绝对运动下的银河系旋转运动新理论b

绝对运动下的银河系旋转运动新理论上海市宝山中学严正岗内容提要：“宇宙大爆炸”告诉我们，宇宙应该有个起点。

以这个点建立起来的参考系称为绝对参考系（非以太）、我们把相对于这个参考系的运动称为绝对运动。

本文用3k辐射的背景和银河系的关系来研究银河系的绝对运动和旋转运动，其中设了三个基本假定：假定一，在太阳系得到的物理学定律，在绝对参照系是严格成立的；假定二，狭义相对论理论是成立的；假定三，由于参照系的不同，物理实验定律的比例系数可能不同。

以上假定的必然推定有，万有引力恒量在不同的参照系是不同的。

由此能得出银河系内的万有引力大小是和银河系的绝对运动及相关物质的距离和方向都有关，因而我们也许不用暗物质，也能定性地（或定量地）解释银河系的旋转运动。

另外，由银河系旋臂的旋转方向结合引力的切向作用力，我们可以粗略地判定宇宙中心的位置相对于太阳系的方位。

还有银河系有厚度，其原因是银河系存在有垂直作用力的结果。

关键词：绝对参考系与绝对运动变化的万有引力恒量银河系旋转运动狭义相对论的角度变换宇宙中心相对于太阳系的方位银盘厚度一、新理论的缘由银河系的运动包含两个方面，一是相对于宇宙中心的绝对运动，二是围绕银河系中心的旋转运动。

所谓的绝对运动是指，因为宇宙有个号称“宇宙大爆炸”[1]的各个方向几乎均匀的、满足哈勃定律的膨胀运动。

这种膨胀运动告诉我们，宇宙应该有个起点。

绝对运动就是指在相对这个点建立起来的绝对参考系内的运动。

这两种运动前者神秘后者诡异。

我们说银河系运动的神秘是指，因为目前人们对银河系的绝对运动了解甚少，人们还找不到宇宙原点，不能真正建立绝对参考系。

不过这方面的知识并不是完全空白的，宇宙3k背景辐射的完整而又完美的实验，给了我们打开一个通向了解它们的大门，这就是银河系相对宇宙3k背景辐射的运动。

因为3k背景辐射是普遍于宇宙的各个角落的、最接近于宇宙的初始，因此它是最靠近宇宙原点的可靠实验。

所以我们有理由相信，3k辐射的背景是一个和绝对参考系相当的准绝对参考系。

可喜的是人们已经了解到了银河系相对3k辐射的背景的运动的一部分，那就是银河系的准绝对运动方向和银盘的夹角为29度；我们说银河系运动的诡异是指，我们所了解的银河系的旋转运动和目前掌握的理论有较大的部分不符。

虽然在银河系中心部分，可以用现有理论证明，旋转运动的速度大小和距离成正比，并且可以求出相应的角速度，但离银心较远的地方现有理论的计算就和实验相差太大，使得人们不得不引人暗物质的概念，并且要求到银心的距离不同，暗物质的分布也是不同的，这使人感到太牵强了。

另外和银河系中心距离相当的地方旋转运动的速度大小居然都有近30%左右的跳跃性，如图一所示[2]，如果用暗物质解释的话那暗物质的分布就更神秘了——也许和到银心方向有关。

这种既和距离又和方向的有关的暗物质分布因为太复杂，所以理性上告诉我们，其实它应该是不存在。

还有银盘边缘并不是扁扁的居然有5000光年的厚度，这也是不大可以理解的。

所有这些，如果没有了暗物质的帮忙，我们又如何来解释银河系的分布和其旋转运动，那我们就必须创立新的理论。

图 一 二、新理论的建立因为新理论引进了绝对参考系，所以我们必须要给新理论合理地作出一些假定，这些假定应该是公理性的。

假定一，在太阳系得到的物理学定律，在绝对参照系是严格成立的；假定二，狭义相对论理论是成立的；假定三，由于参照系的不同，物理实验定律的比例系数可能不同（隐含意思这个比例系数是和星系的绝对运动有关联，例如万有引力恒量）。

