第三章经典电磁学
电磁学全书概述
路
论
1
大学物理学
全书概述
第一章
静电场的基本规律小结
高斯定理 → 电场为有源场 库仑定律 点电荷出发 点电荷出发 ⇒ 叠加原理 环路定理 → 电场为有势场
一、库仑定律
F=
q1q 2 r 4πε 0 r 3
真空中, 静止的 表示在真空中 相对于观察者静止 点电荷q 表示在真空中,相对于观察者静止的点电荷 1对相对 于观察者静止的另一点电荷q 的作用力。 于观察者静止的另一点电荷 2的作用力。 二、高斯定理 Φ E = 三、环路定理
∫∫
S
J ⋅ dS = 0
⇒ ∑ Ii = ∑ I j
流入 流出
2、基尔霍夫第二方程组 、 原理:恒定电场的环路定理 原理 恒定电场的环路定理
∫ E ⋅ dl = 0
L
⇒ ∑( ±ε i ) + ∑( ±I j Rj ) = 0
i j
直流电路的欧姆定律 U AB = IR, U AB = ε ± Ir
ΦE =
大学物理学
全书概述
∫∫
S
E ⋅ dS =
1
ε0
∫∫∫
V
ρ dV
例:均匀带正电q,半径为 的球体内、外之电场? 均匀带正电 ,半径为R 的球体内、外之电场? 解:对称性:中心对称性(电荷均匀体分布 ) 对称性:中心对称性( 高斯面:以球壳的球心为球心, 为半径作球型高斯面 为半径作球型高斯面, 高斯面:以球壳的球心为球心,以r为半径作球型高斯面
一段含源电路欧姆定律
U AB = ε ± Ir
J = γ ( E + E非 )
ε=
U = IR
J= 1
ρ
⋅ E = γE
大地电磁学_chp3一维正演
3.1 电磁场基本方程式
• 物质方程:
D E 1 H B j E (3 5) (3 6) (3 7)
• 为介质的介电常数(电容率), 为导磁率,这些 参数较多地以相对介电常数 r 和相对导磁率 r形式 给出,它们是介质参数 或 和真空中相应的参数 0或 0的比值。
3.3 层状一维介质的正演问题
• (一)、水平层状一维介质中的电磁波 与均匀各向同性介质的大地电磁波相同之处:
1. 水平方向电磁波均匀,均可分成两组线性偏振波(TE 波、TM波) 2. E和H正交,无垂直分量(Ez、Hz=0) 3. 波阻抗与测量轴方向无关。
不同之处:
1. 由于电性分界面的存在,电磁波发生反射和透射 2. 界面阻抗概念
E i H H E H 0 E 0
• 第四个方程是因为导电介质内部电荷密度实际上 为0,公式时间因子隐含在场E和H中,上式是大 地电磁测深理论研究的出发点。
3.1 电磁场基本方程式
(三)、电磁场波动方程与边界条件 将大地电磁场满足的谐变场麦克斯韦方程组的第 一个方程两边取旋度,并将第二个方程代入,可 得 E i ( H) i E 2 2 由于 E ( E) E E 2 2 2 从而得到 E i E ,或写成 E k E 0 其中,k 2 i k i
H y H0 ye
it
e
2
z (1i )
10 T
• 它表示随时间谐变的电磁场在均匀各向同性的大 地介质中传播时,沿传播方向是谐变的,并且按 指数规律衰减。 • 集肤深度(穿透深度):场幅衰减到地面值的1/e 时电磁波所传播的距离,用p来表示: 2 p 1
大学物理《电磁学》PPT课件
欧姆定律
描述导体中电流、电压和电阻之间关系的 定律。
电场强度
描述电场强弱的物理量,其大小与试探电 荷所受电场力成正比,与试探电荷的电荷 量成反比。
恒定电流
电流大小和方向均不随时间变化的电流。
电势与电势差
电势是描述电场中某点电势能的物理量, 电势差则是两点间电势的差值,反映了电 场在这两点间的做功能力。
电介质的极化现象
1 2
电介质的定义 电介质是指在外电场作用下能发生极化的物质。 极化是指电介质内部正负电荷中心发生相对位移, 形成电偶极子的现象。
极化类型 电介质的极化类型包括电子极化、原子极化和取 向极化等。
3
极化强度
极化强度是描述电介质极化程度的物理量,用矢 量P表示。极化强度与电场强度成正比,比例系 数称为电介质的电极化率。
磁场对载流线圈的作用
对于载流线圈,其受力可分解为沿线圈平面的法向力和切线方 向的力,分别用公式Fn=μ0I²S/2πa和Ft=μ0I²a/2π计算。
05
电磁感应原理及技 术应用
法拉第电磁感应定律
法拉第电磁感应定律的内容
01
变化的磁场会产生感应电动势,感应电动势的大小与磁通量的
变化率成正比。
法拉第电磁感应定律的数学表达式
安培环路定理及其推广形式
安培环路定理
