角动量

角动量
角动量

角动量、刚体习题

4-1 如本题图,一质量为m的质点自由降落,在某时刻具有速度v.此时它相对于A、B、C三参考点的距离分别为d1、d2、d3。求:(1)质点对三个点的角动量;(2)作用在质点上的重力对三个点的力矩。

4-2 一质量为m的粒子位于(x,y)处,速度为v=v x i+ v y j,并受到一个沿-x方向的力f.求它相对于坐标原点的角动量和作用在其上的力矩。

4-3 电子的质量为9.1×10-31kg,在半径为5.3×10-11m的圆周上绕氢核作匀速率运动。已知电子的角动量为h/2π,(h为普朗克常量,等于6.63×10-34J?s),求其角速度。

4-4 如本题图,圆锥摆的中央支柱是一个中空的管子,系摆锤的线穿过它,我们可将它逐渐拉短。设摆长为l1时摆锤的线速度为v1,将摆长拉到l2时,摆锤的速度v2为多少?圆锥的顶角有什么变化?

4-5 如本题图,在一半径为R、质量为m的水平转台上有一质量是它一半的玩具汽车。起初小汽车在转台边缘,转台以角速度ω绕中心轴旋转。汽车相对转台沿径向向里开,当它走到R/2处时,转台的角速度变为多少,动能改变多少?能量从哪里来?

4-6 在上题中若转台起初不动,玩具汽车沿边缘开动,当其相对于转台的速度达到v时,转台怎样转动?

4-7 两质点的质量分别为m1、m2(m1> m2),拴在一根不可伸长的绳子的两端,以角速度ω在光滑水平桌面上旋转。它们之中哪个对质心的角动量大?角动量之比为多少?

4-8 在上题中,若起初按住m2不动,让m1绕着它以角速度ω旋转。然后突然将m2放开,求以后此系统质心的运动,绕质心的角动量和绳中的张力。设绳长为l。

4-9 两个滑冰运动员,体重都是60kg,他们以6.5m/s的速率垂直地冲向一根10m长细杆的两端,并同时抓住它,如本题图所示。若将每个运动员看成一个质点,细扦的质量可以忽略不计。(1)求他们抓住细杆前后相对于其中点的角动量;(2)他们每人都用力往自己一边收细杆,当他们之间距离为5.0m时,各自的速率是多少?(3)求此时细杆中的张力;(4)计算每个运动员在减少他们之间举例的过程中所作的功,并证明这功恰好等于他们动能的变化。

4-10 在光滑的水平桌面上,用一根长为l的绳子把一质量为m的质点联结到一固定点O、起初,绳子是松弛的,质点以恒定速率v0沿一直线运动。质点与O最接近的距离为b,当此质点与O的距离达到l时,绳子就绷紧了,进入一个以O为中心的圆形轨道。(1)求此质点的最终动能与初始动能之比。能量到哪里去了?(2)当质点作匀速圆周运动以后的某个时刻,绳子突然断了,它将如何运动,绳断后质点对O的角动量如何变化?

4-11 图中O为有心力场的力心,排斥力与距离平方成反比:f=k/r2(k为一常量)。(1)求此力场的势能;

(2)一质量为m的粒子以速度v0、瞄准距离b从远处入射,求它能达到的最近距离和此时刻的速度。

4-12 在上题中将排斥力换为吸引力,情况如何?

4-13 如果由于月球的潮汐作用,地球的自转从现在的每24小时一圈变成每48小时一圈,试估计地球与月球之间的距离将增为多少?已知地球的质量为M地≈6×1024kg,地球半径为R地=6400km,月球质量为M月≈7×1022kg,地月距离为l= 3.8×105km,将月球视为质点。

4-14 一根质量可忽略的细杆,长度为l,两端各联结一个质量为m的质点,静止地放在光滑的水平桌面上。另一相同质量的质点以速度v0沿45°角与其中一个质点作弹性碰撞,如本题图所示。求碰后杆的角速度。

4-15 质量为M的匀质正方形薄板,边长为L,可自由地绕一铅垂边旋转。一质量为m、速度为v的小球垂直于板面撞在它的对边上。设碰撞是完全弹性的,问碰撞后板和小球将怎样运动。

4-16 由三根长l、质量为m的均匀细杆组成一个三角架,求它对通过其中一个顶点且与架平面垂直的轴的转动惯量。

4-17 六小球各重60kg,用长1cm的六根细杆联成正六边形,若杆的质量可忽略,求下述情况的转动惯量。

(1)转轴通过中心与平面垂直;(2)转轴与对角线重合;(3)转轴通过一顶点与平面垂直。

4-18 如本题图,钟摆可绕O轴转动。设细杆长l,质量为m,圆盘半径为R,质量为M.求

(1) 对O轴的转动惯量;(2)质心G的位置和对它的转动惯量。

4-19 在质量为M、半径为R的匀质圆盘上挖出半径为r的两个圆孔,孔心在半径的中点。求剩余部分对大圆盘中心且与盘面垂直的轴线的转动惯量。

4-20 一电机在达到20r/s的转速时关闭电源,若令它仅在摩擦力矩的作用下减速,需时240s才停下来。若加上阻滞力500N?m,则在40s内即可停止。试计算该电机的转动惯量。

4-21 一磨轮直径0.10m,质量25kg,以50r/s的转速转动。用工具以200N的正压力作用在轮边上,使它在10s内停止。求工具与磨轮之间的摩擦系数。

4-22 飞轮质量1000g,直径1.0m,转速100r/min。现要求在5.0s内制动,求制动力F.假定闸瓦与飞轮之间的摩擦系数μ=0.50,飞轮质量全部分布在外缘上,尺寸如本题图所示。

4-23 发电机的轮A由蒸汽机的轮B通过皮带带动。两轮半径R A=30cm,R B=75cm.当蒸汽机开动后,其角加速度βB=0.8πrad/s2,设轮与皮带之间没有滑动。求:(1)经过多少秒后发电机的转速达到v A=600r/min?(2)当蒸汽机停止工作后—分钟内发电机转速减到300r/min,求其角加速度。

4-24 电动机通过皮带驱动一厚度均匀的轮子,该轮质量为10kg,半径为10cm.设电动机上的驱动轮半径为2cm,能传送5N?m的转矩而不打滑。(1)把大轮加速到100r/min需要多长时间?(2)若皮带与轮子之间的摩擦系数为0.3,轮子两旁皮带中的张力各多少?(设皮带与轮子的接触面为半个圆周)

4-25 在阶梯状的圆柱形滑轮上朝相反的方向绕上两根轻绳,绳端各挂物体m1和m2,已知滑轮的转动惯量为I C,绳不打滑,求两边物体的加速度和绳中张力。

4-26 一细棒两端装有质量相同的质点A和B,可绕水平轴O自由摆动,已知参量见图。求小幅摆动的周期和等值摆长。

4-27 如本题图,复摆周期原为T1=0.500s,在O轴下l=10cm处(联线过质心C)加质量m=50.0g后,周期变为T2=0.600s,求复摆对O轴原来的转动惯量。

4-28 1.00m的长杆悬于一端,摆动周期为T0,在离悬点为h的地方加一同等质量后,周期变为T.(1)求h=0.50m和1.00m时的周期比T/T0;(2)是否存在某一h值,使T/T0=1?

