边界元法与无网格法-无网格法
无网格法的理论及应用
为了验证该方法的有效性和可行性，我们进行了一系列实验。实验过程中采 用了某稠油油田的实际数据集，包括地层压力、温度、渗透率等参数。同时，采 用了可视化评估指标，以便直观地评估计算结果的准确性。实验结果表明，该方 法在稠油热采数值模拟过程中具有较高的计算精度和计算效率，可为稠油热采技 术的优化提供有力支持。
1、算法开发：针对稠油热采的物理化学过程，开发相应的数值模拟算法， 如有限元法、有限差分法等。
2、软件架构：设计并实现数值模拟软件的架构，包括前后处理、求解器等 模块，以便用户进行快速高效的计算。
3、数据处理：针对稠油热采数值模拟过程中产生的大量数据，开发相应的 数据处理技术，如数据压缩、可视化等。
无网格法的数值积分采用移动最小二乘法（Moving Least Squares，MLS） 来实现。该方法通过对节点进行加权，构造一个局部近似函数来逼近真实的解。 数值积分通过在节点上建立局部近似函数，然后对该函数进行求导和积分来计算。 无网格法的数值积分具有高精度和高效性，同时避免了传统网格法中的网格生成 和数据处理问题。
1、结构分析
无网格法在结构分析中具有广泛的应用，可以处理各种复杂形状和材料属性 的结构。例如，桥梁、建筑物和飞机等结构分析中，无网格法能够适应复杂的几 何形状和非均匀的材料属性，同时提高计算效率和精度。此外，无网格法在疲劳 分析和振动分析中也得到了广泛应用。
2、流体分析
无网格法在流体分析中也有着广泛的应用，可以处理各种复杂的流体流动问 题。例如，无网格法可以应用于计算流体动力学（CFD）中的复杂流场模拟、燃 烧模拟以及噪声辐射模拟等。无网格法能够适应复杂的几何形状和流场特性，提 高计算精度和效率。
参考内容
稠油热采是一种重要的石油开采方法，具有提高采收率、降低开采成本等优 势。随着计算机技术的不断发展，数值模拟已成为稠油热采领域的重要工具。本 次演示旨在探讨稠油热采数值模拟自适应网格法计算软件的开发研究及实例应用。
多物理场模拟仿真
多物理场模拟仿真第一部分多物理场概述 (2)第二部分仿真模拟技术发展 (3)第三部分数值求解方法介绍 (6)第四部分计算流体力学应用 (8)第五部分热传导与温度调控 (11)第六部分电磁场模拟与优化 (13)第七部分光学现象与仿真应用 (15)第八部分多物理场耦合问题研究 (17)第一部分多物理场概述括对流、热传导、电磁学、力学等多个物理学科的交叉，要求研究人员具备丰富的知识和技能。
在过去的几十年中，随着计算机技术的飞速发展和数值方法的不断创新，多物理场模拟仿真技术得到了广泛应用。
例如，在航空航天领域，需要模拟气动弹性、传热、结构强度等多种物理现象。
在能源方面，需要模拟温度、压力、化学反应等物理参数，以提高能源转换效率和减少污染排放。
此外，在生物医学、环境科学等领域也都需要进行多物理场模拟仿真来提高研究水平。
然而，多物理场模拟仿真的实现并不容易。
它涉及到多种不同的物理现象，需要精确描述每个物理场的相关方程，还需要处理不同时间尺度、空间尺度和物理单元之间的复杂相互作用。
因此，多物理场模拟仿真需要强大的计算能力和先进的算法支持。
为了解决这些问题，研究人员开发了各种多物理场模拟仿真方法。
其中最常用的方法是有限元法，该方法通过将连续体离散化为网格节点，并利用插值函数将物理量从节点扩展到整个区域，从而求解偏微分方程。
此外，还有有限差分法、边界元法、谱元法等多种方法可供选择。
尽管已经取得了一些进展，但多物理场模拟仿真仍然是一个充满挑战的领域。
随着物理问题的复杂性和计算能力的不断提高，新的方法和算法仍需不断研发，以满足日益增长的需求。
第二部分仿真模拟技术发展仿真模拟技术是一种通过计算机模拟真实世界中的物理现象和过程的技术，在科研、工程设计和教学等领域具有广泛的应用。
随着计算能力的提高和数值方法的发展，仿真模拟技术不断进步，为人类社会的发展做出了巨大的贡献。
早在 20 世纪 40 年代，仿真模拟技术就已经开始萌芽。
断裂力学综述
断裂力学概述关键词：断裂力学；现状；阶段性问题；发展趋势中文摘要：本文主要介绍了断裂力学的4个方面，包括对断裂力学的简单介绍，相关的理论和方法，现阶段存在的问题及技术关键，发展趋势。
英文摘要：Four aspects of fracture mechanics are referred in this paper, including brief introduction about fracture mechanics, related theories and methods, problems and key technologies existing at the present stage, and the development.1.引言断裂力学是近几十年才发展起来了的一门新兴学科，主要研究承载体由于含有一条主裂纹发生扩展（包括静载及疲劳载荷下的扩展）而产生失效的条件。
断裂力学应用于各种复杂结构的分析，并从裂纹起裂、扩展到失稳过程都在其分析范围内。
由于它与材料或结构的安全问题直接相关，因此它虽然起步晚，但实验与理论均发展迅速，并在工程上得到了广泛应用。
断裂力学研究的方法是：从弹性力学方程或弹塑性力学方程出发，把裂纹作为一种边界条件，考察裂纹顶端的应力场、应变场和位移场，设法建立这些场与控制断裂的物理参量的关系和裂纹尖端附近的局部断裂条件。
2.国内外相关研究现状目前，断裂力学总的研究趋势是：从线弹性到弹塑性；从静态断裂到动态断裂；从宏观微观分离到宏观与微观结合；从确定性方法到概率统计性方法。
所以就断裂力学本身而言，根据研究的具体内容和范围，它又被分为宏观断裂力学（工程断裂力学）和微观断裂力学（属金属物理范畴）。
宏观断裂力学又可分为弹性断裂力学（它包括线性弹性断裂力学和非线性弹性断裂力学）和弹塑性断裂力学（包括小范围屈服断裂力学和大范围屈服断裂力学及全面屈服断裂力学）。
工程断裂力学还包括疲劳断裂、蠕变断裂、腐蚀断裂、腐蚀疲劳断裂及蠕变疲劳断裂等工程中重要方面。
无网格方法的研究现状和发展
无 网格 方 法 的研 究 现 状 和 发 展
曾
摘
媛戴木Leabharlann 香 要： 通过有限元法和无 网格法的对比分析 ， 总结 出无 网格方法 的特 点及优势 ， 讲述 了无网格方法的发展 历史， 在此基