磁场中B沿任何闭合路径L的线积分, 等于穿过这路径所围面积的电流代数 和的μ0倍,即∮B·dl=μ0∑I。
推广形式
对于非稳恒电流产生的磁场,安培环路 定理可推广为 ∮B·dl=μ0∑I+ε0μ0∂/∂t∮E·dl。
磁场对载流导线作用力计算
载流导线在磁场中受力
当载流导线与磁场方向不平行时,会受到安培力的作用,其大 小F=BILsinθ,方向用左手定则判断。
大物电磁学课后答案3经典.ppt
(1)电流强度在10秒内均匀的有零增加到3安培; (2)电流强度从18安培起,每过0.01秒减少一半,直到零。
解:(1)I 3 t 10
q
I dt
010
t 10
dt
15(库 仑)
(2)q I0k
1 2
I
0k
1 4
I0k
I0k(1 1 / 2 1 / 4 ) 180.011/(11/ 2)0.36(库 仑)
安培起,每过0.01秒减少一半,直到零。求导线产生的热量。
解:
3
2
(1) I 10 t dQ I rdt
| Q
t
(
3
t)2 Rdt
3
Rt3
10
180(焦)
0 10
10 0
2
2
2
(2) Q Q1 Q 2 Q 3 I1 Rt I 2Rt I 3Rt
Rt[I02
(
I0
/
2)2
电势差为4.25伏特,当该电池放电时,通过的电流为4安培两极
间的电势差为3.90伏特,求该电池的电动势和电阻。
解:
I1r 4.25 I 2r 3.90
精品文档
r
0.05(欧 4.10(伏
姆) 特)
6
3-10 设在图中所示的电路中,三个电容开始时均不带电,求将 它们与A、B、C点联结后,各极板上的电量。
7
补 Rr;3(2==充330)..3a06.,欧欧4d一姆姆两电,,点R路4求电=如1:势.(图01差欧),通其;姆(过中4,)每bb1点,=个c6接.电两0地伏阻点,,的电rR1电1势==01流差.04.;(00(5欧欧2))a姆姆每,b,,个,c2R电=,28d=源.各20.的伏点5欧端特电姆电势,压。
电磁学教学资料 第三章
dI dI
定义
j n
n
dS dS cos
S
n
j
电流密度是一个矢量,其方向和该点正电荷运动的方向 一致,数值上等于通过该点单位垂直截面的电流强度。
电流密度矢量构成的矢量场称之为电流场。
3. 电流线:用电流线描述电流场 曲线方向:该点电流密度方向; 曲线密度:与该点电流密度的大小成正比。
4. 电流强度和电流密度矢量关系
势降落,叫内电压.
电动势等于内外电路电势 降落之和。
27
闭合电路的十个图象
一、U-I关系图象
外电压与总电流 的关系:
U 开路状态
内电压
短路状态
短路状态
0 I
28
二 、U-R关系图象
U
短路状态
0
0r
断路 状态
R
29
三、 I-R关系图象
I 短路状态
开路状态
0
R
30
四、P-R关系图象
P
总 内
外外
导体1 J1
S
上底
下底
侧面
J1
nS
J
2
nS
(J2 J1) nS
0
n (J2 J1) 0
或J1n J2n
13
2、 E切向分量的连续性
E dl
L
t
S
B
dS
E
dl
b
a
E
dl
c
b
E
dl
d
c
E
dl
a
d
E
dl
L
(E1t E2t )l
E1t E2t 0
在实际应用中,常用电动势 反
电磁学笔记(全)
电磁学笔记(全)第一章 静电场库仑定律物理定律建立的一般过程观察现象; 提出问题; 猜测答案; 设计实验测量;归纳寻找关系、发现规律;形成定理、定律(常常需要引进新的物理量或模型,找出新的内容,正确表述); 考察成立条件、适用范围、精度、理论地位及现代含义等 。
库仑定律的表述: (p5)在真空中,两个静止的点电荷q1和q2之间的相互作用力大小和q1 与q2的乘积成正比,和它们之间的距离r 平方成反比;作用力的方向沿着他们的联线,同号电荷相斥,异号电荷相吸。
电场强度电荷q 所受的力的大小为:场强 E = F/q场强叠加原理:点电荷组:连续带电体:的电量大小、正负有关激发的电场有关q Q r Qq F 与与2041πε=∑=iiE ∧⎰⎰⎰==r rdq d d 2041,πε受的力的方向一致方向:与单位正电荷所小场中受到的电场力的大大小:单位正电荷在电E高斯定理任意曲面:高斯定理:环路定理电荷间的作用力是有心力 —— 环路定理在任何电场中移动试探电荷时,电场力所做的功除了与电场本身有关外,只与试探电荷的大小及其起点、终点有关,与移动电荷所走过的路径无关 静电场力沿任意闭合回路做功恒等于零两点之间电势差可表为两点电势值之差静电场中的导体导体:导体中存在着大量的自由电子 