在各种大小不同的涡体。
4、紊流运动要素随时间不断地变化,所以紊流不能按恒定流来处理。
5、谢才公式既适用于有压流,也适用于无压流。
6、''yu x u ρτ-=只能代表 X 方向的紊流时均附加切应力。
7、临界雷诺数随管径增大而增大。
8、在紊流粗糙区中,对同一材料的管道,管径越小,则沿程水头损失系数越大。
9、圆管中运动液流的下临界雷诺数与液体的种类及管径有关。
10、管道突然扩大的局部水头损失系数的公式是在没有任何假设的情况下导出的。
11、液体的粘性是引起液流水头损失的根源。
11、不论是均匀层流或均匀紊流,其过水断面上的切应力都是按线性规律分布的。
12、公式gRJ ρτ= 即适用于管流,也适用于明渠水流。
13、在逐渐收缩的管道中,雷诺数沿程减小。
14、管壁光滑的管子一定是水力光滑管。
15、在恒定紊流中时均流速不随时间变化。
16、恒定均匀流中,沿程水头损失 hf 总是与流速的平方成正比。
17、粘性底层的厚度沿流程增大。
18、阻力平方区的沿程水头损失系数λ 与断面平均流速 v 的平方成正比。
19、当管径和流量一定时,粘度越小,越容易从层流转变为紊流。
20、紊流的脉动流速必为正值。
21、绕流阻力可分为摩擦阻力和压强阻力。
22、有一管流,属于紊流粗糙区,其粘滞底层厚度随液体温度升高而减小。
23、当管流过水断面流速符合对数规律分布时,管中水流为层流。
24、沿程水头损失系数总是随流速的增大而增大。
25、边界层内的流动也有层流与紊流之分。
26、当雷诺数 Re 很大时,在紊流核心区中,切应力中的粘滞切应力可以忽略。
27、其它条件不变,层流内摩擦力随压力的增大而 ( ) ⑴ 增大 ; ⑵ 减小 ; ⑶ 不变 ; ⑷ 不定 。
28、按普朗特动量传递理论, 紊流的断面流速分布规律符合1对数分布 ;2椭圆分布 ;3抛物线分布 ;4直线分布 。
29、其它条件不变,层流切应力随液体温度的升高而1增大 ;2减小 ;3不变 ;4不定 。
30、其它条件不变,液体雷诺数随温度的增大而1增大 ;2减小 ;3 不变 ;4不定 。
31、谢才系数 C 与沿程水头损失系数 的关系为1C 与成正比 ;2C 与 1成正比;3C 与2 成正比;4C 与 λ1成正比 。
32、A 、B 两根圆形输水管,管径相同,雷诺数相同,A 管为热水,B 管为冷水,则两管流量1qvA > qvB ;2qvA = qvB ;3qvA < qvB ;4不能确定大小 。
33、圆管紊流附加切应力的最大值出现在1管壁 ;2管中心 ;3管中心与管壁之间 ;4无最大值 。
34、粘滞底层厚度 随 Re 的增大而1增大 ;2 减小 ;3 不变 ;4 不定 。
35、管道断面面积均为 A (相等),断面形状分别为圆形、方形和矩形,其中水流为恒定均匀流,水力坡度 J 相同,则三者的边壁切应力0τ的相互关系如下,如果沿程阻力系数也相等,则三管道通过的流量的相互关系如下:1 τ0圆τ0方τ0矩 ,q v 圆q v 方q v 矩 ;2 τ0圆 < τ0方 < τ0矩 ,q v 圆 < q v 方 < q v 矩 ;3 τ0圆τ0方τ0矩 ,q v 圆 < q v 方 < q v 矩 ;4τ0圆 < τ0方 < τ0矩 ,q v 圆q v 方q v 矩 。
36、圆管均匀层流与圆管均匀紊流的1 断面流速分布规律相同 ;2 断面上切应力分布规律相同 ; 3断面上压强平均值相同 ;4水力坡度相同 。
37、紊流内部结构分区的判别参数是1 管壁绝对粗糙度 ;2 管壁相对粗糙度 ; 3粘滞底层厚度与管壁绝对粗糙度之比 ;4雷诺数 。
38、图示两管道的管长 L 、管径 d 、流量 qv 及水温均相同,但测压管 水面差 h1 >h2 ,则两管糙率 n1 与n2 的关系为1n1 > n2;2n1 < n2 ;3n1 = n2 ;4无法确定 。
39、谢才系数 C 的量纲是:1 L ;2 121-T L ;3 211T L -;4 1 无量纲量。
40、如图A 、B 二种截面管道,已知二管长度相同,通过流量相同,沿程水头损失系数相同,则二管道的沿 程水头损失1 hfAhfB ;2 hfAhfB ;3 hfAhfB ;4 尚不能确定大小。
41、边界层的外边界线可看成是1 一条流线 ;2 一条迹线 ;3有旋流动与有势流动的分界线;4层流与紊流的分界线。
42、紊流附加切应力y x u u ''-=ρτ等号右端的负号是由于_____________________________。
43、圆管沿程水头损失系数 的影响因素分别是: 层流 =f紊流光滑区=f紊流过渡区=f紊流粗糙区 =f44、水流临界雷诺数可以作为判别流动形态的准则数。
圆管流的临界雷诺数Re=_________________,明槽流的临界雷诺数 Re=_________________。
45、在紊流光滑区,沿程水头损失系数与相对粗糙度无关的原因是______________________________________________________________.。