础上介绍 了无 网格方法在 国内外 的研 究现状 ， 并对 无网格方法 中的难 点和存在 的问题进 行 了探讨。 关键词 ： 无网格方法， 限元法 ， 有 数值模拟 ， 研究现状
维普资讯
第３ ４卷 第 ２ ７期 ２０ ０８ 年 ９ 月
山 西 建 筑
Ｓ ＨＡＮＸＩ ＡＲＣＨＩ ＴＥ ｒＵ＝Ｅ Ｒ
Ｖｏ ． ４ ＮＯ． ７ １３ ２
Ｓｐ ２ ０ ｅ． ０８
・１７ ・ １
文章 编 号 ：０ ９６ ２ （０ ８ ２ —１７０ １ ０ —８ ５ ２ ０ ）７０ １—２
１对 ２无 动 模拟分析 方法对 网格 的依赖性 ， 底或部 分地 消除 网格 ， 彻 抛开 网 向 ： ） 无 网 格 法 理 论 方 面 的进 一 步 研 究 ； ） 网 格 法 在 碰 撞 、 金属 加工成 型等领域 中的应用 。根 据选取基 函数 和 格的初始划分 和网格 重构 的一种 很有发 展前 途 的数 值模 拟分 析 态裂纹扩展 、
中图 分 类 号 ： Ｕ３ １ Ｔ １ 文 献标 识 码 ： Ａ
０ 引言
常见的数值模拟分析方法按其适 用范围可 以分为 两大类 ： 一
类方法才开始引起众 多学者 和研究 人员 的重视 和研 究兴趣 。无
网格发展 至今 已有 十余 种 ， 国外 ， 早提 出的一种 无 网格方法 在 最
就可以得 到不同的无 网格 方法 。 方 法 。 因此 ， 网格 法 在 涉 及 网格 畸 变 、 格 移 动 等 问题 中显 示 权函数 以及积分方式的不 同， 无 网 Ｂ ｌｔ ｈ ｏ等提出的无 单元 Ｇ ｌ ｋｎ法 ， 出了误差 分析 ， ｅ ｓ ｋ ｙｃ ａ ｒｉ ｅ 给 并 出了明显的优 势 ， 目前 国内外计算力学界 的热点研究领域。 是 掀起 了无 网 无网格方法和有限元法 的主要区别是 ： 它在 建立近似 函数 时 成功地应用于动态裂纹 扩展数值 以及三 维撞击分析 ， 同时 ，ｅ ｔ ｈ ｏ Ｂ ｌ ｓ ｋ 等也 对无单 元 Ｇａ ｒ ｎ法 中 ｙｃ ｌｌ ｅｄ 不需要网格 、 于函数逼近近似而非插值 、 基 采用不 同的形 函数等 。 格法的研究新 高潮 ， 的数值积分方案以及近似函数的计算方法 进行 了深入 的研究 ， 并 无网格方法 和经典加权残值法 的主要 区别是 ： 采用定 义在离散节 克服 了有 限元方法在模拟裂 点上（ 通常具有紧支特性 ） 的一组权 函数 和基 函数来构 造 近似 函 重新 用于动态 裂纹 扩展的数值模拟 ， Ｌｕ等将 无单 元 数， 而不用定义在全域上的级数展开形式 。无 网格方法 的特点 与 纹扩展时 需 要不 断进 行 网格 重新 划 分 的缺 点 ； ｉ ａ ｒ ｉ法和边界 元 法相耦 合 ， 于 固体 的应 力 分析 ； ｄ ｔ ｈ ｏ ｅ 用 Ｂ ｙｓ ｋ ｃ 优势 主要表现在 ： ） 近似函数对 网格没 有依赖 。２ 其基 函数可 Ｇ ｌ ｋｎ １其 ） 以包含能够反映奇异性 等特 殊性质 的 函数系列 。３ 与有 限元法 和 Ｄ 等将无单元 Ｇａ ｒ ｎ ） ｕ ｌ ｌ 法用 于三 维撞 击和流体 晃动分析 。 ｅｄ 类似 ， 采用 紧支 函数 的无 网格 方 法具 有 带状 稀疏 系数 矩 阵 的特 析 。５前 处理简单等。 ） Ｂ ｂｓａ ａｕｋ 等将单位分解 与 有限元相 结合 ， 出 了单 位分解 有 提 够反 映待求边值 问题特性 的函数 ， 并将这 些特殊 函数 与单位分解 该法在标准 有限元空 问中加 入一系列能 点， 适用 于求解大 型的科学 与工 程问题 。４ 适合 进行 自适 应性 分 限元法 和广义 有限元法 ， ） 因此无 网格方法 已在众 多领域获得 了应用 ， 如水下爆 炸仿 真 函数相乘后和原有 的有 限元 形 函数一起 构成 了新 的增广协 调有 模拟 、 高速碰撞等材料 动态 响应 的数值 模拟 、 动态 裂纹扩 展数 值 限元空 间。用该方法求解动态裂纹 扩展 问题 时 ， 可以处理任意裂 模拟 、 三维撞击分析和大变形等 问题 中。下面让我们 回顾一下 无 纹状态 ， 并且不需 要重新划分 网格 。刘欣 等将单位分解 法用于求
混凝土数值研究中裂缝模拟的新方法
科技信息0.前言混凝土是典型的非均匀材料，其内部有宏观的缺陷如裂纹、夹渣、气泡、孔穴等。
混凝土的强度、变形和破坏性能等都与其内部结构及裂缝的扩展有关。
混凝土破坏是由于体系中潜在的各种缺陷引起的，其破坏过程实际上就是微裂纹萌生、扩展、贯通，直到宏观裂纹产生导致混凝土失稳破裂的过程[1]。
研究混凝土材料的断裂过程及其宏观力学性能有利于认识混凝土断裂破坏机理，为混凝土结构体系的数值仿真分析提供力学依据。
国内外学者提出了很多研究混凝土断裂破坏的数值方法，包括流形元法[2]、边界元法[3]、分形几何法[4]、无网格法[5]、有限元法[6]等等。
这些非连续介质数值计算方法由于其各自的缺陷，如网格重划分问题，计算效率问题等因素限制了其发展。
1999年，美国西北大学以Belytschko 教授为代表的研究组提出了一种在常规有限元框架内求解不连续问题的扩展有限元法，该方法在短短的十年内得到广泛的应用。
Ted Belytschko 等[7]采用XFEM 和水平集模拟了弹塑性介质中的动态裂纹扩展问题，数值模拟和试验结果一致。
Moes 等[8]利用XFEM 进行细观结构的多尺度分析，他们认为，虽然计算中网格不需要与物理表面一致，但仍需要细到足以捕捉这些表面的几何特征。
张晓东[9]用扩展有限元法结合虚拟裂缝模型对单向拉伸混凝土板和三点弯曲混凝土梁进行开裂过程模拟，重点考察初始裂纹长度、混凝土断裂对混凝土板和梁开裂特性的影响。
应宗权[10]等为了简化颗粒增强复合材料的单元划分问题，利用水平集函数来表征夹杂材料的几何界面，从而使得有限元网格的划分无需与材料细观结构的内部边界相协调。
本文首先介绍扩展有限元法的基本原理，给出了扩展有限元进行混凝土开裂及裂纹扩展的分析方法，最后采用扩展有限元模拟了混凝土单轴拉伸的细观断裂破坏过程，展示扩展有限元在混凝土断裂问题研究中的独特优势。
1.扩展有限元基本原理扩展有限元（XFEM ）是基于单位分解的思想在常规有限元位移模式中加进一些特殊的函数，即跳跃函数和裂尖渐近位移场，从而反映裂纹的存在。
无网格方法的研究应用与进展
