第四章 恒定磁场
恒定磁场的边界条件
恒定磁场的边界条件
恒定磁场的边界条件是指当产生磁场的电流恒定时,它所产生的磁场也不随时间变化,这种磁场称为恒定磁场。
在恒定磁场的边界上,需要满足以下条件:
1.磁场强度H在分界面上连续。
这意味着来自两个不同介质的磁场强度在分
界面上是相等的。
2.磁感应强度B在分界面上满足法向分量连续。
这意味着来自两个不同介质
的磁感应强度的法向分量在分界面上是相等的。
3.如果存在面电流,那么在分界面上,磁场强度的切向分量等于表面电流密
度。
这些条件确保了磁场在边界处是连续的,并限制了可能出现的物理现象。
这些边界条件对于理解和解决电磁学问题非常重要。
总结来说,恒定磁场的边界条件是磁场强度H在分界面上连续,磁感应强度B在分界面上满足法向分量连续,以及如果存在面电流,磁场强度的切向分量等于表面电流密度。
这些条件确保了恒定磁场在边界处的连续性和稳定性。
《恒定磁场》PPT课件
任何物质的分子都存在着圆形电流,称为分子电流。
nˆ
每个分子电流都相当于一个基本磁元体。
各基本磁元体的磁效应相叠加
永磁体
IN e
v
S
基本磁元体受磁场力作用而转向 2、磁场
磁化
图 4- 4 分 子 电 流
运动的电荷在其周围空间激励出了磁场这种特殊的物质。
磁作用力都是通过磁场来传递的。
3、磁单极子 ①理论上预言存在,但是没有在实验中发现 ②即使存在也是极少的,不会影响现有的一般工程应用。
③洛仑兹力方程
Fq(EvB )
B 的单位: 在SI单位制中,为特斯拉(T) 高斯单位制中,为高斯(Gs )
1 特斯拉 =1 (牛顿·秒)/(库仑·米) 1 T=104 Gs
5、磁感应线 ①磁感应线上任一点的切线方向为该点磁感应强度 B 的方向; ②通过垂直于的单位面积上的磁感应线的条数正比于该点 B 值的大小。
2、安培磁力定律符合牛顿第三定律
F21F12
二、毕奥----沙伐定律
1、电流回路的 B
将安培磁力定律改写为
写成微分形式
F21
l2I2dl240
l1
I1dl1R21
R231
dF21I2dl24 0
l1
I1dl1R21
R231
只与回路 l1 有关
而电流回路所受磁力可以归结为回路中运动电荷受力的结果
B
A
A
q
F
B
图4-11 磁聚焦
图4-12 磁镜
图4-13 磁瓶
三. 回旋加速器
回旋加速器的优点在于以不很高的振 荡电压对粒子不断加速而使其获极高 的动能。
设D形盒的半径为R0,则离子所能
大学物理恒定磁场总结
大学物理恒定磁场总结引言:物理学是一门研究自然世界中各种现象的学科,而磁场作为物理学中的一个重要概念,扮演着至关重要的角色。
在大学物理学习过程中,学生们会接触到恒定磁场的相关内容。
本文将对恒定磁场进行总结,介绍其基本概念和性质,并对其应用进行一定的探讨。
一、恒定磁场的基本概念恒定磁场是指在空间中磁感应强度大小和方向都保持不变的磁场。
在磁场中,磁感应强度的方向标记着磁场线的方向,磁感应强度的大小代表着该点磁场线通过单位面积的数量。
磁场的起源主要是由带电粒子运动而产生的,如电流。
二、恒定磁场的性质1. 磁场线的性质:磁场线是一系列无穷多的曲线,其方向与该点磁感应强度的方向相同。
在磁场中,磁场线是闭合的,可以形成环状或者螺旋状的结构。
2. 磁场的强弱:磁场强弱的大小与其磁感应强度的大小有关。
磁感应强度越大,磁场越强。
3. 磁场的均匀性:在一个恒定磁场中,如果磁场的磁感应强度大小和方向在整个空间中保持不变,则称其为均匀磁场。
均匀磁场的一个特点是:同一磁场强度下,磁场线的间距是相等的。
三、恒定磁场的运动电荷粒子受力在恒定磁场中,运动电荷粒子受到的力为洛伦兹力。
洛伦兹力的方向垂直于运动电荷粒子的速度方向和磁感应强度的方向,大小为qvb,其中q为电荷大小,v为速度大小,b为磁感应强度大小。
根据洛伦兹力的方向和大小,可以分析出运动电荷粒子在恒定磁场中的运动轨迹。
四、恒定磁场的应用1. 安培力规律:安培力规律描述了电流元在外磁场中所受的力,通过该规律可以计算出电流元受力大小和方向,从而探讨电流在磁场中的作用。
2. 电流感应:当闭合电路中有变化的磁通量时,产生感应电动势从而产生电流。
根据法拉第电磁感应定律可以计算出感应电动势的大小。
五、恒定磁场的实际应用1. 磁共振成像:磁共振成像(MRI)是一种常用的医学影像技术,它利用了核磁共振现象,通过改变恒定磁场和加入额外磁场的方式来获得人体内部的影像。
2. 磁力传感器:磁力传感器利用恒定磁场中电流受力的原理,感测物体运动或距离,广泛应用于工业自动化、车辆导航等领域。
10恒定磁场 - 安培环路定律
I1 I1
L
I2 I 3 I1
( ) 0 I1 I 2
问
1) B 是否与回路 L 外电流有关? 2)若 B d l 0 ,是否回路 L上各处 B 0? L 是否回路 L 内无电流穿过?
