大学物理第九章
袁艳红主编大学物理学第九章课后习题答案
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----------专业最好文档,专业为你服务,急你所急,供你所需-------------文档下载最佳的地方第9章 静电场习 题一 选择题9-1 两个带有电量为2q 等量异号电荷,形状相同的金属小球A 和B 相互作用力为f ,它们之间的距离R 远大于小球本身的直径,现在用一个带有绝缘柄的原来不带电的相同的金属小球C 去和小球A 接触,再和B 接触,然后移去,则球A 和球B 之间的作用力变为[ ](A)4f (B) 8f (C) 38f (D) 16f答案:B解析:经过碰撞后,球A 、B 带电量为2q,根据库伦定律12204q q F r πε=,可知球A 、B 间的作用力变为8f。
9-2关于电场强度定义式/F E =0q ,下列说法中哪个是正确的?[ ] (A) 电场场强E 的大小与试验电荷0q 的大小成反比 (B) 对场中某点,试验电荷受力F 与0q 的比值不因0q 而变 (C) 试验电荷受力F 的方向就是电场强度E 的方向 (D) 若场中某点不放试验电荷0q ,则0=F ,从而0=E 答案:B解析:根据电场强度的定义,E 的大小与试验电荷无关,方向为试验电荷为正电荷时的受力方向。
因而正确答案(B )习题9-3图(B) 穿过S 面的电场强度通量改变,O 点的场强大小改变 (C) 穿过S 面的电场强度通量不变,O 点的场强大小改变 (D) 穿过S 面的电场强度通量不变,O 点的场强大小不变 答案:D解析:根据高斯定理,穿过闭合曲面的电场强度通量正比于面内电荷量的代数和,曲面S 内电荷量没变,因而电场强度通量不变。
O 点电场强度大小与所有电荷有关,由点电荷电场强度大小的计算公式204q E rπε=,移动电荷后,由于OP =OT ,即r 没有变化,q 没有变化,因而电场强度大小不变。
因而正确答案(D )9-4 在边长为a 的正立方体中心有一个电量为q 的点电荷,则通过该立方体任一面的电场强度通量为 [ ](A) q /ε0 (B) q /2ε0 (C) q /4ε0 (D) q /6ε0 答案:D解析:根据电场的高斯定理,通过该立方体的电场强度通量为q /ε0,并且电荷位于正立方体中心,因此通过立方体六个面的电场强度通量大小相等。
大学物理第九章
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动生电动势
由于导体运动而产生的感应电动势。
dΦ B dS Bldx
i
dΦ dt
Bl
dx dt
Bl
d a
B
l
c b
dx
负号表示电动势的方向。
在磁场中运动的导线内的感应电动势
导线内每个自由电子受到的
洛仑F兹力e
B
非静E电k 场 强Fe
B
a
电场。
解:由场的对称性,变化磁场所激发的感生电场
线在管内、外都是与螺线管同轴的同心圆。
取任一电场线(半径为r)作
为闭合回 路, 则
L L
E E
E
ddll21LrESdSlBtBt2ddSrSE
ER
r
B
感生电场
1)
当r
S
<RB时 dS t
S
B t
dS
r 2 dB
dt
E
1
2r
S
§9-1 电磁感应定律
法拉第(1791-1867英国)
1831年,发现电磁感应现象。 1833年,发现电解定律。 1837年,发现电解质对电容的影响, 引入电容率概念。 1845年,发现磁光效应,顺磁质、抗 磁质等。
§9-1 电磁感应定律
1. 电磁感应现象
N
S
现象1
条形磁铁N极(或S极)插入线圈时,线圈中就有电 流通过,这种电流称为感应电流。 实验表明:磁铁与线圈有相对运动时,线圈中就有感 应电流,相对速度越大,感应电流也越大。
(a)Φ 0, dΦ
B
dt en
0, i
0
i
(b)Φ 0, dΦ
B
dt en
大学物理第九章电荷与真空中的静电场详解
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电荷相斥q1,异号r1电2 荷相吸。q2
F2 1
e12
F12
F1 2
k
q1q2 r122
e12
F2 1
k = 8.98755×109 N·m2 ·C-2 1
F
1
4 0
q1q2 r2
er
4 0
库仑定律是 全部静电学
的基础
0= 8.85×10-12C2 ·N-1·m-2 称为真空中的电容率。
9-2 电场和电场强度
1
4 0
2 2qr0 x3
1
2 0
p x3
1
q
E E 4 0 y 2 (r0 2)2
EB 2E cos i
2q
r0 / 2
i
4 0
(y2
r2 0
/
4) 3 /2
y2
当y r0时 :
EB
qr0
4 0 y3
p
4 0 y3
y
E
EB
B
E y
q
r0
q
x
3、连续分布任意带电体的场强
主要特点:研究对象不再是分离的实物,而是连
续分布的场,用空间函数
( 如E , U , B 等 )来描述。 静电场
电磁学
恒定磁场 变化中的电磁场
第九章 电荷与真空中的静电场
Electrostatic field
太阳风中高能离子沿着磁力 线侵入地球的极区在地球两 极的上层大气中放电而产生 的极光。
雷电
一、电场 Electric Field
1、超距作用不需要论时间
不需要介质
? 电荷
电荷
√ 2、法拉第提出近距作用, 并提出力线和场的概念
大学物理第九章振动学基础
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处2向AX轴负方向运动,而 2
试用旋转矢量法求这两个谐振动的初相差。 以及两个质点第一次通过平衡位置的时刻。
解:设两质点的谐振动方程分别为
x1
A cos (2
T
t
10)
20 A
x2
A cos (2
T
t
20)
10
4
20
0
3
4
A
2
1 10
O
X
质点1第一次经过平衡位置的时刻
t (2 / T )t 4
第九章 振动学基础
第九章 振动学基础
9-0 教学基本要求 9-1 简谐振动的规律 9-2 简谐振动的描述 9-3 简谐振动的合成
教学基本要求
一、理解简谐振动的基本特征, 了解研究谐振子模型的意义. *二、能建立一维简谐振动的微分方程, 能根据给定的初始条 件写出一维简谐振动的运动方程, 并理解其物理意义.
O后,仅因回复力(弹性力) 和惯性而自由往返运动.
F kx ma
F弹
x ox
a
d2x dt 2
F
m
k x m
d2x dt 2
k m
x
0
令 2 k
m
有
d2x dt 2
2
x
0
弹簧振子的振动微分方程(动力学方程)
解微分方程得
(1) 位移时间关系(振动方程)
x A cos(t )
(2)速度时间关系
2. 简谐振动的能量有什么特点?
3. 简谐振动的周期由什么因素决定?如何计算一简谐 振动的周期?
4. 研究谐振子模型的意义何在?
