理论力学_基本概念和受力分析

连杆只阻碍物体上与连杆连接的那一点沿连杆两端铰链中 心的连线运动，故连杆的约束力沿连杆两端铰链中心的连线， 指向待定。连杆在结构中用作拉杆或支撑杆。
连杆
S BC
S
' BC
S BC S CB
S BC
S' BC
SCB
当连杆平衡时，根据二力平衡公理，其两端的两个力必等 值、反向、共线，因此，连杆是二力杆（只受两个力作用而平 衡的杆）。
二、常见约束及约束反力：
1.柔索约束（不计重的绳索、链条或皮带等） 由于柔索只能阻碍物体沿柔索伸长的方向运动，故柔索的约 束力通过柔索与物体的连接点，方位沿柔索而指向背离物体。 即恒为拉力。
2.光滑接触面约束 (光滑指摩擦不计) 此类约束如支持物体的固定面。 约束限制物体沿接触面法线向约束内部的位移，故其约束力 沿接触面的公法线指向被约束物体，即恒为压力。
力是矢量 力的单位： 国际单位制：牛顿(N) 千牛顿(kN)
力系：是指作用在物体上的一群力。 平衡力系：物体在力系作用下处于平衡，我们称这个力系
为平衡力系。
等效力系：用一个力系代替另一个力系，而不改变原力系 对刚体的效应，称此两力系等效或互为等效力系。
二.平衡
是指物体相对于惯性参考系保持静止或作匀速直线运 动的状态。
（1）力在轴上的投影是代数量，由力的投影X、Y、Z只 能求出力的大小和方向，不能确定其作用点的位置；而力的 分力是矢量，由力的分力完全可以确定力的大小和方向及作 用点的位置。
（2）力的投影是向轴作垂线而得，力的分力则是利用平行 四边形法则而得。关系式 Fx X Fy Y Fz Z
仅对直角坐标系 成立，对斜坐标 系不成立。
3.力偶的基本性质 ①力偶只能使物体转动。因此，力偶不能与一个力等效，它既
不能合成一个力，也不能与一个力平衡。力偶只能用力偶来平衡。
②力偶对任一点之矩恒等于力偶矩而与矩心位置无关，因此
力偶对物体的转动效应完全决定于力偶矩。
③只要保持力偶矩矢的大小和方向不变，力偶可以在其作用 面内任意移动，也可以移动到与其作用面相互平行的平面中 去；或同时改变力偶中力和力偶臂的大小，而不改变力偶对
二、荷载分类
1.荷载分类
主动力（又称荷载）：使物体产生运动或运动趋势
力
的力，如 重力、风压力、水压力等，
约束反力
恒载：不随时间而变，如自重 根据作用时间，荷载
活载：随时间而变，如风压力
集中荷载（力）：作用在极小的面积或
根据分布情况，荷载
体积上，可以认为作用在一点上。
分布荷载：分布作用于物体的体内或
矢量表示
mO( F ) r F
①力对点之矩依赖于矩心的 位置，所以空间力对点的矩 是定位矢量。 ②力矩的大小
mO ( F ) F h 2OAB 面积
力对一点的矩不因力沿其作用线移动而改变。这再以次证明 了力是滑移矢量。
③矢量 mo( F ) 的指
向按右手法则确定。 ④力对点之矩的解析式
以O点为原点建立直角坐标系，则力 作用点的矢径及力可表示为解析式：
表面，如重力、土压力、水压力。
2.分布荷载
线分布力或线荷载：沿一条直线连续分布且相互平行的力系。
线荷载集度q：单位长度上的线荷载，单位：N/m或kN/m。
匀布荷载：q=const，非匀布荷载：q≠const 荷载图：表示荷载集度分布的图形。
线分布力的大小及作用位置可由力系简化理论（后述）求 得：：同向线分布力的合力的大小等于荷载图的面积，方向 与分布力的方向相同，作用线通过荷载图的形心。 常见分布力的合力及作用位置：
（a）
（b）
③轴承
由轴承和轴颈构成的轴承 约束，其约束力的特征和 铰链的约束力完全相同。
4.活动铰支座（辊轴支座） 结构图
被约束体可以绕销钉转动，可以沿销钉轴线移动，也可以 沿支承面移动，即约束阻碍物体沿与支承面垂直的方向运 动，其约束力通过销钉中心垂直于支承面，指向待定 。
简化图
5.连杆约束 两端是光滑铰链、自重不计铰链
固定铰支座
简化图
工 程 实 例
或 受力图（同光滑圆柱铰链）
在分析铰链约束力时，通常将销钉固连在某个构件上 ，简化成只有两个构件的结构。
例如，在图（a）所示的三铰拱结构中，如将铰链C 处的销钉固连在构件II上，则构件I、II互为约束。铰链约 束力如图(b)所示。
（如将铰链C处的销钉固连在构件I上，铰链约束力不变）
（1）平面问题中的力偶矩是代数量，大小等于力偶中的力的 大小与力偶臂的乘积：
'
m m(F, F ) F d 规定：逆时针转向为正，反之为负 。
单位：N.m，kN.m
（2）空间问题中的力偶矩是矢量，其对物体的作用决定于力 偶三要素：
●力偶矩的大小 ：m Fd
●力偶作用面在空间的方位
