第六章 电磁感应
6- 电磁感应 电磁场(带答案)
增加,求空间涡旋电场的分布.
解：取绕行正方向为顺时针方向,作为感生电动势和涡旋电场的标定正方向,磁
通量的标定正方向则垂直纸面向里.
在 r<R 的区域,作半径为 r 的圆形回路,由
i
L Ei dl
S
B
dS
t
O R
B
5
并考虑到在圆形回路的各点上, Ei 的大小相等,方向沿圆周的切线.而在圆形回路内是匀强磁场,且 B 与 dS
为
，内部的磁能密度为
。
答案：µ0nI
0n2I 2 / 2
6-T 自感磁能 6、自感系数 L =0.3 H 的螺线管中通以 I =8 A 的电流时，螺线管存储的磁场能量 W = ． 答案：9.6J
6-T 动生电动势势 二、选择题
6-X 电磁感应现象
1
1、一导体圆线圈在均匀磁场中运动，能使其中产生感应电流的一种情况是（ ）
6-S 磁场能量 自感
5、一无限长同轴电缆是由两个半径分别为 R1 和 R2 的同轴圆筒状导体构成的,其间充满磁导率为μ的磁 介质,在内、外圆筒通有方向相反的电流 I.求单位长度电缆的磁场能量和自感系数.
解：对于这样的同轴电缆,磁场只存在于两圆筒状导体之间的磁介质内,由安培环路定理可求得磁场强
度的大小为
A IA r
L, .R
B IB r
R
(A) 两线圈的轴线互相平行。
（B）两线圈的轴线成 45°角。
K
(C) 两线圈的轴线互相垂直。
（D）两线圈的轴线成 30°角。
答案：C
6-X 感生电场
10、在感生电场中，电磁感应定律可写成 E K
L
dl
d dt
，式中 EK
电磁学(梁灿彬)第六章_电磁感应与暂态过程.
楞次定律是判断感应电动势方向电的磁感定应与律暂，态过程 但却是通过感应电流的方向来表达。从定律本 身看来，它只适用于闭合电路。
如果是开路情况，可以把它“配”成闭合 电路，考虑这时会产生什麽方向的感应电流， 从而判断出感应电动势的方向。
“阻碍”的意义：当磁通量沿某方向增加 时，感应电流的磁通量就与原来的磁通量方向 相反（阻碍它的增加）；当磁通量沿某方向减 少时，感应电流的磁通量就与原来的磁通量方 向相同（阻碍它的减少）。
拔出时情况可作同样的分析
本例和其它例子都表明：
当导体在磁场中运动时，导体中由于出现感 应电流而受到的磁场力（安培力）必然阻碍此 导体的运动。
这是楞次定律的第二种表述。
感应电动势遵从的规律?
电磁感应与暂态过程
大量精确的实验表明：导体回路中感应电动势 的大小与穿过回路的磁通量的变化率 d 成正 比,这个结论称为法拉第电磁感应定律。dt
用公式表示则
i
d
dt
k是比例常数,其值取决于有关量的单位的选择
如果磁通量Ф的单位用Wb（韦伯），时间单
位用S（秒），ε的单位用V（伏特），则
电磁感应与暂态过程
[实验二] 一个体积较大的线圈A与电流计G接成
闭合回路，另一个体积较小的线圈B与直流电源 和电键K串联起来组成另一回路，并把B插入线圈 A内，可以看到，在接通和断开K的瞬间，电流计 的指针突然偏转，并随即回到零点。若用变阻器 代替电键K，同样会观察到这个现象。从这个实 验可归纳出：相对运动本身不是线圈产生电流的 原因，应归结为线圈A所在处磁场的变化。
电磁学讲义
电磁感应与暂态过程
Electromagnetism Teaching materials
第六章 电磁感应与暂态过程
(完整版)电磁学(梁灿彬)第六章电磁感应与暂态过程
一个通电线圈和一根磁棒相当，那末，使 通电线圈和另一线圈作相对运动，我们将看到 完全相同的现象。那末，究竟是由于相对运动 还是由于线圈所在处磁场的变化使线圈中产生 电流？
[实验二] 一个体积较大的线圈A与电流计G接成
闭合回路，另一个体积较小的线圈B与直流电源 和电键K串联起来组成另一回路，并把B插入线圈 A内，可以看到，在接通和断开K的瞬间，电流计 的指针突然偏转，并随即回到零点。若用变阻器 代替电键K，同样会观察到这个现象。从这个实 验可归纳出：相对运动本身不是线圈产生电流的 原因，应归结为线圈A所在处磁场的变化。