一、简谐振动的定义
1.弹簧振子 一个劲度系数为k的轻质弹簧的一端固定,另一端
大学物理第九章振动
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⼤学物理第九章振动第9章振动本章要点:1. 简谐振动的定义及描述⽅法.2. 简谐振动的能量3. 简谐振动的合成物体在⼀定位置附近作周期性的往返运动,如钟摆的摆动,⼼脏的跳动,⽓缸活塞的往复运动,以及微风中树枝的摇曳等,这些都是振动。
振动是⼀种普遍⽽⼜特殊的运动形式,它的特殊性表现在作振动的物体总在某个位置附近,局限在⼀定的空间范围内往返运动,故这种振动⼜被称为机械振动。
除机械振动外,⾃然界中还存在着各式各样的振动。
今⽇的物理学中,振动已不再局限于机械运动的范畴,如交流电中电流和电压的周期性变化,电磁波通过的空间内,任意点电场强度和磁场强度的周期性变化,⽆线电接收天线中,电流强度的受迫振荡等,都属于振动的范畴。
⼴义地说,凡描述物质运动状态的物理量,在某个数值附近作周期性变化,都叫振动。
9.1 简谐振动9.1.1 简谐振动实例在振动中,最简单最基本的是简谐振动,⼀切复杂的振动都可以看作是由若⼲个简谐振动合成的结果。
在忽略阻⼒的情况下,弹簧振⼦的⼩幅度振动以及单摆的⼩⾓度振动都是简谐振动。
1. 弹簧振⼦质量为m的物体系于⼀端固定的轻弹簧(弹簧的质量相对于物体来说可以忽略不计)的⾃由端,这样的弹簧和物体系统就称为弹簧振⼦。
如将弹簧振⼦⽔平放置,如图9-1所⽰,当弹簧为原长时,物体所受的合⼒为零,处于平衡状态,此时物体所在的位置O就是其平衡位置。
在弹簧的弹性限度内,如果把物体从平衡位置向右拉开后释放,这时由于弹簧被拉长,产⽣了指向平衡位置的弹性⼒,在弹性⼒的作⽤下,物体便向左运动。
当通过平衡位置时,物体所受到的弹性⼒减⼩到零,由于物体的惯性,它将继续向左运动,致使弹簧被压缩。
弹簧因被压缩⽽出现向右的指向平衡位置的弹性⼒,该弹性⼒将阻碍物体向左运动,使物体的运动速度减⼩直到为零。
之后物体⼜将在弹性⼒的作⽤下向右运动。
在忽略⼀切阻⼒的情况下,物体便会以平衡位置O为中⼼,在与O点等距离的两边作往复运动。
图中,取物体的平衡位置O为坐标原点,物体的运动轨迹为x轴,向右为正⽅向。
大学物理第九章课后习题答案
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题库
第九章 静电场的基本规律
一、 填空 1. 电荷分为 和 ,一般把用 摩擦过的玻璃棒上所带的电 荷称为 , 把用毛皮摩擦过的 上所带的电荷称为 。 2. 物体所带电荷的多寡程度的物理量称为 。 3. 物体所带的电荷量不是以连续值出现,而是以不连续的量值出现的,这称 为 。 4. 试探电荷满足的两个条件是 , 。 5. 穿过电场中某曲面的电场线条数称为电场对该曲面的 。 6. 静电场的电场线起始于, ,终止于 , 是 (填 “闭合” 或 “不闭合” ) 的曲线, 在没有电荷的空间里, 电场线既不会 , 也不会 。 7. 高斯定理的表达式是 。 8. 电场中电势相等的点所构成的曲面称为 。 点电荷的等势面是以点电 荷为球心的一系列 。 9. 沿等势面移动电荷,电场力做功为 ,等势面和电场线处处 。 10. 沿电场线方向,电势 (填“升高”或“降低” ) 。 二、 简答 1. 2. 3. 4. 5. 简述真空中点电荷满足的库仑定律的内容及矢量表达式。 简述研究电场性质时,试探电荷需满足的两个条件。 简述电场线怎样描述电场的性质,以及静电场的电场线的特点。 简述高斯定理。 简述等势面具有的性质。
s
q内
0
。
8. 等势面,同心球面。 9. 零,正交。 10. 降低。 二、 简答 1. 答:内容:真空中两个点电荷之间的相互作用力沿其连线方向,同号相斥, 异号相吸;作用力的大小与两电荷的电荷量的乘积成正比,与两电荷之间的距离 的平方成反比。 矢量表达式: F =
q1 q 2 r0 。 4πε 0 r 2
� q j 2π 2 ε 0 R 2
联立①②, 可得 Q = 3 q 3
① ②
∴在三角形的中心应放置一电量为 − 的合力为零. 5.
大学物理第九章复习
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- v
动生电动势:
Fm - - A
i
L
b Ek dl (v B) dl
a
返回
退出
5. 动生电动势过程中的能量转化关系。
如图所示,设电路中感应电流为 Ii ,则感应电动势做功的功率为
Pe I i i I i Blv
解: (1)设螺绕环中通有电流 I 。 螺绕环中的磁感应强度大小为
B 0nI
通过N匝小线圈的磁通链为
ΦN NΦ N0nIS
返回
退出
两个线圈间的互感为
ΦN M N0nS I 2.5 10 5 H 250 μH
(2)小线圈内产生的互感电动势大小为
dI 21 M 25 μV dt
Ei
Es dl 0
l
无旋场
B Ei dl dS t l S
有旋场
通量
q Es dS
S
0
Ei dS 0
S
有源场
无源场 闭合曲线
返回
退出
场线
始于正电荷, 止于负电荷
• 感应电场和感生电动势的计算
解:取逆时针的绕行方向为正 方向,并取线圈平面与磁 场方向垂直时t=0。
返回
退出
线圈转动的角速度为
2πn t 2πnt
由法拉第电磁感应定律
i NBS sin NBl 2πn sin 2 πnt
2
返回
退出
(1)当 =30°即 2nt =30°时,
i NBl 2πn sin 30 0.66 V
1. 感应电场的计算 对具有对称性的磁场分布,磁场变化时产生的 感应电场可由
大学物理第九章磁场
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第九章磁场Stationary Magnetic Field磁铁和电流周围存在着磁场,磁现象的本质就是电荷的运动, 磁场的基本特性是对位于其中的运动电荷有力的作用.1、磁感应强度的定义;2、毕奥-萨伐尔定律,安培环路定理;3、几种电流产生的磁感应强度的计算;4、磁场对运动电荷、载流导线、载流线圈的作用;5、磁场和磁介质之间的相互作用.第一节磁场磁感应强度磁现象永磁体——磁铁的性质S N(1)具有磁性(magnetism),能吸引铁、钴、镍等物质;(2)永磁体具有磁极(magnetic pole),磁北极和磁南极;(3)磁极之间存在相互作用,同性相斥,异性相吸;(4)磁极不能单独存在.奥斯特实验(1819年)NS I在载流导线附近的小磁针会发生偏转Hans ChristianOersted,1777~1851年丹麦物理学家1820年安培的发现SN F I 放在磁体附近的载流导线或线圈会受到力的作用而发生运动.安培分子电流假说(1822年)一切磁现象的根源是电流!