静力平衡
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制(SI)中，力的单位为牛[顿](N)或千牛[顿](KN)。 (2) 力的方向。通常包含力的方位和指向两个含义。例如
重力的方向是“铅垂向下”，“铅垂”是指力的方位；“向下” 是说力的指向。
(3) 力的作用点。力的作用点是指力在物体上作用的位置。
力系：物体所受的一群力总称为力系。
力是一矢量，用数学上的矢量记号来表示，如图。
2.1.3 力的分解与合成
平面汇交力系是简单力系，是研究复杂力系的基础。平面 汇交力系的合成有两种方法。
1、几何法—用力的三角形法则或力的多边形法制求合力的 方法，是一种定性的粗略的计算方法。
（1）两个汇交力的合成
（2） 多个共点力的合成
R
F2
R
F1
O
F1
O
a) 平行四边形法则 b) 力三角形
F4 F5
② 若三力平衡，其合力 R＝0，则三力所构成力之三角形必自行封闭。
2.3.2 力系的平衡方程
1)平面任意力系之平衡方程
设平面任意力系 F1、F2、…Fn ，当该力系平衡时，则有
R0
X 0 （各分力在 x 轴上投影之代数和为零） Y 0 （各分力在 y 轴上投影之代数和为零）
M 0
mO(F) 0（各分力对任意点 O 之矩代数和为零）
即，合力为原两力的矢量和。
矢量表达式：R= F1+F2
A
F2
R
F1
四、三力平衡汇交定理
一刚体受不平行的三力作用而平衡时，此三力 的作用线必共面且汇交于一点。
五、作用力和反作用力定律
两个物体间的相互作用的一对力，总是大小相等， 方向相反，作用线相同，并分别而且同时作用于这 两个物体上。
[例] 吊灯
(F, F)为一力偶
力偶矩为 m
结论：
F Fm 且
m mB(F) F d
力之平移定理
牛腿柱
2.3 力系的平衡
2.3.1 力系之平衡条件
刚体 平衡
不能平动 不能转动
R＝0（合力为零） 刚体平衡之必 M＝0（合力矩为零） 要且充分条件
（1）二力之平衡
两个力 F1、F2
刚体 必要且充分条件 平衡
X 0: XA 0
YA
1 (9 32
q
M
2P)
mB(F) 0 : YA 4kN ( )
1 (9 4 6 212) 4kN ( )
32
mA (F) 0 :
9 3RB 5P 2 q M 0
Y 0 : YA RB 3q P 0 RB 3q P YA
（）
RB
1 (512 9 4 6) 28kN
基 本
X 0 Y 0
式 mO (F ) 0
求解
独立的平衡方程数 ＝ 3
三个未知量
2）平面汇交力系之平衡方程
设平面汇交力系 F1、F2、…Fn 交于 O 点，此时只能合成一个合力，不可能存在
合力偶。若取汇交点 O 为矩心，则 mO (F) 0 自然满足。当该力系平衡时，有
基 本 式
X 0 Y 0
物体受力分析
步骤： （1）取研究对象，简称取体； （2）标力：主动力照搬，约束反力按类型来画。
要求：（1）熟练掌握； （2）绝对正确： ① 不少画（先画主动力，后画约束反力）； ② 不多画（每个力应找到施力体）； ③ 不错画（约束反力的作用点为接触点，方向由约束类型确定。）
【例4】一端为固定铰链，另一端为可动铰链的梁称之为简支梁，其上作用有 一均匀分布的荷载 q（简称均布荷载），试画出梁的受力图。
用单位为 KN·m 。
力偶的图例
力偶特性一： 力偶的转动效应与转动中心的位置
无关，所以力偶在作用平面内可任意移 动。
力偶特性二： 力偶的合力为零，所以力偶的效应
只能与转动效应平衡，即只能与力偶或 力矩平衡，而不能与一个力平衡。
力偶系的合成 作用在一个物体上的一组力偶称为一个力偶
系。力偶系的合成结果为一个合力偶M。
F
2.1.2 静力学基本公理 一、二力平衡公理
作用于刚体上的两个力平衡的充分与必要 条件是这两个力大小相等、方向相反、作用线 在一条直线上。
二力体：只在两个力作用下平衡的刚体叫二力体。
二力杆
二、加减平衡力系公理
在作用于刚体上的已知力系上，加上或减 去任意一个平衡力系，不会改变原力系对刚体 的作用效应。