4-29 半径为r的小球沿斜面滚入半径为R的竖直环形轨道里。求小球到最高点时至少需要具备多大的速度才不致脱轨。若小球在轨道上只滚不滑,需要在斜面上多高处自由释放,它才能获得此速度?

4-30 如本题图所示为麦克斯韦滚摆,已知转盘质量为m,对盘轴的转动惯量为I C,盘轴直径为2r,求下降时的加速度和每根绳的张力。

4-31 一质量为m、半径为R的圆筒垂直于行驶方向横躺在载重汽车的粗糙地板上,其间摩擦系数为μ.若汽车以匀加速度a起动,问:(1)a满足什么条件时圆筒作无滑滚动?(2)此时圆筒质心的加速度和角加速度为何?

4-32 如本题图,质量为m的汽车在水平路面上急刹车,前后轮均停止转动。设两轮的间距为L,与地面间的摩擦系数为μ,汽车质心离地面的高度为h,与前轮轴的水平距离为l.求前后轮对地面的压力。4-33 足球质量为m,半径为R,在地面上作无滑滚动,球心速度为v0.球与光滑墙壁作完全弹性碰撞后怎样运动?

4-34 若在上题中滚动着撞墙的球是个非弹性球,墙面粗糙,碰撞后球会怎样运动?它会向上滚吗?能滚多高?

4-35 一半径为r、质量为m的匀质小球,在铅直面内半径为R的半圆轨道上自静止无滑滚下。求小球到达最低点处质心的速率、角速度,以及它作用于导轨的正压力。

4-36 一圆球静止地放在粗糙的水平板上,用力抽出此板,球会怎样运动?

4-37 (1)沿水平方向击台球时,应在球心上方多高处击球才能保证球开始无滑滚动?

(2)若台球与桌面间的摩擦系数为μ,试分析朝着中心击球的后果。

4-38 一滑雪者站在30°的雪坡上享受着山中的新鲜空气,突然看到一个巨大的雪球在100m外向他滚来并已具有25m/s的速度。他立即以10m/s的初速下滑。设他下滑的加速度已达到最大的可能性,即gsin30°=g/2,他能逃脱吗?

4-39 如本题图,一高为b、长为a的匀质木箱,放在倾角为θ的斜面上,两者之间的摩擦系数为μ.逐渐加大θ,木箱何时倾倒,或下滑?

4-40 本题图中墙壁和水平栏杆都是光滑的,细杆斜靠在其间。在什么角度θ下细杆才能平衡?

4-41 倾角为α的斜面上放置一个质量为m1、半径为R的圆柱体。有一细绳绕在此圆柱体的边缘上,并跨过滑轮与质量为m2的重物相连,如本题图所示。圆柱体与斜面的摩擦系数为μ,α角满足什么条件时,m1和m2能够平衡?在什么情况下圆柱会下滚?

4-42 题图中示意地表明轮船上悬吊救生艇的装置。救生艇重960kg,为两根吊杆分担。吊杆穿过A环,下端为半球形,放在止推轴承B内。求吊杆在A、B处所受的力。

4-43 两条质量为m、长度为l的细棒,用一无摩擦的铰链连结成人字形,支撑于一光滑的平面上。开始时,两棒与地面的夹角为30°,问细棒滑倒时,铰链碰地的速度多大。

4-44 设思考题4-20中轮子的质量为m,绕质心的转动惯量为I C,角速度为ω,质心到轴端系绳处的距离为l.求轮子进动的角速度Ω和绳子与铅垂线所成的角度θ.

动量与角动量习题解答

第三章 动量与动量守恒定律习题 一选择题 1. 一辆洒水车正在马路上工作,要使车匀速直线行驶,则车受到的合外力:( ) A. 必为零; B. 必不为零,合力方向与行进方向相同; C. 必不为零,合力方向与行进方向相反; D. 必不为零,合力方向是任意的。 解:答案是C 。 简要提示:根据动量定理,合力F 的冲量F d t = d p = d (m v )=m d v +v d m =v d m 。因d m <0,所以F 的方向与车行进速度v 的方向相反。 ; 2. 两大小和质量均相同的小球,一为弹性球,另一为非弹性球,它们从同一高度落下与地面碰撞时,则有:() A. 地面给予两球的冲量相同; B. 地面给予弹性球的冲量较大; C. 地面给予非弹性球的冲量较大; A. 无法确定反冲量谁大谁小。 解:答案是B 。 简要提示:)(12v v -=m I 3. 质量为m 的铁锤竖直向下打在桩上而静止,设打击时间为?t ,打击前锤的速率为v ,则打击时铁锤受到的合外力大小应为:() A . mg t m +?v B .mg C .mg t m -?v D .t m ?v 解:答案是D 。 ¥ 简要提示:v m t F =?? 4. 将一长木板安上轮子放在光滑平面上,两质量不同的人从板的两端以相同速率相向行走,则板的运动状况是:() 选择题4图

A. 静止不动; B. 朝质量大的人行走的方向移动; C. 朝质量小的人行走的方向移动; D. 无法确定。 ; 解:答案是B 。 简要提示:取m 1的运动方向为正方向,由动量守恒: 02211='+-v v v M m m ,得:M m m /)(21v v --=' 如果m 1> m 2,则v ′< 0。 5. 一只猴子用绳子拉着一个和它质量相同的石头,在一水平的无摩擦的地面上运动,开始时猴子和石头都保持静止,然后猴子以相对绳子的速度u 拉绳,则石头的速率为:() A. u B. u /2 C. u /4 D. 0 解:答案是B 。 简要提示:由动量守恒:0v v =+2211m m ,u =-12v v ;得2/2u =v 。 6. 高空悬停一气球,气球下吊挂一软梯,梯上站一人,当人相对梯子由静止开始匀速上爬时,则气球:() A.仍静止; B.匀速上升; C.匀速下降; D.匀加速上升。 《 解:答案是C 。 简要提示:由质心运动定理,系统的质心位置不变。 7. 一背书包的小学生位于湖中心光滑的冰面上,为到达岸边,应采取的正确方法是:() A. 用力蹬冰面 B. 不断划动手臂 C. 躺在冰面上爬行 D. 用力将书包抛出 解:答案是D 。 二填空题 { 1. 两个飞船通过置于它们之间的少量炸药爆炸而分离开来,若两飞船的质量分别为1200kg 和1800kg ,爆炸力产生的冲量为600N s ,则两船分离的相对