磁性物质的分子中存在着“分子电流”,磁性取定于物质中分子电流的磁效应之和.一、磁场(Magnetic Field)电流~~~磁铁、电流~~~电流运动电荷~~~运动电荷、运动电荷~~~磁铁通过一种特殊物质的形式——磁场来传递的.磁铁周围存在磁场,运动电荷和载流导线周围也存在磁场.磁场对其中的运动电荷和载流导线有力的作用;磁力也能做功,具有能量.电流与电流之间的相互作用I I ++--II ++--磁场对运动电荷的作用S +电子束N运动电荷磁场运动电荷从运动的点电荷在磁场中所受的磁力来定义磁感应强度的大小和方向!B 方向:小磁针在磁场中,其磁北极N 的指向B 二、磁感应强度(Magnetic Induction)磁感应强度:描述磁场性质的物理量B点电荷在磁场中运动的实验+B v F max c 、电荷q 沿磁场方向运动时,F = 0;b 、F 大小随v 变化;d 、电荷q 沿垂直磁场方向运动时,F max .(2)在垂直磁场方向改变速率v ,改变点电荷电量q在磁场中同一点,F max /qv 为一恒量,而在不同的点上,F max /qv 的量值不同.(1)点电荷q 以不同运动v a 、受磁力,;F v磁感应强度的大小:qv F B m ax =单位:T 特斯拉(Tesla)G 高斯(Gauss)T10G 14-=磁感应强度的方向:max F vB a.由小磁针的N 极指向定,b.由到的右手螺旋法则定max F v三、磁感应线用磁感应线来形象地描写磁感应强度这一矢量场在空间的分布:曲线上某点处的切向表示该点的方向;曲线在某处的疏密表示该点的大小.B B 磁感应线的特点★任一条磁感应线是闭合的,或两端伸向无穷远;★磁感应线与载流回路互相套联;★任两条磁感应线不能相交.IB四、磁通量(Magnetic Flux)通过磁场中某给定面的磁感应线的总数.θcos d d m S B Φ=⎰⎰=⋅=S S m S B S B Φd cos d θ 单位:Wb ,1Wb=1T ﹒m 2磁通量:穿过磁场中任意闭合曲面的磁通量为零.磁场是无源场:其磁感应线闭合成环,无头无尾;同时也表示不存在磁单极,无单个的N 或S 极.The total magnetic flux through a closed surface is always zero.d 0S B S ⋅=⎰ 五、磁场的高斯定理(Gauss’s law for magnetism)寻找磁单极子1975 年:美国加州大学,休斯敦大学联合小组报告,用装有宇宙射线探测器气球在40 km 高空记录到电离性特强离子踪迹,认为是磁单极. 为一次虚报.1982年,美国斯坦福大学报告,用d = 5 cm 的超导线圈放入D =20 cm 超导铅筒. 由于迈斯纳效应屏蔽外磁场干扰,只有磁单极进入会引起磁通变化,运行151天,记录到一次磁通突变, 改变量与狄拉克理论相符. 但未能重复,为一悬案.人类对磁单极的探寻从未停止,一旦发现磁单极,将改写电磁理论.1820年实验得到:长直载流导线周围的磁感应强度与距离成反比与电流强度成正比. r I B Laplace 对此结果作了分析整理,得出了电流元产生的磁场的磁感应强度表达式.一、毕奥—萨伐尔定律(Law of Biot and Savart)I B r 第二节毕奥—萨伐尔定律d I l IBd l r d I l02d sin d 4I l B r μθπ=002d d 4I l r B r μπ⨯= μo 为真空中的磁导率:μo = 4 π⨯10-7 T·m·A -1. 整个载流导线在P 点产生的磁感应强度为:002d d 4L LI l r B B r μπ⨯==⎰⎰ P d I l θr d Bnqvs I =0024qv r B r μπ⨯= ++++++I S v d I l 导体中带电粒子的定向运动形成电流I ,并由此可分析得到运动电荷产生的磁场.+v r B ×-v r B·二、运动电荷的磁场圆电流轴线上的磁感应强度02d sin d 4I l B r μθπ=02d sin 90cos d cos 4x I l B B B r μααπ︒===⎰⎰22xR r +=22cos R R x α=+x x P R αr d B d I ld B x d B y 毕奥—萨伐尔定律的应用d I l r ⊥ 注意到,通过对称性分析,可知B y = 0,因此:()()2200323222220d 42RR l IR B R x R x πμμπ==++⎰方向:沿轴线与电流成右手螺旋关系.()2032222IRB R x μ=+定义圆电流磁矩:mp IS ISn == 在圆心处x = 0,B 大小:R IB 20μ=IS m p ()2322m 02x R P B += πμ圆电流轴线上磁场的另一种表达式:例:亥姆霍兹圈:两个完全相同的N 匝共轴密绕短线圈,其中心间距与半径R 相等,通有同向平行等大电流I . 求轴线上O 1、O 2之间的磁场.x I P1o 匝N R ⋅⋅R R 匝N o 2o I x o1o 2B 1B 2o 实验室用近似均匀磁场解20322222P NIR B R R x μ=+⎡⎤⎛⎫++ ⎪⎢⎥⎝⎭⎣⎦20322222NIRR R x μ⎡⎤⎛⎫+- ⎪⎢⎥⎝⎭⎣⎦00.72O NIB Rμ=0120.68O O NIB B Rμ==θ2Oθ1Pa d xx载流长直导线的磁感应强度02d sin d 4I x B rμθπ=tan x a θ=-2d d sin a x θθ=θsin a r =2022sin d sin d 4sin I aB B aμθθθπθ==⎰⎰Iθrd B 210sin d 4I B a θθμθθπ=⎰()012cos cos 4I a μθθπ=-方向:对图中所在的P 点,磁感应强度垂直纸面向外.()012cos cos 4I B aμθθπ=-对无限长载流导线θ1= 0 , θ2= π:02I B aμπ=半无限长载流导线θ1= π/2 , θ2 = π:04I B aμπ=若P 点在导线延长线上:B =导线密绕,且长度远大于直径:=外B 实验可知:内部的磁感应强度只有平行于轴线的分量;并且平行于轴的任一直线上各点大小相等.︒⋅⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅BI单位长度上的匝数n载流长直螺线管内部的磁场︒⋅⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅BInIB 0μ=内部为均匀磁场,在长直螺线管的两端点处的磁场为中间的一半:012S B nIμ=0nIμ012nI μ通过对圆电流的磁感应强度的叠加积分,可以求得螺线管中间的磁感应强度大小为:方向由右手螺旋法则确定.恒定磁场是无源场,静电场是有源场;静电场是保守场,是无旋场;对静电场和恒定磁场作类比分析:1d SE S q ε⋅=∑⎰d 0LE l ⋅=⎰d 0SB S ⋅=⎰d ?LB l ⋅=⎰表达了恒定磁场的什么性质?