46、紊流形态可分为三个流区,其判别标准是:光滑区________________,过渡区__________________, 粗糙区 _________________________。
47、底宽与水深均为 a 的矩形断面明渠和边长为 a 的正方形管道中通过水流时,假定水力坡度 相同,试求它 们的边壁切应力之比 21 ττ;再假定沿程水头损失系数 亦相同,求它们的流量之比 q v1/q v2。
(3421=ττ; 32q q 21=νν)48、动力粘滞系数为的液体在宽度为 b 的矩形断面明渠中作层流运动。
已知液体深度为 h ,流速分别方程v=v0[1-(y/h)2] ,式中 v 0 为表面流速。
坐标 y 由液面铅直向下。
若 、b 、v 0 为已知,求:(1) 断面平均流速;(2) 渠底切应力。
((1)=v 0u 32(2) 底 =hu 20μ)49、导出直径为 d 的圆管的沿程水头损失系数 与管壁糙率 n 之间的关系式。
设水流处于阻力平方区。
(312dg n 7.12=λ)50、圆管中的流速分布为710m )r /r 1(u u -=。
式中:m u 为管中最大流速;0r 为管道半径,r 为任一液层处的半径。
试计算:(1)断面平均流速 v 与 m u 的比值; ()(2)点流速恰等于断面平均流速处的半径cd r 与0r 的比值。
()51、有一圆形断面输水隧洞,长度 L=500 m ,直径 d=5 m 。
当通过流量 qv=200 m 3/s 时,沿程水头损失 hv= m 。
求沿程水头损失系数。
()52、图示为一倾斜放置的等直径输水管道。
已知管径 d=200 mm ,A 、B 两点之间的管长 l=2 m ,高差 z= m 。
油的重度g=8600 N/m 3。
求:(1) A 、B 两点之间的沿程水头损失h f ; () (2)A 、B 两点的测压管水头差; () (3)圆管边壁的切应力 0,并绘出圆管断面的切应力分布图。
(6N/m 2)d = 100 mm ,长度 l = 10 m ,沿程水头损失系数 λ = ,转弯的局部 水头损失系数 ξ = ,现取消两弯段,但管长和管段两端的总水头差均不变。
问流量能增加百分之几 (%)54、流速由 v1 变为 v2 的突然扩大管道,为了减小水头损失,可分为两次扩大,如图所示。
问中间段流速 v 取多大时,所产生的局部水头损失最小比一次扩大的水头损失小多少()v v (21v 21+=;2j h =]g2)v v ([21221-)55、如图管道出口段长 l = 2 m ,d = m ,通过 = 1000 kg/m 3 的流体,流量 q v = m 3/s ,已知 h = m ,求 1) 管道壁面切应力 w ;2)该管段的沿程水头损失系数。
( 44.23=w τN/m 2;03.0=λ)56、在直径 d = 32 mm 的管路中,流动着液压油,已知流量为 3 l/s ,油液运动粘度 = 30 10-2 cm 2/s ,试确定 :1) 流动状态 ; 2) 在此温度下油的临界速度。
(紊流 ;c v = m/s )57、用管径 d = 75 mm 的管道输送重油,已知g 1 = kN/m 3,运动粘度 1 = cm 2/s ,如在管轴线 上装水银压差计的毕托管,水银液面高差 hp = 20mm ,求重油流量。
g 2 = kN/m 3 (下标 1为油,下标 2 为 水银)(21.5q v = l/s )58、圆管直径 d = 15 cm ,平均流速 v = m/s ,水温 t = 18。
C , = cm 2/s ,已知沿程阻力系数 = ,试求粘滞底层厚度。
若水流速度提高至 m/s ,0 如何变化又若流速不变,管径增大到 30 cm ,又 如何 变化(=λRe 8.32d ) (1)0= cm 2)0=cm 0067.0 3)0=cm 0134.0)59、油的流量 q v = ml/s , 通过直径 d = 6 mm 的细管, 在 l = 2 m 长的管段两端装有水银压差计, 压差计读数 h = 18 cm ,已知水银 hg = kN/m 3,油的og = kN/m 3,求油的运动粘度。
(/s cm 54.02=ν)60、水平管直径 d=100 mm ,管中装一蝶阀。
为测定蝶阀的局部水头损失系数,在蝶阀前后设有 U 形水 银压差计,如图所示,当管中通过流量 q v = 升/秒时,水银柱高差 h=500 mm , 设沿程水头损失 可以 不计,求蝶阀在该开度时的局部水头损失系数。
(09.3=ζ)61、适用时均流速分布的指数型公式 n h y v v )(max =,证明二元明渠流的动能校正系数为 nn 31)1(3++=α。
式中 maxv 为断面上时均最大流速,h 为水深,y 为从壁面到该点的距离,n 为指数。
62、证明在推导圆管突然扩大局部水头损失过程中,如果考虑壁面摩擦力(单位面积上的摩擦力为 0)和沿程损 失 ,所得结果与略去摩擦力和不计沿程损失的结果相同。
63、若沿程水头损失系数 被取值的误差为±20,问当 hf 为常数时,相应计算出的流量误差有多大 (10%)64、某灌溉系统的塑料管道,管径 d=50 mm ,管长 l=5 m 。