ll第三章 平面力系
静力学第三章平面一般力系
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Engineering Mechanics
静力学第三章平面一般力系
静力学第三章平面一般力系
2
§3–1 平面一般力系向作用面内任一点简化 §3–2 平面一般力系的简化结果分析 §3-3 平面一般力系的平衡条件与平衡方程 §3-4 平面桁架 §3-5 静定与静不定问题的概念 §3-6 摩擦
静力学第三章平面一般力系
静力学第三章平面一般力系
8
平面一般力系简化结果的应用
固定端约束的反力
简图:
R
固定端约束反力有三个分量: 两个正交分力,一个反力偶
静力学第三章平面一般力系
9
第二节 平面一般力系的简化结果分析
R ——主矢 R=ΣFi 与简化中心无关 MO——主矩 MO =ΣMo(Fi) 与简化中心有关
① R=0, MO =0,力系平衡,与简化中心位置无关,下节专
静力学第三章平面一般力系
6
.O
O——简化中心
R——主矢 R=ΣFi 与简化中心无关 MO——主矩 MO =Σmo(Fi)
与简化中心有关
力学与实践 > 2004年3期 > 关于力系简化静中力主学第矢三是章不平面是一力般的力系讨论
R
. MO O
7
力系向一点简化的特殊情况
(1)通过简化中心的平面汇交力系:简化为通过简化中心 的力,与简化中心的位置无关。 (绝对的,主矢决定于原力系中各力的大小和方向) (2)平面力偶系:与简化位置有关 (相对的,主矩的大小和转向取决于简化中心的位置)
解:①选AB梁研究 ②画受力图(以后注明 解除约束,可把支反 力直接画在整体结构 的原图上)
解除约束
由 m A(F i) P 02aN B3a0, N B2 3 P
《工程力学》第三章 平面一般力系
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• 故主矢R′的模为
• 主矢R′的方向从图3-3(b)中可知
图3-3
• 2.对点O的主矩 • 从图3-3(b)中可知,MO应是该平面一般力偶
系m1,m2,…,mn的合力偶矩。由平面力偶 系的合成定理可知,
• 由于Fd也等于力F对B点的矩,mB(F)=Fd,于 是得
• §3-2 平面一般力系向一点的简化 • 一、平面一般力系向一点的简化 • 在力系的作用平面内,被任选的一点O称为简
化中心。将力系中诸力平移至简化中心,同时 附加一个力偶系的过程,称为力系向给定点的 简化。
图3-2
•经 简 化 后 的 平 面 共 点 力 系 合成为一个合力R′,该合力作用点在简化 中心上;把简化后的附加力偶系m1, m2,…,mn合成得一力偶MO(图32(c))。自然,依据力的平移定理,可将 力R′和MO合成为一个力R(图3-2(d)), 这个力R就是原力系F1,F2,…,Fn的合 力。
• 二、截面法求桁架内力
• 截面法一般采用如下步骤:
• (1)先求出桁架支承约束反力。
• (2)如需求某杆的内力,可通过该杆作一 假想截面,将桁架截为两段(只截杆件, 不能截在节点上)。注意被截杆件一般不 能多于三根。任选半边桁架考虑平衡,在 杆件被截处,画出杆件内力,其指向假定 沿杆件而背离杆件被截处。
图3-5
• 二、平面一般力系向一点简化结果分析
• 1.平面一般力系向一点的简化结果
• 平面一般力系向简化中心简化,其结果可能出现 四种情况:
• (1)R′=0,MO=0
• 主矢和主矩均等于零。它表明简化后的平面汇交 力
理论力学 第三章 平面力系
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FBl cos M 0
得
M 20 k N m FB 4.62 kN l cos 5 m cos 30
FA FB 4.62kN
故
目录
第三章 平面力系\力的平移定理
3.3 力的平移定理
作用于刚体上的力,可平行移动到刚体内任一指定点,但必须 在该力与指定点所决定的平面内同时附加一力偶,此附加力偶的矩 等于原力对指定点之矩。 平面一般力系向一点简化的理论基础是力的平移定理。
设平面汇交力系F1、F2、…、Fn中各力在x、y轴上的投影分 别为Xi、Yi,合力FR在x、y轴上的投影分别为XR、YR,利用公式
F Fx Fy Xi Yj
分别计算式FR=F1+F2+…+Fn=ΣF 等号的左边和右边,可得 FR = XR i+YR j 以及 F1+F2+…+Fn=(X1i+Y1j)+(X2i+Y2j)+…+(Xni+Ynj) =(X1+X2+…+Xn)i+(Y1+Y2+…+Yn)j 比较后得到 X R X1 X 2 X n X YR Y1 Y2 Yn Y 目录
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第三章 平面力系
如图(a)所示水坝,通常取单位长度坝段进行受力分析,并将坝 段所受的力简化为作用于坝段中央平面内的一个平面力系[图(b)]。
