量子力学算符的运算规则
哈密顿算子运算规则
哈密顿算子运算规则哈密顿算子是量子力学中的一个重要概念，用来描述系统的能量。
在量子力学中，哈密顿算子通常表示为H，它是一个算符，作用在量子态上得到能量的期望值。
哈密顿算子的一般形式为：H = T + V其中，T表示动能算子，它描述了粒子的运动状态；V表示势能算子，它描述了粒子所受到的势场。
哈密顿算子的运算规则是量子力学中的基本规则之一，它能够帮助我们计算系统的能量和态函数的演化。
下面是一些常见的哈密顿算子运算规则：1. 哈密顿算子的本征值问题：哈密顿算子H作用在量子态上得到一个能量的期望值E。
哈密顿算子的本征值问题是求解Hψ = Eψ的问题，其中ψ是哈密顿算子的本征态，E是对应的本征值。
2. 哈密顿算子的对易关系：对于两个哈密顿算子A和B，如果它们满足[A, B] = 0，即A和B的对易子为零，那么它们就可以同时测量得到确定的结果。
这个对易关系也被称为可观测量的对易关系。
3. 哈密顿算子的时间演化：根据薛定谔方程，量子系统的时间演化可以由哈密顿算子描述。
薛定谔方程的形式为iψ/t = Hψ，其中i 是虚数单位，是约化普朗克常数。
这个方程描述了量子系统的态函数在时间上的演化过程。
4. 哈密顿算子的矩阵表示：通常情况下，哈密顿算子是一个线性算符，可以用一个矩阵来表示。
这个矩阵的元素是哈密顿算子在一组基下的矩阵元素。
通过对哈密顿算子进行矩阵对角化，我们可以得到系统的能级和能级间的跃迁。
总之，哈密顿算子是量子力学中的重要概念，它用来描述系统的能量和态函数的演化。
通过哈密顿算子的运算规则，我们可以解决量子系统的能级和态函数的问题，进而理解和预测量子系统的行为。
量子力学中的量子力学力学运算符与本征态
量子力学中的量子力学力学运算符与本征态量子力学是物理学中的一个重要分支，用于描述微观领域中粒子的行为。
在量子力学中，运算符是极为关键的概念，它们用于描述物理量的测量与演化。
本文将介绍量子力学中的力学运算符以及与之相关的本征态。
一、力学运算符的定义与性质力学运算符是用于描述物理量的数学对象，它们作用于波函数上，从而得到对应物理量的值。
常见的力学运算符包括位置运算符、动量运算符和能量运算符等。
1. 位置运算符在一维情况下，位置运算符x的定义为：xψ(x)=x⋅ψ(x)其中x是位置算子，ψ(x)是波函数。
位置运算符的本征态即为位置本征态，记作|x⟩，满足：x⋅|x⟩=x⋅|x⟩2. 动量运算符动量运算符p的定义为：pψ(x)=−iℏ∂ψ(x)∂x其中p是动量算子，ψ(x)是波函数，ℏ是约化普朗克常数。
动量运算符的本征态即为动量本征态，记作|p⟩，满足：p⋅|p⟩=p⋅|p⟩3. 能量运算符能量运算符H的定义为：Ĥψ(x)=Eψ(x)其中H是能量算子，E是对应的能量本征值，ψ(x)是波函数。
能量运算符的本征态即为能量本征态，记作|E⟩，满足：Ĥ⋅|E⟩=E⋅|E⟩二、力学运算符与本征态的性质力学运算符与其对应的本征态有一些重要性质。
1. 完备性对于任意一个在相应希尔伯特空间中可归一化的波函数ψ(x)，可以表示为本征态的线性组合：ψ(x)=∫c(p)⋅|p⟩dp其中c(p)是系数函数，p是动量变量。
这表明本征态构成了一个完备的基组，可以用来展开任意波函数。
2. 正交性不同本征态之间是正交的，即：⟨p|q⟩=δ(p−q)⟨E′|E⟩=δ(E′−E)这意味着不同本征态表示的物理态之间是正交的。
3. 物理量的测量在量子力学中，物理量的测量结果为其对应本征值。
测量位置时，结果为本征态|x⟩对应的位置本征值x。
测量动量时，结果为本征态|p⟩对应的动量本征值p。
测量能量时，结果为本征态|E⟩对应的能量本征值E。
三、例子与应用量子力学中的力学运算符与本征态在各个物理学领域中都有广泛的应用。
量子力学中算符函数的求导规则
量子力学中算符函数的求导规则在量子力学中，算符（operator）是表示物理量的数学对象。
算符函数（operator function）是指将算符作用在一个函数上所得到的函数。
