地质雷达记录的波相识别

7地质雷达记录的波相识别

地质雷达反射记录的波形比地震波复杂的多，一方面是由于地质雷达分辨率高记录的信号丰富，另一方面是由于电磁波的干扰因素多，此外还由于雷达发射的子波比较复杂，并非简单的脉冲。因而雷达资料的处理与解释是一项复杂细致的工作。特别是各种地层、目标体、干扰波的识别需要坚实的理论基础和丰富的实践经验。

7.1 地质雷达的波组特征

雷达天线发射的是子波而不是单脉冲，子波由几个震荡波形组成，占有一定的时间宽度，反射与折射波依然保持有原来子波的特点，只是幅值上有所变化。这里将雷达子波的周期、持续时间长度和衰减比三个参量作为子波的波阻特征。子波的频率成分与天线的主频相近，持续一个半到两个周期，后续振相略有衰减。例如对于100MHz天线的子波，持续时间可到15-20ns，对于1GHz的天线，持续时间约2ns。子波的波形的确定对于后期处理是非常重要的，它是小波处理的基础。有很多方法可以获得各种频率天线的子波，最简单的方法是利用金属板反射。将一块较大的金属板放置于地面上，发射与接受天线与金属板平行，相距为3个周期的时程，进行数据采集，即可获得子波记录。不同类型的雷达、不同型号的天线，雷达子波的形状是不同的。天线与介质的距离、介质的电导特性对子波的形态和特点也有一定的影响，应根据现场工作条件从记录中分离子波。从下边的记录中也可以辨认出子波的特征。表面反射波、内界面反射波都是近联各州其的衰减波形。对其进行分析可以得到子波的波组特征

7.2 地质与工程介质结构及反射特征

雷达的探测对象通常是多界面结构，如各类地层、岩性，松散层、风化层等都是多层结构。隧道中的围岩、初衬、二衬等，也是多界面结构。雷达波向介质内传播时，被称为下行波，经反射回表面的波称为上形波。下行波每遇到一个界面就发生一次反射和折射，入射波能量即被分成两部分，一部分经折射继续向下传播，另一部分经反射掉头向上，变成上行波。反射与折射能量的分配与反

射、折射系数的平方成正比。上一界面的折射波就是下一界面的入射波，因而下行波的能量不断减少，同时每一界面都在产生反射的上行波。同理，每一界面反射形成的上行波，也会遇到介质的界面，形成二次的反射与折射。介质中每一上行波和下行波都是独立运行的，当遇到界面时都会按照Snell定律，进行折射和反射。因而多层介质中，多次反射与折射波是无尽的，只是反射、折射的经历越多能量越小。

上行波与下行波传播时，独立震相的能量逐渐减少，除由于界面反射与折射造成能量的分散、使每一独立波相的振幅减小之外，还由于介质的吸收，也就是传导电流引起的损耗。这种介质吸收引起的振幅变化是指数形式的，呈e-αx形式，其中x代表传播路径的累计长度，α为衰减系数，在前文中已有交待。上图是雷达波传播的示意。

在雷达记录中记录的都是不同路径上行到表面的反射波，内容十分丰富，但实际上并非所有的反射震相都能识别出来，主要识别的是层面的一次反射真相。一方面是由于能量比太小，超出了仪器的动态范围，另一方面多次反射干扰大、层面连续性差。在一些特殊的观测条件下，界面反差大，浅部结构简单时，二次波有时也非常清楚，处理中还要采取特殊措施进行压制。

接收到的反射信号f(t)是发射的雷达子波与介质折射系数、反射系数和介质损耗的褶积，即各层反射信号的叠加。每层反射信号到达时间不同，其幅值是路径介质损耗、下行折射系数、上行折射系数、折返层的反射系数和几何衰减的乘积。其数学表达式为：

