热力学第二定律李琳丽
第三章 热力学第二定律
物化课件
过程2:绝热可逆膨胀由 p2V2Th 到 p3V3Tc (B C)
Q2 0
W2 U2
Tc ThCV来自,mdT所作功如BC曲线下的面积所示。
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2020/5/8
卡诺循环(Carnot cycle)
物化课件
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2020/5/8
卡诺循环(Carnot cycle)
Tc
)ln V2 V1
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2020/5/8
热机效率(efficiency of the engine ) 物化课件
任何热机从高温 (Th ) 热源吸热 Qh ,一部分转化 为功W,另一部分Qc 传给低温 (Tc ) 热源.将热机所作 的功与所吸的热之比值称为热机效率,或称为热机
从卡诺循环得到的结论
物化课件
W Qh Qc Th Tc
Qh
Qh
Th
1 Qc 1 Tc
Qh
Th
或: Qc Qh 0 Tc Th
Qc Qh
Tc
Th
即卡诺循环中,热效应与温度商值的加和等于零。
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2020/5/8
任意可逆循环的热温商
物化课件
任意可逆循环热温商的加和等于零,即:
物化课件
过程3:等温(TC)可逆压缩由 p3V3 到 p4V4 (C D)
U3 0
W3
nRTc
ln V4 V3
Qc W3
环境对体系所作功如DC曲线下的面积所示
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2020/5/8
卡诺循环(Carnot cycle)
热力学第二定律ppt课件
从单一热源吸收热量,全 部用来做功而不引起其它 变化叫做第二类永动机。
热力学第二定律的另一种表述就是: 第二类永动机不可能制成。
P61
对宏观过程方向的说明,都可以作为热二的表述。 例如:气体向真空的自由膨胀不可逆;
一切宏观自然过程的进行都具有方向性。
P61
柴薪时期
煤炭时期
石油时期
P61-62
Q2=Q1+W Q1=Q2+W
热机工作时能否将从高温热 库吸收的热量全部用来做功?
不能,从高温热库吸收的热量的一部分 用来做功,剩余的部分释放到低温热库。
Q1
热机工作:
P60
燃料燃烧 冷凝器或大气
漏气热损 散热热损 摩擦热损
燃料产生的 热量Q
输出机械功W
W< Q
P60
P61
对周围环境不产生 热力学方面的影响, 如吸热、放热、做 功、压强变化等。
P59
适用于宏观过程对微观过程不适用
P59
电冰箱通电后箱内温度低于箱外温度,并且还会 继续降温,直至达到设定的温度。显然这是热量从低 温物体传递到了高温物体。这一现象是否违背热力学 第二定律呢?
不违背。电冰箱能实现热量从低温物体传给高温 物体,但这不是自发地进行的,需要消耗电能。
制冷机工作时热量是自发地 从低温热库传到高温热库吗? 不是,有外界做功。
3.4 热力学第二定律
P59
可能发生这样的逆过程吗? 热量自发地由高温物体向低温物体传递的过程是不可逆的
可能发生这样的逆过程吗?