求导是计算函数变化率的过程，因此关于算符函数的求导是计算算符函数变化率的过程。
在量子力学中，算符函数的求导规则是非常重要的，它们可用于推导各种量子力学中的重要方程。
算符函数的求导规则可以通过泰勒展开来推导。
泰勒展开是一种用无穷级数来近似表示函数的方法。
设f(x)是一个可导函数，f(x)在x=a处的泰勒展开式为：f(x)=f(a)+f'(a)(x-a)+1/2!f''(a)(x-a)^2+1/3!f'''(a)(x-a)^3+...对于算符函数，我们可以将泰勒展开应用于算符f上，得到：f(A)=f(a)+f'(a)(A-a)+1/2!f''(a)(A-a)^2+1/3!f'''(a)(A-a)^3+...其中，A表示算符，a表示它的期望值。
在量子力学中，期望值是在给定的量子态下，测量算符得到的平均值。
根据这个泰勒展开，我们可以推导出算符函数的求导规则。
为了简化讨论，我们考虑只有一维情况下的算符函数求导。
对于常数函数f(x)=c，我们有f(A)=c，所以它的导数为：df(A)/dA = 0对于函数f(x)=x，我们有f(A)=A，所以导数为：df(A)/dA = 1对于函数f(x)=x^n，我们有f(A)=A^n，所以导数为：df(A)/dA = nA^(n-1)对于指数函数f(x)=e^x，我们有f(A)=e^Adf(A)/dA = e^A对于两个算符的和f(x)=g(x)+h(x)，我们有f(A)=g(A)+h(A)，所以导数为：df(A)/dA = dg(A)/dA + dh(A)/dA对于两个算符的乘积f(x)=g(x)h(x)，我们有f(A)=g(A)h(A)，所以导数为：df(A)/dA = dg(A)/dA h(A) + g(A) dh(A)/dA在量子力学中，波函数是描述量子体系的函数。
量子力学之算符
i
但是坐标算符与其非共轭动量 对易，各动量之间相互对易。
x pˆ pˆ x i
pˆ pˆ pˆ pˆ 0
, x, y, z
量子力学中最基本的 对易关系。
xpˆ y pˆ y x 0
xpˆ z
pˆ z
x
0
pˆ x pˆ y pˆ y pˆ x 0
ypˆ x pˆ x y 0 zpˆ x pˆ xz 0
~ x
x
)
0
由于ψ、φ是 任意波函数,
( ~ x
x
)
0
~ x
x
所以
同理可证:
~ pˆ x pˆ x
可以证明： ( Aˆ Bˆ ) B~ˆ A~ˆ
(11)厄密共轭算符
算符 Ô 之厄密共轭算符 Ô + 定义:
由此可得：:
d *Oˆ d (Oˆ )*
d *Oˆ d (Oˆ )*
pˆ* (i)* i pˆ
（10）转置算符
算 符Uˆ 的 转 置 算 符U~ˆ 定 义 为 ：
d *U~ˆ dUˆ *
式中 和 是两个任意函数。
例1：
~ x
x
证：
dx
*
~ x
利用波函数标准条件: 当|x|→∞ 时ψ,→ 0。
dx
x
*
* |
dx
*
x
dx
*
x
dx
*
(
（2）算符相等
若两个算符 Ô 、Û 对体系的任何波函数 ψ的运算结果都相 同，即Ô ψ= Û ψ，则算符Ô 和算符Û 相等记为Ô = Û 。
（3）算符之和
Hˆ Tˆ Vˆ
表明
Ham ilton算 符Hˆ 等 于
量子力学 第三章3.7算符的对易关系 两力学量同时有确定值的条件 不确定关系
ˆ ˆ y ] z,p ˆ ˆx 0 [z,p
ˆx,p ˆ y ] p ˆx,p ˆz ˆ y,p ˆz [p p 0
以上可总结为基本对易关系：
x i , p j i ij xi , x j 0 pi , p j 0
ˆ G ˆF ˆ G ˆF ˆG ˆ) a ˆG ˆ ) = (F 则： (F n n
ˆ G ˆF ˆG ˆ) n = a n (F
n
n
ˆF ˆ ˆ G ˆ =F ˆ G ˆG ˆ G ˆF ˆG ˆ) n = F 而 (F n n n n n n
ˆx p ˆ x x 作用在任意波函数 ( x ) 上，即： ˆ x xp 将 x, p