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第三章 平面力系
第三章 平面力系
3.1 平面汇交力系的合成与平衡 3.2 平面力偶系的合成与平衡 3.3 力的平移定理 3.4 平面一般力系向一点简化 3.5 平面一般力系的平衡方程及其应用
第三章 平面力系\平面力偶系的合成与平衡
建筑力学第三章平面力系4.1 课件
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4 .平面汇交力系平衡的解析条件:力系中所有各力在两 个坐标轴中每一轴上的投影的代数和均等于( )。
5 .若未知力的指向不明时可先假设,若计算结果为 正值,表示所设指向与力的实际指向( );若为负值, 则表示所设指向与实际指向( )。
二、选择题
设力F作用于物体的A点,如图2.4所示。
图2.4
若已知力F的大小及其与x轴所夹的锐角α,则力F 在坐标轴上的投影Fx和Fy可按下式计算
Fx=±Fcosα Fy=±Fsinα 力在坐标轴上的投影有两种特殊情况:
(1) 当力与坐标轴垂直时,力在该轴上的投影等 于零。
(2) 当力与坐标轴平行时,力在该轴上的投影的 绝对值等于力的大小。
∑Fx=0 ∑Fy=0
于是得平面汇交力系平衡的必要和充分的解析 条件为:力系中所有各力在两个坐标轴中每一轴上 的投影的代数和都等于零。上式称为平面汇交力系 的平衡方程。
【例2.3】一梯子AB自重W=100N,重心假定在梯子长度 中点C。梯子的上端A靠在光滑的墙上,下端B放置在与 水平面成40°倾角的光滑斜坡(图2.8(a))。试求梯子在自 身重力作用下平衡时,两端的约束反力。
如果已知力F在直角坐标轴上的投影Fx和Fy,则 力F
F Fx2 Fy2
tan Fy
Fx 力F的指向可由投影Fx和Fy的正负号来确定(见表 2.1)。
如果把力F沿x、y轴分解为两个分力F1、F2,投 影的绝对值等于分力的大小,投影的正负号指明了分 力是沿该轴的正向还是负向。
【例2.1】试分别求出图2.5中各力在x轴和y轴上的投影。 已知F1=150N,F2=120N,F3=100N,F4=50N,各力的方向 如图所示。
理论力学第三章 平面任意力系ppt课件
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精选课件PPT
34
ΣFX=0 ΣmA=0 附加条件:
OA ⊥X轴
y
A
Fi
F2
B
o
Fn
F1
x
(3)二力矩式
ΣmA=0 ΣmB=0 附加条件:
y mi
m2
A、B、O三点不共直线
mn
m1
3.平面力偶系
o
Σmi=0或Σmo(Fi)=0
x
精选课件PPT
14
图示三铰拱,在构件CB上分别作用一力偶M和力F,当求 铰链A,B,C的约束力时,能否将力偶M或力F分别移到 构件AC上?为什么?
§3-1-1 力的平移定理
❖ 内容
作用在刚体上某点的力可以等效地平移到 刚体上任一点(称平移点),但必须在该力 与该平移点所决定的平面内附加一力偶,此 力偶之矩等于原力对平移点之矩
精选课件PPT
下一节 返回上一级菜2单
❖ 证明
F'
F'
F
F
M
F"
F'F"F MM(F,F")FdMB(F)
精选课件PPT
(2)三力矩式 ΣmA=0 ΣmB=0 ΣmC=0 附加条件:A、B、C三点
不共直线
对一个平面任意力系, 若其处于平衡状态,能 列出无数个方程,是否 能求解无数个未知数?
B
A C
B
A
C
在刚体上A,B,C三点分别作用三个力F1,F2,F3,各 力的方向如图所示,问该力系是否平衡?为什么?
精选课件PPT
精选课件PPT
15
例3
已知起重机重P,可绕铅直轴AB转动,起 吊重量为Q的物体。起重机尺寸如图示。 求止推轴承A和轴承B处约束反力。
第三章-平面力系【可修改文字】
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工程力学 第三章 平面力系
第一节 平面汇交力系合成与平衡的解析法
讨论力系的合成和平衡条件的方法可分为: 几何法:直观明了,物理意义明确。 解析法:计算规范﹑程式化,适合于计算机编程。
工程力学 第三章 平面力系
一、几何法
设作用于刚体上的四个力F1、F2、F3、F4,构成平面汇交力
系,根据力的可传性原理,首先将各力沿其作用线移到 O 点,
工程力学 第三章 平面力系
1.力的平移定理
可以把作用在刚体上点A的力平行移到任一点B,但必须 同时附加一个力偶。这个力偶的矩等于原来的力对新作用点 B的矩。
[证]
力F
力系 F, F, F
力F 力偶(F,F)
工程力学 第三章 平面力系
说明:
①力线平移定理揭示了力与力偶的关系:力 力+力偶
②力平移的条件是附加一个力偶m,且m与d有关,m=F•d
工程力学 第三章 平面力系
思考:
如图所示两种机构处于平衡状态,A,C处约束力和杆CD上 作用的力偶是否相同?