第三节安培环路定理安培环路定理:0d LB l Iμ⋅=∑⎰L 磁场中任一闭合曲线—具有一定绕向的环路是环路上各点的磁感应强度,为空间所有电流产生,包括穿过L 的和不穿过的电流.:B:穿过以L 为边界的任意曲面的电流的代数和.I ∑------对L 包围的电流求代数和,并且规定:与L 绕向成右旋关系的电流I i >0,否则I i <0.以长直电流的磁场为例验证1) 路径选在垂直于长直载流导线的平面内,以导线与平面交点O 为圆心,半径为r 的圆周路径L ,其指向与电流成右手螺旋关系.BIr oL00200cos 0d d =d 22rL L I I B l l l r rIπμμππμ⋅=⋅=⎰⎰⎰BIr oL若电流反向:02000d d 2 =d 2cos L L rI I B l l r I l rππμπμμπ⋅=⋅-=-⎰⎰⎰2) 在垂直于导线平面内围绕电流的任意闭合路径Bθϕd ld rLI 02020000d 2 =d 2 d cos 2d L L I B l r I r r I I l ππμπμϕπμϕπμθ⋅=⋅==⎰⎰⎰⎰同理,在电流反向时------积分结果取负.3) 闭合路径不包围电流ϕ1L 2L I()()[]121200d d d =d d 2 02LL L L L B l B l B l I Iμϕϕπμϕϕπ⋅=⋅+⋅+=+-=⎰⎰⎰⎰⎰4) 空间存在多个长直电流时()12110in d d d d =L LLLiLB l B B l B l B l I μ⋅=++⋅=⋅+⋅+⎰⎰⎰⎰∑安培环路定理揭示磁场是非保守场,是涡旋场.l B L d ⋅⎰穿过的电流:对和均有贡献BL 不穿过的电流:对上各点有贡献;对无贡献BL l B Ld ⋅⎰L 0d LB l Iμ⋅=∑⎰可证对任意的稳恒电流和任意形式的闭合环路均成立.注意:练习:如图,流出纸面的电流为2I ,流进纸面的电流为I ,则下述各式中那一个是正确的?⊗∙I 21L 2L 3L 4L I10 ( d )2A L B l I μ⋅=⎰ 20(B) d L B l I μ⋅=⎰30 d (C)L B l I μ⋅=-⎰40(D) d L B l I μ⋅=-⎰Br RB RrP IQ 长直圆柱形载流导线内外的磁场圆柱截面半径为R ,电流I 沿轴流动.过P 点(或Q 点)取半径为r 的磁感应线为积分回路,求出B 矢量的环流:0d 2LB l B r I πμ⋅=⋅=∑⎰r ≥R012I I I B r r μπ==∝∑,r< R20222I r IrI B r R Rπμππ==∝∑,方向沿圆周与电流成右手关系!or LL BoRrr1∝B r∝思考:无限长均匀载流直圆筒,B ~r 曲线?BoRr管外磁场为零.无限长直载流螺线管内磁场︒⋅⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗⊗︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅︒⋅BI单位长度上的匝数n解密绕长螺线管,已知I , n ,计算管内的磁感应强度.dc ab 作矩形安培环路abcd 如图,绕行方向为逆时针.00d d 000=b c d a LabcdB l B l B dl B dl B dlBcd I ncdIμμ⋅=⋅+⋅+⋅+⋅=+++=⎰⎰⎰⎰⎰∑0B nIμ=无限长螺线管磁场为均匀.求螺线环内的磁感应强度I l B L∑=⋅⎰0d μ 02B r NIπμ⋅=rNI B πμ20=2N n rπ=nIB 0μ=Or 1r 2Pr 为平均半径, 考虑到对称性,环内磁场的磁感应线都是同心圆,选择通过管内某点P 的磁感应线L 作为积分环路:方向由电流方向通过右手法则判断.第四节磁场对运动电荷的作用一. 洛仑兹力磁场对运动电荷的作用f qv B=⨯ 大小:θsin qvB F =特点:不改变大小,只改变方向,不对做功.vq v vBf运动正电荷受力方向垂直于和构成的平面,成右手螺旋.v B1、运动方向与磁场方向平行sin F qvB θ=θ= 0 , F = 0带电粒子在均匀磁场中的运动匀速直线运动θBvq+f⊗θBvq-fB+v⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯⨯B 2、运动方向与磁场方向垂直RvmqvB 2=qBmv R =v B f qvB⊥⇒=R22R m T v qBππ==匀速圆周运动周期f+v半径托克马克装置3、沿任意方向方向运动匀速圆周运动与匀速直线运动的合成——轨迹为螺旋线qBmv R θsin =qBm T π2=螺距//2cos m h v T v qBπθ==h +B ⊥v //v θv例有一均匀磁场,B = 1.5 T ,水平方向由南向北. 有一5.0 兆电子伏特的质子沿竖直向下的方向通过磁场,求作用在质子上的力?(m = 1.67⨯10-27 kg )) J (100.8) eV (100.5211362k -⨯=⨯==mv E ) s m (101.31067.1100.822172713k ---⋅⨯=⨯⨯⨯==m E v ︒⨯⨯⨯⨯⨯==-90sin 5.1101.3106.1sin 719θqvB F )N (104.712-⨯=解方向向东F q v 下B 北二、质谱仪(mass spectrograph)R +-⋅⋅⋅P ⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅N ⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅⋅B N :粒子源,P :速度选择器 qE qvB v E B ''=⇒=质谱分析:qB mv R x 22==E x B qB m 2'=谱线位置:同位素质量;谱线黑度:相对含量.B’三、霍尔效应(Hall effect)现象:通电流I ,磁场垂直于I ,在既垂直于I ,又垂直于的方向出现电势差∆U. B B m e F qv B F qE =⨯= H I IB U Bb R nqbd d∆==霍尔电势差:解释:载流子q 以漂移,受到磁场力,正负电荷上下两侧积累,形成电场,受力平衡时,有稳定的霍尔电场.v x y zB I b d P 型半导体v q +++++++-+------e F m F I nqvbd =霍尔系数R H 与载流子浓度n 成反比. 在金属中,由于载流子浓度很大,因此霍尔系数很小,相应地霍尔效应也很弱; 而在半导体中,载流子浓度较小,因此霍尔效应也较明显. 霍尔效应是半导体研究的重要手段. 问题:对n 型半导体,霍尔电势差的方向如何?