功可以自动转化为热 , 但热却不能自动转化为功。 通过摩擦而使功转变为热的过程是不可逆的。
热现象
物体间的传热 气体的膨胀
热力学第二定律(李琳丽)
第二章 热力学第二定律与化学平衡1. 1mol 理想气体由298 K 、0.5 dm 3膨胀到5 dm 3。
假定过程为 (1) 恒温可逆膨胀; (2) 向真空膨胀。
计算各过程系统的熵变S 及总熵变孤立S ∆。
由此得到怎样结论?解:(1) 恒温可逆过程12lnV V nR S =∆=3.385.05ln 314.82=⨯⨯ J .K -13.38lnln 1212-=-=-=-==∆V V nR TV V nRT T Q T Q S 环系统环环境环境 J .K -10=∆∆∆环境孤立+=S S S 说明过程是可逆的。
(2) S ∆只决定于始、终态,与过程的具体途径无关,过程(2)的熵变与过程(1)的相同,因此有S ∆=38.3 J .K -1。
理想气体在向真空膨胀过程中,0=外p ,W =0,Q =0,说明系统与环境无热量交换,所以0=∆环境S3.38=∆∆∆环境孤立+=S S S J .K -1 >0由于0>∆孤立S ,说明向真空膨胀过程是自发过程。
2. 1 mol 某理想气体(11m ,mol K J 10.29--⋅⋅=p C ),从始态(400 K 、200kPa )分别经下列不同过程达到指定的终态。
试计算各过程的Q 、W 、U 、H 、及S 。
(1) 恒压冷却至300 K ; (2) 恒容加热至600 K ; (3) 绝热可逆膨胀至100 kPa ;解:(1) ==111p nRT V L 63.16m 1063.1610200400314.81333=⨯=⨯⨯⨯- 1122V T V T = 47.1263.164003001122=⨯=⨯=V T T V L 832)63.1647.12102003-=-⨯⨯=∆=(外V P W kJ)400300()314.810.29(1m ,-⨯-⨯=∆=∆T nC U VkJ 08.2-=)400300(314.810.291m ,-⨯⨯⨯=∆=∆T nC H pkJ 2.24-=kJ 830=-∆=W U Q⎰=∆21d T T PT TC S =37.810.29300400-=⨯⎰TdT J ∙K -1 (2) 0=W)400600()314.810.29(1m ,-⨯-⨯=∆=∆T nC U VkJ 16.4=)400600(314.810.291m ,-⨯⨯⨯=∆=∆T nC H pkJ 4.48=kJ 16.4=-∆=W U Q⎰=∆21d T T VT TC S =43.8)314.810.29(600400=⨯-⎰TdT J ∙K -1 (3) 40.1314.810.2910.29,,=-==mV m P C C γ,γγγγ--=122111P T P T40.1140.1240.1140.1100200400--=T3282=T K0=Q)400328()314.810.29(1m ,-⨯-⨯-=∆-=∆-=T nC U W VkJ 50.1=)400328(314.810.291m ,-⨯⨯⨯=∆=∆T nC H pkJ 4.17-=0==∆TQ S R3. 1 mol 0℃、0.2 kPa 的理想气体沿着p /V =常数的可逆途径到达压力为0.4 kPa 的终态。
大学物理化学经典课件2-7-热力学第二定律
目录
• 热力学第二定律的定义 • 热力学第二定律的应用 • 热力学第二定律的微观解释 • 热力学第二定律与可逆过程 • 热力学第二定律的扩展与深化
01 热力学第二定律的定义
定义与表述
热力学第二定律的定义是
不可能把热从低温物体传到高温物体而不产生其他影响;不可能从单一热源取热使之完全转换为有用的功而不产 生其他影响;不可逆热力过程中熵的微增量总是大于零。
04
非平衡态热力学的研究方法包括线性非平衡态热力学和远离平衡态热 力学。
自组织现象与耗散结构
自组织现象是指系统在没有外部干预的情况下,通过 内部相互作用和演化,自发地形成有序结构和功能的
现象。
输标02入题