Y 0 : YA YE 0 YA YE 30kN
X 0 : XA XE 40kN
（A）
2.取 CDE 刚架为研究对象，受力如图所示，则
mC(F) 0 : 2YE 4X E 0 XE YE 2 15kN
由（A）式 XA 40 XE 25kN
3.验算（略）
2.3.4 求支座反力的简易法
（1）固定铰支座
YC XC
约束特点：只能限制物体上下、左右的平动，而不能限制物体的转动（双向约束）。
反力方向：方位是两分力正交（如 X C、YC，或X A、YA等）；指向可以假设。
（2）可动铰支座
NA
约束特点：只能限制物体沿法线方向的平动（单向约束）。 反力方向：方位为沿其法线，指向可以假设。
3）固定端支座 构件的一端被牢固地嵌住而不能动
推论 (力在刚体上的可传性)
作用于刚体上某点的力，可沿其作用线移动 到刚体内任意一点，而不改变该力对刚体的作用 效应。
F
=
= B
F1
F F2
B
F1
A
A
A
三、力的平行四边形法则
作用于物体上同一点的两个力可合成为作用于同 一点的一个合力。合力的大小与方向由原两力为 邻边而作出的平行四边形的对角线来确定。
独立的平衡方程数 ＝ 2 求解 二个未知量
2.3.3 平衡方程的应用 【例1】试求简支梁 A、B 两处的约束反力。
【解】1.研究对象：AB 梁
X 0: XA 0
2.受力分析：A 处（XA，YA ） ， B 处YB。
mB(F) 0 :
(ql) l 2
YAl
0
均布荷载 q ， （q、XA、YA、YB） 平面任意力系
3
2
（
）
34 12 4 28kN
4.验算：把已知的各力对A点取矩，
验算： Y YA RB 3q P
看是否满足 mA (F) 0
4 28 12 12 0
【例5】如图所示三铰刚架，试求 A、E 处的支座反力。
【解】1.取整体为研究对象，受力如图所示，则
mA (F) 0 : 4YE 403 0 YE 30kN
车刀
P XA
P
mA YA
约束特点：既限制物体的平动，又限制物体的转动。
反力方向：限制平动，用约束反力（ 如 XA 、YA ）表示，指向可以假设； 限制转动，用约束反力偶（如 mA ）表示，转向可以假设。
2.1.4 物体的受力分析 —— 画受力图
非自由体
解除约束 代之以约束反力
自由体（主动力＋约束反力）
mA (F)
0 : YBl
(ql )
l 2
0
YA
1 ql 2
YB
1 2
ql
3.列式求解： （1）基本式
校核：
Y 0:
YA
YB
ql
ql 2
ql 2
ql
0
X 0: XA 0
mB (F )
0:
(ql )
l 2
YAl
0
YA
1 2
ql
Y 0 : YA YB ql 0
YB
1 2
ql
（2）二矩式
【例2】已知外伸梁的 M = 6KN·m，q = 4KN/m，P =12KN，求 A、B 支座反力。
等值（F1＝F2） 反向、共线
刚体
（2）三力之平衡 若刚体在三力F1、F2、F3作用下平衡，且 F1、F2 汇交 于O 点，则 F3 必过 O点。 三力平衡汇交定理
三个不平行之力
移 F1、F2 至 O 点
F1、F2 合为 R1-2
F3 与 R1-2 必共线
注意：
① 三个共点力并非一定是平衡力系，故三力平衡条件并非充分；
2.2.2 力偶和力偶矩 力偶 —— 大小相等的二个反向平行力称之为一
个力偶。
力偶的作用效果是引起物体的转动，和力 矩一样，产生转动效应。
力偶的转动效应用力偶矩表示，它等于力偶
中任何一个力的大小与力偶臂d 的乘积，加上适
当的正负号，即
式中：F 是力的大小； d 是力偶臂，是力偶中两
个力的作用线之间的距离； 正负号规定与力矩统一。常
第2章 静力平衡
1.1 力的基本概念 1.2 力矩与力偶 1.3 力系的平衡 1.4 重心与形心
2.1 力的基本概念
2.1.1 力和力系的概念
力是物体之间的相互作用，其效果使物体运动状态和形状 大小发生改变。
实践证明，力对物体的作用效应取决于以下三个要素： (1) 力的大小。指物体间相互作用的强弱程度。国际单位
