第一章 张量2012

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《张量基础知识》课件

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2 线性变换(linear transformation)
线性变换是指一个向量到另一个向量的映射,保持向量的加法和数乘运算。
3 奇异值分解(SVD)
奇异值分解是将矩阵分解为三个矩阵乘积的形式,被广泛应用于数据降维和信号处理。
总结
1 张量的概述
2 张量的运算和应用
张量是一种多维数组,用于表示和处理多 维数据。
《张量基础知识》PPT课 件
# 张量基础知识
什么是张量?
1 张量的定义
张量是一种多维数组, 用于表示和处理多维数 据。它具有多个轴和形 状,可以存储和计算多 维数据。
2 张量的基本特征
张量具有数据类型、维 度和形状。它可以是标 量、向量、矩阵或更高 维度的数组。
3 张量的分类
张量根据维度和形状的 不同可以分为标量、向 量、矩阵和高阶张量。
2 张量的象性
3 张量的幺模性
张量的象性描述了张量 在基向量变换下的行为。 张量的象性可以用来研 究线性变换和坐标变换。
张量的幺模性表示张量 在坐标变换中的不变性。 幺模张量在物理和拓扑 学中具有重要应用。
张量的相关概念
1 秩(rank)
秩是张量的非零元素的个数。秩为0的张量是标量,秩为1的张量是向量。
张量具有丰富的运算和广泛的应用,涵盖 物理学、数学和机器学习等领域。
3 张量的性质和相关概念的介绍
4 知识点总结
张量具有特定的性质和相关概念,如对称 性、象性和幺模性。
总结张量基础知识的关键概念和要点。
Q&A
1 相关问题解答
回答听众提出的与张量基础知识相关的问题。
2 课程结束
感谢听众参与本次张量基础知识课程, 张量乘法
张量加法是对应位置元素的相加操作。两 个形状相同的张量可以直接相加。

