数学物理方法第十章_格林函数法

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格林函数方法

格林函数方法
,S上
给定,
(1)V内有电荷分布
求V内
相应格林函数问题
在S上)
常数(
(2)
只要知道

,即可马上得到
(1) 的求解本身也不是一件很容易的事情。一般只有区域几何形状规则、简单才容易求解。电象法是求解格林函数的有效方法之一。
3.格林函数方法求解讨论
(2)格林函数方法也可用来解拉普拉斯方程的边值问题。由
本节仅研究泊松方程解的格林函数方法。 它与点电荷解的边值相关,但可以解静电学的许多边值问题。 设V内电荷分布 已知,
—— 第一边值问题
① 给定V边界
求V内各点电势值。
本节内容不作考试要求。格林函数方法在求解静电场的某些问题中非常有用,而且在理论物理的研究中是很重要的工具。
—— 第一类边值问题
—— 第二类边值问题
(1)无界空间中的格林函数
的距离

球坐标中
(偶函数)
显然满足点电荷泊松方程。
(2)上半空间的格林函数
(3)球外空间的格林函数
设点电荷Q = 1 坐标为
观察点为

相当于题中的 a )
设假想点电荷在
,它的坐标为
(它在
连线上,题中b对应这里的


三、用格林函数求解一般的边值问题
一、点电荷密度的
函数表示
处于
点上的单位点电荷的密度
[一般
]
2.常用公式
点电荷的泊松方程:设电势为
单位点电荷产生的电势
空间区域V上的边界条件

常数
格林函数的对称性
(偶函数)
对于静电场的点电荷问题
称为静电场的格林函数

格林函数方法

格林函数方法

格林函数方法
1、格林函数
格林函数(Green's function)是指由著名数学家.格林(Green)提出的数学方法,它是一种可以求解各种微分方程的技术。

格林函数的定义是对于任意给定的初值问题,在区间上的解的和等于给定的数值13。

其用法主要有两种:一种是用于求解某些有定型的初值问题;另一种是求解某些微分方程的积分解。

格林函数的结果可以用来解决复杂的初值问题和理解复杂的微分方程以及系统的时间变化。

2、格林函数的原理
格林函数可以用来解决一类有特定初值条件的常微分方程组。

它的原理是基于一种叫做拉普拉斯变换(Laplacetransform)的数学变换理论,它是一种将微分方程组变换成求积分方程组的方法,从而可以使原本困难的初值问题变得容易解决,其在解决物理学中不变解中特别有用。

3、格林函数的计算
对于特定的初值条件,可以使用格林函数计算出拉普拉斯变换得到的积分方程的结果,从而计算得到解析解。

计算过程比较复杂,需要用到积分变换和methods。

总之,格林函数是一种可以求解复杂常微分方程的有效数学方法,它基于拉普拉斯变换的原理,对于特定的初值问题,运用格林函数,可以计算出相应的解析解。

格林函数法

格林函数法

(14.2.12)
考虑到格林函数的齐次边界条件,由公式(14.2.9) 可得第一类边值问题的解
u (r0 ) G (r , r0 ) f (r )dV (r )
T
G (r , r0 ) n
dS
(14.2.13)
另一形式的第一类边值问题的解
u (r ) G (r , r0 ) f ( r0 )dV0 ( r0 )
T 中具有连续二阶导数,应用矢量分析的高斯定理


A S d

AdV =
T

divAdV (14.1.1)
T
单位时间内流体流过边界闭曲面S的流量
单位时间内V内各源头产生的流体的总量
将对曲面 的积分化为体积分


uv S uv )dV uvdV u vdV d (
T0
(14.3.1)
选取 u (r ) 和 G(r , r0 ) 分别满足下列方程
u (r ) f (r )
G(r , r0 ) (r - r0 )
(14.3.2) (14.3.3)
14.3.1 三维球对称
对于三维球对称情形,我们选取 对(14.3.3)式两边在球内积分
r0 0
(14.2.4)
(r r0 ) 代表三维空间变量的 函数,在直角坐标系中其形式为
(r r0 ) ( x x0 ) ( y y0 ) ( z z0 )
(14.2.4)式中
函数前取负号是为了以后构建格林函数方便
格林函数的物理意义【2】:在物体内部(T 内) r0 处放置一个单位点电荷,而该物体的界面保持电位为零, 那么 该点电荷在物体内产生的电势分布,就是定解问题(14.2.4)的解 ――格林函数.由此可以进一步理解通常人们为什么称格林函 数为点源函数.