自旋和角动量

第六章 自旋和角动量 一、填空 1. ______实验是发现电子具有自旋的最早的实验之一.为了解释该实验,____和____提出了电子具有自旋角动量的说法. 2. 在),?(x 2σσ 的共同表象中,算符z y x σσσ、、对应的矩阵分别是_____、_____和_____. 二、概念与名词解释 1. 电子自旋 2. 泡利矩阵 3. 无耦合表象,耦合表象 4. 塞曼效应,正常塞曼效应和反常塞曼效应 三、计算 1. 求自旋角动量算符在(cos α, cos β, cos γ)方向的投影S n =S x cos α+S y cos β+S z cos γ的本征值和相应的本征矢. 在其两个本征态上,求S z 的取值概率及平均值. 2. 求下列状态中算符)S L J (J ,J z 2 +=的本征值: {} {}). ,()Y (S (4)),()Y (S ),()Y (S 231/ (3)),()Y (S ),()Y (S 231/ (2)) ,()Y (S (1)1- 1z 1/2- 41- 1z 1/2 10z 1/2- 311z 1/2- 10z 1/2211z 1/21?θχ=ψ?θχ+?θχ=ψ?θχ+?θχ=ψ?θχ=ψ 3. 对自旋态.)S ()S ( ,01)(S 2y 2x 21/2?????? ? ??=χ求 4. 一个由两个自旋为1/2的非全同粒子组成的体系. 已知粒子1处在S 1z =1/2的本征态,粒子2处在S 2x =1/2的本征态,取?=1,求体系

总自旋S 2的可能值及相应的概率,并求体系处于单态的概率. 5. 考虑三个自旋为1/2的非全同粒子组成的体系. 体系的哈密顿量是 , S )S S B(S S A H 32121 ?++?=A 、B 为实常数,试找出体系的守恒量,并确定体系的能级和简并度(取?=1为单位). 6. 设氢原子处于状态 ,)/2,((r)Y R 3-)/2,((r)Y R )r (10211121??? ? ???θ?θ=ψ 求轨道角动量z 分量 和自旋z 分量的平均值,进而求出总磁矩c /S e -c /2L -e μμ=μ 的z 分量的平均值. 7. 设总角动量算符为J ? ,记算符J 2与J z 的共同本征函数为|jm>,当j=1时: (1) 写出J 2、J x 的矩阵表示,并求出其共同本征矢|1m x >x ; (2) 若体系处于状态 ,2]/1-111[+=ψ求同时测J 2与J x 的取值概率; (3) 在|ψ>状态上,测量J z 得?时,体系处于什么状态上;在|ψ>状态上,计算J y 的平均值. 8. 在激发的氦原子中,若两个电子分别处于p 态和s 态,求出其总轨道角动量的可能取值. 9. 用柱坐标系,取磁场方向沿z 轴方向,矢势A φ=B ρ/2,A ρ=A z =0,求均匀磁场中带电粒子的本征能量. 10. 自旋为1/2的粒子,在均匀磁场中运动,磁场的绝对值不变,但各个分量随时间变化,满足B x =Bsin θcos ωt ,B y =Bsin θsin ωt ,B z =Bcos θ.设t=0时自旋在磁场方向上的分量等于1/2,求在时刻t 粒子跃迁到自旋在磁场方向上的分量等于-1/2的态中的概率. 11. 带电粒子在均匀磁场和三维谐振子势场U(r)=m e ω02r 2/2中运动,

冲量 动量与角动量

冲量 动量与角动量 3-1-1. 两辆小车A 、B ,可在光滑平直轨道上 运动.第一次实验,B 静止,A 以0.5 m/s 的速率 向右与B 碰撞,其结果A 以 0.1 m/s 的速率弹回, B 以0.3 m/s 的速率向右运动;第二次实验,B 仍静止,A 装上1 kg 的物体后仍以 0.5 m/s 的速率与B 碰撞,结果A 静止,B 以0.5 m/s 的速率向 右运动,如图.则A 和B 的质量分别为 (A) m A =2 kg , m B =1 kg (B) m A =1 kg , m B =2 kg (C) m A =3 kg , m B =4 kg (D) m A =4 kg, m B =3 kg [ ] 3-1-2. 质量为20 g 的子弹沿X 轴正向以 500 m/s 的速率射入一木块后,与木块一起仍沿X 轴正向以50 m/s 的速率前进,在此过程中木块所受冲量的大小为 (A) 9 N·s . (B) -9 N·s . (C)10 N·s . (D) -10 N·s . [ ] 3-1-3. 质量分别为m A 和m B (m A >m B )、速度分别为A v 和B v (v A > v B )的两质点A 和B ,受到相同的冲量作用,则 (A) A 的动量增量的绝对值比B 的小. (B) A 的动量增量的绝对值比B 的大. (C) A 、B 的动量增量相等. (D) A 、B 的速度增量相等. [ ] 3-1-4. 在水平冰面上以一定速度向东行驶的炮车,向东南(斜向上)方向发射一炮弹,对于炮车和炮弹这一系统,在此过程中(忽略冰面摩擦力及空气阻力) (A) 总动量守恒. (B) 总动量在炮身前进的方向上的分量守恒,其它方向动量不守恒. (C) 总动量在水平面上任意方向的分量守恒,竖直方向分量不守恒. (D) 总动量在任何方向的分量均不守恒. 3-1-5. 质量为20 g 的子弹,以400 m/s 的速率沿图示方向射入一原来静止的质量为980 g 的摆球中,摆线长度不可伸缩.子弹射入后开始与摆球一起运动的速率为 (A) 2 m/s . (B) 4 m/s . (C) 7 m/s . (D) 8 m/s . [ ] 3-1-6. 一质量为M 的斜面原来静止于水平光滑平面上,将一质量为m 的木块轻轻放于斜面上, 如图.如果此后木块能静止于斜面上,则斜面将 (A) 保持静止. (B) 向右加速运