工程力学 第三章 平面力系
三.平面任意力系的简化
平面任意力系:各力的作用线在同一平面内,既不 汇交为一点又不相互平行的力系叫平面任意力系。
[例]
力系向一点简化: 把未知力系(平面任意力系)变成已知力系 (平面汇交力系和平面力偶系)
工程力学 第三章 平面力系
例2-3 如图所示三铰拱,不计拱重。已知结构尺
寸 a 和作用在 D 点的水平作用力F = 141.4N,求支座
A﹑C约束反力 FRA和 FRB。
解(1)取左半拱AB(包 括销钉B)为研究对象。
AB只受到右半拱BC 的作用力和铰链支座A 的约束反力,属于二力 构件。
《建筑力学》第三章平面一般力系
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VS
产生条件
摩擦力的产生需要满足三个条件,即接触 面粗糙、接触面间有正压力和物体间有相 对运动或相对运动趋势。
考虑摩擦时物体平衡问题解决方法
01
02
03
静力学方法
通过受力分析,列出平衡 方程,考虑摩擦力对物体 平衡的影响。
动力学方法
分析物体的运动状态,根 据牛顿第二定律列出动力 学方程,考虑摩擦力对物 体运动的影响。
静定结构特性分析
1 2 3
内力与外力关系
静定结构的内力与外力之间存在一一对应的关系, 即外力的变化会直接导致内力的变化。
变形与位移
在荷载作用下,静定结构会产生变形和位移,但 变形和位移的大小与材料的力学性质有关,与结 构的超静定性无关。
稳定性分析
静定结构在受到微小扰动后,能够自动恢复到原 来的平衡状态,具有良好的稳定性。
求解未知数
通过解平衡方程,求解出未知 的力或力矩。
确定研究对象
根据问题要求,确定需要研究 的物体或物体系统。
列平衡方程
根据平面任意力系的平衡条件, 列出物体系统的平衡方程。
校验结果
将求解结果代入原方程进行校 验,确保结果的正确性。
05 静定结构内力计算
静定结构基本概念和分类
静定结构定义
静定结构是指在外力作用下,其反力和内力都可以用静力学平衡方程求解,且解答唯一确定的结构。
02 平面汇交力系分析
汇交力系几何法求解合力
几何法概念
利用力的平行四边形法则或三角形法则求解汇交力系的合 力。
求解步骤
首先确定各分力的方向和大小,然后选择合适的几何图形 (如平行四边形或三角形)进行力的合成,最后根据图形 求解合力的大小和方向。
注意事项
工程力学静力学第三章平面一般力系
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目
CONTENCT
录
• 平面一般力系的简化 • 平面一般力系的平衡 • 平面一般力系的平衡问题 • 平面一般力系的平衡问题实例分析 • 平面一般力系中的摩擦力
01
平面一般力系的简化
力的平移定理
总结词
力的平移定理指出,一个力可以等效地分解为一个在原作用点作 用的力和一个通过某一定点、大小和方向与原力相同的力。
实例三:建筑结构的受力分析
总结词
通过建筑结构受力分析,深入理解平面一般力系在建 筑领域的应用。
详细描述
建筑结构是建筑物的重要组成部分,其受力分析是确保 建筑物安全和稳定的关键环节。在建筑结构的受力分析 中,需要考虑各种力的作用,包括重力、风载荷、地震 作用等。通过建立平面一般力系,可以详细分析建筑结 构的受力情况,从而优化设计方案、提高建筑物的安全 性能和稳定性。同时,合理的建筑结构受力分析也有助 于降低工程造价、节约资源和提高经济效益。
利用平衡方程进行受力分析,可以减少试验次数, 提高设计效率,降低成本。
03
平面一般力系的平衡问题
单个刚体的平衡问题
80%
刚体平衡的概念
刚体在力的作用下,如果保持静 止或匀速直线运动,则称该刚体 处于平衡状态。
100%
平衡条件的推导
根据力的平移定理和力的平行四 边形法则,推导出平面一般力系 的平衡条件为力系的主矢等于零 ,力系的主矩也等于零。
详细描述
在平面平行力系中,所有力的作用线都在同一平面内 且相互平行。这种力系可以通过合力或合力矩定理进 行简化。合力定理指出,作用于刚体上的所有外力的 合力为零,即这些力的矢量和为零。合力矩定理则指 出,作用于刚体上的所有外力对某一定点的力矩的矢 量和为零。通过这两个定理,我们可以将复杂的平面 平行力系简化为一个或几个单一的力或力矩,便于分 析和计算。
第三章 平面任意力系PPT课件
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第三章
§1-2 力系的主矢
几何法: F1
F2
FR
F4 F3
解析法:
Fi Fxii Fyi j Fzik (i 1,2,,n)
FRx Fx1 Fy2 FRy Fy1 Fy2 FRz Fz1 Fz2
Fzn Fxi Fyn Fyi Fzn Fzi
第三章
§1-3 力系的主矩
作用点:O点
B F
rA
三要素:大小、方向、作用点___定位矢量(束缚矢量)
第三章
3. 力矩关系定理 (力对点的矩与力对轴的矩之间的关系)