应用:测载流子浓度测载流子电性—半导体类型B 测磁场(霍耳元件)H 1R nq霍尔系数(Hall coefficient):一、安培定律(Ampère Law )磁场对电流元的作用Bl I F ⨯=d d 载流导线所受磁场力d d L L F F I l B ==⨯⎰⎰ 第五节磁场对电流的作用磁矩L I B d I l Fm F qv B =⨯ d F qv BdN qv BnSdl =⨯=⨯载流直导线在均匀磁场中所受的力d L F I l B =⨯⎰ sin d L F IB l θ=⎰θsin ILB F =sin d L IB l θ=⎰安培力的方向由右手螺旋法则可知为垂直纸面向里×IBθFB θd I lLA B C D I 1I 21d I l 2d I l 1B 2B 1d F 2d F 平行长直载流导线间的相互作用力距a 的两无限长直导线,I 1、I 2,导线CD 上的电流元受力:2222d d sin F B I l θ=012 ,22I B a μπθπ==CD 单位长度受力:2012121d d d 2d F I I F l a l μπ==安培:真空中相距为1m 的无限长直细导线,载有相等的电流,若每米导线上受力正好为2⨯10-7N ,则导线内电流定义为1A.例:如图,均匀磁场垂直纸面向外,半径为R 的半圆导线通有电流I ,求作用在导线上的安培力.解R y x Bd θθd I l d F d x F d y F d F =IB d l =IBR d θd d F I l B =⨯ 0d (d )sin 2y y L F F F IBR IBR πθθ====⎰⎰方向为y 轴正向.推广:起点终点相同的载流直导线所受的力?对称性-----各电流元受力水平分量之和为零。
《大学物理》第九章_线性动量
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m
Av
2 A
1 2
mB
vB2
1 2
m
AvA2
1 2
mB
vB2
动能不守恒的碰撞我们称为非弹性碰撞
K A K B K A K B 热能或其他形式的能量
§9-5 一维弹性碰撞
一维动量守恒,可以记为
mAvA mBvB mAvA mBvB
由于假设碰撞是弹性的,动能也守恒
1 2
mAv
2 A
1 2
一个物体动量的变化率等于它受到的合力。
F
dp
dt
F
dp
d (mv)
m
dv
ma
dt dt
dt
§9-2 动量守恒
假如作用在一个系统上的合外力为零,系统的总动量守恒。
碰撞前动量=碰撞后动量
Fext 0
mvA
mvB
mvA
mvB
两个相互碰撞的物体
F
dpB
dt
0
F
dpA dpB dt
dpA dt
cos
' B
0
m
A
v
' A
s
in
' A
mB
v
' B
s
in
' B
§9-8 物体的质心
实际上有形状的物体在运动时,除了平动还 会有旋转或者其他形式的运动。
Y
C
O
X
质心运动反映了质点系的整体运动趋势。
§9-4 碰撞中的能量和动量守恒
实际碰撞中,通常不知道力随时间是如何变化的,通过牛顿第二定律分析 是困难、甚至不可行的,通过动量和能量守恒定律,在知道碰撞以前的运 动的情况下,可以了解碰撞以后运动的大部分信息。
大学物理第九章简谐运动

t 确定, 振动状态确定
O
A
O X X
初相位:=/3
判断: t = 0, 振子的初位移、初速度 x0=A/2, v0<0(向x轴负方向运动)
用旋转矢量描述简谐振动:
O
O X 判断: t = 0,
A
X
=/2
振子的初位移、初速度
x0=0, v0<0 (向x轴负方向运动)
用旋转矢量描述简谐振动:
14
讨论
相位差:表示两个相位之差
(1)对于两个同频率的简谐运动,相位 差表示它们间步调上的差异(解决振动合成 问题). x1 A1 cos(t 1 ) x2 A2 cos(t 2 )
(t 2 ) (t 1 )
2 1
15
合成
简谐运动 谐振子 分解 复杂振动
作简谐运动的物体
8
弹簧振子的振动模型
弹簧和一谐振子组成的振动系统。
l0 k
m
x
C
o
B
x xB F FB
x 0 F 0 平衡位置
x xc v 0
9
振动的成因
a 回复力
b 惯性
10
弹簧振子的动力学分析
F
o
F kx ma
2
m
x
解得 x A cos(t )
简谐运动方程
积分常数,根据初始条件确定
12
由 x A cos(t )
简谐运动方程
简谐振动的各 阶导数也都作 简谐振动
dx 得 v A sin(t ) dt A cos t 2 d2 x a 2 A 2 cos(t ) dt
大学物理 第九章 电磁感应 电磁场理论的基本概念

选择绕行方向如右图所示:
b v
o 0 I x bdr 2r 0 Ib x a dr 0 Ib x a x r 2 ln x 2
x
0 Ivab d m d m dx 方向 动 dt dx dt 2x( x a )
v
19
V a I d a d ω b c b cV
三、法拉第电磁感应定律的使用方法 1、规定任一绕行方向为回路的正方向。由右手螺旋 法则确定回路的正法线方向 en 。 d 正法线方向 2、计算 SB dS 及 dt en 3、由 d 之值确定 i 的方向 dt S d L
i
d dt 0, i 0, i的方向与绕行方向相同 d 0, 0, 的方向与绕行方向相反 i i dt
L
解二: 构成扇形闭合回路
AOCA
B
L
A
1 2 m B dS BS AOCA B L 2
o
C
d m 1 1 2 d BL BL2 dt 2 dt 2
沿OACO
由楞次定律:
A
o
17
例2. 如图所示,一矩形导线框在无限长载流导线I 的场中向右运 动,t时刻如图所示,求其动生电动势。
E涡 dl 0
法拉第电磁感应定律推广为
d E涡 dl L 22 dt
静电荷激发电场 E dl 0 保守力场(无旋场) 电场 d 变化磁场激发电场 E涡 dl dt
d 产生的原因不同。 E涡 dl 涡旋电场 dt 静电场 的区别 电力线不同。 E dl 0 环流不同
大学物理第9章题库答案

第九章 电磁场填空题 〔简单〕1、在竖直放置的一根无限长载流直导线右侧有一与其共面的任意形状的平面线圈,直导线中的电流由上向下,当线圈以垂直于导线的速度背离导线时,线圈中的感应电动势 ,当线圈平行导线向上运动时,线圈中的感应电动势 。
〔填>0,<0,=0〕〔设顺时针方向的感应电动势为正〕(<0, =0)2、磁场的高斯定律说明磁场是 ,因为磁场发生变化而引起电磁感应,是不同于回路变化时产生的 。
相同之处是 。
〔无源场,动生电动势,磁通量发生改变〕3、只要有运动电荷,其周围就有 产生;而法拉弟电磁感应定律说明,只要 发生变化,就有 产生。
〔磁场,磁通量,感应电动势〕4、一磁铁自上向下运动,穿过一闭合导体回路,〔如图7〕,当磁铁运动到a 处和b处时,回路中感应电流的方向分别是 和 。