第24卷第4期(总第109期)机械管理开发2009年8月Vol.24No．4(SUM No．109)MECHANICAL MANAGEMENT AND DEVELOPMENT Aug．20090引言有限元法（FEA）是随着电子计算机的发展而迅速发展起来的一种现代计算方法，但FEA是基于网格的数值方法，在分析涉及特大变形（如加工成型、高速碰撞、流固耦合）、奇异性或裂纹动态扩展等问题时遇到了许多困难。
同时，复杂的三维结构的网格生成和重分也是相当困难和费时的。
近年来，无网格得到了迅速的发展，受到了国际力学界的高度重视。
与有限元的显著特点是无网格法不需要划分网格，只需要具体的节点信息，采用一种权函数（或核函数）有关的近似，用权函数表征节点信息。
克服了有限元对网格的依赖性，在涉及网格畸变、网格移动等问题中显示出明显的优势。
1无网格方法的概述无网格方法（Meshless Method）是为有效解决有限元法在数值模拟分析时网格带来的重大问题而产生的，其基本思想是将有限元法中的网格结构去除，完全用一系列的节点排列来代之，摆脱了网格的初始化和网格重构对问题的束缚，保证了求解的精度[1]。
是一种很有发展的数值模拟分析方法。
目前发展的无网格方法有：光滑质点流体动力学法（SPH）、无网格枷辽金法（EFGM）、无网格局部枷辽金法（MLPGM）、扩散单元法（DEM）、Hp－clouds无网格方法；有限点法（FPM）、无网格局部Petrov－Galerkin 方法（MLPG）、多尺度重构核粒子方法（MRKP）、小波粒子方法（WPM）、径向基函数法（RBF）、无网格有限元法（MPFEM）、边界积分方程的无网格方法等。
这些方法的基本思想都是在问题域内布置一系列的离散节点，然后采用一种与权函数或核函数有关的近似，使得某个域上的节点可以影响研究对象上的任何一点的力学特性，进而求得问题的解。
2无网格方法国内外研究的进展无网格法起源于20世纪70年代。
油藏数值模型现状及发展趋势
油藏数值模型现状与开展趋势吴晰一、前言随着计算机工程、数学模型和油藏工程等学科的不断开展以与融合，油藏数值模拟技术得到不断的开展和广泛的应用并日趋成熟完善。
通过油藏数值模拟可以掌握油藏的整体规律;研究合理的开发方案，选择最优的开采参数，以最少的投资、最科学的开采方式而获得最高采收率与最大的经济效益。
试井分析方法随着测试手段的提高，经历了常规试井分析方法和现代试井分析方法的开展和完善，成为油藏精细描述和油藏开发动态调整的重要工具。
二、油藏数值模拟技术现状与开展趋势2.1 渗流模型综述渗流模型有以下几种分类：A.按渗流性质分为黑油模型、组分模型、混相驱模型、热采模型与化学驱模型等B.按油藏类型分为砂岩油藏模型、裂缝性油藏模型、气藏模型、凝析气藏模型与复杂断块模型等IMPES方法、半隐式、交替隐式、全隐式与自适应隐式等D.按线性方程组得解法分为各种节点排序方法、各种直接法与各种迭代法等，并可对井、区块或油田给定各种边界条件。
总结各种模型的共同点就是先进展微元体分析用积分或微分方法导出系统的质量守恒方程，然后将运动方程和状态方程代入，在此根底上，根据实际问题的需要进展各种必要的简化和处理。
2.2 数值求解方法从大的方面而言，离散求解方法主要有四类：有限差分法、有限元法、边界元法与有限体积法。
他们各有优缺点，有限差分法最为成熟，占主导地位，但是在处理网格方向、复杂边界与稳定性方面有局限性。
有限元法可克制这些问题，但是它不太适用于点源和点汇问题。
边界元法是最新兴起的一种解法，它的优点是使问题的维数降低一维，从而使数据准备工作量大为减少，但是求解复杂的边界积分方程与方程推导比拟复杂。
2004年X青山、段永刚等用边界元法处理复杂油藏边界与分析油藏不稳定渗流问题。
在网格离散后形成大型的代数方程组得解法上主要有直接法，迭代法和预处理共轭梯度法。
可根据求解的问题和方程的特点加以选择。
油藏数值模拟技术的开展趋势如今油藏数值模拟在软件与模型的技术上已经很成熟了。
流体仿真知识点总结
流体仿真知识点总结流体仿真是指利用计算机模拟流体力学问题，通过数值方法研究流体的运动规律和流场性质。
它是一种重要的科学计算手段，广泛应用于航空航天、水利工程、环境工程、汽车工程、海洋工程等领域。
本文将对流体仿真的基本概念、数值方法、常见模型以及实际应用进行总结，以帮助读者全面了解流体仿真的知识体系。
一、基本概念1. 流体的基本性质流体是一种特殊的物质状态，具有不固定的形状和容易流动的特性。
其主要物理性质包括密度、压力、温度、速度、粘度等。
在流体力学中，通常将流体分为不可压缩流体和可压缩流体两种类型，分别对应于马赫数小于0.3和大于0.3的情况。
2. 流体力学基本方程流体力学基本方程包括连续方程、动量方程和能量方程。
其中连续方程描述了流体的质量守恒，动量方程描述了流体的动量守恒，能量方程描述了流体的能量守恒。
这些方程是描述流体运动规律的基础，也是流体仿真的数学模型基础。
3. 边界条件和初值条件流体力学问题的边界条件和初值条件对解的精度和稳定性有着重要影响。
边界条件指流场与固体边界的交界处的物理条件，通常包括速度、压力、温度等。
初值条件指初始时刻各物理量的数值分布。
确定合适的边界条件和初值条件是流体仿真的关键步骤之一。
二、数值方法1. 有限差分法有限差分法是一种基本的离散数值方法，它将求解区域分割成有限个离散点，通过差分逼近连续微分方程，将微分方程转化为代数方程组进而进行数值求解。
有限差分法在流体力学中得到了广泛应用，如Navier-Stokes方程、能量方程和扩散方程等都可以通过有限差分法进行离散求解。
2. 有限体积法有限体积法是将求解区域分割成有限个控制体，通过对控制体内部进行积分得到平均值，进而将微分方程转化为代数方程组。
有限体积法在流体力学中得到了广泛应用，特别适用于非结构网格和复杂流场的数值模拟。
3. 有限元法有限元法是一种通过拟合局部基函数的方法，将微分方程转化为代数方程组进而进行数值求解。
有限元、边界元、无网格法的比较
首先，从五个方面进行有限元和无网格方法比较，分别是网格划分、形函数的产生、边界条件、系统离散方案、系统方程的求解：1、网格划分有限元方法：连续体被划分成由有限个称作单元的小网格组合而成的离散结构。
单元划分是前处理过程中非常重要的部分, 通常占整个分析过程中大部分时间。