电子数密度很大,约为1022个/cm3d EdS d S E ⋅==θcos Φ的通量通过d ∑⎰⎰=⋅=Φ内S iSE qS d E 01ε⎰⎰⋅=ΦSE Sd E 020204141επεπεqdS r qdS r qEdS S d E SS SS E ====⋅=⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰Φ)()(Q U P U l d E l d E l d E U QPQ PPQ -=⋅+⋅=⋅=⎰⎰⎰∞∞静电平衡条件电容和电容器第二章 恒磁场奥斯特实验奥斯特实验表明:长直载流导线与之平行放置的磁针受力偏转——电流的磁效应 磁针是在水平面内偏转的——横向力突破了非接触物体之间只存在有心力的观念——拓宽了作用力的类型毕奥—萨筏尔定律B-S 定律:电流元对磁极的作用力的表达式:由实验证实电流元对磁极的作用力是横向力整个电流对磁极的作用是这些电流元对磁极横向力的叠加由对称性,上述折线实验结果中,折线的一支对磁极的作用力的贡献是H 折的一半'0E E E +=内 0导体储能能力与q、U无关关与导体的形状、介质有⎪⎩⎪⎨⎧⎭⎬⎫=Uq C ⎰⎰∑∑==iS e ii n i i i e dSU U Q W σ2121构成的平面B 成反比与r 成正比与B 2r l d d Idl r l d I d ,sin )(413110⊥⨯=,、θπμ2tanαr I k H =折k k 21=磁感应强度B :电场E 定量描述电场分布 磁场B 定量描述磁场分布 引入试探电流元安培环路定理表述:磁感应强度沿任何闭合环路L 的线积分,等于穿过这环路所有电流强度的代数和的0倍磁高斯定理 磁矢势,)ˆ(12212122112r r l d l d I I kF d ∧⨯⨯=⎰∧⨯⨯=112212122102)ˆ(4L r r l d l d I I F d πμ⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⨯⨯=⎰∧112212110222)ˆ(4L r r l d I l d I F d πμ22l d I 11l d I ⎰∑=⋅L L I l d B 内0μ∑-=内L I II 212rIB I I R r πμ2,,0==>∑内∑==<20222,,R Ir B r R I I R r πμππ内磁场的“高斯定理” 磁矢势 :磁通量任意磁场,磁通量定义为 :磁感应线的特点:环绕电流的无头无尾的闭合线或伸向无穷远:磁高斯定理 :通过磁场中任一闭合曲面S 的总磁通量恒等于零 证明:单个电流元Idl 的磁感应线:以dl 方向为轴线的一系列同心圆,圆周上B 处处相等;考察任一磁感应管(正截面为),取任意闭合曲面S ,磁感应管穿入S 一次,穿出一次。
电磁学第三章课件
4A的(图3-1a)。
这种电流叫做感应电流。
图3-151.1电磁感应现象当磁棒插在线圈内不动时,电流计的指针就不再偏转,这时线圈中没有感应电流。
再把磁棒从线圈内拔出,在拔出的过程中,电流计指针又发生偏转,偏转的方向与插入磁棒时相反,这表明感应电流与前面相反(图3-1b)。
在实验中,磁棒插入或拔出的速度越快,电流计指针偏转的角度就越大,就是说感应电流越大。
如果保持磁棒静止,使线圈相对磁棒运动,那么可以观察到同样的现象。
图3-1电磁感应现象在上一章中曾经说过,一个通电线圈和一根磁棒相当。
那么,使通电线圈和另一个线圈作相对运动,是否也会产生感应电流呢?这需要通图3-171.1电磁感应现象实验二如图3-2,另一个线圈A ’与直流电源相连。
用这个通电线圈A ’代替磁棒重复上面的实验,可以观察到同样的现象。
在通电线圈A ’和线圈A 相对运动的过程中,线圈A 中产生感应电流;相对运动的速度越快,感应电流越大;相对运动的方向不同(插入或拔出)感应电流的方向也不同。
图3-2电磁感应现象如图3-3,把线圈A ’跟开关K和直流电源插在线圈A 内。
图3-291.1电磁感应现象在这个实验里,线圈A ’和线圈A 之间并没有相对运动。
这个实验和前两个实验的共同点是,在实验中线圈所在处的磁场发生了变化。
A 图3-3如果用一个可变电阻代替开关K ,那么当调节可变电阻一改变线圈A ’中电流强度的时候,同样可以看到电流计的指针发生偏转,即线圈A 中产生感应电流。
调节可变电阻的动作越快,线圈中的感应电流就越大。
101.1电磁感应现象在前两个实验中,是通过相对运动使线圈A 处的磁场发生变化的;在这个实验中,是通过调节线圈A ’中的电流(即激发磁场的电流)使线圈A 处的磁场发生变化的。