解析表达式:
ij M0(F) r F x y
Fx Fy
k
z yFz zFy i zFx xFz j xFy yFx k
Fz
z
Fz
M0 (F )
F Fy
Fx
O
x
y
Fx
x
Fy
y
第三章
若 z = 0, Fz = 0 表示力 F 在 oxy 平面内, 对 z 轴之矩。
则: Mz (F ) (xFy yFx )
另一方面
M
0
(
F
) z
xFy yFx
因此
[M 0 (F )]x Mx (F ) [M 0 (F )]y M y (F ) [M 0 (F )]z Mz (F )
§1-4 力系等效定理
力系等效定理——两个力系相互等效的充分和必要条 件是,该两力系的主矢相等,对同 一点的主矩相等。
F
(1)
R
F
(2)
R
M (1) M (2)
O
O
第三章 §1-5 平衡力系定理 • 刚化公理
平衡力系定理——在力系作用下刚体保持平衡的充 分和必要条件是,该力系是一零力系。
工程力学第三章平面一般力系
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5、You have to believe in yourself. That's the secret of success. ----Charles Chaplin人必须相信自己,这是成功的秘诀。-Wednesday, May 26, 2021May 21Wednesday, May 26, 20215/26/2021
α=4°4°30ˊ
知识拓展
二、槽面摩擦
滑块与导槽的槽面接触
平带传动与V带传动
槽面接触
13、He who seize the right moment, is the right man.谁把握机遇,谁就心想事成。21.6.2521.6.2 509:01:4809:01 :48Jun e 25, 2021
14、谁要是自己还没有发展培养和教 育好, 他就不 能发展 培养和 教育别 人。202 1年6月 25日星 期五上 午9时1 分48秒 09:01:4 821.6.2 5
17、儿童是中心,教育的措施便围绕 他们而 组织起 来。上 午9时1 分48秒 上午9时 1分09:01:4821 .6.25
June 2021
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
1、Genius only means hard-working all one's life. (Mendeleyer, Russian Chemist)
各力在任意两个相互垂直的坐标轴上的分量的代数和均为零且力系中各力对平面内任意点的力矩的代数和也等于形式基本形式二力矩式三力矩式方程说明两个方程投影式方程一个力矩式方程一个投影式方程两个力矩式方程使用条件
第三章 平面一般力系
§3-1 平面一般力系的简化 §3-2 平面一般力系的平衡和应用 *知识拓展
第三章平面力系
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(3)若FR‘≠0,MO‘≠0,这时根据力的平移定理的 逆过程,可以进一步简化成一个作用于另一点 的合力。
(4) FR‘=0,MO‘=0,则力系是平衡力系 。 综上所述,平面一般力系简化的最后结果 (即合成结果)可能是一个力偶,或者是一个合 力,或者是平衡。 3-1-3合力矩定理 当FR‘=0,MO‘≠0 时,还可进一步简化为一 M o ( FR ) FR d 合力,合力对点的矩是 / / 而 Mo mo ( F ) FR d M o 所以 Mo (FR ) mO (F )
3-1-2简化结果的分析 平面一般力系向一点简化,一般可得到一 个力和一个力偶,但这并不是最后简化结果。 根据主矢与主矩是否存在,可能出现下列几种 情况: (1)若FR‘=0,MO‘≠0,说明原力系与一个力偶等 效,而这个力偶的力偶矩就是主矩。 (2)若FR‘≠0,MO‘=0 ,则作用于简化中心的主 矢FR'就是原力系FR的合力,作用线通过简化中 心。
228 .9kN m
计算结果为正值表示是逆时针转向。
因为主矢
≠0,主矩 FR
/ Mo ,如图 0 (b)所示,
所以还可进一步合成为一个合力FR。 FR的大小、 方向与FR‘相同,它的作用线与点的距离为
M O 228.9 d 0.375m FR 612.9
因为MO正,故m0(FR)也应为正,即合力FR 应在点O左侧,
X
F F
0
二力矩形式的平衡方程 (简称二矩式)
在力系作用面内任取两点A、B及X轴,平 面一般力系的平衡方程可改写成两个力矩方程 和一个投影方程的形式,即
F m m
X
0 0 0
A
B
式中轴不与A、B两点的连线垂直。
第三章 平面一般力系 ppt课件
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3、R≠0,MO≠0,原力系简化成一个力偶和一个作用 于点O 的力。这时力系也可合成为一个力。
