电磁场的边界关系

§1－6电磁场的边值关系
（4）关于光强的概念：
若单位时间内穿过与K相垂直的单位面积的 为能量S （功率密度） ，通常把S在接收器
能分辨的时间间隔内的平均值叫做电磁波 的强度I。
表达式：
1
I
s
sdt
0
考虑到传播方向，可以定义波印廷矢量
S
1
EB
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平面电磁波的强度：
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两E •种dl形式的 B 麦t•克d斯韦方程组：EBt
D •d Q
•D
B • d 0
•B0
H •dlI D t•d
H jD t
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电磁场的波动 性：
E
B t
D
E
0
B 0
E
B
(1) (2)
(3)
B 0
H
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四、电磁场切向分量的关系：
把小圆柱换成一个矩形面积ABCD如图1－
19所示：由于
A
ε1μ1 t
δl
t1
B
δh
EdlBtdε2μ2
D
t
2
C
dlE取 dAlB (C 切 ADB线 BC方 C向 D， D)AE则 •dlBtd
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若AB和CD长度很短，则在两线段内E 可认 为是常数；在介质1和介质2内分别为E1和E2
电磁场的边界关系
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1.前面内容回顾： 2.分界面上电磁场法向分量的关系： 3.分界面上电磁场切向分量的关系：
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一、内容回顾： 1.对已讲内容的要求： （1）.了解光的电磁理论、电磁场的波动性； （2）.彻底掌握光波在介质中的传播速率、介
质折射率的物理意义及其表达式； （3）.深入理解平面、球面、柱面简谐光波场
球面电磁波：
柱面电磁波：A (r,t)1 rB 1(rv)tB 2(rv)t
E A rC 1 (r v) tC 2(r v)t
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三种基本形式的简谐表达：
平面波简谐表达： E A co 2 s (z v)t E A ei ( x k r p t )
s 1 SdtA2 1 cos2(krt)dt
0
0
1A2 1 A2
2
2
通常可以写为：
I A2
计算光强时可以用：
~ ~ I A 2E E *
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二、本节内容的说明：
为了解释一平面波（单色简谐）射向界面时， 其反射波、折射波传播方向的改变规律和振幅 改变规律（前者为反射定律，后者为折射定 律）。
推导，而应从积分形式出发来讨论：
积分形式的麦克斯韦方程 ：
D
d
Q
B E Hd
d
dl l I
0
B t
D t
d d
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三、分界面上法向分量 n1
：
δS
δh
n
ε1μ1
ε2μ2
n2
设：在分界面上作出一个扁平的小圆柱体的
高为 h
圆面B 积为d s 0 ，由上第2式 ：
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式中 n1,n分2 别为柱顶和柱底的外法线单位矢 量。当高 h0时
上式第三式也趋于零,并且柱顶和柱底趋近 分界面。
以 n 表示分界面法线方向的单位矢量（方向 从介质2指向介质1）则有 ：
nn 1 n 2
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于是：
n•(B1B2)0或
B1n B2n
球面波简谐表达：E A ( r,tA )1 eA rx 1ic (k p o k r s r t)t 0
r
0
A 柱(r面,t)波简A rc 谐o 表k达 sr ：t0
E A exi(k p rt)
r
0
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（3）从表达式中可以获得的信息： 介质折射率： 传播速度与方向： 偏振方向： 周期、频率、角频率： 空间周期、空间频率、空间角频率： 平面电磁波的性质：
j
D t
B
t
E
t
(4)
j E
电导率
D E
介电常数
H
1
B
磁导率
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无限大、均匀、透明介质中电磁场的波动
方程：
2E 2B22tBE 2
t2
2
2 x2
2 y2
2 z2
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（2）波动方程解的基本形式：
平面电磁波：
E f 1 ( z v ) f t 2 ( z v )t
的时间、空间特性，以及描述平面、球面、 柱面简谐光波的数学表达式中各项参数的物 理意义；
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（4）.牢固地掌握光强的概念和计算相对光 强的方法；
2.已讲授的基本结论： （1）.光的电磁理论、电磁场的波动性：
光的电磁理论的提出是人们在电磁学方面已有了 深入研究的结果。1864年麦克斯韦把电磁规律总 结为麦克斯韦方程组，建立起完整的经典电磁理 论，同时指出光也是一种电磁波，从而产生了光 的电磁理论。
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应用小圆柱体：则上式左边面积应遍及整个 圆柱体表面：则
B d 顶 B d 壁 B d 底 B d
设圆柱体的面积很小，可以认为B在此范围 内是常数：
则上式变为 ：
B 1 n 1 A B 2 n 2 A 壁 B d 0
上式表明，在通过分界面时，
磁感应强度B虽然整个的发生跃变，但它 的法向分量却是连续的。
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在各向同性、均匀、透明介质中，
由于其Q=0则，同样由 D •d Q
可以得到： n•(D 1D 2)0或
D1n D2n
即：在分界面上没有自由电荷的情况下，电感 强度的法向分量 也是连源自文库的。
在光学中，常常要处理光波从一种介质到另一 种介质的传播问题，由于两种介质的物理性质 不同（分别以1、1 和2、2 表征），在两 种介质的分界面上，电磁场将不连续，但他们 之间仍存在一定关系，通常把这种关系称为电 磁场的边值关系。
§1－6电磁场的边值关系
由于界面两侧的电磁场在介面上并不连续， 因此不能从麦克斯韦方程的微分形式出发来
，此外长方形的高h0，
则沿BC, DA的积分趋于0，
并且，由于面积趋向于零,而 B t
为有限量，则
Edl (
AB
BC
CD D)AE•dl
于是：
B t •d0
A E • d l B C E • d l D 0 或 E 1 t 1 l E 2 t 2 l 0