5.能正确列出暂态过程有关的微分方程，掌握其 特解的形式，能对暂态现象做出定性分析。
§1 电磁感应
(electromagnetic induction)
一、电磁感应现象
1820年，奥斯特的发现第一次揭示了电流能够 产生磁，从而开辟了一个全新的研究领域。当时 不少物理家想到：既然电能够产生磁，磁是否也 能产生电呢？法拉第坚信磁能够产生电，并以他 精湛的实验技巧和敏锐的捕捉现象的能力，经过 十年不懈的努力，终于在1831年8月29日第一次观 察到电流变化时产生的感应现象。紧接着，他做 了一系列实验，用来判明产生感应电流的条件和 决定感应电流的因素，揭示了感应现象的奥秘。
电磁学讲义
Electromagnetism Teaching materials
第六章 电磁感应与暂态过程
2010级物理学专业
前言（Preface）
一、本章的基本内容及研究思路
已研究了不随时间变化的静电场和静磁场 各自的性质，现在开始研究随时间变化的电场 和磁场。本章从实验现象揭示出电磁感应现象 及其产生的条件，然后归纳得到法拉第电磁感 应定律和楞次定律，并逐步深入地讨论感应电 动势的起因和本质，在此基础上，研究自感、 互感、涡电流、磁场能量和暂态过程的基础知 识和实际应用等有关问题。电磁感应现象及其 规律是电磁学的重要内容之一，而电磁感应定 律则是全章的中心。
第六章 电磁感应与暂态过程习题及答案
第六章 电磁感应与暂态过程一、判断题1、若感应电流的方向与楞次定律所确定的方向相反，将违反能量守恒定律。
√2、楞次定律实质上是能量守恒定律的反映。
√3、涡电流的电流线与感应电场的电场线重合。
×4、设想在无限大区域内存在均匀的磁场，想象在这磁场中作一闭合路径，使路径的平面与磁场垂直，当磁场随时间变化时，由于通过这闭合路径所围面积的磁感通量发生变化，则此闭合路径存在感生电动势。
×5、如果电子感应加速器的激励电流是正弦交流电，只能在第一个四分之一周期才能加速电子。
√6、自感系数I L ψ=,说明通过线圈的电流强度越小，自感系数越大。
×7、自感磁能和互感磁能可以有负值。
×8、存在位移电流，必存在位移电流的磁场。
×9、对一定的点，电磁波中的电能密度和磁能密度总相等。
√ 10、在电子感应加速器中，轨道平面上的磁场的平均磁感强度必须是轨道上的磁感强度的两倍。
√11、一根长直导线载有电流I ，I 均匀分布在它的横截面上，导线内部单位长度的磁场能量为：πμ1620I 。
√12、在真空中，只有当电荷作加速运动时，它才可能发射电磁波。
√13、振动偶极子辐射的电磁波，具有一定方向性，在沿振动偶极子轴线方向辐射最强，而与偶极子轴线垂直的方向没有辐射。
×14、一个正在充电的圆形平板电容器，若不计边缘效应，电磁场输入的功率是⎪⎪⎭⎫⎝⎛=∙=⎰⎰C q dt d A d S P 22 。
(式中C 是电容，q 是极板上的电量，dA 是柱例面上取的面元)。
√二、选择题1、一导体棒AB 在均匀磁场中绕中点O 作切割磁感线的转动AB 两点间的电势差为： （A ）0（B ）1/2OA ωB （C ）-1/2AB ωB （D ）OA ωB A2、如图所示，a 和b 是两块金属板，用绝缘物隔开，仅有一点C 是导通的，金属板两端接在一电流计上，整个回路处于均匀磁场中，磁场垂直板面，现设想用某种方法让C 点绝缘，而同时让C 点导通，在此过程中（A ）电路周围的面积有变化。
高中物理必修三第六章 第三节 电磁感应现象
即学即用
判断下列说法的正误.
(1)只要闭合电路内有磁通量，闭合电路中就有感应电流产生.( × )
(2)穿过螺线管的磁通量发生变化时，螺线管内部就一定有感应电流产生.
( ×)
(3)闭合电路的一部分导体做切割磁感线运动时，电路中会产生感应电流.
(√)
(4)不论电路是否闭合，只要电路中磁通量发生变化，电路中就有感应电流.