格林函数法

格林函数法
应的单位点源的电势解; 原问题的解可以通过这个点源的解表示出来;
通过格林公式,把静电边值问题与相应的格林 函数问题联系起来。 一般的处理方法,在物理学领域有着非常广泛 的应用
3
本节主要内容: 1. 格林函数——对应于给定问题的单位点源
的电势解; 2. 格林函数与泊松方程的解之间的关系; 3. 几种简单边界问题的格林函数形式。
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§5 格林函数法
1
几种方法的比较
1. 镜像法只适用于比较简单(点电荷)问题; 2. 分离变量法是精确求解的方法:除了几个高对
称的边界问题以外,一些实际问题往往难以求 解; 3. 多极展开法只适用于求远处的场(最后一节); 4. 格林函数方法
2
1
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格林函数方法: Green函数本身实际上是对应于给定问题所对
4
2
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几个基本公式:Ñ
1 r
=
-
r r3
,
高斯定理:
ò
E
×
dS
=
1 e0
i
Qi
空间一个单位点电荷的电场: E
=
4
1 e0
r r3
若点电荷处于闭合积分面内:
��������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������������

格林函数法解非齐次方程

格林函数法解非齐次方程

格林函数法解非齐次方程格林函数法是一种常用的解非齐次方程的数学方法。

它基于格林函数的概念,通过求解格林函数来得到非齐次方程的解。

在本文中,我们将介绍格林函数法的基本原理和应用,并通过一个具体的例子来说明如何使用格林函数法解非齐次方程。

让我们来了解一下什么是格林函数。

在偏微分方程中,格林函数是一种特殊的函数,它可以用来表示在某个点上施加单位源时在整个空间内引起的响应。

格林函数可以看作是一个狄拉克函数的解,它满足齐次方程和边界条件,并且在单位源点上的值为1。

通过求解格林函数,我们可以得到非齐次方程的解。

接下来,我们来看一个具体的例子。

假设我们要解一个一维非齐次波动方程:∂^2u/∂t^2 - c^2 ∂^2u/∂x^2 = f(x,t)其中,u是待求解的函数,c是波速,f(x,t)是给定的源函数。

为了使用格林函数法,我们首先需要求解齐次方程的格林函数G(x,t;x',t'),即满足以下方程的函数:∂^2G/∂t^2 - c^2 ∂^2G/∂x^2 = 0边界条件为:G(x,0;x',t') = 0∂G/∂t(x,0;x',t') = 0G(0,t;x',t') = 0G(L,t;x',t') = 0其中,L是空间的长度。

通过求解该齐次方程,我们可以得到格林函数G(x,t;x',t')的表达式。

接下来,我们可以使用格林函数来求解非齐次方程。

假设非齐次方程的源函数为f(x,t),我们可以将其表示为格林函数G(x,t;x',t')的积分形式:u(x,t) = ∫G(x,t;x',t')f(x',t')dx'dt'通过这个积分形式,我们可以将非齐次方程的解表示为格林函数和源函数的积分。

这样,我们就可以通过求解格林函数来得到非齐次方程的解。

让我们通过一个具体的例子来说明如何使用格林函数法解非齐次方程。

格林函数法 数学物理方程

格林函数法 数学物理方程

格林函数法
若L 一个带平滑系数的线性微分算子,当求解形如()L u f =的微分方程时,若对于任意的向量y 都存在广义函数()G x,y ,使得
[]()()L G δ=x x,y x-y
(此处下标x 表示L 作用于()G x,y 时将其当做以x 为自变量的广义函数,而y 为参数) 若再令
()()()d u G f =⎰x x,y y y
将上式代入()L u f =则有
[]()()d ()()d ()()d ()L G f L G f f f δ⎡⎤===⎣⎦
⎰⎰⎰x x,y y y x,y y y x -y y y x 故此时()u x 是微分方程()L u f =的解。

采用上述方法求解微分方程的方法称为格林函数法,广义函数()G x,y 也称为格林函数。

数学物理方法知识体系
数学物理方法所要解决的问题:求解(偏)微分方程
本学期学过的求解方法:变量分离法、积分变换法、格林函数法
变量分离法涉及知识点:傅里叶级数、函数的正交系、贝塞尔函数(Chap.2~Chap.5) 积分变换法涉及知识点:傅里叶变换、拉普拉斯变换、广义函数(Chap.7~Chap.9) 格林函数法涉及知识点:格林函数(Chap.10)
例题数量统计。

如何求格林函数

如何求格林函数

如何求格林函数格林函数是一种用于解决偏微分方程的数学工具。

它在物理学、工程学等领域中被广泛应用,用于描述空间中点源或边界条件下的场或势函数分布。

本文将以人类的视角,以一个具体的例子来介绍如何求解格林函数。

假设我们考虑一个二维空间中的热传导问题,即热量在空间中的传播。

假设有一个热源在坐标原点处,我们想求解在空间中任意点处的温度分布。

我们需要建立起偏微分方程描述这个问题。

热传导问题可以由热传导方程来描述,其形式为:∂u/∂t = α(∂²u/∂x² + ∂²u/∂y²)其中,u是温度分布函数,t是时间,α是热扩散系数。

接下来,我们引入格林函数G(x, y, x', y'),它是满足以下方程的函数:α(∂²G/∂x² + ∂²G/∂y²) = δ(x - x')δ(y - y')其中,δ(x)是狄拉克函数,表示单位脉冲。