〔逆时针,顺时针〕5、电磁感应就是由 生 的现象,其主要定律为 ,其中它的方向是由 定律来决定,即 。
〔磁,电,电磁感应定律,楞次,见p320〕6、当穿过某回路中的磁通量发生变化时,电路中 (填肯定或不肯定)产生感应电流;电路中 (填肯定或不肯定)产生感应电动势。
(不肯定, 肯定)7、在电磁感应中,感应电动势的大小与闭合回路的磁通量 成正比。
〔对时间的变化率〕8、在竖直放置的一根无限长载流直导线右侧有一与其共面的任意形状的平面线圈,直导线中的电流由上向下,当线圈平行导线向下运动时,线圈中的感应电动势 , 当线圈以垂直于导线的速度靠近导线时,线圈中的感应电动势 。
〔填>0,<0,=0〕〔设顺时针方向的感应电动势为正〕(=0,>0)9、将条形磁铁插入与冲击电流计串连的金属环中,有-5q=2.010c ⨯的电荷通过电流计,假设连接电流计的电路总电阻25R =Ω,则穿过环的磁通量的变化=∆ΦWb 。
〔4510q R --⨯=-⨯〕10、电磁波是变化的 和变化的 在空间以肯定的速度传播而形成的。
大学物理第九章练习参考答案
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第九章 电磁感应 电磁场理论练 习 一一.选择题1. 在一线圈回路中,规定满足如图1所示的旋转方向时,电动势 ,磁通量为正值。
若磁铁沿箭头方向进入线圈,则有( B ) (A) d /dt 0, 0 ; (B) d /dt 0, 0 ; (C) d /dt 0,0 ; (D) d /dt 0,0。
2. 一磁铁朝线圈运动,如图2所示,则线圈内的感应电流的方向(以螺线管内流向为准)以及电表两端电势U A 和U B 的高低为( C )(A) I 由A 到B ,U A U B ; (B) I 由B 到A ,U A U B ; (C) I 由B 到A ,U A U B ; (D) I 由A 到B ,U A U B 。
3. 一长直螺线管,单位长度匝数为n ,电流为I ,其中部放一面积为A ,总匝数为N ,电阻为R 的测量线圈,如图3所示,开始时螺线管与测量线圈的轴线平行,若将测量线圈翻转180°,则通过测量线圈某导线截面上的电量q 为( A ) (A) 2nINA /R ; (B)nINA /R ; (C)NIA /R ; (D)nIA /R 。
4. 尺寸相同的铁环和铜环所包围的面积中,磁通量的变化率相同,则环中( A ) (A )感应电动势相同,感应电流不同; (B )感应电动势不同,感应电流相同; (C )感应电动势相同,感应电流相同; (D )感应电动势不同,感应电流不同。
S N v图1· ·GA B NS 图2IIA图3二.填空题1.真空中一长度为0l 的长直密绕螺线管,单位长度的匝数为n ,半径为R ,其自感系数L可表示为0220l R n L πμ=。
2. 如图4所示,一光滑的金属导轨置于均匀磁场B v中,导线ab 长为l ,可在导轨上平行移动,速度为v ,则回路中的感应电动势ε=θsin Blv ,a 、b 两点的电势a U < b U (填<、=、>),回路中的电流I=R Blv /sin θ,电阻R 上消耗的功率P=R Blv /)sin (2θ。
大学物理第九章振动

第9章振动本章要点:1. 简谐振动的定义及描述方法.2. 简谐振动的能量3. 简谐振动的合成物体在一定位置附近作周期性的往返运动,如钟摆的摆动,心脏的跳动,气缸活塞的往复运动,以及微风中树枝的摇曳等,这些都是振动。
振动是一种普遍而又特殊的运动形式,它的特殊性表现在作振动的物体总在某个位置附近,局限在一定的空间范围内往返运动,故这种振动又被称为机械振动。
除机械振动外,自然界中还存在着各式各样的振动。
今日的物理学中,振动已不再局限于机械运动的范畴,如交流电中电流和电压的周期性变化,电磁波通过的空间内,任意点电场强度和磁场强度的周期性变化,无线电接收天线中,电流强度的受迫振荡等,都属于振动的范畴。
广义地说,凡描述物质运动状态的物理量,在某个数值附近作周期性变化,都叫振动。
9.1 简谐振动9.1.1 简谐振动实例在振动中,最简单最基本的是简谐振动,一切复杂的振动都可以看作是由若干个简谐振动合成的结果。
在忽略阻力的情况下,弹簧振子的小幅度振动以及单摆的小角度振动都是简谐振动。
1. 弹簧振子质量为m的物体系于一端固定的轻弹簧(弹簧的质量相对于物体来说可以忽略不计)的自由端,这样的弹簧和物体系统就称为弹簧振子。
如将弹簧振子水平放置,如图9-1所示,当弹簧为原长时,物体所受的合力为零,处于平衡状态,此时物体所在的位置O就是其平衡位置。
在弹簧的弹性限度内,如果把物体从平衡位置向右拉开后释放,这时由于弹簧被拉长,产生了指向平衡位置的弹性力,在弹性力的作用下,物体便向左运动。
当通过平衡位置时,物体所受到的弹性力减小到零,由于物体的惯性,它将继续向左运动,致使弹簧被压缩。
弹簧因被压缩而出现向右的指向平衡位置的弹性力,该弹性力将阻碍物体向左运动,使物体的运动速度减小直到为零。
之后物体又将在弹性力的作用下向右运动。
在忽略一切阻力的情况下,物体便会以平衡位置O为中心,在与O点等距离的两边作往复运动。
图中,取物体的平衡位置O为坐标原点,物体的运动轨迹为x轴,向右为正方向。
大学物理 第九章 稳衡磁场 老师课件

Φm = BS cosθ = BS⊥
Φm = B ⋅ S
dΦm = B ⋅ d S Φm = ∫ B ⋅ d S
S
s⊥
θ
s
v B
θ v B
v dS
v en
v B
v θ B
单位:韦伯 单位 韦伯 1WB=1Tm2
s
3.磁场的高斯定理 磁场的高斯定理
v B
S
v dS1 v θ1 B 1
dΦm1 = B1 ⋅ d S1 > 0
y
v v
o
v F =0
+
v v
x
实验发现带电粒子在 磁场中沿某一特定直线方 向运动时不受力, 向运动时不受力,此直线 方向与电荷无关. 方向与电荷无关.
z
当带电粒子在磁场中垂直于此特定直线运动时 受力最大. 受力最大 带电粒子在磁场中沿其他方向运动时 F垂直 与特定直线所组成的平面. 于v 与特定直线所组成的平面
l
多电流情况
I1
I2
I3
B = B + B2 + B3 1
l
∫ B ⋅ d l = µ (I
0 l
2
− I3 )
以上结果对任意形状的闭合电流( 以上结果对任意形状的闭合电流(伸向无限远 的电流)均成立. 的电流)均成立.
安培环路定理
B ⋅ dl = µ0 ∑Ii ∫
l i =1
N
真空的稳恒磁场中, 真空的稳恒磁场中,磁感应强度 B 沿任一闭合 路径的积分的值,等于µ0乘以该闭合路径所包围 路径的积分的值, 的各电流的代数和. 的各电流的代数和 注意:电流I正负 正负的规定 注意:电流 正负的规定 :I与l成右螺旋时,I 与 成 螺旋时, 之为负 为正;反之为负.