因此,综合这三个实验就可以认识到:不管用什么方法,只要使线圈A处的磁场发生变化,线圈A 中就会产生感应电流。
这样的认识是否完全了呢?我们再观察一个实验。
A图3-3如图3-4,把接有电流计的导体图3-4边滑动时,线框所边的移动只是使线框的面积由此可见,把感应电流的起因从直接引起的效果看,磁场的变图3-4实验四的结论:把感应电流的起因只归结成磁场2内穿过回路的磁通量的变化是1.0m/s.求线框中感应电动势的大小。
电磁学3学习教程.pptx
★真空中介电常数是普适常数 ★介电常数是一个非常重要的物理量,不同物质,其值不同 ★一般物质的光、电特性主要体现在其介电常数上
5、例题:比较万有引力与静电力的大小;
计算表明:氦原子中的电子与质子静电力是其万有引力的
看看原子核内的静电斥力有多大?
1倍!039
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什么叫叠加原理?
二、静电力的叠加原理
带电直线中垂线上的电场
★P点x 处,当x >>L时
E L q 2 0x 2 0x
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相当于点 电荷电场
例1.5—P20:
带电圆环… E dE//
dE 0 ←Y对称
★P点x 处
dE//
dE cos
dq
4 0r 2
cos
cos x r R2 x2
r
均匀带电细圆环轴线上的电场
3、电学与磁学的第三次融合:完整的经典宏观电磁学的建立
(1)麦克斯韦的伟大贡献
★力线—— 场的数学描述;位移电流;感应(涡旋)电场; ★预言电磁波的存在——变化的电场可以产生变化的磁场,反之亦然; ★提出了光的电磁学说——实现了光与电磁波的统一;
★ 《电磁通论》 ●将静态的、动态的电场(磁场)用简洁的数学形式实现完美的统一; ●预言电磁波的存在;
2、电子的“半径” r0 10 18 m
3、质子、中子的电荷分布
质子内部的电荷分布
中子内部的电荷分布
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二、电荷的量子性
1、电荷的基本单元——电子:一个模糊的概念 e 1.6021019 C
2、电荷基本单元的实验测定——密立根油滴实验 3、分数基本单元电荷的假定——夸克 4、点电荷—— 理想模型
第10页/共47页
电磁学(新概念)第三章电磁感应
2020/10/1
5
二、电动势
在静电场中 E dl 0,即电场力沿闭合回路移动电荷所作的功为0
我们用K表示作用在单位正电荷上的非静电力。在由于能够形成恒定电
流的闭合回路L里,非静电力沿L移动电荷必定作功,即
K dl 0,
我们定义非静电力的上述环路积分为该闭合回路里的电动势,并记作
K dl ,
3、结论
演示1 演示2 演示3 演示4 演示5
•通过一个闭合回路所包围的面积的磁通量发生变化时,不管这种变化是 由什么原因引起的,回路中就有电流产生,这种现象称为电磁感应现象。
•感应电流:由于通过回路中的磁通量发生变化,而在回路中产生的电流。 •感应电动势:由于磁通量的变化而产生的电动势叫感应电动势。
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3
2、电磁感应的几个典型实验
S N
G
感应电流与N-S的 磁性、速度有关
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G
G
与有无磁介质速度、 与有无磁介质开关速度、
电源极性有关
电源极性有关
4
B S
B
感生电流与磁感应强度的大小、方 感生电流与磁感应强度的大小、方向,
向,与截面积S变化大小有关。
与线圈转动角速度大小方向有关。
•用相互绝缘叠合起来的、电阻率较高的 硅钢片代替整块铁芯,并使硅钢片平面与 磁感应线平行;
•选用电阻率较高的材料做铁心。
磁悬浮列车也用到了涡流效应,在列车底部装上超导磁 体,沿铁轨铺上金属板。当磁体随列车运动时,在金属板上 产生的涡流与磁体相互排斥,使列车“悬浮”起来。
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作业: P201:3-3, P202:3-6 15
1、内容:
当穿过闭合回路所包围面积的磁通量发生变化时,不论这种变化是什 么原因引起的,回路中都有感应电动势产生,并且感应电动势正比于 磁通量对时间变化率的负值。
《电磁学》PPT课件
新型电磁材料与技术
超构材料、拓扑电磁学、量子电磁学等
电磁学与其它学科的交叉融合
电磁生物学、电磁化学、电磁信息学等
电磁学在高新技术领域的应用
5G/6G通信、太空探测、新能源技术等
未来电磁学技术发展趋势展望
高性能计算与仿真技术、智能电磁感知与 调控技术等
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THANKS
正弦交流电路基本概念
1
正弦交流电路是指电流和电压随时间按正弦规律 变化的电路。正弦交流电具有周期性、连续性和 可叠加性等特点。
2
正弦交流电的基本参数包括振幅、频率、相位和 初相位等,这些参数决定了正弦交流电的性质和 特征。
3
正弦交流电路的分析方法包括时域分析法和频域 分析法,其中频域分析法在复杂交流电路分析中 具有重要意义。
处于静电平衡状态的导体,其内部电场被屏蔽,使得外部电场无法对 导体内部产生影响。
电介质极化现象及机理
1 2 3
电介质极化
电介质在静电场作用下,其内部正负电荷中心发 生相对位移,形成电偶极子,这种现象称为电介 质极化。
极化机理
电介质极化的机理包括电子极化、原子极化和取 向极化等。不同电介质在静电场中的极化程度不 同,这与其内部结构有关。
超导材料在电磁领域应用前景
01
超导材料的基本特 性
零电阻、完全抗磁性
02
超导材料在电磁领 域的应用
超导磁体、超导电缆、超导电机 等
03
超导材料应用前景 展望
高温超导材料、超导电子学器件 等
太赫兹技术发展现状和挑战
太赫兹技术的概念和特点
介于微波和红外之间的电磁波
太赫兹技术发展现状
太赫兹源、太赫兹探测器、太赫兹波谱仪等
电磁学3-2
8
电磁学
3-2
欧姆定律
Rt R0 (1 t )
金属电阻随温度变化的较精确的关系式:
Rt R0 (1 0.003985 0.000000586 ) t t
2
R 和 R0分别 是 t o C 和 0o C 的电阻。
利用金属导体电阻随温度的变化可以制成电阻温度计,用 来测温度。
第三章 稳恒电流
10
电磁学
3-2 四、电流的功率
欧姆定律
焦耳定律
单位时间内电场作的功,即电流的功率 功率可表示为
当电流通过欧姆介质(线性介质满足 j E )时,电流的
P IU
PI R
2
焦耳定律
实验表明,电流通过欧姆介质时,电能将以发热的形式释 放出来, 2 R 就是焦耳热功率。 I 焦耳定律也可表示为
第三章 稳恒电流
12
电磁学
3-2
欧姆定律
例1(例3.2-1) 两同轴铜质圆柱形套管,长为 L ,内圆柱的半径为 a ,外圆 柱的半径为 b ,两圆柱间充以电阻率为 的石墨,如图。若 以内圆筒作为一电极,外圆筒作为另一电极,求石墨的电阻。 解法一 由于铜的电阻率非常小,两个铜 管可以分别作为一个等势面,电流沿着径 向由一个圆筒流向另一圆筒。根据对称性, 石墨中电流密度 j 是离轴距离 r 的函数, 通过半径为 r 、长度 L 的圆柱的电流
电磁学
3-2 一、欧姆定律的微分形式
欧姆定律
实验指出,当金属导体中存在电场时,导体中便出现 电流。当导体中的电场恒定时形成的电流也是恒定的,一 旦撤出电场,电流亦随之停止。这说明电流密度和电场强 度之间存在一定的关系。 进一步的实验指出:当保持金属的温度恒定时,金属 中的电流密度与该处的电场强度成正比。
《大学物理》第三篇电磁学
找比较对象 类象
重要作用: (1) 是提出科学假说的重要途径; (2) 是科学阐述或理论证明的辅助手段; (3) 在解决问题的过程中起启发思路、触类旁通的作用。
注意:类比推理所得结论是或然的,需证实或证伪。
3-15-2
磁场
静电场 电
感生 场 电场
一般 电场
高斯定理
SB dS 0
S D0 dS
物质存在的两种基本形式:实物和场
共性:能量、动量、质量
•场能对其中的物体做功 ——表明场有能量
•引力红移与偏折、光压等实验 ——表明场有质量和动量
可相互转化(如正负电子对湮没、同步辐射)
1、电磁场的能量密度与能量
电场能量密度
1 we 2 E D
磁场能量密度
wm
1 2
BH
电磁场能量密度
w
we
S D0 dS
ρdV
V
L E0 dl 0
SB dS 0
D
LH dl S ( j t ) dS
SB dS 0
LH dl S j dS
静电场 基本方程
静电场 基本方程
麦克斯韦方程组是对电磁场宏观规律的 全面总结和概括!