耗散结构是指系统在远离平衡态时,通过与外界进行 物质和能量的交换,形成一种稳定的有序结构。
01
自然过程的方向性
自然过程的方向性
自然过程的方向性是指自然现象和过程总是向着一定的方向发展,这个方向符合热力学 第二定律。例如,化学反应总是向着熵增加的方向进行,即反应总是向着更加稳定和有
序的状态发展。
自然过程方向性的应用
自然过程的方向性在多个领域都有应用,如化学工程、环境科学、生物学等。了解自然 过程的方向性有助于预测和指导相关领域的实践应用,如化学反应的进行、生态系统的
卡诺循环与热效率
卡诺循环
卡诺循环是一个理想化的热力学循环, 由两个等温过程和两个绝热过程组成。 它被用来描述热机的工作原理,并用于 计算热机的最大效率。
VS
热效率
热效率是热机从输入的热量中转化为有用 功的比例,它反映了热机利用能量的效率 。卡诺循环的热效率是有限的,因为热量 不可能完全转化为有用功而不产生其他影 响。
最新人教版高中物理选修1-2第二章《热力学第二定律》名师导航
第四节热力学第二定律名师导航知识梳理1.热力学第二定律揭示了有大量分子参与的宏观过程的方向性,使人们认识到自然界中进行的涉及热现象的宏观过程都具有方向性.它的两种表述是:(1)____________________________________________.(2)____________________________________________.2._______________________________的热机称为第二类永动机.疑难突破为什么说热力学第二定律的两种说法是等价的?剖析:不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其他变化,是物理学家克劳修斯针对制冷机的表述.不可能从单一热源吸收热量,使之完全变成有用功而不产生其他影响,是物理学家开尔文针对热机的表述.克劳修斯和开尔文关于热力学第二定律的表述是完全等价的,他们都是指明了自然界宏观过程的方向性,或不可逆性.克劳修斯的说法是从热传递方向上说的,即热量只能自发地从高温物体传向低温物体,而不可能从低温物体传向高温物体而不引起其他变化.这里“不引起其他变化”是关键.利用制冷机就可以把热量从低温物体传向高温物体,但是外界必须做功而引起了其他变化.开尔文的说法则是从热功转化方面去说的.功完全转化为热,即机械能完全转化为内能是可以的,例如在水平地面上运动的木块由于摩擦生热而最终停下来就是一个例子.但反过来,从单一热源吸收热量完全转化成有用功而不引起其他影响则是不可能的.所谓“单一热源”,是指温度均匀并且保持恒定的热源,如果热源的温度不是均匀的,则可以从温度较高处吸收热量,又向温度较低处放出一部分,这就等于工作在两个热源之间了.所谓“不产生其他影响”,是指除了从单一热源吸热,这些热量全部用来做功以外,其他都没有变化.如果没有“不产生其他影响”这个限制,从单一热源吸热而全部转化为功是可以做到的,例如理想气体在等温膨胀过程中,气体从热源吸热而膨胀做功,由于这过程中理想气体保持温度不变,而理想气体又不考虑分子势能,因此气体的内能保持不变,从热源吸收的热量就全部转化成了功,但是这过程中气体的体积膨胀了,因此不符合“不产生其他影响”的条件. 问题探究问题试述热力学第一定律与热力学第二定律的区别.探究:热力学第一定律揭示了做功和热传递对改变物体内能的定律关系ΔU=Q+W,指明内能不但可以转移,而且还能跟其他形式的能相互转化.热力学第二定律揭示了有大量分子参与的宏观过程的方向性.如机械能可以全部转化为内能,内能却不可能全部转化为机械能,而不引起其他变化.进一步揭示了各种物质运动过程及其运动形式的转化过程都具有方向性.典题精讲【例1】“热量能够从高温物体传到低温物体,但是不能从低温物体传到高温物体”这一说法是否正确?为什么?思路解析:这一说法是不正确的.热力学第二定律只是说热量不能自发地从低温物体传向高温物体,略去了“自发地”,通过外力做功是可以把热量从低温物体转移到高温物体的.例如电冰箱的制冷就是这一情况,显然冰箱制冷时消耗了电能,引起了其他的变化.