高等数学教材张量

高等数学教材张量

高等数学教材张量张量是高等数学中一个重要的概念,广泛应用于物理学、工程学以及计算机科学等领域。

本文将从定义、性质和应用等方面对高等数学教材中的张量进行详细介绍。

一、定义在高等数学教材中,张量被定义为多重线性函数。

具体来说,对于一个多重线性函数f(x1,x2,...,xn),如果对于任意向量的每个分量,该函数的取值都是这些向量分量的线性组合,则称f为n阶张量。

二、性质1. 平衡性:n阶张量是对所有向量分量有平衡作用的,即改变某一个向量分量的值,张量函数的取值也会发生相应的变化。

2. 线性性:n阶张量具有线性性,即对于任意的向量分量,张量函数对于分量的线性组合也是成立的。

3. 分量独立性:n阶张量中的每个分量是相互独立的,改变一个分量的值不会影响其他分量的取值。

三、应用1. 物理学中的应用在物理学中,张量是描述物理量与坐标系变换关系的数学工具。

例如,矢量就是一阶张量,它描述了物体在空间中的方向和大小。

而二阶张量则用于描述应力张量和惯性张量等物理量。

2. 工程学中的应用在工程学中,张量被广泛应用于力学分析、工程材料性能研究以及结构设计等方面。

通过定义适当的张量,可以描述材料的应力和应变分布,从而分析材料的强度和刚度。

3. 计算机科学中的应用在计算机科学中,张量主要应用于机器学习和深度学习领域。

通过构建合适的张量模型,可以实现对大量数据进行高效的处理和分析,从而帮助解决各种实际问题。

综上所述,高等数学教材中的张量是一个重要的数学概念。

它不仅具有平衡性和线性性,还具有分量独立性。

张量在物理学、工程学和计算机科学等领域都有广泛的应用,为解决实际问题提供了有力的数学工具。

对于学习高等数学的同学来说,深入理解和掌握张量的定义、性质和应用是非常重要的。

通过学习和应用张量,同学们可以更好地理解和应用数学知识,提高解决实际问题的能力。

第一章张量分析基础知识

第一章张量分析基础知识

第⼀章张量分析基础知识晶体物理性能南京⼤学物理系由于近代科学技术的发展,单晶体⼈⼯培养技术的成熟,单晶体的各⽅⾯物理性能(如⼒、声、热、电、磁、光)以及它们之间相互作⽤的物理效应,在各尖端科学技术领域⾥,都得到了某些应⽤.特别是⽯英⼀类压电晶体作为换能器、稳定频率的晶体谐振器、晶体滤波器等在电⼦技术中,⽐较早地在⼯业规模上进⾏⼤批⽣产和⼴泛应⽤.激光问世的四⼗多年来,单晶体在激光的调制、调Q、锁模、倍频、参量转换等光电技术应⽤中,已成单晶体应⽤中极为活跃的领域.《晶体物理性能》是我系晶体物理专业的专业课程之⼀,⽬的就是希望对晶体特别是光电技术中使⽤的晶体(包括基质晶体与⾮线性光学晶体)的有关物理性能及其应⽤⽅⾯的基本知识,有⼀个了解.对今后从事光电晶体的⽣长、检测和应⽤的⼯作,在分析问题、解决问题⽅⾯有所帮助,同时要在今后⼯作中不断从实践和理论两个⽅⾯扩⼤知识领域,有⼀个基础.考虑到本专业属于晶体材料性质的专业特点,本课程不仅对晶体物理性能的各个⽅⾯作深⼊全⾯的介绍,也将侧重于激光晶体有关的⼀些性能及其应⽤.鉴于以上考虑,《晶体物理性能》讲义将以离⼦晶体为主要对象,以光电技术上应⽤为线索组织内容,共分为⼋章.着重于从宏观⾓度结合微观机制介绍晶体基本物理性能以及各种交互作⽤过程的物理效应和它们在光电技术中的某些应⽤,包括弹性与弹性波(第⼆章),晶体光学中的各向异性(第五章),压电与铁电现象(第四章),电光效应(第七章),光学参量过程(第六章),声光效应(第⼋章).由于晶体物理性能的各向异性的特点和晶体对称性有密切关系,通常正确、⽅便地描述这些物理性能必须使⽤张量来表⽰.因此,在第⼀章,我们介绍了关于张量分析基础知识⽅⾯的内容.由于⽔平有限,实践经验缺乏,时间仓促,因⽽内容安排不妥、取舍不当、错误之处⼀定很多,希望同学们提出宝贵意见,批评指正.第⼀章张量的基础知识§1.1标量、⽮量和⼆阶张量…………………………………………………………………2§1.2坐标变换和变换矩阵……………………………………………………………………§1.3正交变换矩阵的性质……………………………………………………………………§1.4晶体对称操作的变换矩阵……………………………………………………………§1.5⼆阶张量的变换与张量的定义………………………………………………………§1.6张量的⾜符互换对称…………………………………………………………………§1.7张量的矩阵表⽰和矩阵的代数运算…………………………………………………§1.8⼆阶对称张量的⼏何表⽰和⼆阶张量的主轴………………………………………§1.9⼆阶对称张量主轴的确定……………………………………………………………§1.10晶体张量与晶体对称性的关系………………………………………………………第⼆章晶体的弹性与弹性波§2.1弹性性质与原⼦间⼒…………………………………………………………………§2.2应变……………………………………………………………………………………§2.3应⼒……………………………………………………………………………………§2.4推⼴的虎克定律、弹性系数…………………………………………………………§2.5⽴⽅晶体的弹性系数…………………………………………………………………§2.6各向同性材料的弹性系数……………………………………………………………§2.7弹性扰动的传播――弹性波…………………………………………………………§2.8简谐振动和驻波……………………………………………………………………§2.9弹性常数及振动衰减因⼦的测量⽅法……………………………………………第三章晶体的介电性质§3.1介质中的宏观电场强度与极化强度………………………………………………§3.2晶体中的有效场……………………………………………………………………§3.3⾼频电场的介电极化(光的⾊散与吸收)………………………………………§3.4介电常数的测量……………………………………………………………………§3.5离⼦晶体的静电击穿………………………………………………………………§3.6激光的电击穿(激光的电击穿损伤)……………………………………………第四章铁电与压电物理§4.1铁电体的⼀般性质…………………………………………………………………§4.2常⽤铁电体的实验规律……………………………………………………………§4.3铁电体的相变热⼒学………………………………………………………………§4.4铁电体相变的微观机制……………………………………………………………§4.5晶体的压电效应……………………………………………………………………§4.6压电⽅程和机电耦合系数…………………………………………………………§4.7压电晶体的应⽤实例――⽯英……………………………………………………第五章晶体光学§5.1光学各向异性晶体…………………………………………………………………§5.2各向异性介质中光的传播…………………………………………………………§5.3折射椭球与折射率曲⾯……………………………………………………………§5.4晶体表⾯上的折射…………………………………………………………………§5.5晶体偏光⼲涉及其应⽤……………………………………………………………第六章倍频与参量频率转换§6.1⾮线性极化…………………………………………………………………………§6.2⾮线性极化系数……………………………………………………………………§6.3⾮线性介质中电磁场耦合⽅程……………………………………………………§6.4光倍频………………………………………………………………………………§6.5光倍频的相匹配……………………………………………………………………§6.6第II类相匹配………………………………………………………………………§6.7⾓度匹配和温度匹配扫描实验曲线………………………………………………§6.8内腔倍频……………………………………………………………………………§6.9光参量放⼤…………………………………………………………………………§6.10参量振荡器…………………………………………………………………………§6.11参量振荡器的调谐⽅法……………………………………………………………§6.12参量频率上转换……………………………………………………………………§6.13⾮线性材料的性能要求……………………………………………………………第七章电光效应及其应⽤§7.1线性电光效应………………………………………………………………………§7.2两种典型材料的电光效应…………………………………………………………§7.3电光滞后……………………………………………………………………………§7.4电光调制原理………………………………………………………………………§7.5实际调制器的⼏个问题……………………………………………………………§7.6晶体电光开关………………………………………………………………………§7.7电光Q开关…………………………………………………………………………§7.8电光偏转……………………………………………………………………………§7.9电光材料……………………………………………………………………………§7.10晶体均匀性的实验检测……………………………………………………………§7.11晶体的激光损伤……………………………………………………………………§7.12晶体均匀性实验检测………………………………………………………………第⼋章声光效应及其应⽤§8.1弹光效应……………………………………………………………………………§8.2声光交互作⽤产⽣的衍射现象……………………………………………………§8.3声光交互作⽤的理论………………………………………………………………§8.4声光效应在⼀些物理常数测量中的应⽤…………………………………………§8.5声光调制器…………………………………………………………………………§8.6声光偏转器…………………………………………………………………………§8.7声光调Q……………………………………………………………………………§8.8声光材料……………………………………………………………………………附录A.32点群投影图…………………………………………………………………………B.各阶张量在不同点群中的矩阵形式……………………………………………………C.主要常数表………………………………………………………………………………D.单轴晶体中光线离散⾓α的推导………………………………………………………E.双轴晶体中双折射⾯相差Γ的推导……………………………………………………F.贝塞尔函数的基本性质…………………………………………………………………第⼀章张量分析基础知识以前学的课程中,有关⼒学、热学、电学、光学等的性质都是以各向同性介质来表述的或以⼀维问题来说明问题,这对于突出某些物理现象的微观的物理原因⽅⾯是必要的,但晶体物理性能是讲晶体中的⼒学、电学、光学、声学、磁学、热学等物理性能,⽽晶体的各向异性却是⼀种很普遍的特性,特别是很多现象如热电、压电、电光、声光、⾮线性光学效应……等等物理现象则完全因为晶体具有各向异性性质才能表现出来.因此,晶体结构对称性和这些性质之间的关系成为问题的主要⽅⾯。

附录1-张量基础

附录1-张量基础

A OP A OP cos(A,OP) ak k
k
显然,此标量积与坐标轴的选取无关,如果上述矢量作坐标变换,则
akk akk
k
k
反之,如' 为已知矢量,而 ai 为与坐标有关的三个标量,使一次形式
F ak k 在坐标变换时保持不变。根据矢量定义,则 ai 也是矢量。 k 1
复的下标号,称为自由标。
例如下标 i 为 ui 的自由标,表示张量的三个分量 u1, u2, u3。而 xi cij y j ( i, j
=1, 2, 3)中,j 为哑标,表示需要从 1 到 3 求和,而 i 为自由标,表示
x1 c11y1 c12 y2 c13 y3 x2 c21y1 c22 y2 c23 y3 x3 c31y1 c32 y2 c33 y3