(x (x)) ˆx p ˆ x x (x) x(i ) (x) xp x i x x (x) x (x) (x) i x i x i
定理2（定理1的逆定理）：如果两个算符对易，则这
两个算符有组成完全系的共同本征函数。
ˆ 的完全本征函数系，且本征值 证明：设{ n }是 F n
非简并。
ˆ 则： F n n n
n 1,2,3,
①
ˆ 和G ˆ 对易，则： 而F
ˆF ˆ ）= G ˆ ) ˆ = (G ˆ (G F n n n n
ˆ 有确定值 n ，…（按3.6节讲的基本假 有确定值 n ， G ˆ ,ˆ ˆ ,… ˆ,G 设）。于是会存在这样的态，在这些态中，H I， F
代表的力学量可同时取确定值。
结论：不同力学量同时具有确定值的充分必要条件
是在这些力学量算符的共同本征态中。
例如：
ˆ y， ˆ x， ˆ z 对易，则它们有完全共同的本 ①动量算符 p p p
物理学中的量子力学算符
物理学中的量子力学算符量子力学算符是描述量子体系中物理量的数学符号。
它们起到了连接数学和物理的桥梁作用，在量子力学的研究中扮演着至关重要的角色。
本文将介绍量子力学算符的定义、性质和应用。
一、算符的定义在量子力学中，算符是描述物理量的数学对象。
它们表示了对某一物理量的测量操作，可以通过对量子态作用，得到相应的测量结果。
量子力学中的算符是一个线性操作，它作用在量子态上，将其变换为另一个量子态。
一个算符可以用一个矩阵表示，这个矩阵被称为算符的矩阵表示。
算符的定义可以通过其对量子态的作用来描述。
一个算符作用在一个量子态上，可以得到另一个量子态或者一个实数/复数，表示了对相应物理量的测量结果。
二、算符的性质1. 线性性质：算符是一个线性操作，满足线性组合的性质。
即对于任意两个量子态A和B，以及标量α、β，有F(αA + βB) = αF(A) + βF(B)其中F表示算符。
2. Hermite性质：算符的矩阵表示通常是一个厄米矩阵，即满足Hermitian条件F† = F其中†表示共轭转置。
3. 幺正性质：算符的矩阵表示通常是一个幺正矩阵，即满足Unitary 条件F†F = FF† = I其中I表示单位矩阵。
4. 对易性质：两个算符F和G的对易子为0，即[F, G] = 0，当且仅当F和G的矩阵表示是可交换的。
三、算符的应用1. 算符的本征值和本征态：算符可以在量子体系中寻找本征值和本征态，本征值表示对应物理量的测量结果，本征态表示对应的量子态。
2. 算符的测量：算符作用在量子态上，得到相应物理量的测量结果。
在进行实验测量时，可以通过算符的本征值和本征态来进行计算和预测。
3. 算符的演化：算符可以描述量子体系的演化。
根据量子力学的演化方程，我们可以通过将时间演化算符作用在初始量子态上，得到不同时间的量子态。
4. 算符的代数：算符之间满足代数运算的规律。
通过对算符的代数性质进行研究，可以得到更多有关量子体系的信息和性质。
量子力学算符
5.3 量子力学算符1.算符及其运算算符(operator)是代表进行某种运算规则的一种符号。
例如，数学算符ln 、xd d 等，其所进行的运算规则大家是熟悉的。
算符的作用是：算符作用在一个函数上，得到一个新函数。
如函数f ＝x ２则算符xd d 作用其上即x f x f 2'd d ==。
令A ˆ表示一个任意的算符(即用“∧”来标记算符)，如果Aˆ将函数f (x )变成新函数g (x )，就可写成)()(A ˆx g x f =。
算符的运算是：若两个算符相加，即)(Bˆ)(A ˆdef )()B ˆA ˆ(x f x f x f ++；两个算符相乘，即)](B ˆ[A ˆdef )()B ˆA ˆ(x f x f ；一个算符的平方，则是)](A ˆ[A ˆdef )(A ˆ2x f x f ；算符的乘法是结合的，即)C ˆB ˆ(A ˆC ˆ)B ˆAˆ(=；算符的乘法和加法是分配的，即C ˆA ˆB ˆA ˆ)C ˆB ˆ(A ˆ+=+；若算符Aˆ与B ˆ不是对易的，必有A ˆB ˆB ˆA ˆ≠；若算符A ˆ和B ˆ是对易的必有A ˆB ˆB ˆA ˆ=。