由于单元能按不同的联结方式进行组合，且单元本身又可以有不同的形状，因此可以模拟几何形状复杂的求解域。
无网格方法：问题域由一系列任意分布的节点来代替, 不需要用单元或网格来进行场变量插值, 也无须描述节点之间的关系。
节点的生成可完全由计算机自动完成, 这大大节省了分析人员的时间, 也相对较容易在分析过程中对节点进行重新划分。
几何体边界是由节点替代(而非离散) , 如图1所示，两个节点之间的任意一点可由近似函数插值。
(a)有限元法中光滑曲线边界由三角形直线边代替(b)无网格法中光滑边界由节点替代图1 网格-节点示意图2、形函数的产生：有限元法和无网格法都可从哈密尔顿原理推出, 它们之间最关键的区别是形函数的构造。
有限元法：形函数是定义于单元的局部近似函数，因此函数的连续性、光滑性在网格的分界处必然受到限制，计算后还需要进一步的后处理。
形函数可以直接插值得到，故相对较容易构造且相同类型的单元具有相同的形函数。
无网格方法：形函数是围绕每一个节点建立插值函数构成的，不同的点具有不同的形函数，形函数定义于全域，具有较好的连续性和光滑性，不需要后处理过程。
3、边界条件有限元法：施加边界条件并不很困难, 通常在网格划分时使网格形式满足边界条件特点, 本质边界条件可直接加在节点上。
无网格方法：本质边界条件不仅依赖边界点，而且也与内部点有关，无网格法不能直接施加本质边界条件都是用离散的点来代替连续的边界值，这样会给本质边界条件的精确实现造成困难。
，拉格朗日乘子法和罚函数法是两种基本的方法。
4、系统离散方案有限元法是建立在虚功原理上的。
若给出控制微分方程，对于固体结构或流体, 都可以从加权残值法推出更普遍意义上的有限元公式，其可以得到一个对称的刚度矩阵。
无网格法的理论及其应用
无网格法的理论及其应用张雄清华大学航天航空学院无网格法，清华大学出版社/有限元法存在的某些困难无网格法是直接利用分布在求解域中的离有限元法存在的某些困难七十年代：非规则网格有限差分法(Nayroles等)Liu等、RKPM）Onate等，FPM）年：单位分解有限元法和广义有限元将无网格法的思想引入有限元法中紧支径向基函数配点法Computer Methods in Engineering有限元法存在的某些困难紧支试函数只定义在局部域中有限元法存在的某些困难(Kernel approximation)用积分核变换近似在边界附近不满足对非均匀布点不能满足含伸缩系数的紧支核函数有限元单位分解近似单位分解条件()1x IIφ=∑()x I φ—定义在子域上ΩI 的非零函数1()()(())x x x m h kII iI i I i u u b q φ==⋅+⋅∑∑(x )I I u u =iI b —待定系数()x i q —基函数hp云团法点插值法m∑ uh (x) = Pi (x) ⋅ ai (x) = P(x)a(x) i =1与MLS类似，但取n = m 是一种插值 系数矩阵的奇异性问题基于径向基函数的点插值法Nm∑ ∑ g(x) = ck ⋅φ( x − xk ) + bi pi (x)k =1i =12005年8月30日无网格法的理论及其应用张雄无网格法的理论及其应用 有限元法存在的某些困难 无网格法的研究历史 紧支试函数加权残量法¾紧支试函数 ¾加权残量法 无网格法总结 无网格法的应用2005年8月30日无网格法的理论及其应用张雄加权残量法 控制方程 A(u(x)) = 0 In Ω B(u(x)) = 0 On Γ∫ ∫ WA(uh (x)) d Ω + WB(uh (x)) d Γ = 0 Γ Ω2005年8月30日无网格法的理论及其应用张雄加权残量法 Galerkin Collocation Local Petrov Galerkin Least Square Collocation Weighted Least Square Galerkin Least Square Galerkin Collocation2005年8月30日无网格法的理论及其应用张雄Collocation 微分方程在域内节点处满足，边界条件在 边界节点处满足A(uh (xI )) = 0 ∀xI ∈ Ω B(uh (xI )) = 0 ∀xI ∈ Γ¾ 计算效率高，方法简单 ¾ 精度差，稳定性差 ¾ 系数矩阵不对称2005年8月30日无网格法的理论及其应用张雄Galerkin 在域内取W = φJ，在边界上取 W = −φJ∫ ∫ ΩφJ [ A(uh (x))]dΩ − ΓφJ [B(uh (x))]dΓ = 0¾ 计算量大 ¾ 精度高，稳定性好 ¾ 系数矩阵对称2005年8月30日无网格法的理论及其应用张雄Galerkin 积分 ¾ 背景网格积分 ¾ 有限元网格积分 ¾ 节点积分（稳定化方案） ¾ 单位分解积分 本质边界条件的处理 ¾ 拉格朗日乘子法 ¾ 修正变分原理 ¾ 罚函数法 ¾ 位移约束方程法 ¾ 变换法2005年8月30日无网格法的理论及其应用张雄Local Petrov-Galerkin 残差在各个节点的子域中消除，且 W ≠ φJ∫ ∫ WA(uh (x))dΩ + WB(uh (x))dΓ = 0ΩIΓI¾ 不需要背景网格 ¾ 需使用特殊的积分方案 ¾ 系数矩阵不对称2005年8月30日无网格法的理论及其应用张雄Least square collocation 除节点外，在域内设置一些辅助点。
计算机辅助工程(CAE)
CAE方法体系—数值分析工具箱
• 有限差分法：最早的数值分析方法，使用结构化网格，不 需要域积分，建模、计算简单。适于分析几何形状简单的问 题，尤其是流动性问题。商业软件很少。
CAE方法体系—数值分析工具箱
• 有限体积法：一种特殊形式的有限元法（欧拉结构化网 格）。多用于分析流体动力学问题。被大多数商业流体分析 软件采用，如FLUENT,CFX…
CAE的未来—虚拟工程Biblioteka CAE方法体系—数值分析工具箱
• 边界元法：仅在分析域的边界上划分网格，适于分析无界、 连续介质问题，如声学问题和波的传播问题。商业软件很少。
CAE方法体系—数值分析工具箱
• 无网格法：是一种最新的数值分析方法。多用于分析受网 格划分的限制，采用有限元法而不易解决的问题。如大变形、 裂纹扩展、爆炸等，商业软件很少。
