服从玻尔兹曼分布
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px2
p
2 y
pz2
能量准连续
Z1
e
d
hr
V
(
2m h2
)3
2
h0
内能和物态方程与h无关 能均分定理成立 经典统计与量子统计结果相同
3、对双原子理想气体
经典统计:
1 2m
px2
p
2 y
pz2
1 2I
p2
p2
sin2
pr2
元内 l 的粒子数为:
al
N Z1
l
h0r
el
体积V内,动量在px ~ px dpx , py ~ py dpy , pz ~ pz dpz
范围内,所占据的相体积: l Vdpxdpydpz
体积V内,动量在dpxdpydpz 范围内的分子数:
体积V内,速度在 dvxdvydvz 范围内的分子数:
h0r
e 2m
px2 p2y pz2
dxdydzdpxdpydpz
h03
1
h03
V
dxdydz
e 2m
px2
dpx
3
V
(
2m h02
)3
2
一、单原子理想气体的基本热力学函数
Z1
V
2m ( h02
)3
2
物态方程
p
l
e
l
M-B分布
1. 内能
U all
l
U N ln Z1
2. 压强(广义力)
dU l dal al dl dQ Ydy
l
Y
al
l
y
N
y ln Z1
p N ln Z1
V
3. 熵
S
Nk
ln
Z1
Z1——有效状态和 一个粒子所有可能达到的有效状态的总和。
fs e l 能量为εl的一个量子态s上的平均粒子数
p
3.粒子配分函数的经典表达式
l
处于能层 l 内,运动状态处于相体积
元内 l 的粒子数为: x
al
l
h0r
fs
l h0r
e l
N Z1
?
Z1
el l
e t v r ( t v r ) Z1t Z1v Z1r
l
t ,v,r
Z e t 1
l
t h3l
l 1 h3
e
2m
(
px2
p
2 y
pz2
)
dxdydzdpx
dp
y
dp
z
量子 相格
V
(
2m h2
)3
2
e Z1 Z1t NN
V N
(
2m kT
h2
)3
2
1
§7.3 量子统计的经典极限
1、一般气体的非简并条件
e
V N
2m kT
( h2
)3 2
1
温度愈高,密度愈低,分子质量 愈大,非简并性条件愈易满足。
一般气体满足非简并性条件,服从玻尔兹曼分布。
2、对单原子理想气体 1 2m
a
N( m )3
2k T
e dv dv dv 2
m 2kT
(v
2 x
v
2 y
vz2
)
xyz
三、能均分定理
对于处在温度为T 的平衡状态的经典系统,粒
子能量中每一平方项的平均值为 1 kT
单原子分子
1 2m
(
px2
p
2 y
pz2 )
2
3 kT
2
U 3 NkT 2
3 CV 2 Nk
2
1 2
2r 2
t
v
r
CV
7 2
Nk
实验结果:常温下,
CV
5 2
Nk
量子统计:
平动和转动能量准连续, CVt
3 2
Nk
但振动能量不连续
n
(n 1)
2
常温下, kT
CVr ~ 0
CVv Nk
配分函数必须用求和计算
CV
5 Nk 2
§7.4 固体热容量
一、经典统计的困难
第七章 玻尔兹曼统计
§7.1 热力学量的统计表达式 §7.2玻尔兹曼分布的应用——理想气体
§7.3 量子统计的经典极限 §7.4 固体热容量
§7.1 热力学量的统计表达式
一、粒子配分函数
al
e l l
1、确定α、β
aall
e
e e ll ll
ln Z1
k ln M .B.
§7.2 玻尔兹曼分布的应用-理想气体
假设单原子气体分子是无相互作用力的经典粒子 服从玻尔兹曼分布
一、单原子理想气体的基本热力学函数
1 2m
( px2
p
2 y
pz2 )
u(x,
y,
z)
无外场时
Z1
el d
实验结果与理论结果相符
双原子分子
1 2m
px2
p
2 y
pz2
1 2I
p2
p2
sin2
pr2
2
1 2
2r 2
t
v
r
U 7 NkT 2
7
CV
Nk 2
实验结果:常温下
CV
5 Nk 2
§7.3 量子统计的经典极限
一般气体满足非简并性条件, 且其平动能量是准连续的。
N
V
ln
Z1
kTN V
pV nRT
R kN0
k=1.38×10-23JK-1
内能
U
N
ln
Z1
3 2
NkT
玻尔兹曼常数
CV
dU dT
3 Nk 2
熵
S
Nk
ln
Z1
ln Z1
Z1
V
2m ( h02
)3
2
二、麦克斯韦速度分布
处于能层 l 内,运动状态处于相体积
NN
ll
ll
al
ห้องสมุดไป่ตู้
N Z1
el l
Z1
el l
l
粒子 配分 函数
1
kT
e N Z1
2、粒子配分函数的物理意义
粒子处在该能 级的几率
有效状 态数
al
N Z1
l
el
al
el l
N
Z1
el l el l
玻尔兹
曼因子 粒子总是优先占据较低能级;温度升高,占据该能 级的几率增大。
理想固体模型: 3N个频率相等的独立的一维谐振子。
一维经典谐振子
1 2m
px2
1 2
m2 x2
Z1
e
d
h0r
1 h0
e dxdp
1 2m
px2
1 2
m
2
x2
x
2 h
U
3NN
ln Z1
l
h0r
el
Z1
l
el
l
h0r
al
N Z1
l
h0r
el
取 l 足够小,求和可化为积分:
Z1
el d
h0r
e ( p,q)
dq1dq2
dqrdp1dp2 h0r
dpr
二 热力学量的统计表达式
al
N Z1