边界层理论
合集下载
相关主题
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 这也是早期发展理想流体力学的重要依据,而
且确实较成功地解决了与粘性关系不大的一系列流
动问题,诸如绕流物体的升力、波动等问题。 但对绕流物体阻力、涡的扩散等问题,理想流
体力学的解与实际相差甚远,且甚至得出完全相反
的结论,圆柱绕流无阻力的D’Alembert疑题就是一
*
0
u 1 u dy e
u u 1 dy u e ue
u u2 1 2 dy ue ue
EXIT
**
0
***
0
5.1、边界层近似及其特征
(5)几点说明 (a)实际流动中,边界层流动与理想流动是渐近过渡的, 边界层的外边界线实际上是不存在的,因此边界层的外边界 线不是流线,而是被流体所通过的,允许边界层内流体穿过 边界线流动。也就是说,在边界层内流线是相对于边界层的 边界是向内偏的,而相对于物面是向外偏的。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 对整个流场提出的基本分区是: (1)整个流动区域可分成理想流体的流动区域 (势流区)和粘性流体的流动区域(粘流区)。 (2)在远离物体的理想流体流动区域,可忽略
粘性的影响,按势流理论处理。
(3)粘性流动区域仅限于物面近区的薄层内, 称为边界层。既然是粘流区,粘性力的作用不能忽 略,与惯性力同量级,流体质点作有旋运动。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 以二维流动为例说明之。此时,物面上的涡源 强度为:
v u o u z x y y
可以证明在有势力的作用下,二维不可压缩粘
z z 性流体的运动流动的涡量 z 在极值点 x y 0 满足下面方程:
个典型的例子。 那么,如何考虑流体的粘性,怎样解决扰流物
体的阻力问题,这在当时确实是一个阻碍流体力学 发展的难题。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 直到1904年流体力学大师德国学者 L.Prandtl 通
过大量实验发现,虽然整体流动的Re数很大,但在
靠近物面的薄层流体内,流场的特征与理想流动相 差甚远,沿着法向存在很大的速度梯度,粘性力无 法忽略。 Prandtl 把这一物面近区粘性力起重要作用的薄 层称为边界层(Boundary layer)。
出来的值,这些多出来的流量必然要在主流中占据 一定厚度 * ,其流量写为 eue * ,从而
eue eue u dy
* 0
*
0
u 1 u dy e e
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
这部分主流区增加的流体厚度
是由边界层流体排挤入主流区
位流区
边界层
流动分为三个区域:1. 边界层:N-S化简为边界层方程 2. 尾迹区:N-S方程 3. 位流区:理想流方程
EXIT
5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程 2. 平壁面上边界层方程 根据Prandtl边界层概念,通过量级比较,可对N-S方程 组进行简化,得到边界层近似方程。对于二维不可压缩流动 ,连续方程和N-S方程为:
失厚度为:eue2 ** ueu uudy
**
0
u u 1 dy e ue ue
0
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 (c)边界层能量损失厚度 在边界层内,在质量流量不变的条件下,以外 1 2 流速度(理想流体)通过的动能为: ue udy 0 2 1 2 由于粘性的存在,实际流体通过的动能为: 0 2 u udy 上述两项之差表示粘性存在而损失的动能。 这部分动能损失用主流流速 ue(理想流体)折 算的动能损失厚度为:
选取长度特征L,速度尺度ue,时间尺度t=L/ue,边界层 近似假定:
EXIT
5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程 (1)根据边界层定义,纵向偏导数远远小于横向偏导数。
L
~
1 1 1 , L, ~ , ~ , x L y x y Re
(2)法向速度远远小于纵向速度。
EXIT
5.1、Biblioteka Baidu界层近似及其特征
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 (4)边界层各种厚度定义 (a)边界层位移厚度
假设某点P处的边界层厚度是 以速度
,则在 的范围内
EXIT
ue 流动的质量流量是:
5.1、边界层近似及其特征
u v 0 x y ue ue 1 ue L L L
两项为同一量级 右括号中第一项比第二项 低2个量级可略。边界层内 粘性力与惯性力同量级不 可忽略,故ν 的量级为