什么是计算机辅助工程（CAE）
• CAE系统的核心思想是结构的离 散化，即将实际结构离散为有限 数目的规则单元组合体，实际结 构的物理性能可以通过对离散体 进行分析，得出满足工程精度的 近似结果来替代对实际结构的分 析，其基本过程是将一个形状复 杂的连续体的求解区域分解为有 限的形状简单的子区域，通过将 连续体离散化，把求解连续体的 场变量（应力、位移、压力和温 度等）问题简化为求解有限的单 元节点上的场变量值。
CAE的未来
• CAD /CAE /CAM /PLM 的软件被广泛应用，其价格低 廉（“CAE计算器”） • 每个工程师都具备CAE的知识和能力 • 大规模、多尺度、多场耦合分析，虚拟工程 • CAE全球化（如中国、印度的工程师承接美国的CAE 项目） • 在线分析：基于新一代的高速因特网实现软件共享， 协同分析 • 打好基础，做好准备，适应未来发展的需要
SOLIDWORKS Simulation中网格技巧的运用
SOLIDWORKS Simulation中网格技巧的运用随着计算机运算速率的提高，数值模拟方法被广泛的应用到力学的各个领域，其中有限元法以它通用、灵活的特点而被作为一种常见的用于求解关于场问题偏微分方程近似解的数值方法。
当然，有限元法并不是唯一的分析方法，如有限差分法、有限体积法、边界元法等，以及近年来发展迅速的无网格法（Meshlfree Mothed）用于解决有限元法较难处理的特大变形、裂纹扩展、奇异性等问题，有兴趣的小伙伴们可以自行深入学习了解。
有限元法作为基于网格的算法，数学模型和离散化后的有限元模型必然会产生无法避免的误差，因此网格的划分质量直接关系到我们是否能够得到一个更加精确的解，划分网格（离散化过程）也是成为了我们做分析过程中至关重要的一步。
在划分网格之前，我们首先要了解有限单元的类型，在SOLIDWORKS Simulation中，共有5种单元类型：一阶实体四面体单元、二阶实体四面体单元；一阶三角形壳单元、二阶三角形壳单元和横梁单元，我们可以把这三类单元理解为分别用来解决实体结构、薄壁结构（纵向尺寸远小于平面尺寸）、梁结构（纵向尺寸远大于平面尺寸）的分析问题，而一阶单元是草稿品质，二阶单元是高品质。
实体单元：一阶单元：四面体具有4个节点，每个节点3个自由度，6条边线均为直线，4个面均为平面，在单元加载变形后，这些边和面仍保持为直线和平面的状态。
二阶单元：四面体具有10个节点，每个节点3个自由度，6条边线为二阶函数（抛物线形），加载变形后，线和曲面可以为曲线型状态：壳单元：一阶单元：类似实体单元，一阶单元有3个节点（分布在角点上），每个节点6个自由度，变形前后如下图所示：二阶单元：每个高品质单元6个节点，包括3个角点和3个中间点，变形后可模拟曲线形状。
横梁单元：2个节点，每个节点6个自由度，把轴向平移和扭转模拟为线性，两节点梁单元的形状在初始为平直的，但在变形后可以为一个三次方的函数。
无网格法介绍
函数性 MLS形函数不具备 函数性，本质边界条件不易施加
18
目
录
1
无网格法概述 无网格法分类 构造无网格形函数 导出无网格法公式
2
3 4 5
无网格法研究主要进展及参考文献
19
导出无网格法公式
基于全局弱式的无网格法
MFree全局弱式法中，控制偏微分方程连同其边界条件通过各种技术 转化为一组积分方程，再利用建立在问题域上的全局背景网格进行 数值积分操作而将其弱式转化为一组代数系统方程。 代表方法：无单元Galerkin法(EFG)，无网格径向基点插值法 (MRPIM) EFG特点。优点：具有很好的精度和收敛性，对点的分布不敏感； 缺点：需要背景网格，应用本质边界条件困难，计算效率低。 MRPIM特点。优点：本质边界条件容易施加，插值稳定；缺点：径 向基参数不好确定，计算效率较低，形状函数难于满足全域的相容 性条件。
在移动最小二乘近似（MLS）中，系数a(x)的选取使近 似函数 u h ( x) 在计算点x的邻域内待求函数u(x)在某种最 小二乘意义下的最佳近似。近似函数在节点 xi 处的误差 加权平方和为
令J取最小值，解得待定系数a(x),即可得最小二乘形函数。
17
构造无网格形函数
MLS形函数性质
一致性 如果单项式的完备阶数是p，则该形函数具有 C p 一致性 再生性 PIM基函数可再生包含在其基函数当中的任意函数 单位分解性
10
11
目
录
1
无网格法概述 无网格法分类 构造无网格形函数 导出无网格法公式
2
3 4 5
无网格法研究主要进展及参考文献
12
构造无网格形函数
无网格插值技术分类 分类 积分表达式 无网格近似技术 光滑粒子动力学法（SPH） 再生核粒子法（RKPM）
有限元方法与数值仿真习题整理1
《有限元方法与数值仿真》习题整理一①用软件进行有限元分析的几个步骤是什么？答：①将几何模型离散成有限个单元；②赋予单元材料属性；③施加约束和载荷；④求解；⑤查看变形和应力，评估结构的强度②基于位移的有限元法求出的是结点位移还是单元的位移？答：（节点位移，单元内其他位置的结果通过插值求得）③机械工程中，有限元法有什么用处？答：在机械工程中，主要用来模拟、观察机械零件在受力后的变形和应力分布情况。
④列举几个有限元法可以应用的工程学科。
答：机械、岩土、建筑、流体、传热、电磁场、声学、光学。
⑤什么是插值函数？答：（利用它可通过函数在有限个点处的取值状况，估算出函数在其他点处的近似值）⑥什么是广义胡克定律？答：⑦有限元软件中常见的单元类型有几种？分别说明这几种单元的应用场合。
答：体单元：六面体实体单元，四面体实体单元，五面体实体单元（用在三维实体建模）面单元：四边形，三角形：（用在壳、板、膜的建模中）线单元：（杆单元和梁单元）二①传统的机械设计中，零件强度的校核方法与现代的机械设计有何不同？答：1. 公式校核理论公式：适用范围很小经验公式：应用广泛，基于试验结果2. 试验验证成本高周期长3. 模拟、仿真成本低效率高②有限元方法的实施主要是依靠手工计算还是商业软件？有限元方法的计算量庞大，主要依靠商业软件③有限元法能够用于固体结构的分析，是否可以用于流体、热、电磁场、声场的分析？答：可以。