说明如下: R
MO
O
=
R R
Mo
OR A
=
Mo R
O
R
A
AOM0 m0F
RR
R
§3–2 平面一般力系的简化
4、 R=0,而MO=0,原力系平衡。
综上所述,可见: ⑴、平面任意力系若不平衡,则当主矢主矩均不
为零时,则该力系可以合成为一个力。
⑵、平面任意力系若不平衡,则当主矢为零而主 矩不为零时,则该力系可以合成为一个力偶。
§3–2 平面一般力系的简化
三、合力矩定理
平面任意力系的合力对作用面内任一点之
矩,等于这个力系中的各个力对同一点之矩的
代数和。
y
m oR m oF
Fy
m o F m o F x m oF y A
第三章 平面一般力系
§3–1力向一点平移
作用在刚体上的力可以延其作用线传至任意点,而
不改变对刚体的运动效应,但是当力平行于原来的作用
线移至任意点时,但必须附加一个力偶,此附加力偶的
矩等于原力F 对点O 的矩。
证明: F
F
F
Od A = O d A
=
F
Ol A
F
F F F m F dm 0F
§4–1
R R x 2 R y 2 F x2 F y2
方向余弦:
coR s,xFx R
coR s,yFy R
2、主矩Mo可由下式计算:
M 0 m o F 1 m o F 2 m o F n m o F
§3–2 平面一般力系的简化
几点说明: 1、平面任意力系的主矢的大小和方向与简化
第3章 平面任意力系
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,i
FRx FR
0.614,
FR , i 52.1
A
cosFR
,
j
FRy FR
0.789,
2. 求主矩MO
FR , j 37.9
MO O
FRF R
MO MO F
2F2 cos 60 2F3 3F4 sin 30 0.5 kN m
由于主矢和主矩都不为零,所以最后合
成结果是一个合力FR。如右图所示。
M
F
q
45
B
A
l
24
例题3-6
A
y
FAx
A
MA FAy
解: 取梁为研究对象,受力分析如图
由平衡方程
M
F
Fx 0, FAx F cos 45 0
q
45
B
Fy 0, FAy ql F sin 45 0
l
M AF 0,
MA
ql 2 2
Fl cos
45
M
0
解方程得
q
M 45 F FAx F cos 45 0.707 F
FR FR
合力FR到O点的距离
d MO 0.51 m FR
B x
C
12
例题3-2
水平梁AB受三角形分布的载荷作用,如图所示。
载荷的最大集度为q, 梁长l。试求合力作用线的位置。
A l
解:
q
在梁上距A端为x的微段dx
B x 上,作用力的大小为q'dx,其
中q'为该处的载荷集度 ,由相
似三角形关系可知
F
A
B
C
D
20
例题3-4
A
ll第三章 平面力系
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第三章 平面力系一、填空题1.力F 作用线向O 点平移时,为不改变它对刚体的作用效果,这时应该 附加一力偶,该力偶的矩等于力F 对O 点的矩。
2.平面任意力系向其作用平面内不同两点简化,所得主矢的关系是相同,所得主矩的关系是力系对新简化中心的主矩等于原力系对原简化中心的主矩加上作用于原简化中心的主矢对新简化中心的矩。
3.平面任意力系平衡方程的二矩式应满足的附加条件是两矩心的连线不垂直于投影轴。
二、选择题1.一平面任意力系向点A 简化后,得到如图3.1所示的主矢和主矩,则该力系的最后合成结果应是(A )(A ) 作用在点A 左边的一个合力 (B ) 作用在点A 右边的一个合力 (C ) 作用在点A 的一个合力 (D ) 一个合力偶2.在刚体同一平面内A ,B ,C 三点上分别作用1F ,2F ,3F 三个力,并构成封闭三角形,如图3.2所示,此力系是属于什么情况(C )(A ) 力系平衡 (B ) 力系简化为合力 (C ) 力系可简化为合力偶 (D ) 无法判断3.均质杆长为l ,重为W ,在D 处用一绳将杆吊于光滑槽内,则槽壁在A ,B 处对杆产生的反力A F ,B F 有关系(D ) (A ) A B F F > (B ) A B F F < (C ) 0A B F F ==(D ) 0A B F F =≠ 三、计算题1.试求图3.4中力P 对点O 的矩,已知60a cm =,20b cm =,3r cm =,400P N =。