1 (u1 2 x1

u1 ) , x1
22

u2 x2

1 (u2 2 x2

u2 ) , x2
33

u3 x3

1 (u3 2 x3

u3 ) x3
12

1 2
( u2 x1

u1 ) , x2
23

1 (u3 2 x2

u2 x3
),
上式说明自由标的个数表示了张量表达式所代表的方程数。
§3 偏导数的下标记法
在弹性力学中,经常可见到诸如位移分量、应力分量和应变分量等张量对坐
标 xi 的偏导数,为表达张量的偏导数的集合体,引入逗号约定。
逗号约定:为了缩写含有对一组直角坐标 xi 取偏导数的表达式,我们规定
当逗号后面紧跟一个下标 i 时,表示某物理量对 xi 求偏导数。即

第一章 张量初步

第一章    张量初步
g c( g2 g3 )
1
上式两端同时点乘g1得到
所以 同理
g
2
1 g 1 g c g 1 ( g 2 g 3 ) c[ g 1
1
g2
g3 ] c
g
g
1
1 g
( g2 g3 )
1 g
( g 3 g1 ) ( g1 g 2 )
13
g
3
1 g
ppt/102
x
1
e 1
x
2
e 2
x
3
e 3
x
k
ek
16
空间点的局部基矢量
下面证明:空间一点的局部逆变基矢量可表示为坐标面的
ppt/102
梯度,即
g x
i i
x x
i k
ek,
i , k 1, 2 , 3 x x
i k
i i ik ik
det( j ) det( g g kj ) 1
i ik
这再次证明(gij)与 (gij)互为逆矩阵。
12
ppt/102
g g j j,
i i
i , j 1, 2 , 3
由上式可知,逆变基矢量g1与协变基矢量g2 、 g3垂直, 可以用协变基矢量g2 、 g3的叉积表示逆变基g1:
dr
g ij g
i
dx g idx
gi g j ,
i , j 1, 2 , 3
称为度量张量G=(gij)的分量。
9
ppt/102
g ij g i g j ,
i , j 1, 2 , 3

[工学]第一章 张量分析初步

[工学]第一章 张量分析初步

2 x j
(

xi
)
两个特殊符号

两个特殊符号
为书写的方便,可以使用kronecker符号和排列符号简化书 写。

kronecker符号

定义
1 i j ij 0 i j
11 22 33 1 12 21 13 31 23 32 0
例题
Qii, S展开? 步骤:分析i,指标类型?字母类型?再展开 2. 写出a=Aijbicj的展开式。
1. 3. 4.
5.
写出 ti ji n j 的展开式。 写出 bik b jk ij 的展开式。 u j 的展开式。 ?写出 1 ui
eij
6.
1 ?写出 w 2 ij eij 的展开式。
第一章 张量分析初步
第一章 张量分析初步


本章学习目的 引入最基本的张量概念,为今后学习应变张量、 应力张量、广义虎克定律和弹性波方程等专业概 念及运算做准备。是本门课的数学基础。 ? 1 已学习过的物理量

标量? 向量?
a11 x1 a12 x2 a13 x3 b1 a 21 x1 a 22 x2 a23 x3 b2 a31 x1 a32 x2 a33 x3 b3
2

有了标量和向量是否足够描述自然现象?
如何用一个最简单 的式子来表示?

用矩阵? 还有更简单的表示方法吗? aij x j bi 可总结为: aij, xj, bi是些什么量?
§1.1 指标记号及两个特殊符号

指标记号


空间有个坐标系OXYZ,P (x, y, z)是其中的一点,坐 z 标为:x, y ,z P(x, y, z) 直角坐标系中的基向量:

张量第一章

张量第一章

系中也必为零。
2、设,为r阶张量,方程
为张量方程。在张量方程中的每一项都有相同的张量特性。因此在
所有能够容许变换到的坐标系普遍有效。
若将张量方程两边同乘以变换系数,则
所以方程具有张量性质。
张量分析的重要性在于,由物理关系得到的方程如果是张量方程,
那它就在所有容许变换的坐标系成立了,避免了它在各种不同坐标系中
张量相乘提高了阶数,又称为张量外积。
3、 张量的缩并 对r阶张量进行缩并,就是对张量的某两个指标求和(如使j=k),
所得到的仍是张量,阶数比缩并前的原张量少2,即变为r-2阶张量。 缩并使张量降阶,又称为张量内积。 例如:对三阶张量,使j=k,缩并为 缩并也可由乘法定义。
例:对的j、k进行缩并,则 二阶张量缩并后得到标量,是它的不变量。
变换,则这九个量的集合称二阶张量,每个元素称张量分量。 为单位二阶张量
二阶张量分量可组成一个二阶张量矩阵。 二阶张量的另一个定义: 设,为任意矢量的分量,若九个分量能与它们构成标量
则这九个分量定义一个二阶张量。 高阶张量定义: 在三维空间中,当直角坐标系旋转变换到时,基矢量和坐标按前述
规律变化。如果中确定的个分量与在中确定的之间服从相同的变换规 律,即按式
个张量中的每一个分量,它们所组成的集合仍然是一个张量,称为第一 个张量乘以第二个张量的乘积。积张量的阶数等于因子张量阶数之和。
例如:一矢量乘以一个二阶张量,乘积为 = 为一个三阶张量。
张量乘法服从分配律和结合律,但不服从交换律。 高阶张量的乘积也可表示为不变式。张量与的乘积表示为(,可以 是任意阶张量)
五:求导的简化法
数量场Φ的梯度
向量场散度:
向量场的旋度:
§1.2 坐标变换

第一章 张量代数基础

第一章 张量代数基础
ˆk e ˆi e ˆ j e ˆk e 0
当(i, j, k)成偶排列 当(i, j, k)成奇排列 当(i, j)相同(不成排列)
ˆi (e ˆj e ˆk ) e ˆi e jkl e ˆl e jkቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ (e ˆi e ˆl ) e jkl il e jki eijk (基矢量的混合积) (3) e
3
第一章 张量代数基础
(3) Aij ij Aii (4) ai ij a j (5)对于坐标 xi 有,
xi xi , j ij x j
2.置换(排列)符号(顺序记号,e-Permutation Symbol) eijk
eijk 亦称列维-齐维塔(levi-Civita)或黎奇(Ricci)符号,是一个三指标符号,共有 27 个分量,
1'2 2'2 3 '2
ˆ1 1'3 e ˆ2 2'3 e ˆ3 3'3 e
xi ' i ' j x j
j 1
3
。 在 i ' j x j 中 j 指标重复两次,这种在单项式中重复出现的指标称为哑标(Dummy Index)
2
计算塑性引论
求和约定:在一个单项式中,如果同一个指标重复两次(即哑标) ,就表示要把这个指标
取值为 1, 2, 3 时所得到的各项加起来。 因此,哑标是一种求和指标(Summation Index) 。 根据这一约定,上式可以省略求和记号,直接写为
表示行列式
A11 A12 A22 A32 A13 A23 eijk A1i A2 j A3k eijk Ai1 Aj 2 Ak 3 A33