第三章 动量与角动量(答案)2011

一、选择题 [ C ]1.(基础训练3)如图3-12所示,圆锥摆的摆球质量为m ,速率为v ,圆半径为R ,当摆球在轨道上运动半周时,摆球所受重力冲量 的大小为 (A) 2m v . (B) 22)/()2 (v v R mg m π+ (C) v /Rmg π. (D) 0. 【提示】2 2T G T I mgdt mg ==?? , 而v R T π2= [ C ]2.(自测提高1)质量为m 的质点,以不变速率v 沿图3-16中正三角形ABC 的水平光滑轨道运动.质点越过A 角时,轨道作用于质点的冲量的大小为 (A) m v . (B) . (C) . (D) 2m v . 【提示】如图,21 21t t I fdt mv mv ==-? , 21I mv mv ∴=-= [ B ]3. (自测提高2)质量为20 g 的子弹,以400 m/s 的速率沿图3-15 射入一原来静止的质量为980 g 的摆球中,摆线长度不可伸缩.子弹射入后 开始与摆球一起运动的速率为 (A) 2 m/s . (B) 4 m/s . (C) 7 m/s . (D) 8 m/s . 【提示】相对于摆线顶部所在点,系统的角动量守恒: 2sin30()mv l M m lV ?=+;其中m 为子弹质量,M 为摆球质量,l 为摆线长度。 [ C ]4.(附录E 考研模拟题2)体重、身高相同的甲乙两人,分别用双手握住跨过无摩擦轻滑轮的绳子各一端.他们从同一高度由初速为零向上爬,经过一定时间,甲相对绳子的速率是乙相对绳子速率的两倍,则到达顶点的情况是 (A)甲先到达. (B)乙先到达. (C)同时到达. (D)谁先到达不能确定. 【提示】以地面为参考系,系统的合外力矩为零,所以系统的角动量守恒:0Rmv Rmv v v =-=甲地乙地甲地乙地,所以对对对对 ,因此,从地面观察,两人永远同一高度。 图3-15 图3-16

动量与角动量

动量、角动量 一.选择题: 1.动能为E k 的A物体与静止的B物体碰撞,设A物体的质量为B物体的二倍,m B A m 2=。若碰撞为完全非弹性的,则碰撞后两物体总动能为 (A)E k (B)k E 21 (C)k E 31 (D)k E 32 [ ] 2.质量为m 的小球在向心力作用下,在水平面内作半径为R、速率为v 的 匀速圆周运动,如图所示。小球自A点逆时针运动到B点的半周内,动量的增量应为: (A)2m v (B)-2m v (C)i mv 2 (D) i mv 2- [ ] 3.A、B两木块质量分别为m A 和m B ,且A B m m 2=,两者用一轻弹簧连 接后静止于光滑水平面上,如图所示。若用外力将两木块压近使弹簧被压缩,然后将外力撤去,则此后两木块动能之比E kA /E kB 为 (A)21 (B)2 (C)2 (D)22 [ ] 4.质量分别为m 和m 4的两个质点分别以动能E 和4E 沿一直线相向运动, 它们的总动量大小为 (A)2mE 2 (B) 3mE 2 (C) 5mE 2 (D) (2mE 2)12- [ ] 5.力i t F 12=(SI)作用在质量kg m 2=的物体上,使物体由原点从静止开始运动,则它在3秒末的动量应为: (A )s m kg i /54?- (B) s m kg i /54? (C) s m kg i /27?- (D) s m kg i /27? [ ] B v

6.粒子B的质量是粒子A的质量的4倍。开始时粒子A的速度为(34+), B 粒子的速度为(2j i 7-),由于两者的相互作用,粒子A 的速度变为(7j i 4-),此时粒子B 的速度等于 (A )j i 5- (B ) j i 72- (C )0 (D )j i 35- [ ] 7.一质点作匀速率圆周运动时, (A ) 它的动量不变,对圆心的角动量也不变。 (B ) 它的动量不变,对圆心的角动量不断改变。 (C ) 它的动量不断改变,对圆心的角动量不变。 (D ) 它的动量不断改变,对圆心的角动量也不断改变。 [ ] 8.人造地球卫星绕地球作椭圆轨道运动,卫星轨道近地点和远地点分别为A 和B 。用L 和E k 分别表示卫星对地心的角动量及其动能的瞬时值,则应有 (A)L B A L >,E kB kA E > (B )L kB kA B A E E L <=, (C )L kA B A E L ,=>E kB (D )L kB kA B A E E L <<, [ ] 9.已知地球的质量为m ,太阳的质量为M ,地心与日心的距离为R ,引力常 数为G ,则地球绕太阳作圆周运动的轨道角动量为 (A )m GMR (B ) R GMm (C )Mm R G (D )R GMm 2 [ ] 10.体重相同的甲乙两人,分别用双手握住跨过无摩擦轻滑轮的绳子两端。 当他们向上爬时,在某同一高度,相对于绳子,甲的速率是乙的两倍,则到达顶点的情况是 (A )甲先到达。 (B )乙先到达。 (C )同时到达。 (D )谁先到达不能确定。 [ ] 11.一力学系统由两个质点组成,它们之间只有引力作用。若两质点所受外 力的矢量和为零,则此系统 (A)动量、机械能以及对一轴的角动量都守恒。 (B)动量、机械能守恒,但角动量是否守恒不能断定。 (C)动量守恒,但机械能和角动量守恒与否不能断定。

自旋算符

散射简介 散射实验在近代物理学的发展中起了特别重要的作用。 特别是在认识原子、分子、核及粒子的结构性质方面,Rutherford的粒子散射→原子的结构。 从此揭开了原子结构的新篇章,夫兰克赫兹实验证明了玻尔关于原子有定态的假设,原子很小,很难看到其微观结构,只能通过粒子与其作用,探测其性质,结构,就像用石头探水深,投石问路的方式探测其结构。 散射现象也称为碰撞现象 通过散射表现出的宏观现象,研究靶的结构性质 散射过程的一些基本概念 ①一个粒子与另一粒子碰撞的过程中,只有动能变换,粒子内部状态无改变态,则称为弹性碰撞(散射)若碰撞中粒子内部状态有所改变,如原子被激发或电离,则为非弹性碰撞,注意和经典物理中物体碰撞的比较。 ②粒子和另一粒子的散射实质是粒子与力场的作用,微观原子为靶时,实质是粒子与原子的作用,场电、电场、核力确定 原子、粒子很小靶粒子称为散射中心,当靶A的质量能入射粒子质量大得多时,可忽略靶的运动。这样以来入射粒了受A的作用偏离原来运动方向,发生散

射于原来方向的夹解θ,为散射角,如以极坐标描述,取入射粒子流方向为z 轴,则θ用就为散射角。 研究dn 单位时间内散射到面积元ds 上的粒子数dn ,当r 一定时,取求面上面积元ds 则,当r 变化时2ds r ∞ ∴2ds dn d r ∞ =Ω 即与ds 所张的立体角成正比,同时dn 与入射粒子流强度N 成正比 N 定义,单位时间穿过单位横截面的粒子数 d n N d ∞Ω 一般情下,不同方向(,)θ?散射到的粒了数不同 (,)d N q N d θ?=Ω (,)dn q Nd θ?=Ω 当N 一定时,单位时间散射到(,)θ?方向立体角ds 内的 粒子数dn 由(,)q θ?确定,(,)q θ?与入射粒子,散射中心的性质等有关 (,)q θ?的量纲为2L 面积 (,)dn q Nd θ?= Ω (,)q θ?称为微分散射截面 一个粒子(,)q d θ?Ω散到(,)θ?方向d Ω立体内的几率 N 个粒子 (,)q Nd θ?Ω散到(,)θ?方向d Ω立体内的个数 N 为单位时间入射粒子则(,)q Nd θ?Ω单位时 个数 将(,)q d θ?Ω对所有方向积分 2(,)(,)sin o o Q q d q d dp ππ θ?θ?θθ=Ω=??? 称为总截面 取散射中心为坐标原点,用()U r 表示入射粒子与散射中心之间的相互作用