式中：FP 是力的数值大小，d 是力臂，力矩的 正负号规定——只要在同一问题中统一即可， 习惯上力矩的正负号往往以顺时针方向为正， 逆时针方向为负。常用单位是 KN-m 。力矩用 带箭头的弧线段表示。
集中力引起的力矩直接套用公式进行计算； 对于均布线荷载引起的力矩，先计算其合力，再 套用公式进行计算。
即： M M1 M 2 M n M
力偶系的平衡
显然来自百度文库当物体平衡时，合力偶必须为零，
即：
M 0
上式称为力偶系的解析平衡条件。
2.2.3 力之平移定理
作用在 A 点的力 F ，是否可以平行移动至 B 点变成 F ？
问题：力在刚体上可沿其作用线滑动，但能否平行搬动？
在B点加一平衡力
F F△ F
XA
YA
YB
【解】1.研究对象：梁AB。
2.画受力图 —— 标力。
（1）主动力：均布荷载 q（照搬） ① 固定铰链 A：XA、YA （指向可设）； （2）约束反力： （按约束类型来画）
② 可动铰链 B：YB（指向可设）。 【例5】试画出悬臂梁的受力图，梁的自重不计。
F XA
mA YA
2.2 力矩与力偶 2.2.1力矩
【解】 1.研究对象：外伸梁。 2. 受力分析：如图示。 3. 列式求解：
mA
3
(F) 28
3RB 5P 512 9 4
9q 2 6
M
2
84 60 18 6 0 故计算正确无误。
X 0: XA 0
讨论：若用二矩式，则情况如何？
mB (F )
0
:
(3q)
3 2
M
P
2
YA
3
0
O
F3
F2 F1
c) 汇交力系
F3 F5
F4
R
F2
F1
O d) 力多边形
用几何法求汇交力系合力时，应注意分力首尾相接， 合力是从第一力的箭尾指向最后一力的箭头。
2、解析法—定量计算合力的大小和方向的方法
（1）力的分解
X F cos
Y
F
sin
——力 F 与 x 轴所夹之锐角； —— 正负号之规定：
FRx
Fx F1 cos 90o F2 cos 0o F3
3 32 42
，
3
0 40kN + 50kN 10kN
，
5
FRy
Fy F1 sin 90o F2 sin 0o F3
4 32 42
20kN + 0 50kN 4 20kN
5
2.1.4 支座的约束与反力
在力的作用下，物体将发生移动和转动。力 的转动效应用力矩来衡量，即力矩是衡量力转动 效应的物理量。
讨论力的转动效应 时，主要关心力矩的大 小与转动方向，而这些 与力的大小、转动中心 （矩心）的位置、动中 心到力作用线的垂直距 离（力臂）有关。
力的转动效应——力矩 M 可由下式计算：
M = ± FP ·d
① 若 a b ，与 x 轴同向， X 取正；反之取负；
② 若 a b，与 y 轴同向， Y 取正；反之取负。
（2）力的合成： 若已知 X 和 Y ，则力 F的大小和方位角为：
F
X 2 Y2
tg Y
X
（3）合力投影定理：合力在任一轴上的投影等于各分 力在该轴上之投影的代数和。
由合力投影定理有： Rx=X1+X2+…+Xn=X Ry=Y1+Y2+…+Yn=Y
合力：
R Rx2 Ry2
X 2 Y 2
tan Ry Y Rx X
表示合力R与 x轴所夹的锐角， 合力的指向由∑X、∑Y的符号判定。
【例1】 试分别求出图2-6中各力的合力在x轴和y轴上投影。已知
F1 20N F2 40N F3 50N ，各力方向如图所示。
【解】 可得出各力的合力在x、y轴上的投影为
力矩的特性 1、力作用线过矩心，力矩为零； 2、力沿作用线移动，力矩不变。
合力矩定理 一个力对一点的力矩等于它的两个分力对
同一点之矩的代数和。
例 1 求图中荷载对A、B两点之矩
(a)
(b)
解：
图（a）：
MA = - 8×2 = -16 kN ·m MB = 8×2 = 16 kN ·m
图（b）：
MA = - 4×2×1 = -8 kN ·m MB = 4×2×1 = 8 kN ·m
例 2 求图中力对A点之矩
解：将力F沿X方向和Y方向 等效分解为两个分力，由 合力矩定理得：