2 ue 2 , L
u u u 1 p 2u 2u u v fx 2 2 t x y x x y ue2 ue2 ue ue2 ue2 ue ue ue 2 2 L L L L L L
2 z 2 z z z 2 2 t y x
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
在z
在
2 z 2 z 的极小值点, 2 2 0 x y
,因而
z 0 t
。
。
2 z 2 z z 0 的极大值点, ,因而 0 z 2 2 x y t
第5章下
边界层理论及其近似
5.1、边界层近似及其特征 5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程 5.3、平板层流边界层的相似解 5.4、边界层动量积分方程 5.5、边界层的分离现象
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
1、边界层概念的提出 我们已知道,流动Re数(O.Reynolds,1883年,英国流体 力学家)是用以表征流体质点的惯性力与粘性力对比关系 的。根据量级分析,作用于流体上的惯性力和粘性力可表 示为: 惯性力:
0
eue dy eue
其中, ue 为边界层外缘速 度。由于粘性的存在,实 际流体通过的质量流量为
0
u dy
此处 u 是边界层中距物面为 y 处的流速。上述两部 份流量之差是
0
( eu e u)dy
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
这就是设想各点皆以外流速度流动时比实际流量多
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 2、边界层的特征
(1)边界层定义
严格而言,边界层区与主流区之间无明显界线,通常 以速度达到主流区速度的 0.99 倍作为边界层的外缘。由边 界层外缘到物面的垂直距离称为边界层名义厚度,用 δ 表 示。
(2)边界层的有涡性 粘性流体运动总伴随涡量的产生、扩散、衰减。边界 层就是涡层,当流体绕过物面时,无滑移边界条件相当于 使物面成为具有一定强度的连续分布的涡源。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 Prandtl边界层概念的提出,为人们如何计入粘
性的作用开辟了划时代的途径,因为有了它,无粘流
的理论就可以无所顾忌地大踏步向前发展了;另一方 面粘流计算限制在薄薄的边界面层内,使纳维—斯托 克斯方程得以大大地简化,使许多有实用意义的问题 能得到解答;这样粘性流理论也得到了一条新的发展
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
普朗特重视观察和分析力学现象,养成了非凡的直观洞察能力,善 于抓住物理本质,概括出数学方程。他曾说:“我只是在相信自己对物 理本质已经有深入了解以后,才想到数学方程。方程的用处是说出量的 大小,这是直观得不到的,同时它也证明结论是否正确。” 普朗特 指导过 81 名博士生,著名学者 Blasius 、 Von Karman 是其学生之一。我 国著名的空气动力学专家、北航流体力学教授陆士嘉先生(女, 1911– 1986)是普朗特正式接受的唯一中国学生,唯一的女学生。
1 2 1 *** ue eue ue2u u 3 dy 2 2 0
***
0
u u 2 1 2 dy e ue ue
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 上述各种厚度的计算公式,对于不可压缩流体 而言,变为:
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 (b)边界层各种厚度的定义式,既适用于层流, 也适用于湍流。 (c)边界层各种厚度的大小与边界层内流速分布 有关。 边界层厚度δ >位移厚度δ *>动量损失厚度δ 边界层厚度δ >能量损失厚度δ
**
***>动量损失厚度δ **
EXIT
5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程 1 边界层流动图画 粘性流体流经任一物体(例如机翼与机身)的问题,归结 为在相应的边界条件下解N—S方程的问题。由于N—S方程太复 杂,在很多实际问题中,不能不作一些近似假设使其简化,以 求问题得以近似地解决。简化时,必须符合物理事实,因此首 先看看空气流过静止物体(例如翼型)的物理图画:
v 1 L v~ ~ ue , ~ , u ~ ue , v u t L / ue L ue t Re
(3)边界层内的压强量级与外流速度的平方成正比。
2 p ~ ue
将这些量级关系式代入到N-S方程中,得到
EXIT
5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程