答案:见解析【例2】有一台热机,每小时从热源甲吸收7.2×107 J的热量,向热源乙放出3.6×107 J的热量,热机传动部分产生的热量为从甲热源吸收热量的10%,求:热机的输出功率和效率.思路解析:根据热机的工作原理:吸热Q 1=7.2×107 J放热Q 2=3.6×107 J传动系统产生的热Q 3=7.2×106 J输出的能量为W=Q 1-Q 2-Q 3=7.2×107 J-3.6×107 J-7.2×106 J=2.88×107 J输出的功率为:P=t W =36001088.27⨯=8.0×103 W 效率为:η=77102.71088.2⨯⨯×100%=40%. 答案:8.0×103 W 40%知识导学热力学第二定律有多种表述形式,常见的表述有两种:不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引起其他变化;不可能从单一热源吸收热量,使之完全变成有用功而不产生其他影响.热力学第二定律的两种说法是等价的,它们都是关于自然界涉及热现象的宏观过程的进行方向.颖难导析我们可以从多个方面说明关于热力学第二定律的两种说法是等价的,它们都是关于自然界涉及热现象的宏观过程的进行方向的规律.其实,热力学第二定律还可以有其他很多种不同的表述方式.广义地讲,只要指明某个方面不可逆过程进行的方向性就可以认为是热力学第二定律的一种表述.任何有关热现象的宏观过程,都必须同时遵守热力学第一定律和第二定律.下一节还要具体地学习.问题导思主要是理解热力学第一定律与热力学第二定律的区别.热力学第一定律是能量守恒定律在热力学中的一种表述形式,是从能的角度揭示不同物质运动形式相互转化的可能性.告诫人们:第一类永动机不可能制成.热力学第二定律揭示了有大量分子参与的宏观过程的方向性,告诫人们:第二类永动机不可能制成,热力学第二定律有多种表述形式.典题导考绿色通道:理解一个规律必须要重视对关键词的理解,本题考查的就是对热力学第二定律的理解,这一点要注意.【典题变式1】 下列说法中正确的是( )A.一切形式的能量间的相互转化都具有方向性B.热量不可能由低温物体传给高温物体C.气体的扩散过程具有方向性D.一切形式的能量间的相互转化都不具有方向性[]绿色通道:正确理解热机的能量的转化的过程是解决这一类问题的关键.【典题变式2】 从60 m 高处落下的水流,重力势能的30%转变为内能,并使它的温度升高,水流温度将升高_______________℃.典题变式答案【典题变式1】 答案:C【典题变式2】 答案:0.042 ℃。
热力循环热力学第二定律及其应用讲解课件
hm hg x (1 x)hl Sm Sg x (1 x)Sl
四、用T—S图描述不同过程
5.3.1 T—S图的构成与性质
1、等压加热和冷却过程
2、节流膨胀过程
QP H
S2 TdS
S1
即12341的面积。
H 0
1→2:膨胀前温度较高 3→4:膨胀前温度较低
能自动从低温物体传给高温物体。
②1851年开尔文说法:不可能制造出一种机器,只从单 一热源吸热使之完全变成有用功,而不引起其它变化。 即第二类永动机无法实现。热不可能全部转变成有用 功,必定有一部分转变成其他形式的能,虽然转变过 程中总数量不变,但是质量上发生了变化。 ③熵的表述:孤立(隔离)物系的自发过程向着熵增大 的方向进行。
Q WS(R)
H 0
其中: Q QH QL=WS(R)
对热机: QH:+ QL:
对于可逆过程: St Ssys Ssur 0
其中: Ssys 0
Ssur 0
5.2 熵
环境熵变:Ssur S(H ) S( L) S(W )
其中:S( H )
QH TH
S( L)
QL TL
讨论
1、稳流过程: dSOPsys 0
dt
S f Sg (mi Si )in (m j S j )out 0
i
j
或 Sg (m j S j )out (mi Si )in S f
j
i
敞开体系 稳流过程 熵平衡式
2、绝热过程: S f 0
Sg (m j S j )out (mi Si )in
液相区:OACDO 气相区:DCB以上 汽液共存区:ACB以下
《热力学第二定律的微观解释》 讲义