注意,这里的格林函数是关于空间坐标的函数,与时间无关。

有了格林函数之后,我们可以通过以下公式来求解温度分布函数u(x, y, t):u(x, y, t) = ∫∫G(x, y, x', y')f(x', y', t)dxdy其中,f(x, y, t)是边界条件或初始条件。

在实际应用中,求解格林函数常常采用分离变量法、变换法等数学方法。

这些方法能够将偏微分方程转化为一系列普通微分方程或积分方程,从而求解出格林函数。

通过求解格林函数,我们可以得到任意时刻、任意位置的温度分布。

这对于热传导问题的研究和工程应用具有重要意义。

格林函数的求解方法可以推广到其他偏微分方程问题中,因此具有广泛的应用价值。

总结起来,格林函数是一种用于求解偏微分方程的数学工具。

它通过满足特定的方程条件,描述了空间中点源或边界条件下的场或势函数分布。

通过求解格林函数,我们可以得到解析解,从而获得任意时刻、任意位置的场或势函数分布。

格林函数公式

格林函数公式

格林函数公式格林函数是一种数学工具,用于求解偏微分方程问题。

他们被广泛应用于物理学、工程学和应用数学等领域中。

在此文档中,我们将介绍格林函数的基本概念,并讨论它们在求解偏微分方程中的重要作用。

基本概述格林函数是一个数学函数,用于求解关于某个特定系统的线性偏微分方程的解。

这个函数在数学上被定义为下面的积分:G(x, y) = ∫K(x, y, ξ)F(ξ)dξ其中,K代表一个所谓的内核函数,它可以被视为系统对某个点源触发产生的响应函数。

F(ξ)是一个给定的受迫项函数,它表示了在系统中产生的激励效应。

G(x,y)代表了任意两个点x和y之间的影响函数,它表达了一个点受另一个点影响的程度。

格林函数的重要性格林函数在求解偏微分方程中体现了它特殊的重要性。

在PDE中,我们经常需要求解由某个系统的激励效应所引起的响应。

例如,在热传导问题中,激励项F(ξ)可以表示为热源的转移率。

在流体力学中,它可以表示为质量和能量输入的源。

在声学中,它可以表示为声音源的振动。

无论哪种情况,我们都需要找到一个函数G(x,y),它可以很好地反映出在当前系统下,如何将激励函数在某个点上转发到系统中的其他点上。

在这个过程中,格林函数的具体形式和性质显得尤为重要。

具体应用接下来我们将介绍两个具体的例子,它们分别显示出了格林函数在解决实际问题中体现出的价值。

例子一:热传导问题假设我们在一个矩形的平面内部有一热源,并且这个矩形的四周的边界是冷却的。

现在,我们要求出在矩形平面中任意一个点的温度变化情况。

为此,我们需要考虑如下的偏微分方程:∇²u - κu = q其中,u表示温度变化的值,κ表示热扩散性质的参数,q是热源的转移率。

这个方程的解可以被表示为下面的积分:u(x) = ∫K(x, y)F(y)dy在这里,K(x,y)是格林函数,它可以表示为热对某一点的效应;F(y)是热源在某一点上的转移率。

例子二:波动方程假设我们需要模拟一个灵敏的声学系统。

数学物理方程 格林函数法优秀课件

数学物理方程  格林函数法优秀课件

由格林第三公式,得
u (,,) ( u n u n )d s u d V(7 )
由定解问题(5)(6)的自由项和边值条件,可得
而 在 u dV un d s 中 ,f( xun,y在,z边)d界V 和 上的 值u 未 n知ds,因 此(须x,进y,一z)步 n处d理s.。
( 1 1 )
将(10)和(11)带入到(9),
G u d V ( u n u n ) d s B ( u n u n ) d s ( 9 )
得到
G u d V ( u n u n )d s u (x ,y ,z ) u n (x ,y ,z )
5.3 半空间及圆域上的Dirichlet问题
由前面的分析,我们可以看出,只要求出了给定区域
上的格林函数,就可以得到该区域泊松方程狄利克雷问题的解。对 一般区域,求格林函数并非易事。但对于某些特殊区域,可有一些 方法。
5.3.1 半空间上的狄利克雷问题
设 { ( x ,y ,z ) |z 0 } , { ( x ,y ,z ) |z 0 } 考虑定解问题
基本解做研究偏微分方程时起着重要的作用。这里首先介绍 拉普拉斯方程的基本解,并做一些特殊区域上由基本解生产格林函 数,由此给出相应区域上的拉普拉斯方程或泊松方程边值问题的解 的表达式。
5.2.1 基本解
设 P0(,,)R3 ,若做点 P0(,, ) 放置一单位正电荷,
则该电荷在空间产生的点位分布为(舍去介电常数 0 )
uf(x,y,z),(x,y,z) (1)
u(x,y,0)(x,y),(x,y) R2 (2)
设 P0(,,),则 P1(,,) 为 P 0 关于 的对称点。
G (P G , P 0)( P 0 ,,P (0 x ),,(yx ,,zy ), z )