④传统的机械零件强度校核中，一般要求零件形状简单，可以简化成杆或者梁，有限元方法有这方面的要求么？答：没有要求，随着计算机水平的不断发展，依靠商业软件的有限元分析能够求解复杂模型的分析⑤CAD建模得到的模型与有限元的模型之间有什么联系？答：CAD建模得到的模型可作为建立有限元模型的对象，即在cad模型上划分网格，生成有限元模型，可以说cad建模是有限元分析前处理工作的一部分三①列举常用的5个常用有限元软件？答：ANSYS,SAP,NASTRAN,ADINA,ABAQUS,MARC,COSMOS,LS-DYNA,ALGOR②工程中常用的模拟、仿真技术除了有限元方法以外，还有哪几种？答：边界元法，无网格法，有限差分法③主流的有限元软件架构一般是怎样的？答：【工程师，力学和数学工作者分别从不同角度研究有限元方法：工程方法——直接刚度法——有限元法数学方法——加权残值法（或变分原理）——有限元力学方法——虚功原理——有限元法FEA：单元力向量=单元刚度矩阵*位移向量】有限元软件结构：1、前处理——求解器——后处理2、几何建模（第三方）——有限元建模（第三方）——N个求解器——后处理（第三方）3、前后处理==求解器④CAD软件经常在有限元软件中经常扮演什么角色？答：第三方（前处理器中的几何建模）⑤有限元分析在机械设计中能起到什么作用？答：模拟，仿真，校核第二章有限元法的基本原理四①有限元方法与弹性力学的关系是什么？答：弹性力学是材料力学的进一步发展, 有限元是弹性力学的一部分内容，是利用数值方法求解弹性力学问题的一种方法。
桥梁中的高等结构数值方法及应用
桥梁中的高等结构数值方法及应用摘要：本文首先归纳了结构分析中力学问题的解法，着重讨论了有限差分法、加权残值法、有限元法、边界元法和无网格法几种结构数值分析方法，其次对有限元法的最新进展进行了重点探讨，最后介绍了结合空间有限元在桥梁中的应用。
关键词：结构数值分析；有限元法；桥梁工程1 前言对于大多数的工程技术问题，由于物体的几何形状较复杂或者问题的某些非线性特征，很少能得到解析解。
因此，在人们广泛吸收现代数学、力学理论的基础上，借助于现代科学技术，提出了第二种途径，用计算机来得到满足工程要求的数值解，即数值模拟技术[1]。
2结构分析方法计算方法是用微分方程的数值解法对工程结构进行分析计算的方法。
在结构分析中力学问题的解法主要有三类，即解析法、半解析法和数值解法[2]。
2.1解析法根据力学原理，建立微分方程，求解边值问题，得到问题的解析解。
弹性力学平面问题的求解：2个平衡方程、3个几何方程、3个物理方程在具体的边界条件（位移、荷载）下偏微分方程组的数学求解过程。
2.2半解析法在数值分析方法中采用与引入部分解析解或解析函数，得到问题的近似解。
将解析与数值方法相结合的方法称为半解析法。
它既克服了纯解析的理论分析在数学上的困难及应用的局限性，又大大降低了基于全离散原理的纯数值方法的计算工作量。
2.3数值分析方法在结构分析中使用的数值方法很多，其中以有限元法使用最广，此外，还有差分法、变分法、加权余量法及边界元法等。
这些方法都是将求解微分方程的问题化为求解代数方程的问题，进而求出未知函数（结构的位移、内力、应力等）的数值解，在桥梁结构数值分析中发挥了重要的作用。
（1）有限差分法有限差分法(Finite Difference Method)的基本思想是将求解区域划分为网络，然后在网格的结点上用差分方程近似代替微分方程，直接求解得出基本方程和相应的定解条件的近似解[1]。
（2）加权残值法加权残值法[3]（Weighted Residuals Method）是将微分方程化为加权积分形式，求近似解。
03_控制方程的离散化方法
03_控制方程的离散化方法控制方程的离散化方法是将连续的控制方程转化为离散形式，以便进行数值求解。
离散化方法的选择对于求解的精度和计算成本都有重要影响。
下面将介绍几种常见的离散化方法。
1. 有限差分法（Finite Difference Method）：有限差分法是最为常用的一种离散化方法。
它将连续的导数转化为差分形式，使用有限差分逼近连续控制方程中的导数项。
有限差分法的核心思想是将求解区域划分为一系列离散的点，然后使用函数在这些点上的值来近似函数的导数。
通过将导数项从连续形式转化为离散形式，可以将控制方程转化为一个代数方程组，从而进行数值求解。
有限差分法简单易懂，计算效率高，但精度一般较低。
2. 有限体积法（Finite Volume Method）：有限体积法是一种广泛应用的离散化方法。
它将求解区域划分为一系列离散的控制体（control volume），然后通过对控制体应用质量守恒和动量守恒等原理，将控制方程表达为离散形式。
有限体积法以控制体为基本单元进行离散，因此它更适合处理复杂几何结构的问题，如不规则网格等。
3. 有限元法（Finite Element Method）：有限元法是一种基于变分原理的离散化方法。
它将求解区域划分为一系列离散的网格单元（element），然后在每个网格单元内使用试函数（trial function）来近似原方程。
通过将方程在整个求解区域内积分，然后使用试函数的线性组合来逼近积分方程，将控制方程转化为离散形式。
有限元法适用于求解具有复杂边界条件和几何结构的问题，如弹性力学、热传导等。
4. 边界元法（Boundary Element Method）：边界元法是一种将控制方程转化为边界上的积分方程进行求解的离散化方法。
它把求解区域划分为内域和边界两部分，控制方程在区域内域精确成立，但在边界上仅在积分形式成立。
边界元法通过将控制方程在边界上积分，然后使用试函数来逼近积分方程，将控制方程转化为离散形式。
结构声辐射计算的边界无网格法
（ ｃ ａ ｉ ｌ ｎ ｉｅｒ ｇＤｅａｔ ｎ， ｖ ｌ ｉｅｓｙｏ Ｅ ｇｎ ｅｉｇ Ｗｕ ａ ，４ ０ ３ ． ｈｎ ） Ｍｅｈ ｎｃ ｇｎ ｅｉ ｐ ｒ ａＥ ｎ ｍｅｔ Ｎａ ａＵｎｖ ｒｉ ｆ ｎ ｉｅｒ ， ｈ ｎ ３ ０ ３ Ｃ ｉａ ｔ ｎ
ｏ ｂ ｕ ｄ ｒ ｅ ｈ ｅ ｓ ｔ ｏ ｅｆｃ ｎ ｔｕ ｔ ｄ ａ ｅｍｏ ｅ ｆ ｘ ｂ ｅａ ｄ ｏ ｈ ｇ ｅ ｃ ｕ ａ ｙ ｏ ｉ ｔｒ ｏ ａｉ ｎ ａ ｄ ｃ ｌｕ ａｉ ｎ ｆ ｏ ｎ ａ ｙｍ ｓ ｌ ｓ ｈ ｄｓ ｌ ｏ ｓｒ ｃｅ ｒ ｒ ｅ ｉ ｌ ｎ ｆ ｉｈ ｒ ｃ ｒ ｃ ｆ ｎ ｅｐ ｌ ｔ ａ ｃ ｌｔ ． ｍｅ － ｌ ａ ｏ ｎ ｏ