2.量子力学算符在量子力学中，系统的每一个力学量都有一个相应的算符。
如坐标x 的算符Xˆ，动量Ｐx 的算符xP ˆ，势能Ｖ的算符V ˆ。
不同的力学量算符对波函数的作用方式不同。
如ψψx =X ˆ，xi x ∂∂=ψψ P ˆ。
利用算符可非常方便地表示量子力学公式。
如⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂+∂∂+∂∂∇2222222def z y x 叫拉普拉斯算符（laplace operator), ⎥⎦⎤⎢⎣⎡+∇-V ˆ2def H ˆ22m 叫哈密顿算符(Hamilton operator)，利用这些算符则定态薛定谔方程式(5-１１）可简化地表示成 ψψE m =⎥⎦⎤⎢⎣⎡+∇-V ˆ222 （5-１５） 或ψψE =Hˆ （5-１６） 3.本征方程若一个算符作用在一个函数上的结果是一个与该函数成比例的函数，则此函数就称为该算符的一个本征函数（eigen function)，而比例常数为本征值(eigenvalu)，该方程式则叫本征方程（eigen equation)。
量子力学 算符
ˆx ˆ 1 0 ˆx ˆD D
注：对于单纯是作常数乘法的算符，常省略抑扬符。
（5）算符服从乘法结合律
ˆ (B ˆ) (A ˆB ˆ ˆC ˆ )C A
d ˆ ˆ ˆ 3 ˆ ˆ, C , Bx 例如： A dx
ˆ 3x ˆ (B ˆ )] f D ˆC ˆC ˆ (3xf ) 3 f 3xf ˆ, [ A B
量子力学的哈密顿算符：
2 2
px V ( x) 2m
其本征值为体系 能量的可能值
2
d ˆ H V ( x) 2 2m dx
这种经典力学的物理量（如能量，坐标和动量等等） 与量子力学算符之间的对应性是普遍的。这是量子力 学的一个基本假定。即：每一物理量都有一个对应的 量子力学算符。 问题：如何得到物理量F所对应的量子力学算符呢？
第一步：写出F作为笛卡儿坐标和对应动量的函数的经 典力学表示。 第二步：做以下变换：
笛卡儿坐标q代之以该坐标去乘的算符，即：q ˆ q 线动量的每个笛卡儿分量pq代之以算符：
i ˆq p 2 i i q i q q
例:
对应于坐标的算符是乘以坐标：
2 2 d ˆ T ˆ V ˆ H V ( x) 2 2m dx
这与不含时间的薛定谔方程一致。
d [ V ( x)] ( x) E ( x) 2 2m dx
2
2
量子力学算符与体系对应的性质的关系
ˆ 的具有本征值 若i 是 F
a i 的本征函数，则有：
ˆ a F i i i
由此可见，算符的假设和薛定谔方程实际上是一致的。
2
2
量子力学体系的态用包含我们可能了解的关于体系的全 部知识的态函数Ψ(x，t)来描述。Ψ如何给出关于性质F 的知识呢？
1.7-量子力学中的算符和力学量
算符即运算规则算符即运算规则。
它作用在一个函数ψ(x)(x)上即是对上即是对ψ(x)(x)进行某进行某种运算种运算，，得到另一个函数ϕ(x)§1.7 1.7 量子力学中的力学量和算符量子力学中的力学量和算符例：)()(ˆx x Fϕψ=)()(ˆx xf x f x =)()(ˆx f x f I =dxd D =ˆ1、定义2、乘法与对易算符的乘法一般不服从交换律:)ˆ(ˆˆψψB A BA ≡AB B Aˆˆˆˆ≠例如:则算符的对易式可记为则算符的对易式可记为：：若对任意若对任意ΨΨ，都有：则称和对易:引入记号: ψψA B B Aˆˆˆˆ=A ˆB ˆ]ˆ,ˆ[ˆˆˆˆB A A B B A≡−0]ˆ,ˆ[=B AI x Dˆ]ˆ,ˆ[=h i p xx =]ˆ,ˆ[易证:可定义算符的可定义算符的n n 次方为：A A AA n ˆˆˆˆ⋅⋅⋅=可定义算符的多项式和算符的函数可定义算符的多项式和算符的函数。