4.4 磁偶极子
1 定义: 磁偶极子是指所围成的
面积趋近于0时的载流回路, 用矢量磁偶极矩表示。
0 M A dV 4π V R 4π
J M M
0
M en S R dS
磁化电流模型
两种磁化电流密度与磁化强度的关系为 :
K M M en
4.5 磁媒质
总结以上分析可得:
① 媒质中磁偶极子产生的磁场,可以看做是由磁化电流
产生的磁场(见公式4-5-10和4-5-11)。 分布的磁化电流所产生的磁场等效地描述; ② 与自由电流一样,磁化电流也遵从毕奥--沙伐定律产 生恒定磁场;
图 磁偶极子受磁场力而转动
4.5 磁媒质
1 磁化的概念:
无外磁场作用时,介质对外不 显磁性, n mi 0
i 1
图3.2.14 介质的磁化
在外磁场作用下,磁偶极子 发生旋转, n
mi 0
i 1
4.5 磁媒质
2 磁化强度:
磁媒质中单位体积内磁偶极矩的矢量和定义为
磁化强度。
M lim
m
i 1
n
i
V 0
V
(A/m)
矢量磁位:
0 m eR A 2 dV 4 V R
磁偶极子模型
4.5 磁媒质
3 等效磁化电流密度:
磁化后,媒质中形成新的电流,称为磁化电流。形成磁化 电流的电子仍然被束缚在原子或分子周围,所以又称为束缚电
恒定磁场ppt
恒定磁场研究的前沿进展
01
恒定磁场作为一种独特的物理场,具有无辐射、无污染、易于调控等优势,在 基础科学、应用科学和工程技术等领域具有广泛的应用前景。
02
近年来,研究者们在恒定磁场相关的物理、材料、生物医学等领域取得了许多 前沿进展,如在磁性材料研究方面,发现了多种新型磁性材料,提高了磁性材 料的性能和稳定性。
光学性质
恒定磁场可以影响物质的光学性质,如折射率、吸收光谱等。
恒定磁场对物质化学性质的影响
电子结构
恒定磁场可以影响物质的电子结构,从而影响化学键的形成 和断裂。
反应速率
恒定磁场可以影响化学反应速率,从而影响化学反应的能量 转换和物质转化。
04
恒定磁场的应用实例
恒定磁场在医学领域的应用
核磁共振成像(MRI)
恒定磁场的基本特征
恒定磁场是一种非均匀场,其 强度和方向随空间位置的变化
而变化。
恒定磁场具有旋度,因此不会 产生电场。
恒定磁场与电场不同,其强度 不与电流密度成正比,而是与 电流密度和磁导率成正比。
恒定磁场的应用场景
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ磁性材料制备
磁记录
利用恒定磁场可以控制磁性材料的磁性能参 数,如磁化强度、磁晶各向异性等,从而制 备高性能的磁性材料。
利用恒定磁场将人体中的氢原子磁化,通过检测这些原子核产生的信号,生 成人体内部的高分辨率图像。
磁分离技术
恒定磁场可用于分离血液中的肿瘤细胞、细菌等有害物质,提高疾病诊断和 治疗的准确性。
恒定磁场在材料科学领域的应用
磁性材料制造
恒定磁场可以用于制造高性能的磁性材料,如稀土永磁材料、铁氧体材料等。
磁记录
未来,恒定磁场的研究和应用将会有更多的创新和发 展,为人类的生产和生活带来更多的便利和效益。
大学物理恒定磁场PPT
磁场对通电导线的作用力
总结词
运动电荷在磁场中会受到洛伦兹力的作用,该力的大小与电荷的速度、电荷量以及磁场强度成正比。
详细描述
当电荷在磁场中运动时,电荷受到洛伦兹力的作用。洛伦兹力的大小与电荷的速度、电荷量以及磁场强度成正比,其方向由洛伦兹力公式确定。洛伦兹力在电场和磁场同时存在的情况下,会对电荷的运动轨迹产生影响。
总结词
磁通计、磁强计、铁磁物质、测量仪器等。
实验材料
将铁磁物质置于磁场中,使用磁通计和磁强计测量磁场的磁感应强度和磁场线分布。
实验步骤
通过测量数据可以得出磁场的分布情况,验证磁场的基本性质,如磁场线的闭合性、磁场的矢量性等。
实验结果
磁场的测量与观察实验
THANKS
感谢您的观看。
磁场可能改变数据存储介质中的信息,造成数据丢失或损坏。
磁场防护技术
为保护电子设备免受磁场干扰,需要采取相应的磁场防护技术。
磁场对电子设备的影响
利用磁感应强度传感器、磁通量计等设备,测量磁场的大小、方向和分布情况。
磁场测量技术
通过改变磁场源的电流、电压等参数,实现对磁场的控制和调节。
磁场控制技术
利用磁场在工业、医疗、军事等领域中实现各种应用,如磁悬浮技术、核磁共振成像等。
磁场对运动电荷的作用力
磁体在磁场中会受到磁力的作用,该力的大小与磁体的磁感应强度、磁体之间的距离以及磁体的体积成正比。
总结词
当两个磁体之间存在磁场时,它们之间会相互作用,产生磁力。磁力的大小与磁体的磁感应强度、磁体之间的距离以及磁体的体积成正比,其方向由库仑定律确定。磁力在磁场中起着重要的物理作用,如电磁感应、磁悬浮等。
