第一章质点的运动学
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
第一章质点的运动学
基本要求 1、掌握如何描述物体的运动状态;
2、掌握如何从运动方程出发,求出质点在任意时刻的位矢、速度和
加速度的方法,又要能够在已知加速度(或速度)与时间的关系以
及初速度条件的情况下,求出任意时刻质点的速度和位臵;学会在
运动学中使用微积分解题。
3、通过伽利略坐标变化、速度变换和加速度变换的介绍,了解经典
力学时空观的局限性。
课时:4学时
课题:§1-1 质点运动的描述
§1-2 圆周运动
§1-3 相对运动
教学目的:在运动学中,物体的运动状态是用位矢和加速度描述的、而物体运动速度的变化则用加速度描述。通过速度、加速度等概念的建立,加深对运动的相对性、瞬时性和矢量性等基本性质的认识。
重点难点运动方程圆周运动的切向和法向加速度角加速度相对运动
教学过程主要教学过程
引入物理学是研究物质最普遍、最基本的运动形式的基本规律的一门学科,这些运动形式包括机械运动、分子热运动、电磁运动、原子和
原子核运动以及其它微观粒子运动等。机械运动是这些运动中最简
单、最常见的运动形式,其基本形式有平动和转动。在平动过程中,
若物体内各点的位臵没有相对变化,那么各点所移动的路径完全相
同,可用物体上任一点的运动来表示整个物体的运动,从而可研究
物体的位臵随时间而改变的情况。在力学中,这部分内容称为质点
运动学。
新课
一、质点运动的描述
参考系 质点
运动描述的相对性
为描述物体的运动而选的标准物叫做参考系,在讨论地面上物体的运动时,通常地球作为参考系。
如果我们研究某一物体的运动,可以忽略其大小和形状,或者可以只考虑其平动,那么,我们就可把物体当作是一个有一定质量的点,这样的点通常叫做质点。举例说明。
二、位臵矢量 运动方程 位移
1、位臵矢量
为定量描述质点的位臵和位臵随时间的变化,须在参考系上选择一个坐标系,有直角坐标系、极坐标系和自然坐标系等。
位臵矢量简称位矢,它是一个有向线段,其始端位于坐标系的原点O ,末端则与质点P 在t 时刻的位臵相重合。若位矢在Ox 轴、Oy 轴、Oz 轴上的投影(质点的坐标)分别为x 、y 和z 。所以,质点P 在Oxyz 的直角坐标系统中的位臵,既可用位矢r 来表示,也可用坐标x 、y 和z 来表示。如取i 、j 、k 分别为沿Ox 轴、Oy 轴、Oz 轴的单位矢量,那么位矢r 亦可写成
r =x i +y j +z k
其值为
222z y x r ++=
位矢r 的方向余弦由下式确定:
cos α=r x cos β=r y cos γ =r
z 式中α、β、γ分别是r 与Ox 轴、Oy 轴、Oz 轴之间的夹角。
2、运动方程
当质点运动时,它相对坐标原点O 的位矢r 是随时间而变化的,因此,r 是时间的函数,即
r (t)= x(t) +y(t)j +z(t)k
叫做质点的运动方程;而x(t)、 y(t)和 z(t)则是运动方程的分量式,从中消去参数t 便得到了质点运动的轨迹方程,所以它们也是轨迹的参数方程。
3、位移
我们将由始点A 指向终点B 的位移矢量,简称位移。若质点在三维空间中运动,则在直角坐标系Oxyz 中其位移为
Δr =(x B -x A ) i +(y B -y A )j +(z B -z A )k
应当注意,位移是描述质点位臵变化的物理量,它只表示位臵变化的实
际效果,并非质点的路程。只有在Δt 取得很小的极限情况下,位移的大小dr 才可视为与路程没有区别。
三、速度
在力学中,若仅知道质点在某时刻的位矢。而不能同时知道该质点是静还是动,是动又动到什么程度,这还不能确定质点的运动状态。只有当质点的位矢和速度同时被确定时,其运动状态才能被确定。所以,位矢和速度是描述质点运动状态的两个物理量。
如图所示,一质点在平面上沿轨迹CABD 作曲线运动。在时刻,它处于点A ,其位矢为r 1(t );在时刻t+Δt ,它处于点B ,其位矢为r 2(t+Δt )。在时间间
隔Δt 内的平均速度v 为
v =t
∆-12r r =t r ∆∆ 由于Δr =(x 2-x 1)i+(y 2-y 1)j=Δxi+Δyj
平均速度可以写成
v =t ∆∆r =j v i v j t
y i t x y x +=∆∆+∆∆ 其中y X v v 和是平均速度v 在Ox 轴和Oy 轴上的分量。当Δt →0时,平均速度的极限值叫做瞬时速度(简称速度),用v 表示,有
v =dt
dr t r t =∆∆→∆0lim 或v =j v i v k t
z j t y i t x y x t t t +=∆∆+∆∆+∆∆→∆→∆→∆000lim lim lim 其中 v x =
dt dx ,v y =dt dy v x 和v y 是速度v 在Ox 轴和Oy 轴上的分量,又称速度分量。显然。如
以v x 和v y 分别代表速度v 在Ox 轴和Oy 轴上的分速度(注意:它们是分矢
量!),那么有v x =i v x 和v y =v y j ,上式亦可写成
v= v x +v y +v z
关于速度、分速度和速度矢量的关系,可用下图表示出来。
通常把速度v 的值,即v 或v 称为速率。速度v 的方向与r ∆在0→∆t 时的极限方向一致。当指点作曲线运动时,质点在某一点的速度方向就是沿该点曲线的切线方向。
显然,上述有关速度的讨论很容易推广到质点在三维直角坐标系中运动