格林函数法

格林函数法

格林函数法
格林函数(Green's Function)是描述物理系统状态之间相互转换和
其它类型的转换的一种函数,用来解决系统的边界值问题。

它可以通过物
理系统的差分方程来解释,也可以用来表征物理系统的任意状态之间的相
互作用。

格林函数可以概括地表示为:当系统处于某一特定状态时,其他
状态的影响,及它们之间的相互作用,以及系统当前状态的演变。

格林函数法可以分为两种:一种是无限空间的,这种方法是通过求解
无限空间的格林函数的衍生值来处理边界值问题;另一种是有限空间的,
这种方法是通过求解有限空间的格林函数的衍生值来处理边界值问题。


林函数法可以用来研究物理系统中多种形式的边界值问题,包括边界条件、初始条件、响应函数、激励函数、反应函数等。

此外,它还可以用来估计
未知量、估计系统参数、构造信号处理过程和对边界条件进行约束等。

数学物理方法第十章_格林函数法讲解

数学物理方法第十章_格林函数法讲解

=

1 2π
(x
y0 x0 )2

y02

1 π
(x
y0 x0 )2

y02

1 π
(x
y0 x0 )2

y02
代入到拉普拉斯第一边值问题解的公式,拉普拉斯方程的自由 项 ,则由 f 0
u(r0
)

T
G(r,
r0 )
f
(r)dV

(r)
G(r, n
r0
) ]dS

因为
T (r)dV 1
T G(r,0)dV T G(r,0)dV S G(r,0) dS
由于
G

G r
er
,G
只是垂直于轴,且向外的分量,所以上式在
圆柱体上、下底的面积分为零,只剩下沿侧面的积分,即

G r
rddz

T

(r)dV

1 S0 f (r0 ) ln | r r0 | dS0
10.4 用电像法确定格林函数
用格林函数法求解的主要困难还在于如何确定格林函数本身 一个具体的定解问题,需要寻找一个合适的格林函数 为了求解的方便,对一些具体问题我们给出构建格林函数的方法
一、电像法定义 考虑一个具体的物理模型:设在一接地导体球内的 M 0 点
故有
S
G r
r2
sin d d

T
G(r , 0)dV

1
使上式恒成立,有 4πr2 G(r,0) 1 r
G(r,0) 1 c 4πr
r ,G 0 因此 c 0 ,故得到
对于三维无界球对称情形的格林函数可以选取为

格林函数方法

格林函数方法

格林函数方法格林函数方法是一种数值计算方法,它通过求解常微分方程来解决实际问题,并有助于研究工程中的某些物理特性。

格林函数方法以量子力学和热力学的成功应用为基础,现在被广泛用于量子电子学、光学、流体力学、结构力学、能源学等领域,其有效的处理数十亿个基础状态的能力为科学研究提供了无穷的可能性。

格林函数方法的基本思想是将给定的微分方程转换为它的格林函数表示,以便对常微分方程的解或其他数学特性进行分析。

主要特点是,格林函数方法可以用来求解复杂的线性和非线性微分方程组,其中格林函数可以看作是方程组中各元素的描述,而不需要显式地求出它们的解。

这使得格林函数方法得以应用于复杂系统中实际问题的求解,从而在工程实践中节省了大量的时间和精力。

具体来说,格林函数方法一般分为三个步骤:首先,将常微分方程转换为额外的辅助方程和格林函数;其次,解辅助方程,以求出格林函数,并使用它来解决源微分方程;最后,通过使用互补性和通用性特性,求出格林函数方程组的解,并进行可视化分析。

格林函数方法在研究各种量子物理学问题方面表现异常出色,在计算能量谱、场动力学以及其他类似的量子物理问题方面,它具有极大的优势。

如果将格林函数方法与数值模拟技术相结合,就可以更好地描述复杂的物理系统的特性和行为,从而对更复杂的问题有所贡献。

在过去几十年中,随着计算机技术的发展,格林函数方法也取得了巨大的进步。

最近,研究者们发展出了新型的格林函数方法,如蒙特卡洛格林函数方法和一维格林函数方法,它们可以用于更复杂的微分方程组,能够更快地收敛,对于大型系统也更加有效。

此外,现在有一系列的软件可用来帮助研究人员编写格林函数方程组的程序,大大简化了编程的过程,也方便了研究人员使用格林函数方法发掘物理系统的特性。

综上所述,格林函数方法为研究者提供了解决复杂系统的实际问题的独特工具,同时也大大提高了数值计算的效率。

该方法在研究物理学问题方面取得了显著的进展,已经被广泛应用于各个领域;随着科技的进步,格林函数方法也在不断演进,发展出新的计算技术,为科学研究提供无穷的可能性。

格林函数以及拉普拉斯方程讲解

格林函数以及拉普拉斯方程讲解

格林函数格林函数的概念及其物理意义格林函数法是求解导热问题的又一种分析解法。

从物理上看,一个数学物理方程是表示一种特定的"场"和产生这种场的"源"之间的关系。

例如,热传导方程表示温度场和热源之间的关系,泊松方程表示静电场和电荷分布的关系,等等。

这样,当源被分解成很多点源的叠加时,如果能设法知道点源产生的场,利用叠加原理,我们可以求出同样边界条件下任意源的场,这种求解数学物理方程的方法就叫格林函数法.而点源产生的场就叫做格林函数。