大学物理动量与角动量练习题与答案

第三章 动量与角动量 一、选择题 [ A ] 1.(基础训练2)一质量为m 0的斜面原来静止于水平光滑平面上,将一质量为m 的木块轻轻放于斜面上,如图3-11.如果此后木块能静止于斜面上,则斜面将 (A) 保持静止. (B) 向右加速运动. (C) 向右匀速运动. (D) 向左加速运动. 提示:假设斜面以V 向右运动。由水平方向动量守恒得 0(cos )0m V m V v θ+-= ,而0v =,得0V = [C ]2.(基础训练3)如图3-12所示,圆锥摆的摆球质量为m ,速率为v ,圆半径为R ,当摆球在轨道上运动半周时,摆球所受重力冲量的大小为 (A) 2mv . (B) 22)/()2(v v R mg m π+ (C) v /Rmg π. (D) 0. 提示:2T mg I G ?=? , v R T π2= [ B ]3. (自测提高2)质量为20 g 的子弹,以400 m/s 的速率沿图3-15入一原来静止的质量为980 g 的摆球中,摆线长度不可伸缩.子弹射入后开 始与摆球一起运动的速率为 (A) 2 m/s . (B) 4 m/s . (C) 7 m/s . (D) 8 m/s . 提示:对摆线顶部所在点角动量守恒。 2sin 30()mv l M m lV ?=+;其中m 为子弹质量,M 为摆球质量,l 为 摆线长度。 [D ]4.(自测提高4)用一根细线吊一重物,重物质量为5 kg ,重物下面再系一根同样的细线,细线只能经受70 N 的拉力.现在突然向下拉一下下面的线.设力最大值为50 N ,则 (A)下面的线先断. (B)上面的线先断. (C)两根线一起断. (D)两根线都不断. 提示:下面的细线能承受的拉力大于所施加的最大力,所以下面的细线不断。 对重物用动量定理: 0' ' ' =--? ?? ++dt T mgdt dt T t t t t t 下上 ' t 为下拉力作用时间,由于' t t >>,因此,上面的细线也不断。 二、填空题 5.(基础训练8)静水中停泊着两只质量皆为0m 的小船.第一只船在左边,其上站一质量为m 的人,该人以水平向右速度v ? 从第一只船上跳到其右边的第二只船上,然后又以同 样的速率v 水平向左地跳回到第一只船上.此后 (1) 第一只船运动的速度为v ? 1= 02m v m m - +v 。 (2) 第二只船运动的速度为v ? 2=0 2m v m v 。(水的阻力不计,所有速度都 m m 0 图3-11 ?30v ?2 图3-15 θ m v ? R

专题讲座6-角动量理论

专题讲座6-角动量与自旋 在量子力学中角动量算苻(包括轨道角动量,自旋角动量)满足对易关系 L L i L ?= 即 及 2 [, ]=0.L L 即 222 [, ]0, [, ]0, [, ]0,x y z L L L L L L === 另外有 2 2 2 2 ,x y z L L L L =++ 下面由这些对易关系来求本征值和本征态 2L 同L 的各分量是对易的的,我们可以期望找到2 L 和(比如说)z L 的共同本征态: 2 L f f λ= 和 .z L f f μ= 引入算苻 我们有 ()11, ()2 2x y L L L L L L i +-+-= += - ?? , L L L L +--+== (L ±不是厄密算苻) L ±与z L 的对易关系为 [, ][, ][, ]()(),z z x z y y x x y L L L L i L L i L i i L L iL ±=±=±-=±± 所以 [, ].z L L L ±±=± 当然,也有

2 [, ]0.L L ±= 定理: 如果f 是2L 和z L 的本征函数,那么L f ±也是: 证: 2 2 ()()()(),L L f L L f L f L f λλ±±±±=== 所以L f ±是2L 具有相同的本征值λ的一个本征函数。 ()()() =()(), z z z z L L f L L L L f L L f L f L f L f μμ±±±±±±±=-+=±+± 所以L f ±是z L 的一个本征函数,但是本征值为μ± 。 我们称L +为“升阶”算符,因为它使z L 的本征值增加一个 ,L -为“降阶”算符,它使z L 的本征值减少一个 。 对于一个给定的λ值,我们可以得到一个态的“梯子”,每一个“阶梯”与相邻梯级间隔为z L 的本征值相差一个 ,升高要用升阶算符,降低要用降阶算符。但是这个过程不能永远持续下去:因为这样会达到一个z 分量超过总量的态,而这是不可能的。一定存在一个最高的阶梯t f ,使得: 0.t L f += 设l 是z L 在这个最高阶梯的本征值(用字母“l ”的适当性马上明白): 2 ; .z t t t t L f lf L f f λ== 因为 22 2 2 ()()() =(), x y x y x y x y y x z z L L L iL L iL L L i L L L L L L i i L ±=±=+-- 或者写作另一种形式, 2 2.z z L L L L L ± =+ 因此有 2 2 2222 ()(0)(1), t z z t t t L f L L L L f l l f l l f -+=++=++=+ 所以 2 (1).l l λ=+ 这告诉我们以z L 的最大量子数l 表示的2L 的本征值。 同时也存在一个最低的阶梯,b f ,使得 0.b L f -=

动量和角动量

0一叶一世界 第四章 动量和角动量 §4.1 动量守恒定律 一、冲量和动量 1.冲量 定义:力的时间积累。 dt F I d =或? =21 t t dt F I 2.动量 定义:v m P = 单位:kg.m/s 千克.米/秒 二、动量定律 1.质点动量定理 内容:质点所受的合外力的冲量等于质点动量的改变量。 冲量的方向与动量改变量的方向相同。 在直角坐标系下的表示 平均冲力:1 22 1 t t dt F F t t -= ? 1 212 t t P P --= 2.质点系动量定理 系统所受合外力的冲量等于系统总动量的改变量。 三、动量守恒定律 条件:若系统所受的合外力0=合F ,则: 结论:= ∑i i i v m 恒量

1一叶一世界 四、碰撞 1、恢复系数 10 201 2v v v v e --= 2、碰撞的分类 完全弹性碰撞 0=e 机械能不损失 完全非弹性碰撞 1=e 机械能损失 完全弹性碰撞 10<