大学物理第九章导体和介质中的静电场
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第九章导体与介质中的静电场Electrostatic field in conductor and dielectric §9-1,2静电场中的导体§9-3电容器的电容§9-6电介质中的高斯定理§9-8 静电场的能量§9-1,2静电场中的导体一、导体的静电平衡( electrostatic equilibrium )1.导体绝缘体半导体1)导体(conductor)导电能力极强的物体(存在大量可自由移动的电荷)2)绝缘体(电介质,dielectric)导电能力极弱或不能导电的物体3)半导体(semiconductor)导电能力介于上述两者之间的物体EE E E iii E e E q F 导体静电平衡条件:导体内任一点的电场强度都等于零Ei E E2. 导体的静电平衡条件导体的内部和表面都没有电荷作任何宏观定向运动的状态.导体的静电平衡状态:静电感应E* 推论(静电平衡状态)证:在导体上任取两点p , ql d E V V i qpq pqp V V 0i Epq导体静电平衡条件:2)导体表面任一点场强方向垂直于表面1)导体为等势体,导体表面为等势面否则其切向分量将引起导体表面自由电子的运动,与静电平衡相矛盾。
3.导体上电荷的分布1)当带电导体处于静电平衡状态时,导体内部处处没有净电荷存在, 电荷只能分布于导体的表面上.qdV iiV证明:在导体内任取体积元dV由高斯定理体积元d v 任取导体带电只能在表面!iiqS d E 01 ,0 i E dVn e En e E E S d e E S d E nS E 0S2).导体表面附近的场强方向与表面垂直,大小与该处电荷的面密度成正比.ne ES结论:孤立的带电导体,外表面各处的电荷面密度与该处曲率半径成反比,410R Q V RRrr R ,44,22rRr R rR q Q r R R rQq1)导体表面凸出而尖锐的地方(曲率较大)电荷面密度较大2)导体表面平坦的地方(曲率较小)电荷面密度较小3)导体表面凹进去的地方(曲率为负)电荷面密度更小rq V r 041rq R Q V V R r 004141l d E 导体内,0l d E 腔沿电场线l d E (违反环路定理)在静电平衡状态下,导体空腔内各点的场强等于零,空腔的内表面上处处没有电荷分布.ld E l d E l d E导体内腔沿电场线二、空腔导体(带电荷Q )1 腔内无电荷,导体的电荷只能分布在外表面。
大学物理课件第九章
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R2
34
仿以上两种方法,同学们可自行计
算得如下结果
q
q qQ
Ur 2 40r2 40R2 40R3
静电场中的导体
U r3 40R3
(3)接地后
q
ε E1=4π
r2
0
E2 = 0
E3 = 0
静电场中的导体
U r4 40r4
R2 R1
q q R0
7 静电屏蔽
静电场中的导体
球体的电势
方法一:
U r1 E dl
r1
R1
E1
dr
R2
E2
dr
r1
R1
R3
E3
dr
E4
dr
R2
R3
R2 R1
q
4 0r22
dr
R3
4 0r42
dr
q q qQ
F
F
电偶极矩趋于外电场的方向
有极分子的无序排列
注意
介质表面出现极化电荷,介质内产生极化电场
1)极化作用将在电介质表面产生束缚电荷;
2)束缚电荷产生附加电场 E.
二、电极化强度
1. 电极化强度: 在电介质中任取一宏观小体积V :
无外场 介质不极化
p0
有外场 介质被极化 p 0
定义: P p
l
VP VQ
与导体是一等势体矛盾.
P+
(2) 腔内有带电体+q :
腔体内表面所带的电量和腔内带电体所带的电量等量异
《大学物理》第九章 热力学基础 (2)
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吸收热量
m M mol
CV T
m M mol
C p T
m RT ln V2
M mol
V1
或 m RT ln p1
M mol
p2
对外作功
0
pV
或 m RT M mol
m RT ln V2
M mol
V1
或 m RT ln p1
M mol
p2
内能增量
m M mol
CV T
m M mol
CV T
0
pV 常量
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例9-2 设有氧气 8 g,体积为0.4110-3 m3 ,温度为 300 K。如氧气做绝热膨胀,膨胀后的体积为4.110-3 m3 。问:气体做功多少?氧气做等温膨胀,膨胀后 的体积也是4.110-3 m3 ,问这时气体做功多少?
解: m=0.008 kg M =0.032 kg T1=300 K
941 (J)
等温膨胀做功:
A
m M
RT1 ln
V2 V1
1 8.31 300 ln 10 4
1.44 103 (J)
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作业 Page70 9-1 9-6
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理想气体热力学过程的主要公式
过程 特征 过程方程
等体 V=常量 p 常量 T
等压 p=常量 V 常量 T
等温 T=常量 pV 常量
C
(3)比较各过程吸热多少?
D
解:(1) A A B A A C A A D
(2)等压过程 E A B 0
O V1
V2 V
等温过程 E A C 0 绝热过程 E A D A A D 0
(3) Q A B Q A C Q A D
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大学物理第九章练习十六谐振动一.选择题1.一质点作简谐振动,振动方程为x=cos(ωt+?) ,当时间t=T/2(T为周期) 时,质点的速度为(A)-Aωsin?.(B) Aωsin? .(C) -Aωcos?.(D) Aωcos?.2.把单摆摆球从平衡位置向位移正方向拉开, 使摆线与竖直方向成一微小角度θ, 然后由静止放手任其振动, 从放手时开始计时, 若用余弦函数表示其运动方程,则该单摆振动的初位相为(A) θ.(B) π.(C) 0 .(D) π/2.3.两个质点各自作简谐振动,它们的振幅相同、周期相同, 第一个质点的振动方程为x1=A cos(ωt+α). 当第一个质点从相对平衡位置的正位移处回到平衡位置时, 第二个质点正在最大位移处, 则第二个质点的振动方程为(A) x2=A cos(ωt+α+π/2) .(B) x2=A cos(ωt+α-π/2) .(C) x2=A cos(ωt+α-3 π/2) .(D) x2=A cos(ωt+α+ π) .4.轻弹簧上端固定,下系一质量为m1的物体,稳定后在m1的下边又系一质量为m2的物体,于是弹簧又伸长了Δx,若将m2移去,并令其振动,则振动周期为(A) T=2πgmxm12.(B) T=2πgmxm21.(C) T=π21gmxm21.(D) T=2π()gmmxm212+.5.一个质点作简谐振动,振辐为A,在起始时刻质点的位移为A/2,且向x轴的正方向运动,代表此简谐振动的旋转矢量图为图16.1中哪一图?