《热力学第二定律的微观解释》讲义在我们探索热力学的奇妙世界时,热力学第二定律无疑是其中一座重要的里程碑。
它不仅在宏观层面上影响着各种热现象和能量转化过程,更在微观层面揭示了物质内部粒子运动的规律和趋势。
接下来,让我们一同深入了解热力学第二定律的微观解释。
首先,我们要明确热力学第二定律的基本表述。
常见的表述有两种:克劳修斯表述和开尔文表述。
克劳修斯表述指出,热量不能自发地从低温物体传递到高温物体;开尔文表述则表示,不可能从单一热源吸取热量,使之完全变为有用功而不产生其他影响。
那么,从微观角度来看,这是为什么呢?物质是由大量的微观粒子(如分子、原子等)组成的。
这些粒子处于不断的运动之中,它们的运动具有随机性和不确定性。
在微观层面上,粒子的运动状态可以用速度、位置、能量等物理量来描述。
当我们考虑一个封闭系统(与外界没有物质和能量交换的系统)时,粒子之间会发生碰撞和相互作用。
由于这种随机性,粒子的能量分布并不是均匀的。
在某些时候,一部分粒子可能具有较高的能量,而另一部分粒子则具有较低的能量。
假设我们有两个温度不同的物体相互接触。
高温物体中的粒子平均动能较大,运动速度较快;低温物体中的粒子平均动能较小,运动速度较慢。
当它们相互接触时,粒子之间的碰撞会导致能量的传递。
由于高温物体中粒子的运动更剧烈,它们更有可能与低温物体中的粒子发生碰撞,并将能量传递给低温物体中的粒子。
随着时间的推移,这种能量传递会使得两个物体中粒子的平均动能逐渐趋于相等,也就是温度达到平衡。
从概率的角度来看,能量从高温物体自发地传递到低温物体是更有可能发生的情况。
因为高温物体中大量具有高能量的粒子与低温物体中低能量的粒子相互作用,导致能量传递的可能性大大增加。
相反,能量从低温物体自发地传递到高温物体的概率极低,几乎可以忽略不计。
再来看开尔文表述。
如果要从单一热源吸取热量并完全转化为有用功,这意味着要让所有参与工作的粒子都朝着同一个方向、以相同的效率进行运动和做功。
大学物理-多媒体课件-3热力学第二定律
热力学第二定律是过程的方向性原理, 它指出自然发生的反应总是向着熵增 加的方向进行,即向着分子无序程度 增加的方向进行。
历史背景与发展
历史背景
热力学第二定律是在19世纪中叶由德国物理学家克劳修斯和英国物理学家开尔 文提出的。这一理论的发展与工业革命时期对能源和效率的需求密切相关。
等容过程
系统体积保持不变的过程,系统吸收或放出 热量而体积不变。
等熵过程
系统熵保持不变的过程,系统吸收或放出热 量而熵不变。
卡诺循成 的循环过程。
卡诺定理
所有工作于相同高温和低温之间的热 机,其效率不能超过卡诺热机的效率 。
熵的概念与计算
熵
表示系统混乱度或无序度的物理量,用于描述系统能量转换时的效率。
微观解释
从微观角度来看,由于分子无规则热运动的加剧,分子之间的相互碰撞和能量传递会使 得系统内部能量的分布变得更加均匀和分散,从而导致宏观状态数的增加和熵的增加。
05 热力学第二定律的挑战与 未来发展
热力学第二定律的局限性
局限于宏观尺度
热力学第二定律主要适用于宏观 尺度下的系统,对于微观尺度的 粒子行为,其适用性有待进一步 探讨。
制冷剂的选择
制冷剂是制冷技术中的关键物质,它需要具备较低的沸点、较高的汽化潜热、良好的化学 稳定性和环保性等特点。常见的制冷剂有氟利昂、氨、水和二氧化碳等。
制冷技术的发展
随着环保意识的提高和能源消耗的增加,制冷技术的发展越来越受到关注。新型制冷技术 如磁制冷、热声制冷等正在逐步取代传统的压缩式制冷技术,具有更高的能效比和环保性 。
多热源温度下的热机效率
对于多热源温度下的实际热机,其效率可以通过计算循环过程中的热量 和功的数值来得出。具体计算方法涉及到热力学第一定律和第二定律的 应用。
大学物理热力学第二定律讲义省公开课获奖课件说课比赛一等奖课件
1
左3,右1
4
左2,右2 5 6 16
左1,右3
4
左0,右4
1
宏观状态
1
6
左4,右0
5
左3,右1
16
左2,右2
4 3
左1,右3 左0,右4
4
2
16
1
6
0
4个粒子旳分布
16
2. 等几率假设
孤立系统中 每个微观态出现旳几率相同 ˃
•分布越均匀,微观态数目越多.