在磁感应强度为B的磁场中,放入一个长度为L、面积为S的导体,当导体垂直于磁场方向放置时,导体受到的安培力F与B、L、S之间的关系为F=BIL。
电磁场4恒定磁场
S
L
S
磁化电流体密度:
Jm M
磁化电流面密度:
JS
M
en
结论:
➢有磁介质存在时,场中任一点的 B 是自由电流和磁化 电流共同作用在真空中产生的磁场;
➢磁化电流具有与传导电流相同的磁效应。
磁偶极子与电偶极子对比
模型
电量
产生的电场与磁场
电 偶
v p P
1 4π0
pv
1 R
pv evR 4π0R2
➢电流与电流之间 存在相互作用
➢磁场对运动电荷的作用 运动电荷既能产生磁效应也 受到磁力的作用
表明: ➢电流与电流之间,磁铁与电流之间都存在力的作用 ➢磁铁和电流周围存在磁场 ➢磁力是通过磁场来传递的
运动电荷
磁场
运动电荷
存在于电流或永久磁铁周围空间且能 对运动电荷和电流施加作用力的物质
(1) 安培定律
dF
Idl
0
4
I
dl
eR
l R2
点电荷q1对点电荷q2 的作用力
F
1
4 0
q2q1 R2
eR
电荷之间相互作用 力通过电场传递
F q
1
4 0
V
dV
R2
eR
qE
点电荷 库仑定律 电场强度
电流元I′dl′对电流元
Idl的作用力
F
0 4
Idl
(
I
dl
eR
)
R2
电流之间相互作用 力通过磁场传递
F
Idl
0
l
4
l
I
dl
eR
R2
Idl B
l
电流元 安培定律 磁感应强度
大学物理恒定磁场总结
大学物理恒定磁场总结引言恒定磁场是大学物理中重要的概念之一,它广泛应用于电磁学、电动力学等领域。
本文将对恒定磁场的基本概念、性质以及应用进行总结,希望能够帮助读者更好地理解和掌握恒定磁场的知识。
恒定磁场的基本概念恒定磁场是指在空间中磁场强度大小和方向都不随时间变化的磁场。
磁场由磁场源产生,一般来说,磁体是最常见的磁场源。
恒定磁场的强度由磁感应强度或磁场强度来描述,用符号B表示。
恒定磁场的性质恒定磁场有许多特殊的性质,下面将对其中的若干性质进行讨论。
磁通量磁通量是描述恒定磁场穿过某个闭合曲面的总磁场量的物理量。
它由磁场强度和曲面的面积以及两者之间的夹角决定。
磁通量的单位是韦伯(Wb)。
高斯定律高斯定律是磁学的基本定律之一,它描述了恒定磁场中磁场线的性质。
根据高斯定律,恒定磁场的磁感应强度线是闭合的,不存在磁单极子。
洛伦兹力洛伦兹力是指带电粒子在恒定磁场中受到的力。
它是由粒子电荷、粒子速度和磁场强度之间的相互作用产生的。
洛伦兹力的方向垂直于磁场和粒子速度的平面,并且遵循右手定则。
磁场线磁场线是描述恒定磁场分布的曲线。
根据磁场线的性质,可以确定磁场强度的大小和方向。
磁场线的定义是:在任何点上,磁场强度的方向与通过该点的磁场线的切线方向相同。
恒定磁场的应用恒定磁场在生活中和科学研究中有许多重要的应用,下面将对其中的几个应用进行介绍。
电动机电动机是利用洛伦兹力的原理工作的设备。
它由一个电流线圈和一个恒定磁场构成。
当电流通过线圈时,产生的磁场与恒定磁场相互作用,从而产生力矩使电动机运转。
磁共振成像磁共振成像是一种医学成像技术,利用恒定磁场和射频脉冲来观察人体内部结构。
通过对人体各种组织的不同磁性质的分析,可以得出人体内部的详细结构信息。
磁存储技术磁存储技术是计算机存储中使用的关键技术之一。
它通过在磁性介质中记录信息,利用恒定磁场对信息进行存储和读取。
结论恒定磁场是大学物理中的重要概念,它有许多特性和应用。
本文对恒定磁场的基本概念、性质以及应用进行了总结,并且介绍了一些重要的应用领域。
《电磁波与电磁场》4-恒定磁场
外加磁场时,磁场力使带电粒子的运动方向发生变化或产生 新的电流,使磁矩重新排列,宏观的合成磁矩不再为零,这 种现象称为磁化。
媒质磁化 B
B
B'
磁化结果出磁偶现极的子 合成磁矩产生二次磁场BS,这种二次 磁场影响外加磁场Ba,导致磁化状态发生改变,从而又使J’S
Chapter 4 恒定磁场
磁场是由运动电荷或电流产生的;当产生磁场 的电流恒定时,它所产生的磁场不随时间变化, 这种磁场称为恒定磁场。
4.1 磁感应强度 4.3 磁场的基本方程 4.5 电感 4.7 磁路
4.2 安培环路定律 4.4 磁场位函数 4.6 磁场能量
第4章 恒定磁场
1. 磁场是由运动电荷或电流产生的。 2. 运动电荷或载流导线在磁场中要受到磁场的作用力。 3. 检验磁场是否存在的一种方法是改变载流导线在磁