N-S方程组与各项量级比较:
dV 3V FJ m ~ L L2V 2 dt t
dy
粘性力: F dV A ~ VL
2 2 FJ L V LV LV Re 惯性力/粘性力: F VL
因此,在高Re数下,流体运动的惯性力远远大于粘性力。
这样研究忽略粘性力的流动问题是有实际意义的。
x 方向的长度为 L,边界层厚度为δ 。
惯性力: 粘性力:
FJ m
F
dV U ~ L2 LU 2 dt t
dV U A ~ L2 dy
由惯性力与粘性力同量级得到
F ~ FJ
LU 2 ~
U
L2
L
~
由此可见,在高Re数下,边界层的厚度远小于被绕流
1 Re
物体的特征长度。
这就说明了,在粘性流体中,不均匀的涡量场 是不断变化的,涡较强的部分要变弱,而涡较弱的
部分要变强。总的说来,趋向于涡量场强度“拉平
”,就好像旋涡在扩散一样。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
(3)边界层厚度的量级估计 根据边界层内粘性力与惯性力同量级的条件,可估算边
界层的厚度。以平板绕流为例说明。设来流的速度为U,在
u v 0 x y u u u 1 p 2u 2u u v fx 2 2 t x y x x y v v v 1 p 2v 2v u v fy 2 2 t x y y x y
道路。可以说从此以后,才开始有了为飞机服务的现
代空气动力学。因此称其为近代流体力学的奠基人。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
普朗特生平简介 普朗特( Ludwig Prandtl ,1875~ 1953) 德国物理学家,流体力学大师, 近代力学奠基人之一。1875年出生于德国 弗赖辛, 1953年在哥廷根病故。 普朗特在流体力学方面的主要贡献有: (1)边界层理论 (2)风洞实验技术 (3)机翼理论 (4)湍流理论 (5)此外还有亚声速相似律(普朗特-葛涝渥法则)和可压 缩绕角膨胀流动(普朗特-迈耶尔流动)。
造成的。因此,称其为排移厚 度或位移厚度。作理想流场模
型的外形修正时,应该加上这
一位移厚度。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 (b)边界层动量损失厚度
在边界层内,在质量流量不变的条件下,理想 流体通过的动量为:ue udy
0
由于粘性的存在,实际流体通过的动量为
0
u 2 dy
上述两项之差表示粘性存在而损失的动量,这部分 动量损失用外流流速ue(理想流体)折算的动量损
5.1、边界层近似及其特征 这也是早期发展理想流体力学的重要依据,而
且确实较成功地解决了与粘性关系不大的一系列流
动问题,诸如绕流物体的升力、波动等问题。 但对绕流物体阻力、涡的扩散等问题,理想流
体力学的解与实际相差甚远,且甚至得出完全相反
的结论,圆柱绕流无阻力的D’Alembert疑题就是一
*
0
u 1 u dy e
u u 1 dy u e ue
u u2 1 2 dy ue ue
EXIT
**
0
***
0
5.1、边界层近似及其特征
(5)几点说明 (a)实际流动中,边界层流动与理想流动是渐近过渡的, 边界层的外边界线实际上是不存在的,因此边界层的外边界 线不是流线,而是被流体所通过的,允许边界层内流体穿过 边界线流动。也就是说,在边界层内流线是相对于边界层的 边界是向内偏的,而相对于物面是向外偏的。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 对整个流场提出的基本分区是: (1)整个流动区域可分成理想流体的流动区域 (势流区)和粘性流体的流动区域(粘流区)。 (2)在远离物体的理想流体流动区域,可忽略
粘性的影响,按势流理论处理。
(3)粘性流动区域仅限于物面近区的薄层内, 称为边界层。既然是粘流区,粘性力的作用不能忽 略,与惯性力同量级,流体质点作有旋运动。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 以二维流动为例说明之。此时,物面上的涡源 强度为:
v u o u z x y y
可以证明在有势力的作用下,二维不可压缩粘
z z 性流体的运动流动的涡量 z 在极值点 x y 0 满足下面方程:
个典型的例子。 那么,如何考虑流体的粘性,怎样解决扰流物
体的阻力问题,这在当时确实是一个阻碍流体力学 发展的难题。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 直到1904年流体力学大师德国学者 L.Prandtl 通
过大量实验发现,虽然整体流动的Re数很大,但在
靠近物面的薄层流体内,流场的特征与理想流动相 差甚远,沿着法向存在很大的速度梯度,粘性力无 法忽略。 Prandtl 把这一物面近区粘性力起重要作用的薄 层称为边界层(Boundary layer)。