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Part 3
课时对点练
基础对点练
考点一 电磁感应现象的发现及认识
1.首先发现电流的磁效应和电磁感应的物理学家分别是
A.安培和法拉第
B.法拉第和楞次
C.奥斯特和安培
√D.奥斯特和法拉第
1820年，丹麦物理学家奥斯特发现了电流的磁效应；1831年，英国物 理学家法拉第发现了电磁感应现象，选项D正确.
√A.先增大，后减小
B.先减小，后增大 C.先增大，后减小，再增大，再减小 D.先减小，后增大，再减小，再增大
针对训练1
如图所示，固定的长直导线中通有恒定电流，一矩形线框从abcd位置向 右平移到a′b′c′d′位置的过程中，关于穿过线框的磁通量情况，下 列叙述正确的是 (线框平行于纸面且与导线相互绝缘) A.一直增加 B.一直减少 C.先增加后减少
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14
5.(2022·信宜市第二中学高二开学考试)如图所示，1位置与3位置关于导 线对称，线框abcd以下列四种方式移动，哪种情况下磁通量的改变量 最大 A.由1位置平移到2位置 B.由1位置以bc为转轴转动到2位置
√C.由1位置平移到3位置
规
律
总 结
判断是否产生感应电流的技巧
1.电路闭合和磁通量发生变化是产生感应电流的两个条件，
高三物理第六章知识点梳理
高三物理第六章知识点梳理高三物理的最重要的内容之一就是电磁学。
其中第六章是一项关于电磁现象的研究。
本章主要包括了三大部分，分别是电磁感应、电磁波和电磁场。
下面我们来详细梳理这些知识点。
一、电磁感应电磁感应是电磁学中的基础知识之一。
通过导体中的电荷运动形成的磁场的变化引起导体中感应电动势的现象称为电磁感应。
常用的电磁感应规律有法拉第电磁感应定律和楞次定律。
根据法拉第电磁感应定律，当磁通量的变化率产生感应电动势时，感应电动势的方向和变化率与磁通量的变化率有关。
而楞次定律则说明在感应电流中，电流方向所产生的磁场的反方向，使得磁场的变化的总效果是阻碍磁通量的变化。
二、电磁波电磁波是一种能量通过电磁场传播的现象。
电磁波可以分为有线电波和无线电波两类。
有线电波是通过导线传播的电流产生的，而无线电波则是通过电磁振荡产生的。
电磁波的传播速度等于光速，即299792458米/秒。
电磁波具有一系列特征：1. 电磁波是横波，传播方向和电磁波的振动方向垂直。
2. 电磁波在真空中的传播速度为光速，而在介质中则会改变。
3. 电磁波具有电场和磁场的相互作用，两者的振动方向垂直且相互垂直。
三、电磁场电磁场是电荷和电流产生的电场和磁场相互作用的结果。
电磁场可以分为静电场和恒定磁场。
静电场是指没有电流存在时的电场，根据库仑定律可知，两个电荷之间的电力与它们之间的距离的平方成反比。
而恒定磁场则是指没有电荷运动时的磁场，根据安培定律可知，磁场的强度与电流成正比，并且与电流所形成的回环的半径成反比。
在电磁场中，电磁波的产生和传播是通过电荷和电流的相互作用实现的。
电子的运动会产生磁场，而变化的磁场又会感应出电场。
因此，电磁场是电荷和电流之间相互作用的结果。
综上所述，高三物理第六章主要涵盖了电磁感应、电磁波和电磁场三个方面的知识点。
电磁感应是指通过导体中的电荷运动形成的磁场的变化引起感应电动势的现象。
电磁波是一种能量通过电磁场传播的现象，其特点包括横波、光速传播等。
第六章 电磁感应耦合效应的消除和提取
第六章电磁感应耦合效应的消除和提取在第五章中，我们讨论了EM效应和IP效应在不同测量波形上的表现形态。
本章则以双频波测量波形为例，讨论直接消除电磁感应耦合效应的斩波去耦方法。
然后，将详细论述双频激电中独特的直接、同时、分别提取和利用EM效应和IP效应的方波相干技术。
第一节双频波形的斩波去耦对于图5.2(b)所示的双频波形，将其减去一次场后作傅氏分析，可得到图6.1所示的双频波供电时纯EM效应的频谱。