抗磁性。媒质正常情况下,原子中的合成磁矩为零。当外 加磁场时,电子进动产生的附加磁矩方向总是与外加磁场 的方向相反,导致媒质中合成磁场减弱。如银、铜、铋、 锌、铅及汞等属抗磁性媒质。 顺磁性。媒质在正常情况下,原子中的合成磁矩并不为零, 只是由于热运动结果,宏观的合成磁矩为零。在外加磁场的 作用下,磁偶极子的磁矩方向朝着外加磁场方向转动。使合 成磁场增强。如铝、锡、镁、钨、铂及钯等属顺磁性媒质。
但是,无论抗磁性或者顺磁性媒质,其磁化现象均很微弱,因此,可 以认为它们的相对磁导率基本上等于1。铁磁性媒质的磁化现象非常 显著,其磁导率可以达到很高的数值。值得注意的是,近年来研发的 新型高分子磁性材料,其相对磁导率可达到与介电常数同一数量级。
媒质 金 银 铜
4.6 恒定磁场基本方程应用举例
第 4 章恒定磁场4.2 真空中恒定磁场的基本方程应用举例半径为 a 的无限长直导体圆柱均匀通过电流 I ,计算导体内外的B 。
解: ⑴ 电流分布具有轴对称性,选柱坐标⑵ 分析磁场的分布 zaI⑶ 沿磁感应线取B 的线积分沿ϕ 方向 ∑⎰==∙I B c02d μπρl B ρ ≤ a 时222aIJ I ρπρ==∑2022022aI a I B πρμρπρμϕ==∴ρ ≥ a 时πρμϕ20IB =II =∑例1两相交圆柱,半径同为a ,轴线相距 c ,通过强度相等方向相反的电流 I ,因而相交部分J = 0。
证明相交区域是匀强磁场。
证: ⑴ 两圆柱单独存在时,均具有轴对称性,选两套柱坐标 ⑵ 计算相交区域任取一场点P 的磁感应 22101d a Icρμ=∙⎰l B 201221101221a I a I z πμρπρμϕρa a B ⨯==22202d aIcρμ=∙⎰l B2022222022)(22aI a I z πμρπρμϕρa a B ⨯-=-=202020*******)(a Ica I a I yz z πμπμπμa c a ρρa B B B =⨯=-⨯=+=例2 O 1 O 2 Pρ1 ρ2 ⊗ ⊙ I Iz x无限大平面上均匀分布面电流J s ,求距此平面 r 处的磁感应B 。
解: ⑴ 电流分布具有平面对称性,选直角坐标。
设J s = a z J s⑵ x >0,磁场方向沿 +y 轴;x <0,磁场方向沿 –y 轴⑶ 在xOy 上选取图示矩形回路lJ l B cs 02d μ==∙⎰l B 2s0J B μ=例 0, 20>x J y sa μ0, 20<-x J y sa μ=B z xy J zz xy J zl。
第四章恒定磁场题解
4-17试证明真空中以角速度作半径为圆周运动得点电荷在圆心处产生得磁场强度为,就是与圆周运动方向成右手螺旋关系方向得单位矢量。
证明如图417所示,以角速度作半径为圆周运动得点电荷得线速度为,则磁场强度
证毕。
4-18如图418所示,半径为,长度为得永磁材料圆柱,被永久磁化到磁化强度为。求轴线上任一点得磁感应强度与磁场强度。
解选择与得参考方向,使产生得磁通与成右手关系、产生得磁通与成右手关系,则互感系数为正值。选择与得参考方向,使产生得磁通与成左手关系、产生得磁通与成左手关系,则互感系数为负值。
解等效得磁化电流体密度与面密度分别为
,
参阅教材72页例42,可得图419所示电流微元在点产生得磁感应强度为
则圆柱体上得磁化电流在轴线上产生得磁感应强度为
4-19有两个相邻得线圈,设各线圈得磁链得参考方向与线圈自身电流得参考方向成右手螺旋关系,问:如何选取两线圈电流参考方向,才能使互感系数为正值?如何选取两线圈电流参考方向,才能使互感系数为负值。
解在铁芯中作与铁芯圆环同轴半径为得闭合回线,据安培环路定律,可得铁芯中磁感应强度为
相应得磁通为
磁链为
4-11在无限大磁媒质分界面上,有一无穷长直线电流,如图410所示。求两种媒质中得磁感应强度与磁场强度。
解设轴与电流得方向一致,则据安培环路定律,可得,
据边界条件,可得
解以上两式,得,,
4-12如图411所示,无穷大铁磁媒质表面上方有一对平行直导线,导线截面半径为。求这对导线单位长度得电感。
解如图46建立坐标系,当,作闭合回线,据安培环路定律,可得,当,作闭合回线,据安培环路定律,可得,
因此,可得
4-8如图47所示,同轴电缆通以电流。求各处得磁感应强度。
第四章恒定磁场
第四章恒定磁场第四章恒定磁场习题4.1如图所⽰,真空中有⼀半径,通过电流的圆形载流线圈,m 01.0=a A 1=I 计算圆形载流线轴线上距离线圈圆⼼处的磁感应强度。