解:(a )()4000.6240O M Pa N m ==⨯=⋅P(b )o 1()sin304000.61202O M P a N m =-⨯=-⨯⨯=-⋅P 图3.2图3.1 图3.3(c )o o o ()cos20cos204000.03cos2011.3O M P r Pr N m =-⨯=-=-⨯=-⋅P(d)o o 1()sin30cos304000.64000.250.722O M P a P b N m =⨯-⨯=⨯⨯-⨯=⋅P (e)o o 1()cos60sin 604000.64000.2189.32O M P a P b N m =⨯+⨯=⨯⨯+⨯=⋅P2.如图3.5所示,在边长2a m =的正方形平板OABC 的A ,B ,C 三点上作用四个力:13F kN =,25F kN =,36F kN =,44F kN =。
理论力学第三章平面一般力系
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再研究轮
mO(F)0
SAco R sM 0
X0
XOSAs in0
Y0 SAco sYO0
MPRXOPtg YO P
[负号表示力的方向与图中所设方向相反]
23
由物系的多样化,引出仅由杆件组成的系统——桁架
§3-7 平面简单桁架的内力分析
24
工程中的桁架结构
25
工程中的桁架结构
26
工程中的桁架结构
18
[例]
静定(未知数三个)
静不定(未知数四个)
静不定问题在强度力学(材力,结力,弹力)中用位移 谐调条件来求解。
19
二、物体系统的平衡问题 物体系统(物系):由若干个物体通过约束所组成的系统叫∼。 [例]
外力:外界物体作用于系统上的力叫外力。 内力:系统内部各物体之间的相互作用力叫内力。
20
物系平衡的特点: ①物系静止 ②物系中每个单体也是平衡的。每个单体可列3个 平衡方程,整个系统可列3n个方程(设物系中 有n个物体)
平面力偶系的平衡方程
X 0
Y 0
mi 0
四、静定与静不定
独立方程数 ≧未知力数目—为静定
独立方程数 < 未知力数目—为静不定 五、物系平衡
物系平衡时,物系中每个构件都平衡, 解物系问题的方法常是:由整体 局部
单体
39
六、解题步骤与技巧
解题步骤
解题技巧
①选研究对象
① 选坐标轴最好是未知力 投影轴;
解: 研究整体 画受力图 选坐标列方程
m B 0 , Y A 2 .5 P 1 .2 0
Y0 YAR Bq a P 0
R B q 2 m a a 2 P 2 2 0 0 .8 0 1 .8 2 6 2 1 0 ( k 2 )N Y A P q R B a 2 2 0 0 . 0 8 1 2 2 ( k 4 )N 17
第三章平面力系
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平面任意力系实例
三、平面任意力系的简化 (一)力的平移定理
作用在刚体上的力F,可以平移到刚体上任一点O,但
必须附加一力偶,此附加力偶的矩,等于原力对该作用点O 的矩。
(二)平面任意力系向平面内任一点的简化 1.平面任意力系的简化,主矢与主矩 1)简化方法:根据力的平移定理,将各力都向平面内 任意一点平移。
Fx 0 Fy 0
M o (F ) 0
此式为平衡方程的一般式
• 课堂思考:无重水平梁的支承和载荷如图所示。已知F=qa、 力偶矩M=qa2的力偶。求支座A和B处的约束力。
受力图
2.平面任意力系简化结果的讨论
简化的结果,进一步分析可能出现以下四种情况:
(1)FR′=0,MO≠0 —简化结果为一个力偶,其力偶矩MO等于 力系的主矩,此时主矩与简化中心无关。
(2)FR′≠0,MO=0—简化结果为一个力FR′,而且这个力的作用线 恰好通过简化中心,FR′= FR。
(3) FR′≠0 ,MO≠0——可以把主矩和主矢合成一个合力FR,FR′=FR, FR距离简 化中心O的距离d为:
FR'
2)简化结果: (1)主矢:FR′=∑Fi′=∑Fi — 与简化中心无关
F 'Rx F1x F2x Fnx Fx
F 'Ry F1y F2y Fny
Fy
(2)主矩:Mo=M1+ M2+…+ Mn=∑Mo(Fi)
• 综上所述,平面任意力系向作用面内任一点简化, 一般可得一个主矢和一主矩,主矢的大小等于原力 系中各分力的矢量和,作用在简化中心上;主矩等 于原力系各力对简化中心的力矩的代数和。
d
(4)FR′=0,MO=0—物体在此力系作用下处于平衡状态。
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第三章 平面力系一、填空题1.力F 作用线向O 点平移时,为不改变它对刚体的作用效果,这时应该 附加一力偶,该力偶的矩等于力F 对O 点的矩。
2.平面任意力系向其作用平面内不同两点简化,所得主矢的关系是相同,所得主矩的关系是力系对新简化中心的主矩等于原力系对原简化中心的主矩加上作用于原简化中心的主矢对新简化中心的矩。
3.平面任意力系平衡方程的二矩式应满足的附加条件是两矩心的连线不垂直于投影轴。