ａ ｄｔｅｃ ｍｐ ｒｓ ｎｂ ｔ ｅ ｅｒｓ ｌ ｆ ｕ ｒｃ ｌ ｏ ｕａｉｎ ａ ｄｔａ ｆ ａｙ ｉ ｈ ｗｓｔａ ｅｉｔｒｏａｉｇｆｎ ｔ ｎ ｎ ｏ ａｉｏ ｅｗｅ ｎｔ ｅｕ ｔ ｏ ｍｅ ａ ｍｐ ｔｔ ｎ ｔ ｌｓｓｓ ｏ ｔ ｅ ｌｔ ｃｉ ｓ ｈ ｈ ｓ ｎ ｉ ｃ ｏ ｈ ｏ ａ ｎ ｈ ｔ ｎ ｐ ｈ ｎ ｕ ｏ
传输模型进行声场计算 ， 计算声场值与解析值相对 比的结果表 明， 由于边界无 网格法插值形 函数根据求解情况 自行构
建， 因此 更灵活 ， 具有更高的插值和计算精度 。
关 键 词 ： 学 ； 算 声 场 ； 辐 射 传 输 模 型 ； 界 无 网格 法 ； 值 形 函 数 ； 权 余 量 声 计 声 边 插 加
ｍ ｅｈ ｄ ａ ｄ ｔ ｅ ｅｄ ｓ ｒｔ ｕ ｅ ｃ ｅ ｐ ｅ ｓｏ ｆａ ｏ ｓ ｃｒ ｄａ ｉ ｇ ａ ｄｔａ ｓｅ ｒ ｇ ｍｏ ｅ ｓｏ ｔ ｉ ｅ ． ｎ ｔ ｅｅ ａ ｌ ， ｔ ｏ ， ｎ ｎ ｔ ｉｃ ｅｅ ｎ ｍ ｒ ｘ ｒ ｓ ｉｎ ｏ ｃ ｕ ｔ ａ ｉｔ ｎ ｎ ｆ ｒｉ ｄ ｌ ｈ ｈ ｉ ｉ ｎ ｒ ｎ ｗａ ｂ ａｎ ｄ Ｉ ｘ ｍｐ ｅ ｈ ａ ｏ ｓｉ ｆ ｌ ｓｃ ｌｕ ａ ｅ ｙ ｔ ｅ ａ ｏ ｓｉ ａ ａ ｉ ｇ ａ ｄ ｔ ｎ ｆ ｒｉ ｇ ｍｏ ｅ ｈ ｔｏ ｔ ｉ ｅ ｈ ｏ ｇ ｏ Ｍ Ｌ ｎ ｃ ｕ ｔ ｅ ｄ ｗａ ａｃ ｌｔｄ ｂ ｃ ｕ ｔ ｒ ｄ ｔ ｎ ａ ｓｅ ｒ ｄ ｌ ａ ｂ ａ ｎ ｄ ｔ ｒ ｕ ｈ ｂ ｔ Ｂ ｃｉ ｈ ｃ ｉ ｎ ｒ ｎ ｔ ｈ Ｍ ａ ｄ ＢＥＭ ，
弹塑性断裂力学的J积分理论
弹塑性断裂力学的J积分理论
目录
断裂力学背景 J积分理论应用 全文总结
一、背景
断裂力学
线弹性断裂 弹塑性断裂
Dugdale理论
J理论
COD理论
有限元法
边界元法
无网格法
小波数值法
对材料和结构的安全性评估
一、背景
理论发展
1960年Dugdale 运用 Muskhelishvil i的方法，研究 了裂纹尖端的 塑性区 (D-M模型)
一、背景
计算理论4：
小波理论作为一种新的数学工具正在迅速的发展起来，被广泛应 用于信号处理、图像压缩、模式识别、微分方程求解等。他以同时 在时频两空间具有良好的局部化性质而优于傅立叶分析，并可以随 着小波空间的提高聚焦到对象的任意细节，这对奇异性分析具有重 要的意义，小波分析已用于奇异性探测、微分方程数值求解等方面。 小波数值方法是一种较新的数值方法，目前用于断裂力学问题的研 究还处于初始阶段。
一、背景
计算理论3：
无网格法起源于20世纪80年代，现在已经得到工程界的广泛关 注。该方法将整个求解域离散为独立的节点，而无须将节点连成单 元，它不需要划分网格，从而克服了有限元法在计算过程中更新网 格很麻烦的缺陷。另外，无网格法只需要计算域的几何边界点及计 算点，不需要单元信息，因此具有边界元的优点，而且无网格法的 基本方程和数学基础与有限元法相同，所以它又具有有限元法的优 点，还具有比边界元法更广泛的应用范围。
二、J积分理论应用
高组配焊接接头表面裂纹积分试验研究
试验原理：
1.焊接表面裂纹本质上属于三维裂纹体，积分公式如下：
2.对于半椭圆的表面裂纹，其最深点最有最大的J积 分值，即最容易引起裂纹和扩展。 3.理论表明：裂纹最深点的JA和JГ 积分相比较小。
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xx
N ( x )u
N ( x ) N ( x, x ) x x = p T ( x ) A1 ( x ) B ( x )
移动最小二乘近似
当基函数中最高阶完备多项式的阶数k = 0时，MLS形函数 退化为为Shepard函数
A( x)a( x) B( x)u
N I 1
a( x) A1 ( x) B( x)u
A( x ) wI ( x ) p( xI ) pT ( x I ) B [ w1 ( x ) p( x1 ) w2 ( x ) p( x2 ) wN ( x ) p( x N )]
u h ( x, x) pT ( x) A1 ( x) B( x)u = N ( x, x )u N ( x, x ) = pT ( x ) A1 ( x) B( x)
径向基函数
一类以点x到节点xI的距离dI为自变量的函数，也称为距离 函数
( x xI ) — 中心位于节点xI的距离基函数
MQ： RMQ： TPS：
I ( x) (c2 dI2 )1/ 2
I ( x) (c2 dI2 )1/ 2
I ( x) dI2 log dI
2000年：紧支径向基函数配点法 2001年：最小二乘配点无网格法 2001年：加权最小二乘无网格法 2003年：伽辽金最小二乘无网格法
2003年：伽辽金配点无网格法
2004年：边界弱形式配点法 2005年：物质点有限元法
2006年：质点积分无网格伽辽金法
2009年：冲击爆炸三维物质点法数值仿真软件MPM3D®
N ( x N )
u u1 , u2 ，MQ插值正定
u ( x ) aJJ ( x ) bi pi ( x)
h J 1 i 1
N
m
T ( x ) a p T ( x )b
pT ( x ) [1, x, y, z], m 4
N N wI ( x) pi ( xI ) p j ( xI ) ai ( x) wI ( x) p j ( xI )uI i 1 I 1 I 1 m
移动最小二乘近似
N N wI ( x) pi ( xI ) p j ( xI ) ai ( x) wI ( x) p j ( xI )uI i 1 I 1 I 1 m
无网格法的研究历史
1996年 Computer Methods in Engineering Mechanics and Engineering 出版了无网格法专辑（139卷） 2000年 Computational Mechanics 出版了无网格法专辑 （25卷，2-3期） 近年来许多著名数值方法国际会议都设置了无网格法的主 题会。 许多著名有限元专家，如Zienkiewicz、Belytscho、Atluri、 WK Liu、KJ Bathe等都对无网格法进行了深入研究。