m 01.0=dII d 图4.1.1 题4.1图图4.1.2 解题⽤坐标系图题意分析:相对于圆环载流线圈来说,位于圆环线圈的中⼼轴线上场点,具有圆柱对称特性,应以圆环线圈的中⼼与场点P 的连线为Z 轴,建⽴圆柱坐标系。
本题的计算思路是:直接采⽤磁感应强度的毕奥-沙伐定律,先写出场点、源点和元电流段的表达式,再根据毕奥-沙伐定律,写出该元电流段产⽣的磁感应强l Id 度,最后对进⾏积分,就可得到计算结果。
B d Bd 解:建⽴如图4.1.2所⽰圆柱坐标系,在圆形环路上取⼀元电流段,其表达式为:φφe Ia l I d d =(4.1.1)该微元段到场点P 的距离为:ρe a e z r r R z-=-='(4.1.2)其模为22a z R +=(4.1.3)根据毕奥-沙伐定律,元电流段产⽣的磁感应强度为:232202322020)()(d 4)()(d 44)d (d a z e a e z Ia a z e a e z e Ia R e l I B z z r ++=+-?=?=ρρφφπµφπµπµ(4.1.4)根据磁场分布的对称性,圆形载流线圈轴线上的磁感应强度只具有z ⽅向分量,所以:zz z e a z Ia e a z Ia B B23222020232220)(2)(d 4d +=+==?µφπµπ(4.1.5)将,,代⼊上式得到场点P 处的磁感应强度为:m 01.0=a m 01.0=z A 1=I (T )52322272322201022.2)01.001.0(201.01104)(2--?≈+=+=z z p e e a z Ia B πµ 从本题的计算结果可以看出,磁感应强度的单位使⽤国际单位制,特斯拉(T )是⽐较⼤的单位,有时也采⽤⾮标准制,以⾼斯(G )作为单位,特斯拉和⾼斯的转换关系为:1T =104G 。
第四章 恒定电场和恒定磁场
E , 2 0
E1t E2t
1 2 , 1
J E
D1n D2n
1 2 2 n n
J1n J 2n
1 2 2 n n
静电场
对应物理量
12
恒定电场
E E
D
q
I
J
C G
电磁场与波
和夹角为 0的两半径割出的一段环形导电媒质,如图所示。计算 沿方向的两电极之间的电阻。设导电媒质的电导率为σ。 解: 设在沿方向的两电极之间外加电压U0,则电流沿 方
向流动,而且电流密度是随变化的。但容易判定电位Ψ 只是变
量 的函数,因此电位函数Ψ 满足一维拉普拉斯方程
2 1 0 2 2 , z不变,变量
此时,良导体表面可近似地看作为 等位面; 若媒质1为理想介质,即1=0,则 J1=0,故J2n=0 且 E2n=0,即导体中
媒质1
E1
媒质2
E2 2
( 2 1 )
1 2
媒质1 1 0 媒质2
ˆ n E1
的电流和电场与分界面平行。
9
E2
2
( 1 0)
2
2u 1 u 1 2u 2u 2 2 2 z
方程通解为
C1 C2
0
r2
代入边界条件 可以得到
20
U0 ,
0
0
0
J σ
h r1
C1 U 0 / 0 , C2 U 0
流密度的切向分量并不连续。
理想导体与另一导体的分界面处,将只可能存在法向的恒定电 场和恒定电流。
工程电磁场--第4章--恒定磁场的基本原理
0 4a
4a
2 时,
整个圆形线电流在圆心产生的磁感应强度
B 2 0 Iez 0 Iez
4a
2a
28
注意:
θ1为A到电流后端, θ2为A到电流前端29
30
4.2 矢量磁位与磁通连续性定理
1.矢量磁位
由体电流(典型情况)产生磁场的磁感应强度
B 0
4
V
J
R
eR
2
dV
0 4
V
J
1 R
16
载流线圈是一种线电流,
所产生磁场的磁感应强度为
B 0
4
l
Idl eR R2
式中: l 为线电流的源区。
17
由面电流产生的磁感应强度为
B
0 4
S
K
e R2
R
dS
式中: S 为面电流的源区。
由体电流产生的磁感应强度为
B 0
4
V
J
R
e
2
R
dV
式中:V 为体电流的源区。
18
5.洛仑兹力
0 4
I1dl1
I2dl2 e21 R221
对比库仑定律,两电荷元之间作用力:
dF12
1 40
dq1
dq2e12 R122
9
恒定磁场
有关
即解决了电流产生磁场的规律
北京大学物理学院王稼军编写
Biot首先重复Oester实验
实验一:测量长直载流导线对 单位磁极的作用力 H 装置:如图,沿圆盘径向,对 称放置一对相同的磁棒。 1 1 若H 力矩为r H Байду номын сангаасH不 H1r1 H 2 r2 r r
2006.3 北京大学物理学院王稼军编写
以“分子电流”取代磁荷