例如：3、线性算符设C 1, C 2为常数为常数，，若算符满足：则称其为线性算符则称其为线性算符。
量子力学态叠加原理要求力学量算符必须是线性算符例如例如，，下列算符为线性算符下列算符为线性算符：：22112211ˆˆ)(ˆΨ+Ψ=Ψ+ΨF C F C C C F x pH y x x ˆ,ˆ,,2∂∂∂∂∂算符的本征值方程:4、本征函数本征函数、、本征值λ为算符的本征值的本征值，，为算符的本征值为λ的本征函数的本征函数。
例如，e 2x 是微商算符的本征函数：)()(ˆx x Fλψψ=)(x ψFˆF ˆF ˆ定态薛定谔方程：它是哈密顿算符的本征方程它是哈密顿算符的本征方程，，波函数ψ 是哈密顿算符的本征函数征函数，，能量E 是哈密顿算符的本征值是哈密顿算符的本征值。
例如例如：：ψψE H=ˆ2211ˆˆΨ=ΨΨ=ΨλλF F )(ˆˆ)(ˆ221122112211Ψ+Ψ=Ψ+Ψ=Ψ+ΨC C F C F C C C F λ则：狄拉克符号：〉≡ψψ|)(r v |)(*ψψ〈≡r r ∗〉〈=〉〈≡∫ψϕϕψτϕψ||)()(*d r r v v一个算符如果满足如下关系一个算符如果满足如下关系，，则称为厄米算符则称为厄米算符，：，：其中积分遍及整个空间其中积分遍及整个空间，，函数ψ, ϕ是任意的品优函数是任意的品优函数。
量子力学3
量子力学3第三章力学量算符§3.1 算符及其运算规则§3.2 厄米算符及其性质§3.3 连续谱本征函数的归一化§3.4 力学量算符随时间演化§3.5 守恒量与对称性§3.6 全同粒子体系§3.1 算符及其运算规则一、算符的基本运算规则二、算符的函数三、对易关系和对易子四、厄米算符和幺正算符五、量子力学向经典力学的过渡六、角动量算符一、算符的基本运算规则一、算符的基本运算规则量子力学第二公设—算符公设1）线性算符：A ( c1ψ 1 + c 2ψ 2 ) = c1 A ψ 1 + c 2 A ψ 2二、算符的函数二、算符的函数例子一般地，算符的函数可以表为? ? f ( A) = ∑ cn A nn2）单位算符：I?ψ = ψ3）算符之和：( A + B )ψ = A ψ + B ψ ?? ? ? 4）算符之积： ( A B )ψ = A ( B ψ )一个常用的公式：eA = ∑∞ n=0An n!其它的例子例题：若G为算符，t为参数，证明：Gt e = Ge Gt ?t算符之积满足结合律，但不满足交换律（不对易）。
5）算符之逆： A A ?1 = A ?1 A = I?三、对易关系与对易子三、对易关系与对易子对易子的定义： [ A, B ] = A B ? B A例：坐标与动量的对易关系。
解：考虑x p xψ = ? ih x ? p x xψ = ? ih ? ψ ?x对易关系的几个恒等式： [ A, B ] = ?[ B , A ][ A, B + C ] = [ A, B ] + [ A, C ] [ A, BC ] = B[ A, C ] + [ A, B ]C [ AB , C ] = A[ B , C ] + [ A, C ] B [ A, [ B , C ]] + [ B , [C , A ]] + [C , [ A, B ]] = 0(Jacobi恒等式)( xψ ) = ? ih ψ ? ih x ψ ?x ?xx p xψ ? p x x ψ = ih ψ ? [ x , p x ] = ih这样，对任意波函数，均有所以类似可证： [ y , p y ] = ih但[ z , p z ] = ih[ x , p y ] = [ x , p z ] = [ y , p x ] = ...... = 0 ? [ xα , p β ] = ih δ αβ综合式四、厄米算符和幺正算符四、厄米算符和幺正算符进一步的例算1、计算对易子： [ f ( x ), p x ] = ?2、设λ是一个小量，算符 A 之逆 A ?1 存在，求证：~ ? ? 1）算符的转置：∫ ψ * A ? d τ = ∫ ? A ψ * d τ~ ? ? 