无网格法的研究历史
将无网格法的思想引入有限元法中 PUFEM — Babuska，1996 动态裂纹扩展 GFEM — Duarte 节理岩体 XFEM — Belytschko 应变局部化 流形元法（石根华）
网格连续 近似函数不连续
无网格法的研究历史
m
配点： u h ( xI ) ai pi ( xI ) uI
i 1
I=1,2, …, n
[ P]{a} {u}
MLS拟合（n > m）：
[ P] [ P]{a} [ P] {u}
T T
{a} [ P] [ P] [ P]T {u}
T 1
近似函数
u ( x, x ) pi ( x )ai ( x) pT ( x )a( x)
h i 1 m
pi ( x ) — 基函数（多项式或其它已知函数）
ai ( x ) — 待定系数
线性基： pT ( x ) [1, x, y, z], m 4 二次基： pT ( x ) [1, x, y, z, x2 , xy, y 2 , yz, z 2 , xz], m 10
紧支试函数
函数u(x)可以近似为 u( x) u ( x) N I ( x)uI N ( x) u
h I 1 n
大多数无网格法形函数不满足插值特性，即
uh ( xI ) uI , N I ( xJ ) IJ
移动最小二乘法 (Moving Least Square) 核函数近似 (Kernel approximation) 重构核近似(Reproducing Kernel approx.) 单位分解法 (Partition of Unity) 径向基函数（Radial basis functions） 点插值法（Point interpolation method） 自然邻接点插值 Kriging插值 非均匀有理B样条（NURBS）
网格法 （有限元法、边界元）
无网格法
对某些特殊问题，无网格法很有效。
无网格法
无网格法的研究历史 全域插值函数 典型无网格法
无网格法的研究历史
七十年代：非规则网格有限差分法 1977年：Smoothed particle hydrodynamics SPH 归一化光滑函数算法 — 分片试验 不稳定的起因及稳定化方案 克服零能模态的具体方案 MLSPH 水下爆炸仿真模拟、高速碰撞等
无网格法
无网格法的研究历史 全域插值函数 典型无网格法
点插值法
函数逼近：
u ( x ) ai pi ( x ) { p( x )}T {a}
h i 1
m
线性函数： pT ( x ) [1, x, y, z], m 4
T 2 2 2 二次函数： p ( x ) [1, x, y, z, x , xy, y , yz, z , xz], m 10
无网格法的研究历史
1992年：Diffuse element (Nayroles等) 1994年：Element Free Galerkin (Belytschko) 动态裂纹扩展数值模拟 三维撞击、流体晃动分析 板壳分析 节理岩体 2000 EFG和有限元、边界元法耦合 边界条件 2001 相变问题；扩散问题 质点积分 2006 1995年：Reproducing Kernel Particle Method （W K Liu） 多尺度分析、自适应分析 结构动力学、流体动力学 动态断裂和局部化 金属加工成形 中厚梁板、微电子机械系统 纳米管起皱
N
a (x ) u
J 1 J J I
N
I
( I 1,2,
, N)
Aa u
a A1u
N ( x1 ) N ( x2 )
T ( x1 ) 1 ( x1 ) 2 ( x1 ) T ( x2 ) 1 ( x2 ) 2 ( x2 ) A T ( xN ) 1 ( x N ) 2 ( x N )
有限元法存在的某些困难
冲压成型：网格畸变 裂纹动态扩展：网格重分 高速碰撞：网格畸变 奇异性问题：解析函数 自适应问题：网格重分(h)、近似函数(p) 应变局部化：网格重分 薄壳问题：近似函数高阶连续性问题 复杂三维结构有限元网格的生成
无网格法
直接利用分布在求解域中的离散点来构造近似函数的一种 求解偏微分方程的数值方法。不需要借助于网格。
移动最小二乘近似
近似函数
u ( x, x ) pi ( x )ai ( x) pT ( x )a( x)
h i 1
m
pi ( x ) — 基函数（多项式或其它已知函数）
ai ( x ) — 待定系数
线性基： pT ( x ) [1, x, y, z], m 4 二次基： pT ( x ) [1, x, y, z, x2 , xy, y 2 , yz, z 2 , xz], m 10
无网格法基础
高效伟
大连理工大学 航空航天学院
2014年7月3日
参考文献
张雄，刘岩. 无网格法，清华大学出版社，2004 刘更，刘天祥，谢琴. 无网格法及其应用. 西北工业大学出 版社，2005 . G.R.Liu, Y.T. Gu (王建明、周学军). 无网格法理论及程序 设计, 山东大学出版社，2007. S.N. Atluri, S.P.Shen. The Meshless Local Petrov-Galerkin Method, Tech Science Press, 2002.
I
a ( x ) b p ( x ) u
J 1 N J J I i 1 i i I
N
m
I 1,2,
,N
a
J 1
J
pi ( x J ) 0 i 1,2,
,m
如果p中包含常数基和线性基，则插值具有一阶一性； Wang等采用局部形式 — 径向基点插值法
Hermite型径向基函数插值 Nb N k ( x) h u ( x) akk ( x) bk x k 1 k 1
实质上与EFG等价！
无网格法的研究历史
1996年：Finite Point Method（Onate等） 流体动力学 弹塑性分析 1996年：Hp Clouds (Oden等) 铁摩辛柯梁问题 厚板的弯曲问题 基于云团法的新型hp有限元 Hp无网格云团法 1996年：PUFEM和GFEM（Babuska等） 动态裂纹扩展问题 1998年：Local boundary integral equation method (LBIE) 和 Meshless local Petrov-Galerkin法(MLPG) (Atluri)