物体中的温度分布随时间的变化是由于内热源、边界的热作用以及初始温度分布作用的结果。

这些热作用都可以看做广义上的热源。

从时间的概念上说,热源可以使连续作用的,如果作用的时间足够短,则可以抽象为瞬时作用的热源。

同样的热源在空间上是有一定分布的,但如果热源作用的空间尺度足够小,也可以抽象为点热源、线热源和面热源。

在各种不同种类的热源中,瞬时点热源虽然仅是一种数学上的抽象,却有着重要的意义,因为在其他的各种热源都可以看作是许多瞬时热源的集合,即把空间中的热源看成是在空间中依次排列着的许多点热源,在特定的几何条件的导热系统中,在齐次边界条件和零初始条件下单位强度的瞬时点热源所产生的温度场称为热源函数,或称格(Green)函数。

对于二维和一维导热问题,也把由线热源和面热源引起的温度场称为相应的格林函数。

对于线性的导热问题,由各种复杂的热源引起的温度场可以由许多这样的瞬时热源引起的温度场叠加得到,数学上即成为某种几分。

这就是热源法,或称格林函数法,求解非稳态导热问题的基本思路。

采用格林函数法可以求解带有随时间变化的热源项且具有非齐次边界条件的导热微分方程,对于一维、二维和三维问题的解在形式上都可以表示的非常紧凑,而且解的物理意义比较清楚。

格林函数法可以来求解不同类型的偏微分方程,包括线性的椭圆形的偏微分方程(如带有热源项的稳态导热问题)以及双曲型偏微分方程(如力学中的震动问题)。

《格林函数方法》课件

《格林函数方法》课件

04
格林函数在工程问题中的应用
流体动力学问题
流体力学中的波动和散射问题
格林函数方法可以用于求解流体力学中的波动和散射问题, 例如声波在流体中的传播、波动在管道中的传播等。
流体动力学中的边界层问题
格林函数方法可以用于求解流体力学中的边界层问题,例如 流体在固体表面流动时的速度分布、温度分布等问题。
格林函数方法的优点
精确度高
格林函数方法基于严格的数学推导,能够精 确地描述物理系统的响应。
适用范围广
该方法不仅适用于线性系统,也适用于非线 性系统,具有较强的通用性。
易于实现
格林函数具有明确的物理意义,计算过程相 对简单,易于编程实现。
可扩展性强
通过引入更多的格林函数,可以处理更复杂 的物理问题。
弹性力学问题
总结词
格林函数在弹性力学问题中也有着重要的应用,它可以帮助我们求解弹性波的传播和散射问题。
详细描述
在弹性力学问题中,格林函数可以用于描述弹性波的传播和散射过程。通过求解格林函数,我们可以得到弹性波 在各种不同介质中的传播规律和散射特性,这对于地震探测、声波传播、振动控制等领域有着重要的应用价值。
格林函数方法的缺点
计算量大
对于大规模系统,需要计算的格林函数数量较多,计算量较大。
对初值敏感
某些情况下,初值的选择对计算结果影响较大,需要仔细选择。
对噪声敏感
在数据中存在噪声时,格林函数方法可能会受到影响,导致结果失真。
对边界条件敏感
边界条件的设定对格林函数的计算结果有较大影响,需要谨慎处理。
格林函数方法的未来发展前景
03
格林函数在物理问题中的应用
电磁场问题
总结词
格林函数在电磁场问题中有着广泛的应用,它可以帮助我们求解电磁场中的散射 和辐射问题。

理论计算物理中的格林函数方法研究

理论计算物理中的格林函数方法研究

理论计算物理中的格林函数方法研究一、引言格林函数是量子力学中重要的物理量,其被广泛应用于最先进的理论物理实验和计算中。

因此,理论计算物理中的格林函数方法研究也得到了广泛关注。

本文将介绍格林函数的定义、性质,以及其在物理学中的应用。

二、格林函数的定义在理论计算物理中,格林函数是指解决微分方程或差分方程问题的一种方法。

更具体地说,如果我们给定了一个微分方程或差分方程:Lψ = f其中L是一个线性微分或差分算子,f是一个给定的函数,而ψ是我们所要求解的函数。

那么,我们可以定义一个格林函数G(x,x'),满足下面的式子:L(x)G(x,x') = δ(x - x')其中,δ(x - x')是二维或三维的δ函数。

然后我们就可以得到这个方程的通解:ψ(x) = ∫dxf(x')G(x,x')其中f(x)为任意给定函数。

从上面这个通解可以看出,格林函数在解决微分方程问题时起到了很重要的作用。

三、格林函数的性质在理论计算物理中,格林函数具有一些性质,这些性质使其在物理学中的应用更加方便。

这些性质包括:1. 对称性:对于一个线性微分或差分算子L,其对应的格林函数满足:G(x,x') = G(x',x)这个性质在物理学中很有用,因为这意味着我们可以将体系中任意两点之间的格林函数看作是相等的。