M A Fxd x Fyd y
由于 dx = 0 ，所以：
M A Fyd y 20
2 2 28.28kN m 2
重力的方向是“铅垂向下”，“铅垂”是指力的方位；“向下” 是说力的指向。
(3) 力的作用点。力的作用点是指力在物体上作用的位置。
力系：物体所受的一群力总称为力系。
力是一矢量，用数学上的矢量记号来表示，如图。
2.1.3 力的分解与合成
平面汇交力系是简单力系，是研究复杂力系的基础。平面 汇交力系的合成有两种方法。
1、几何法—用力的三角形法则或力的多边形法制求合力的 方法，是一种定性的粗略的计算方法。
（1）两个汇交力的合成
（2） 多个共点力的合成
R
F2
R
F1
O
F1
O
a) 平行四边形法则 b) 力三角形
F4 F5
② 若三力平衡，其合力 R＝0，则三力所构成力之三角形必自行封闭。
2.3.2 力系的平衡方程
1)平面任意力系之平衡方程
设平面任意力系 F1、F2、…Fn ，当该力系平衡时，则有
R0
X 0 （各分力在 x 轴上投影之代数和为零） Y 0 （各分力在 y 轴上投影之代数和为零）
M 0
mO(F) 0（各分力对任意点 O 之矩代数和为零）
即，合力为原两力的矢量和。
矢量表达式：R= F1+F2
A
F2
R
F1
四、三力平衡汇交定理
一刚体受不平行的三力作用而平衡时，此三力 的作用线必共面且汇交于一点。
五、作用力和反作用力定律
两个物体间的相互作用的一对力，总是大小相等， 方向相反，作用线相同，并分别而且同时作用于这 两个物体上。
[例] 吊灯
(F, F)为一力偶
力偶矩为 m
结论：
F Fm 且
m mB(F) F d
力之平移定理
牛腿柱
2.3 力系的平衡
2.3.1 力系之平衡条件
刚体 平衡
不能平动 不能转动
R＝0（合力为零） 刚体平衡之必 M＝0（合力矩为零） 要且充分条件
（1）二力之平衡
两个力 F1、F2
刚体 必要且充分条件 平衡
X 0: XA 0
YA
1 (9 32
q
M
2P)
mB(F) 0 : YA 4kN ( )
1 (9 4 6 212) 4kN ( )
32
mA (F) 0 :
9 3RB 5P 2 q M 0
Y 0 : YA RB 3q P 0 RB 3q P YA
（）
RB
1 (512 9 4 6) 28kN
基 本
X 0 Y 0
式 mO (F ) 0
求解
独立的平衡方程数 ＝ 3
三个未知量
2）平面汇交力系之平衡方程
设平面汇交力系 F1、F2、…Fn 交于 O 点，此时只能合成一个合力，不可能存在
合力偶。若取汇交点 O 为矩心，则 mO (F) 0 自然满足。当该力系平衡时，有
基 本 式
X 0 Y 0
物体受力分析
步骤： （1）取研究对象，简称取体； （2）标力：主动力照搬，约束反力按类型来画。
要求：（1）熟练掌握； （2）绝对正确： ① 不少画（先画主动力，后画约束反力）； ② 不多画（每个力应找到施力体）； ③ 不错画（约束反力的作用点为接触点，方向由约束类型确定。）
【例4】一端为固定铰链，另一端为可动铰链的梁称之为简支梁，其上作用有 一均匀分布的荷载 q（简称均布荷载），试画出梁的受力图。
用单位为 KN·m 。
力偶的图例
力偶特性一： 力偶的转动效应与转动中心的位置
无关，所以力偶在作用平面内可任意移 动。
力偶特性二： 力偶的合力为零，所以力偶的效应
只能与转动效应平衡，即只能与力偶或 力矩平衡，而不能与一个力平衡。
力偶系的合成 作用在一个物体上的一组力偶称为一个力偶
系。力偶系的合成结果为一个合力偶M。
F
2.1.2 静力学基本公理 一、二力平衡公理
作用于刚体上的两个力平衡的充分与必要 条件是这两个力大小相等、方向相反、作用线 在一条直线上。
二力体：只在两个力作用下平衡的刚体叫二力体。
二力杆
二、加减平衡力系公理
在作用于刚体上的已知力系上，加上或减 去任意一个平衡力系，不会改变原力系对刚体 的作用效应。
Y 0 : YA YE 0 YA YE 30kN
X 0 : XA XE 40kN
（A）