下面我们从理论上推导出在银河系看来，物体间有相对论效应的引力公式，从而说明银河系的旋转运动。

有个问题需要说明，其实在太阳系得到的万有引力定律，在银河系的其它地方是否可不改变地直接用，是值得思考的。

也就是说我们没有理由可认为万有引力恒量是不改变的。

这样，原来的理论的应用看来就有点为难了，我们是不是要在银河系的大范围内来做实验呢？那虽然可能，但太麻烦了——因为旋转运动的诡异性，会使得银河系各地的万有引力恒量不一样，还要总结出它们的规律，这是很困难的，也是没必要的。

我们有个好方法，就是利用宇宙绝对参考系作为星系间的了解点，我们可以先得到星系间的力的关系（非广义相对论），从而解决星系间的运动学关系。

这里研究银河系的受力和运动，就是一个很好的例子。

为了便于书写和记忆，我们约定银河系和绝对参考系物理量的区别是，银河系是不带撇而绝对参考系是带撇的。

这样绝对参考系的万有引力可表示为 F ‘=G‘m 1′m 2‘r’2(1)由相对论效应，银河系和绝对参考系的质量关系为 m 1=m 1′√1−v 2c 2⁄、m 2=m 2′√1−v 2c 2⁄ 距离关系[3]为r ⃑=r ‘⃑⃑⃑+v ⃑√1−v 2c2⁄-1）r ‘⃑⃑⃑⃑∙v ⃑⃑c2或[4]r ‘⃑⃑⃑=r ⃑−v ⃑√1−v 2c 2⁄−11+(√1−v 2c 2⁄−1)v 2c 2r ⃑∙v ⃑⃑c 2(2)V 为银河系的绝对速度。

对于太阳系，因为太阳系和银盘夹角62度，而银河系运动方向和银盘夹角29度，可认为黄道平面和V 近似垂直。

现在我们考察太阳系，由相对论公式F ‘=F√1−v 2c2⁄，我们就可以得到系太阳系的万有引力F S ，表达式为F S =G‘m 1m 2r 2(1−v 2c 2⁄)32⁄ （3）这里已经考虑到了，由式（2）在v 和r 垂直情况下r ⃑=r ‘⃑⃑⃑的情景了。

显然和太阳系的万有引力定律比较，可得 G ‘=G (1−v 2c 2⁄)32⁄（4）G 为6.67×10−11N 2m 2/kg 2，是太阳系内的万有引力衡量。

式（4）告诉我们，太阳系的万有引力定律恒量是和太阳系的绝对速度相关联。

我们相信其它星系也应该如此，不过其关系式可能更为复杂。

另外我们还应该注意到，在银河系内相对论公式F ‘=F√1−v 2c 2⁄一般是不成立，因为运动方向很少能和力的方向垂直，否则它可简单表达为 F 银=F ‘√1−v 2c2⁄=G m 1m 2r’2上式的广泛应用，就是先理论的错误所在。

上述就是所谓的银河系的新理论。

三、 非暗物质下的银河系旋转运动的解释以及其它问题物体的旋转运动主是由有物体受力情况来决定的。

旋转速度的大小取决于所受合力的大小和距离的大小。

我们只要考察了力的情况的变化，就可以估计出速度的可能变化。

对于银河系内星系间的相互作用力，由于银河系的运动方向一般不和它们的距离垂直，所以力和距离的相对论变换比较复杂。

我们将力按银河系的运动方向和垂直方向分解。

由相对论关系可 得到，F ∥‘=F ∥、F ⊥’=F ⊥√1−v 2c 2⁄。

由于银行系的速度能和光速比拟，所以垂直的力变化较大。

显然将银河系内星 系受力的分力再合起来，那必定是不在银盘平面内的。

这 就是银河系的星系分布和它诡异运动的原因所在。

下面我 们将通过对力的较为详细的分解和银河系在绝对空间的运 动方向与银面夹角29度的应用，来解释银河系的旋转运 动。

设银盘平面在x -y 平面，如图二所示，虚 线v 代表银河系在绝对空间的运动方向，它和银面夹角29度，落在y -z 平面内。

银盘上的任意两星系在绝对坐标系的万有引力为 F 21‘⃑⃑⃑⃑⃑⃑⃑=−G ‘m 1′m 2‘r 21’3r 21‘⃑⃑⃑⃑⃑⃑ （5）r 21‘⃑⃑⃑⃑⃑⃑为星系2和星系1的距离（图二中的r 2‘⃑⃑⃑⃑⃑⃑和r 1‘⃑⃑⃑⃑⃑⃑分别为星系2和星系1到银心的距离）。