张量第一章

张量第一章

第一章 笛卡儿张量§1.1 指标表示法一:指标标号,自由指标x x =1 y x =2 z x =3 i x 1=i ,2,3基矢量i e =1 j e =2 k e =3i e 1=i ,2,3 任意一个矢量 i a 1=i ,2,3 332211e a e a e a a ++=二:求和约定 哑标在一个单项式中,同一个指标重复出现两次,则将该指标按顺序1,2,3轮换求和。

该重复出现的指标为哑标。

如:332211b a b a b a b a i i ++=三:Kroneker ij δ⎨⎧≠==ji j i ij1δii δ=3 , ijj i j ij ij i j ij ijhj ih e e x x x a δλδαλδδδ=-=-=)(四:Levi —Civita 符号 i j k e⎪⎩⎪⎨⎧-=非循环序列逆循环序列(循环序列),,(0),,1),,(1k j i k j i k j i e ijk1、循环序列: 1312231123===e e e2、逆循环序列: 1132213321-===e e e3、非循环序列: i ,j ,k 中有两个以上的指标取相同值4、奇置换和偶置换: 在i ,j ,k 的具体序列中将指标顺序进行调换,奇数次为奇置换,偶数次为偶置换,序列偶置换属于原序列,奇置换则 循环↔逆循环,非循环序列任何置换均为非循环序列。

kj ijk i kk j j i i k j i ijk b a e c b a e b a c e c c e b b e a a ba c a a a e a a a a a a a a a a ==⨯====⨯===222321333231232221131211五:求导的简化法()()i ix ,=∂∂()i ix ,ϕϕ=∂∂()jk i kj i u x x u ,2=∂∂∂数量场Φ的梯度 i i e e x e x e x g r a d ,332211φφφφφ=∂∂+∂∂+∂∂=向量场v 散度: i i v x v x v x v v d i v ,332211=∂∂+∂∂+∂∂=向量场的旋度:ki j k i j e e v e x v x v e x v x v e x v x v r o t v ,321122133113223)()()(=∂∂-∂∂+∂∂-∂∂+∂∂-∂∂=§1.2 坐标变换旧坐标系 321x x ox :321,,e e e新坐标系 321x x x o ''' :321,,e e e ''''11新旧坐标系间方向余弦为:332313333222122231211111332211)()()()()()('''''''''''''''αααααααααe x e x e x e x e x e x则新旧坐标关系为:⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡=⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡''''''''''''321332313322212312111321x x x x x x ααααααααα ⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡'''⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡=⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡'''''''''321333231232221131211321x x x x x x ααααααααα j j i i x x '='α k j k j x x ''=α基矢量关系为j j i i e e ''=α k j k j e e ''=α k i j k j i ''''=δαα jk k i j i δαα='' 即变换系数矩阵为正交矩阵对a , j j i i e a e a a =='' k j k j i i e a e a ''''=α 两边点乘j e ' ,有: j j j j a a ''=αj j i i a a ''=α k j k j a a ''=α即:矢量分量变换与坐标变换服从相同规律。

《张量基础知识》课件

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总结词
提供数学工具
详细描述
弹性力学中的张量提供了丰富的数学工具,用于描述和 计算弹性材料的应力和变形,如弹性波传播、材料稳定 性等。
04
张量在机器学习中的应用
深度学习中的张量
深度学习中的张量用于表示多维 数据,如图像、语音和文本等。
张量可以高效地存储和计算大规 模数据,支持自动微分和反向传 播算法,使得深度学习模型能够
总结词
描述微观粒子的自旋和角动量
详细描述
量子力学中的张量也用于描述微观粒子的自旋和角动量等 性质,这些性质在量子力学中非常重要,是理解微观粒子 行为的关键。
总结词
提供数学工具
详细描述
量子力学中的张量提供了丰富的数学工具,用于描述和计 算微观粒子的状态和相互作用,如量子纠缠、量子门操作 等。
弹性力学中的张量
张量的分类
根据不同的分类标准,可以将张量分为多种类型。
根据张量的阶数,可以分为零阶张量(即标量)、一阶张量(即向量)、二阶张量(即矩阵)等。根据张量的变数个数,可 以分为纯量张量、二阶张量、三阶张量等。根据张量的对称性,可以分为对称张量、反对称张量、正交张量等。根据张量的 具体应用领域,可以分为物理张量、工程张量、医学张量等。
总结词
提供数学工具
详细描述
广义相对论中的张量提供了丰富的数学工具,用于描述 和计算引力场中的物理现象,如光线传播、星体运动等 。
量子力学中的张量
总结词
描述微观粒子的状态和相互作用
详细描述
在量子力学中,张量被用来描述微观粒子的状态和相互作 用,如狄拉克符号中的矩阵和向量等。这些张量提供了描 述微观粒子波函数的数学工具。
快速训练和优化。
张量在深度学习中还用于实现各 种复杂的神经网络结构,如卷积 神经网络、循环神经网络和注意

弹性力学-张量

弹性力学-张量

n
n
n
ai xi ajxj ak xk
i1
j1
k 1
显然,指标 i, j, k 与求和无关,可用任意字母替代。
为简化体现式,引入Einstein求和约定:
每逢某个指标在一项中反复一次,就表达对该指标求和, 指标取遍正数1,2,…,n。这么反复旳指标称为哑标。
于是
or
or
S ai xi ajxj ak xk
1
例如: e123 e231 e312 1 3
k
循环方向 j
1 若(i, j,k) (1,2,3)或(2,3,1)或(3,1,2)时 正排列顺序
eijk -1 若(i, j,k) (2,1,3)或(1,3,2)或(3,2,1)时 逆排列顺序
0 若i, j,k中任意两指标相同时
1
1
3
2
eijk ( i,j,k =1,2,3) 共有27个元素
ai,i
ai xi
a1 x1
a2 x2
a3 x3
ij, j
ij
x j
i1
x1
i2
x2
i3
x3
*若反复出现旳标号不求和,应尤其申明
1.2.3 自由指标
一种体现式中假如出现非反复旳标号或一种方程每项中出现非
反复旳旳指标,称为自由指标。对于自由指标能够从最小数取
到最大数。
例如
xi aijxj
aij x j xi (aij ij )x j
② 微分运算
xi x j
xi, j
ij
aii a jk
jk
aij aklBiblioteka 1 2(ik
jl
il jk )