对于双频波，由第三章知，在我们关注的频点上，若设基波振幅为1，则三次谐波振幅为1/3；13次谐波振幅由为12/13，39次谐波的为12/39。
然而从图6.1上，其纯EM效应振幅相应的为1、1/3、2.5、2.5，因此，尽管高频一次场振幅仅为低频振幅的12/13，但由于EM效应作用，其纯感应耦合效应明显增强，约为基频感应耦合效应的2.5倍。
39次谐波的EM效应强度与13次谐波EM效应强度相当，因此说在13次谐波和39次谐波的频率上，EM效应明显强于其它频率。
另外，三次谐波和其它各次谐波的EM效应强度大致相当，约为基波EM效应强度的1/3。
由此可见，纯EM效应随频率的增大而强，而且与其激发场强弱有关。
图6.2斩波去耦方法示意图图6.1 双频波形纯EM效应的频谱曲线图(a)斩波前测量波形；(b)斩波后测量波形如前图5.2所反映的，EM效应主要表现在波形的上升沿和下降沿的尖脉冲中，且其1/2频成分的EM效应明显大于低频EM效应。
因此在测量波形中，可以将受电磁感应耦合效应影响严重的部分（尖脉冲部分）及其一次场从波形上去掉，从而获得无EM 效应的场。
如图6.2所示。
这种方法即称为“斩波去耦”。
显然，这种去耦方法是直接的，既不需增加野外测量工作，也不需进行室内数据处理，因此是一种简便、快速、可行的直接去耦方法。
这种去耦方法的应用效果取决于斩波的宽度，如图6.3所示，它在消除EM效应的同时也部分地损失了IP效应，其压抑程度也同样受斩波宽度影响。
电磁感应定律(中文)
单个回路的电感仅与回路的形状及尺寸有关，与 回路中电流无关。 磁通链与磁通不同，磁通链是指与某电流交链的 磁通。
若交链N次，则磁通链增加N倍；若部分 交链，则
中 ⑦ 必须给予适当的折扣。因此，与N匝回路 电流I交链的磁
通链为 =N 。
由N匝回路组成的线N
了=
~T~
<>
与交链的磁通链由两 部
分磁通形成，其一是本 身的磁
汽 通形成的磁通链 1 ,另一是
I2在回路，1中的
中 那么，与电流11交链讒通链孃通链
12 c
刈 毛 =% + 2
与 同理，与电流I2交链的磁通链
为
毛 中 火 =
21 +
22
<>
j多
在线性介质中，比值r 及T2均 V数。
中中
令 6=寸
ML若
^1
12
式中L11称为回路11的自感，M12称为回路12
<>
2.电感
在线性介质中，单个闭合回路电流产生的磁 通密
度与回路电流I成正比，因此穿过回路的磁 通也与回路电 流I成正比。
火与回路电流I交链的磁通称为回路电流I 的磁通链，
以 表示。
r火
火 令
与I的比值为L， L =-
式中即称为回路的电感，单位为H（亨）
。 电感又可理解为与单位电流交链的磁通链。 D< < > >1
M 21 m
4n
d l101 l2
r2 - r1
M12 4nm
d l2 01 l1
r1 - r2
考虑到d4 - dl 2 = dl 2 - dl1，,|弓由止两成if见
= M12 M 21
高三物理第六章知识点总结
高三物理第六章知识点总结高三物理的第六章主要涉及电磁感应、电动机和发电机等内容。
在这个章节中，我们将学习有关电磁感应现象、电动机和发电机的基本原理和应用。
下面，我将为大家总结并讨论一些重要的知识点。
一、电磁感应电磁感应是指当导体中的磁通量发生变化时，导体中就会产生感应电动势的现象。
电磁感应是电磁学的基本现象之一，也是电动机和发电机等电磁设备的运转原理。
1.法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律是描述电磁感应现象的基本定律。
根据该定律，当导体中的磁通量发生变化时，导体两端就会产生电动势，这个电动势是与磁通量的变化率成正比的。
即ε = -N(dΦ/dt)其中，ε是感应电动势，N是匝数，Φ是磁通量，t是时间。
这个负号表示电动势的方向与磁通量变化的方向相反。
2.楞次定律根据楞次定律，感应电流的方向总是使导体中产生磁通量的变化受阻。
楞次定律与能量守恒定律密切相关，它告诉我们感应电流产生的方向，以及感应电路中的电磁场与磁通量变化的关系。
3.感应电动势和电流的大小根据法拉第电磁感应定律，感应电动势的大小取决于磁通量的变化率。