二.填空题1.用40N的力拉一轻弹簧,可使其伸长20cm,此弹簧下应挂kg的物体,才能使弹簧振子作简谐振动的周期T=0.2πs .2.一质点沿x轴作简谐振动,振动范围的中心点为x轴的原点. 已知周期为T,振幅为A.(1)若t=0时质点过x=0处且朝x轴正方向运动,则振动方程为x= .(2)若t=0时质点处于x=A/2处且朝x轴负方向运动,则振动方程为x= .3.一质点作简谐振动的圆频率为ω、振幅为A,当t=0时质点位于x=A/2处且朝x轴正方向运动,试画出此振动的旋转矢量图.三.计算题1.在一轻弹簧下端悬挂m0=100g的砝码(A)图16.1时,弹簧伸长8cm,现在这根弹簧下端悬挂m =250g 的物体,构成弹簧振子. 将物体从平衡位置向下拉动4cm,并给以向上的21cm/s 的初速度(这时t =0) ,选x 轴向下,求振动方程的数值式.2.边长l =0.10m 、密度ρ=900kg·m-3的正方形木块浮在水面上,今把木块恰好完全压入水中,然后从静止状态放手. 假如不计水对木块的阻力,并设木块运动时不转动.(1) 木块将作什么运动?(2) 求木块质心(重心)运动规律的数值表达式(水的密度ρ ' =1000 kg ·m -3并取竖直向上为x 轴的正方向)练习十七谐振动能量谐振动合成一.选择题1.一倔强系数为k 的轻弹簧截成三等份,取出其中的两根,将它们并联在一起,下面挂一质量为m 的物体,如图17.1所示,则振动系统的频率为(A) m k π21.(B) m k 621π.(C) m k 321π.(D) mk 321π.2.用余弦函数描述一简谐振动,已知振幅为A ,周期为T ,初位相?=-π/3,则振动曲线为图17.2中哪一图?3.弹簧振子在光滑水平面上作简谐振动时,弹性力在半个周期内所作的功为(A) ka 2 . (B) k A 2 / 2 . (C) kA 2 / 4 . (D) 0 .4.一质点作谐振动,振动方程为x=A cos(ωt +?),在求质点振动动能时,得出下面5个表达式:(1) (1/2) m ω 2A 2sin 2 (ωt+?);(2) (1/2) m ω2A 2cos 2 (ωt+?); (3) (1/2) kA 2 sin (ωt+?); (4) (1/2) kA 2 cos 2 (ωt+?);(5) (2π2/T 2) mA 2 sin 2 (ωt+?).其中m 是质点的质量, k 是弹簧的倔强系数,T 是振动的周期,下面结论中正确的是(A) (1) ,(4) 是对的; (B) (2) ,(4) 是对的. (C) (1) ,(5) 是对的. (D)(3) ,(5) 是对的.(E) (2) ,(5) 是对的. 5.倔强系数分别为k 1和k 2的两个轻弹簧,各与质量为m 1和m 2的重物连成弹簧振子,然后将两个振子串联悬挂并使之振动起来,如图17.3所示,若k 1/m 1与k 2/m 2接近,实验上会观察到“拍”的现象,则“拍”的周期应为<<<<< k图17.1(A)(C) (B)(D)图17.2<<1 k 2 1 2 图17.3(A) 2π∕()2211m k m k +. (B) 2π2211m k m k +. (C) 2π∕2211m k m k +. (D) [1/(2π)]2211m k m k +.二.填空题1.一作简谐振动的振动系统,其质量为2kg,频率为1000Hz,振幅为0.5cm,则其振动能量为.2.两个同方向的简谐振动曲线如图17.4所示,合振动的振幅为,合振动的振动方程为 .3.一质点同时参与了两个同方向的简谐振动,它们的振动方程分别为x 1=0.05cos(ω t+π/4) (SI) x 2=0.05cos(ω t +19π/12) (SI)其合成运动的运动方程为x = .三.计算题1.一质量为M 、长为L 的均匀细杆, 上端挂在无摩擦的水平轴上, 杆下端用一弹簧连在墙上, 如图17.5所示. 弹簧的弹性系数为k . 当杆竖直静止时弹簧处于水平原长状态, 求杆作微小振动的周期 ( 杆绕过一端点且垂直杆的轴的转动惯量为ML 2 /3).2.一质点同时参与两个同方向的简谐振动,其振动方程分别为x 1=5×10-2cos(4t +π/3) (SI)x 2=3×10-2sin(4t -π/6) (SI) 画出两振动的旋转矢量图,并求合成振动的振动方程.Ⅲ 练习十六至练习二十一答案及简短解答A 图17.417.5练习十六谐振动一.选择题B C B B B二.填空题1. 2.0. 2. A cos(2πt /T -π/2);A cos(2πt /T +π/3).3. 见图.三.计算题1.物体受向下的重力和向上的弹性力.k=m 0g/?l , x 0=4×10-2m, v 0=-21×10-2m/sω=()m l g m m k Δ0==7s -1A=22020ω/v x +=5×10-2m 因A cos ?=4×10-2m, A sin ?=-v 0/ω=3×10-2m,有=0.64rad所以x=5×10-2cos(7t +0.64) (SI)2.取水面为坐标原点,向上为x 正向,木块质心坐标为x .木块与水的密度分别为ρ与ρ',木块受向下的重力l 3ρg 与向上的浮力l 2( l /2-x )ρ'g .平衡时木块质心坐标为a 有l 2(l /2-a )ρ'g -l 3ρg=0 a= l /2-l ρ/ρ'=-0.4l=-0.04m(1)木块质心坐标为x 时l 2(l /2-x )ρ'g -l 3ρg=ma= l 3ρd 2x/d t 2 (l /2-x )ρ'g - (l /2-a )ρ'g =ma= l ρd 2x/d t 2d 2x/d t 2+(x -a ) g ρ'/(ρ l ) =0令X= x -a 有d 2X/d t 2+[ g ρ'/(ρ l )]X=0 即木块作简谐振动X=A cos (ωt+?0) 其中ω=[ g ρ'/(ρ l )]1/2=10.4rad/s(2)取放手时刻为t =0,有x 0=-0.05m,X 0=-0.01m; v 0=0;得A=0.01m,?0=π.X=A cos (ωt+?0)= 0.01cos (10.4t+π) (SI)所以, 木块质心相对水面的振动方程为x=X+a=-0.04+ 0.01co s (10.4t+π) (SI)练习十七谐振动能量谐振动合成一.选择题B A D C C二.填空题1. 9.9×102J.2. ?A 2-A 1?;x=?A 2-A 1?cos(2πt /T +π/2).3. 0.05cos(ωt -π/12) (SI).三.计算题1.设杆向右摆动为角坐标θ正向.摆动过程中杆受重力矩和弹性力矩.当杆向右摆动θ角时, 重力矩和弹性力矩均与θ相反,有-(1/2)MgL sinθ-kL2sinθ=J d2θ/d t2当作微小振动时,sinθ≈θ, 且J=ML2/3,有d2θ/d t2+( Mg/2+kL) Lθ /J =0d2θ/d t2+[3( Mg+2kL)/(2ML)]θ=0 杆作微小振动的周期T=2π/[3( Mg+2kL)/(2ML)]1/2=2π{(2ML) /[3( Mg+2kL)]}1/2 2.因x2=3×10-2sin(4t-π/6) =3×10-2cos(4t-π/6-π/2)=3×10-2cos(4t-2π/3)=-3×10-2cos(4t+π/3)所以合振动的振动方程为x=x1+x2=5×10-2cos(4t+π/3)-3×10-2cos(4t+π/3) =2×10-2cos(4t+π/3)(SI)。