我们先来看看F 21‘⃑⃑⃑⃑⃑⃑⃑在绝对坐标系转换到银河系时力是怎样转换的。

为此我们将F 21‘⃑⃑⃑⃑⃑⃑⃑在x ‘方向和y ’y 1r 1 r 2r 2x∅(∅′)z v29° (29°′) 图二方向进行分解（已忽略下标1，如图三所示）为F x ‘=F ‘sin∅‘、F y ‘=F ‘cos∅‘，再将F y ‘沿v 方向和垂直v 方向上分解，平行v 方向的力为F v 平行‘=F y ‘cos29°′=F ‘cos∅‘cos29°′，而垂直v 方向的力为Fv 垂直‘=F y ‘sin29°′=F ‘cos∅‘sin29°′。

29°′和∅′为绝对系的角度，它们银河系的角度关系[5]为tan 29°‘=tan29°√1−v 2c 2⁄ （6）tan ∅‘=tan ∅√1−cos 229°v 2c 2⁄ （7）因为F x ‘和F v 垂直‘都和v 垂直，所以在相对论里，力的坐标系转换时都要乘以因子γ=1√1−v 2c 2⁄，即F x =F x ‘γ=F ‘sin∅‘1√1−v 2c 2⁄，F v 垂直=Fv 垂直‘γ=F ‘cos∅‘sin29°′1√1−v 2c 2⁄，而平行v 的力是不改变的，即 F v 平行=Fv 平行‘=F ‘cos∅‘cos29°′。

由此我们看 到由于垂直v 方向的相对论效应，使得在银 河系内观测的力，不完全在银河系内，并且大小也有所变化，这可以解释为什么我们不需要暗物质（因为力增大了不少）和银河系 为什么有这么厚了（因为有垂直银面的力存在）。

下面我们来推导在银河系看来，平行于银河系和垂直于银河系的两个力的大小计算式。

我们先推导由F y ‘相对论效应而得到的，平行于银河系且在y 方向的力F 盘y 。

因为F 盘y 与F x 无关，而只与F v 平行和F v 垂直有关，由图三显然有F 盘y =F v 平行cos29°+F v 垂直 sin29°，将该力再与F x 合成就可以得到和盘平行的力，即在银河系内测量的力。

不过其合力不容易和传统的万有引力定律比较，因为至少我们知道该合力不在两星系的连线上。

为此我们将平行于银河系的力分解为r 的方向F 盘平行r 和和其垂直方向F 盘平∗r ，F 盘平行r 其为F 盘平行r =F x sin∅+F 盘y cos∅=F ‘sin ∅sin∅‘1√1−v 2c2⁄+F ‘cos∅cos∅‘cos29°cos29°′+F ‘cos∅‘cos∅sin29°′sin29°1√1−v 2c 2⁄了解到式（6）和式（7）可得[6]v图 三F 盘平行r =F ‘√1−COS 2∅cos 229°v 2c 2⁄1−v 2c 2⁄=kF ‘（8）k =√1−COS 2∅cos 229°v 2c 2⁄1−v 2c 2⁄（9）F 盘平∗r 其为F 盘平∗r =F x cos∅−F 盘y sin∅=F ‘cos ∅sin∅√1−v 2c2⁄−F ‘sin∅cos∅‘cos29°cos29°′−F ‘cos∅‘sin∅sin29°′sin29√1−v 2c2⁄=′√1−v 2c 2⁄°22√1 −cos 2∅ccos 229°v 2c2⁄=F ‘k ‘ (10) k ‘=1√1−v 2c 2⁄sin∅cos∅cos29°v 2c 2⁄√1 −cos 2∅ccos 229°v 2c 2⁄和盘垂直的力为F 盘垂直=F v 垂直cos29°−F v 平行 sin29°=F ‘cos∅‘cos29°sin29°√1−v 2c 2⁄−F ‘sin29°cos∅‘cos29°′=′√1−v 2c 2⁄°°22√tan 2∅+1 −cos 229°v 2c2⁄=F ‘k ‘ (12) k ′=°°22√tan 2∅+1 −cos 29°v c ⁄ (13)式（8）、（9）、（10）、（11）、（12）、（13）就构成了由式（5）推导在银盘内的星系间万有引力表达式。