——能解释磁棒与载流螺线管的 等效性 可将种种磁相互作用归结为电流之 间的相互作用 提出寻找任意两个电流元之间作用 力的定量规律——即可解决磁相互 作用的问题
2006.3 北京大学物理学院王稼军编写
3、磁感应强度
1.磁场
1)磁力的传递者是磁场
2006.3 北京大学物理学院王稼军编写
1、载流直导线的磁场
0 Idl sin 0 I (d l r ) 大小: dB 4 r2 4 r3 l actg ;
方向:
分割,取微元Idl,微元在 P 点的磁感应强度
叠加
A2 A2 A1 A1
B dB
2006.3
' '
'
2.电与磁研究的物理学史 奥斯特实验及其意义
19世纪20年代前,磁和电 是独立发展的 奥斯特,丹麦物理学家 Hans Christian Oersted深 受康德哲学关于“自然力” 统一观点的影响,试图找 出电、磁之间的关系
2006.3 北京大学物理学院王稼军编写
奥斯特实验
无限长
1 0, 2 ,
半无限长
2006.3
1 0, 2
第四章作业解答
ρS
J1n = J 2 n
σ 1 E1n = σ 2 E2 n
ε1 ε 2 ε1 ε2 ρ S = D1n − D2 n = ε 1 E1n − ε 2 E2 n = J1n − J 2 n = − J n σ σ σ1 σ2 2 1
特殊情况
ε1 ε 2 − =0 σ1 σ 2
v ∇× E = 0 v ∇⋅D = 0 v v D = εE
v ∇× E = 0 r ∇• J = 0 r r J = σE
E1t = E2t
D1n = D2 n
E1t = E2t
J1n = J 2 n
ε ⇔σ
of Information
r r E⇔E
r r D⇔J
Nanjing University
推广
r r J = σE
Nanjing
University
of
Information
Science
&
Technology
第四章 恒定电场与恒定磁场 电导率为无限大的导体称为理想导电体。由上式可见, 电导率为无限大的导体称为理想导电体。由上式可见,在理想 理想导电体 导电体中是不可能存在恒定电场的,否则,将会产生无限大的电流, 导电体中是不可能存在恒定电场的,否则,将会产生无限大的电流, 从而产生无限大的能量。但是,任何能量总是有限的。 从而产生无限大的能量。但是,任何能量总是有限的。 电导率为零的媒质,不具有导电能力,这种媒质称为理想介质。 电导率为零的媒质,不具有导电能力,这种媒质称为理想介质。 理想介质 媒 质 电导率(S/m) 电导率 媒 质 电导率(S/m) 电导率 4
第四章 恒定电场与恒定磁场
第四章 恒定电场与恒定磁场
《电磁场与电磁波》课程思政元素
《电磁场与电磁波》课程思政元素第四章恒定磁场第1节恒定磁场的实验定律和磁感应强度一、授课内容二、实施过程(一)思政元素类型中国特色社会主义和中国梦教育(二)课堂教学手法1.教学手段:采用PPT、视频等多媒体形式。
2.课程思政融入点为了纪念伟大的物理学家、电气工程师、交流电之父,人们将磁感应强度的单位定义为“特斯拉”,从特斯拉一生淡泊名利、无私奉献的科研精神,引申出思政案例。
三、思政元素内容淡泊名利甘于奉献,共筑科技强国梦(一)元素内容特斯拉一生的发明见证着他对社会无私的贡献。
在他众多的发明里,最惠及大众的莫过于交流电及交流电发电机了。
如今,在世界的每一个角落,经济的发展、科学的进步和生活的享受都离不开交流电的帮助。
爱迪生发明直流电后,电器得到广泛应用,而电费同时却十分高昂,所以经营输出直流电成为了当时最赚钱的生意。
到特斯拉脱离爱迪生公司后,他正式向社会展示了他的交流电发明。
在1893年1月位于芝加哥的一次世界博览会开幕礼中,特斯拉展示了交流电,同时点亮了90000盏灯泡的供电能力,震慑全场,因为直流电根本达不到这种效果。
在交流电取代了直流电成为供电的主流后,特斯拉本有可能拥有数不清的财富。
因为他掌握了交流电的专利权,在当时每生产一匹交流电,特斯拉就能得到1美元的版税。
然而,在强大的利益驱动下,美国多股财团联合起来,要挟特斯拉放弃此项专利权,并意图独占牟利。
经过多番交涉后,特斯拉决定放弃交流电的专利权,条件是交流电的专利将永久公开。
从此他便撕掉了交流电的专利,损失了收取版税的权利。
也因为如此,交流电再没有专利,成为一项免费的发明,令全人类受益至今。
诺贝尔物理学奖自创立开始的三十年里,尼古拉·特斯拉一个人就被评选出九次,与爱迪生一起二次,而他把这十一次的诺贝尔奖全部让贤。
纵观诺贝尔得奖历史,科学家通过研究尼古拉·特斯拉的作品,从而得到启发获得诺贝尔物理学奖的比率占了27%,间接得到启发的比率超过65%。