2.取 CDE 刚架为研究对象，受力如图所示，则
mC(F) 0 : 2YE 4X E 0 XE YE 2 15kN
由（A）式 XA 40 XE 25kN
3.验算（略）
2.3.4 求支座反力的简易法
（1）固定铰支座
YC XC
约束特点：只能限制物体上下、左右的平动，而不能限制物体的转动（双向约束）。
反力方向：方位是两分力正交（如 X C、YC，或X A、YA等）；指向可以假设。
（2）可动铰支座
NA
约束特点：只能限制物体沿法线方向的平动（单向约束）。 反力方向：方位为沿其法线，指向可以假设。
3）固定端支座 构件的一端被牢固地嵌住而不能动
推论 (力在刚体上的可传性)
作用于刚体上某点的力，可沿其作用线移动 到刚体内任意一点，而不改变该力对刚体的作用 效应。
F
=
= B
F1
F F2
B
F1
A
A
A
三、力的平行四边形法则
作用于物体上同一点的两个力可合成为作用于同 一点的一个合力。合力的大小与方向由原两力为 邻边而作出的平行四边形的对角线来确定。
独立的平衡方程数 ＝ 2 求解 二个未知量
2.3.3 平衡方程的应用 【例1】试求简支梁 A、B 两处的约束反力。
【解】1.研究对象：AB 梁
X 0: XA 0
2.受力分析：A 处（XA，YA ） ， B 处YB。
mB(F) 0 :
(ql) l 2
YAl
0
均布荷载 q ， （q、XA、YA、YB） 平面任意力系
3
2
（
）
34 12 4 28kN
4.验算：把已知的各力对A点取矩，
验算： Y YA RB 3q P
看是否满足 mA (F) 0
4 28 12 12 0
【例5】如图所示三铰刚架，试求 A、E 处的支座反力。
【解】1.取整体为研究对象，受力如图所示，则
mA (F) 0 : 4YE 403 0 YE 30kN
车刀
P XA
P
mA YA
约束特点：既限制物体的平动，又限制物体的转动。
反力方向：限制平动，用约束反力（ 如 XA 、YA ）表示，指向可以假设； 限制转动，用约束反力偶（如 mA ）表示，转向可以假设。
2.1.4 物体的受力分析 —— 画受力图
非自由体
解除约束 代之以约束反力
自由体（主动力＋约束反力）
mA (F)
0 : YBl
(ql )
l 2
0
YA
1 ql 2
YB
1 2
ql
3.列式求解： （1）基本式
校核：
Y 0:
YA
YB
ql
ql 2
ql 2
ql
0
X 0: XA 0
mB (F )
0:
(ql )
l 2
YAl
0
YA
1 2
ql
Y 0 : YA YB ql 0
YB
1 2
ql
（2）二矩式
【例2】已知外伸梁的 M = 6KN·m，q = 4KN/m，P =12KN，求 A、B 支座反力。
等值（F1＝F2） 反向、共线
刚体
（2）三力之平衡 若刚体在三力F1、F2、F3作用下平衡，且 F1、F2 汇交 于O 点，则 F3 必过 O点。 三力平衡汇交定理
三个不平行之力
移 F1、F2 至 O 点
F1、F2 合为 R1-2
F3 与 R1-2 必共线
注意：
① 三个共点力并非一定是平衡力系，故三力平衡条件并非充分；
2.2.2 力偶和力偶矩 力偶 —— 大小相等的二个反向平行力称之为一
个力偶。
力偶的作用效果是引起物体的转动，和力 矩一样，产生转动效应。
力偶的转动效应用力偶矩表示，它等于力偶
中任何一个力的大小与力偶臂d 的乘积，加上适
当的正负号，即
式中：F 是力的大小； d 是力偶臂，是力偶中两
个力的作用线之间的距离； 正负号规定与力矩统一。常
第2章 静力平衡
1.1 力的基本概念 1.2 力矩与力偶 1.3 力系的平衡 1.4 重心与形心
2.1 力的基本概念
2.1.1 力和力系的概念
力是物体之间的相互作用，其效果使物体运动状态和形状 大小发生改变。
实践证明，力对物体的作用效应取决于以下三个要素： (1) 力的大小。指物体间相互作用的强弱程度。国际单位