2. 空间平移不变性:对于一个线性微分或差分算子L,其对应的格林函数满足:G(x,x') = G(x - x',0)这个性质也在物理学中很有用,因为它使得我们可以很轻松地将体系中任意两点之间的格林函数与原点之间的格林函数联系起来。

3. 正定性:对于任意一个函数f(x),其对应的格林函数G(x,x')都满足:∫dxf(x')G(x,x')f(x) ≥ 0这个性质在物理学中也有很大的作用,因为它确保了格林函数在物理上是有意义的。

四、格林函数的应用在理论计算物理中,格林函数被广泛应用于最先进的理论物理实验和计算中。

数学物理方法第10章格林函数法

数学物理方法第10章格林函数法
第10章 格林函数法
2
格林函数,又称为点源影响函数,是数学物理方程中的
一个重要概念,也是求解各类定解问题的另一种常用方法。
若已知点电荷(点 源)产生的场(边 界无限远,无初始 条件) 积分得到
Uq
任意带电体(任意 源)产生的场(边 界无限远,无初 始条件) 任意源在相同初 始和边界条件下 产生的场
19
1 4 r r0
R 0 r0 R2 4 0 r 2 r0 r0
1 R 4 r r0 r0
1 R2 4 r 2 r0 r0
20
G r0 ; r u r r0 dS0 G r0 ; r f r0 dV0 n T
u r f r u u r n
为了求解上面定解问题,我们必须定义一个与此定解问题相应的 格林函数 G(r , r0 ) 它满足如下定解问题,边值条件可以是第一、二、三类条件:
6
G(r , r0 ) (r r0 ) G [ G ] 0 n
13
对狄利克雷问题的格林函数应满足:
G r ; r0 r r0 G r;r 0 0
令 G G0 G1代入上述定解问题有
G0 G1 r r0 G0 G1 0
显然没有考虑边界的影响 (或者说对应着无界空间)
G r;r0 u r r0 dl0 G r;r0 f r0 dS0 n0 l S
1 G0 4 r r0
1 1 G0 ln c0 2 r r0
G1 0 G1 G0
21

数学物理方法第十章 格林函数法

数学物理方法第十章 格林函数法

上式给出了泊松方程解的积分表达(biǎodá),但由于G(M,M0)未知 且不同边值条件也需做进一步的分析。
共二十六页
§10 格林函数(háns
2、泊松方程(fāngchéng)边值问题的积分公式
(A)第一类边界条件 0

边界条件变为 u 1 g(M ) f (M )
基本(jīběn)公式变为
这里(zhèlǐ)G就相当于 格林第二公式中的v
(G u u G )d (Gu uG)d
n
n
[u(M ) (M M0 ) G(M , M 0 )h(M )]d
若能由此式化简整理得到u(M),则一定(yīdìng)是方程(1)的解
共二十六页
§10 格林函数(hán
共二十六页
§10 格林函数(hánsh
显然,为了解决这一矛盾,或者修改格林函数所满足的方程
G(M , M0 ) (M M0 )
使之与边界条件
G 相0 容,
n
这就要引入所谓的广义格林函数方程;或者修改边界条件使之
与格林函数所满足的方程相容,这里不再详细讨论。
共二十六页
§10 格林函数(hánsh
(C)第三类边界条件 0, 0
积分变换法:无界区域(qūyù)的定解问题, 解一般为无穷积分
共二十六页
§ 10.1
函数(hánshù)
§10 格林函数(háns
共二十六页
2、定义(dìngyì)
(x)
0
x0 x0
(x)dx 1
更普遍的定义为
§10 格林函数(hánsh
—— 函数
(hánshù)
共二十六页
§10 格林函数(háns
u(M )

电动力学_10格林函数法与多电极矩

电动力学_10格林函数法与多电极矩
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1 f (0) ( x1 x2 x3 ) f (0) 1! x1 x2 x3 1 2 ( x1 x2 x3 ) f (0) 2! x1 x2 x3 3 1 2 f (0) xi f (0) xi x j f (0) xi 2 ij xi x j i 1 1 f ( 0) ( x ) f ( 0) ( x ) 2 f ( 0 ) 2 1 (3) 将 在 x 0 点展开 r
( x)dV 3. 小区域电荷分布产生的电势 ( x ) 4 0 r
1
(x)
1 1 1 1 ( x )[ x x x : ]dV 4 0 V R R 2 R
一、点电荷密度的 函数表示

V
( x )dx ( x x )dV 1
V
(x V )
2.常用公式
f ( x ) ( x x ) d x f ( x ) ( x V ) V 点电荷的泊松方程:设电势为
2 1 V G ( x , x ) ( x )dV 0 1 2 V ( x ) G ( x , x )dV 0 G ( x , x ) S 0

