电容元件和电感元件
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6
50 cos(5t ) A
图7-3
例7-1 已知C=0.5F电容上的电压波形如图7-4(a)所示， 试求电压电流采用关联参考方向时的电流iC(t),并画 出波形图。
图 7－ 4 例 7－ 1
图 7－ 4 例 7－ 1
解：根据图7－4(a)波形，按照时间分段来进行计算
1.当0t1s 时，uC(t)=2t，根据式7－2可以得到
图7-1
电容元件的符号和特性曲线如图7-1(a)和(b)所示。
图7-1
(a) 电容元件的符号 (b) 电容元件的特性曲线 (c) 线性时不变电容元件的符号 (d) 线性时不变电容元件的特性曲线
其特性曲线是通过坐标原点一条直线的电容元件称为 线性电容元件，否则称为非线性电容元件。
图7-1
线性时不变电容元件的符号与特性曲线如图(c)和(d)所
示，它的特性曲线是一条通过原点不随时间变化的直线， 其数学表达式为
q Cu
容，单位是法[拉],用F表示。
(7 1)
式中的系数C为常量，与直线的斜率成正比，称为电
实际电路中使用的电容器类型很多，电容的范围变化
很大，大多数电容器漏电很小，在工作电压低的情况下，
可以用一个电容作为它的电路模型。当其漏电不能忽略时， 则需要用一个电阻与电容的并联作为它的电路模型。 在工作频率很高的情况下，还需要增加一个电感来构 成电容器的电路模型，如图7-2所示。
第七章 电容元件和电感元件
• 7－1 电容元件
• 7－2 电感元件
• 7－3 动态电路的电路方程 • 7－4 电路应用，电路实验和计算机分析 电路实例
第七章 电容元件和电感元件
前几章讨论了电阻电路，即由独立电源和电阻、受控
源、理想变压器等电阻元件构成的电路。描述这类电路电
压电流约束关系的电路方程是代数方程。但在实际电路的 分析中，往往还需要采用电容元件和电感元件去建立电路 模型。这些元件的电压电流关系涉及到电压电流对时间的 微分或积分，称为动态元件。含动态元件的电路称为动态 电路，描述动态电路的方程是微分方程。本章先介绍两种 储能元件 —电容元件和电感元件。再介绍简单动态电路微 分方程的建立。以后两章讨论一阶电路和二阶电路的时域
图 7－ 4 例 7－ 1
3.当3st5s时，uC(t)=-8+2t，根据式7－2可以得到
duC 6 d( 8 2t ) iC ( t ) C 0.5 10 1 10 6 A 1A dt dt
4.当5st时，uC(t)=12-2t，根据式7－2可以得到
duC 6 d(12 2t ) iC ( t ) C 0.5 10 1 10 6 A 1A dt dt
分析，最后一章讨论线性时不变动态电路的频域分析。
常用的几种电容器
§7－1 电容元件
一、 电容元件 集总参数电路中与电场有关的物理过程集中在电容元 件中进行，电容元件是构成各种电容器的电路模型所必需 的一种理想电路元件。 电容元件的定义是：如果一个二端元件在任一时刻， 其电荷与电压之间的关系由u-q平面上一条曲线所确定，则 称此二端元件为电容元件。
( 7 3)
从上式可以看出电容具有两个基本的性质 (1)电容电压的记忆性。 从式（ 7－ 3 ）可见，任意时刻 T电容电压的数值 uC(T)， 要由从-到时刻T之间的全部电流iC(t)来确定。也就是说， 此时刻以前流过电容的任何电流对时刻T 的电压都有一定 的贡献。这与电阻元件的电压或电流仅仅取决于此时刻的
图7-2 电容器的几种电路模型
二、Βιβλιοθήκη Baidu容元件的电压电流关系
对于线性时不变电容元件来说，在采用电压电流关联 参考方向的情况下，可以得到以下关系式
dq d(Cu) du i(t ) C dt dt dt
( 7 2)
此式表明电容中的电流与其电压对时间的变化率成正
