3.8力学量期望值随时间的变化 守恒定律
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§3.8力学量期望值随时间的变化 守恒定律
一. 力学量的平均值随时间的变化关系
力学量A 在ψ(x ,t)中的平均值为:
*ˆ()(,)(,)A t x t A
x t dx ψψ=⎰ (3。8.1) 因为ψ是时间的函数Â也可能显含时间,所以Ā通常是时间t 的函数。为了求出Ā随时间的变化,(1)式两边对t 求导
dA dt =***ˆˆˆA dx A dx A dx t t t
ψψψψψψ∂∂∂++∂∂∂⎰⎰⎰ (3.8.2) 由薛定谔方程ψψH t i ˆ=∂∂ ,⇒ ψψH i t ˆ1
=∂∂ **)ˆ(1ψψH i t
-=∂∂∴ ***ˆ11ˆˆˆˆ()()dA A dx H A dx A H dx dt t i i ψψψψψψ∂∴=-+∂⎰⎰⎰
(3.8.3) *
**ˆ1ˆˆˆˆ[]A dx AH dx HA dx t i ψψψψψψ∂=+-∂⎰⎰⎰ 因为Ĥ是厄密算符*
*ˆ1ˆˆˆˆ()A dx AH HA dx t i ψψψψ∂=+-∂⎰⎰ ˆ1ˆˆ[,]dA A A H dt t i ∂∴=+∂
(3.8.6) 这就是力学量平均值随时间变化的公式。
若Â不显含t ,即ˆ0A t
∂=∂,则有 1ˆˆ[,]dA A H dt i =
(4) 如果Â既不显含时间,又与Ĥ对易([Â, Ĥ]=0),则由上式有
0d A dt
= (5) 即这种力学量在任何态ψ之下的平均值都不随时间改变。
证明:在任意态ψ下A 的概率分布也不随时间改变。
概括起来讲,对于Hamilton 量Ĥ不含时的量子体系,如果力学量A 与Ĥ对易,则无论体系处于什么状态(定态或非定态),A 的平均值及其测量的概率分布均不随时间改变。所
以把A 称为量子体系的一个守恒量。即A 的平均值不随时间改变,我们称满足(5)式的力学量A 为运动恒量或守恒量。
守恒量有两个特点:
(1). 在任何态ψ(t )之下的平均值都不随时间改变;
(2). 在任意态ψ(t )下A 的概率分布不随时间改变。
、举例
1、自由粒子动量守恒 自由粒子的哈密顿算符μ
2ˆ2p H =, 0]ˆ,ˆ[1==H p i dt p d
所以自由粒子的动量是守恒量。
2、 粒子在中心力场中运动:角动量守恒
2
2222ˆˆ()()22l H r V r mr r r mr ∂∂=-++∂∂ 222ˆˆ()22r p l V r m mr =++ 2ˆˆˆˆ,,,x y z l l l l 皆不显含时间,
又2ˆˆ[,]0H l = ,ˆˆ[,]0H l α
= ),,(z y x =α 所以粒子在中心力场中运动时,角动量平方和角动量分量
2ˆˆˆˆ(,,,)x y z l l l l 都是守恒量。 3、哈密顿不显含时间的体系能量守恒 L ˆ
[]
0ˆ,ˆ1==H H i dt H d
量子力学中的能量守恒定律。 4.哈密顿对空间反演时的宇称 把一个函数的所有坐标宗量变号)(x x -→的运算称为空间反演。以算符P
ˆ表示 )(),(ˆx t x P
-=ψψ,我们称P ˆ为宇称算符。 (3.8.14) ()t x t x P t x P
,),(ˆ),(ˆ2ψψψ=-= 2ˆP
的本征值是1,P ˆ的本征值是1±。 5.2.2量子力学中的守恒量与经典力学中守恒量的区别
应当强调,量子力学中的守恒量的概念,与经典力学中守恒量概念不尽相同。这实质上是不
确定度关系的反映。
1.量子体系的守恒量并不一定取确定值
即体系的状态并不一定就是某个守恒量的本征态。一个体系在某时刻t 是否处于某守恒量的本征态,要根据初条件决定。若在初始时刻(t =0),守恒量A 具有确定值,则以后任何时刻它都具有确定值,即体系将保持在Â的同一个本征态。由于守恒量具有此特点,它的量子数称为好量子数。但是,若初始时刻A 并不具有确定值(这与经典力学不同),即ψ(0)并非Â的本征态,则以后的状态也不是Â的本征态,即A 也不会具有确定值,但几率分布仍不随时间改变,其平均值也不随时间改变。
2. 量子体系的各守恒量并不一定都可以同时取确定值。
例如中心力场中的粒子,l 的三个分量都守性,但由于ˆˆˆ,,x y z
l l l 不对易,一般说来它们并不能同时取确定值(角动量l =0的态除外)
3.守恒量与定态异同
1)概念不一样。
定态是能量取确定值的状态;守恒量是特殊的力学量,要满足一定的条件。
2)性质不一样。
在定态下,一切不含时间的力学量,不管是不是守恒量,其平均值,测量值概率分布都不随时间改变。 守恒量对一切状态,不管是否定态,其平均值,测量值概率分布都不随时间改变。
5.2.3 能级简并与守恒量的关系——守恒量在能量本征值问题中的应用
1.定理:如果体系有两个彼此不对易的守恒量F 和G ,即
[][][]0,,0,,0,≠==G F H G H F 但,则体系的能级一般是简并的。
证明:因为[]
0,=H F ,F 和H 可有共同的本征态ψ,所以 ψψψψ/,F F E H == (5-15)
又因为
[]0,=H G ,所以有
ψ
ψψG E H G G H == (5-16)
即ψG 也是H 的属于同一本征值E 的本征态。但由于[]
0,≠G F ,ψ与ψG 一般不是同一本征态。因为 ψψψG F F G G F /=≠ (5-17)
即ψG 不是F 的本征态,但ψ是F 的本征态,故ψ与ψG 是不同的量子态。但它们是H 的同一能级的态,故能级简并。