1
—相应微观态数目多旳 宏观态出现旳几率大
由高温物体传向低温物体。相反过程不会自动
发生。 当然,用致冷机可把热量由
低温物体传向高温物体。但外
高温热库T1 Q1
界必须对工作物质做功,这就 A
工质
引起了其他效果。 有限温差热传导不可逆。
Q2 低温热库T2
3、气体旳绝热自由膨胀 (扩散)
膨胀:能够自动进行 压缩:不能自动进行。 气体向真空中自由膨胀旳过程是不可逆旳。
四、热力学基本方程
dS dQ T
由克劳修斯熵增旳公式有 dQ TdS
代入热力学第一定律,得
TdS dE dA
只有体积功时
TdS dE+pdV
----热力学基本方程
由热力学基本方程能够求熵
五、熵增旳计算
理想气体
1、用热力学基本方程求熵
dE n CVdT
TdS dE pdV
P n RT
V
例9.1 求n摩尔理想气体由态(T1,V1) 到
热量自动从低 温传到高温
T1
Q1
A净
Q2
T2
T1
Q2 克氏 T2
二、统计意义(微观解释 )
中国医科大学物理化学 第二章 热力学第二定律(第九节~第十二节)
2013年5月13日星期一
第二章 热力学第二定律
11
吉布斯能使系统的状态函数,其 G 只由系统的始 态和终态决定,而与变化的过程无关。 并且,只有在 等温等压的可逆过程中,系统所作的最大非体积功才等 于吉布斯能的减小。在此条件下,根据吉布斯能的变化 与所作非体积功的大小,可判断过程是否可逆。 由于实际的化学变化和相变化,非体积功常为零, 因此又有:
V1
V2
V2
V1
V1 p2 nRT dV = nRTln = nRTln V V2 p1
1 1
1kPa = 1mol 8.314J K mol 298K ln 10kPa = 5704.8J
Qr = Wr = 5704.8J
Qr 5704.8J S = = = 19.14J K 1 T 298K
始态 p1,V1,T 终态 p2,V2,T
U 0 H 0
2013年5月13日星期一 第二章 热力学第二定律 31
V2 nRTln QR Wr V1 V2 p1 S nRln nRTln T T T V1 p2
V1 F U T S nRTln V2
2013年5月13日星期一 第二章 热力学第二定律 22
F 第十节 和 G 的计算
封闭体系在等温条件下,亥姆霍慈能的改变量:
(1)判断自发过程的方向性;(2)判断反应的限 度;(3)计算系统对外所作的最大功;(4)可设计可 逆过程计算 F 。
F = U TS
F = U TS
逆过程或处于平衡态;
dG T , p ,W 0 0 ,不
可能自发进行的过程
平衡状态
2013年5月13日星期一
第二章 热力学第二定律
对热力学第二定律建立过程的探索
对热力学第二定律建立过程的探索
王炳香
【期刊名称】《物理通报》
【年(卷),期】2018(000)0z1
【摘要】热力学第二定律也被称为熵增加原理,是热力学中,也是物理学中的一个重要的基本规律.基于人教版高中物理中热力学第二定律的内容,对热力学第二定律的内容和发展建立过程进行探索,以提供更多的学习材料,来帮助学生对热力学第二定律有全面的认识,拓宽学生的视野,认识物理学规律建立的曲折过程.
【总页数】3页(P117-119)
【作者】王炳香
【作者单位】东北师范大学物理学院吉林长春 130024
【正文语种】中文
【相关文献】
1.建立过程性评价与终结性评价相结合的课程考核改革的探索与实践 [J], 杨春雨;魏白光
2.建立过程档案发展学生个性--小学体育学科"过程性档案袋评价"探索 [J], 周灏
3.国有建筑施工企业党建考核建立过程管理方法的探索 [J], 麦嘉瑜;
4.建立过程档案发展学生个性——小学体育学科“过程性档案袋评价”探索 [J], 周灏
5.《物理化学》课程思政的探究与实践--以热力学第二定律为例 [J], 代雨航
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热力学第二定律(李琳丽)————————————————————————————————作者:————————————————————————————————日期:第二章 热力学第二定律与化学平衡1. 1mol 理想气体由298 K 、0.5 dm3膨胀到5 dm 3。
假定过程为 (1) 恒温可逆膨胀; (2) 向真空膨胀。
计算各过程系统的熵变∆S 及总熵变孤立S ∆。
由此得到怎样结论? 解:(1) 恒温可逆过程12lnV V nR S =∆=3.385.05ln 314.82=⨯⨯ J .K -13.38lnln 1212-=-=-=-==∆V V nR TV V nRT T Q T Q S 环系统环环境环境 J .K-1 0=∆∆∆环境孤立+=S S S 说明过程是可逆的。
(2) S ∆只决定于始、终态,与过程的具体途径无关,过程(2)的熵变与过程(1)的相同,因此有S ∆=38.3 J .K -1。