比，它与电阻元件的电压电流之间存在确定的约束关系不 同，电容电流与此时刻电压的数值之间并没有确定的约束 关系。 在直流电源激励的电路模型中，当各电压电流均不随
( 7 3)
1 0 其中 uC (0) iC ( )d C
称为电容电压的初始值,它是从t=-∞到t=0时间范围内流
过电容的电流在电容上积累电荷所产生的电压。
1 t uC ( t ) iC ( )d C 1 0 1 t 1 t iC ( )d iC ( )d uC (0) iC ( )d C C 0 C 0
根据以上计算结果，画出图7－4(b)所示的矩形波形。
在已知电容电流iC(t)的条件下，其电压uC(t)为
1 t uC ( t ) iC ( )d C 1 0 1 t iC ( )d iC ( )d C C 0 1 t uC (0) iC ( )d C 0
( 7 3)
式(7－3)表示t>0某时刻电容电压 uc(t)等于电容电压的 初始值 uc(0) 加上 t=0 到 t 时刻范围内电容电流在电容上积累 电荷所产生电压之和，就端口特性而言，等效为一个直流
电压源uc(0)和一个初始电压为零的电容的串联 如图7－5所
示。
图 7－ 5
1 t uC ( t ) iC ( )d C 1 0 1 t 1 t iC ( )d iC ( )d uC (0) iC ( )d C C 0 C 0
时间变化的情况下，电容元件相当于一个开路(i=0)。
在已知电容电压u(t)的条件下，用式(6-2)容易求出其电流 i(t)。例如已知C=1F电容上的电压为u(t)=10sin(5t)V，其波 形如图7-3(a)所示，与电压参考方向关联的电容电流为
du i(t ) C dt d[10 sin( 5t )] 10 dt 50 10 6 cos(5t )A
duC 6 d( 2t ) 6 iC ( t ) C 0.5 10 1 10 A = 1A dt dt
2.当1st3s时，uC(t)=4-2t，根据式7－2可以得到
duC 6 d( 4 2t ) iC ( t ) C 0.5 10 1 10 6 A 1A dt dt
50 cos(5t ) A
图7-3
例7-1 已知C=0.5F电容上的电压波形如图7-4(a)所示， 试求电压电流采用关联参考方向时的电流iC(t),并画 出波形图。
图 7－ 4 例 7－ 1
图 7－ 4 例 7－ 1
解：根据图7－4(a)波形，按照时间分段来进行计算
1.当0t1s 时，uC(t)=2t，根据式7－2可以得到
图7-1
电容元件的符号和特性曲线如图7-1(a)和(b)所示。
图7-1
(a) 电容元件的符号 (b) 电容元件的特性曲线 (c) 线性时不变电容元件的符号 (d) 线性时不变电容元件的特性曲线
其特性曲线是通过坐标原点一条直线的电容元件称为 线性电容元件，否则称为非线性电容元件。
图7-1
线性时不变电容元件的符号与特性曲线如图(c)和(d)所
示，它的特性曲线是一条通过原点不随时间变化的直线， 其数学表达式为
q Cu
容，单位是法[拉],用F表示。
(7 1)
式中的系数C为常量，与直线的斜率成正比，称为电
实际电路中使用的电容器类型很多，电容的范围变化
很大，大多数电容器漏电很小，在工作电压低的情况下，
可以用一个电容作为它的电路模型。当其漏电不能忽略时， 则需要用一个电阻与电容的并联作为它的电路模型。 在工作频率很高的情况下，还需要增加一个电感来构 成电容器的电路模型，如图7-2所示。
第七章 电容元件和电感元件
• 7－1 电容元件
• 7－2 电感元件
• 7－3 动态电路的电路方程 • 7－4 电路应用，电路实验和计算机分析 电路实例
第七章 电容元件和电感元件
前几章讨论了电阻电路，即由独立电源和电阻、受控
源、理想变压器等电阻元件构成的电路。描述这类电路电