即(ψ , A ? ) = (? * , A ψ * )注意算符乘积的转置用法 ?* ? * * 2）算符的复共轭：A ψ = ( A ψ )+ ? 3）算符的厄米共轭：(ψ , A ? ) = ( A ψ , ? ) ~ ? ? ? ? 由 ( A ψ , ? ) = (? , A ψ ) * = (? * , A *ψ * ) = (ψ , A *? )~ ? ? 可得 A + = A *( A ? λ B ) ?1 = A ?1 + λ A ?1 B A ?1 + λ 2 A ?1 B A ?1 B A ?1 + ...3、算符A与B不对易，但它们的对易子C与B对易，求证：[ A, B n ] = nCB n ?1 , [ A, f ( B )] = C f ' ( B ), [ A, e B ] = Ce B 算符乘积的厄米共轭4）厄米算符：若算符A满足 A + = A ，则A称为厄米算符。
量子力学第三章算符
第三章算符和力学量算符之宇文皓月创作3.1 算符概述设某种运算把函数u变成函数v，用算符暗示为：3.1-1）u与v中的变量可能相同，也可能分歧。
例如，x，1．算符的一般运算（1）算符的相等：对于任意函数u（2）算符的相加：对于任意函数u，若，则（3）算符的相乘：对于任意函数u2．几种特殊算符（1）单位算符对于任意涵数u1是等价的。
（2）线性算符对于任意函数u与v算符。
（3）逆算符对于任意函数u并不是所有的算符都有逆算符，例如把零作为算符时，称之为零算符，零算符就没有逆算符。
的线性算符，a为常数。
其解u可暗示为对应齐次方程的通解u。
与分，但如果当a=0述分析可知，是否存在逆算符还与算符所作用的函数有关。
（4）转置算符函数的转置就等于它自己。
3.1-2）也应满足连续性条件：可都等于零]（5）转置共轭算符（也称为厄密共轭算符）与厄密算符转置共轭算符通常也是向左作用的算符，同时算符自己要取共义为：3.1-3）可以证明，位置算符与动量算符都是厄密算符。
因x是实数，而，所以。
在任意标积中，因，所以3.1-3）出发，来证（6）幺正算符（7）算符的函数设函数F（A F为：（3.1-4）n3.2算符的对易关系定义算符的泊松（Poisson）括号为：（3.2-1）的。
1．量子力学中基本对易关系在位置表象中，，即在动量表象中可见在位置表象中与动量表象中都得：（3.2-2）如果两个算符所含的独立变量分歧，则这两个算符是对易的。
例yx。
又如，在有心力场中，U(x)所含的变量是rx，y，z（3.2-3）（3.2-4）式就是量子力学中的基本对易关系式。
2．线性算符泊松括号的性质根据量子泊松括号的定义式以及线性算符的定义式不难证明下关系式：（其证明供练习）3.2-5）为常数（3.2-6）为常数（3.2-7）3．其他对易关系（1）角动量算符与位置算符之间的对易关系采取爱因斯坦记号，则上式可写为：3.2-11）Levi-Civita所有角标都是反对称的，即交换任意两个角标，其值反号，例如，数学性质：3.2-12）i ，j 反对称之故。
高中物理竞赛量子力学第6讲 算符的运算规则
12
四、算符的对易关系（6）
ˆ x ] 0, [lˆx , p ˆ y ] ip ˆ z , [lˆx , p ˆ z ] ip ˆy, [lˆx , p ˆ,p ˆ,p ˆ,p 即： [l ˆ ˆ ˆ ˆ z ] ip ˆx, ] i p , [ l ] 0 , [ l y x z y y y ˆ x ] ip ˆ y , [lˆz , p ˆ y ] ip ˆ x , [lˆy , p ˆ z ] 0, [lˆz , p
4
三、算符的运算规则（1）
1、线性算符 ˆ , 如果 波函数1、 2 , 并且常数c1, c2。对算符 A
ˆ (c c ) c A ˆ c A ˆ A 1 1 2 2 1 1 2 2 ˆ 为线性算符，如: p ˆ x i x 则称 A
2、单位算符