理想气体在向真空膨胀过程中,0=外p ,W=0,Q =0,说明系统与环境无热量交换,所以0=∆环境S3.38=∆∆∆环境孤立+=S S S J .K -1 >0 由于0>∆孤立S ,说明向真空膨胀过程是自发过程。
2. 1 mol 某理想气体(11m ,mol K J 10.29--⋅⋅=p C ),从始态(400 K 、200kP a)分别经下列不同过程达到指定的终态。
试计算各过程的Q 、W 、∆U 、∆H 、及∆S 。
(1) 恒压冷却至300 K; (2) 恒容加热至600 K; (3) 绝热可逆膨胀至100 kPa ;解:(1) ==111p nRT V L 63.16m 1063.1610200400314.81333=⨯=⨯⨯⨯- 1122V T V T = 47.1263.164003001122=⨯=⨯=V T T V L 832)63.1647.12102003-=-⨯⨯=∆=(外V P W kJ)400300()314.810.29(1m ,-⨯-⨯=∆=∆T nC U VkJ 08.2-=)400300(314.810.291m ,-⨯⨯⨯=∆=∆T nC H pkJ 2.24-=kJ 830=-∆=W U Q⎰=∆21d T T PT TC S =37.810.29300400-=⨯⎰TdT J ∙K-1 (2) 0=W)400600()314.810.29(1m ,-⨯-⨯=∆=∆T nC U VkJ 16.4=)400600(314.810.291m ,-⨯⨯⨯=∆=∆T nC H pkJ 4.48=kJ 16.4=-∆=W U Q⎰=∆21d T T VT TC S =43.8)314.810.29(600400=⨯-⎰T dT J ∙K -1 (3) 40.1314.810.2910.29,,=-==mV m P C C γ,γγγγ--=122111P T P T40.1140.1240.1140.1100200400--=T3282=T K0=Q)400328()314.810.29(1m ,-⨯-⨯-=∆-=∆-=T nC U W VkJ 50.1=)400328(314.810.291m ,-⨯⨯⨯=∆=∆T nC H pkJ 4.17-=0==∆TQ S R3. 1 mo l 0℃、0.2 kPa 的理想气体沿着p/V =常数的可逆途径到达压力为0.4 kP a的终态。
已知R C V 25m ,=,求过程的Q 、W 、∆U 、∆H、∆S 。
解:==111p nRT V L 35.11m 1035.11102.015.273314.81336=⨯=⨯⨯⨯- 1122V pV p = 70.2235.112.04.01122=⨯=⨯=V p p V (L) K 1092314.811070.22104.036222=⨯⨯⨯⨯==-nR V p T⎰⎰-⨯⨯-=-=-=2121)(2121222111V V V V V V V p VdV V p pdV W )(211122V p V p --=310)35.112.070.224.0(21⨯⨯-⨯⨯-=kJ 405.3-=)2731092(314.8251m ,-⨯⨯⨯=∆=∆T nC U V J 1002.173⨯= kJ 02.17=)2731092(314.8271m ,-⨯⨯⨯=∆=∆T nC H pJ 1083.233⨯= kJ 83.23=kJ 43.20=-∆=W U Q1212m ,ln lnp p nR T T nC S p -=∆ 2.04.0ln 314.85.2731092ln314.8)125(1⨯-⨯⨯+⨯=1K J 56.34-⋅=4. 在绝热容器中,将0.5 dm 3 、343 K水与0.1 dm 3、303 K 水混合,求混合过程的熵变。
设水的平均恒压热容为40.75m ,=p C J ∙K -1∙mo l-1。
解:设混合后温度为T K0)303(18101.0)343(18105.0m ,3m ,3=-⨯+-⨯T C T C p p 3.336=T K3033.336ln18101.03433.336ln 18105.0m ,3m ,3p p C C S ⨯+⨯=∆ 35.2=J∙K -15. 在373 K 、100 kP a时,将1mol 水与373 K的热源接触,使它在真空器皿中完全蒸发为水蒸气。
已知水的气化热为40.7 k J∙mol -1。
试计算此过程的∆S体系、∆S 环境、和∆S 总,并判断该过程是否自发。
解:3101373314.81=⨯⨯==≈-=nRT V P V V P W g l g R 外外)( J 7.40=R Q kJW =0R R W Q W Q U -=-=∆6.3703101107.403=+-⨯=+-=W W Q Q R R kJ∆S 体系=109373107.403=⨯=T Q R J ∙K -1 ∆S环境=8.100373106.373-=⨯-=-环T Q J ∙K -1∆S总=∆S 体系+∆S 环境=109-100.8=8.2 J ∙K-16. 有一系统如图所示。