压电流约束关系的电路方程是代数方程。但在实际电路的 分析中，往往还需要采用电容元件和电感元件去建立电路 模型。这些元件的电压电流关系涉及到电压电流对时间的 微分或积分，称为动态元件。含动态元件的电路称为动态 电路，描述动态电路的方程是微分方程。本章先介绍两种 储能元件 —电容元件和电感元件。再介绍简单动态电路微 分方程的建立。以后两章讨论一阶电路和二阶电路的时域
图 7－ 4 例 7－ 1
3.当3st5s时，uC(t)=-8+2t，根据式7－2可以得到
duC 6 d( 8 2t ) iC ( t ) C 0.5 10 1 10 6 A 1A dt dt
4.当5st时，uC(t)=12-2t，根据式7－2可以得到
duC 6 d(12 2t ) iC ( t ) C 0.5 10 1 10 6 A 1A dt dt
分析，最后一章讨论线性时不变动态电路的频域分析。
常用的几种电容器
§7－1 电容元件
一、 电容元件 集总参数电路中与电场有关的物理过程集中在电容元 件中进行，电容元件是构成各种电容器的电路模型所必需 的一种理想电路元件。 电容元件的定义是：如果一个二端元件在任一时刻， 其电荷与电压之间的关系由u-q平面上一条曲线所确定，则 称此二端元件为电容元件。
( 7 3)
从上式可以看出电容具有两个基本的性质 (1)电容电压的记忆性。 从式（ 7－ 3 ）可见，任意时刻 T电容电压的数值 uC(T)， 要由从-到时刻T之间的全部电流iC(t)来确定。也就是说， 此时刻以前流过电容的任何电流对时刻T 的电压都有一定 的贡献。这与电阻元件的电压或电流仅仅取决于此时刻的
图7-2 电容器的几种电路模型
二、Βιβλιοθήκη Baidu容元件的电压电流关系
对于线性时不变电容元件来说，在采用电压电流关联 参考方向的情况下，可以得到以下关系式
dq d(Cu) du i(t ) C dt dt dt
( 7 2)
此式表明电容中的电流与其电压对时间的变化率成正
比，它与电阻元件的电压电流之间存在确定的约束关系不 同，电容电流与此时刻电压的数值之间并没有确定的约束 关系。 在直流电源激励的电路模型中，当各电压电流均不随
( 7 3)
1 0 其中 uC (0) iC ( )d C
称为电容电压的初始值,它是从t=-∞到t=0时间范围内流
过电容的电流在电容上积累电荷所产生的电压。
1 t uC ( t ) iC ( )d C 1 0 1 t 1 t iC ( )d iC ( )d uC (0) iC ( )d C C 0 C 0
根据以上计算结果，画出图7－4(b)所示的矩形波形。
在已知电容电流iC(t)的条件下，其电压uC(t)为
1 t uC ( t ) iC ( )d C 1 0 1 t iC ( )d iC ( )d C C 0 1 t uC (0) iC ( )d C 0
( 7 3)
式(7－3)表示t>0某时刻电容电压 uc(t)等于电容电压的 初始值 uc(0) 加上 t=0 到 t 时刻范围内电容电流在电容上积累 电荷所产生电压之和，就端口特性而言，等效为一个直流
电压源uc(0)和一个初始电压为零的电容的串联 如图7－5所
示。
图 7－ 5
1 t uC ( t ) iC ( )d C 1 0 1 t 1 t iC ( )d iC ( )d uC (0) iC ( )d C C 0 C 0
时间变化的情况下，电容元件相当于一个开路(i=0)。
在已知电容电压u(t)的条件下，用式(6-2)容易求出其电流 i(t)。例如已知C=1F电容上的电压为u(t)=10sin(5t)V，其波 形如图7-3(a)所示，与电压参考方向关联的电容电流为
du i(t ) C dt d[10 sin( 5t )] 10 dt 50 10 6 cos(5t )A
duC 6 d( 2t ) 6 iC ( t ) C 0.5 10 1 10 A = 1A dt dt
2.当1st3s时，uC(t)=4-2t，根据式7－2可以得到
duC 6 d( 4 2t ) iC ( t ) C 0.5 10 1 10 6 A 1A dt dt