第三章 动量和角动量 作业答案

一. 选择题: [ C ]1、[基础训练3] 如图3-12所示,圆锥摆的摆球质量为 m ,速率为v ,圆半径为R ,当摆球在轨道上运动半周时,摆球所受重力冲量的大小为 (A) 2m v . (B) 22)/()2(v v R mg m π+ (C) v /Rmg π. (D) 0. 【提示】重力为恒力,故: I=ν πνπR mg R mg T mg dt T ?=?=? =?? 222mg 20 [ C ]2、[基础训练4] 机枪每分钟可射出质量为20 g 的子弹900颗,子弹射出的速率 为800 m/s ,则射击时的平均反冲力大小为 (A) 0.267 N . (B) 16 N . (C)240 N . (D) 14400 N . 【提示】 N s s P F 240600/m 800kg 02.0900t =-??=??= ) ( [ B ]3、[自测提高2] 质量为20 g 的子弹,以400 m/s 的速率沿图3-17射入一原来静 止的质量为980 g 的摆球中,摆线长度不可伸缩.子弹射入后开始与摆球一起运动的速率为 (A) 2 m/s . (B) 4 m/s . (C) 7 m/s . (D) 8 m/s . 【提示】对摆线顶部所在点角动量守恒。 2sin30()mv l M m lV ?=+;其中m 为子弹质量,M 为摆球质量,l 为 摆线长度。 [ C ]4、(自测提高3)体重、身高相同的甲乙两人,分别用双手握住跨过无摩擦轻滑轮的绳子各一端.他们从同一高度由初速为零向上爬,经过一定时间,甲相对绳子的速率是乙相对绳子速率的两倍,则到达顶点的情况是 (A)甲先到达. (B)乙先到达. (C)同时到达. (D)谁先到达不能确定. 【提示】取甲乙两人作为系统。该系统对滑轮中心点角动量守恒,故甲乙两人相对地面速度大小在任意时刻均相等。从而两人同时到达顶点。 图3-17

质点角动量定理附角动量守恒定律

第六章角动量 内容: §6-1 力矩(4课时) §6-2 质点的角动量定理及角动量守恒定律(4课时) 要求: 1.熟练掌握力对点的力矩。 2.理解对点的角动量定理及角动量守恒定律。 重点与难点: 角动量守恒定律。 作业: P219 1,2,3,4, P220 5,6,,

第六章 角动量 §6-1 力矩 一、力对点的力矩: 如图所示,定义力F 对O 点的力矩为: F r M ?= 大小为: θs i n Fr M = 力矩的方向:力矩是矢量,其方向可用右手螺旋 法则来判断:把右手拇指伸直,其余四指弯曲,弯曲 的方向由矢径通过小于1800的角度转向力的方向 时,拇指指向的方向就是力矩的方向。 二、力对转轴的力矩: 力对O 点的力矩在通过O 点的轴上的投影称为力对转轴的力矩。 1)力与轴平行,则0=M ; 2)刚体所受的外力F 在垂直于转轴的平面内,转轴和力的作用线之间的距离d 称为力对转轴的力臂。力的大小与力臂的乘积,称为力F 对转轴的力矩,用M 表示。力矩的大小为: Fd M = 或: θs i n Fr M = 其中θ是F 与r 的夹角。 3)若力F 不在垂直与转轴的平面内,则可把该力分解为两个力,一个与转轴平行的分力1F ,一个在垂直与转轴平面内的分力2F ,只有分力2F 才对刚体的转动状态有影响。 对于定轴转动,力矩M 的方向只有两个,沿转轴方向或沿转轴方 向反方向,可以化为标量形式,用正负表示其方向。 三、合力矩对于每个分力的力矩之和。 合力 ∑=i F F 合外力矩 ∑∑∑=?=?=?i i i M F r F r F r M = 即 ∑i M M = 四、单位: m N ? 注意:力矩的单位和功的单位不是一回事,力矩的单位不能写成焦耳。 (1)与转动垂直但通过转轴的力对转动不产生力矩; (2)与转轴平行的力对转轴不产生力矩;

电子自旋角动量

第七章电子自旋角动量 实验发现,电子有一种内禀的角动量,称为自旋角动量,它源于电子内禀性质,一种非定域的性质,一种量级为相对论性修正的效应。 本来,在Dirac相对论性电子方程中,这个角动量很自然地以内禀方式蕴含在该方程的旋量结构中。在对相对论性电子方程作最低阶非相对论近似,以便导出Schrodinger 方程的时候,人为丢弃了这种原本属于相对论性的自旋效应。于是,现在从Schrodinger 方程出发研究电子非相对论性运动时,自旋作用就表现出是一种与电子位形空间运动没有直接关系的、外加的自由度,添加在Schrodinger 方程上。到目前为止,非相对论量子力学所拟定的关于它的一套计算方法,使人们能够毫无困难地从理论上预测实验测量结果并计算它在各种实验场合下运动和变化。但是,整个量子理论对这个内禀角动量(以及与之伴随的内禀磁矩)物理根源的了解依然并不很透彻1。 §7.1 电子自旋角动量 1, 电子自旋的实验基础和其特点 早期发现的与电子自旋有关的实验有:原子光谱的精细结构(比如,对应于氢原子21 的跃迁存在两条彼此很靠 p s 近的两条谱线,碱金属原子光谱也存在双线结构等);1912 1杨振宁讲演集,南开大学出版社,1989年 155

156 年反常Zeeman 效应,特别是氢原子谱线在磁场中的偶数重分裂 ,无法用轨道磁矩与外磁场相互作用来解释,因为这只能将谱线分裂为()21l +奇数重;1922年Stern —Gerlach 实验,实验中使用的是顺磁性的中性银原子束,通过一个十分不均匀的磁场,按经典理论,原子束不带电,不受Lorentz 力作用。由于银原子具有一个永久磁矩,并且从高温下蒸发飞出成束时其磁矩方向必定随机指向、各向同性的。于是在穿过非均匀磁场时,磁矩和磁场方向夹角也是随机的。从而银原子束在通过磁场并接受非均匀磁场力的作用之后,应当在接受屏上相对于平衡位置散开成一个宽峰,但实验却给出彼此明显对称分开的两个峰,根据分裂情况的实测结果为 B ±μ,数值为 Bohr 磁子。 在上述难以解释的实验现象的压力下,1925年Uhlenbeck 和Goudsmit 大胆假设:电子有一种内禀的(相对 于轨道角动量而言)角动量,s ,其数值大小为2 ,这种内禀 角动量在任意方向都只能取两个值,于是有2 z s =± 。他们认 为这个角动量起源于电子的旋转,因此他们称之为自旋。为 使这个假设与实验一致,假定电子存在一个内禀磁矩μ 并且 和自旋角动量s 之间的关系为(电子电荷为-e ) (7.1) 这表明,电子自旋的廻磁比是轨道廻磁比的两倍。于是,电 子便具有了m,e,s,μ 共四个内禀的物理量。根据实验事实用外