同时，感应电流的大小和电阻、电磁感应的快慢以及导体的几何形状等因素有关。
二、电动机电动机是将电能转化为机械能的装置。
它是现代工业化生产的重要工具，广泛应用于各个领域。
1.直流电动机直流电动机是最常见的一种电动机。
它的基本结构包括线圈、碳刷和永磁铁。
当给直流电流通过电动机线圈时，线圈内就会产生磁场，与永磁铁的磁场相互作用，从而产生转矩使电动机运转。
2.交流电动机交流电动机又分为异步电动机和同步电动机。
同步电动机是通过与电网同步运行的，它的转速与电网频率成正比。
异步电动机使用的是产生感应电磁力的原理，通过转矩来启动和推动机械的运转。
三、发电机发电机是将机械能转化为电能的设备。
它是电力工业的基础，可以为人们提供充足的电力供应。
1.直流发电机直流发电机的基本原理与直流电动机相似。
当发电机转子旋转时，通过导线的切割磁力线产生感应电动势，最终输出直流电。
【80学时普通物理学】第六章 电磁感应 (2)
72.68% 65.12% 54.09% 58.50% 48.27% 45.23% 44.39% 37.03% 26.85% 25.67%
§6.3 自感 互感
一. 自感现象 自感系数 自感电动势
1. 自感现象
Il π a
例 同轴电缆由半径分别为 R1 和R2 的两个无限长
同轴圆筒状导体组成。
I
求 无限长同轴电缆单位长度上的自感
解 由安培环路定理可知
R1 r R2
B 0rI 2r
r R1,r R2 B 0
dm BdS
0r I ldr
2π r
I R2
r
R1 dS
l
m
R2 0r I ldr 0r Il ln R2
a
互感系数 M m 0a ln3
2
I 2
互感电动势
M
dI dt
0a 2
ln3I0cost
3a 2
dr r
• 互感电动势
2
d(M 21I1) dt
M 21
dI1 dt
I1
dM 21 dt
若两线圈结 构、
相对位置及其周围 介质分布不变时
2
M 21
dI1 dt
1
M12
dI2 dt
讨论
(1)可以证明： M 21 M12 M
(2)互感同样反映了电磁惯性的性质
(3) 两个线圈的互感与各自的自感有一定的关系
21 1 有漏磁 而 21 M I1 1 L1I1 12 M I2 2 L2I2
M L1 M L2
M 2 L1L2 M L1L2 两线圈的互感不会超过 L1L2
第6.2节法拉第电磁感应定律(1)
第六章 ·电磁感应定律 第2节 电磁感应定律（1）◎目标导航一、法拉第电磁感应定律1. 问题引入：楞次定律解决了感应电流的方向，那么感应电流的大小由什么决定的呢？2. 实验探究（定性）①下图所示实验中，以相同速度分别将一根和两根条形磁铁快速插入或拔出螺线管，灵敏电流计指针的偏转角度有什么不同？可以得出什么结论？现象：插入时间相等时，一根条形磁铁时偏转角度小，两根条形磁铁时偏转角度大。
结论：在磁通量变化所用时间相同时，磁通量的变化量ΔФ越大，感应电流越大。
②下图所示实验中，保证磁通量变化相同，将两根条形磁铁快速或缓慢插入螺线管，灵敏电流计指针的偏转角度有什么不同？可以得出什么结论？现象：快速插入时，指针的偏转角度大，缓慢插入时，指针的偏转角度小。
结论：在磁通量变化量相同时，所用的时间Δt 越小，感应电流越大。
综合上述①和②，感应电流的大小跟磁通量的变化率有关，磁通量的变化率越大，感应电流越大。
3. 感应电动势导体中电流是导体两端的电势差产生的，电磁感应的导体相当于电源。
定义：在电磁感应现象中产生的电动势就称为感应电动势。
用E 表示，单位：伏特（V ）。
当导体所在电路闭合时，电路中产生感应电流；若电路不闭合，即使没有感应电流，电动势也依然存在。
所以电磁感应的本质是产生感应电动势。
4. 法拉第电磁感应定律①内容：电路中感应电动势的大小，跟穿过这个电路的磁通量的变化率成正比．②公式：E ＝ΔΦΔt （通常由n 匝线圈组成 E ＝n ΔΦΔt，其中n 为线圈匝数） 注意：（1）公式中ΔΦ取绝对值，不涉及正负，感应电流的方向另行判断。
（2）计算Φ时跟匝数无关，每一匝线圈都会产生感应电动势，相互串联，感应电动势相加。