●力偶在作用面内的转向：力偶 矩矢与力偶的转向符合右手螺旋 法则 。 力偶对刚体的作用完全决定于力偶矩矢。
择研究对象；然后根据已知条件，约束类型并结合基本概念和 公理分析它的受力情况，这个过程称为物体的受力分析。
作用在物体上的力有：一类是:主动力,如重力,风力,气体 压力等。
二类是：被动力，即约束反力。
二、受力图 1.分离体（或脱离体）：从周围物体中单独分离出来的研究 对象。 2.受力图：表示研究对象（既脱离体）所受全部力的图形。 主动力一般是先给定的，约束力则需要根据约束的性质来判 断。 3.画物体受力图主要步骤为：
NB
N
NA
P
NB
NA
滑槽与销钉（双面约束） 约束力垂直于滑槽，指向可假设
结构图
受 力 图
简化图
3.光滑圆柱铰链约束 ①光滑圆柱铰链
销 钉
A、B互为约束与被约束体
A 简化图
或
受力图
约束力在垂直于销钉轴线的平面 内并通过销钉中心，方向待定。
常用两个正交的分力X、Y表示。
②固定铰支座（铰链支座） 将光滑圆柱铰链其中一构件固定而得
Fˊ=FCOSφ 注意：力在轴上的投影是代数 量，而在平面上的投影是矢量。
3.力在直角坐标轴上的投影
3.力在直角坐标轴上的投影
(1)一次投影法（直接投影法）
若已知力与坐标轴正向的
夹角α、β、γ，则
X Fcos, Y Fcos , Z Fcos
（2）二次投影法（间 接投影法）
当力与各轴正向夹 角不易确定时，可先将 F 投影到xy面上，然后 再投影到x、y轴上，
刚体的效应。
由此可知，力偶矩矢是自由矢量。在研究力偶问题时可以不 考虑力偶的作用位置及力偶中力的大小和力偶臂的长度，而 只需考虑力偶的力偶矩，故常在力偶作用面内将力偶用带箭 头的弧线表示，箭头表示力偶的转向，旁边的数字表示力偶 矩的大小。
一、概念
§1-4 约束与约束反力
自由体：在空间的运动不受任何限制的物体。
因此，对刚体来说，力的三要素为：大小、方向、作用线 力是滑移矢量
公理3 力的平行四边形法则
作用于物体上同一点的两个力可合成 一个合力，此合力也作用于该点，合力的 大小和方向由以原两力矢为邻边所构成的
平行四边形的对角线来表示。即 R F1 F2
力三角形→
推论2：三力平衡汇交定理 当刚体受到三力作用而平衡时，若 有两力交于一点，则此三力必构成 平面汇交力系。
即 Fxy F sin
X Fxy cos F sin cos Y Fxy sin F sin sin Z F cos
4.若已知力在直角坐标轴上的投影X、Y、Z，则
力的大小： F X 2 Y 2 Z 2
方向余弦： c os
X F
cos Y
F
cos Z
F
αβγ为力与x、y、
第一章 静力学基本公理和物体的受力分析
§1-1刚体和变形固体的概念
一、力的概念
1．定义：力是物体间的相互机械作用，这种作用使物体的 运动状态发生改变或使物体产生变形。
2. 力的效应： ①运动效应(外效应) ②变形效应(内效应)。 （如无特别声明，本课程只研究力的外效应）
3. 力的三要素：大小，方向，作用点。 F 表示为：F，手写为 F
[例] 吊灯
公理5 刚化原理
变形体在某一力系作用下处于平衡，如将此变形体变成 刚体（刚化为刚体），则平衡状态保持不变。
公理5告诉我们：处 于平衡状态的变形体， 可用刚体静力学的平 衡理论。
§1-2 力的投影及荷载分类
一、力的投影 1.力 在任一轴上的投影 （1）力 与轴共面：
以X表示力 在x轴上的投影，则X=±ab。
三.刚体
就是在力的作用下，大小和形状都不变的物体。
四、静力学公理
公理：是人类经过长期实践和经验而得到的结论，它被反复的 实践所验证，是无须证明而为人们所公认的结论。
公理1 二力平衡公理
作用于刚体上的两个力，使刚体平衡的必要与充分条件是： 这两个力大小相等、方向相反、作用线共线，作用于同一 个物体上。 (简称等值、反向、共线）
非自由体：在空间的运动受到限制的物体，也称被约束体。 约束：阻碍物体某些方向运动的限制条件 。
（这里，约束是名词，而不是动词的约束。） 约束反力（或约束力、反力）：约束给被约束物体的作用力。
约束反力特点： ①大小是未知的。故称为被动力。 ②方向总是与所限制的物体的位移方向相反； ③作用点在物体与约束相接触的那一点。
Q
2l/3
l/3
Q
l/2
l/2 Q1 Q2 l/3
Q 1 ql 2
Q ql
Q ql
1
1
1
Q (q q )l
2 2
2
1
§1-3 力矩和力偶
力的效应：移动效应和转动效应 一、力对点的矩：度量力使刚体绕某点转动效应的物理量。
(1)在平面问题中，力对点的矩为代数量（因为所有力矩的作用