式中：FP 是力的数值大小，d 是力臂，力矩的 正负号规定——只要在同一问题中统一即可， 习惯上力矩的正负号往往以顺时针方向为正， 逆时针方向为负。常用单位是 KN-m 。力矩用 带箭头的弧线段表示。
集中力引起的力矩直接套用公式进行计算； 对于均布线荷载引起的力矩，先计算其合力，再 套用公式进行计算。
即： M M1 M 2 M n M
力偶系的平衡
显然来自百度文库当物体平衡时，合力偶必须为零，
即：
M 0
上式称为力偶系的解析平衡条件。
2.2.3 力之平移定理
作用在 A 点的力 F ，是否可以平行移动至 B 点变成 F ？
问题：力在刚体上可沿其作用线滑动，但能否平行搬动？
在B点加一平衡力
F F△ F
XA
YA
YB
【解】1.研究对象：梁AB。
2.画受力图 —— 标力。
（1）主动力：均布荷载 q（照搬） ① 固定铰链 A：XA、YA （指向可设）； （2）约束反力： （按约束类型来画）
② 可动铰链 B：YB（指向可设）。 【例5】试画出悬臂梁的受力图，梁的自重不计。
F XA
mA YA
2.2 力矩与力偶 2.2.1力矩
【解】 1.研究对象：外伸梁。 2. 受力分析：如图示。 3. 列式求解：
mA
3
(F) 28
3RB 5P 512 9 4
9q 2 6
M
2
84 60 18 6 0 故计算正确无误。
X 0: XA 0
讨论：若用二矩式，则情况如何？
mB (F )
0
:
(3q)
3 2
M
P
2
YA
3
0
O
F3
F2 F1
c) 汇交力系
F3 F5
F4
R
F2
F1
O d) 力多边形
用几何法求汇交力系合力时，应注意分力首尾相接， 合力是从第一力的箭尾指向最后一力的箭头。
2、解析法—定量计算合力的大小和方向的方法
（1）力的分解
X F cos
Y
F
sin
——力 F 与 x 轴所夹之锐角； —— 正负号之规定：
FRx
Fx F1 cos 90o F2 cos 0o F3
3 32 42
，
3
0 40kN + 50kN 10kN
，
5
FRy
Fy F1 sin 90o F2 sin 0o F3
4 32 42
20kN + 0 50kN 4 20kN
5
2.1.4 支座的约束与反力
在力的作用下，物体将发生移动和转动。力 的转动效应用力矩来衡量，即力矩是衡量力转动 效应的物理量。
讨论力的转动效应 时，主要关心力矩的大 小与转动方向，而这些 与力的大小、转动中心 （矩心）的位置、动中 心到力作用线的垂直距 离（力臂）有关。
力的转动效应——力矩 M 可由下式计算：
M = ± FP ·d
① 若 a b ，与 x 轴同向， X 取正；反之取负；
② 若 a b，与 y 轴同向， Y 取正；反之取负。
（2）力的合成： 若已知 X 和 Y ，则力 F的大小和方位角为：
F
X 2 Y2
tg Y
X
（3）合力投影定理：合力在任一轴上的投影等于各分 力在该轴上之投影的代数和。
由合力投影定理有： Rx=X1+X2+…+Xn=X Ry=Y1+Y2+…+Yn=Y
合力：
R Rx2 Ry2
X 2 Y 2
tan Ry Y Rx X
表示合力R与 x轴所夹的锐角， 合力的指向由∑X、∑Y的符号判定。
【例1】 试分别求出图2-6中各力的合力在x轴和y轴上投影。已知
F1 20N F2 40N F3 50N ，各力方向如图所示。
【解】 可得出各力的合力在x、y轴上的投影为
力矩的特性 1、力作用线过矩心，力矩为零； 2、力沿作用线移动，力矩不变。
合力矩定理 一个力对一点的力矩等于它的两个分力对
同一点之矩的代数和。
例 1 求图中荷载对A、B两点之矩
(a)
(b)
解：
图（a）：
MA = - 8×2 = -16 kN ·m MB = 8×2 = 16 kN ·m
图（b）：
MA = - 4×2×1 = -8 kN ·m MB = 4×2×1 = 8 kN ·m
例 2 求图中力对A点之矩
解：将力F沿X方向和Y方向 等效分解为两个分力，由 合力矩定理得：
M A Fxd x Fyd y
由于 dx = 0 ，所以：
M A Fyd y 20
2 2 28.28kN m 2