是经典物理三大支柱之一。
再看积分形式的麦克斯韦方程组
jE
2 t
由矢量运算公式: a (b c ) (a b) c b (a c )
(H E) ( H ) E H ( E)
1
(D E
BH)
(H
E)
jE
2 t
(E H ) j E
dW 1
dt
2 V t (D E B H )dV
jD πr 2
2) r >R
大学物理《电磁学》课件
电磁场能量守恒定律表明,在电磁场的演化过程中,电磁场的能量不能被创造或消失,只能被转移或转化。这个 定律可以通过麦克斯韦方程组进行描述,并且在许多物理现象中都有应用,例如电磁波的传播、电磁能的转换等 。
电磁场动量守恒定律及其应用
总结词
电磁场动量守恒定律是电磁学中的另一个基本定律,它描述了电磁场动量在空间中的转移和转化,对 于理解电磁波的传播和散射等现象具有重要意义。
电磁学实验设计思路与方法论介绍
实验目的与背景
明确实验的意义和工程应用背 景,有助于学生更好地理解实
验的设计思路。
实验器材与设备
列出所需的实验器材和设备, 并简要介绍其功能和使用方法 。
实验原理与公式
详细阐述实验的基本原理和相 关的公式,为学生后续理解和 应用实验数据打下基础。
实验步骤与流程
清晰地列出实验的操作步骤和 流程,确保学生能够按照规定
的步骤进行实验。
电磁学实验操作技巧与注意事项分享
01
操作技巧
02
正确使用实验器材:熟悉各种实验器材的使用方法 和注意事项,如电源、电阻器、电感器等。
03
准确测量数据:在实验过程中,要按照规定的步骤 准确测量数据,避免误差的产生。
电磁学实验操作技巧与注意事项分享
• 保持实验安全:在实验过程中,要注意安全,避免触电、 烫伤等事故的发生。
大学物理《电磁学 》课件
汇报人: 202X-12-20
目录
• 电磁学概述 • 电场与电势 • 磁场与磁感应强度 • 电磁感应现象与麦克斯韦方程组 • 电磁场能量与动量守恒定律 • 电磁学实验设计与操作技巧
01
电磁学概述
电磁学定义与基本概念
电磁学定义
电磁学是研究电荷、电流、电场、磁 场以及它们之间相互作用相互影响的 学科。
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意大利科学家伽伐尼 (Luigi Galvani,1737 ~1798)
在一次解剖青蛙时有一个偶然的发现, 一只已解剖的青蛙放在一个潮湿的铁 案上,当解剖刀无意中触及蛙腿上外 露的神经时,死蛙的腿猛烈地抽搐了 一下。
3
库仑定律
库 仑 像
库仑(1736-1806): 法国人,当过法 国部队的技术军 官,后被选为法 国科学院院士。
库仑扭称实验装置
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库仑的电摆实验 库仑把电的吸引力同地球对物体的吸引进行类比,设 计了电摆实验。 对重力摆
q1q2 对异号电荷,同样有: F K 2 er r
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4
奥 斯 特 像
磁针上的电碰撞实验--电流的磁效应 奥斯特(1777-1851):丹 麦人,发现电流磁效应的第 一人。
法拉第如此至爱的这个“婴儿”,的确有着 惊人之举。1867年西门子根据这一原理创造了发 电机,从此人类有了“电”,它至今仍为我们带 来光明和幸福。当我们在尽情享受电灯、电视、 电影……这一切现代文明的时候,我们怎能不感 谢这位铁匠的儿子呢?