出来的值,这些多出来的流量必然要在主流中占据 一定厚度 * ,其流量写为 eue * ,从而
eue eue u dy
* 0
*
0
u 1 u dy e e
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
这部分主流区增加的流体厚度
是由边界层流体排挤入主流区
位流区
边界层
流动分为三个区域:1. 边界层:N-S化简为边界层方程 2. 尾迹区:N-S方程 3. 位流区:理想流方程
EXIT
5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程 2. 平壁面上边界层方程 根据Prandtl边界层概念,通过量级比较,可对N-S方程 组进行简化,得到边界层近似方程。对于二维不可压缩流动 ,连续方程和N-S方程为:
失厚度为:eue2 ** ueu uudy
**
0
u u 1 dy e ue ue
0
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 (c)边界层能量损失厚度 在边界层内,在质量流量不变的条件下,以外 1 2 流速度(理想流体)通过的动能为: ue udy 0 2 1 2 由于粘性的存在,实际流体通过的动能为: 0 2 u udy 上述两项之差表示粘性存在而损失的动能。 这部分动能损失用主流流速 ue(理想流体)折 算的动能损失厚度为:
选取长度特征L,速度尺度ue,时间尺度t=L/ue,边界层 近似假定:
EXIT
5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程 (1)根据边界层定义,纵向偏导数远远小于横向偏导数。
L
~
1 1 1 , L, ~ , ~ , x L y x y Re
(2)法向速度远远小于纵向速度。
EXIT
5.1、Biblioteka Baidu界层近似及其特征
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 (4)边界层各种厚度定义 (a)边界层位移厚度
假设某点P处的边界层厚度是 以速度
,则在 的范围内
EXIT
ue 流动的质量流量是:
5.1、边界层近似及其特征
u v 0 x y ue ue 1 ue L L L
两项为同一量级 右括号中第一项比第二项 低2个量级可略。边界层内 粘性力与惯性力同量级不 可忽略,故ν 的量级为
2 ue 2 , L
u u u 1 p 2u 2u u v fx 2 2 t x y x x y ue2 ue2 ue ue2 ue2 ue ue ue 2 2 L L L L L L
2 z 2 z z z 2 2 t y x
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
在z
在
2 z 2 z 的极小值点, 2 2 0 x y
,因而
z 0 t
。
。
2 z 2 z z 0 的极大值点, ,因而 0 z 2 2 x y t
第5章下
边界层理论及其近似
5.1、边界层近似及其特征 5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程 5.3、平板层流边界层的相似解 5.4、边界层动量积分方程 5.5、边界层的分离现象
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
1、边界层概念的提出 我们已知道,流动Re数(O.Reynolds,1883年,英国流体 力学家)是用以表征流体质点的惯性力与粘性力对比关系 的。根据量级分析,作用于流体上的惯性力和粘性力可表 示为: 惯性力:
0
eue dy eue
其中, ue 为边界层外缘速 度。由于粘性的存在,实 际流体通过的质量流量为
0
u dy
此处 u 是边界层中距物面为 y 处的流速。上述两部 份流量之差是
0
( eu e u)dy
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
这就是设想各点皆以外流速度流动时比实际流量多
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 2、边界层的特征
(1)边界层定义
严格而言,边界层区与主流区之间无明显界线,通常 以速度达到主流区速度的 0.99 倍作为边界层的外缘。由边 界层外缘到物面的垂直距离称为边界层名义厚度,用 δ 表 示。
(2)边界层的有涡性 粘性流体运动总伴随涡量的产生、扩散、衰减。边界 层就是涡层,当流体绕过物面时,无滑移边界条件相当于 使物面成为具有一定强度的连续分布的涡源。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 Prandtl边界层概念的提出,为人们如何计入粘
性的作用开辟了划时代的途径,因为有了它,无粘流