ˆ, 若 A ˆ , 对算符A ˆI ˆ 为单位算符，并记为 A 则称 A
18
五、厄米算符（5）
6、厄米算符的平均值(1)
~ ˆ d A ˆ * d A
*
定理：体系的任何状态下，厄米算符的平均值为实数
~ ˆ 和 (r )，若A ˆ＋ A ˆ ，即A ˆA ˆ* A ~ 3 * 3 * * ˆ ˆ 则 A (r ) A (r )d r (r ) A (r )d r
2 ˆ 2 ˆ 2 ˆ ˆ ˆ ˆ [l , l x ] 0, [l , l y ] 0, [l , l z ] 0
13
四、算符的对易关系（7）
4、对易恒等式
ˆ, B ˆB ˆ] ˆA ˆB ˆ] ˆB ˆA ˆA ˆ] [A [A [ B ˆ] ˆ, B ˆ] ˆ, A ˆ ] [ B ˆ, A [ B ,[ A
量子力学中的量子力学力学算符和观测值
量子力学中的量子力学力学算符和观测值量子力学中的量子力学算符和观测值量子力学是描述微观世界中粒子行为的一种物理学理论，它以算符和观测值的概念为核心。
量子力学算符是用来描述物理量的数学表达式，而观测值则是对实际物理量的测量结果。
本文将详细介绍量子力学中的算符和观测值，以及它们之间的关系。
一、量子力学算符1. 算符的定义在量子力学中，算符是用来描述物理量的数学表达式。
算符作用于量子态，能够产生测量的结果。
量子力学中常见的算符有哈密顿算符、动量算符、角动量算符等等，它们分别对应不同的物理量。
2. 算符的性质算符具有以下几个重要的性质：（1）线性性：算符的线性性意味着它可以对两个或多个量子态线性叠加，且叠加后的态所对应的物理量等于对应量子态物理量的线性叠加。
（2）厄米性：算符的厄米性表明其与共轭转置相等，即算符的厄米共轭等于其自身。
（3）幺正性：算符的幺正性表示其逆算符等于其厄米共轭。
3. 算符的代数运算在量子力学中，算符之间可以进行代数运算，常见的运算有相加、相乘和对易等。
（1）相加：对于两个算符A和B，它们可以进行相加运算，即A+ B。
（2）相乘：两个算符A和B的相乘可以有两种方式：A * B和AB。
其中，A * B表示两个算符按照给定的次序先后作用，而AB表示两个算符的乘积。
（3）对易：如果两个算符A和B的乘积AB等于BA，则称它们是可对易的。
二、观测值观测值是通过实际测量得到的物理量的数值。
在量子力学中，观测值与算符之间有着密切的关系。
1. 算符和物理量每个物理量都对应一个算符，这个算符称为该物理量的算符。
当一个算符作用于量子态时，会给出该物理量的一个可能的观测值。
2. 观测和测量在量子力学中，观测是指对量子系统进行实验，通过测量来得到物理量的值。
观测值即为测量结果，它代表了量子系统在对应物理量上的数值。
3. 观测值的统计解释量子力学中，观测值的统计解释是指重复进行同一测量，经过一定次数的实验后，观测值的频率趋向于某个特定值。
第3章 力学量用算符表达
证明如下:
设
Aˆn Ann,
Aˆ m Amm,
并设 m,n 存在, 对 Aˆm Amm, 取复共轭, 得到
* 定义一个量子体系的任意两个波函数(态) 与
的标积
, d *
d 是指对体系的全部空间坐标进行积分,
d 是坐标空间体积元.
则可以证明:
, 0
,* ,
,c11 c22 c1 ,1 c2 ,2
c11 c22, c1* 1, c2* 2,
式中 c1 与 c2 为任意常数.
第3章
力学量用算符表达
3.1 算符的运算规则
量子力学中的算符, 表示对波函数(量子态)的一 种运算.例如
d ,V (r) , ,2
dx
讨论 量子力学中算符的一般性质:
(a)线性算符
凡满足下列规则的算符 Aˆ , 称为线性算符，
Aˆ c11 c22 c1Aˆ1 c2 Aˆ2
其中 1 和 2是任意两个波函数，c1 与 c2 是
F x eax, 可定义
F
d dx
a
e
d dx
n0
an n!
dn dxn
.
ad
e dx
x
x
a
算符
a
e
d dx
的物理意义,
是与体系沿 x方向平移a
有关的算符.