7
洛伦兹与洛伦兹力
(洛伦兹Hendrik Antoon Lorentz,1853—1928)是荷兰 物理学家、数学家。1853年7 月18日生于阿纳姆。1870年入 莱顿大学学习数学、物理学, 1875年获博士学位。25岁起任 莱顿大学理论物理学教授,达 35年。
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•安培的思考:自然界的对称性
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•在1820年12月4日,又出了著名的安培定律
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为电流元平面之间的夹角
安培实验装置
•安培著名的分子电流假设
•富兰克林(1706-1790)简介:
在全家17个孩子 中排行15,其父是小 手工业者,家境贫困。 他在10岁时缀学,12 岁当印刷所学徒,阅 读了许多书籍,后来 成为科学家和政治家。 自 己 写 的 墓 志 铭:“印刷工富兰克 林”。
富 兰 克 林 像
杜 尔 格 ( 法 )
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*小插曲:为了验证“地电”与“天电”的相同 之处,富兰克林想到雷可以击死动物, 于是他就实验用“地电”去击杀火鸡, 结果被电打昏了。苏醒后,却不介意地 说:“我本想用电杀死一只火鸡,结果 差点电死了一个ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ瓜。” •1753年,俄国的里赫曼在做大气电实验时不幸 中电身亡,为科学献身。
洛伦兹是经典电子论的创立者。当光 源放在磁场中时,光源的原子内电子的振 动将发生改变,使电子的振动频率增大或 减小,导致光谱线的增宽或分裂。 1896年10月,洛伦兹的学生塞曼发现, 在强磁场中钠光谱的D线有明显的增宽, 即产生塞曼效应,证实了洛伦兹的预言。 塞曼和洛伦兹共同获得1902年诺贝尔物 理学奖。
The Nobel Prize in Physics 1902
"in recognition of the extraordinary service they rendered by their researches into the influence of magnetism upon radiation phenomena"
法拉第——变磁生电
奠定了电磁学的基 础,导致了电动机发电 机的出现。
2)提出力线和场的思想 法拉第从大量的实验中想象出描写电磁作 用的力线,经数学家证明了其概念的正确,他 为场的理论建立作出贡献。 汤姆逊说:“我想电场和磁场的许多性质, 借助力线就可以最简单而富有暗示地表示出 来。” 麦克斯韦:“在数学家看到相互超距吸引 力的中心的时候,法拉第则用他特有的思维的 眼睛看到穿过全空间的力线。……”
麦克斯韦在电磁学方面的贡献是总结了库仑、高斯、 安培、法拉第、诺埃曼、汤姆逊等人的研究成果特 别是把法拉第的力线和场的概念用数学方法加以描 述、论证、推广和提升,创立了一套完整的电磁场 理论。 麦克斯韦除了在电磁学方面的贡献外,还是分子运 动论的奠基人之一。
•通过类比,把法拉弟力线思想数学化
1856年麦克斯韦发表了《论法拉第力线》一文, 受到法拉第的赞赏。法拉第说:“我惊讶地看到, 这个主题居然处理得如此之好” 。麦克斯韦在文 中认为法拉第将磁现象归结为力和场的观点,是一 种更合适的科学语言。 五年后,《论物理力线》-内分四个部分,分别载 于1861年和1862年的《哲学杂志》
磁的新用途
磁的新用途
电磁起重机能吊起几百吨的钢铁
磁的新用途
• 新生细胞含磁量为衰老细胞的几倍,乃至 几十倍。提高细胞的含磁量可延缓细胞衰 老。研究还表明,年轻人血液中的磁含量 高于老年人。生物学家认为,现代人有的 需要补充磁力,有的则需要调整磁力。 磁 枕,磁被等磁疗产品发展迅速
5.安培和安培定律
2
电荷及电荷守恒定律
摩 擦 生 电 试 验
莱顿大学的瓶子
富兰克林(1706—1790)发现了尖端放电,发明了避 雷针,研究了雷电现象,从莱顿瓶的研究中,提出 了电荷守恒原理。1747年富兰克林用电流体假说阐 述了这一思想 实验中发现:电荷可以移动,可以转移,但不能从 “无”中产生,也不能自动消失,这就是电荷守恒 定律,它是一个严格的守恒定律。
安培(1775-1836):法 国科学家。安培在法国 长大时,正是法国社会 变革时期,他几乎没受 过正规教育,只好以他 父亲和百科全书做老师。 个人遭遇不好,家庭几 经磨难。即使这样,也 没有动摇安培对科学的 追求。
安培——电学中的牛顿
奥斯特发现电流磁效应引起法国科学界的极大兴趣。
• 比奥(LB.Biot,1774—1862)、沙伐(Felix Savart,1791—1841) 和拉普拉斯建立了电流元 激发磁场的理论:
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物理学思想:奥斯特信奉康德哲学:自然界各种基 本力量可以相互转化的。1803年:“我们将把整个 宇宙容纳在一个体系中。”他认为“自然力之统 一”。 物理类比:电和磁的联系,就像电和发热发光的 现象有联系一样。他深信电和磁有某种联系。 1820年7月21日,发表了 《关于磁体周围电冲突的实 验》,报导了60多次的实验 结果,引起了学术界的轰动。
法 拉 第 像
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当法拉第在演示他的电磁感应现象时,一位 贵妇曾问道:“您的电流计指针动一下有什么意 义呢?”法拉第回答道:“夫人,当一个婴孩诞 生的时候,您会想到他将会完成何等事业吗?”