张量

张量

(i, j 1,2,3)
约定: 在该约定 下,上述简写表达式后的说明 (i 1,2,3) 或 (i, j 1,2,3)在以后的 写法中将被略去。
i, j, k , 英文字母下标表示三维指标,取值1,2,3.
n阶张量可表示为
ai1i2i3 ...in (i1 1,2,3;i2 1,2,3; ;in 1,2,3)
② 可进行换标或运算
ij kj ik ij ij ii jj 3 lm mn np lp
ai ij a j aij ij aii
i1a1 i 2 a2 i 3a3 ij a j (i )(i ) ai ai
1111 1212 13 13 21 21 22 22 23 23 31 31 32 32 33 33
含偏导数项的下标记号表示法:
ai a1 a2 a3 ai, i xi x1 x2 x3
张量基本知识
第一章 张量代数
1.1 指标记法 1.1.1 求和约定、哑指标
1.1 基本概念
1. 标量:只有大小、没有方向性的物理量,与坐标系选 择无关。用字母表示,如温度T、时间t、密度 等。标量 无下标。
r 2. 矢量:有大小,又有方向性的物理量。 如矢径 (或黑 u 、力 F 等。矢量可用一个有向线段来确定。 体)、位移
(或黑体字母) r
(2)分解式记法:同时写出矢量的分量和相应 分解分量的基。
3 r r1e1 r2 e2 r3 e3 ri ei i 1
(3)分量记法: 将矢量用其全部分量的集合 来表示
r( r1、r2、r3 )

【张量分析ppt课件】张量分析课件第一章 线性空间-50页精选文档

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(2)∵ x y z ( x 1 y 1 ) z 1 , , ( x n y n ) z n
( x 1 y 1 z 1 , ,x n y n z n )
x ( y z ) ( x 1 ( y 1 z 1 ) , , ( x n ( y n z n ))
( x 1 y 1 z 1 , ,x n y n z n )
∴ x + (y + z )= ( x + y )+ z = x + y + z (4)∵ o(0, ,0)V0 x o (x 1 0 , x n 0 )(x1, ,xn)
∴ xox
(5)∵ ()x ()(x 1 , ,xn) (()x 1 , ,()xn)

(x 1 , ,xn) (x 1 ), ,)xn)
第一章 线性空间
若记实数集合为F,F中的元素记为a、b、c、…。
则加法法则将F中的任意两个元素 a, bF ; c F
+ (a, b)c
abc
乘法法则将F中的任意两个元素 a, bF ; c F
× (a, b)c
abc
显然具有加法法则和乘法则所确定的实数集中元
素间确定关系使得实数集构成一个空间。并记为:
所有以x点为起点的矢量按:
u x yu x z(y 1 x 1 , ,y n x n ) (z 1 x 1 , ,z n x n )
(y 1 ( x 1 ) (z 1 x 1 ) ,,(y n x n ) (z n x n ))
u xy (y1x1, ,ynxn) ((y1x1) ,,(ynxn)) F
a, b,xF
(6) (a b ) x a x b x
a, b,xF

张量

张量

(4)哑标可以局部地成对替换。自由指标必须整体换名, (4)哑标可以局部地成对替换。自由指标必须整体换名,即把 哑标可以局部地成对替换 表达式中出现的同名自由指标全部改为同一个新名字, 表达式中出现的同名自由指标全部改为同一个新名字,而不会 影响它的含义。 影响它的含义。
3.求导数的简记方法 将求导符号简记为
eijk ekqr 0 δ iq δ ir δ iq δ ir = 0 δ jq δ jr = = δ iqδ jr − δ irδ jq (非和) 非和) δ jq δ jr 1 0 0
eijkeijk = 6
(1)矢量的叉积
v e1 r v v c = a × b = a1 b1
r r r v a = ai ei , b = b j e j
应力张量根据切应力互等定理,为对称张量。 应力张量根据切应力互等定理,为对称张量。 当坐标系变化时,应力分量也发生变化, 当坐标系变化时,应力分量也发生变化,当坐 标系转动到某些位置时,应力分量中切应力为零, 标系转动到某些位置时,应力分量中切应力为零, 仅有正应力不为零,这些正应力称为主应力。 仅有正应力不为零,这些正应力称为主应力。这时 坐标系所指方向为主方向。从变换的角度来说, 坐标系所指方向为主方向。从变换的角度来说,主 应力是应力矩阵的特征值, 应力是应力矩阵的特征值,主方向是特征向量的方 。(可参看 可参看Mathcad.) 向。(可参看 ) 平面应力状态的主应力和主方向可按照材料 力学的方法求得,空间应力状态可按照线性代 数的方法。
2. 指标符号 记为x 把 x, y , z 轴,记为 1, x2, x3, 矢量的三个坐标通常可 各轴的基矢量记为e 简记为 xi(i=1,2,3),各轴的基矢量记为 1,e2,e3,可简 , , ) 各轴的基矢量记为 可简 记为e 在此坐标系中的矢量v的分量记为 的分量记为v 记为 i, 在此坐标系中的矢量 的分量记为 1, v2, v3, 可简 记为v 应力分量记为可简记为σ 记为 i, 应力分量记为可简记为 ij 。 3. Einstein 求和约定 力 f 在位移 上做功 在位移s上做功 3 r r w = f ⋅ s = f1s1 + f 2 s2 + f 3s3 = ∑ f i si 最后一个等式在符号∑ 有两个同样的指标i。 最后一个等式在符号∑ 下fi si有两个同样的指标 约定凡在一项中有一对相同的指标, 约定凡在一项中有一对相同的指标,就认为是对这一 指标全程求和,求和符号略去不写: 指标全程求和,求和符号略去不写:

张量ppt

张量ppt

示多重求和。
例如:
33
aij xi xj
aij xi x j
i1 j1
★ 若要对在同项内出现两次以上的指标进行遍历求和,
一般应加求和号。如:
3
a 1b1c1 a 2b2c2 a 3b3c3 aibici i 1
24
张量基本概念
★ 一般说不能由等式
aibi aici
bi ci
两边消去ai导得
3. 换标符号,具有换标作用。例如:
d s2 ij d xi d xj d xi d xi d xj d xj
即:如果符号 的两个指标中,有一个和同项中其它
因子的指标相重,则可以把该因子的那个重指标换成
的另一个指标,而 自动消失。
29
符号ij 与erst
类似地有
ij a jk aik ; ij aik a jk ij akj aki ; ij aki akj ij jk ik ; ij jk kl il
符号ij 与erst
➢ 常用实例
1. 三个相互正交的单位基矢量构成正交标准化基。 它具有如下重要性质:
✓ 每个基矢量的模为1,即 ei e j 1 (当i=j时) ✓ 不同基矢量互相正交,即 ei e j 0 (当i≠j时)
上述两个性质可以用ij 表示统一形式:
2. 两个矢量 a 和 b 的分量的点积(或称数量积)为:
3
a b= a1b1 a2b2 a3b3 aibi i1
Appendix A.1
张量基本概念
➢求和约定
如果在表达式的某项中,某指标重复地出现两次, 则表示要把该项在该指标的取值范围内遍历求和。 该重复的指标称为哑指标,简称哑标。
3
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张量的概念

张量的概念

第一章 张量的概念§ 1.1 引言什么是张量?这是读者在开始学习本课程时会提出的问题,现从读者已有的力学知识出发,举例对这个问题作一些初步的阐述,使读者对张量这个新的概念,有个初步的理解。

有三维空间,一个矢量(例如力矢量、速度矢量等)在某些参考坐标系中,有三个分量,这三个分量的集合,规定了这个矢量。

当坐标变化换时 ,这些分量按一定的变换法则变换。

在力学中还有一些更复杂的量。

例如受力物体内一点的应力状态,有9个应力分量,如以直角坐标表示,用矩阵形式列出,则有()⎪⎪⎪⎭⎫⎝⎛σσσσσσσσσ=σzz zyzxyz yy yxxz xy xx ij 这9个分量的集合,规定了一点的应力状态,称为应力张量。

当坐标变换时,应力张量的分量按一定的变换法则变换,再如,一点的应力状态,具有和应力张量相似的性质,称为应变张量。

把上述的力矢量、速度矢量、应力张量、应变张量等量的性质抽象化,撇开它们所表示的量的物理性质,抽出其数学上的共性,便得出抽象的张量概念。

所谓张量是一个物理量或几何量,它由在某参考坐标系中一定数目的分量的集合所规定,当坐标变换时,这些分量按一定的变换法则变换。

张量有不同的“阶”和“结构”,这由它们所遵循的不同的变换法则来区分。

矢量是一阶张量;应力张量、应变张量是二阶张量;还有三阶、四阶、......等高阶张量。

可以看出,张量是矢量概念的推广。

关于张量的严密的解析定义,将在 § 1.8中讨论。

由张量的特性可以看出,它是一种不依赖于特定坐标系的表达物理定律的方式。

采用张量记法表示的方程,在某一坐标系中成立,则在容许变换的其它坐标系中也成立,即张量方程具有不变性。

这使它特别适合于表达物理定律,因为物理定律与人们为了描述它所采用的坐标系无关。

因此,张量分析为人们提供了推导基本方程的有力工具。

此外,张量记法简洁,是一种非常精炼的数学语言。

张量这个名词是沃伊特(V oigt )首先提出的,用来表示晶体的应力(张力)状态,可见张量分析与弹性力学关系的密切。

1第一章 笛卡尔张量

1第一章 笛卡尔张量

序言张量分析对于现在的力学专业学生以及力学相关问题的解决,是应该掌握的重要数学工具。

事实上,如果没有张量的知识,就无法学习连续介质力学基本理论和阅读相关专业的文献资料。

无庸讳言,张量概念非常抽象,相对来说比较难于学习和把握。

但是,只要克服张量学习过程中的畏难情绪,抓住张量概念的关键点,梳理张量分析的基本数学规则,结合一定的力学实例的张量描述,从而建立张量分析的概念和基本分析方法,就能够为运用张量分析解决实际问题奠定坚实基础。

张量概念最早是由高斯(Gauss)、黎曼(Riemann)、克里斯托夫(Christoffel)等人在十九世纪发展微分几何过程中引入的,是从线性空间推广到非线性空间的纯粹数学的演绎,由于自然科学发展水平的限制,这种具有根本性变革的数学工具长期被自然科学领域所忽略。

直到1915年,爱因斯坦获得格罗斯曼的协助,借助张量分析这一数学工具创立了伟大的广义相对论,才凸显了张量分析在描述具有协变性质物理规律的关键作用。

这个事实再次有力地向我们传达了数学和自然科学之间彼此的依存关系,即数学的规则被赋予了自然规律的意义后才成为有生命力的学问,而借助数学工具建立起的自然规律才能呈现自然科学的奥秘。

此后,张量分析迅速渗透到理论物理、现代微分几何、连续介质力学等学科领域中。

就力学专业的学生而言,学习和掌握张量分析,可以更加深刻地领会连续介质力学的概念和一般力学规律,充分锻炼我们的理性思维能力,提高分析问题和解决问题的能力和水平。

用代数方法和解析方法描述空间问题时,必须引进坐标系或建立坐标基矢量。

坐标系的引入为建立各种物理或几何规律带来了可能和极大的方便,同时也往往使问题复杂化。

可以设想,客观规律应该独立于坐标系,但客观规律的表达形式却严重依赖于所用的具体坐标系,使得客观规律本身的内在性质与建立在坐标系上的数学表达形式完全融为一体。

这样,一方面可能会因其数学的形式外壳而不易揭示问题的内在本质,另一方面,甚至对很多客观规律根本无法进行数学表述。

第一章 场论和张量初步

第一章 场论和张量初步

第一章 场论和张量初步1.1 场的定义及分类设在空间中的某个区域内定义标量函数或矢量函数,则称定义在此空间区域内的函数为场。

均匀场:同一时刻内各点函数的值都相等。

反之为不均匀场。

定常场:场内函数值不依赖于时间。

反之为不定常场。

1.2场的几何表示标量场:等位线。

矢量场:矢量线的微分方程:(,,,)(,,,)(,,,)x y z dx dy dza x y z t a x y z t a x y z t ==积分,将t 看成参数,即得矢量线的分析表达式。