V
G ( x , x ) ( x )dV 1 ( x ) ( x x )dV ( x )
x 到 x 的距离
r
2 2 2 (x x ) ( y y ) (z z )
1 (偶函数) 4 0 r 4 0 x x 2 1 4 ( x x ) G ( x , x ) r G ( x , x )

数学物理方法格林函数

数学物理方法格林函数

演化问题的格林函数
演化问题的格林函数也可以用冲量定理法得到 问题 等价问题
Gt a 2 G 0 G |x 0 G |x L 0 G | t 0 ( x )
Gtt a 2 G 0 G |x 0 G |x L 0 G |t 0 0 G | t t 0 ( x )
演化问题的基本解
无界输运问题的求解
2 ut a u xx f ( x, t ) u |t 0 0
f ( x, t ) d d f ( , ) ( x ) (t )
0

t

2 Gt a G ( x ) (t ) G |t 0 0
2 ( x ) t exp 2 4a (t ) u d d f ( , ) 2a ( t ) 0
u( x, t ) d d f ( , )G( x, ; t, )
0

t


( x ) 2 exp 2 4 a ( t ) G 2a ( t )

应用(求解数学物理方程的格林函数法)

稳定问题的基本解
稳定问题的基本解可以利用静电场类比法得到 原问题 方程
u f ( r )
点源问题
G ( r r ' )
点电荷电场
V q (r r ' ) / 0

u

f (r ' )d ' 1 q G V 4 | r r ' | 4 | r r ' | 4 0 | r r ' |
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G ( x, y | x0 , y0 )
( x x0 ) 2 ( y y0 ) 2 1 ln[ ] 2 2 4π ( x x0 ) ( y y0 )
据上述物理模型可求解下列定解问题 例1 定解问题:
u xx u yy 0, ( y 0) u | y 0 ( x)
边界外法线方向为负 y 轴,故有
y0 y0 y0 G G 1 1 1 | | y 0 = 2 2 2 2 2 n y 2π ( x x0 ) y0 π ( x x0 ) y0 π ( x x0 )2 y0
代入到拉普拉斯第一边值问题解的公式,拉普拉斯方程的自由 项 ,则由 f 0
G (r , r0 ) u (r0 ) G (r , r0 ) f (r )dV (r ) ]dS T n

y0 u ( x0 , y0 ) π


( x)
( x x0 ) y
2 2 0

dx
或代入拉普拉斯方程的第一边值问题的解公式
G (r , r0 ) u (r ) (r0 ) ]dS0 n 0 得到
对于第一类边值问题,其格林函数可定义为下列定解问题的解
G(r , r0 ) (r - r0 ) G(r , r0 ) | 0
为了满足边界条件:电势为零,所以还得在边界外像 点(或对称点)放置一个合适的负电荷,这样才能使这两 个电荷在界面上产生的电势之和为零
这方法是基于静电学的镜像原理来构建格林函数,所 以我们称这种构建方法为电像法(也称为镜像法).
.
即为
0
|
2 02 a 4 2 0 a 2 cos( ) 1 G ( , 0 ) ln{ 2 2 } 2 4π a [ 0 2 0 cos( )]
2 2 其中 x2 y 2 , 0 x0 y0
例.4
求解如下泊松方程定解问题
令积分常数为0,得到
G(r ,0)
1 1 G(r ,0) ln c 2π r
1 1 ln 2π r
因此二维轴对称情形的格林函数为
G(r , r0 ) 1 1 ln 2π | r r0 |
得到二维无界区域的解为
u (r ) 1 1 f ( r )ln dS0 0 S 2π 0 | r r0 |
二、 上半平面区域第一边值问题的格林函数构建
拉普拉斯方程的第一边值问题求解
物理模型:若在
M 0 ( x0 , y0 ) 处放置一正单位点电荷
则虚设的负单位点电荷应该在 M1 ( x0 , y0 ) 于是得到这两点电荷在 xoy 的上半平面的电位分 布.也就是本问题的格林函数,即为
G (r , r0 ) 1 1 1 1 ln ln 2π | r r0 | 2 π | r r1 | 1 1 1 1 ln ln 2π ( x x0 ) 2 ( y y0 ) 2 2π ( x x0 ) 2 ( y y0 ) 2
解: 根据第一边值问题,构建的格林函数满足
2G Gxx Gyy ( x x0 ) ( y y0 )
G | y 0 0
( x0 , y0 ),( x0 , y0 ) 处放置于一个正和一个负的点电荷(或点源)
构建格林函数为
( x x0 )2 ( y y0 )2 1 G ( x, y | x0 , y0 ) ln[ ] 2 2 4π ( x x0 ) ( y y0 )
上式正是我们所熟知的静电场的电势表达式
二、二维轴对称情形
用单位长的圆柱体来代替球.积分在单位长的圆柱体内进行,即
G(r ,0)dV (r )dV
T T
因为
(r )dV 1
T
G(r ,0)dV G(r ,0)dV
T T
四、上半空间内求解拉普拉斯方程的第一边值问题
例.3 在上半空间
z0
内求解拉普拉斯方程的第一边值问题
uxx u yy uzz 0,( z 0) u | z 0 ( x, y )
解:构建格林函数
G( x, y, z, x0 , y0 , z0 ) 满足
G ( x x0 ) ( y y0 ) ( z z0 ) G |z 0 0
根据物理模型和无界区域的格林函数可以构建为
1 1 G(r , r0 ) 4π | r r0 | 4π | r r1 |
即有
G(r , r0 )
1 4π ( x x0 )2 ( y y0 )2 ( z z0 )2