两个(或多个)算符的函数也可类似定义.
令
F n,m
x,
y
n xn
m y m
F
x,
y,
则
F ˆ, Bˆ Fn,m 0, 0 ˆ nBˆ m. n,m0 n!m!
r
将（3）式两 边分别对 x y z 求偏导数得：
算符的运算规则 量子力学 ket bra
算符的运算规则量子力学ket bra在量子力学中，有两个重要的符号和关联的运算规则，即量子力学中的ket符号和bra符号。
1. Ket符号: 在量子力学中，ket符号表示量子态，通常用竖直的线" " 来表示。
例如，一个量子态可以写为ψ⟩，其中ψ⟩是一个ket符号，表示一个量子态。
2. Bra符号: Bra符号是ket符号的共轭转置。
用水平的线"< " 来表示。
如果ψ⟩是一个量子态的ket符号，那么它的bra符号就是⟩ψ。
3. 内积: 内积是计算两个量子态之间的相似度的一种方式。
如果ψ⟩和φ⟩是两个量子态，那么它们的内积写为⟩ψφ⟩，表示ψ⟩和φ⟩的内积。
4. 外积: 外积是用来构造量子态间的复合态的一种方式。
如果ψ⟩和φ⟩是两个量子态，那么它们的外积写为ψ⟩⟩φ，表示通过将ψ⟩的ket符号和φ⟩的bra符号相乘得到的一个复合算符。
5. 运算规则:a. 加法运算: 量子态可以进行加法运算。
如果ψ₁⟩和ψ₂⟩是两个量子态，那么它们的和可以写为ψ⟩ = ψ₁⟩ + ψ₂⟩。
b. 数乘运算: 量子态也可以进行数乘运算。
如果ψ⟩是一个量子态，而c 是一个复数，那么它们的乘积可以写为φ⟩ = c ψ⟩。
c. 数乘的结合律: 数乘运算满足结合律，即(a·b) ψ⟩ = a(b ψ⟩)。
d. 内积的运算规则: 内积满足线性运算规则。
例如，对于量子态ψ₁⟩、ψ₂⟩和φ⟩，有⟩ψ₁( ψ₂⟩ + φ⟩) = ⟩ψ₁ψ₂⟩ + ⟩ψ₁φ⟩。
e. 内积的共轭转置: 内积的运算规则还包括共轭转置。
例如，对于量子态ψ⟩和φ⟩，有⟩φψ⟩* = ⟩ψφ⟩。
这些是量子力学中的一些常见的符号和运算规则，它们在表达量子态的数学性质和进行量子力学计算时非常有用。
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量子力学算符的运算规则
由于我们在很多情况下，要进行算符的各种运算，比如加减乘除等等，因此我们来介绍算符的运算规则。
需要注意的是，一个算符是通过它对于波函数的作用产生了什么样的新函数来定义的。
因此我们在定义算符的运算的时候，本质上是在定义，在算符运算后得到的新算符作用到任意给定的波函数的时候，会产生怎样的结果。
首先是加法运算。
对于算数的相加，我们定义下面的公式：
对于任意的波函数Ψ，算符F^和G^的加法，为(F^ + G^)Ψ= F^Ψ+ G^Ψ
然后是相乘运算，公式如下：
对于任意的波函数Ψ，算符F^和G^的乘法，为(F^G^)Ψ= F^(G^Ψ)
也就是说，F^和G^的乘法F^G^的意思是，先用算符G^作用到波函数，形成新的波函数G^Ψ，再用算符G^作用到这个新的波函数。
大家知道，对于普通的数而言，加法和乘法是满足分配率的。
那么我们发觉，算符也满足分配率：(A^ + B^) C^ = A^C^ + B^C^
A^( B^ + C^) = A^B^ + A^C^
下面是两个算符的相等。
如果对于任意的波函数，两个算符F^和G^的作用结果都相同，那么我们说算符F^和G^相等。
有个特殊的算符是单位算符I^，它作用于任意波函数Ψ，都会得到Ψ自身。
I^Ψ= Ψ。
单位算符I^和任意算符F^相乘，最终都会得到F^自身。
I^F^ = F^I^ = F^。
因此有时候也将I^简写为1。