恒定磁场
x r sin
Idl
x dl 2 d sin
r l o 1
积分变为:
x I sin d 2 Idlsin 2 2 0 sin 0 B dB 1 4π L 1 4 π r2 x2 2 sin 0 I 0 I sin d cos1 cos 2
1 0 , 2 0,
B =0
a
直线电流的磁感应线
磁感应线是以直线电流为轴的一层层同心圆环。
I
I
B
2.通电圆线圈的磁场
已知:电流为I,半径 R
Idl
求:圆电流的垂直轴线上P点的 B
R
I
解:将圆环分割为无限多个电流元, 电流元在轴线上产生的磁感应强度 dB 为:
o
Idl
dB dB r dBx x P dBx ' x dB ' dB'
I
I
第三节 恒定磁场的高斯定理 一.磁感应线
为形象的描绘磁场分布而引入的一组有方向的 空间曲线。 规定: •方向:磁感应线上各点的切线方向就是该点磁感应 强度的方向。 •大小:通过磁场中某点垂直于磁感应强度的单位 面积的磁感应线条数等于该点磁感应强度的大小。 磁感应线的疏密可以反映磁感应强度的大小。 磁感应线稀疏处B较小,磁感应线密集处B较大。
二.毕奥-萨伐尔定律的应用
解题步骤
1.选取合适的电流元——根据已知电流的分布与待求场点的位
置; 2.选取合适的坐标系——要根据电流的分布与磁场分布的特点 来选取坐标系,其目的是要使数学运算简单; 3.写出电流元产生的磁感应强度——根据毕奥-萨伐尔定律;
4.计算磁感应强度的分布——叠加原理;
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性,平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益,请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间:9:00-18:30)。
Bp
0 Ia2 2(z 2 a 2 )3
2
ez
ae
ez
4 107 1 0.012 2(0.012 0.012 )3 2
从本题的计算结果可以看出,磁感应强度的单位使用国际单位制,特斯拉
(T)是比较大的单位,有时也采用非标准制,以高斯(G)作为单位,特斯拉
和高斯的转换关系为:1T
0.222G。
第四章 恒定磁场
习题 4.1
如图所示,真空中有一半径 a 0.01m ,通过电流 I 1A 的圆形载流线圈, 计算圆形载流线轴线上距离线圈圆心 d 0.01m 处的磁感应强度。
P d
o
I
图 4.1.1 题 4.1 图
a
题意分析:
相对于圆环载流线圈来说,位于圆环线圈的中心轴线上场点,具有圆柱对 称特性,应以圆环线圈的中心与场点 P 的连线为 Z 轴,建立圆柱坐标系。本题 的计算思路是:直接采用磁感应强度的毕奥-沙伐定律,先写出场点、源点和元
r'
Iade
zez
R z2 a2
(4.1.3) 根据毕奥-沙伐定律,元电流段产生的磁感应强度为:
ae
对全部高中资料试卷电气设备,在安装过程中以及安装结束后进行高中资料试卷调整试验;通电检查所有设备高中资料电试力卷保相护互装作置用调与试相技互术关,通系电1,力过根保管据护线生高0不产中仅工资2艺料22高试2可中卷以资配解料置决试技吊卷术顶要是层求指配,机置对组不电在规气进范设行高备继中进电资行保料空护试载高卷与中问带资题负料2荷试2,下卷而高总且中体可资配保料置障试时2卷,32调需3各控要类试在管验最路;大习对限题设度到备内位进来。行确在调保管整机路使组敷其高设在中过正资程常料1工试中况卷,下安要与全加过,强度并看工且25作尽52下可22都能护可地1关以缩于正小管常故路工障高作高中;中资对资料于料试继试卷电卷连保破接护坏管进范口行围处整,理核或高对者中定对资值某料,些试审异卷核常弯与高扁校中度对资固图料定纸试盒,卷位编工置写况.复进保杂行护设自层备动防与处腐装理跨置,接高尤地中其线资要弯料避曲试免半卷错径调误标试高方中等案资,,料要编试求5写、卷技重电保术要气护交设设装底备备置。4高调、动管中试电作线资高气,敷料中课并设3试资件且、技卷料中拒管术试试调绝路中验卷试动敷包方技作设含案术,技线以来术槽及避、系免管统不架启必等动要多方高项案中方;资式对料,整试为套卷解启突决动然高过停中程机语中。文高因电中此气资,课料电件试力中卷高管电中壁气资薄设料、备试接进卷口行保不调护严试装等工置问作调题并试,且技合进术理行,利过要用关求管运电线行力敷高保设中护技资装术料置。试做线卷到缆技准敷术确设指灵原导活则。。:对对在于于分调差线试动盒过保处程护,中装当高置不中高同资中电料资压试料回卷试路技卷交术调叉问试时题技,,术应作是采为指用调发金试电属人机隔员一板,变进需压行要器隔在组开事在处前发理掌生;握内同图部一纸故线资障槽料时内、,设需强备要电制进回造行路厂外须家部同出电时具源切高高断中中习资资题料料电试试源卷卷,试切线验除缆报从敷告而设与采完相用毕关高,技中要术资进资料行料试检,卷查并主和且要检了保测解护处现装理场置。设。备高中资料试卷布置情况与有关高中资料试卷电气系统接线等情况,然后根据规范与规程规定,制定设备调试高中资料试卷方案。