二、选择题1.一平面任意力系向点A 简化后,得到如图3.1所示的主矢和主矩,则该力系的最后合成结果应是(A )(A ) 作用在点A 左边的一个合力 (B ) 作用在点A 右边的一个合力 (C ) 作用在点A 的一个合力 (D ) 一个合力偶2.在刚体同一平面内A ,B ,C 三点上分别作用1F ,2F ,3F 三个力,并构成封闭三角形,如图3.2所示,此力系是属于什么情况(C )(A ) 力系平衡 (B ) 力系简化为合力 (C ) 力系可简化为合力偶 (D ) 无法判断3.均质杆长为l ,重为W ,在D 处用一绳将杆吊于光滑槽内,则槽壁在A ,B 处对杆产生的反力A F ,B F 有关系(D ) (A ) A B F F > (B ) A B F F < (C ) 0A B F F ==(D ) 0A B F F =≠ 三、计算题1.试求图3.4中力P 对点O 的矩,已知60a cm =,20b cm =,3r cm =,400P N =。
解:(a )()4000.6240O M Pa N m ==⨯=⋅P(b )o 1()sin304000.61202O M P a N m =-⨯=-⨯⨯=-⋅P 图3.2图3.1 图3.3(c )o o o ()cos20cos204000.03cos2011.3O M P r Pr N m =-⨯=-=-⨯=-⋅P(d)o o 1()sin30cos304000.64000.250.722O M P a P b N m =⨯-⨯=⨯⨯-⨯=⋅P (e)o o 1()cos60sin 604000.64000.2189.32O M P a P b N m =⨯+⨯=⨯⨯+⨯=⋅P2.如图3.5所示,在边长2a m =的正方形平板OABC 的A ,B ,C 三点上作用四个力:13F kN =,25F kN =,36F kN =,44F kN =。
求这四个力组成的力系向点O 简化结果和最后合成结果。
解:该力系向O 点简化的主矢为:'24375Rx x F F F F kN ==⨯+=∑'123475Ry y F F F F F kN ==-+⨯+=∑主矢'R F其方向与x 轴正向的夹角为o 45,如图所示。
主矩为图3.4(a)(b)(c) (d)(e)图3.5a 4Fa 4F R22334()1455O O M M F a F a F a kN m ==-⨯⨯+⨯⨯+⨯=⋅∑F其还可以进一步简化,其合力的作用线与x 轴的交点的坐标为'1427O Ry M d m F === 说明合力的作用线刚好通过C 点,如图所示。
3.如图3.6所示,梁AB 上受两个力的作用,1220P P kN ==,图中长度单位为m ,不计梁的自重,求支座A ,B 的反力。
解:(1)选梁AB 为研究对象 (2)受力分析如图所示 (3)列平衡方程 由 0x F =∑,有 o 2cos600Ax F P -=由0yF=∑,有o12sin 600Ay B F F P P +--=由()0AM=∑F ,有o 1272sin 6050B F P P ⨯-⨯-⨯=联立求解,可得10Ax F kN =,19.2Ay F kN =,18.1B F kN =4.简支梁AB 的支承和受力情况如图3.7所示。
已知分布载荷集度20/q kN m =,力偶矩的大小20M kN m =⋅,梁的跨度4l m =。
不计梁的自重,求支座A ,B 的反力。
解:(1)选梁AB 为研究对象 (2)受力分析如图所示 (3)列平衡方程 由 0x F =∑,有图3.6 B图3.7qo 30 ll q Bo sin300Ax B F F -=由()0AM =∑F ,有o cos30024B l lF l q M ⨯-⨯⨯-=由()0BM=∑F ,有3024Ay l lF l q M -⨯+⨯⨯-=联立求解,可得8.7Ax F kN =,25Ay F kN =,17.3B F kN =5.求图3.8所示所示的悬臂梁的固定端的约束反力和反力偶。
已知2M qa =。
解:(1)选梁AB 为研究对象 (2)受力分析如图所示 (3)列平衡方程 由 0x F =∑,有0Ax F =由0yF=∑,有20Ay F q a -⨯=由()0AM=∑F ,有20A M M q a a +-⨯⨯=联立求解,可得0Ax F =,2Ay F qa =,2A M qa =6.水平组合梁的支承情况和载荷如图 3.9所示。
已知500P N =,250/q N m =,500M N m =⋅。
求梁平衡时支座A ,B ,E 处反力。
(图中长度单位:m )图3.8F q图3.9EyEy解:(1)分别选整体和梁CE 为研究对象 (2)受力分析如图所示 (3)分别列平衡方程 整体:由 0x F =∑,有0Ax F =由 0yF=∑,有40Ay Ey F F P q +--⨯=由()0AM=∑F ,有81440Ey F P q M ⨯-⨯-⨯⨯-=梁CE :由()0CM=∑F ,有4210Ey F q M ⨯-⨯⨯-=联立求解,可得0Ax F =,250Ay F N =-,1500By F N =,250Ey F N =7.连续梁由AB 和BC 两部分组成,其所受载荷如图3.10所示。
试求固定端A 和铰链支座C 处的约束反力。