1 4π ( x x0 )2 ( y y0 )2 ( z z0 )2
一、三维球对称
对于三维球对称情形,我们选取
r0 0
G(r , r0 ) (r - r0 )
两边在球内积分
G(r ,0)dV (r )dV
T T
(r )dV 1
T
利用高斯定理得到

T
G(r ,0)dV G(r ,0)dV
这公式叫作上半空间的拉普拉斯积分.
五、
圆形区域第一边值问题的格林函数构建
放置一个单位电荷
物理模型:在圆内任找一点
圆外M1放置另一个单位电荷


P

R1

M1
M 0 ( ) x
根据图,这两电荷在圆内任一观察点
P( ) 所产生的电势为
1 1 1 u ln ln c 2π | 0 | 2π | b |
g ( x0 ) y u ( x, y ) dx0 2 2 π ( x x0 ) y
称为上半平面的拉普拉斯积分公式.
三、 泊松方程的第一边值问题求解
例2
定解问题:
u xx u yy f ( x, y ) u ( x,0) ( x)
( <x <+, y 0) ( <x<+, y 0)
10.3 无界空间的格林函数
基本解
无界区域中格林积分公式中的面积分应为零,故有
u (r ) G(r , r0 ) f (r0 )dV0
T0
选取 u (r ) 和 G(r , r0 ) 分别满足下列方程
u (r ) f (r )
G(r , r0 ) (r - r0 )
2a 0 sin( ) 1 2ab sin( ) 0 2 2 2 2 4π a 0 2a 0 cos( ) 4π a b 2ab cos( )
即得到
b[a2 02 2a0 cos( )] 0 [a2 b2 2ab cos( )] 0
当观察点 P 位于圆周上 ( a) 时,应该有 ,即满足第一类齐次边值条件 u | 0
u0
, 即为
1 2 2 ln[a 0 2a 0 cos( )] ln[a 2 b2 2ab cos( )] c 0 4π 4π
上式应对任何 值成立,所以上式对 的导数应为零,即
10.4 用电像法确定格林函数
用格林函数法求解的主要困难还在于如何确定格林函数本身 一个具体的定解问题,需要寻找一个合适的格林函数 为了求解的方便,对一些具体问题我们给出构建格林函数的方法 一、电像法定义 考虑一个具体的物理模型:设在一接地导体球内的 M 0 点 放置一个单位正电荷,求在体内的电势分布,并满足边界条件为零
根据第一类边值问题的解公式得到
u ( x, y )




0
G(r , r0 ) G( x, y; x0 , y0 ) f ( x0 , y0 )dx0dy0 ( x0 ) | y0 0 dx0 n0

根据半平面区域第一类边值问题的格林函数式,得到
( x x0 )2 ( y y0 ) 2 1 G ( x, y | x0 , y0 ) ln[ ] 2 2 4π ( x x0 ) ( y y0 )
S0
l0
G (0 ) | a dl0 n0
0
根据构建的圆内第一边值问题的格林函数
G G a2 2 | a | a n0 0 2πa[a 2 2 2a cos( )]
S
G(r ,0) dS
由于
G
G er , G r
只是垂直于轴,且向外的分量,所以上式在
圆柱体上、下底的面积分为零,只剩下沿侧面的积分,即
G r rddz T (r )dV 1
选取的圆柱的高度为单位长,则很容易得到下面的结果
G 1 r 2πr
因为边界上的法线为负y轴, 故
y0 G G | | y 0 2 n y π[( x x0 )2 y0 ]
得到泊松方程在半平面区域第一边值问题的解
y ( x0 ) 1 ( x x0 )2 ( y y0 )2 1 u ( x, y ) ln[ ] f ( x0 , y0 )dx0dy0 dx0 2 2 2 2 0 4π ( x x0 ) ( y y0 ) π ( x x0 ) y
因此
c0
,故得到
对于三维无界球对称情形的格林函数可以选取为
G(r , r0 )
代入
1 4π | r r0 |
u (r ) G(r , r0 ) f (r0 )dV0
T0
得到三维无界区域问题的解为
f (r0 ) 1 u (r ) dV0 T 0|r r | 4π 0
2u ( ) f ( ), u ( ) | a ( ),
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