)
0
Iad
(
4 (z 2 a 2 )3 2
0 Ia2 2(z 2 a 2 )3 2
=104G。所以本题若用高斯作为单位,结果为
习题 4.2
如图 4.2.1 所示长直同轴电缆通以直流电流 I,求磁感应强度的分布。
I I
(a)长直同轴导线示意图 (b)横截面图
图 4.2.1
题意分析:
载流同轴电缆产生的磁感应强度 B 相对于电缆轴心呈现轴对称特性。建立 圆柱坐标系,将坐标原点选择在同轴电缆内导体的轴心线上,并以内导线的轴 心线为 z 轴。又由于是长直电缆,不考虑磁场分布的边缘效应,所以磁感应强
电流段 Idl 的表达式,再根据毕奥-沙伐定律,写出该元电流段产生的磁感应强
度 dB ,最后对 dB 进行积分,就可得到计算结果。
Idl
解: 建立如图 4.1.2 所示圆柱坐标系,在圆形环路上取一元电流段,其表达式为:
(4.1.1)
该微元段到场点 P 的距离为:
(4.1.2) 其模为
R
Idl
r
R
r'
d
z
o
r
P
I
图 4.1.2 解题用坐标系图
dB
0(ຫໍສະໝຸດ Idl4R 2er
)
0
4
Iade
(
zez
(z2 a2)3 2
(4.1.4) 根据磁场分布的对称性,圆形载流线圈轴线上的磁感应强度只具有 z 方向 分量,所以:
B
dBz
0 4
2
0
Ia 2 d (z2 a2)3 2
(4.1.5) 将 a 0.01m , z 0.01m , I 1A 代入上式得到场点 P 处的磁感应强度为:
度 B 的分布与 和 z 轴坐标无关,即同轴电缆任意横截面上场量的分布均相同。 故只需分析同轴电缆横截面上的磁感应强度分布即可。
解:
取横截面圆心在原点,半径为 的圆周为积分路径,显然磁感应强度 B 仅 有 e 方向分量,应用安培环路定律可得: (1)当 0 R1 时:
对全部高中资料试卷电气设备,在安装过程中以及安装结束后进行高中资料试卷调整试验;通电检查所有设备高中资料电试力卷保相护互装作置用调与试相技互术关,通系电1,力过根保管据护线生高0不产中仅工资2艺料22高试2可中卷以资配解料置决试技吊卷术顶要是层求指配,机置对组不电在规气进范设行高备继中进电资行保料空护试载高卷与中问带资题负料2荷试2,下卷而高总且中体可资配保料置障试时2卷,32调需3各控要类试在管验最路;大习对限题设度到备内位进来。行确在调保管整机路使组敷其高设在中过正资程常料1工试中况卷,下安要与全加过,强度并看工且25作尽52下可22都能护可地1关以缩于正小管常故路工障高作高中;中资对资料于料试继试卷电卷连保破接护坏管进范口行围处整,理核或高对者中定对资值某料,些试审异卷核常弯与高扁校中度对资固图料定纸试盒,卷位编工置写况.复进保杂行护设自层备动防与处腐装理跨置,接高尤地中其线资要弯料避曲试免半卷错径调误标试高方中等案资,,料要编试求5写、卷技重电保术要气护交设设装底备备置。4高调、动管中试电作线资高气,敷料中课并设3试资件且、技卷料中拒管术试试调绝路中验卷试动敷包方技作设含案术,技线以来术槽及避、系免管统不架启必等动要多方高项案中方;资式对料,整试为套卷解启突决动然高过停中程机语中。文高因电中此气资,课料电件试力中卷高管电中壁气资薄设料、备试接进卷口行保不调护严试装等工置问作调题并试,且技合进术理行,利过要用关求管运电线行力敷高保设中护技资装术料置。试做线卷到缆技准敷术确设指灵原导活则。。:对对在于于分调差线试动盒过保处程护,中装当高置不中高同资中电料资压试料回卷试路技卷交术调叉问试时题技,,术应作是采为指用调发金试电属人机隔员一板,变进需压行要器隔在组开事在处前发理掌生;握内同图部一纸故线资障槽料时内、,设需强备要电制进回造行路厂外须家部同出电时具源切高高断中中习资资题料料电试试源卷卷,试切线验除缆报从敷告而设与采完相用毕关高,技中要术资进资料行料试检,卷查并主和且要检了保测解护处现装理场置。设。备高中资料试卷布置情况与有关高中资料试卷电气系统接线等情况,然后根据规范与规程规定,制定设备调试高中资料试卷方案。