1.3梯度——标量场不均匀性的量度梯度:大小为n ϕ∂∂,方向为n ,的矢量称为标量函数ϕ的梯度,以grad n n ϕϕ∂=∂表之。

在s 方向上的方向导数等于梯度矢量在s 方向上的投影。

梯度grad ϕ在直角坐标系中的表达式为grad i j k x y z ϕϕϕϕ∂∂∂=++∂∂∂总结起来,梯度的主要性质是:1)梯度grad ϕ描写了场内任一点M 领域内函数ϕ的变化状况,它是标量场不均匀性的量度。

2)梯度grad ϕ的方向与等位面的法线重合,且指向ϕ增长的方向,大小是n 方向上的方向导数n ϕ∂∂;3)梯度矢量grad ϕ在任一方向s 上的投影等于该方向的方向导数;4)梯度grad ϕ的方向,即等位线的法线方向是函数ϕ变化最快的方向。

定理1 梯度grad ϕ满足关系式d dr grad ϕϕ=∙定理2 若a grad ϕ=,且ϕ是矢径r 的单值函数,则沿任一封闭曲线L 的线积分La dr⋅⎰等于零,反之,若矢量a 沿任一封闭曲线L 的线积分La 0dr ⋅=⎰则矢量a 必为某一标量函数ϕ的梯度。

例:计算仅与矢径大小r 有关的标量函数ϕ(r )的梯度ϕgrad 。

I )利用性质(2),标量函数=ϕϕ(r )的等位面是以坐标原点为心的球面,而球面的法线方向,即矢径r 的方向,故ϕgrad 的方向就是矢径r 的方向其次的大小是=r r ϕϕ∂∂’()于是rii )利用性质(5),显然x d r dr x ϕϕ∂∂=∂∂,d r y dr y ϕϕ∂∂=∂∂,z d rdr z ϕϕ∂∂=∂∂因222r x y z =++故r x x r ∂=∂,r y y r ∂=∂,r z z r ∂=∂于是x d x r dr ϕϕ∂=∂,y d y r dr ϕϕ∂=∂,z z d r dr ϕϕ∂=∂而=r r xi yj zk d grad ij k x y z r dr ϕϕϕϕϕϕϕ∂∂∂++∂=++==∂∂∂∂’()iii )利用定理1,r r dr rdrrϕϕϕ=’’()d (r)=()因2r r r ⋅=微分得r dr rdr ⋅=于是r d r drrϕϕ=⋅’()根据定理1r最后我们指出,写成a grad ϕ=的矢量场亦称位势场,ϕ称为位势函数。

张量概念及其基本运算

张量概念及其基本运算

张量概念•标量:不依赖于坐标系,只有大小没有方向的物理量。

如物体的质量、密度、体积及动能、应变能等。

•张量:向量的推广。

在一个坐标系下,它是由若干个数(称为分量)来表示,而在不同坐标系下的分量之间应满足一定的变换规则,如矩阵、多变量线性形式等。

一些物理量如弹性体的应力、应变以及运动物体的动量等都需用张量来表示。

张量的阶•一阶张量:由3个独立的量组成的集合称为一阶张量,又称为矢量或向量,即既有大小又有方向的物理量,如空间中某点的几何位置和位移。

•二阶张量:由9个独立的物理量组成的集合,如空间中某点的应力、应变等•n阶张量:由3n个分量组成的集合张量的阶◆现令n 为这些物理量的阶次,并统一称这些物理量为张量。

当n =0时,零阶张量,M = 1,标量;当n =1时,一阶张量,M = 3,矢量;、、、当取n 时,n 阶张量,M = 3n 。

张量的表示(下标记法)•点的坐标:(x,y,z) →x i (i=1,2,3)•应力张量:•n阶张量可以表示为:n阶张量的下标有n个。

()3,2,1;3,2,1333231232221131211==→⎥⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎢⎣⎡j i ij σσσσσσσσσσ()3,2,1;3,2,1;3,2,1a 21i 21===n i i i i i nEinstein求和约定•求和约定:在用下标记号法表示张量的某一项时,如有两个下标相同,则表示对此下标从1-3求和,而重复出现的下标称为求和标号(哑标),不重复出现的下标称为自由标号,可取从1至3的任意值∑=++==31332211i i ii i b a b a b a b a b a ∑=++==31332211j i i i j ij j ij b a b a b a b a b a ()23322112312)(σσσσσ++=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛=∑=i ii ii ∑∑===3131i j ijij ij ij εσεσ131312121111εσεσεσ++=232322222121εσεσεσ+++333332323131εσεσεσ+++2332222113122a a a a a j ii ii ++==∑=★关于求和标号,即哑标有:◆求和标号可任意变换字母表示。

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2 f 2 f 2 f 2 f , 2 , 2 , f , ij 2 x1 x2 x3 x1 x2
(i, j 1,2,3)
10
约定:
在该约定 下,上述简写表达式后的说明 (i 1,2,3) 或 (i, j 1,2,3)在以后的 写法中将被略去。
i, j, k , 英文字母下标表示三维指标,取值1,2,3.
第一章 张量基础知识
1.1 基本概念 1.2 张量表示 1.3 Kronecker delta符号 1.4 Permutation Symbol置换符号 1.5 指标记法及运算 1.6 张量的定义 1.7 张量的分量 1.8 梯度、矢量的散度和旋度
1
1.1 基本概念
1. 标量:只有大小、没有方向性的物理量,与坐标系选 择无关。用字母表示,如温度T、时间t、密度 等。标量 无下标。
可表示为
ij
(i=1,2,3; j=1,2,3)
8
应变张量: x , y , z , xy , yx , yz , zy , zx , xz
11, 22 , 33 , 12 , 21, 23 , 32 , 31, 13
ij (i, j 1,2,3)
R3 C3 E3
规定: 出现双重指标但不求和时,在指标下方加划 线 以示区别,或用文字说明(如i不求和)。 18
又如,方程
111 2 22 3 33
2 1 2 2 2 3
用指标法表示,可写成
i i i i i i i i i i i
ai a1 a2 a3 ai, i xi x1 x2 x3
ij, j
i1 i 2 i 3 x j x1 x2 x3 ij
*若重复出现的标号不求和,应特别声明
16
1.2.3 自由指标
一个表达式中如果出现非重复的标号或一个方程每项中出现非 重复的的指标,称为自由指标。对于自由指标可以从最小数取 到最大数。 例如
ai bi xi
是违约的,求和时要保留求和号
a b x
i 1
n
i i i
12
S a1 x1 a2 x2 an xn ai xi a j x j ak xk
i 1 j1 k 1 n n n
显然,指标 i, j, k 与求和无关,可用任意字母代替。
为简化表达式,引入Einstein求和约定:
17
*1、自由指标仅表示为轮流取值,因此也可以换标,但必 须整个表达式换标 ;
xi aij x j
xk akj xj
x aji xi j
*2若重复出现的标号不求和的表示:
R1 C1E1
R2 C2 E2
Ri Ci Ei Ci Ei
这里 i 相当于一个自由指 标,而 i 只是在数值上等 于 i,并不与 i 求和。
5
从数学上说,可引入 e1 e2 en 个基矢。
n 阶基, n阶基中有3n