的理论就可以无所顾忌地大踏步向前发展了;另一方 面粘流计算限制在薄薄的边界面层内,使纳维—斯托 克斯方程得以大大地简化,使许多有实用意义的问题 能得到解答;这样粘性流理论也得到了一条新的发展
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
普朗特重视观察和分析力学现象,养成了非凡的直观洞察能力,善 于抓住物理本质,概括出数学方程。他曾说:“我只是在相信自己对物 理本质已经有深入了解以后,才想到数学方程。方程的用处是说出量的 大小,这是直观得不到的,同时它也证明结论是否正确。” 普朗特 指导过 81 名博士生,著名学者 Blasius 、 Von Karman 是其学生之一。我 国著名的空气动力学专家、北航流体力学教授陆士嘉先生(女, 1911– 1986)是普朗特正式接受的唯一中国学生,唯一的女学生。
1 2 1 *** ue eue ue2u u 3 dy 2 2 0
***
0
u u 2 1 2 dy e ue ue
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 上述各种厚度的计算公式,对于不可压缩流体 而言,变为:
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 (b)边界层各种厚度的定义式,既适用于层流, 也适用于湍流。 (c)边界层各种厚度的大小与边界层内流速分布 有关。 边界层厚度δ >位移厚度δ *>动量损失厚度δ 边界层厚度δ >能量损失厚度δ
**
***>动量损失厚度δ **
EXIT
5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程 1 边界层流动图画 粘性流体流经任一物体(例如机翼与机身)的问题,归结 为在相应的边界条件下解N—S方程的问题。由于N—S方程太复 杂,在很多实际问题中,不能不作一些近似假设使其简化,以 求问题得以近似地解决。简化时,必须符合物理事实,因此首 先看看空气流过静止物体(例如翼型)的物理图画:
v 1 L v~ ~ ue , ~ , u ~ ue , v u t L / ue L ue t Re
(3)边界层内的压强量级与外流速度的平方成正比。
2 p ~ ue
将这些量级关系式代入到N-S方程中,得到
EXIT
5.2、平面不可压缩流体层流边界层方程
N-S方程组与各项量级比较:
dV 3V FJ m ~ L L2V 2 dt t
dy
粘性力: F dV A ~ VL
2 2 FJ L V LV LV Re 惯性力/粘性力: F VL
因此,在高Re数下,流体运动的惯性力远远大于粘性力。
这样研究忽略粘性力的流动问题是有实际意义的。
x 方向的长度为 L,边界层厚度为δ 。
惯性力: 粘性力:
FJ m
F
dV U ~ L2 LU 2 dt t
dV U A ~ L2 dy
由惯性力与粘性力同量级得到
F ~ FJ
LU 2 ~
U
L2
L
~
由此可见,在高Re数下,边界层的厚度远小于被绕流
1 Re
物体的特征长度。
这就说明了,在粘性流体中,不均匀的涡量场 是不断变化的,涡较强的部分要变弱,而涡较弱的
部分要变强。总的说来,趋向于涡量场强度“拉平
”,就好像旋涡在扩散一样。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
(3)边界层厚度的量级估计 根据边界层内粘性力与惯性力同量级的条件,可估算边
界层的厚度。以平板绕流为例说明。设来流的速度为U,在
u v 0 x y u u u 1 p 2u 2u u v fx 2 2 t x y x x y v v v 1 p 2v 2v u v fy 2 2 t x y y x y
道路。可以说从此以后,才开始有了为飞机服务的现
代空气动力学。因此称其为近代流体力学的奠基人。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征
普朗特生平简介 普朗特( Ludwig Prandtl ,1875~ 1953) 德国物理学家,流体力学大师, 近代力学奠基人之一。1875年出生于德国 弗赖辛, 1953年在哥廷根病故。 普朗特在流体力学方面的主要贡献有: (1)边界层理论 (2)风洞实验技术 (3)机翼理论 (4)湍流理论 (5)此外还有亚声速相似律(普朗特-葛涝渥法则)和可压 缩绕角膨胀流动(普朗特-迈耶尔流动)。
造成的。因此,称其为排移厚 度或位移厚度。作理想流场模
型的外形修正时,应该加上这
一位移厚度。
EXIT
5.1、边界层近似及其特征 (b)边界层动量损失厚度
在边界层内,在质量流量不变的条件下,理想 流体通过的动量为:ue udy
0
由于粘性的存在,实际流体通过的动量为
0
u 2 dy
上述两项之差表示粘性存在而损失的动量,这部分 动量损失用外流流速ue(理想流体)折算的动量损