F(t)=ΣA O·e-Σ2αh ·R i ·e-iω(t-∑2h/v)· Πixгj·Πisгk/∑2h

式中：A O 子波初始幅值；e-Σ2αh传播路径衰减；R i折返层反射系数；e-iω(t-∑2h/v)反射波对应相位；Πix гj下行折射系数的联乘；Πisгk上行折射系数的联乘。

雷达下行上行波传播示意图

介质结构与反射特性示意

7.3 雷达记录中波组与结构反射特征的叠加

在多层结构探查中，雷达探测记录中包含多层反射波。由于雷达子波有一定的宽度和衰减震相，这样当地层厚度较小时，反射波与子波互相叠加，变得难于识别。这就限制了雷达的垂相分辨能力。

假如雷达子波的持续时间为τ，那末，雷达垂向所能分辨的最小尺度为h，有如下关系：

h≧vτ/2

式中v为电磁波速。该式的含义是层厚中的双程走时应大于子波的持续时间。当时用小波变换时可以最大限度的压制子波，在反射信号起点形成一个窄脉冲，因而可以大大地提高垂向分辨率。目前小波变换技术在资料处理中已逐渐被采用，可以有效地解决多层反射与子波干扰的问题。

多层反射波与子波相叠加

7.4 雷达目标波相识别的三项基本要点

为获得雷达探测的结果，需要对雷达记录进行处理与判读，判读是理论与实践相结合的综合分析，需要坚实的理论基础和丰富的实践经验。雷达记录的判读也叫雷达记录的波相识别或波相分析，它是资料解释的基础。在此首先介绍波相分析的基本要点。

要点1：反射波的振幅与方向

从反射系数的菲涅耳（Fresnel）公式中可以看出两点，第一点，界面两侧介质的电磁学性质差异越大，反射波越强。从反射振幅上可以判定两侧介质的性质、属性；。第二点，波从介电常数小进入介电常数大的介质时，即从高速介质进入低速介质，从光疏进入光密介质时，反射系数为负，即反射波振幅反向。反之，从低速进入高速介质，反射波振幅与入射波同向。这是判定界面两侧介质性质与属性的又一条依据；如从空气中进入土层、混凝土反射振幅反向，折射波不反向。从混凝土后边的脱空区再反射回来时，反射波不反向，结果脱空区的反射与混凝土表面的反射方向正好相反。如果混凝土后边充满水，波从该界面反射也发生反向，与表面反射波同向，而且反射振幅较大。混凝土中的钢筋，波速近乎为零，反射自然反向，而且反射振幅特别强。因而，反射波的振幅和方向特征是雷达波判别最重要依据。

钢筋反射波的振幅与方向

要点2：反射波的频谱特性

不同介质有不同的结构特征，内部反射波的高、低频率特征明显不同，这可以作为区分不同物质界面的依据。如混凝土与岩层相比，比较均质，没有岩石内部结构复杂，因而围岩中内反射波明显，特别是高频波丰富。而混凝土内部反射波较少，只是有缺陷的地方有反射。又如，表面松散土电磁性质比较均匀，反射波较弱；强风化层中矿物按深度分化布，垂向电磁参数差异较大，呈现低频大振幅连续反射；其下的新鲜基岩中呈现高频弱振幅反射，从频率特性中可清楚地将各层分开。如围岩中的含水带也表现出低频高振幅的反射特征，易于识别。节理带、断裂带结构破碎，内部反射和闪射多，在相应走时位置表现为高频密纹反射。但由于破碎带的散射和吸收作用，从更远的部位反射回来的后续波能量变弱，信号表现为平静区。

反射波的频谱特性

要点3：反射波同向轴形态特征：

雷达记录资料中，同一连续界面的反射信号形成同相轴，依据同向轴的时间、形态、强弱、方向反正等进行解释判断是地质解释最重要的基础。同向轴的形态与埋藏的物界面的形态并非完全一致，特别是边缘的反射效应，使得边缘形态有较大的差异。对于孤立的埋设物其反射的同向轴为