n
阶基相关连的量称为
称张量)。
n 阶张量。
n n 0 时为标量; 1 时为矢量;n 2 时为二阶张量(简
故矢量可称为一阶张量,标量为零阶张量。标量由1个分 量组成,矢量由3个分量组成,二阶张量由9个分量组成; 三阶张量由27个分量组成,n阶张量由3n个分量组成。
……
C33 A3k B3k A31B31 A32 B32 A33 B33
22
1.3 Kronecker delta符号
在卡氏直角坐标系下,Kronecker delta 符号定义为:
1, i j (kronecher delta) i j 0, i j
其中 i,j 为自由指标,取遍1,2,3;因此, ij 可确 定一单位矩阵:
6
1.2 张量表示
1.2.1.下标记号法——张量的最简洁的一种表示方法 点的坐标(x,y,z) (矢径) x1 , x2 , x3 xi (i 1,2,3) 点的位移(u,v,w) 点的速度 v x , v y , v z
u1 , u2 , u3 ui (i 1,2,3) v1 , v2 , v3 vi (i 1,2,3)
ij ij i1 i1 i 2 i 2 i 3 i 3
1111 1212 1313 21 21 22 22 23 23 31 31 32 32 33 33
15
含偏导数项的下标记号表示法:
i 不参与求和,只在数值上等于 i *3由
ai bi ai ci不能得出
.
bi ci
19
例题:
e Aije j i
表示
i 为自由指标,j 为哑标
如下3个方程:
e1 A11e1 A12e2 A13e3 e A21e1 A22e2 A23e3 2 e A31e1 A32e2 A33e3 3
应力(张量): x , y , z , xy , yx , yz , zy , zx , xz
11 , 22 , 33 , 12 , 21 , 23 , 32 , 31 , 13
ij (i, j 1,2,3)
7
x xy xz 应力张量 yx y yz zx zy z
20
ij, j fi 0
表示如下3个方程:
i 为自由指标,j 为哑标
11 12 13 x xy xz f1 0 x y z f x 0 x2 x3 x1 y yz 21 22 23 等价为 yx fy 0 f2 0 y z x2 x3 x x1 zy z 31 32 33 zx fz 0 f3 0 y z x x1 x2 x3
n阶张量可表示为
ai1i2i3 ...in (i1 1,2,3;i2 1,2,3; ;in 1,2,3)
ai1i2i3 ...in
11
1.2.2 Einstein求和约定
关于下标的约定可以总结为以下三条规则:
1. 如果在一个方程或表达式的一项中,一种下标只出现一次, 则称之为自由指标,这种自由指标在表达式或方程的每一 项中必须只出现一次。 2. 如果在一个表达式或方程的一项中,一种指标正好出现两 次,则称之为哑标,它表示从1到3求和。哑标在其他任何 项中可以刚好出现两次,也可以不出现。 3. 如果在一个表达式或方程的一项中,一种指标出现的次数 多于两次,则是错误的。
21
Cij Aik Bjk
i ,j为自由指标,k 为哑标
表示9个方程: C11 A1k B1k A11B11 A12 B12 A13 B13
C12 A1k B2k A11B21 A12 B22 A13 B23 C13 A1k B3k A11B31 A12 B32 A13 B33 C21 A2k B1k A21B11 A22 B12 A23 B13
a b x
i 1
n
i i i
*3、同项中出现两对(或多对)不同哑标表示多重求和
S aij xi xj
S aij xi x j
i 1 j1 3 3
展开式(9项)
S a11 x1 x1 a12 x1 x2 a13 x1 x3 a21 x2 x1 a22 x2 x2 a23 x2 x3 a31 x1 x1 a32 x1 x2 a33 x1 x3
r 2. 矢量:有大小,又有方向性的物理量。 如矢径 (或黑
u 、力 F 等。矢量可用一个方向来确定。 体)、位移
r r1e1 r2 e2 r3 e3 ri ei
3
x3
其中 向量、基矢),r1、r2、r3为r在坐标轴的 投影(分量),都有一个下标。 x1
11 12 22 21 31 32
13 1 0 0 0 1 0 23 33 0 0 1
23
卡式坐标系的基向量的点积
ij 符号的性质: ei e j ij
① 对称性
1 ei e j 0
xi aij x j
指标 i 在方程的各项中只出现一次,称之为自由指标。
一个自由指标每次可取整数1,2, 3, …, n,与哑标一样, 无 特别说明总取n=3。于是,上式表示3个方程的缩写:
x1 a11 x1 a12 x2 a13 x3 x2 a21 x1 a22 x2 a23 x3 x3 a31 x1 a32 x2 a33 x3
e1 e2 e1e2
每个分量用一个标量 (具有两个下标)与两 个并在一起基矢量(并 矢)表示,称为二阶张 量。
xye1 e 2
xz e1 e 3
xx e1 e1
3 3 11 e1e1 12 e1e2 ...... 33 e3 e3 ij ei e j i 1 j 1
14
S aijk xi x j xk aijk xi x j xk
i 1 j1 k 1
3
3
3
三重求和(27项)
n 表示空间的维数,以后无特别说明,我们总取n=3。 例题: ai xi
a1 x1 a2 x2 a3 x3
ii 11 22 33
每逢某个指标在一项中重复一次,就表示对该指标求和, 指标取遍正数1,2,…,n。这样重复的指标称为哑标。
于是
S ai xi a j x j ak xk
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