动量角动量

一、选择题 [C]1.(基础训练3)如图3-12所示,圆锥摆的摆球质量为m,速率为 v,圆半径为R,当摆球在轨道上运动半周时,摆球所受重力冲量的大 小为 (A) 2 m v.(B) 2 2) / ( ) 2( v v R mg mπ + (C) v/ Rmg π.(D) 0. [C v沿图3-16中正三角形 ABC的水平光滑轨道运动.质点越过A角时,轨道作用于质点的冲量的大小 为 (B)2m v. m dt=) mv [ B ]3. (自测提高2)质量为20 g的子弹,以400 m/s的速率沿图3-15射入 一原来静止的质量为980 g的摆球中,摆线长度不可伸缩.子弹射入后开始 与摆球一起运动的速率为 (A) 2 m/s.(B) 4 m/s.(C) 7 m/s .(D) 8 m/s. 提示:对摆线顶部所在点角动量守恒。 2 sin30() mv l M m lV ?=+;其中m为子弹质量,M为摆球质量,l为 摆线长度。 [C]4.(附录E考研模拟题2)体重、身高相同的甲乙两人,分别用双手握住跨过无摩擦轻滑轮的绳子各一端.他们从同一高度由初速为零向上爬,经过一定时间,甲相对绳子的速率是乙相对绳子速率的两倍,则到达顶点的情况是 (A)甲先到达.(B)乙先到达. (C)同时到达.(D)谁先到达不能确定. 提示:取轻滑轮中心为坐标原点。 1122 M r m g r m g =?+?=, 1122 =0 r mv r mv ?+?=常矢量(开始时) 二、填空题 5.(基础训练7)设作用在质量为1 kg的物体上的力F=6t+3(SI).如果物体在这一力的作用下,由静止开始沿直线运动,在0到2.0 s的时间间隔内,这个力作用在物体上的冲量大小I=18N s?. 图3-15

角动量定理

角动量守恒 现在我们来讨论物体的转动。有关转动的运动学我们在第一章已经了解得很 清楚了,有趣的是,你发现在转动和线性运动之间几乎每一个量都是相互对应的。 譬如,就象我们讨论位置和速度那样,在转动中可以讨论角位置和角速度。速度 说明物体运动得多快,而角速度则反映了物体转动的快慢,角速度越大,物体转动得越快,角度变化也越快。再继续下去,我们可以把角速度对时间微分,并称2 d dt d dt αω==ΦK K K 2为角加速度,它与通常的加速度相对应。 当然,转动只是一种形式稍微特殊一点的运动,其动力学方程也就无外乎 Newton 定律了。当然,由于这种运动只涉及转动,因此,我们也许可以找到一 些更加适合描述转动的物理量以及相应的作为Newton 第二定律推论的动力学 方。为了将该转动动力学和构成物体的质点动力学规律联系起来,我们首先就应 当求出,当角速度为某一值时,某一特定质点是如何运动的。这一点我们也是已 经知道了的:假如粒子是以一个给定的角速度ωK 转动,我们发现它的速度为 v r ω=×K K K (1) 接下来,为了继续研究转动动力学,就必须引进一个类似于力的新的概念。 我们要考察一下是否能够找到某个量,它对转动的关系就象力对线性运动的关系 那样,我们称它为转矩(转矩的英文名称torque 这个字起源于拉丁文torquere ,即 扭转的意思)。力是线性运动变化所必须的,而要使某一物体的转动发生变化就 需要有一个“旋转力”或“扭转力”,即转矩。定性地说,转矩就是“扭转’;但 定量地说,转矩又应该是什么呢?因为定义力的一个最好的办法是看在力作用下 通过某一给定的位移时,它做了多少功,所以通过研究转动一个物体时做了多少 功就能定量地得出转矩的理论。为了保持线性运动和转动的各个量之间的对应关 系,我们让在力作用下物体转过一个微小距离时所做的功等于转矩与物体转过的 角度的乘积。换句话说,我们是这样来定义转矩,使得功的定理对两者完全相同: 力乘位移是功,转矩乘角位移也是功。这就告诉了我们转矩是什么。如果粒子的 位矢转过一个很小的角度,它做了多少功呢?这很容易。所做的功是

第五节-角动量角动量守恒定理讲解学习

第五节-角动量角动量 守恒定理

第五章角动量角动量守恒定理 本章结构框图 学习指导 本章概念和内容是中学没有接触过的,是大学物理教学的重点和难点。许多同学容易将平动问题与转动问题中的概念和规律混淆,例如两种冲击摆问题。建议采用类比方法,对质量与转动惯量、动量与角动量、力与力矩、冲量与角冲量、平动动能和转动动能、运动学的线量和角量、动量定理和角动量定理、动量守恒和角动量守恒……一一加以比较。本章的重点是刚体定轴转动问题,注意定轴条件下,各种规律都应该用标量式表示。还请注意动量守恒在天体问题、粒子问题中的应用。 基本要求 1.理解质点、质点系、定轴刚体的角动量概念。 2.理解定轴刚体的转动惯量概念,会进行简单计算。 3.理解力矩的物理意义, 会进行简单计算。

4.掌握刚体定轴转动定律,熟练进行有关计算。 5.理解角冲量(冲量矩)概念,掌握质点、质点系、定轴刚体的角动量定 理,熟练进行有关计算。 6.掌握角动量守恒的条件,熟练应用角动量守恒定律求解有关问题。 内容提要 1.基本概念 刚体对定轴的转动惯量:是描述刚体绕定轴转动时,其转动惯性大小的物理量。定义为刚体上每个质元(质点、线元、面元、体积元)的质量与该质元到转轴距离平方之积的总和。即: I的大小与刚体总质量、质量分布及转轴位置有关。 质点、质点系、定轴刚体的角动量:角动量也称动量矩,它量度物体的转动运动量,描述物体绕参考点(轴)旋转倾向的强弱。表5.1对质点、质点系、定轴刚体的角动量进行了比较。 表5.1质点、质点系和定轴刚体的角动量