将隔板抽去,使气体混合,求达平衡后的∆S 。
设气体的Cp均为28.03 J ⋅K -1⋅mol -1。
1 mol O2 1 mol H 2283 K, V 293 K , V 解:设混合后温度为T K0)293(1)283(1m ,m ,=-⨯+-⨯T C T C P pK T 288=VV nR T T nC S V 212m ,O ln ln2+=∆ VV nR 2ln 283288ln)31.803.28(1+-⨯=11.6= J ⋅K -1⋅mol -11212m ,H ln ln2V V nR T T nC S V +=∆ VV 2ln 31.81293288ln)31.803.28(1⨯+-⨯=42.5= J ⋅K -1⋅mol-153.1122H O =∆+∆=∆S S S J⋅K -1⋅mol -17. 由绝热壁构成的容器中间用导热隔板分成两部分(体积均为V ),各盛1 mol 同种理想气体。
开始时左半部温度为T A ,右半部温度为T B (<T A )。
经足够长时间两部分气体达到共同的热平衡温度)(21B A T T T +=。
试计算此热传导过程初终两态的熵差。
解:左右两侧开始都处于平衡态初态:左半部气体有右半部气体有整个系统终态:00ln lnV V R T T C S S A v A +=-000ln ln V V R T T C S S B vB +=-00212ln 2lnS V VR T T T C S S S B A v B A ++=+=00lnlnV VR T T C S S v A +=-整个系统所以热传导为不可逆过程的典型例子,此题证实不可逆过程的熵增加。
8. 一绝热容器用隔板分成如图所示的两部分,分别盛温度、压力相同的32mol 甲烷和31mol 氢气,抽去隔板,使两气体混合。
设两者皆为理想气体。
(1) 试计算∆S 和终态与始态的热力学几率之比12ΩΩ;(2) 如果将2Ω当作1,那么甲烷全部集中在左边2V 中,同时氢气全部集中在右边V 中的几率有多大?32mol CH 4 31mol H2 P T 2V P T V 解:(1) 由理想气体恒温恒压混合熵公式)ln ln (B B A A mix x n x n R S +-=∆)3ln 3132ln 32(314.8V VV V +-==5.3 J ⋅K -1 根据玻耳兹曼公式,有)ln(12mix ΩΩ=∆k S 故 2323mix 1068.1103807.13.51210⨯⨯∆===ΩΩ-e ekS(2) 当2Ω=1,则23231068.11068.1110101⨯-⨯==Ω这说明混合后再自动分离成混合之前的状态,从统计的角度来看几率小到几乎为0。
0lnlnV V R T T C S S v B +=-0020222ln 2ln SV V R T T C S S S v B A ++=+=04)(ln ln 2212>+==-BA B A v B A v T T T T C T T T C S S9. 实验室有一大恒温槽的温度为370 K,室温为300 K,经过相当时间后,因恒温槽绝热不良有4184 J 的热传给室内的空气,试求:(1) 恒温槽的熵变; (2) 空气的熵变;(3) 试说明此过程是否可逆。
解:31.113704184-=-==∆J T Q S 槽 J ⋅K -195.133004184==-=∆环空T Q S J ⋅K -1 64.2=∆+∆=∆空槽总S S S J ⋅K -1 0>该过程自发进行。
10. 某溶液中化学反应,若在298.2 K、100 k Pa 下进行,当反应进度为1 mol 时放热40 kJ,若使该反应通过可逆电池来完成,则吸热4 kJ 。
试计算:(1) 该化学反应的∆S 。
(2) 当该反应自发进行(即不作电功)时,求环境的熵变及总熵变。
(3) 该系统可能作的最大功。
解:(1)4.1315.2984000R ===∆T Q S J∙K -1(2) 13415.2981044=⨯=-=∆T Q S 环J∙K -14.147=∆+∆=∆环总S S S J∙K -1(3) 4104.4⨯=W J11. 乙醇脱水制乙烯的反应为:C2H5O H(g)→C2H 4(g)+H2O (g)。
已知298 K 时的下列数据,试求该温度下的θm r S ∆。
物 质 C 2H 5OH(g) C 2H 4(g) H2O(g)θmS J ⋅K-1⋅mol -1282.70 219.56188.83解:70.282)83.18856.219(θm r -+=∆S69.125= J⋅K -1⋅mol -112. 1 mol He(g)在400 K、 0.5 MPa 下恒温压缩至1 M Pa,试计算其Q 、W 、∆U 、∆H 、∆S、∆A 、∆G。