解:(1)分别选整体和梁BC 为研究对象 (2)受力分析如图所示(3)分别列平衡方程 整体:由 0x F =∑,有o o sin30cos600Ax C F F P --=由0yF=∑,有o o cos30sin 6020Ay C F F P q a +--⨯=由()0AM=∑F ,有o o cos304sin 60230A C M F a P a q a a M +⨯-⨯-⨯⨯-=梁BC :由()0BM=∑F ,有o cos30220C F a q a a ⨯-⨯⨯=联立求解,可得23Ax P F qa =+,2Ay F P qa =+,222A M M qa =++,3C F = 8.图3.11所示支架中,1AB AE ED m ===,滑轮半径0.3r m =。
滑轮和各杆自重不计,若重物重100P kN =,求支架平衡时支座A ,B 处的约束反力。
图3.10CF qC解:(1)分别选整体和梁BC 为研究对象 (2)分别画出它们的受力图 (3)分别列平衡方程 整体:由 0x F =∑,有0Ax Bx F F +=由0yF=∑,有0Ay By F F P +-=由()0AM=∑F ,有1 2.30Bx F P ⨯-⨯=梁BC :由()0EM=∑F ,有110.30Bx By C F F F ⨯-⨯-⨯=联立求解,可得230Ax F kN =-,100Ay F kN =-,230Bx F kN =,200By F kN =9.图3.12所示支架由两杆AD 、CE 和滑轮等组成,B 处是铰链连接,尺寸如图所示。
在滑轮上吊有重1000Q N =的物体,求支座A 和E 处约束反力的大小。
解:(1)分别选整体和杆CE 为研究对象 (2)分别画出它们的受力图 (3)分别列平衡方程 整体:由 0x F =∑,有0Ax Ex F F +=由0yF=∑,有 图3.11图3.12EEy FC0Ay Ey F F Q +-=由()0AM=∑F ,有1 2.0750Ex F Q ⨯-⨯=杆CE :由()0BM=∑F ,有110.150Ex Ey C F F F ⨯+⨯+⨯=其中2C QF =。
联立求解,可得 2075Ax F N =,1000Ay F N =-,2075Ex F N =-,2000Ey F N =10.图3.13所示支架D 处是铰链连接。
已知12Q kN =。
不计其余构件自重,求固定铰支座A 和活动铰支座B 处约束反力,以及杆BC 的内力。
解:(1)分别选整体和杆CE 与滑轮组成的系统为研究对象 (2)分别画出它们的受力图 (3)分别列平衡方程 整体:由 0x F =∑,有0Ax E F F -=由0yF=∑,有0Ay B F F Q +-=由()0AM=∑F ,有4(2)(1.5)0B E F Q r F r ⨯-⨯+--=杆CE 与滑轮组成的系统:由 ()0D M =∑F ,有21.5(1.5)02.5CB E F Q r F r -⨯⨯-⨯-⨯-= 其中E F Q =。
联立求解,可得12Ax F kN =, 1.5Ay F kN =,10.5B F kN =,15CB F kN =-11.匀质杆AD 重P ,与长为2l 的铅直杆BE 的中心D 铰接,如图3.14所示。
柔绳的下端吊有重为G 的物体M 。
假设杆BE 、滑轮和柔绳的重量都忽略不计,连线AB 以及柔绳的CH 段都处于水平位置,求固定铰链支座A 的约束反力。
解:(1)分别选整体和杆AD 为研究对象 (2)分别画出它们的受力图 (3)分别列平衡方程 图3.13C整体: 由 ()0BM=∑F ,有o o 2cos30(2)cos300Ay HC F l G r F l r P l -⨯-⨯--+⨯=杆AD :由()0DM=∑F ,有o o o 2sin 302cos30cos300Ax Ay F l F l P l -⨯-⨯+⨯=其中HC F G =。
联立求解,可得2Ax F G =,2Ay P F =12.支架CDE 上受均布载荷作用,载荷集度100/q N m =,支架的一端E 悬挂重为500W N=的物体。
尺寸如图3.15所示。
求支座A 的约束反力以及BD 杆所受的压力。
解:(1)分别选整体和杆CD 为研究对象(2)分别画出它们的受力图 (3)分别列平衡方程 整体:由 0x F =∑,有o cos300Ax CG F F -=由0yF=∑,有o sin 3030Ay CG F F q W +-⨯-=BxMDx图3.154由 ()0AM =∑F ,有o cos3043 1.530CG F q W ⨯-⨯⨯-⨯=杆CE :由()0CM=∑F ,有o sin 4523 1.530DB F q W ⨯-⨯⨯-⨯=联立求解,可得487.5Ax F N =,518.5Ay F N =,1379DB F N =13.光滑圆盘D 重147G N =,半径10r cm =,放在半径50R cm =的半圆拱上,并用曲杆BECD 支撑(见图3.16)。