6 电磁感应定律
法拉第是英国物理学家、化学家,也是著名的自学成才的 科学家。1791年9月22日出生于萨里郡纽因顿一个贫苦铁匠家 庭。因家庭贫困仅上过几年小学,13岁时便在一家书店里当学 徒。由于他爱好科学研究,专心致志,受到英国化学家戴维 的赏识,1813年3月由戴维举荐到皇家研究所任实验室助手。 这是法拉第一生的转折点,从此他踏上了献身科学研究的道路。 1815年5月回到皇家研究所在戴维指导下进行化学研究。1824 年1月当选皇家学会会员,1825年2月任皇家研究所实验室主任, 1833----1862任皇家研究所化学教授。1846年荣获伦福德奖章 和皇家勋章。1867年8月25日逝世。 法拉第主要从事电学、磁学、磁光学、电化学方面的研究, 并在这些领域取得了一系列重大发现。在1831年发现了电磁感 应定律。这一划时代的伟大发现,使人类掌握了电磁运动相互 转变以及机械能和电能相互转变的方法,成为现代发电机、电 动机、变压器技术的基础。
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法拉弟的手稿
•电磁感应定律: 闭合回路上产生的感应电动势和通过闭合回 路的磁通量的变化率成正比。
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法 拉 第 在 作 演 讲
法拉第的讲义
•法拉第的思想 1)一贯追求科学真理,相信自然力的统一。 “我早已持有一种见解,它几乎达到深 信不移的程度,而且我想这也是其他许多自 然科学爱好者的见解,即物质之力所表现出 来的各种形式具有普遍的起源。” 奥斯特——动电生磁
为了把一切电磁现象都归结为电流间的相互作 用,安培提出了他子电流假设。 螺线管表现像 一根磁铁, 设想 磁铁表面存在一 层电流的环流
好友菲涅耳提醒:磁铁是非良导体,宏 观电流将使磁铁发热,电流很快将消失
改进假设:磁性物质内存在无数微小的“分 子电流”,它们永不衰竭地沿闭合路径流动, 从而形成一个个小磁体
2)发明避雷针 富兰克林并不满足,将他的发现转化为了 新的发明。避雷针诞生了。 3)科学兴趣广泛
命名了正电,负电,发现了电荷守恒定律, 研究了火炉的改良,植物的移植,传染病的防 治。 写出了《电学的实验和研究》的著作。
独立宣言和美国宪法的起草人之一,为祖国的独 立和解放作出了贡献的政治活动家。
生物电现象
经典电磁学
1
历史回顾 •早期定性研究
关于电:先秦:“阴阳相薄,感而为雷, 激而为霆。霆,电也。” 关于磁:古人将磁石称为慈石来形容磁 石“以为母也,故能引其子”的功能。
•英国人吉尔伯特 •(1544-1623)——论磁:
曾为英国伊丽 莎白一世的御医, 1600年发表《论磁 石》,总结了前人 的经验,记载了大 量实验。
•寻找“磁生电”
奥斯特——动电生磁
磁能生电否?
自然统一的信念, 法拉弟进行了十年 的探索
1831年8月29日,法拉第在日记中写道 :
“使一个有10对极板,每板面积为4平方英寸的电池 充电。用一根铜导线将一个线圈,或更确切地说把B 边的线圈的两个端点联接,让铜线通过一个距离, 恰好经过一根磁针的上方(距铁环3英尺远)。然后把 电池联接在A边线圈的两端;这时立即观察到磁针 的效应,它振荡起来,最后又停在原先的位置上, 一旦断开A边与电池的联结,磁针再次被扰动。”