力矩:力的作用点对参考点的位矢与力的矢积叫做力对该参考点的力矩(图5.1): 即: 大小:(力×力臂)方向:垂直于决定的平面,其指向由右手定则确定。

角动量定理及角动量守恒定律

角动量定理及角动量守恒定律 一、力对点的力矩: 如图所示,定义力F 对O 点的力矩为: F r M ?= 大小为: θsin Fr M = 力矩的方向:力矩是矢量,其方向可用右手螺旋法则来判断:把右手拇指伸直,其余四指弯曲,弯曲的方向由矢径通过小于1800的角度转向力的方向时,拇指指向的方向就是力矩的方向。 二、力对转轴的力矩: 力对O 点的力矩在通过O 点的轴上的投影称为力对转轴的力矩。 1)力与轴平行,则0=M ; 2)刚体所受的外力F 在垂直于转轴的平面内,转轴和力的作用线之 间的距离d 称为力对转轴的力臂。力的大小与力臂的乘积,称为力F 对 转轴的力矩,用M 表示。力矩的大小为: Fd M = 或: θsin Fr M = 其中θ是F 与r 的夹角。 3)若力F 不在垂直与转轴的平面内,则可把该力分解为两个力,一 个与转轴平行的分力1F ,一个在垂直与转轴平面内的分力2F ,只有分力2F 才对刚体的转动状态有影响。 对于定轴转动,力矩M 的方向只有两个,沿转轴方向或沿转轴方向反方向,可以化为标量形式,用正负表示其方向。 三、合力矩对于每个分力的力矩之和。 合力 ∑=i F F 合外力矩 ∑∑∑=?=?=?i i i M F r F r F r M = 即 ∑i M M = 四、质点的角动量定理及角动量守恒定律 在讨论质点运动时,我们用动量来描述机械运动的状态,并讨论了在机械运动过程中所遵循的动量守恒定律。同样,在讨论质点相对于空间某一定点的运动时,我们也可以用角动量来描述物体的运动状态。角动量是一个很重要的概念,在转动问题中,它所起的作用和(线)动量所起的作用相类似。 在研究力对质点作用时,考虑力对时间的累积作用引出动量定理,从而得到动量守恒定律;考虑力对空间的累积作用时,引出动能定理,从而得到机械能守恒定律和能量守恒定律。至于力矩对时间的累积作用,可得出角动量定理和角动量守恒定律;而力矩对空间的累积作用,则可得出刚体的转动动能定理,这是下一节的内容。本节主要讨论的是绕定轴转动的刚体的角动量定理和角动量守恒定律,在这之前先讨论质点对给定点的角动量定理和角动量守恒定律。 下面将从力矩对时间的累积作用,引入的角动量的概念,讨论质点和刚体的角动量和角动量守恒定律。 1.质点的角动量(Angular Momentum )——描述转动特征的物理量 1)概念 一质量为m 的质点,以速度v 运动,相对于坐标原点O 的位置矢量

第六章 自旋和角动量

第六章自旋和角动量 非相对论量子力学在解释许多实验现象上获得了成功。用薛定谔方程算出的谱线频率,谱线强度也和实验结果相符。但是,更进一步的实验事实发现,还有许多现象,如光谱线在磁场中的分裂,光谱线的精细给构等,用前面几章的理论无法解择,根本原因在于,以前的理论只涉及轨道角动量。新的实验事实表明,电子还具有自旋角动量。 在非相对论量子力学中,自旋是作为一个新的附加的量子数引入的。本章只是根据电子具有自旋的实验事实,在定薛谔方程中硬加入自旋。本章的理论也只是局限在这样的框架内。以后在相对论量子力学中,将证明,电子的自旋将自然地包含在相对论的波动方程—狄拉克方程中。电子轨道角动量在狄拉克方程中不再守恒,只有轨道角动量与自旋角动量之和,总角动量才是守恒量。 本章将先从实验上引入自旋,分析自旋角动童的性质,建立包含自旋在内的非相对论量子力学方程—泡利方程。然后讨论角动量的藕合,并进一步讨论光错线在场中的分裂和精细结构,此外还会对电子在磁场中的一些其他的有趣的重要现象作些探讨。 §6. 1电子自旋 施特恩(Stern)一盖拉赫(Gerlach)实验是发现电子具有自旋的最早的实验之一,如图6.1.1,由K源射出的处于s态的氢原子束经过狭缝和不均匀磁场,照射到底片PP上,结果发现射线束方向发生偏转,分裂成两条分立的线.这说明氢原子具有磁矩,在非均匀磁场的作用下受到力的作用而发生偏转.由于这是处于s态的氢原子,轨道角动量为零,s态氢原子的磁矩不可能由轨道角动量产生,这是一种新的磁矩.另外,由于实验上只发现只有两条谱线,因而这种磁矩在磁场中只有两种取向,是空间量子化的,而且只取两个值。假定原子具有的磁矩为M,则它在沿z方向的外磁场中的势能为 U= -M =Mcos (6.1.1) 为外磁场与原子磁矩之间的夹角。按(6.1.1)式,原子在z方向所受的力是 F z=-=Mcos (6.1.2) 实验证明,这时分裂出来的两条谱线分别对应于cos=+1和-1两个值。 为了解释旋特恩一格拉赫实验,乌伦贝克(Uhlenbeck)和哥德斯密脱(Goudsmit)提出了电子具有自旋角动量的说法,他们认为: (1) 每个电子都具有自旋角动量S,S在空间任何方向上的投影只能取两个值.若将空间的任意方向取为z方向,则 S z=±/2 (6.1.3) (2) 每个电子均具有自旋磁矩M s,它与自旋角动量之间的关系是

动量算符和角动量算符

§4.3 动量算符和角动量算符 重点: 动量算符和角动量算符本征值及本征函数的特征 (一)动量算符 动量算符是 (4.3-1)动量的三个投影算符是 (4.3-2) 动量算符的本征值方程为 (4.3-3) 式中P是动量算符的本征值,是属于这个本征值的本征函数,(4.3-3)式的三个发量的本征值方程为 (4.3-4)

它们的解是 (4.3-5) ,可使得动量本征函数归一化为函数。即取 取归一化常数 (4.3-6) 得出(4.3-7)(二)角动量算符 角动量算符 分量式 (4.3-8) 角动量平方算符 (4.3-9) (4.3-11) 的本征值方程为

(4.3-12) 把球极坐标中的表达式(4.3-11)代入(4.3-12)得 (4.3-13) 式中是算符的属于本征值的本征函数。(4.3-13)式正是氢原子 的角量方程(3.4-7),要使波函数 在变化的整个区域内都是有限的,必 须有 (4.3-14) 因此的本征值 (4.3-15) 相应的本征函数 (4.3-16) 本征值方程 (4.3-17) 角动量z分量的本征值方程为 (4.3-18)

容易求得的本征函数和本征值分别为 (4.3-19) (4.3-20) 因为 ,所以也是的本征函数,满足本征值方程 (1)和的本征值都是量子化的(分立值)。的取值由角量子数l唯一地决 定,即的取值由磁量子数m唯一地决定,即 是角动量分量的本征值,所以 ,由于 (的本征值的开方),但是整数,因此。 和有共同的本征函数。我们知道,在一个力学量的本征态下 (2) 测量该力学量,其结果必然是相应的本征值,既然 是和的共同本征态, 态中,和同时有确定的测量值,分别为和。 所在 能够同时满足算符的本征 同理,波函数 态中,都同时有确定值。 值方程,即它是这三个算符的共同本征态,因此在

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