（3）如果磁通量变化不均匀，该公式算出的是Δt 时间内感应电动势的平均值。
（4）磁通量的变化率对应Φt 图线上某点切线的斜率。
③对法拉第电磁感应定律的理解(1) 磁通量的变化率ΔΦΔt 和磁通量Φ没有直接关系．Φ很大时，ΔΦΔt 可能很小，也可能很大；Φ＝0时，ΔΦΔt 可能不为0.(2) 两种常见形式：①线圈面积S 不变，磁感应强度B 均匀变化，则E ＝n ΔB Δt ·S ；②磁感应强度B 不变，线圈面积S 均匀变化，则E ＝nB ·ΔS Δt .(其中ΔΦΔt 是Φ－t 图像上某点切线的斜率. ΔB Δt 为B －t 图像上某点切线的斜率)(3) 表象：电路闭合时有感应电动势，感应电流。
电磁场与电磁波(第六章)
2
t
H
E
2
t
2
0
二、H 的波动方程
同E 的波动方程，有
H
2
H
2
t
2
0
三、直角坐标系下的波动方程
2
为矢量的拉普拉斯算符，则有 磁场
2 2 2
电场
Ex Ex Ex Ex 0 2 2 2 2 x y z t 2 2 2 2E Ey Ey Ey y 0 2 2 2 2 x y z t 2 2 2 2E Ez Ez Ez z 0 2 2 2 2 x y z t
三、媒质的本构关系式 对于线性各向同性媒质有
D E 0 r E B H 0 r H J E
四、麦克斯韦方程组的限定形式 ◇ 麦氏方程的非限定形式：用E、D、B、H四个场量写出的方程。 ◇ 麦氏方程的限定形式：用E、H 二个场量写出的方程。 微分形式
H E E t
in
E dl
C
◇ 穿过回路的磁通量为 综上可得
m
B d S
S
法拉第电磁感应定律的积分形式
C
E dl =
B dS dt
S
d
法拉第电磁感应定律的微分形式 E 五、意义
B t
◇ 积分形式：感应电场在时变磁场中沿闭合曲线的线积分等于该曲线所围曲面 上穿过磁通的负变化率。 ◇ 微分形式： 1.感应电场是涡旋场，不是保守场； 2.感应电场的源是时变的磁场。
1
l
H 1t
H1
C
H dl JS dS +
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课堂教学安排
在磁场中向前或向后运动。
现象：电流表指针发生偏转，说明电路中有了电流。
静止或做上、下运动。
现象：电流表指针不发生偏转，说明电路中无电流。
．闭合电路中的一部分导体做切割磁感线运动时，电路中就有电流产生。
）把磁铁插入线圈或从线圈中抽出。
现象：电流表指针发生偏转。
）磁铁插入线圈后静止不动，或磁铁和线圈以同一速度运动。
现象：电流表指针不偏转，说明闭合电路中没有电流。
只要闭合电路的一部分导体切割磁感线，电路中就有电流产生。
第二节感应电流的方向
判断感应电流方向的方法：
）分析：能量守恒定律，磁力阻碍磁铁运动，外力克服磁力的阻碍做了功，其它形式的能转化为感应电流的电能。
用右手定则、楞次定律判定AB中感应电流的的方向。
课堂教学安排
，以速度v沿垂直磁感线方向匀速向右运动，
F = B I l ；F out = F
W1= F out l aa'= Fl aa' = B I l v t
T）；
课堂教学安排
HL1、HL2亮度相同，再调节R
正常发光，HL1逐渐亮起来。
）如图接通电路，灯HL正常发光，再断开电路。
）现象：断电的一瞬间，白炽灯突然发出很强的亮光，然后才熄灭。
当线圈中的电流发生变化时，线圈本身就产生感应电动势，这个电动势总是阻碍线圈中原来电流的变化。
课堂教学安排
课堂教学安排
）已知线圈绕法时，可用楞次定律直接判定（如上例））不知线圈绕法时，可用实验方法来确定。
如下图。
增大，图中电源上“+”下“-”，如A 表正偏，表明（）端为同名端，A 表反偏，表明（4）端与（3）端为同名端。
二、互感线圈的串联
E = E L 1 + E M 1 + E L 2 + E M 2
=L 1
t i ∆∆+ L 2t i ∆∆ +2i t
i ∆∆
= E L1-E M1+E L2-E M2
=L1i∆
+ L2
i∆
- 2M
i∆
课堂教学安排。